ЗВУКОВЫЕ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ Определения

Конструктор должен учитывать, что ракета в полете совершает колебания с непрерывно изменяющимися частотами, а элементы бортового оборудования, кроме того, могут испытывать несистематические колебания малой амплитуды, на которые налагается вызванный звуковыми волнами спектр случайных колебаний, ие имеющий определенной, верхней границы. Поэтому все бортовое оборудование следует испытывать на вибрацию в широком диапазоне частот, вплоть до собственной ча- [c.125]

Из такого определения длины волны вытекает основное отношение, связывающее частоту звуковых колебаний / и длину волны % со скоростью с распространения звука в данной среде [c.11]

Впервые наиболее ясно мысль о колебательном единстве, казалось бы, совершенно разных явлений высказал Рэлей в своей Теории звука , в которую он поместил дополнительную главу об электрических колебаниях, подчеркивая, что оба вида малых колебаний — звуковые и электрические — в определенном смысле одинаковы. Книга Рэлея — это фактически первый курс теории колебаний и волн в линейных системах — линейных колебаний . [c.12]

Мы не будем ограничиваться рамками оптики. Из того, как был определен спектр функции (спектр в математическом смысле), ясно, что этот термин принадлежит единому языку теории колебаний и волн (см. гл. 1, 1) функция типа (11.1) может изображать не только изменение напряженности электрического поля в световой волне, но и изменение напряженности поля в невидимой электромагнитной волне, давление в звуковой волне, силу тока и т. д. В связи с этим целесообразно под спектром в физическом смысле понимать не только ту картину, которая возникает в оптических опытах с призмой или решеткой, но и всякую реально существующую картину (например, на экране электронного осциллоскопа), являющуюся механическим, акустическим, радиофизическим аналогом оптического спектра. С такими картинами нам предстоит скоро познакомиться. При этом слово спектр как обозначение реально существующей [c.493]

Вследствие отражения звуковых волн у концов трубы столб воздуха, заключенный в трубе конечной длины и диаметра, малого но сравнению с длиной волны, как и стержень, представляет собой одномерную колебательную систему, обладающую определенными нормальными колебаниями — основным тоном и гармоническими обертонами. Частоты этих колебаний и распределение их амплитуд вдоль трубы, а также возникновение резонанса при вынужденных колебаниях определяются совершенно теми же условиями, что и в случае стержня, причем закрытый конец трубы аналогичен закрепленному концу стержня, а открытый конец трубы — свободному 154). [c.734]

Следует отметить, что данные расчетные зависимости можно использовать в качестве предварительных расчетов, поскольку в общем случае А не является универсальной постоянной и зависит от длины волны колебаний и относительной амплитуды скорости. Результаты экспериментального исследования теплоотдачи в турбулентном пограничном слое при наличии продольных и поперечных колебаний в условиях вибрационного горения приведены в работе [75]. Исследование теплообмена проводилось в цилиндрической камере сгорания диаметром 127 мм и длиной 900 мм, работающей на смеси пропана и воздуха. Уровень звукового давления достигал 157 дБ. Частота колебаний изменялась в пределах 3800—4150 Гц. Резонансная частота колебаний соответствовала 4000 Гц. В камере сгорания возбуждались как продольные, так и поперечные колебания. Число Рейнольдса (Re ), определенное по диаметру камеры сгорания, изменялось в пределах (3,5 ч--т-4,3) 10 , что соответствовало числу Рейнольдса для пограничного [c.235]

НАПРАВЛЕННОСТЬ акустических излучателей и приёмников — нек-рая пространственная избирательность излучателей и приёмников, т. е. способность излучать (принимать) звуковые волны в одних направлениях в большей степени, чем в других. В режиме излучения Н. обусловливается интерференцией звуковых колебаний, приходящих в данную точку среды от отд. участков излучателя (в случае многоэлементной акустич. антенны — от отд. элементов антенны). В режиме приёма Н. вызывается интерференцией давлений на поверхности приёмника, а в случае приёмной акустич. антенны — также и интерференцией развиваемых приёмными элементами электрич. напряжений при падении звука из нек-рой точки пространства. В нек-рых случаях, напр. у рефлекторных, рупорных и линзовых антенн, в создании Н. кроме интерференции существ, роль играет и дифракция волн. Аналогичные фнз. явления вызывают Н. эл.-магн. излучателей и приёмников (Н. эл.-магн. антенн), поэтому в теории направленности акустич. и эл.-магн. антенн много сходных понятий, определений и теорем. В зависимости от матем. модели, к-рой можно описать данный излучатель (см. Излучение звука), для расчёта его Н. пользуются разл. теоретич. методами. В случае наиб, простой модели, представляющей собой дискретную (или непрерывную) совокупность малых по сравнению с длиной волны X излучающих элементов, поле излучателя определяется суммированием (или интегрированием) сферич. волн, создаваемых отд. элементами. Для плоских излучателей, заключённых в бесконечные плоские экраны, применяется принцип Гюйгенса. Поле сложных цилиндрич. или сферич. излучателей определяется с помощью метода собств. ф-ций. Наиб, общие теоретич. методы основаны на использовании ф-ций Грина. [c.242]

Звуковые колебания в трубах, открытых с одного конца, были теоретически исследованы еще Гельмгольцем [16] и Рэлеем [17]. Трудность этой задачи связана с необходимостью учета диффракции на отверстии трубы, так как волна, распространяющаяся в трубе по направлению к открытому концу, отражается, излучая часть своей энергии в пространство. Для облегчения теоретического анализа этого вопроса указанными авторами были сделаны некоторые искусственные допущения (в частности, предполагалось, что труба оканчивается бесконечным плоским фланцем), не соответствующие действительности и ставящие под сомнение количественную применимость полученных ими результатов в обычных случаях. Однако диффракционные задачи такого типа могут быть решены вполне строго. При этом, наряду с другими величинами, вычисляется и (комплексный) коэффициент отражения волны в трубе от открытого конца, определяющий характер звуковых колебаний, устанавливающихся внутри трубы при ее возбуждении источником колебаний определенной частоты. [c.92]

Исследуемый интервал температур — 100— + 300° С, давлений 0,1 —150 атм- Принцип действия интерферометра заключается в измерении длины звуковой полуволны и частоты звуковых колебаний [4]. Определение длины полуволны сводится к измерению расстояния между двумя ближайшими состояниями стоячей волны, возникающей в газе при изменении расстояния между отражателем и излучателем. Возникновение стоячей волны регистрируется по реакции генератора колебаний (пику анодного тока). [c.54]

Применение взрыва или удара в колокол совершенно непригодно для непрерывной записи глубины, т. е. записи профиля дна при движении корабля. Если вместо взрыва применить звуковые волны низких частот, то опять-таки измерение глубины будет очень неточным, так как на низких частотах получаются практически сферические волны для точного же определения глубины непосредственно под кораблём желательно иметь острую характеристику направленности излучения и приёма звуковых колебаний. [c.329]

Ультразвуковые методы контроля основаны на использовании звуковых колебаний очень высокой частоты (свыше 20 кГц). Они служат для проверки качества изделий и неразрушающего контроля материалов. Ультразвуковые методы, кроме того, можно использовать и для определения размеров деталей. Один из таких способов, названный акустическим-фазовым контролем, заключается в анализе звуковых волн, отраженных от поверхности объекта (звуковые волны источник излу- [c.472]

Длина волны и частота колебаний. Звуковые колебания, как и всякие другие колебания, характеризуются длиной волны, амплитудой, частотой и определенной скоростью распространения (рис. 3-1). [c.76]

Звуковые волны при однородной структуре исследуемого материала (в особенности металла) и при определенной частоте колебаний могут распространяться без заметного поглощения на большую толщину металл таким методом можно исследовать толщиной более 10 м. [c.103]

Кроме того, в акустических задачах поверхность препятствия, на которую падают звуковые волны, может испытывать колебания под действием волн, и при определении радиационного давления часто требуется учитывать эти движения. Возникает необходимость принимать во внимание целый ряд обстоятельств каково акустическое поле и вид звуковой волны какова геометрия задачи — в свободном ли пространстве имеется акустическое поле или это пространство ограничено каково препятствие, на которое падают волны — поглощает оно звук или отражает и в какой степени нужно ли учитывать нелинейные свойства среды или можно ограничиться линейной акустикой велико или мало препятствие по сравнению с длиной звуковой волны и в какой степени следует учитывать рассеяние волн на этом препятствии существенную ли роль играют диссипативные свойства среды и т. д. [c.118]

Если в жидкости имеются газовые пузырьки и содержание их не слишком значительно, то плотность жидкости мало меняется от наличия пузырьков, Однако влияние пузырьков на сжимаемость жидкости чрезвычайно велико при этом пе безразлично, в фазе или в противофазе со звуковой волной совершаются колебания пузырьков. Известно, что пузырьки, размеры которых меньше резонансного для данной частоты звука, колеблются в фазе с колебаниями давления в звуковой волне пузырьки, размеры которых больше резонансного, колеблются в противофазе с изменениями звукового давления [26]. Таким образом, если частота звука / меньше резонансных частот / имеющихся в жидкости пузырьков, то сжимаемость среды будет увеличиваться, а скорость звука — уменьшаться. Если же частота звука больше резонансных частот пузырьков, то колеблющиеся в противофазе пузырьки уменьшают сжимаемость среды, и при определенных соотношениях / и /д скорость звука в жидкости, содержащей пузырьки, может стать выше, чем в дегазированной жидкости. Наличие резонансных пузырьков, вносящих чисто активное затухание, вообще не влияет на скорость распространения звука. [c.405]

Мы уже видели, что влияние звука на процессы тепло-массообмена начинает сказываться лишь при определенных уровнях звукового давления, причем уже на основании данных, приведенных в табл. 3, можно заключить, что чем сильнее отличается звуковое давление от критического уровня, тем выше интенсифицирующее действие звуковых колебаний. Многочисленные опыты по сушке различных материалов подтверждают это, причем все исследователи сходятся на том, что величина звукового давления — один из самых важных параметров, от которого зависит скорость протекания процесса. В частности, в работе [51 ] при испарении нафталина с поверхности металлических шариков диаметром 3—6 мм была получена линейная зависимость потока массы от звукового давления (рис. 11, а). Аналогичный результат был получен в работе [4] при испарении воды из губчатого образца, помещенного в узел давления стоячей волны на частоте 2 кгц скорость испарения влаги линейно зависела от колебательной скорости (рис. И, б). А так как последняя пропорциональна величине звукового давления в пучности, то и здесь соблюдается линейная зависимость массообмена от звукового давления. [c.603]

Однако волновое поле в металле создает и механическая энергия. Эти поля в зависимости от частот являются звуковыми, ультразвуковыми и гиперзвуковыми. Вполне естественно было.признать, что для звуковых волновых полей должна существовать своя элементарная квазичастица — носитель энергии. Эту квазичастицу назвали ф о н о н. Она является элементарным квантом звуковой энергии, т. е. энергии механических колебаний. Согласно идеям волновой (квантовой) механики, каждой движущейся микрочастице соответствует определенная волна. И, наоборот, любой волновой поток мы можем представлять как движение массы частиц реальных и квазичастиц. [c.60]

Формирование структуры звукового поля по различиям во времени прохождения, разумеется, возможно только в том случае, если ультразвуковые импульсы будут значительно длиннее, чем различие во времени прохождения всех составляющих волн, которые достигают определенной точки поля. Поэтому желаемую структуру можно строить по зональной модели только для определенных областей звукового поля и только для одной определенной частоты. Там ультразвуковой импульс действует еще как непрерывное колебание. [c.85]

Ультразвуковые колебания представляют собой упругие волны, распространяющиеся с определенной скоростью в какой-либо материальной среде — газах, жидкостях, твердых телах. Колеблющийся источник звука периодически сближает примыкающие к нему частицы, которые передают это сжатие среды следующему прилегающему слою и волны сжатия, чередуясь с волнами разрежения, проходят все пространство, занимаемое данной средой. Скорость и направление распространения звуковых волн зависят от плотности и упругости среды, а также ее размеров. Особенностями высокоэнергетических ультразвуковых колебаний является возможность фокусирования энергии на сравнительно небольшую площадь рабочей зоны. Ультразвуковые колебания малой интенсивности, используемые для дефектоскопии и исследования вещества, подчиняются законам линейной акустики. [c.8]

Акустические координаторы работают на основе использования звукового контраста цели на окружающем фоне. Для определения угла рассогласования между осью координатора и целью используются два микрофона, расположенные на одинаковом расстоянии от оси. Если ось точно направлена на цель, то звуковые колебания от цели приходят одновременно и отсутствует сигнал управления. При некотором угле рассогласования имеет место разность прихода звуковых волн к микрофонам. Эти звуковые колебания усиливаются, поступают на фазовый детектор, в котором вырабатываются сигналы управления. Для измерения углов рассогласования в двух плоскостях в координаторе устанавливают две пары микрофонов. [c.85]

Формулировка проблемы. Первым шагом при решении задачи уменьшения шумов, порождаемых какой-либо отдельной деталью двигателя, является классификация этого шума и определение его доли в общем шуме двигателя. Обычно измерение уровня шумов проводится с полностью покрытым звукоизоляцией двигателем, и далее исследуются независимо друг от друга основные источники шума. Однако разработанные в последнее время приборы позволяют определять вклад различных источников шума с помощью измерения различных параметров на поверхности двигателя без покрытия его звукоизоляцией. Именно такие приборы для измерений интенсивности акустических колебаний здесь широко применялись. Их работа основана на измерении уровней звукового давления с помощью двух микрофонов, установленных около поверхности исследуемого узла. По результатам измерений, получаемых при помощи микрофонов, можно определить интенсивность излучения акустических волн в заданном направлении. Обследовав таким образом всю поверхность узла и просуммировав полученные результаты, можно определить мощность акустического излучения этого узла. Подобные приборы можно использовать как на работающем двигателе, так и на неработающем. В последнем случае к двигателю прикладывается сила, возбуждающая колебания, по возможности близкие тем, что возникают в работающем двигателе. Данный подход удобен для исследования влияния тех или иных внешних условий, например температуры окружающей среды, на работу демпфирующего покрытия, что будет проиллюстрировано на примере крышки клапанов. [c.374]

Развитие акустики в значительной мере было стимулировано запросами военной техники. Задача определения положения и скорости самолета и вертолета (звуковая локация в воздухе), подводной лодки, связь под водой (гидроакустика) - все эти проблемы требовали более глубокого изучения механизма генерации и поглощения звука, распространения звуковых и ультразвуковых волн в сложных условиях. Проблемы генерации звука стали предметом обширных исследований и в овязи с общей теорией колебаний и волн, охватыващей воедино механические, электрические и электромеханические колебательные и волновые процессы. [c.7]

В обычных жидкостях (а также в нематических жидких кристаллах) существует лишь одна ветвь слабозатухающих звуковых колебаний — продольные звуковые волны. В твердых криста ллах и аморфных твердых телах существуют три звуковые (акустические) ветви линейного закона дисперсии колебаний ( 22, 23). Одномерные кристаллы — смектйки — и здесь занимают промежуточное положение в них имеются две акустические ветви Р. G. de Gennes, 1969), Не интересуясь здесь коэффициентами затухания этих волн, и имея в виду лишь определение скоростей их распространения, пренебрежем в уравнениях движения всеми диссипативными членами. Полная система линеаризованных уравнений движения складывается из уравнения непрерывности [c.241]

Величина колебат. скорости о определяется по ф-лв V— У"3х6/4рг 81а20, . где 0 — малый угол, на, к-рый поворачивается диск в к-рый наблюдают по отклонению отражённого от зеркальца светового луча, р —-плотность среды, 0 — угол между нормалью к диску до включения звука к направлением колебат. скорости, коэф. упругости кручения ннтнт = 4n Af/Г определяется по периоду Г свободных колебаний и моменту инерции Л1 Р, д., г радиус диска, к-рый должен быть много меньше длины волны звука X. Р. д. обычно устанавливают под углом 0в = 45 , т. к. при этом его чувствительность максимальна. Чувствительные Р, д. позволяют определять малые колебат. скорости о 0,1 см/с. В звуковых полях, где имеют место простые соотношении между колебат. скоростью, звуковым давлением р и интенсивностью звука I (нанр., в поле плоской волны), Р. д. пользуются для определения р и 1. [c.404]

Теория звуковых колебаний в открытой с одного конца цилиндрической трубе занимает особое положение. Здесь комплексный коэффициент отражения основной ( поршневой ) звуковой волны от конца трубы определяет резонансную кривую открытых акустических резонаторов (в том числе их резонансные частоты и декремент затухания, обусловленного излучением). Поэтому задача о диффракции звуковых волн на открытом iKOiHue трубы ставилась в ряде теоретических работ еще в прошлом веке. Однако ввиду отсутствия строгого подхода результаты, полученные в этих работах с помощью различных искусственных допущений, оказывались ненадежными, и поэтому сопоставление их с экспериментальными данными не могло привести к вполне определенным выводам. Полученные нами точные результаты устраняют эту неопределенность (гл. П1). [c.195]

Когда тело совершает медленные движения вперед и назад в каком-либо газе, то газ ведет себя почти в точности как несжимаемый и здесь имеется просто местное возвратно-поступательное движение газа из области впереди тела в область позади тела, п обратно в противоположной фазе движения, когда передняя область становится задней. По мере увеличения частоты колебаний тела, или, друпши словами, при уменьшении периода колебаний, сжатия и разрежения газа, которые вначале были совершенно нечувствительными, становятся заметными и наряду с перетеканием среды вперед и назад возникают звуковые волны (или волны такой же природы, если период находится вне пределов слышимости). По мере уменьшения периода колебания все большая доля воздействия колеблющегося тела на газ идет на создание звуковых волн и все меньше и меньше—на создание потока, связанного только с местным возвратно-поступательным перетеканием. При заданном периоде и при определенном типе колебаний, определенных размерах и форме колеблющегося тела поведение газа тем ближе к поведению несжимаемой жидкости, чем больше скорость распро-страненпя звука в нем на этом основании интенсивность звуковых колебани , возбун даемых в воздухе, ио сравнению с колебаниями, возбуждаемыми в водороде, может быть значительно больше, чем это следовало бы из учета только разности плотностей этих двух газов . [c.301]

Для нормального атмосферного давления и температуры 20°С акустическое сопротивление рс=412 кг/м -с= =41,2 г/см .с. Акустическое сопротивление для плоской волны определяется только скоростью звука и плотностью среды и является активным, вследствие чего давление и скорость колебаний находятся в одинаковой фазе, т. е. ф=0, поэтому интенсивность звука [см. ф-Лу (1.10)] I = 0,bXpmVm — PaOa, ГДе рэ И ug — действующие значения звукового давления и скорости колебаний. Подставляя в это выражение (1.13), получаем наиболее часто используемое выражение для определения интенсивности звука [c.13]

С р,ествует два вида акустических величин 1) величины, характеризующие звук как физическое явление волнообразного распространения колебаний частиц упругой среды. К ним относятся скорость звука, звуковое давление, звуковая энергия, плотность звуковой энергии и др. 2) величины, характеризующие звук как специфическое ощущение, вызываемое действием звуковых волн на орган слуха. К ним относятся уровень громкости, частотный интервал и др. Между теми и другими вev ичинaми существует определенная зависимость. Например, частотный интервал связан с ча- [c.102]

Первое теоретическое определение скорости звука — скорости распространения упругих волн малой амплитуды—дал Ньютон, показавший, что скорость распространения звз ка в воздухе, если рассматривать этот процесс как изотермический, пропорциональна корню квадратному из отнощения давления воздуха к его плотности. На самом деле, как показал значительно позднее Лагьпас, процесс распространения звуковых колебаний приближается к адиабатическому, что привело Лапласа к формуле, применяемой и в настоящее время. Формула эта, данная Лапласом в первом десятилетии прошлого века, отличается от формулы Ньютона коэффициентом под знаком корня, равным отнопшнию теплоемкостей при постоянном давлении и постоянном объеме. [c.28]

Удельным акустическим сопротивлением называют отношение звукового давления р к скорости колебаний V. А = р1и. Это справедливо для линейных условий, в частности, когда величины звукового давления значительно меньше статического давления. Удельное акустическое сопротивление определяется свойствами среды или материала и условиями распространения волн (см. 1.5—1.7). В общем случае удельное акустическое сопротивление является комплексной величиной За=и а-Ь1< а, где Шл и дл — активная и реактивная составляющие удельного акустического сопротивления. (Прилагательное удельное часто для краткости опускают.) Размерность удельного акустического сопротивления Б системе СИ — Па-с/.м или кг/м-с, а в абсолютной системе С05 — дин-с/гм или г/ом с. Если известно удельное сопротивление 3, г/см с, то пользуются соотнощением 1 г/см2с=10 кг/м с. Сдвиг фаз г]5 между звуковым давлением и скоростью колебаний может быть определен из формулы tg = Ч а/ша. [c.9]

Если кварц, колеблющийся по толщине, поместить в жидкость, то его колебания вызывают в ней весьма мощные волны, обладающие всеми свойствами звуковых, но с весьма малой длиной волны, определяемо резонансной частотою кварцевой пластинки, и названные поэтому ультразвуковыми такие же волны, только меньшей мощности, имеют место и в воздухе. При этом происходит ряд явлений, многие из к-рых впервые на этих опытах и обнаружены. Так, наблюдается ветер (и в жидкостях и в воздухе) настолько сильный, что Мейснер устроил на этом принципе маленький двигатель поднятие и разбрызгивание жидкости, если волны падают изнутри на ее поверхность (Вуд. 1927 г.) физиологич. действия (разрушение водорослей, смерть рыбок). Наконец (Лан-жевен, 1917—1921 гг.) был построен подводный ультразвуковой передатчик и приемник, служащие для сигнализации (см. Звук, Подводная акустика) и для определения глубин методом отражения от дна. Н. Андреев. [c.339]

Края колпака помещаются над щелью 7, образующейся кругом между чашкой корпуса и диском. При открывании приводом 8 (при помощи троса с мостика) клапана 5 пар из трубы будет итти по каналу 6 и выходить с большой скоростью из щели 7 через острую кромку колпака, где, рассекаясь, будет производить звук. Расстояние от кромки колпака до щели 7 нельзя изменять произвольно, т. к. от него зависит получение хорошего звука. Для чистоты получаемого звука каждому давлению пара должно соответствовать определенное расстояние между щелью и кромкой колпака. Колпак навернут резьбой на стержень 4 вращая колпак, можно его опускать или же поднимать, изменяя расстояние до щели соответственно давлению пара. На чистоту звука влияет и величина колпака (по высоте) и способ крепления его к корпусу, т. к. при работе гудка стенки колпака приходят в колебания, дающие звук определенного тона. К разновидностям морских паровых гудков принадлежит и изображенный на фиг. 3. Существуют также двух- и трехтонные гудки, издающие мягкие, нетревожащие слуха аккордные звуки, но в морской практике они привились мало, т. к. комбинация тонов, снижая высоту, вносит нек-рую сложность в систему самой сигнализации. Гудки паровые, как и другие сигнальные звуковые приборы (горн, колокол, металлич. доска и пр.). в настоящее время считаются слишком слабыми и мало пригодными для морских сигналов звук их распространяется на расстояние не более 1,5 км и кроме того увеличить высоту тона этих звукоизлу-чателей нет средств. Между тем кроме дальности при тихой погоде звуки их должны также преодолевать шум ветра, волн, морского прибоя и пр. при наиболее плохих атмосферных условиях, встречающихся в морской практике. [c.437]

Отклонения ближнего поля передаются непосредственно к лабиринту через мягкие ткани. Для восприятия волн давления необходим усилитель. В качестве такого усилителя выступает плавательный пузырь. Плавательный пузырь развивается как дивертикул дорсальной или латеральной стенок передней части кишок и в конечном виде представляет собой мешок, заполненный газом (кислород, азот, углекислый газ), расположенный в брюшной полости. При действии волн давления плавательный пузырь расширяется и сокращается в точном соответствии с частотой изменений волн давления. Таким образом, он становится вторичным источником звуковых колебаний соответственно с полем смещения и давления вокруг него. Плавательный пузырь имеет определенный резонанс, который может быть установлен на основе его физических свойств и для большинства рыб лежит в пределах 100—1000 Гц в зависимости от особенностей того или иного вида (Вайтулевич, Ушаков, 1974). [c.515]

Анализ [38] численных решений дифференциального уравнения, опи-сываюш его поведение кавитационного пузырька в звуковом поле [25], показал, что если звуковое давление превышает определенный предел, пузырек некоторое время пульсирует, а лишь затем захлопывается (см. IV часть, рис. 3, стр. 142). При этом, естественно, ударные волны будут обра-зовьгеаться не в каждый период колебания и интегральное их действие будет меньше (например, кавитационная эрозия). Этот логический вывод был подтвержден нами экспериментально в работе [35], где было показано, что когда время захлопывания пузырька оказывается равным или большим [c.196]

Звуковые колебания определенной частоты аналогично электрическим изображаются в виде синусоиды, причем положительным полупериодом считается уплотнение, а отрицательным — разрежение воздушной среды (рис. 1,6). Звук в безвоздушном пространстве не распространяется, что еще раз доказывает природу звуковых колебаний. Звуковые колебания могут возникать и распространяться не только в воздухе, но и в других средах воде, стекле, металле и т. д. Скорость распространения звуковых волн зависит от физических свойств и плотности среды. С увеличением плотности среды скорость увеличивается, и наоборот. Скорость распространения звуковых колебаний в воздухе около 340 я сек, в воде 1500 м1сек, а в стали свыше 5000 м1сек. [c.6]

Для эффективного излучения звуковых волн с помощью рупора требуются определенные соотношения размеров. Несогласованность волнового сопротивления рупора как звукопровода с сопротивлением среды приводит к отражению звуковых волн от выходного отверстия в обратном направленип за счет снижения излучения в пространство. Со снижением частоты воспроизводимого сигнала это явление усиливается, и при определенных длине рупора и размерах выходного отверстия возникает предельная (критическая) частота, ниже которой рупор отдавать энергию в пространство не будет. В этом случае активная составляющая излучения рупора снизится до нуля и звуковая энергия низкочастотных колебаний вместо того, чтобы излучаться в пространство, будет в виде свободных колебаний направляться к входному отверстию. [c.104]

Дальнейшие работы о влиянии ультразвуковых волн на ухо приведены в библиографии [2820, 3603, 3628, 3629, 3631, 3796, 4345, 4515, 4817, 4947, 5050]. В этой связи следует указать на две работы Кунце и Китца [3342, 3344], в которых показано, что звуковые колебания с частотой 20—175 кгц вызывают в ухе восприятие звука, если магнитострикционный излучатель своей излучающей поверхностью прикладывается к определенным участкам головы. Поэтому обычное утверждение, что для человече- [c.562]

Помещая источник звуковых колебаний под стеклянный колпак и постепенно удаляя из него воздух, можно легко показать, что звуковые волны будут существовать до тех пор, пока под колпаком остается воздух, через который они могут распространяться. Наличие материальной среды является веобходимым условием для передачи звуковых и ультразвуковых колебаний. Ультразвуковые волны могут распространяться в любых упругих телах. Распространение волны приводит к смещениям последующих элементов среды эти смещения распространяются все далее и далее. Если вещество упруго, то в нем имеется восстанавливающая сила, которая стремится возвратить каждый смещенньи элемент упругого тела обратно в первоначальное положение. Так как все среды обладают инерцией, то частица среды продолжает двигаться и после того, как она возвратилась в положение, из которого начала движение. Далее движение частицы происходит уже в противоположном направлении, частица достигает некоторого максимального отклонения, после чего снова возвращается к исходному положению. Таким образом частица соверщает колебания около своего начального положения. Когда в среде распространяется упругая волна, элементы среды соверщают различные движения по определенным траекториям. В зависимости от характера движения различают несколько типов ультразвуковых волн общие свойства ультразвука сохраняются независимо от типа волн. При прохождении ультразвуковой волны через какую-либо среду частицы среды получают смещения, причем частицы, более далекие по направлению распространения волны, начнут двигаться несколько позже, чем предшествующие им. Другими словами, фаза колебания частиц среды постепенно изменяется по мере распространения волны. Смещения частиц можно [c.11]

В последнее время получают распространение акустические методы определения содержания нерастворенного воздуха. Установлено что при озвучивании двухфазной среды коле6ан1 1ми с частотами ниже резонансных частот пузырьков скорость распространения звуковых колебаний в среде уменьшается пропорционально концентрации пузырьков воздуха. На этой основе разработан способ измерения малых концентраций диспергирован-, ного газа в жидкостях, основанный на измерении сдвига 4 зы звуковой волны при прохождении ею жидкости с пузырьками и без пузырьков. [c.134]

Очевидно, что монохроматическая волна не может быть непосредственно использованной для передачи информации — она никогда не начиналась, никогда не кончается и любой приемник покажет К д- onst. Для того чтобы стало возможным использовать монохроматическую волну в этих целях, ее нужно закодировать, т. е. создать сигнал, который после регистрации и расшифровки будет содержать необходимую информацию. Наиболее простым способом кодирования является модуляция амплитуды волны, которая может осуществляться различными способами (в том числе н механическим прерыванием излучения по определенному закону). При этом возникает амплитудно-модулированж е колебание E(t) =-= Eq(1 ) oa(w< — <р), где Eo(t) — медленно изменяющаяся амплитуда (например, звуковой частоты (I) 10 Гц, в то время как несуп ая частота относится к оптическому диапазону 10 Гц). Модулированный сигнал регистрируется приемником света и после высоко- [c.43]

Коллективное описание электронно-ионного взаимодействия. Бом и Пайне (см. п. 36) учли кулоновское взаимодействие на больщих расстояниях путем введения дополнительных координат, которые описывают движение электронного газа как колебания илазмы. Так как координаты отдельных ионов остаются неизменными, то число введенных в этом методе координат превышает число координат, необходимых для описания системы. Поэтому необходимо, чтобы волновая функция системы удовлетворяла определенным дополнительным условиям. Этот метод был применен Пайнсом и автором [19] для учета движения ионов. Помимо колебаний плазмы, имеются связанные электронно-ионные колебания, которые соответствуют продольным звуковым волнам. Мы изложим эту теорию в общих чертах, причелг для рассмотрения взаимодействия элек- [c.764]

В. А. Барвинок и Г. М. Козлов определяли коэффициент Пуассона плазменных покрытий звуковым методом, путем возбуждения в образце стоячей волны первого тона [89]. Этот динамический способ выгодно отличается от статических испытаний, так как усиление переменного сигнала от тензорезисторов не составляет особых затруднений. В основе метода лежит особенность деформации стержня постоянного поперечного сечения при возбуждении в нем стоячей волны первого тона. Периодические продольные деформации растяжения я сжатия с частотой собственных колебаний стержня вызывают поперечные сокращения слоев материала, величина которых зависит от коэффициента Пуассона. Эти деформации измеряются тензорезисто-рами типа 2ФКПА с базой 5 мм и сопротивлением 200 Ом, которые наклеиваются на образец прямоугольного сечения. Схема для измерения коэффициента Пуассона состоит из двух мостов Уитстона, один из которых служит для определения продольной деформации, другой — для измерения поперечной деформации. Коэффициент Пуассона находится по формуле [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...