Расчет простейших рам методом сил

Расчёт плоских рам с одной лиш-ней неизвестной является простейшим частным случаем расчёта рам методом сил. [c.214]

Приведённые соображения позволяют получить простой метод расчёта форсунки, если пренебречь действием сил трения. [c.66]

Метод просвечивания особенно широко применяется при контроле литых деталей и сварных соединений. Ограничения при просвечивании встречаются со стороны толщины и в особенности со стороны формы просвечиваемого объекта. Так как картина просвечивания представляет собой плоскостную проекцию (см. фиг. 29), то наиболее удобными для просвечивания являются простые формы, в которых не происходит перекрывания отдельных деталей и контуров в направлении просвечивания. Объекты сложной формы просвечивают по частям так, чтобы просвечиваемая толщина на площади данного участка была примерно одинакова. Различная толщина объекта искажает действительную картину просвечивания. При наличии в деталях отверстий или резких краёв (зубчатые шестерни) забивают отверстия (промежутки между зубьями) сильно поглощающими веществами свинцовыми опилками, суриковой пастой, ртутью, раствором хлористого бария и др. Этим избегают образования вуали от вторичного излучения. Для компенсации различных толщин изделия часто прибегают к различным жидким, твёрдым или пластичным компенсаторам. Изделия погружают в ванну с компенсирующим раствором с тем расчётом, чтобы на меньшую толщину просвечиваемого объекта приходился больший слой жидкости (фиг. 46). Для железных изделий могут быть применены растворы 15 г йодистого бария на 100 см воды или насыщенный раствор хлористого бария в воде. Пластичные компенсаторы приготовляют из барита, сурика, глёта, замешивая их на воске, парафине или других пластичных веществах. Твёрдые компенсаторы изготовляют из материала просвечиваемого объекта по форме того [c.163]

Выбор мощности двигателя (общие положения). Если исключить простейшие случаи работы двигателя при продолжительном режиме работы на постоянную или на мало меняющуюся нагрузку, то выбор мощности двигателя основывается на решении уравнений движения электропривода. Для этого решения необходимо знать номинальные данные и основные электромеханические параметры двигателя и, в частности, его маховой момент. Поэтому предварительно на основании ориентировочных подсчётов по процессу рабочей машины задаются мощностью двигателя, выбирая тот или другой тип и габарит двигателя по заводским каталогам нормальной или специализированной серии. Наметив таким образом тип двигателя, можно решать уравнение движения привода, а затем соответствующими методами, приводимыми ниже, определить действительную потребную для данного механизма мощность. Если полученная мощность совпадает с предварительно принятой, расчёт окончен, В противном случае следует проделать расчёт для нового типа, исходя из мощности, полученной расчётом. [c.34]

Механические переходные режимы в электроприводе с сериесными и компаунд-ными двигателями постоянного тока. Механические характеристики сериесного и компаундного двигателя постоянного тока просто аналитически выражены быть не могут. Поэтому к расчётам электроприводов с этими типами двигателя в основном применяется графо-аналитический метод. Кривая динамического момента Mj, определяемая разностью Md и Мот, практически часто заменяется отрезками прямых линий, и вычисление ведётся по формуле (54). В случае зависимости = = /(5) необходимо применять методику, указанную на стр. 43. [c.44]

В массовом производстве при установившейся номенклатуре программы наиболее распространённым является метод расчёта заданий по нормам задела (см. выше). Однако в период перехода на выпуск новых изделий, а также в период первоначального развёртывания производства вполне рационально применение метода комплектовочных номеров. В данном случае целесообразно использовать графический метод определения комплектовочных номеров по переделам. Для этого на основе нарастающей кривой планового выпуска готовых изделий строятся, исходя из нормального опережения, соответствующие кривые для выпуска и запуска деталей по переделам, как это показано на фиг. 5. Наиболее правильное решение задачи этим методом требует разработки отдельных графиков для разных групп деталей. На основе подобного графика размеры месячных заданий определяются весьма просто. На- [c.160]

НАПРАВЛЕННОСТЬ акустических излучателей и приёмников — нек-рая пространственная избирательность излучателей и приёмников, т. е. способность излучать (принимать) звуковые волны в одних направлениях в большей степени, чем в других. В режиме излучения Н. обусловливается интерференцией звуковых колебаний, приходящих в данную точку среды от отд. участков излучателя (в случае многоэлементной акустич. антенны — от отд. элементов антенны). В режиме приёма Н. вызывается интерференцией давлений на поверхности приёмника, а в случае приёмной акустич. антенны — также и интерференцией развиваемых приёмными элементами электрич. напряжений при падении звука из нек-рой точки пространства. В нек-рых случаях, напр. у рефлекторных, рупорных и линзовых антенн, в создании Н. кроме интерференции существ, роль играет и дифракция волн. Аналогичные фнз. явления вызывают Н. эл.-магн. излучателей и приёмников (Н. эл.-магн. антенн), поэтому в теории направленности акустич. и эл.-магн. антенн много сходных понятий, определений и теорем. В зависимости от матем. модели, к-рой можно описать данный излучатель (см. Излучение звука), для расчёта его Н. пользуются разл. теоретич. методами. В случае наиб, простой модели, представляющей собой дискретную (или непрерывную) совокупность малых по сравнению с длиной волны X излучающих элементов, поле излучателя определяется суммированием (или интегрированием) сферич. волн, создаваемых отд. элементами. Для плоских излучателей, заключённых в бесконечные плоские экраны, применяется принцип Гюйгенса. Поле сложных цилиндрич. или сферич. излучателей определяется с помощью метода собств. ф-ций. Наиб, общие теоретич. методы основаны на использовании ф-ций Грина. [c.242]

Дальнейший расчёт возможен, если известно распределение электрич. и магн. полей. При заданных краевых условиях поля вычисляются с помощью ур-ния Лапласа или с помощью ур-ния Пуассона при учёте влияния пространственного заряда. Аналитич. решение найдено лишь в нек-рых простейших случаях. Поэтому для аппроксимации экспериментально измеренных полей предложен ряд функций. Однако большинство задач решается численными методами с помощью ЭВМ. Широко используются методы сеток с прямоугольными (метод конечных разностей) и с треугольными (метод конечных элементов) ячейками. В обоих случаях вычисляют потенциалы при помощи сетки, наложенной на рассчитываемую область поля, включая границы, и формул, связывающих потенциал текущей точ- [c.546]

Для расчёта тепловых Я. р. многогрупповой подход оказывается громоздким и затруднительным. Можно использовать более простой диффузионно-возрастной метод, в к-ром рассматриваются всего две группы нейтронов замедляющиеся и тепловые. Распространение замедляющихся нейтронов описывается теорией возраста нейтронов. При этом считается, что энергия нейтронов в процессе упругого замедления изменяется непрерывно (что неприменимо а случае наиб, сильных замедлителей, содержащих водород и дейтерий). Из рассмотрения баланса нейтронов в процессе непрерывного замедления следует [c.682]

Система штампов, рассмотренная выше, может быть использована как простейшая механическая модель шероховатой поверхности. Использование её позволяет объяснить механизм формирования равновесной шероховатости. Кинетика изнашивания системы штампов при её взаимодействии с упругим полупространством описывается системой уравнений (8.38). Начальными условиями для этой системы уравнений являются параметры исходной шероховатой поверхности, которые определяют начальное распределение нагрузок Pj(O) между неровностями. Метод расчёта значений РДО) описан в 1.3. [c.437]

В ряде конструкций мы встречаемся со случаем передачи сжимающих напряжений от одного элемента другому через сравнительно небольшую площадь, по которой соприкасаются между собой эти элементы. Подобные напряжения называют обыкновенно напряжениями смятия или контактными напряжениями. Распределение напряжений около места соприкасания весьма сложно и поддаётся определению лишь методами теории упругости. При обычных расчётах рассматривают в большинстве случаев эти напряжения просто как сжимающие и ограничиваются лишь назначением для них специального допускаемого напряжения. В главе IX дан метод вычисления этих напряжений и проверки прочности. [c.32]

Этот метод получил широкое распространение при производстве тяговых расчётов, как наиболее простой и требующий сравнительно мало времени для выполнения. [c.32]

В главе Динамика парораспределительного механизма рассмотрены точный графоаналитический метод динамического исследования и результаты, полученные поэтому методу для паровоза серии ФД. Для сравнения приведены также результаты расчёта по более простому, но менее точному способу Щукина — Шестакова, получившему известное распространение при проектировании паровозов для определения напряжений в основных звеньях и шарнирах парораспределительного механизма. [c.7]

В этой главе мы рассмотрим общие принципы, на которых основываются в настоящее время расчёты возбуждённых состояний, и приведём также наиболее простые результаты. Это рассмотрение начинается обзором применения метода Блоха, а затем переходит к аналогичному рассмотрению приближения Гайтлера-Лондона. Проблемы, для которых пригодны промежуточные приближения, будут рассмотрены в последних параграфах. [c.431]

В зависимости от математич. модели, к-рой можно описать данный излучатель (см. Излучение звука), для расчёта его Н. пользуются различными теоретич. методами. В случае наиболее простой модели, представляющей собой дискретную или непрерывную совокупность малых по сравнению с длиной волны Я излучающих элементов, поле излучателя определяется суммированием (интегрированием) сферич. волн, создаваемых отдельными эле- [c.221]

Расчёт реакции среды на движение мембраны значительно труднее, чем для струны, где эффекты всегда малы и могут быть рассматриваемы как малые возмущения. Только когда мембрана тяжела, а среда легка, влияние последней оказывается малым, и его можно учитывать при помощи методов 10 и 12. Этот случай и б дет рассмотрен в первую очередь, йо-скольку он наиболее прост. [c.221]

Рассмотрим далее наиболее простой, но наиболее показательный для сравнения с другим методом расчёта случай, когда 1 = 0. При этом ГЗ (4.13), (4.14) и (4.17) получи-м [c.70]

Аморфные и квазиаморфные тела, размеры частиц к-рых меньше разрешаемого в электронном микроскопе расстояния, рассеивают электроны диффузно. Для их исследования используются простейшие методы амплитудной Э. м. Напр., в ПЭМ контраст изображения, т. е. перепад яркостей изображения соседних участков объекта, в первом приближении пропорционален перепаду толщин этих участков. Для расчёта контраста изображений кристаллич. тел и решения обратной задачи—расчёта структуры объекта по наблюдаемому изображению—привлекаются методы фазовой Э. м. решается задача о дифракции электронов на кристаллич. решётке. При этом дополнительно учитываются неупругие взаимодействия электронов с объектом рассеяние на плазмонах, фононах и т. п, В ПЭМ и растровых ПЭМ (ПРЭМ) высокого разрешения получают изображения отд. молекул или атомов тяжёлых элементов пользуясь методами фазовой Э. м., восстанавливают по изображениям трёхмерную структуру кристаллов и биол. макромолекул. Для решения подобных задач применяют, в частности, методы голографии, а расчёты производят на ЭВМ. [c.550]

В предшествующем параграфе был рассмотрен самый простой метод использования интегральных соотношений для ламинарного пограничного слоя, но расчёты оказались вполне удовлетворительными лишь для тех случаев, в которых продольный перепад давления оказывался либо отрицательным, либо был небольшим положительным. Для больших положительных перепадов давления в пограничном слое он мало пригоден. Кроме того, этот метод требовал графического или численного интегрирования нелинейного уравнения (4.17) для каждого распределения скорости внешнего потока вдоль пограничного слоя. Эти два обстоятельства и побуждали многих исследователей искать другие приближённые методы решения уравнений для пограничного слоя. Большая группа этих методов, получивших наибольшее применение к решению отдельных задач, основывается на специальном выборе независимых безразмерных переменных, позволяющем дифференциальные уравнения с частными производными (1.13) сводить либо к одному нелинейному обыкновенному дифференциальному уравнению с числовыми коэффициентами, либо к некоторой последовательности обыкновенных дифференциальных уравнений также с числовыми коэффициентами. В этих методах численно решается обыкновенное уравнение или группа, уравнений и составляются соответственные таблицы. Эти таблицы затем могут быть использованы для целой группы соответственных задач (а не одной какой-либо задачи). [c.272]

Удачный и простой метод расчёта косого среза дан Г. Ю. Степановым для случая решётки п.гшстпн (фиг. 259) остановимся [c.453]

В табл. 5 даны выражения реакций и приведены эпюры моментов однопролётной балки эта таблица является основой расчёта простых рам по методу перемещений. [c.147]

В зазделе П при рассмотрении каркасов зданий даны подробные рекомендации к выбору наиболее простого метода расчета, поперечных рам и даны примеры таких расчётов. Расчеты каркасов даны применительно к рчсчленению их на плоские системы, но параллельно даны указания по учету пространственной работы каркаса. [c.13]

Расчёт профиля резца удобнее производить путём последовательного решения простых трёхчленных уравнений взамен применения единых расчётных формул сложного характера [4]. Такой метод значительно упрощает расчёт и устраняет ошибки, почти неизбежные при использовании громоздких формул. [c.287]

Укруп ённое проектирование. В производственную программу инструментального цеха следует включать весь инструмент собственного изготорления. Расчёт производственной программы осуществляется с помощью весового метода. В тибл. 7 приведены показатели для расчёта программы Цехов всех классов, указывающие годовую потребность основных и вспомогательных цехов завода в инструмента ни для выполнения основного программного задания, для работы по освоению новых изделий, а также для модернизации технологических процессов. В табл. 7 приведены чистые веса нового инструмента собственного изготовления, к которому относятся все виды инструмента, кроме сле сарного, свёрл и рыночного мерительного инструмента (штангенциркули, индикаторы), которые приобретаются на стороне. Большие значения показателей, приведённые в таблице, относятся к деталям повышенной сложности и точности обработки, меньшие.— к конструктивно и технологически простым. Данные табл. 7 и последующих соответствуют двухсменному режиму работы оборудования механических и деревообрабатывающих иехов [1, 3]. [c.340]

В действительности М. с. имеет более сложную природу, и методы её расчёта основаны на зонной теории твёрдого тела. В наиб, простом варианте характер М. с. определяется двумя факторами. С одной стороны, при сближении металлич. атомов волновые ф-ции электронов перекрываются и электрон имеет возможность перемещаться в более широкой области пространства (чем в изолированном атоме), где он имеет более низкую потенциальную анергию. С др. стороны, при сжатии электронного газа возрастает энергия Ферми i F, а с ней ср. кинетлч. анергия электронов Равновесная плотность электронов соответствует минимуму полной энергии. Расстояние между ионами, при к-ром это условие реализуется, можно считать атомным радиусом металла (рис.). [c.107]

Смешивание конфигураций. Многочастичная модель оболочек. В более совершенных вариантах О. м. я. помимо ср. поля вводится т. я. остаточное взаимодействие между нуклонами, т. е. дополнительное к взаимодействию, формирующему потенциал ср. поля. В результате к основной, одночастичной компоненте волновой ф-ции ядра примешиваются более сложные, многочастичные компоненты (конфигурации). В многочастичной О. м. я. выделяют один или несколько частично заполненных ( валентных ) уровней поверх инертного остова (заполненные оболочки) и пытаются учесть все возможные конфигурации частиц, находящихся на выделенных уровнях. При этом применяются методы теории групп, к-рые в простейших случаях позволяют однозначно найти многочастичвую волновую ф-цию ядра. С ростом номера оболочки и числа валентных нуклонов вычислит, трудности быстро растут. Но даже в тех случаях, когда точный расчёт возможен, из него сложно извлечь физически важную информацию. [c.380]

Если поле падающего излучения мало искажается рассеянием, то описание рассеяния относительно просто. Эти случаи возможны, когда диэдектрич. проницаемости е рассеивающих частиц и окружающей среды близки и частицы не слитком велики либо когда-частицы малы по сравнению с X. В первом случае поле рассеянного света рассчитывается суммированием полей элементарных диполей с учётом (3) и их интерференции. Этот метод даёт качественно правильные результаты, в частности в расчётах Р. с., большими молекулами, звенья цепи к-рых рассматривают как элементарные ди- поли. [c.279]

В последние годы в теории 1щ. частиц получил широкое распространение полуфевоменологич. метод функционала плотности, обобщающий подход, основанный на ур-ниях Хартри — Фока — Слэтера и предназначенный для описания не только обменных, во и силовых корреляций. В этом методе используют ур-ния Кона — Шэма, имеющие вид ур-нин (5) с = Wl РИа, где член описывающий корреляции обоих типов, выбирают в виде относительно простого функционала плотности. Имея ограниченную и не всегда ясную область применимости, метод функционала плотности тем ве менее успешно используется в физике атома, атомного ядра и в фиавке ковдеисиров. сред (в частности, для расчётов зонной структуры твёрдых тел, для описания поверхностных явлений). [c.415]

Теория самопроизвольном вамагниченности. Конкретщле расчёты по всем трём моделям Ф. могут проводиться как в квазиклассич. и феноменологич. приближениях, так и с помощью квантовомеханич, методов, в т. ч. метола функционала спиновой плотности. При квазиклассич. описании Ф. учитывают введением молекулярного поля. В простейшем расчёте для газа из N электронных спинов (на основе Изинга модели) их можно разбить соответственно двум возможным проекциям на г правых и N—r = l [c.296]

Таким образом, энергия сцепления кристаллов в приближении Хартри или Фока может быть выражена в параметрах энергии, входящих в уравнения, и в кулоновских и обменных интегралах. При вычислении этих величин возникаю г весьма значительные практические трудности, поэтому существенные результаты получены только для тех случаев, к которым применимы простые приближённые методы, подобные изложенным в предыдущей главе. Можно отметить тенденцию ко взаимной компенсации ошибок, вносимых применением одноэлектронных методов к расчётам как атомарного, так и кристаллического состояний. Значения энергии сцепления могут получиться больше или меньше истинных в зависимости от того, будет ли корреляционная ошибка для атомарного состояния больше или меньше, чем для кристаллического. [c.366]

На первый взгляд кажется возможным использовать метод зон для определения распределения 5-, р- и -электронов, а метод спиновых волн — для описания поведения -электронов. Но такой расчёт не может быть проведён достаточно просто, так как из-за того, что на каждый атом приходится нецелое число -электронов, должны быть использованы более сложные волновые функцнн, чем в (143.47). [c.653]

Поскольку материалы Сен-Венана—Кирхгофа представляют собой простейшую нелинейную модель упругих материалов (в том смысле, что класс таких материалов является простейшим 1 из классов материалов, удовлетворяющих теореме 3.8-1), их ши-, роко используют в конкретных расчётах в качестве модели материала, часто в сочетании с методами конечных элементов (см., например, Oden [1972] и Washizu [1975]). [c.162]

Фундаментальные функции.— Чтобы проанализировать вынужденное движение струны дальше, мы должны найти фундаментальные функции, которые удовлетворяли бы граничным условиям при данной частоте. Мы положим для того, чтобы сделать задачу внача ю более простой, не обращая пока внимания на детали, что поперечный импеданс в точках закрепления ж — О и х = I велик по сравнению с волновым сопротивлением струны ес. В этом случае можно воспользоваться приближёнными методами, и техника расчёта будет сходна с той, которая нами применялась в 12. Мы рассмотрим однородную струну с постоянным натяжением и без распределённого со-против.пения (добавочные усложнения могут быть рассмотрены далее сейчас мы пока будем интересоваться только теми изменениями в движении струны, которые вызываются движением точек закрепления). [c.165]

Расчёт разл. равновесных К. п. явился исторически первым методом термодинамич. исследований. На его основе был проанализирован рабочий цикл идеальной тепловой машины (цикла Карно), получено матем. выражение второго начала термодинамики, построена термодинамическая температурная шкала, получены мн. важные термодинамич. соотношения Клапейрона — Клаузиуса уравнение и др.). В технике К. п. применяются в кач-ве рабочих циклов двигателей внутр. сгорания, разл. теплосиловых и холодильных установок. КРУТИЛЬНЫЕ ВЕСЫ, чувствительный физ. прибор для измерений малых сил (малых моментов сил), К. в. были изобретены франц. физиком Ш. Кулоном в 1784 и применены им для исследования вз-ствия точечных электрич. зарядов и магн. полюсов (см. Кулона закон). К. в. простейшей конструкции состоят из вертикальной нити, на к-рой подвешен лёгкий уравновешенный рычаг. Измеряемые силы действуют на концы рычага и поворачивают его в горизонтальной плоскости до тех пор, пока не окажутся уравновешенными силами упругости закрученной нити. По углу поворота Ф рычага можно судить о величине крутящего момента действующих сил, т. к. ф пропорц. МуЛ1С1, где I — длина нити, С — модуль сдвига материала нити, I — момент инерции поперечного сечения нити. Шкалу отсчёта К. в. обычно градуируют непосредственно в ед. силы или момента силы. Высокая чувствительность К. в. достигается применением достаточно длинной нити с малым значением момента инерции поперечного сечения. [c.333]

Упругие деформации конструкц. материалов имеют величину 0,3—0,5%, тогда как пластич. деформации до разрушения достигают значений 10— 20% и более, а напряжения при разрушении превышают предел текучести в неск. раз. Поэтому методы расчёта, основанные на допустимости только упругих деформаций, не всегда технически и экономически целесообразны. Более того, иногда создание жизнеспособной конструкщш просто невозможно без учёта стадии пластич. деформации. [c.545]

Нек-рые из этих эффектов лежат в основе простейших поляризационных приборов — поляризаторов, фазовых пластинок, анализаторов, компенсаторов оптических и др., с помощью к-рых осуществляется создание, преобразование и анализ состояния П. с. В наст, время разработаны эффективные методы расчёта изменения состояния П. с. при прохождении света через оптически анизотропные элементы. Изменение поляризац. состояния светового пучка вследствие прохождения через двупреломляющую среду используется для изучения оптич. анизотропии кристаллов (см. Кристаллооптика). При визуальных исследованиях оптически анизотропных сред широко используется эффект хроматической поляризации — окрашивание поляризованного пучка белого света после прохождения через анизотропный кристалл и анализатор. В хроматич, поляризации в наиболее эфф. форме проявляется интерференция поляризованных лучей. [c.576]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...