Следы количество движения

В силу условия неразрывности для несжимаемой жидкости через верхнюю границу АС должно втекать такое же количество жидкости. Это количество жидкости внесет следующее количество движения (на границе пограничного слоя скорость Ьх=и, где и — составляющая скорости потенциального потока) [c.247]

Подсчитаем количества движения жидкости, вносимые и уносимые через участки АВ и СО. Через участок АВ вносится следующее количество движения [c.247]

Следовательно, через участки АВ и СО в направлении оси х уносится следующее количество движения [c.247]

Расчеты по уравнению количества движения показывают, что при прочих равных условиях, например при заданной скорости истечения со и расходе рабочего тела т, с наибольшей силой поток будет воздействовать на лопатку, форма которой обеспечивает его поворот на 180° (рис. 20.1, б). Если позволить лопаткам перемещаться под действием струи, то движение газа по схеме (рис. 20.1,6) обеспечит при одинаковой во всех схемах скорости и наибольшую мощность, равную произведению действующей на лопатку силы на скорость ее перемещения. Отсюда, в частности, следует, что для получения максимальной работы поток должен не ударяться [c.167]

Характер сопротивления участка с внезапным расширением при наличии решетки (см. рис. 4.5) сложнее, чем это кажется на первый взгляд. Вследствие растекания струи перед решеткой происходит уменьшение скорости, а следовательно, потеря количества движения. Поэтому потерю давления до решетки следовало бы подсчитывать по формуле удара при внезапном расширении, но при. малом расстоянии решетки от начального сечения набегающей струи потери на удар не могут полностью реализоваться и истинные потери должны получиться меньше, чем при обычном внезапном расширении. [c.112]

Поскольку в явлениях турбулентного переноса эффекты молекулярной вязкости и теплопроводности обычно пренебрежимо малы в сравнении с явлениями вихревого перемешивания (исключая случаи очень больших градиентов скорости и температуры), пульсации температуры в основном связаны с вихревым перемешиванием элементов жидкости, при котором сохраняются их первоначальные температуры. Если элементы жидкости имеют различные температуры, то необходимо ввести средний температурный градиент в потоке с осредненными свойствами. Можно предполагать поэтому, что статистические свойства пульсации температуры зависят от двух факторов 1) от среднего температурного градиента в поле потока и 2) от характера поля скоростей. Далее на простом примере будет показано, какую роль играют средний температурный градиент для пульсаций температуры и соотношения между соответствующими статистическими свойствами для переноса количества движения и тепла. Такой подход был впервые использован Коренном 1130] при изучении теплообмена в условиях изотропной турбулентности. Рассмотрим изотропный и однородный турбулентный поток с постоянным средним температурным градиентом вдоль оси у, перпендикулярной направлению основного потока — оси х. Необходимые допущения для описания турбулентного поля течения сводятся в данном случае к следующим [c.83]

Если рассматривать частицы как непрерывную среду, то следует ожидать возникновения сопротивления вследствие передачи количества движения. Это происходит в результате обмена количеством движения между частицами и воздухом, приводящего [c.215]

Для процесса передачи тепла при столкновении твердых частиц со стенкой и при столкновении множеств твердых частиц не существует прямой аналогии с рассмотренным выше процессом передачи количества движения. При анализе энергии множества частиц с размерами, превышающими 0,1 мк, следует оперировать скорее температурой, чем кинетической энергией произвольно движущихся твердых частиц. Эта задача была рассмотрена в работе [725] и развивается далее в настоящем разделе. [c.224]

Путем подстановки уравнений (6.10) — (6.13) в (6.5) и (6.6) и соответствующих преобразований получаем следующее уравнение количества движения компонента (д) [c.272]

Уравнения (9.1) и (9.2) отражают тот факт, что по мере оседания твердых частиц конечного объема жидкость вытесняется вверх. Уравнение (9.3) описывает силы, действующие на твердые частицы подъемную силу, силу сопротивления жидкости и градиент давления. Уравнение (9.4) выражает общее количество движения системы. Из уравнений (9.1), (9.2) и (9.5) следует [c.387]

В результате мы доказали следующую теорему моментов относительно центра производная по времени от момента количества движения точки, взятого относительно какого-нибудь неподвижного центра, равна моменту действуюш ей на точку силы относительно того же центра. [c.205]

Из теоремы об изменении количества движения системы можно получить следующие важные следствия. [c.282]

Эти результаты и выражают закон сохранения количества движения системы. Из них следует, что внутренние силы изменить количество движения системы не могут. Рассмотрим некоторые примеры. [c.283]

Полученное уравнение выражает следующую теорему моментов для системы производная повремени от главного момента количеств движения системы относительно некоторого неподвижного центра равна сумме моментов всех внешних сил системы относительно того же центра. [c.292]

Эти результаты выражают собой закон сохранения главного момента количеств движения системы. Из них следует, что внутренние силы изменить главный момент количеств движения системы не могут. [c.294]

Сравнивая между собой дивергентные уравнения (2.100), (2.102) и (2.104), следует отметить, что количество законов сохранения возрастает по мере упрощения соответствующих систем (2.1), (2.101), (2.103). В то же время дивергентные формы, связанные с законами механики для массы, импульса, момента количества движения и энергии, имеют место для каждой из рассмотренных систем уравнений. [c.42]

Из уравнений (50.4) или (50.5) следует, что изменение количества движения механической системы вызывается только внешними силами. [c.133]

Чтобы установить зависимость между моментом количества движения точки Lq и моментом силы Mq, следует найти производную по времени от момента количества движения [c.147]

Из этого следует, что плоскость, проходящая через вектор количества движения точки mv и центр С, не изменяет своего положения, т. е. траектория точки лежит в одной плоскости. [c.148]

Движение точки происходит под действием силы, зависящей от скорости, т. е. X=f v). В этом случае теорему о количестве движения следует применять в дифференциальной форме (148) [c.285]

Следует заметить, что при решении некоторых задач можно одновременно применять теорему о кинетической энергии и теорему о количестве движения. Это относится к задачам, в которых рассматривается движение под действием постоянной силы (задачи 678, 775, 776, 779) или силы, зависящей от скорости (задачи 687, 689, 693, 696), причем требуется определить и время, и путь движения точки. Для определения времени движения следует применить теорему о количестве движения, а при определении пути—теорему кинетической энергии. [c.309]

Из теоремы об изменении количества движения следует тогда do dVf, [c.71]

Но равенство (13) выражает второй закон Ньютона для материальной точки, помещенной в центре инерции и движущейся вместе с ним, если масса этой точки равна М и если к ней приложена сила / внеш- Отсюда следует, что теорему сб изменении количества движения можно сформулировать так [c.71]

Из формул (74), (75) и (78) следует, что законы сохранения, сформулированные в 2—4 этой главы, могут быть сформулированы и в неинерциальных системах отсчета, однако при иных условиях, чем это имело место в инерциальных системах. Так, например, в инерциальных системах закон сохранения количества движения или кинетического момента имел место в тех случаях, когда главный вектор или соответственно главный момент внешних сил был равен нулю, в частности, в замкнутой системе, на которую по определению не действуют внешние силы. Иначе обстоит дело в неинерциальных системах отсчета. Даже для замкнутой системы в неинерциальной системе отсчета, вообще говоря, не выполняются законы сохранения количества движения и кинетического момента. Для того чтобы количество движения и кинетический момент не изменялись в неинерциальных системах отсчета, нужно, чтобы были равны нулю главный вектор (или соответственно главный момент), составленный совместно для внешних сил и сил инерции. Ясно, что это может иметь место лишь при специальных условиях. Поэтому случаи, когда к не-инерциальным системам можно применять законы сохранения количества движения и кинетического момента, значительно более редки и носят частный характер. [c.106]

В связи с последним замечанием особый интерес представляет центральная система, которая движется поступательно относительно инерциальной так, что в любой момент t скорость (ускорение) всех ее точек совпадает со скоростью (ускорением) центра инерции рассматриваемой системы материальных точек. В центральной системе кориолисовых сил инерции нет (так как переносное движение поступательно и о> = 0), и для связанного с ней наблюдателя центр инерции рассматриваемой системы материальных точек неподвижен ( с = Wq = 0). Поэтому для такого наблюдателя из формулы Q = Mv следует, что в центральной системе Q = 0 всегда (т. е. не только для замкнутых систем, но и при любых внешних силах ) количество движения системы сохраняется равным нулю во время движения. Из теоремы о движении центра инерции [c.106]

Формула (92) была получена Эйлером и носит название формулы Эйлера. Она определяет усилие, действующее на оболочку, ограничивающую некоторый объем, через который осуществляется стационарный проток вещества. Из этой формулы следует, что главный вектор сил, действующих на оболочку со стороны вещества, находящегося внутри объема, отличается от главного вектора внешних сил как раз на ту дополнительную силу / доп. которую пришлось добавить к главному вектору внешних сил для того, чтобы к системам переменного состава можно было бы применять теорему об изменении количества движения. [c.113]

Решать задачи с помощью закона сохранения главного вектора количеств движения надо в следующей последовательности [c.178]

Задачи с помощью теоремы об изменении момента количества движения материальной точки рекомендуется решать в следующей последовательности [c.186]

Задачи с помощью закона сохранения момента количества движения материальной точки можно рещать, придерживаясь следующей последовательности действий [c.192]

Следует обратить внимание на го, что, подобно теоремам о движении центра инерции, об изменении главного вектора количеств движения системы материальных точек, в формулировку данной теоремы также не входят внутренние силы системы, определение которых обычно связано со значительными трудностями.) [c.193]

Задачи с помощью теоремы о сохранении главного момента количеств движения рекомендуется решать в следующей последовательности [c.194]

Определение ударного давления и скорости распространения ударной волны. Рассмотрим объем жидкости (см. рис. 5.11), заключенный между задвижкой и сечением х—х, площадь которого а, а длина А1. Применим к рассматриваемому объему теорему механики об изменении количества движения или теорему импульсов. За время Д/, в течение которого фронт повышенного давления передвинулся от задвижки влево на Д/, остановившаяся масса жидкости в этом объеме потеряла следующее количество движения mv — pavAl. Импульс силы за время Д равен ApaAt. Слева от сечения X—X давление жидкости равно р, а справа—р+Ар. Произведение аАр — сила, остановившая объем жидкости аА1 за время Д . Приравнивая количество движения импульсу силы, получим [c.68]

Обращаем внимание на следующее. Количество движения точки -свюанный вектор, он приложен к материальной точке, тогда как количество движения системы 0 - вектор свободный обьшно на рисунках 0 прикладывают к началу координат. Главный вектор внешних сил - это свободный вектор. Кинетический момент системы KQ по своему определению связан с центром О, относительно которого берутся моменты то же характерно и для главного момента внешних сил М . [c.140]

Указание. Воспользоваться следующей системой уравнений. При параллельном смешении двух потоков однородной жидкости в цилиндрической камере повышение давления в камере (с учетом потери эиер1ии при смешении) равно по теореме количества движения [c.167]

Сила действия свободной струи на преграду определяется изменением секундного количества движения струи, происходящим в результате ее отклонения преградой. При этом влиянием силы тяжести можно в большинстве случаев пренебречь, получая для динамической реакции струи на преграду (рис. XIII—5) следующее выражение [c.379]

Безант в 1859 г. сформулировал задачу о схлопывании сферической полости [49]. Релей учел влияние инерции [768]. Следующим шагом был учет поверхностного натяжения [160]. В работе [607] исследовано влияние инерции жидкости на кавитационные пузырьки и решены уравнения количества движения для перемещения стенки пузырька, включая эффект поверхностного натяжения, для случая постоянного внутреннего и меняющегося по времени внешнего давления. Рост паровых пузырьков в кипящей жидкости, определяемый одной лишь теплоотдачей, изучен в работе [62]. [c.134]

Чтобы использовать интегральное выражение закона количества движения, рассмотрим обпще соотношения и граничные условия, определяемые уравнениями (8.30)—(8.37). В соответствии с уравнением (8.32) условия в набегающем потоке определяются следующим образом [c.349]

Тогда из уравнения (20) следует, что при этом Q= onst. Таким образом, если сумма всех внешних сил, действуюш,их на систему, равна нулю, то вектор количества движения системы будет постоянен по модулю и направлению. [c.282]

Тогда из уравнения (35) следует, что при этом ЛГо=соп51. Таким образом, если сумма моментов относительно данного центра всех приложенных к системе внешних сил равна нулю, то главный момент количеств движения системы относительно этого центра будет численно и по направлению постоянен. Приложение этого результата к случаю движения планеты было рассмотрено в 86. [c.294]

Тогда из уравнений (36) следует, что при этом / z= onst. Таким образом, если сумма моментов всех действуюи их на систему внешних сил относительно какой-нибудь оси равна нулю, то главный момент количеств движения системы относительно этой оси будет величиной постоянной. [c.294]

Из полученных уравнений следует, что если сумма моментов внёшних ударных импульсов относительно какого-нибудь ueliipa (или оси) равна нулю, то главный момент количеств движения системы относительно этого центра (или оси) за время удара не [c.398]

Теперь надо уточнить, какой точный смысл вкладывается в слова законы и уравнения механики не изменяются при некотором преобразовании . Законы механики, как мы увидим далее, записыраются в виде равенств. В эти равенства в качестве переменных входят координаты, скорости и ускорения материальных точек, подсчитанные по отношению к какой-либо системе отсчета, и функции от этих переменных — координат, скоростей и ускорений. Роль таких функций далее будут играть силы, энергия системы (потенциальная, кинетическая или полная), количество движения (импульс) и иные функции, которые будут введены в рассмотрение в этой и в следующих главах. Говорят, что законы и уравнения механики не меняются при некоторых преобразованиях системы отсчета или что они инвариантны по отношению к этим преобразованиям, если равенства, выражающие законы механики, удовлетворяют следующим двум условиям. [c.45]

Из равенства (8) следует, что если / г еш = 0. то Q = onst, т. е. что у любой системы проекция количества движения на некоторую ось не изменяется во время движения, если главный вектор внешних сил системы перпендикулярен этой оси. [c.70]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...