Изоэнтропийный процесс

Изобарный процесс 24, 39, 41 Изотермический процесс 26, 39, 41 Изохорный процесс 25, 39 — 41 Изоэнтропийный процесс 27, 39, 41 Инверсии кривая 58 Индикаторная диаграмма 82 [c.339]

Зависимость между перепадом энтальпий и параметрами потока в изоэнтропийном процессе. Перепад энтальпий в идеальном газе может быть определен не только с помощью диаграммы s—i, но и аналитически. Для этого в выражении для ha заменим энтальпии через температуры, а также используем зависимость (3.17) [c.91]

Расход в сечении BD струи за решеткой при изоэнтропийном процессе расширения будет [c.101]

Предполагается, что в процессах сжатия воздуха в компрессоре и расширения рабочего тела в турбине отсутствует теплообмен с внешней средой. Как следует из уравнения энергии (3.3), работа сжатия 1 кг воздуха выражается через разность энтальпий = = iit—ii в изоэнтропийном процессе в дейст- [c.184]

Заменив отношение температур в изоэнтропийном процессе через отношение давлений и решив полученное уравнение относительно / 1, получим [c.234]

На протяжении элемента Ьс изоэнтропийного процесса = 0 тогда, согласно (1-5), можем записать [c.15]

Для элемента аЬ изоэнтропийного процесса, в соответствии с (1-5 ), получаем [c.16]

В изоэнтропийных процессах, где теплообмен отсутствует, тождественность изменений состояния выдвигает дополнительное условие, относящееся уже не к условиям организации процесса, а к физическим свойствам вещества. Из (2-9) следует, что одна и та же линия изобразит в координатах тг—ср (или 1—ср) изоэнтропийные процессы влажных паров лишь тех веществ, которые наряду с законом соответственных состояний удовлетворяют условию [c.58]

Изоэнтропийный процесс влажного пара [c.60]

Начнем с определения вида связи между термическими параметрами влажного пара в изоэнтропийном процессе. Задача эта может быть решена различными способами. Все [c.60]

Обратимся, например, к формуле (1-5 ). Имея в виду, что в изоэнтропийном процессе dq = О, можем записать дТ [c.61]

В результате простейших преобразований получим уравнение, описывающее в дифференциальной форме связь между температурой и удельным объемом влажного пара в изоэнтропийном процессе [c.62]

При неизменных и v полученное уравнение легко интегрируется. В результате простейших операций получаем зависимость, выражающую связь между температурой и объемом влажного пара в изоэнтропийном процессе [c.63]

Довольно часто уравнение изоэнтропийного процесса реальных веществ, в том числе и влажного пара, стремятся [c.64]

Рис. 3-1. Линии изоэнтропийных процессов паров воды, фреона 12 и ртути.

Составим уравнение изоэнтропийного процесса. Со гласно первому закону термодинамики, [c.166]

Внесем значения частных производных от внутренней энергии в (5-4). Обозначив сумму теплоемкостей и с,, через получим уравнение изоэнтропийного процесса в следующем виде [c.168]

Проведем в координатах I—S две бесконечно близкие изобары р и p dp (рис. 7-1). Изоэнтропийный процесс в этом интервале давлений изобразится отрезком аЬ. Если пар от состояния, характеризуемого точкой а, подвергнуть адиабатному дросселированию, то его конечное состояние (при снижении давления на dp) изобразится точкой е. Необратимому адиабатному расширению в общем случае отвечает линия ас, располагающаяся между процессами аЬ и ае. [c.214]

В изоэнтропийном процессе связь между энтальпией влажного пара и его температурой выражается зависимостью (3-6) [c.215]

В изоэнтропийном процессе = 0 в другом предельном случае при максимальной необратимости, когда снижение скорости протекает в форме гидравлического удара и потерянная кинетическая энергия полностью переходит в тепло без восстановления энергии давления, dp = О и [c.223]

В изоэнтропийном процессе, согласно (1-5 ), dv dT [c.249]

В общем случае скорость звука есть функция давления и плотности среды. Но в изоэнтропийном процессе давления связаны с плотностью однозначной зависимостью плотность же в рассматриваемом процессе определяется значением скорости. Таким образом, скорость звука также может быть выражена как функция местной скорости а = а (w). В этом случае уравнение (8-15) легко интегрируется, и мы получаем [c.262]

Полные параметры переохлажденного пара, а также тумана определяются, как обычно, исходя из изоэнтропийного процесса торможения потока. Полная энтальпия [c.37]

Потери энергии в скачке конденсации выявляются сравнением изоэнтропийного процесса с действительным. Последний определяется параметрами пара за скачком. Эти потери чисто газодинамические. Они не включают специфических потерь, связанных с теплообменом между фазами и с капиллярной энергией. [c.138]

Эта система уравнений замкнута. В ней четыре неизвестных с, д, р и q живые сечения задаются как функции пути s. Она представляет движение среды и изменение ее состояния в общем виде для процесса с диссипацией. Изоэнтропийный процесс при изучении движения капель не имеет физического смысла, так как разгон крупных капель даже в принципе не может происходить без диссипации энергии. [c.180]

Так, если величину принять равной значению удельного объема за решеткой при изоэнтропийном процессе ( 2)0, а вместо скорости W2 — ее величину, определенную по формуле Сен-Ве-нана, то в случае течения перегретого пара выражение (101) приводится к виду [c.82]

При расчете закрутки потока в этих ступенях обычно исходят при принятых допущениях из условия изоэнтропийного процесса течения и постоянства энергии в изолированном потоке. Кроме того, и это особенно важно, в этом случае расчет получается более корректным. Это условие может быть написано в виде [c.187]

Краткое изложение заторможенной энтальпии и давления дано в четвертом параграфе настоящей главы для несжимаемого газа (пара). Заторможенное состояние определяется скоростной составляющей заторможенного потока, которая может быть полностью нанесена на тепловой I — S -диаграмме вверх по изоэнтропе.Если это определение заторможенного состояния, а также уравнения (5), (5а) и (56) применимы к изоэнтропийному процессу потока, то отсюда следует, что заторможенная энтальпия больше статической на число ккал/кг, [c.10]

Изоэнтропийный процесс потока в канале с изменяющимися площадями поперечного сечения [c.13]

Экспериментальные данные при определении расхода рабочей среды несколько отклоняются от расчетных значений, полученных по формуле (36) для идеального изоэнтропийного процесса. Отношение действительного расхода к теоретическому называют коэффициентом расхода [c.19]

На рис. 3.2, б изображен процесс течения рабочего тела в неподвижном днффузорном канале при его сжатии от давления до давления р . В изоэнтропийном процессе кинетическая энергия входа в канал с 2 расходуется на повышение энергии давления и на кинетическую энергию выхода i 2. При наличии потерь процесс протекает по линии DK, и хотя согласно уравнению (3.9) полная энтальпия 1з в обоих случаях одинакова, полное давление р при этом будет меньшим, чем pit = р в изоэнтропийном процессе. Под КПД диффузора обычно понимают отношение перепада энтальпий, расходуемого на повышение давлений от рз ДО Рз в изоэнтропийном процессе, к действительному перепаду энтальпий, затраченному на те же цели, [c.90]

Рассмотрим далее изоэнтропийное течение рабочего тела в диффузоре. Считаем, что заданы параметры потока р , v , скорость на входе в канал и давление р дНа выходе из него. Известным также является расход. Определяем заторможенные параметры. Задавшись законом возрастания давления р вдоль оси диффузора, найдем по уравнению, аналогичному (3.51), уменьшение скорости, а по уравнению, аналогичному (3.58), изменение плош,ади поперечного сечения канала вдоль оси. При использовании газодинамических функций принимаем желательный закон изменения вдоль канала приведенной скорости X или функции р (к) и по таблицам определяем функцию расхода q ( ), а затем, воспользовавшись уравнением, аналогичным (3.49),— площадь поперечного сечения в соответствуюш,ем месте канала. Как показывают основные уравнения, при дозвуковой скорости потока на входе в ди зфузор канал будет расширяющийся. Если входная скорость превышает скорость звука, диффузор для изоэнтропийного процесса сжатия имел бы суживающуюся-расширяющуюся форму. При этом в горле устанавливались бы критические параметры. Таким образом, для изоэнтропийного процесса сжатия диффузор мог бы рассматриваться как обращенное сопло Лаваля. Однако плавное изоэнтро-пийное торможение сверхзвукового потока до дозвуковых скоростей невозможно. При таком торможении обязательно возникают скачки уплотнения. Прямой отсоединенный скачок уплотнения может возникать перед входом в диффузор. Поток за таким скачком дозвуковой, поэтому диффузор в этом случае должен быть расширяющимся каналом. Сверхзвуковые диффузоры могут иметь и более сложную форму. [c.96]

Эта формула выведена Бэром и носит его имя. Зная начальные параметры пара ро и /о и конечное давление р , можно построить изоэнтропийный процесс расширения рабочего тела на диаграмме S—t. Критическое давление определится из выражения — Р, Ро. Пересечение изобары р с изоэнтропой расширения определит критические параметры, а конечная точка расширения определит удельный объем и располагаемый перепад энтальпий hl . Критическая скорость Q в случае идеального газа вычисляется по уравнению (3.54), скорость — по уравнению (3.45). Таким образом, пользуясь диаграммой s—i, легко вычислить по формуле (3.59) угол поворота потока б для различных значений давления за решеткой. [c.101]

На рис. 3-1 нанесены кривые изоэнтропийных процессов для паров воды, ртути и фреона 12 при начальных паро-содержаниях j q = 1 и Xq 0,0. Кривые построены по уравнению (3-4) точками отмечены значения приведенных температур и объемов, вычисленные по табличным данным. Как видно из графика, уравнение с приемлемой точностью описывает ход изоэнтропийного процесса парожидкостной среды. [c.63]

Так как приведенное здесь уравнение кривой упругости не разрешается в радикалах относительно температуры, то зависимость между давлениями и удельными объемами в изоэнтропийном процессе не удается представить в явном виде. Сопоставление выражений (3-Г) и (3-4) показывает, что в отношении объема вычислений оба вида формул мало различаются между собой. В то же время уравнения кривых упругости веществ, молекулы которых склонны к ассоциированию, отличаются довольно громоздким строением. Применительно к таким веществам уравнение типа (3-1) приобретает более сложную структуру. В этих условиях практически более удобными для описания изоэнтропий-ного процесса являются формулы вида (3-4) и (3-4 ). [c.64]

Формально на расхождении между изоэнтропийными процессами идеального газа и газа реального сказывается не столько различие в законах изменения характерных теплоемкостей этих веществ, сколько разное строение уравнений состояния. Например, у тел Ван-дер-Ваальса (изо-хорная теплоемкость последних, как и совершенных газов, [c.65]

Привлечение к описанию изоэнтропийного процесса с влажным паром выражения ри = onst с показателем k, изменяющимся на протяжении процесса, представляется нецелесообразным, так как теряется единственное достоинство самого расчетного приема, заключающееся в простоте получаемых формул. [c.66]

Уже в первых (из известных нам) опытах по течению испаряющейся жидкости через отверстия в тонкой стенке, поставленных Соважем и Пюленом [Л. 76], было обнаружено, что измеренные расходы примерно на порядок превышают расчетные, вычисленные в предположении равновесного изоэнтропийного процесса. [c.180]

Отсюда соотношение предельных расходов, отвечаю1Цих необратимому и изоэнтропийному процессам, выражается зависимостью [c.221]

При течении газа или жидкости с трением и теплообменом условие изоэнтропийности процесса колебаний нарушается. Однако при сравнительно высоких частотах вблизи поверхности канала образуется колеблющийся пограничный слой если толщина колеблющегося пограничного слоя 6 много меньше, чем экви валентный радиус канала (6, < г ), то в основном ядре потока колебания практическия вляются изоэнтропическими. В этом случае можно предположить, что условие (108) выполняется для каждого сечения канала, однако скорость звука в условиях теплообмена является величиной переменной по длине канала и зависит от характера изменения средней температуры или плотности. Таким образом, при наличии теплообмена в канале модель изоэнтропических колебаний может быть использована для расчета колебаний потока жидкости или газа при сравнительно высоких частотах влияние теплообмена в этом случае определяется характером изменения скорости звука по длине канала. При такой постановке задачи достаточно рассмотреть уравнение движения и непрерывности (107) и уравнение процесса малых колебаний (108). [c.42]

В большинстве задач требуется лишь приближенная оценка силового взаимодействия между однородным потоком и крупными каплями. В таких.задачах можно пренебрегать последним членом, выражающим в уравнении (VI.2) поверхностное трение. Это, однако, не означает изоэнтропийности процесса, так как в рассматриваемой задаче остается внутреннее трение между фазами. Поверхностное трение можно условно заменить внутренним трением, введя коэффициент потерь, как это часто делается в приближенных расчетах турбин. [c.177]

Давление за остальными полностью открытыми клапанами мало меняется по сравнению с давлением за ними при номинальном режиме. При этом изоэнтропийный процесс расширения в турбине без ПП не отличается от процесса при номинальном режиме, а термический к. п. д. цикла для всех режимов сохраняется постоянным (рис. VIII.3). По мере уменьшения расхода пара турбиной с ПП понижается давление в ПП и возрастает величина (кривая 2 на рис. VIII.1). Вследствие этого с уменьшением расхода пара термический к. п. д. такой ПТУ несколько снижается, но в значительно меньшей мере, чем при дроссельном парораспределении (рис. VIII.3). [c.136]

В настоящей работе для определения Н , 1г авторами разработан эффективный в отношении объема программы и времени расчета итерационный метод без иснользования величины энтропии. В основу этого метода положено уравнение Эйлера для изоэнтропийного процесса, записанное в конечноразностной форме [c.118]

Для изоэнтропийного процесса п = к, = кр, где Ks — изоэнтропийный коэффициент объема в кг1м [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...