Уравнение политропы

Работа, затрачиваемая на привод идеального компрессора, все процессы в котором равновесны, вычисляется по соотношению (5.28). Считая газ идеальным из уравнения политропы (4.22) [c.53]

Поскольку уравнение политропы отличается от уравнения адиабаты только величиной показателя п, то, очевидно, все соотношения между основными параметрами могут быть представлены формулами, аналогичными адиабатному процессу [c.99]

Изображая политропный процесс в логарифмических координатах, можно предложить простой способ для определения показателя п. Логарифмируя уравнение политропы, получим [c.101]

Написать уравнение политропы и указать, в каких пределах изменяется показатель политропы. [c.102]

Уравнение политропы в системе координат pv (рис. 16) при постоянной теплоемкости [c.94]

Найдем уравнение политропы и его частный случай — уравнение адиабаты для любой простой системы и для идеального газа. [c.43]

Это дифференциальное уравнение политропы в переменных Т и а. В переменных А и а дифференциальное уравнение политропы можно получить, если из уравнения состояния [c.43]

Если система находится под действием силы всестороннего давления А=р и a=V), то уравнениями политропы и адиабаты соответственно будут [c.44]

Уравнение обратимого политропического процесса или политропы можно найти, если воспользоваться выражением (2.25) для теплоемкости Сх и уравнением состояния тела. В частности, дифференциальное уравнение политропы можно записать в виде [c.40]

Если ограничиться случаем газового пузырька (т. е. пузырька постоянной массы), эта схема сводится к уравнению Рэлея — Ламба с вязким членом и уравнению политропы с показателем х [c.125]

При дифференцировании исходного уравнения политропы с постоянным показателем (1.51) правая часть уравнения обращается в нуль [c.31]

В логарифмических координатах log р—log v (при любом основании логарифмов) политропа с постоянным показателем представляет прямую линию, причем показатель политропы будет равен тангенсу угла наклона этой прямой (Рис. 1.56), что непосредственно устанавливается в результате логарифмирования исходного уравнения политропы (1.51) [c.31]

Соответственно формулируется уравнение политропы с переменным показателем [c.34]

Утверждение, что уравнением политропы с переменным показателем можно описать любой термодинамический процесс, справедливо в силу того, что, кроме самих переменных параметров процесса, переменным является и сам показатель процесса (постоянные значения координат исходной начальной точки 1 и переменные координаты точки конца процесса 2). [c.34]

Уравнение политропы с переменным показателем (1.59) можно преобразовать к видам [c.35]

Соответственно записывается расчетное выражение характеристики расширения (сжатия), как эквивалентное выражение уравнения политропы с переменным показателем (1.59). [c.35]

Обобщающим выражением этих простейших процессов является уравнение политропы с постоянным показателем [c.38]

Физический смысл показателя политропы п определяется при дифференцировании исходного уравнения политропы [c.39]

Уравнение (3.10) представляет собой уравнение политропы с переменным показателем. Это уравнение в силу возможного изменения координат точки 2 при фиксированной точке 1 будет каждый раз иметь разный тангенс угла наклона секущей m/=tgP/, и, следовательно, уравнение политропы с переменным показателем не может быть приведено к виду уравнения политропы с постоянным показателем (ри" = С). Действительно, из уравнения (3.10) находим (точка 2 свободная) [c.42]

Однако правые части выражений (3.11) не являются постоянными из-за переменности величины т, и, следовательно, уравнение (3.11) не является уравнением политропы с постоянным показателем (ра" = С). [c.42]

Из уравнения политропы с переменным показателем (3.10) следует [c.45]

В результате получено уравнение политропы (4.41), значит выражение (4.40) представляет физический смысл показателя политропы п. [c.51]

Соотношения (4.35) представляют собой уравнения политропы в координатах v, Т и р, Т, т. е. [c.51]

Соотношение (2.3.8) есть дифференциальное уравнение политропы в переменных Т, а. Подставим величину дТ дА [c.37]

Соотношение (2.3.9) есть дифференциальное уравнение политропы в переменных А, а. Для идеального газа уравнение (2.3.9) приводится к виду [c.37]

Интегрируя соотношение (2.3.10), получим уравнение политропы [c.37]

Так как по уравнению политропы расширения из вредного пространства VJV = то [c.118]

Для интегрирования уравнений политропы и адиабаты необходимо знать как термическое уравнение состояния [при определении [dTjdA)a и [dTjda) ], так и калорическое уравнение состояния (при определении и С ). [c.44]

Для одноатомного идеального газа, подставляя в дифференциальное уравнение политропы производные [дТ1др)у и dTjdV)p, определяемые из уравнения Клапейрона — Менделеева, после интегрирования получаем уравнение политропы [c.44]

Так как в политропическом процессе с = onst, а теплоемкости Су и Ср идеального газа предполагаются постоянными, то показатель политропы п также будет постоянным. Поэтому соотношение (2.31) легко интегрируется и приводит к следующему уравнению политропы идеального газа [c.40]

В том случае, когда я = 1, уравнение политропы принимает вид pv = onst, или Т = onst, что соответствует уравненню изотермического процесса. [c.144]

КОСТЬ под подушкой и труба по1 оятся. Последнее объясняется тем, что амплитуда колебаний с олба жидкости над подушкой значительно больше амплитуды колебаний вибростенда. Пренебрегая трением, принимая полит1)оническую схему изменения объема подушки, запишем уравнение движения жидкости над подушкой и уравнение политропы дгя газа [c.165]

Обобщающим выражением простейших процессов изменения состояния является уравнение политропы с постоянным показателем (от греческого poly — много, trope — обращение, изменение), имеющей вид [c.29]

Следует отметить, что многие процессы изменения состояния (5q = О, t = idem, h = idem и др.) в общем случае не подчиняются уравнению политропы с постоянным показателем, т. е. если их представить в логарифмических координатах, то они не будут иметь вид прямой линии. Это будет означать, что процесс описывается другим уравнением, но не уравнением политропы с постоянным показателем. [c.31]

Характеристики е, С, х связаны уравнением состояния рабочего тела, уравнением Клапейрона и уравнением политроп-ного процесса сжатия [c.135]

Определим Т , pi температуру определим из уравнения политропы в координатах w, Т (4.44) Ti = 514K давление pi —из уравнения состояния (1.1G) р1 = 0,617 МПа. [c.452]

Для идеального газа с постоянной теплоемкостью уравнение политропы pV = onst. [c.304]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...