Закон твердого тела

В связи с этим полученные выше зависимости описывают течение вне ядра радиусом г . Течение в пределах ядра (г < г ) можно представить соответственно общему характеру потока. Так, например, ядро вихря можно представить как массу жидкости, вращающуюся по закону твердого тела и о)г. Тогда получится поле скоростей, показанное на рис. 7.3, в. [c.219]

Течение в пределах ядра (г < г ) можно представить соответственно общему характеру потока. Так, например, ядро вихря можно представлять как массу жидкости, вращающуюся по закону твердого тела и = сог. Тогда получится поле скоростей, показанное на рис. ИЗ. [c.235]

В некоторых работах рассмотрено течение с закруткой на входе по закону твердого тела при допущении о сохранении этого закона по всей длине сопла, что переопределяет задачу. [c.107]

Б [32] доказывается, %о при =0. при заданном моменте количества движения рассматриваемого газа минимальной кинетической энергии соответствует распределение скорости по радиусу по закону твердого тела . [c.49]

Такой закон изменения окружной составляющей скорости по радиусу наблюдается при вращении твердого тела и поэтому обычно называется законом твердого тела . [c.68]

При течении в сопле с начальной закруткой по закону твердого тела возникает зона обратных токов и в области сужения сопла образуется критическая линия, на которой продольная составляющая скорости внешнего потока г l обращается в нуль. Эта линия является особой для уравнений пограничного слоя. Аналогичная особенность возникает при расчете пограничного слоя в гидродинамической модели вихревой форсунки [1], а также при обтекании закрученным потоком осесимметричного тела с протоком и затупленными передними кромками. [c.538]

Минимальная скорость закручивания потока имеется около оси вращения и возрастает к периферии по закону твердого тела. [c.82]

При а = -1-1 и а =—1 характер распределения тангенциальной скорости соответствует потенциальному вращению и вращению потока по закону твердого тела. [c.82]

Первое. Вращение потока происходит по закону твердого тела [c.82]

При углах раскрытия более 50° потери в диффузоре можно снизить па 40—50% путем закручивания потока по закону твердого тела либо с помощью дефлекторов, отклоняющих и закручивающих поток. [c.174]

Так как движение плоское, то третьего уравнения не пишем. Обозначим через ш угловую скорость вращения частиц в ядре вихря (в случае вращения по законам твердого тела эта величина есть постоянная для всех частиц внутри ядра). Комноненты линейной скорости и Ку тогда определятся по формулам [c.292]

Приняв для ядра (закон твердого тела) [c.96]

Рис. 5.2. Зависимость коэффициента расхода [х от относительной скорости закрутки а в минимальном сечении 1 — закрутка по закону вихря [185], 2 — закрутка по закону твердого тела [175], 5 —закрутка по закону Г( ф) j) [129], 4 — безвихревая закрутка в кольцевом сопле [129], 5 —винтовое течение [41], 6 — винтовое течение, эксперимент [41]

Как установлено рядом экспериментов [14, 51] и отмечено в п. 1, при отсутствии протечки в боковой полости между вращающимся диском и корпусом выделяется так называемое ядро потока, вращающееся по закону твердого тела (рис. 10). Для ламинарного течения выделение ядра потока при больших числах Ке доказано теоретически [14]. [c.30]

Обычно предполагают, что давление по радиусу поршня постоянно из-за относительно малого отношения внутреннего и наружного диаметров и больших осевых размеров полостей. Однако, как показали эксперименты, в ряде случаев жидкость в этих полостях закручивается, что вызывает изменение давления по радиусу. Приближенно при расчете эпюры давления можно не учитывать влияние расхода через полости, примыкающие к разгрузочному поршню, так как эти полости обычно ограничиваются цилиндрическими поверхностями, трение которых о жидкость слабо зависит от расхода через полость. Тогда можно воспользоваться моделью (см п. 6 гл. 1) течения потока в полости без протечек с ядром , вращающимся по закону твердого тела. [c.72]

В этом случае жидкость на выходе из колеса вращается вокруг оси колеса по закону распределения окружных составляющих скорости, как у вращающегося твердого тела. Ступень с постоянным коэффициентом теоретического напора называется также ступенью с изменением закрутки по радиусу по закону твердого тела, или по закону вынужденного вихря. При этом напор элементарной ступени возрастает пропорционально квадрату радиуса [c.85]

Система управления производит в машине преобразование потоков информации, носителем которой являются различные сигналы, Сигнал СУ — это определенное значение физической величины (электрического тока, давления жидкости или газа, перемещения твердого тела и др,), которое дает информацию о положении или требуемом изменения положения рабочего органа или другого твердого тела машины. Во многих автоматах, автоматических устройствах входные и выходные сигналы СУ принимают только два значения ( есть—нет , движется — стоит ) и называются двоичными. Связь двоичных сигналов между собой, их преобразования могут быть описаны логическими высказывания м и. Системы управления, производящие обработку (преобразование) двоич 1ых сигналов по логическим высказываниям, называются логическими (или релейными) системами у п р а в л е и и я. Изучение и проектирование логических СУ производится на основе правил и законов алгебры логики, [c.174]

Выше отмечалось, что независимое вычисление излучательных свойств реальных материалов является безнадежной задачей. Однако в соответствии с законом Кирхгофа задачу можно свести к проблеме вычисления поглощения. Эта проблема, по-видимому, проще, так как она имеет отношения к взаимодействию внешнего электромагнитного поля с электронами в твердом теле. Подробное обсуждение этого вопроса не входит в круг задач данной книги, поскольку результаты вычисления поглощательной способности в термометрии используются редко. Однако качественные расчеты поглощательной способности металлов и диэлектриков могут быть сделаны, в частности, в низкочастотной области, где применима классическая электромагнитная теория. Точность результатов такого расчета свойств индивидуальных материалов для оптической термометрии недостаточно высока. Хороший обзор оптических свойств металлов и диэлектриков сделан в работе [84]. [c.326]

Твердое тело, находившееся в покое, приводится во вращение вокруг неподвижной вертикальной оси постоянным моментом, равным М при этом возникает момент сил сопротивления М, пропорциональный квадрату угловой скорости вращения твердого тела М = аш . Найти закон изменения угловой скорости момент инерции твердого тела относительно оси вращения равен ]. [c.278]

При закрутке на входе по закону твердого тела турбулентность является существенно анизотропной наибольшее значение имеет радиальная составляющая, наименьшее — поперечная [37]. По длине трубы вследствие уменьшения интенсивности закрутки продольные и поперечные пульсации в периферийной области постепенно возрастают до 5—7%, а в приосевой уменьшаются до 6—10%. Радиальная составляющая 8 при затухании закрутки также уменьшается. Относительное значение ту] улентной энергии, равное отношению энергий пульсационного и осредненно-го движений, максимально в приосевой области и может достигать 0,04—0,06, что значительно больше, чем при осевом течении в трубах [197]. На рис. 3.11,5 приведены также данные, характеризующие радиальное распределение турбулентного напряжения трения Основной особенностью распределения является смена знака его абсолютного значения, что обусловлено наличием областей активного и пассивного воздействия центробежных массовых сил на структуру течения. По мере затухания закрутки касательные напряжения у стенки уменьшаются, а в приосевой области увеличиваются. Одновременно радиус нулевого значения смещается к оси. [c.116]

В реальном течении, как показывают эксперименты, закрутка потока несколько отличается от составного вихря Рэнкина, получаемого в процессе решения уравнения движения (4.79). Учет отклонения приосевого вихря от вращения по закону твердого тела со = onst осушесталяется введением показателя степени при радиусе [c.192]

Центральная часть закрученного потока газа вращается по закону твердого тела и вследствие малых окружных скоростей извлечение частиц влаги из нее затруднено. Установленные дополнительные закручиватели с уменьшающимися диаметрами создают дополнительную закрутку центральной части потока, уменьшая тем самым диаметр зоны квазитвердого вращения, а частицы, находящиеся в этой зоне, вследствие увеличения окружных скоростей отбрасываются к внутренней поверхности цилиндрической обечайки, что в конечном итоге повышает сепарацион-ную эффективность устройства. [c.256]

Можно отметить, что при подаче топлива через струйную форсунку непосредственно в тангенциальное сопло струя керосина эжектируется потоком сжатого воздуха. Спиралевидные жгуты формируются непосредственно у соплового ввода. Процесс распыла топлива более качественны . В перфорированную камеру поступает в основном смесь распыленного в воздушном потоке керосина. С торца перфорированной камеры срывался вихревой поток, формирующий приосевой вынужденный вихрь, вращающийся по закону твердого тела (со = onst). Из отверстия диафрагмы вылетал факел в виде конуса, представляющий собой мелкораспыленное топливо в паро-воздушном потоке. [c.314]

Величина показателя п может принимать различные значения. В частности, при л=1 реализуется закрутка по закону постоянства циркуляции (потенциальное вращение), при п= О обеспечивается постоянство угла закрутки по радиусу, а при п= —1 — закрутка по закону твердого тела (квазитвердое вращение), [c.9]

Результаты обобщения (исключая завихрители с законом "твердого тела на входе) в области Ф = 0,5...1,8 описьтаются уравнением [c.49]

При начальной закрутке потока по закону твердого тела во входной части сопла имеет место отрьшной характер течения в пристенной области. Распределение скорости в минимальном сечении в этом случае качественно соответствует данным, полу-ченньш для однородного винтового потока. [c.110]

Течение закрученного потока в расширяющихся осесимметричных каналах характеризуется специфическими особенностями. Взаимодействие продольного и поперечного градиентов статического давления приводит к возникновению обратных течений, открытых или замкнутых вихревых областей и т. д. Бос-селом [ 3] было установлено, что эти явления в основном обусловлены невязкими членами. Им же было установлено слабое влияние производных в осевом направлении на величину окончательных результатов. В квазицилиндрическом приближении (- = 0) при условии начальной закрутю по закону твердого тела идеальное течение в расширяющемся [c.110]

В настоящее время разработаны разнообразные конструкции теплообменных аппаратов с пучками витых труб овального профиля. В теплообменном аппарате с продольным обтеканием пучка витых труб (рис. 1.1) трубы установлены одна относительно другой с касанием по максимальному размеру овала и закреплены прямыми круглыми концами в трубных досках. При такой установке труб обеспечивается существенная интенсификация тепломассообменных процессов в межтрубном пространстве аппарата и решается другая важная задача — обеспечения его вибропрочности. Интенсификация теплообмена в межтрубном пространстве такого теплообменника и внутри витых труб [39] при оптимальных относительных шагах закрутки профиля труб 5/с = 6. .. 15 позволяет в 1,5. .. 2 раза уменьшить объем теплообменного аппарата по сравнению с гладкотрубным аппаратом при заданных тепловой мощности и мощности на прокачку теплоносителей. При этом уменьшается масса аппарата и его металлоемкость. В таком аппарате все витые трубы имеют одинаковое направление закрутки (либо правое, либо левое). На границе винтовых каналов таких труб возникает тангенциальный разрыв вращательной компоненты скорости, что приводит к турбули-зации потока. В пристенном слое труб поток закручен по закону твердого тела, а в ядре закрутка потока определяется взаимодействием винтовых течений, обтекающих соседние трубы. Поскольку поток в пристенном слое закручен в большей степени, чем ядро потока (максимум вращательной и радиальной составляющих скорости приходится на внешнюю границу пристенного слоя), то использование витых труб приводит к турбулизации потока прежде всего в пристенном слое[39]. [c.8]

Теплообмен в пучках витых труб бьш исследован в ряде работ [10, 39, 40, 51, 52]. При обобщении опытных данных по теплообмену получены уравнения подобия с использованием различных теоретических соображений, обоснованных экспериментально. Так, в работе [10] на основании теорий подобия и размерностей в предположении, что поток теплоносителя закручм винтовыми каналами труб по закону твердого тела Ут-/г = onst) бьш предложен критерий, характеризующий соотношение между инерционными и центробежными силами в пучке витых труб [c.121]

При выборе модели вихря поток мол<ет быть условно разбит на две области ядро, где вращение жидкости происходит по закону твердого тела, и поле вихря, движение в котором квазипотенциально (скорость обратно пропорциональна радиусу). После образования вихря в процессе его перемещения под действием сил вязкости все большая масса жидкости вовлекается в вихревое движение, и интенсивность последнего затухает. Диффузия вихря приводит к постепенному выравниванию [c.40]

Последний из исследованных типов закрутки представлял собой закрутку по закону твердого тела. Были рассмотрены три различные интенсивности закрутки, при которых окружная составляющая скорости во входном сечении сопла, линейно увеличиваясь с радиусом, равна на стенке 0.7 в варианте 4 и 1.05, 1.45 в вариантах 11, 12. Как показали расчеты, во всех этих вариантах наблюдалась пристеночная область с возвратным течением, доходящим до входного сечения. В соответствии с этим в действительности на входе в сопло у стенки реализовались профили циркуляции, изображенные на рис. 2, г не пунктирными, а силошными линиями. [c.50]

Из различных экспериментов с закрученными потоками в трубах и соплах известно, что враш епие по закону твердого тела наблюдается только в ядре потока, в небольшой окрестности оси симметрии, движение же в остальной части близко к нотенциаль- [c.194]

При экспериментальных исследованиях достаточно быстро вращающихся РДТТ по закону твердого тела наблюдалось образование тороидальных зон возвратного течения в дозвуковой области и у стенки сопла [51]. В работе [246] построена аналитическая модель течения, в которой одновременно было использовано вращение по закону твердого тела в окрестности оси симметрии и потенциальное закрученное течение в периферийной области сопла. [c.195]

ЗОН обратного тока н областей течения с кавитацией. При небольшой закрутке ее увеличение, эквивалентное увеличению диаметра сопла, вначале слабо влияет на характер течения. Однако при достижении некоторого критического значения интенсивности закрутки (или диаметра сопла) течение мгновенно перестраивается. Это критическое значение, прн котором появляются области возвратных течений, соответствует числу Френкеля Рг=1,92. При докритическом режиме течения (поток с заполненным ядром) по мере удаления от входа ядро, внутри которого ншдкость вращается практически по закону твердого тела, увеличивается в размерах, заполняя все сечения канала. При сверхкритической закрутке потока у стенки появляется зона обратных осевых течепий. Задаваемая на входе в канал закрутка типа вихря в силу перераспределения энергии переходит на выходе из канала в закрутку по закону твердого тела. Таким образом, закрутка потока у центральных струек вдоль канала уменьшается, а у периферийных струек — растет. [c.196]

Осесимметричные течения с закруткой. Течения в соплах, используемых на практике, носят существенно двумерный характер, поэтому гипотеза радиально-уравновешенного течения зачастую оказывается неправомерной. В связи с этим в последние годы в рамках прямой и обратной задач выполнены исследования закрученных течепий в соплах с учетом двумерного характера течения [129, 175, 185]. Ниже излагаются некоторые результаты исследований. В [185] методом установления решена прямая задача и изучено течение для широкого класса закрученных течений. В начальном сечении задавались различные законы изменения Г(ф), в том числе закрутка по закону вихря вблизи стенок, по закону твердого тела, однородное винтовое течение н др. На рис. 5.4 показаны в изометрии характерные профили окружной и осевой составляющих скорости в начальном и минимальном сечениях для случая потенциального закрученного течения (Г = onst), переходящего в ядре в течение с постоянным w, за исключением точки на оси, где w = 0. [c.206]

При закрутке потока по закону твердого тела в зависимости от начальных условий возникают замкнутые или незамкнутые зоны возвратного тока вблизи стенки сопла. Причина их возникповепия связана с наличием положительного градиента давления в области перехода от цилиндрического к сужающемуся участку сопла (см. 4.1), величина которого значительно возрастает из-за существования центробежных сил, вызванных закруткой потока. С ростом закрутки наступает переход через так называемое критическое значение интенсивности закрутки (соответствующее числу Гг =1,92), при котором происходит отрыв потока и возникновение в пристеночной области в дозвуковой части сопла зоны с возвратным течением. Мощный тороидальный отрыв потока вблизи стенки наблюдался в работе [51], когда начальная закрутка осуществ.иялась но закону твердого тела. Области с возвратным течением на оси и стенке сонла возникают и при других законах вращения потока. [c.208]

А. Н. Щукарев (1896 г.) на примере простейшей диффузионной кинетики растворения твердых тел в жидкостях сформулировал закон [c.205]

Твердое тело, подвешенное на упругой проволоке, совершает крутильные колебания под действием внешнего момента /Пе, причем /Пнг = Щ sin IDI + тз sin 3wi, где m , тз и со — постоянные, а г—ось, направленная вдоль проволоки. Момент сил упругости проволоки равен /Пупр, причем т рг = —с<р, где с — коэффициент упругости, а ф — угол закручивания. Определить закон вынужденных крутильных колебаний твердого тела, если его момент инерции относительно оси г равен J . Силами сопротивления движению пренебречь. Считать, что VV/г =i= со и л] ll Ф Зсо. [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...