Течение в сопле, экспериментальные исследования

Течение в сопле, экспериментальные исследования 318 [c.531]

Экспериментальные исследования течений в сопле [c.318]

В монографии дано систематизированное изложение теоретических, расчетных и экспериментальных исследований неравновесных течений с фазовыми превращениями. Рассмотрены оригинальные работы авторов по расчетно-теоретическому исследованию гомогенной и гетерогенной конденсации (стационарной и нестационарной) для течений в соплах и струях. Предложена единая система определяющих параметров, описывающих процесс конденсации в различных термодинамических системах. Детально изложены современные численные методы решения уравнений и обобщены результаты параметрических расчетов. [c.222]

Одной из характерных особенностей указанных схем плоских сопел, которые были рассмотрены в главе II, является то, что они, вообще говоря, в классическом смысле не являются плоскими, а имеют конечную величину отношения ширины к высоте b/h. При этом возможно, что при каких-то конечных, но достаточно больших значениях b/h, течение в таких соплах действительно близко к плоскому. Однако справедливо также предположить, что при небольших значениях b/h (например, b/h 2-3) плоские сопла скорее можно отнести к классу трехмерных сопел с пространственным типом течения в этих соплах. Экспериментальные исследования ряда авторов показывают, что течение в плоских соплах с некоторыми конечными значениями b/h действительно не является типом чисто плоского течения. Так, в работе [106] исследовалась картина течения методом саже-масляной пленки и путем измерения распределения давления по поверхности плоского сопла с клиновидным центральным телом. Контур выходного сечения сопла был близок к прямоугольному однако вследствие наличия центрального тела отношение ширины к высоте критического сечения сопла с каждой стороны клина было равно кр/ кр — 7. Полуугол коничности центрального тела был равен 10°. Относительная площадь выходного сечения сопла /F = 3,5. Схема течения при двух значениях степени понижения давления тг = 3 и 6 и соответствующее распределение давления по центральному телу приведены на рис. 4.4 и 4.5. Отмечается, что течение в дозвуковой части плоского сопла вплоть до критического сечения является существенно плоским. Однако за критическим сечением, и особенно при сверхзвуковом перепаде давления, течение на поверхности центрального клина становится существенно трехмерным. [c.194]

В результате проведения экспериментальных исследований были найдены формы сопел, которые не разрушаются от действия кавитации (см. рис. 8.21) и поддерживают кавитационный режим течения, выражающийся в постоянстве расхода жидкости при изменениях давления на выходе сопла от атмосферного до 0,8 величины давления нагнетания жидкости в сопло (см. рис. 8.22). [c.209]

В лаборатории турбомашин МЭИ введены в эксплуатацию различные стенды влажного пара, ориентированные на экспериментальное изучение следующих основных задач I) механизма конденсации в равновесных и неравновесных течениях влажного пара при больших скоростях и, в частности, скачковой конденсации 2) механизма и скорости распространения возмущений в двухфазной среде и условий перехода через скорость звука 3) основных свойств дозвуковых и сверхзвуковых течений в каналах различной формы с подробным изучением волн разрежения и скачков уплотнения в эту группу включаются исследования основных энергетических и расходных характеристик сопл, диффузоров и других каналов 4) двухфазного пограничного слоя и пленок, образующихся на поверхностях различных форм 5) течений влажного пара в решетках турбин (плоских, прямых и кольцевых) с подробным изучением структуры потока, углов выхода, коэффициентов расхода и потерь энергии 6) структуры потока и потерь энергии в турбинных ступенях, работающих на влажном паре, с подробным изучением оптимальных условий сепарации влаги из проточной части и явлений эрозии. [c.388]

Для определения поля течения струи в вакууме производились, экспериментальные исследования и расчеты, которые позволили получить количественные и качественные закономерности распределения, газодинамических параметров, а также установить их зависимость от режимов истечения числа М на срезе сопла, показателя х и величины нерасчетности Рср/-Рв- [c.451]

Результаты измерений полей давлений торможения Р в воздушной струе представлены на рис. 9. Экспериментальные исследования области течения струи (L<20i p) позволили установить закономерность падения давления на больших расстояниях от среза сопла вдоль оси струи, [c.455]

При поперечном акустическом облучении струи порождение звуковыми колебаниями при их взаимодействии с кромками сопла вихревых возмущений происходит неравномерно по периметру кромки сопла, что обусловливает образование скошенных вихревых колец и, как следствие, нарушение осевой симметрии течения в струе. Соответствующие экспериментальные исследования для случая низкочастотного акустического возбуждения струи выполнены в [2.56] и в [2.22] - при низкочастотном и высокочастотном акустическом возбуждении струи. [c.65]

В предыдущих главах 2 и 3 было показано, как при воздействии слабых акустических возмущений можно осуществлять управление аэродинамическими и акустическими характеристиками дозвуковой турбулентной струи. В настоящей главе рассмотрены некоторые результаты экспериментального исследования воздействия интенсивных периодических и, в частности, акустических возмущений на аэродинамические характеристики турбулентной струи. Мы здесь не будем касаться энергетической выгодности такого способа управления турбулентными струями. Отметим лишь, что рядом авторов были выполнены экспериментальные исследования характеристик турбулентных струй с высокой интенсивностью периодического возбуждения. Однако сравнение результатов этих исследований затруднено тем обстоятельством, что периодический во времени закон модуляции расхода в струе определялся конструктивными особенностями устройств (прерывателей потока), создающих пульсации скорости в струе. Это обстоятельство затрудняет обобщение или сопоставление результатов опубликованных работ, так как структура течения в возбужденной струе, по-видимому, зависит от спектрального состава периодических пульсаций скорости и масштаба турбулентности в выходном сечении сопла. Отмеченное обстоятельство подтверждается существенными отличиями закономерностей распространения сильно возбужденных турбулентных струй, установленными в работах различных авторов [4.2,4.4,4.6,4.7,4.9]. [c.129]

Результаты теоретических и экспериментальных исследований [108] и [109] естественного перехода ламинарного течения в турбулентное в плоско-параллельной струе подтвердили, что критическое число Рейнольдса для струи не превышает Re, p = = 50, т. е. если Re > 50, то возмущения, имеющиеся в струе, нарастают вниз по течению и на том или ином расстоянии от сопла струя становится турбулентной. Расстояние же от сопла до сеченпя перехода зависит, как н для осесимметричной струи, от Re и от распределения скоростей на выходе сопла (см. с. 129). [c.123]

Экспериментальное исследование характеристик взаимодействия осесимметричных струй. Изучение характеристик взаимодействия струй, не стесненных стенками, осложняется тем, что течения даже приближенно не могут рассматриваться как плоские. При этом, что наиболее существенно, в общем случае не все частицы одной из струй активно взаимодействуют с частицами другой струи. Это иллюстрируется рис. 11.1, а на котором показаны две струи, одна из которых, вытекающая из сопла /, имеет в области взаимодействия размеры сечения большие, чем размеры сечения струи, вытекающей из сопла 2. На частицы рабочей среды, протекающие через заштрихованную на рисунке область сечения, может оказывать малое влияние или практически не влиять совсем струя, вытекающая из сопла 2. Закономерности, которыми определяется здесь течение, иные, чем для области непосредственного взаимодействия частиц, которые несут в себе обе рассматриваемые струи. [c.110]

Экспериментальная установка и измерительная аппаратура. Эксперименты проводились на универсальной установке, предназначенной для получения многофазных ЭГД-течений. В исследовании использовался контур [2], позволяющий создавать затопленную струю пара и вводить в нее ионы коронного разряда. Схема установки приведена на рис. 1. Пар истекает из цилиндрического сопла [c.669]

Численные и экспериментальные исследования течений в соилах с прямолинейной звуковой линией показывают, что длина дозвуковой части таких сопел, рассчитанная в рамках идеальной жидкости, довольно велика, а из-за вязких эффектов реализовать прямолинейную звуковую линию практически не удается. В связи с этим такие сопла в реактивных двигателях не используются. [c.149]

Обширные исследования течений в соплах плотных смесей, содержащих сферические частицы 3102 и А1 диаметром 64,2 мк с объемной долей менее 0,6, были проведены Штокелем [762]. Из-за упрощений, принятых им в теоретическом анализе (разд. 7.1), теоретические и экспериментальные результаты не согласуются между собой. Тот факт, что его решение имеет правильную тенденцию, подтверждает важность уравнения Эргана для сопротивления плотного множества (разд. 5.1) и учета объема, занимаемого частицами. Скачок, обусловленный перерасшире-нием сопла, не рассчитывался. [c.321]

Проведенное в МЭИ экспериментальное исследование в соплах Лаваля показало, что добавка ОДА приводит к смещению скачка конденсации по потоку в сравнении с течением чистого napai (рис. 9.3). [c.298]

Для определения влияния разреженности потока на параметры былк произведены экспериментальные исследования, позволившие смоделировать условие течения в соплах вакуумных насосов по критериям Re и М. [c.446]

Q2УTo2 Q УТч1 при запирании в минимальном сечении. Видно, что в минимальном сечении сопла скорость каждого из потоков не равна единице. В работе [15] проведено экспериментальное исследование течения в сопле при 1/- а= 0,226,0, 431 (точки на рис. 4.30). Как видно из рис. 4.30, результаты расчетов слоистого течения по одномерной теории для выбранной геометрии сопла очень хорошо совпадают с экспериментом. Это совпадение свиде- [c.186]

В настоящей главе представлены результаты аналитических, численных и экспериментальных исследований прострапственных и нестационарных течений в соплах. В отдельный параграф вынесены течения с закруткой потока, изученные как с помощью аналитических методов для простейших случаев течения, таких как радпально-уравповешенпые и маловозмущеппые течения, так и с помощью численных методов для более сложных случаев. [c.193]

Число Ке связано с числом Рейнольдоа Кешо, определенным в п. 5.5.4, соотношением Ке о = Ке /Гш, где — длина сопла, отнесенная к радиусу минимального сечения, а Г — температура стенки, отнесенная к температуре торможения. Таким образом, число Ке ,о примерно на порядок больше числа Ие. При числах Ие указанного диапазона вязкость газа проявляется не только в тонком пристеночном пограничном слое, но и по всему сечению. При расчете параметров течения нельзя уже ограничиться введением поправки па толш ину вытеснения пограничного слоя, а необходимо при тех или иных предположениях решать систему уравнений Навье — Стокса. Теоретическому и экспериментальному исследованию течений в соплах при малых числах Рейнольдса посвяш епы работы [28, 66, 102, 103, 110, 160, 163, 191, 204-206]. [c.343]

Результаты теоретических, численных и экспериментальных исследований по различным вопросам аэрогазодинамики реактивных сопел изложены в большом количестве публикаций отечественных и зарубежных авторов. Здесь, также как и во всех физических науках, вьщеляются, достаточно тесно взаимодействуя друг с другом, теоретическое и экспериментальное направления. Накопленный опыт исследований, разработки и создания реактивных сопел самолетов различного назначения показал, что выбор реактивного сопла и удовлетворение предъявляемых к нему требований сопровождается необходимостью решения целого комплекса взаимосвязанных между собой проблем аэрогазодинамики изучение турбулентных течений в каналах, исследование обтекания тел турбулентным дозвуковым, трансзвуковым, сверхзвуковым потоком, исследование течений в донных областях, исследование взаимного влияния внешнего потока и реактивных струй в присутствии элементов планера самолета, включая течения в отрывных зонах сложной формы, и целого ряда других проблем. [c.7]

Полученные в результате экспериментальных исследований измеренные величины коэффициентов расхода основного и вентиляторного контуров двухконтурного сопла приведены на рис. 3.113 в зависимости, от степени понижения давления в сопле вентиляторного контура тг ц. Результаты измерений показывают, что после достижения критического перепада давления в соплах первого (основного) и второго (вентиляторного) контуров, который для холодного воздуха составляет величину 7Гсц = 1,89, коэффициенты расхода Цх и Цц практически не зависят от степени понижения давления, т. е. в соплах об оих контуров имеет место при 7Гс = 2-3 запертый режим течения. Этот [c.183]

Настоягцая глава содержит три раздела, которые включают, главным образом, анализ аэрогазодинамических характеристик сопел на режиме отклонения и реверса тяги и при использовании шумоглушагцих устройств. Хотя имеются теоретические и численные работы исследования течений в соплах с шумоглушением, при реверсе и отклонении вектора тяги, основным источником получения информации по этим вопросам является проведение экспериментальных исследований на различных установках. [c.289]

Зонарс [377] исследовал течение высокотемпературного воздуха в профилированном сопле е диаметром среза 241 мм. Были осуществлены три различных режима течения почти равновесный, неравновесный и почти замороженный. Результаты экспериментальных исследований Зонарса очень хорошо согласуются с теоретическими данными, полученными им на основании одномерной теории. [c.123]

Специфические проблемы и некоторые характеристики влажнопаровых ступеней и многоступенчатых турбин изложены в гл. 5. Рассмотрены результаты экспериментальных и расчетных исследований конфузорных потоков конденсирующегося и влажного пара в одиночных соплах, отверстиях и щелях, а также в лабиринтных уплотнениях (гл. 6). Изучению двухфазных течений в диффузорах и регулирующих клапанах, криволинейных каналах, в других местных сопротивлениях посвящена гл. 7. Некоторые проблемы эрозии элементов проточной части и других деталей теплотехнического оборудования изложены в гл. 8. Специальные и весьма интересные задачи гидрофобизации влажнопаровых потоков рассмотрены в гл. 9. [c.3]

Задача выявления особенностей формирования критического режима течения в высоковлажной двухфазной смеси возникла в последние годы в связи с анализом теплогидродинамических процессов, происходящих в реакторном контуре в связи с его разгерметизацией. При этом исследовались прежде всего каналы постоянного сечения. Вместе с тем предложенные сотрудниками ВТИ им. Дзержинского вставки-ограничители расхода сделали актуальной задачу исследования вскипающего потока в каналах переменного сечения. Названные вставки предназначены для ограничения расхода теплоносителя при разрыве трубопроводов реакторного контура. При этом они должны обладать возможно меньшими гидравлическиМи сопротивлениями в условиях нормальной работы контура. Профиль используемых вставок выполнен в виде сопла Лаваля с плавно сужающейся входной частью и коническим диффузором. Между тем имеющиеся экспериментальные данные говорят о том, что при истечении насыщенной и тем более недогретой до насыщения воды через каналы, имеющие традиционный профиль сопла Лаваля, жидкость на выходе оказывается перегретой и испарение ее происходит практически за пределами канала. При этом расход воды через сопло оказывается близким к гидравлическому. Таким образом, снижение расхода воды через вставки по сравнению с расходом ее истечении через полное сечение разрыва происходит лишь за счет уменьшения проходного сечения. В то же время расход через вставки можно бьшо бы уменьшить еще почти на порядок, если бы обеспечить в них критический режим истечения вскипа- [c.145]

Схема распада топлива на капли под действием малых килебаний получила наиболее широкое распространение, но не является единственной. Некоторые исследователи строят теорию распыливания жидкости на предположении, что основной причиной разрушения единого потока жидкости и распада его на капли являются кавитационные процессы. При высокой скорости течения топлива в сопловом канале статическое давление снижается, и при значении, соответствующем упругости паров топлива, в потоке жидкости образуются кавитационные зоны в виде отдельных пузырьков. Эти пузырьки при выходе из сопла, где происходит восстановление давления до атмосферного, исчезают разрушая целостность струи. Как показали экспериментальные исследования, образование кавитационных полостей носит периодический характер с частотой, зависящей от скорости потока. [c.13]

В отличие от известных экспериментальных и теоретических исследований спонтанной конденсации пара в соплах Лаваля в реальных процессах течения пара в проточных частях турбин образование влаги частично может происходить и па более ранней стадии в результате повышенной турбулентности потока, которая вызывает локальное выпадение влаги и соответственно смещение зоны начала спонтанной конденсации пара вниз по потоку. Можно предположить, что при нерасчетных режимах течения и из-за повышенной степени турбулентности переохлаждение пара не достигает максимального значения и спонтанное влагообразова-ние не происходит. [c.270]

Экспериментальные исследования, проведенные Д. Баршдорфом с соплами разной формы на влажном воздухе и водяном паре, показали, что частота пульсаций составляет 500—1 ООО Гц. Интенсивность пульсаций оказалась довольно значительной (см. рис. 2-7), и они могут служить дополнительным источником возмущений в проточной части турбины. Правда, возникновение нестационарных режимов возможно только при спонтанной конденсации и при сверхзвуковых режимах течения переохлажденного пара. Нестационарные режимы при спонтанной конденсации в дозвуковой части сопл рассматриваются в гл. 6 [c.31]

Вторая глава посвящена экспериментальному исследованию воздействия слабых акустических гармонических возмущений на аэродинамические характеристики турбулентных струй. Продемонстрированы интенсификация перемешивания (генерация турбулентности) при низкочастотном возбуждении и ослабление перемешивания (подавление турбулентности) при высокочастотном возбуждении. Излагаются результаты исследования влияния уровня акустического возбуждения, режима течения в начальном пофаничном слое на срезе сопла и начальной турбулентности на реализацию обоих эффектов - интенсификации и ослабления перемешивания. [c.8]

Характеристики ламинарных струй. Смешанные формы течений. Характеристики турбулентных струй имеют для рассматриваемой области существенное прикладное значение. Вместе с тем редко встречаются условия, при которых вся струя, вытекающая из сопла, была бы ламинарной. Это определяется тем, что течение струи в удалении от сопла перестает быть ламинарным уже при очень малых значениях Re. Так по данным Г. Шлихтинга переход от ламинарного к турбулентному течению при истечении из узкой щели происходит при величинах Re, не превышающих 30 ([48], стр. 158). Аналогичные данные получены Сато и Сакао, которые провели экспериментальное исследование устойчивости плоских струй при малых возмущениях [105]. Ими установлено, что при изменении Re от 12 до величины порядка 20 или 30, струя полностью ламинарная и возникают периодические флуктуации лишь в очень малой области течения. При изменении Re в пределах от нижнего значения порядка 20—30 до верхнего порядка 40—60 наблюдались периодические колебания в широкой области течения, которые, однако, не переходили в неупорядоченные колебания. При значениях Re, больших чем 40—60, было отмечено возникновение неупорядоченных колебаний вниз по течению от области, где флуктуации являлись периодическими. [c.71]

В условиях истечения плазмы из сопла с недорасширением нг участке, прилегающем к соплу, возникает система волн разрежени5 и сжатия, скачков уплотнения. Имеющиеся литературные данные по изучению картины течения в таких условиях относятся в основ ном к холодным газовым струям. Что касается сверхзвуковых плаз менных струй, то экспериментальные данные по изучению их свойсте почти отсутствуют. В настоящей работе исследование плазменньи струй проводилось высокоскоростными фотографическими и спек троскопическими методами. [c.262]

Сложность исследования закрученных течений газа в каналах и сонлах, в первую очередь, состоит в том, что изменение закона закрутки потока может изменить не только количественные характеристики течения, но и его качественную картину. Так, в работе [4 было теоретически получено, а в работе [5] экспериментально подтверждено, что при потенциальном течении закрученного потока, характеризуемом условием постоянства циркуляции (Г = wr = onst, w - окружная составляюгцая скорости, г - расстояние до оси симметрии), обязательно должно возникать вакуумное ядро (в реальном случае - область с возвратным течением). Для докритических режимов в [5] экспериментально получена картина течения, изображенная на рис. 1, а, где внутри области основного течения 1 обнаружена область возвратно-циркуляционного течения 2, проходягцая вдоль всего сопла. Нри сверхкритическом истечении эта область распадалась на две [c.45]

Остановимся еще на одном цикле исследований, посвященном изучению сверхзвуковых течений газа около проницаемых поверхностей. Задачи такого типа возникли в связи с использованием околозвуковых и сверхзвуковых аэродинамических труб с перфорированными стенками и с использованием парашютов при сверхзвуковой скорости. В СССР еще в 1947 г. было применено перфорирование стенок аэродинамической трубы для возможности испытания в ней моделей при околозвуковых и при малых сверхзвуковых скоростях. Г. П. Свищев предложил использовать сопла с перфорированными участками стенок для плавного изменения скорости сверхзвукового потока. Г. Л. Гродзовским и Г. П. Свищевым было экспериментально обнаружено, что перфорирование стенок цилиндрической трубы, окруженной камерой с постоянным давлением, оказывает выравнивающее действие на возмущения давления (и связанные с ними возмущения плотности и скорости) движущегося в трубе сверхзвукового потока ). Эти и другие экспериментальные исследования вызвали появление в 1949—1951 гг. серии теоретических работ, посвященных изучению течений около проницаемых границ и, в особенности, деталей сверхзвукового потока около плоской стенки, состоящей из поперечных или продольных полос, отделенных щелями, сквозь которые газ может вытекать в окружающее пространство (или втекать из этого пространства внутрь пoтoIia). [c.181]

Особенности течения газа в сверхзвуковых соплах при ХГН связаны с их большим удлинением 11к = 20. .. 50, когда на параметры течения внутри сопла оказывает влияние пограничный слой, образующийся на его стенках, что приводит к существенному отличию параметров течения газа в таких соплах от параметров, рассчитанньк для идеального случая. Ниже приведены результаты экспериментального и численного исследования влияния геометрических размеров сопла на параметры течения, позволяющие учесть эти особенности (рис. 2.2). [c.41]

Таким образом, экспериментальные исследования показали, что пограничный слой, образующийся на стенках в соплах с больши.м удлинением Х//г = 20. .. 50, оказывает заметное влияние на параметры течения внутри сопла. И это приводит к существенному их отличию от параметров, рассчитанных для идеального газа. Поэтому необходимо было разработать простой метод расчета параметров газа в таких соплах, результаты которого не противоречили бы экспериментальным. [c.47]

Некоторые результаты аналитического и численного исследования (209). 5.2.2. Метод малых возмущений для расчета боковых сил и моментов (214). 5.2.3. Численное исследование пространственных течений rapa в соплах (228). 5.2.4. Экспериментальное исследование боковых сил и моментов (233). [c.4]

Течение газа в сопле иногда состоит из параллельно движущихся потоков газов с различными физическими свойствами. Такие течения возникают в жидкостных двигателях при наличии завесно-го охлаждения, в двигателях твердого топлива, когда в окрестности стенки сопла имеет место течение чистого газа, свободного от частиц, а также в некоторых типах двигателей малой тяги и в соплах газодинамических лазеров. Очевидно, что такие течения сопровождаются перемешиванием газов различных слоев и диффузией различных компонент, входящих в их состав. Изучение таких течений с учетом вязкой диссипации, смешения и диффузии представляет весьма сложную задачу как для экспериментального, так и для теоретического исследования. В то же время во многих практически важных случаях смешение не оказывает существенного влияния на параметры течения в целом и его можно не учитывать. Ниже будут изучены именно такие течения. [c.181]

При экспериментальных исследованиях достаточно быстро вращающихся РДТТ по закону твердого тела наблюдалось образование тороидальных зон возвратного течения в дозвуковой области и у стенки сопла [51]. В работе [246] построена аналитическая модель течения, в которой одновременно было использовано вращение по закону твердого тела в окрестности оси симметрии и потенциальное закрученное течение в периферийной области сопла. [c.195]

Модел>ь радиально-уравновешенного течения. Вращение потока в сопле, как правило, приводит к тому, что течение посит сложный пространственный характер с отрывными зонами, в связи с чем теоретическое и экспериментальное исследование таких течений зачастую оказывается невозможным. Поэтому представляет интерес рассмотреть некоторые простейшие типы закрученных потоков с тем, чтобы на их примере понять качественные особенности таких течений. [c.197]

Исследования пространственных течений проводятся методом малых возмуш[ений [68, 146, 174], методом характеристик [64, 83, 176, 242], методом установления [53—55, 75, 107, 202], методом сквозного счета [78, 74, 125, 126], а также путем решения обратной задачи [145]. Некоторые из этих методов изложены в гл. 2, 8. Результаты экспериментальных исследований пространственных тече-НШ1 в соплах, появляюш[иеся в литературе, носят отрывочный характер. Достаточно полные экспериментальные данные по измерению боковой силы и момента содержатся в [17, 125, 126]. [c.209]

Ниже излагаются результаты теоретического и экспериментального исследования пространственных течений газа в соплах. Основное внимание уделяется изучению боковых сил и MOMeiiTOB, возникающих вследствие несимметричных возмущений контура осесимметричного конического или профилированного сопла илп вследствие несимметричных возмущений параметров в некотором сечении сопла. [c.209]

В заключение этого пункта отметим, что в работе [177] рассмотрено двулмерное нестационарное течение в плоском сопле, в [217]— нестационарная гетерогенно-гомогенная конденсацпя, в монографии [40] дано систематическое изложение теории конденсации, методов экспериментального исследования и практических приложе-ни11. В монографии детально рассмотрены современные численные [c.328]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...