Характер влияния пограничного слоя

Основное значение асимптотических методов не сводится только к учету обратного влияния пограничного слоя на внешний невязкий поток, выражаюш,егося в искажении внешнего потока за счет оттеснения линий тока в нем от твердой поверхности, обусловленном подтормаживающим влиянием твердой стенки (вспомнить 105). Особо важно, что эти методы раскрывают природу других весьма важных физических явлений в сверхзвуковом пограничном слое, одним из наиболее существенных из которых является противоречащая, на первый взгляд, гиперболическому и параболическому характеру уравнений движения во внешней и внутренней областях пограничного слоя возможность распространения возмущений вверх по потоку. Механизм этого распространения становится ясным и получает количественное определение благодаря рассмотрению расположенной непосредственно на твердой поверхности подобласти малых скоростей, свободно пропускающей волны возмущений вверх по потоку. Этот эффект носит наименование свободного взаимодействия, а область пограничного слоя, где он имеет место,— области свободного взаимодействия. [c.702]

Ввиду указанной связи между отрывом потока от стенки и характером движения пограничного слоя важно выяснить условия, при которых в потоке с возрастающим вниз по течению давлением ламинарное движение в пограничном слое переходит в турбулентное движение. Большое влияние на такой переход оказывает турбулентность набегающего потока наличие ее в значительной мере благоприятствует этому переходу. Однако в том случае, когда набегающий поток почти свободен от турбулентности (как это имеет место, например, при полете на большой высоте), пограничный слой может оставаться ламинарным вплоть до точки отрыва. Возникновение турбулентности немного позади (или немного впереди) этой точки приводит либо к тому, что оторвавшийся [c.191]

Полученные зависимости, если задано распределение скорости ударной волны по ударной трубе от момента ее формирования, позволяют провести анализ влияния пограничного слоя на характер течения газа за ударной волной. [c.85]

В последнее время появились работы, посвященные расчетному исследованию течений в соплах Лаваля на основе решения полных уравнений Навье — Стокса [102, 103, 191, 204, 205]. В этих работах для нахождения стационарного решения используется метод установления. В работе [205] проведено исследование колебательно-неравновесного течения смеси СОг — N2 — О2 — Н2О в плоских соплах Лаваля при больших и умеренных числах Рейнольдса. Изучен ряд особенностей, свойственных этим течениям процессы колебательной релаксации в невязком ядре и пограничном слое, двумерный характер течения, влияние колебательной релаксации на распределение газодинамических параметров, обратное влияние пограничного слоя на течение в невязком ядре потока. [c.348]

На рис. 1.4.13 показана схема отражения головного скачка уплотнения, возникающего перед моделью при различных углах атаки. На характере этого отражения сказывается влияние пограничного слоя. Условно считают, что поверхность отражения удалена от твердой стенки рабочей части на толщину вытеснения. [c.44]

Здесь обращает на себя внимание изменение характера теплообмена. При ReT>480 (автомодельная область) доля ламинарного пограничного слоя у поверхности движущейся частицы становится превалирующей, на что указывает в соответствии с решением Г. Н. Кружи-лина степень /2 при R t в формуле (5-29). Изменение характера процесса, впервые обнаруженное в Л. 307], подтверждается обработкой опытных данных С. А. Круглова по теплообмену с падающими свинцовыми шариками. Согласно [Л. 307] изменения. в интенсивности теплообмена могут быть объяснены уменьшением вращательного эффекта и усилением влияния теплопроводности частицы (т. е. Bi) по мере увеличения размера. [c.167]

Несмотря на малую величину А2(Т), анализ акустических изотерм должен быть весьма точным. Незначительная кривизна при высоких давлениях, которая является результатом влияния А2(Т), может в сочетании с кривизной, возникающей при низких давлениях благодаря эффектам пограничного слоя, привести к почти линейному характеру изотермы. Если не вводить соответствующих поправок, то наклон изотермы и ее постоянный член будут найдены неверно (п. 3.3.3). [c.101]

Это предположение подтверждается следующими экспериментальными фактами. Во-первых, профиль скорости в пограничном слое на стенках прямолинейных участков цилиндрических труб такой же, как и профиль скорости на плоской пластине, независимо от того, какое течение — ускоренное или замедленное — предшествовало течению около прямолинейного участка трубы. Во-вторых, профиль скорости над точкой отрыва в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости не зависит от параметров течения во внешнем потоке до точки отрыва. Универсальность отрывного профиля нри различном характере течения до сечения отрыва также говорит о том, что можно пренебречь влиянием внешнего потока вне небольшой окрестности рассматриваемого сечения. Наконец, опыты но исследованию взаимодействия скачка уплотнения с пограничным слоем непосредственно показывают, что заметные изменения в пограничном слое происходят лишь на расстоянии, равном всего не скольким толщинам пограничного слоя. Следовательно, даже очень сильное изменение давления во внешнем потоке, вызванное скачком уплотнения, влияет на характер течения в пограничном слое впереди скачка уплотнения лишь в малой окрестности. [c.332]

Особенность обтекания затупленного тела заключается также в том, что под влиянием затупления изменяется характер течения в пограничном слое. Вследствие уменьшения чисел Рейнольдса, подсчитываемых по скорости в высокоэнтропийном слое, ламинарный пограничный слой переходит в турбулентный гораздо ниже по течению, т. е. протяженность ламинарного слоя возрастает. Это способствует снижению трения и, как следствие, тепловых потоков к стенке. [c.493]

Толщина вязкого подслоя невелика, поэтому касательные напряжения, определяемые только вязкостью, можно считать постоянными и равными напряжению на твердой границе то. В турбулентном слое касательные напряжения определяются в основном турбулентным перемешиванием, влияние вязкости в слое пренебрежимо мало. Невозмущенный поток принято считать безвихревым, так как касательные напряжения на внешней границе пограничного слоя малы. Границы между отдельными областями течения, так же как и внешняя граница пограничного слоя, имеют условный характер, определяемый наперед заданной точностью расчета. [c.245]

При малых скоростях движения жидкости и больших перепадах температур теплота переносится как за счет естественной, так и вынужденной конвекции. Если скорости движения велики, а температурные перепады незначительны, то влияние свободной конвекции на суммарный теплообмен также незначительно. Интенсивность теплоотдачи конвекцией зависит от характера течения жидкости в пограничном слое. При ламинарном режиме течения жидкости, когда линии тока параллельны теплоотдающей поверхности, интенсивность теплоотдачи невелика, слабо зависит от скорости течения жидкости и сильно изменяется при изменении теплофизических свойств теплоносителя. [c.131]

Зависимость теплообмена от числа Re при неравновесных химических реакциях в теплоносителе носит более сложный характер по сравнению с процессами в инертных потоках, С увеличением числа Рейнольдса растет конвективный перенос тепла и массы по сечению потока, снижается толщина пограничного слоя, его термическое и диффузионное сопротивление, изменяются профили температур и концентраций, а следовательно, и соотношение тепловых потоков, передаваемых различными путями. В настоящее время отсутствуют экспериментальные данные по профилям концентраций компонентов в турбулентных неравновесных потоках четырех-окиси азота, поэтому при рассмотрении влияния числа Re на профиль С4 по поперечному сечению потока, что, согласно (3.20), определяет величину вклада химических реакций в теплообмен, могут быть использованы лишь расчетные данные. На рис. 3.3 изображены графики из [3.38], характеризующие изменение С4 и эффек- [c.68]

Вместе с тем влияние перечисленных критериев на характер обтекания некоторых тел, а также характерные особенности двухфазных пограничных слоев в градиентных потоках изучены еще недостаточно. Особый интерес для изучения представляют области перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный, а также возникновение отрыва ламинарного или турбулентного слоев. Весьма небольшая часть этих (и других) задач газодинамики двухфазных сред изучена достаточно подробно. Здесь в дополнение к основному содержанию книги рассмотрены только некоторые предварительные опытные данные, представляющие более общий интерес. Необходимость дальнейших исследований перечисленных задач очевидна. [c.16]

На характер изменения и в зависимости от hso влияет число Рейнольдса. Действительно, по мере увеличения Rei пограничный слой утоняется, интенсивность гидромеханической турбулентности возрастает и влияние конденсационного флуктуационного процесса ослабевает. Влияние числа Маха (сжимаемости) оказывается противоположным. С увеличением Mi продольные градиенты давления возрастают и газодинамическая конфузорность сопла увеличивается, что приводит к частичному вырождению турбулентности и более интенсивному проявлению неравновесности и конденсационной нестационарности. [c.222]

Расчеты показали (см. рис. 1.2), что на изменение давления торможения вдоль сопла наибольшее влияние оказывают степень влажности и коэффициенты скольжения, зависящие от дисперсности и темпа нарастания скорости в сопле, т. е. от его конфузор-ности. Влияние г/о и ко на коэффициенты потерь кинетической энергии значительно (рис. 6.24). Качественно аналогичный результат получен экспериментально. Однако действительные значения t, оказались большими по сравнению с расчетными, так как в расчетах не учитывалась генерация повышенной турбулентности в ядре потока крупными каплями, полидисперсность жидкой фазы, а также влияние двухфазного пограничного слоя. По этой причине опытные значения g оказываются не только более высокими, но и характер зависимостей с(Уо) заметно изменяется. [c.230]

Кроме указанных факторов, на величину кромочных потерь оказывают влияние толщина пограничного слоя на выходной кромке как со стороны выпуклой, так и вогнутой поверхности, а также характер движения среды в нем. Ускоренное движение будет способствовать уменьшению количества среды, увлекаемой в вихревое движение диффузорный характер обтекания кромки, наоборот, — увеличению. [c.45]

Метод основан на использовании опытных данных по влиянию толщины пластин на величину кромочных потерь. Характер обтекания выходных кромок пластин конечной толщины аналогичен характеру обтекания выходных кромок лопаток указанного типа. Некоторое отличие заключается лишь в том, что, если при обтекании пластины пограничные слои с обеих ее сторон одинаковы, то в решетке, составленной из лопаток, как толщины погра-ничного слоя, так и профили скоростей в нем не будут одинаковыми с обеих сторон выходной кромки. [c.47]

Следует заметить, что упомянутая выше приближенность полученных выражений (ИЗ) и (114) объясняется не их неточностью, а неполным соответствием в значительной области изменения Re предположения, при котором они получены, реальным условиям течения потока в решетке. Выражение (113) соответствует полностью ламинарному слою, выражение (114) — полностью турбулентному слою. В действительности первый случай в решетке может быть только при малых Re, а второй — только при больших Re. При промежуточных значениях Re на части поверхности может иметь место ламинарный слой, на остальной — турбулентный. Так, на конечном участке области сильного влияния Re на некоторой части поверхности выходной кромки может иметь место турбулентный слой. Используя при этих Re зависимость (113), мы несколько завышаем влияние числа Re. На начальном же участке области 3 на поверхности входной части лопатки характер течения среды в пограничном слое может быть ламинарным. Использование при этих значениях Re зависимости (114) приводит к некоторому занижению влияния числа Re. Поэтому выражения (113) и (114) будем рассматривать как приближенные. Область же изменения Re, в которой обе полученные зависимости дают теоретически погрешность расчета, будем называть переходной (рис. 43, область 2). Как показывают опыты, верхняя граница этой области в некоторой мере зависит от степени конфузорности и типа профилей. В сопловых решетках широко применяемого типа с профилями лопаток ТН-2, 356 и с близкими к ним эта граница при расчетном режиме расположена при Re = = (6—7)10 В решетках, имеюш,их меньшую конфузорность, чем упомянутые, указанная граница наступает раньше. В так [c.93]

Нужно прежде всего отметить, что предельный размер бугорков шероховатости, при котором последняя на том или ином участке поверхности уже начинает оказывать влияние на потери энергии от трения, кроме прочих рассмотренных ниже факторов, зависит от того, какой характер течения среды (ламинарный или турбулентный) имеет место в пограничном слое на этом участке. Объясняется это тем, что шероховатость поверхности не оказывает влияния на трение, если ее бугорки обтекаются ламинарным потоком. Толщина же прилегающего к поверхности слоя, где имеет место ламинарное движение среды, существенно зависит от характера пограничного слоя на данном участке. В случае турбулентного слоя толщина ламинарного подслоя (так называемого фильтра) может быть в несколько раз меньше толщины ламинарного слоя. [c.105]

Таким образом, ламинарный пограничный слой допускает, без увеличения потерь от трения, значительно более высокую шероховатость, чем турбулентный пограничный слой. Обеспечение при изготовлении лопаток чистоты поверхности, удовлетворяюш,ей зависимости (127) и при турбулентном, и при ламинарном характере течения среды в пограничном слое, дает некоторый запас и гарантирует отсутствие влияния шероховатости на потери энергии в решетке. [c.120]

На отрыв потока от поверхности лопатки оказывают влияние характер течения среды в пограничном слое на этом участке (турбулентный или ламинарный), интенсивность скачка уплотнения, продольный градиент давлений, а также значение числа Рейнольдса. [c.176]

Трехмерный характер течения среды в пограничном слое может оказать существенное влияние на обтекание лопаток в ступенях [c.233]

Таким образом, в зависимости от способа подвода жидкости к входному сечению канала и от числа Рейнольдса пограничный слой в этом сечении может иметь турбулентное или ламинарное течение с последующим переходом в турбулентный режим. В соответствии с этим изменяется и теплоотдача по длине трубы. Если труба короткая, то большая часть ее занята начальным участком с описанными выше сложными явлениями. В длинных трубах влияние этого начального участка невелико и основная часть находится в стабилизированной области, где теплоотдача с длиной трубы изменяется незначительно. Зависимость теплоотдачи от характера и величины гидродинамических возмущений в потоке жидкости широко используется для интенсификации процессов конвективного теплообмена в том случае, когда нельзя увеличить скорость (см. 3-12). [c.135]

Немаловажно, что преобразование имеет в основном математический характер. В частности, оно не учитывает влияния на характеристики течения уровня акустической энергии, появляющейся в турбулентном потоке при гиперзвуковых скоростях. Возникающие при этом безвихревые пульсации создают звуковое давление, увеличивающееся с ростом числа Маха. Не ясно, каким образом эти пульсации усложняют ноле течения при очень боль-щих числах Маха и как они изменяют количество движения в пограничном слое. [c.435]

При обсуждении физического смысла закона стенки важно отметить, что это соотношение само по себе не способно описать закон трения, связывающий касательное напряжение на стенке с другими параметрами потока, особенно чй, q а х. Закон стенки должен собственно рассматриваться как искусственный прием, позволяющий описать поток с турбулентным касательным напряжением, причем особо оговаривается, что на стенке скорость равна нулю, а трение подчиняется ньютоновскому соотношению. В случае ламинарного потока тот же искусственный прием позволяет описать полное поле касательного напряжения и определить профиль скорости, распределение количества движения и величину касательного напряжения на стенке. С другой стороны, в турбулентном пограничном слое поверхностное трение при больших числах Рейнольдса обычно рассчитывается из потери количества движения, т. е. на основании профиля средних скоростей, в котором закон стенки не проявляется в явном виде. В свою очередь распределение касательного напряжения на стенке устанавливает характер средних линий тока в области потока, где закон стенки справедлив. В этой области характер линий тока не зависит непосредственно от толщины области возмущенного потока с крупномасштабной турбулентностью, но косвенно зависит через влияние этой толщины на [c.146]

В задачах газодинамики часто встречаются со скачком уплотнения. Во многих случаях решение основных уравнений газодинамики без вязкостного члена оказывается достаточным для принципиального описания настоящей задачи. Однако если скачок уплотнения возникает на стенках, ограничивающих поток, т. е. происходит в области пограничного слоя, то здесь на развитие потока трение оказывает решающее влияние. Б этом случае необходимо выяснить характер взаимодействия между скачком уплотнения и пограничным слоем. В настоящей работе это взаимодействие будет исследовано для специальных профилей скоростей. [c.293]

Как отмечается в [2.46], экспериментальные данные по коэффициенту сопротивления сферических частиц в турбулентных потоках колеблются от значений, превышающих втрое значения, определяемые стандартной кривой, до значений, меньших в 100 раз. Физические причины влияния степени турбулентности на сопротивление частиц обусловлены изменением характера их обтекания. При большой степени турбулентности верхнее критическое число Re, которое соответствует резкому снижению сопротивления и переходу от ламинарного режима течения в пограничном слое к турбулентному (Re 10 —10 ), может уменьшаться, при этом коэффициент сопротивления становится меньше. При низкой степени турбулентности коэффициент сопротивления может оказаться несколько выше значений, определяемых по стандартной кривой, вследствие диссипации энергии в области следа. При уменьшении чисел Re влияние турбулентности набегающего потока становится меньше. [c.50]

Гидравлически гладкой трубой считается такая труба, в которой выступы (шероховатости) скрыты в толще ламинарного граничного слоя у стенок. Ввиду того, что с увеличением значения Де толщина ламинарного пограничного слоя уменьшается, выступы шероховатости трубы при известных значениях Де могут оголиться и труба перестанет быть гидравлически гладкой. В соответствии с этим на величину коэффициента X при турбулентном потоке может оказывать влияние при некоторых больших числах Де характер (шероховатость) поверхности стенок трубопровода. [c.67]

Характер процессов в потоке конденсирующегося пара при заданных геометрических параметрах межлопаточного канала определяется газодинамическими режимными параметрами течения и начальным состоянием среды. Как показали экспериментальные (гл. 3) и расчетные (в рамках одномерной теории) исследования [61], расширение перегретого и насыщенного пара в сопловых решетках протекает с переохлаждением, близким к предельному (зона Вильсона), после чего начинается интенсивное влагообразо-вание. Важные особенности этого сложного нестационарного процесса были рассмотрены в гл. 3 (по данным экспериментальных исследований). Очевидно, что в рамках изложенного выше подхода (см. 4.2) к расчету спонтанно конденсирующегося конфузорного потока пара влияние пограничного слоя и некоторые аспекты перехода через зону Вильсона не могут быть учтены (см. 3.2). [c.136]

Взаимодействие пограничного слоя с внешним потоком существенным образом зависит от числа Маха. Толщина пограничного слоя пропорциональна некоторой степени числа Маха, зависян[ей от законов изменения вязкости от температуры. Характер взаимодействия пограничного слоя с внешним потоком зависит от формы те.ча. Для тупых тел в рамках применимости уравнений пограничного слоя при любых числах Маха имеет место только слабое взаимодействие. На тонких телах, если при фиксированном числе Рейнольдса увеличивать число Маха, взаимодействие становится сильным, носит существенно нелинейный характер, и раздельное рассмотрение различных эффектов второго порядка невозможно. В этом случае взаимодействие становится эффектом первого порядка и влияние скольжения, особенно на охлажденных телах, много меньше влияния взаимодействия ). Если же при фиксированном числе Маха стремить к бесконечности число Рейнольдса или, что то же, стремить, как мы это делали при выводе условий скольжения, к нулю число Кнудсена, то всегда можно достигнуть условий, при которых взаимодействие пограничного слоя с внешним потоком будет слабым, задача может быть линеаризирована, и каждый из упомянутых эффектов второго порядка может быть [c.337]

Рассмотренный метод профилирозания не предусматривает учета влиянии на форму контура сопла пограничного слоя, который несколько искажает характер течения, изменяя вид линий тока по сравнению с расчетными Приближенно влияние пограничного слоя может быть учтено, ссли контур на выходе отклонить от оси сопла на угол, равный 10-7-20. [c.226]

Таким образом, возникает задача создания в потоке равновесного пограничного слоя, при котором влияние предыстории течения на характер развития пограничного слоя при dpidx О отсутствует. [c.38]

Наличие даже слабого скачка уплотнения приводит к резкому увеличению давления во внешнем потоке. Рост давления передается навстречу потоку по дозвуковой части пограничного слоя. Линии тока отклоняются от стенки, порождая в сверхзвуковой частя пограничного слоя семейство волн сжатия, которые распространяются во внешний поток и оказывают влияние на форму и интенсишность скачка уплотнения вблизи области взаимодействия. Продольный градиент давления в пограничном слое оказывается значительно меньше, чем во внешнем потоке. Если скачок слабый, то движение в пограничном слое происходит под воздействием небольшого положительного градиента давления и отрыв потока не происходит. С увеличением интенсивности скачка уплотнения во внешнем потоке возрастает градиент давления вблизи стенки и возникает отрыв пограничного слоя. При этом увеличивается отклонение линий тока в сверхзвуковой части течения, благодаря чему поддерживается необходимое распределение давления, соответствующее данной интенсивности скачка уплотнения. В зависимости от условий во внешнем потоке (интенсивности скачка уплотнения, местного числа М, ускоренного или замедленного характера течения) и формы обтекаемого тела возможны два случая. В первом случае поток после отрыва присоединяется снова к стенке. Сразу за скачком уплотнения возникают волны разрежения, как при обтекании внешнего тупого угла. В месте присоединения поток направлен под некоторым углом к стенке, поэтому здесь возникает новый скачок уплотнения, который может вызвать иногда новый отрыв пограничного слоя. Таким образом, могут появиться несколько 22 [c.339]

Гл. II посвящена изучению методов расчета аэродинамических сил и моментов, создаваемых несущими поверхностями (крыльями) и стабилизирующими устройствами (оперением), воздействие которых обеспечивает устойчивость и управляемость летательного аппарата. При этом рассматриваются различные конфигурации летательных аппаратов (типа корпус — оперение , корпус — оперение — крылья ) с плоским или полюсобразным расположением несущих (стабилизирующих) поверхностей. Влияние интерференции несущих поверхностей с корпусом на величину нормальной (боковой) силы и соответствующих моментов, оказывающих воздействие на управляемость и статическую устойчивость (продольную или боковую), определяется в рамках линеаризованной теории как для тонких, так и для нетонких комбинаций с учетом сжимаемости, пограничного слоя, торможения потока, а также характера обтекания (стационарного или нестационарного). Эффективность оперения исследуется с учетом интерференции с корпусом и крыльями, а также в зависимости от углов атаки комбинации и возникающих скачков уплотнения. [c.6]

Приведенные ранее данные об устойчивости ламинарного пограничного слоя и его переходе в турбулентное состояние относились к газовым течениям с малой скоростью, когда влияние сжимаемости пренебрежимо мало. При больших скоростях это влияние оказывается существенным и должно приниматься во внимание при расчетах пограничного слоя. Такое влияние определяется в основном числом Маха набегающего потока Моз= VJao, (или местным числом Маха Vдля рассматриваемого сечения пограничного слоя). Другим параметром, играющим важную роль при исследовании сжимаемого пограничного слоя, является теплопередача между отбекаемой стенкой и средой. Характер и интенсивность теплопередачи зависят от разности температур восстановления стенки Гст- При этом в случае, если ло переходит а при Гг—Г [c.91]

Интенсивность теплообмена между стенкой и средой зависит исключительно от толщины ламинарного пограничного подслоя, так как имеино он является главным термическим ссиротивле-нием. В турбулентном пограничном слое теплота передается значительно интенсивнее, чем в ламинарном, что объясняется меньшей толщиной ламинарного подслоя и интенсивным перемешиванием частиц жидкости в турбулентной части, которое приводит к дополнительному переносу теплоты за счет конвекции. На рис. 17.4 показан характер изменения коэффициента теплоотдачи, который обратно нропорцнопален толщине ламинарного пограппчпого слоя. На толщину ламинарного пограничного слоя существенное влияние оказывают ( )изические свойства жидкости, а также средняя скорость потока. Так, уменьшение средней скорости потока, уменьшение плотности или увеличение вязкости среды приводят к увеличению толщины пограничного слоя и ламинарного подслоя. [c.88]

Спустя некоторое время фронт горения перемещается внутрь пограничного слоя и влияние горячей стенки на характеристики ослабевает. Поэтому можно заключить, что колебания носят периодический характер. Это можно видеть из графика (рис. 7.7.6, а), на котором показано изменение максимума температуры в пограничном слое с течени( м времени. Видно, как в зависимости от т резкие всплески максимума температуры, отвечающие быстрому протеканик химической реакции, сменяются постепенным уменьшением 9 , соответствующим прогреву холодного газа. [c.410]

Ламинарный пограничный слой на поверхности обтекаемого тела образуется и в том случае, если набегающий поток — турбулентный. Степень турбулентности е внешнего потока (относительная величина пульсаций скорости) влияет на число Рсцр характер этого влияния [c.357]

При течении газа или жидкости с трением и теплообменом условие изоэнтропийности процесса колебаний нарушается. Однако при сравнительно высоких частотах вблизи поверхности канала образуется колеблющийся пограничный слой если толщина колеблющегося пограничного слоя 6 много меньше, чем экви валентный радиус канала (6, < г ), то в основном ядре потока колебания практическия вляются изоэнтропическими. В этом случае можно предположить, что условие (108) выполняется для каждого сечения канала, однако скорость звука в условиях теплообмена является величиной переменной по длине канала и зависит от характера изменения средней температуры или плотности. Таким образом, при наличии теплообмена в канале модель изоэнтропических колебаний может быть использована для расчета колебаний потока жидкости или газа при сравнительно высоких частотах влияние теплообмена в этом случае определяется характером изменения скорости звука по длине канала. При такой постановке задачи достаточно рассмотреть уравнение движения и непрерывности (107) и уравнение процесса малых колебаний (108). [c.42]

При заданных То, То—Тс и отношение qdq N увеличивается с ростом Wo и уменьшается с увеличением х (см. рис. 5-2—5-5). При небольших значениях Wo эти эффекты менее выражены, особенно при высокой концентрации газа, вследствие изменения характера конвекции в паровом пограничном слое (переход от вынужденного движения к свободному). Влияние температуры То проявляется через плотность смеси. 9 131 [c.131]

Краткое содержание. В станционарном сверхзвуковом потоке методом малых колебаний исследуется взаимодействие слабого косого скачка уплотнения с ламинарным пограничным слоем на плоской стенке. Во всем пограничном слое учитывается влияние трения и теплопроводности во внешнем потоке этим влиянием пренебрегают. В пограничном слое предполагается справедливость уравнений пограничного слоя. Поток внутри пограничного слоя и внешний поток рассматриваются во взаимосвязи. Все физические параметры этих потоков и их возмущения принимаются постоянными. Подробно обсуждаются характер изменения [c.292]

На рис. 11-24 представлены также результаты исследования влияния толщины выходных кромок сопловой решетки на коэффициент расхода. Исследования проводились на модельных ступенях, имеющих средний диаметр 534 мм и высоту лопаток 25 мм (профили решеток С-9012А и Р-3021А). Коэффициенты расхода определялись по формуле (11-11). С увеличением толщины кромок коэффициенты расхода растут на влажном и перегретом паре. Такой характер изменения ц 1 может быть объяснен смещением точки отрыва пограничного слоя на кромке по потоку и уменьшением давления в горловом сечении. На влажном ларе этот эффект проявляется в большей степени, так как вязкость пленки больше вязкости пара. [c.320]

Обычно исследователи, рассматривающие влияние сжимаемости газа на трение и теплообмен в турбулентном пограничном слое, пытаются решить эту проблему введением той или иной определяющей температуры. В работах В. М. Иевлева [Л. 1], М. Д. Рубезина 1[Л. 3], Е. Эккерта Л. 4], С. И. Костерина и Ю. А. Кошмарова [Л. 25] и др. эта определяющая температура относится ко всему пограничному слою. В работах Л. Е. Калихмана Л. 6], Е. Дрейста [Л. 7] и др. вводится определяющая температура для физических свойств вязкого подслоя. По существу выбор тех или иных модификаций обоих типов определяющих температур носит чисто эмпирический характер и 106 [c.106]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...