Применимость элементарной теории

Для вычисления величины / применима элементарная теория диффузии. [c.63]

Применимость элементарной теории. Более строгий анализ задачи исключает первоначальные допущения, касающиеся формы изогнутой оси балки, приводящие к тому, что единственный не равный нулю компонент напряжения определяется выражением (23.4). Подставляя соответствующие выражения в соотношения между напряжением и деформацией, найдем компоненты деформации [c.71]

Нат [1403] указал другой способ определения границ применимости элементарной теории диффракции света на ультразвуке. Изображенные на фиг. 230 световые лучи до тех пор распространяются в звуковой волне практически прямолинейно, т. е. параллельно направлению падения, пока абсцисса /С=(2т1 /Х)/]/Дп/По остается меньше 1. Это условие может быть записано в форме [c.186]

Под элементами балочного тина понимаются тела, у которых один из размеров (длина) много больше двух других. Выше ( 3) уже отмечалось, что для расчета таких элементов в настоящее время применяются, главным образом, методы сопротивления материалов. Однако это не исключает необходимости разработки способов расчета их методами теории упругости, что, с одной стороны, позволит уточнить пределы применимости элементарных решений, а с другой — дает возможность рассматривать конструкции, для расчета которых элементарные методы не применимы (например, балки-стенки). [c.48]

Как известно из элементарной теории (см., например, [35J или [36]), применимой при достаточно малом d, вдоль такой гребенки могут (распространяться замедленные электромагнитные волны, взаимодействующие с электронными пучками. [c.250]

Сейчас еще не найден руководящий принцип для построения единой теории элементарных частиц. Современная теория не может дать ответы на. многие фундаментальные вопросы — сколько должно быть родов частиц, почему заряды частиц одинаковы по абсолютной величине, почему известные элементарные частицы образуют дискретный спектр масс и притом именно того вида, который наблюдается и т. п. Наконец, из четырех видов взаимодействий элементарных частиц разработана достаточно полная и строгая теория только электромагнитного взаимодействия (хотя и в ней не решены некоторые принципиальные вопросы), причем неизвестна граница применимости этой теории в области расстояний, меньших 10 см. [c.291]

На практике часто приходится сталкиваться с понятием большие прогибы это прогибы, для определения которых элементарная теория изгиба не применима. К сожалению, в литературе очень редко приводятся четко сформулированные границы (описываемые [c.181]

Полученное приближенное выражение момента L лежит в основании той элементарной теории гироскопических явлений, которая будет здесь изложена. Отсюда видно, что эта теория применима лишь к случаю быстро вращающегося гироскопа, ось симметрии которого сравнительно медленно изменяет свое направление в пространстве. [c.271]

Этот эффект пока не доказан теоретически, так как при as(r) нельзя пользоваться теорией возмущений к необходимо развить методы расчета, применимые при больших значениях эффективной константы взаимодействия. Тем не менее обнаруженные экспериментально адроны являются бесцветными. Они — скаляры группы SU (3)с. Гипотеза запирания цветных кварков внутри адронов позволяет понять, почему наблюдаются только бесцветные адроны и почему кварки не существуют в свободном состоянии. Наконец, следует отметить, что вплоть до расстояний порядка 10- см не обнаружено никакой структуры у электронов и мюонов [3]. Это дает основания рассматривать лептоны, наряду с кварками и калибровочными бозонами, как фундаментальные микрочастицы материи, которые определяют свойства и взаимодействия элементарных частиц, по крайней мере, на расстояниях, больших 10 см. [c.973]

Перечисленные нами квантовые свойства выглядят отрывочными. Они могут показаться не связанными друг с другом и противоречащими здравому смыслу. Однако все эти свойства удивительным образом согласуются со всей совокупностью опытных сведений о микромире. А здравый смысл — вещь субъективная. Он порождается подсознательной экстраполяцией закономерностей привычного жизненного опыта на области явлений, находящихся вне пределов применимости этих закономерностей. При достаточно длительном Изучении явлений микромира можно выработать квантовый здравый смысл . Некоторые специалисты по физике элементарных частиц говорят, что им привычнее мыслить квантовыми образами, чем классическими. Так что надо не бояться противоречия здравому смыслу , а спокойно и терпеливо привыкать к особенностям микромира. Что же касается отрывочности квантовомеханических представлений, то ее просто не существует. Квантовая механика — такая же последовательная и полная теория, как и механика классическая. [c.21]

Существует и обратное влияние. Сильные взаимодействия в определенном смысле кладут естественный предел квантовой электродинамике как изолированной науке. Фундаментальность проблемы обнаружения пределов применимости квантовой электродинамики обусловлена тем, что во всей теории элементарных частиц только квантовая электродинамика представляет собой законченную расчетную схему, дающую возможность последовательного расчета всех эффектов практически с любой точностью. Поэтому установление расхождения между предсказанием квантовой электродинамики и экспериментальным результатом явилось бы крупным открытием, устанавливающим предел нашим представлениям о строении материи. [c.394]

Само по себе использование экспериментов по распространению волн для изучения физической применимости линейной или любой другой теории поведения твердых тел при малых деформациях логически требует того, что прежде чем делать слишком поспешные выводы относительно значения численного согласия, полученного экспериментаторами, проводившими одинаковые опыты и делавшими одинаковые вспомогательные эмпирические предположения, следует показать точное соответствие предпосылок и предположений предлагаемого исследования экспериментальным условиям. Согласно элементарной линейной теории упругости профиль отдельной волны остается неизменным и распространяется с постоянной скоростью. Наблюдение дисперсии и изучение распределения скоростей отдельных волн как функции амплитуды деформации или скорости частицы создает очень серьезные трудности в проведении границ между вкладом нелинейности зависимости между напряже- [c.403]

Следует заметить, что значения Ai = Ai "=0,213 отвечает обратной величине постоянной Фейгенбаума [34] 5 = 4,669 А " = 1/5. Таким образом, доказана применимость теории И. Пригожина к таким сложным квантовым системам как атом и фундаментальные элементарные частицы- Проведенный анализ показал, что к фундаментальным элементарным частицам следует относить частицы, для которых мера устойчивости симметрии к росту массь характеризуется одним из чисел в спектре обобщенной золотой пропорции 0,480->0,324->0,285->0,255->0,232->0,213. [c.87]

Указанная особенность механики микрочастиц не связана с какой-либо непознаваемостью микромира или неполноценностью современной теории дело лишь в том, что к микрочастицам неприменимы многие представления классической физики, и в частности ограничение на применимость понятия координаты и импульса к миру элементарных частиц определяется написанным соотношением неопределенности. [c.20]

Эта ситуация, по-видимому, еще более усугубится в будущей теории. Считается вероятным, что обычные представления о пространстве-времени в малом подвергнутся в будущем определенным изменениям. Очень правдоподобно, что при этом у.м.п. окажется еще более неадекватным физической картине. Его применимость будет тогда ограничена не только величиной кванта действия, но и элементарной длиной. [c.24]

В теории теплопередачи, как известно, принято расчленять эти виды теплообмена и рассматривать их отдельно. Жидкости и газы при этом считаются непрерывными средами. Принимается, что и для элементарного объема, который может рассматриваться как дифференциал объема, применимы такне статистические понятия, как температура, давление, теплоемкость, вязкость и т. д., поскольку размеры молекул ничтожно малы, а их число велико даже и в элементарном объеме. [c.204]

Анри Виктор Рено (Regnault [1842, 1], [1847, 1]), изучая поведение резервуаров в своих исследованиях сжимаемости воды, отметил, что его результаты, по-видимому, не согласуются с теорией Пуассона — Коши. Он предложил Вертгейму более детально рассмотреть эту проблему. Первый эксперимент Вертгейма в связи с этим был проведен с резиновым стержнем квадратного поперечного сечения, достаточно большого для того, чтобы измерения можно было осуш,ествить с помош,ью штангенциркуля (Wertheim [1848, 1]). Его деформации достигали 200%, т. е. значения, при котором, как указывал позже Джеймс Клерк Максвелл, он не мог ожидать применимости элементарной теории упругости. Отметив, что остаточная деформация была минимальной, особенно в области малых деформаций, Вертгейм сравнил свои одновременно измеренные значения продольных удлинений и поперечных сужений со значениями коэффициента Пуассона v=l/4, v=l/3 и v=l/2, обнаружив при этом, как видно из рис. 3.28 (на котором изображен график, построенный по его данным), что в области малых деформаций данные, несомненно, не позволяют получить значение 1/4, предсказанное для изотропных тел. [c.326]

Этот>олучай (приведенный здесь лишь для иллюстрации) имеет место, когда среда В является совершенно поглощающей средой, или для случая плоской или выпуклой границы с вакуумом. Все эти случаи выходят за пределы применимости элементарной теории, так как угловое распределение на границе является сильно анизотропным (нуль на одной стороне). Когда мы двигаемся от границы в среду А, эта анизотропия резко уменьп-азтся, и на расстоянии порядка свободного пробега уравнения (6.3) и (6.7) снова становятся законными. Решение уравнения (6.3) называется асимптотическим решением и величина Л может интерпретироваться как линейно экстраполированная длина асимптотического решения. Детальное исследование показывает, что величина 1/1 зависит от кривизны поверхности и закона рассеяния. Для плоской поверхности Я/г =0,7104 для изотропного закона рассеяния [1] и для линейного анизотропного закона рассеяния [2] для других исследованных простых законов рассеяния [2] значение этой величины не очень отличается от приведенного. Для сферической и цилиндрической поверхностей л/г= з и не зависит от закона рассеяния, если только радиус мал по сравнению со средним свободны.м пробегом. Когда радиус увеличивается, Я уменьшается до значения, имеющего место в случае плоской поверхности, Закон изменения Я зависит, до некоторой степени, от закона рассеяния. [c.74]

Уравнение (11) является основной формулой элементарной (квазимоно-хроматической) теории частичной когерентности. Эта теория составит предмет рассмотрения в оставшейся части насгоя1цего параграфа в 10.5 будут рассмотрены некоторые ее приложения. Если справедливо уравнение (11) (т. е. выполнены неравенства (8) или (12)), то корреляция между колебаниями в любых двух точках Pi и волнового поля характеризуется не Г,2(т), а У12, т. е. величиной, которая зависит пе от разности времен т, а от положения этих точек. В пределах применимости элементарной теории мы можем написать, как видно из (10а), [c.466]

Распространение упругих однородных волн в стержнях было рассмотрено в элементарной постановке в 2.10 и 6.7. В 13.7, 13.8 были выявлены те ограничения, при которых элементарная теория применима (длинные волны) и в первом приближенни те поправки, которые нужно внести в результаты элементарной теории, относящейся к предполагаемой возможности распространения фронтов, несущих разрыв деформаций, напряжений и скоростей. Эти ограничения естественным образом снимаются, если рассматривать не волны в стержнях, а плоские волны в нолу-бесконечном теле, возникающие в том случае, когда к границе полубескопечного тела внезапно прикладывается нормальное давление или этой границе сообщается мгновенная скорость. Практически эксперименты подобного рода делаются на толстых плитах, заряд взрывчатого вещества укладывается на поверхности плиты и подрывается либо вторая плита бросается путем взрыва на первую так, что контакт возникает по всей поверхности одновременно. Создание действительно плоского фронта при этом довольно трудно, с одной стороны. С другой — измерения перемещений и скоростей возможны только на второй свободной поверхности плиты, от которой отражается приходящая ударная волна. Поэтому информация, извлекаемая из опытов подобного рода, довольно ограничена. [c.565]

В последующих же главах во втором томе, в частности в главах XI, XII, XIII, посвященных деформации стержней, аппарат теории сплошных сред (главным образом теория упругости) играет уже чисто служебную роль, как рабочий инструмент, с одной стороны, для оценки гипотез, используемых в элементарной теории, и границ применимости последней, а с другой стороны, для решения тех задач, которые не могут быть решены средствами элементарной теории. К числу последних относятся кручение призматических стержней некруглого поперечного сечения, свободное кручение валов переменного вдоль оси диаметра, определение полного касательного напряжения при поперечном изгибе балки, определение положения центра изгиба в поперечном сечении массивных стержней и др. [c.13]

Отметим, что формула (50.02) непосредственно получается из элементарной теории, не учитывающей периодичности гре-гбенки. Элементарная теория, таким образом, строго применима. лишь при бесконечно малых q, и рис. 79 позволяет судить о том, насколько свойства гребенки при конечных q отличаются от ее поведения при < 1. [c.260]

Предыдущие результаты, полученные методом Бленка, не применимы к крыльям с очень малыми удлинениями, так как явления здесь более сложны и не подчиняются элементарной теории несущей линии. Учесть все эти явления очень трудно, поэтому, чтобы найти решение задачи, надо свести ее к упрощенной схеме, более или менее приближающейся к действительности и вместе с тем легко доступной для математического анализа. [c.300]

Сюда же можно отнести теорию ферми-жидкости Ландау [5] вместе с ее приложениями к теории ядра (теория Мигдала [7]). Хотя применимость этих теорий и не ограничена требованием разреженности самой системы, они дают описание лишь слабо возбужденных состояний вещества, когда разреженным может считаться газ элементарных [c.270]

Теория Похгаммера, описанная в предыдущем параграфе, показывает, что скорость распространения продольных синусоидальных волн зависит от длины волны, и только в случае распространения волн кручения основных форм явление дисперсии не имеет места. Эта теория показывает также, что для всех трех типов волн элементарная теория применима лишь в случаях, когда длина волны велика по сравнению с радиусом стержня. Результаты точной теории нельзя безоговорочно применять к распространению единичного импульса, так как такой импульс можно анализировать по синусоидальным составляющим только с помощью интеграла Фурье, который, вообще говоря, дает трудно обозримые результаты. Однако тип искажения, производимый распространяющимся вдоль стержня импульсом, можно оценить на основании дисперсионных кривых фиг. 14—17. [c.73]

Возможность использования перечисленных гипотез щля однородных изотропных материалов проверена многолетней практикой. Возможность использования перечисленных гипотез для композитов зависит от степени анизотропии материала и реализуемого напряженно-деформированного состояния, т. е. от схемы нагружения и опирания образца. Для рассматриваемых материалов, к сожалению, отсутствуют четко сформулированные оценки границ применимости перечисленных гипотез. Поэтому даже в самых простых расчетных случаях могут возникать трудности при выборе размеров образцов и режима нагружения. Опыт показывает, что необоснованное применение формул элементарной теории изгиба при обработке результатов испытаний стержней из сильно анизотропных неоднородных материалов, какими являются современные армированные пластики, ведет к грубым ошибкам в толковании резу.иьтатов эксперимента и к недооценке возможностей методов испытаний на изгиб. Более детальный разбор применимости перечисленных выше [c.169]

Для магериальных тел, скорости которых близки к скорости света, вместо классической механики следует применять механику специальной теории относительности. Классическая теоретическая механика ограниченно применима для изучения движения элементарных частиц агома, таких, как электрон, протон и др., для изучения движения которых следуел применять квантовую механику. [c.6]

ФЕРРОМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС —резонансное поглощение эл.-магн. энергии ферромагнетиком, один из видов электронного магнитного резонанса в твёрдом теле. От электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) Ф. р. отличается тем, что поглощение энергии при Ф. р. на много порядков сильнее и условие резонанса (связь между резонансной частотой перем. поля и величиной пост. магн. поля) существенно зависит от формы образцов. Эти отличия вызваны тем, что Ф. р. является коллективным эффектом элементарные магн. моменты ферромагнетика сильно связаны и поглощение анергии происходит в результате взаимодействия перем. поля с суммарными магн. моментами макроскопич. объё.мов вещества. Поэтому описание Ф. р. возможно в рамках классич. макроскопич. теории. Термин Ф. р. иногда распространяют и на магн. резонанс в ферримагнетиках, поскольку теория Ф. р. применима к одному из типов колебаний намагниченности в ферримагнетиках. Однако резонанс в ферримагнетиках имеет ряд особенностей (см. Ферримагпитиый резонанс). Однородные колебания намагниченности, происходящие при Ф. р., могут рассматриваться как предельный случай элементарных возбуждений магн. системы ферромагнети-К 1—спиновых волн при волновом числе /f O. [c.306]

Физика элементарных частиц. Наиб, фундам. проблемой Ф. остаётся исследование материи на самом глубоком уровне. Накоплен огромный эксперим. материал по взаимодействиям и превращениям элементарных частиц. Произвести же теоретич. обобщение всего этого материала с единой точки зрения пока не удаётся. Остаётся нерешённой проблема определения спектра масс элементарных частиц. Возможно, для решения проблемы спектра масс и устранения бесконечностей в квантовой теории поля необходимо введение нек-рой фундаментальной длины, к-рая ограничивала бы применимость обычных представлений о пространстве-времени как о непрерывной сущности. До расстояний 10 см и соответственно времён 10 с обычные пространственно-временные соотношения, по-видимому, справедливы. Но на меньших расстояниях, возможно, это и не так. Делаются попытки введения фундам. длины в разл. вариантах квантования пространства-времени. Эти попытки пока не привели к ощутимым результатам. [c.319]

К НДАМЕНТАЛЬНАЯ ДЛИНА (элементарная длина) — гипотетич. универсальная постоянная размерности длины, определяющая пределы применимости фундам. физ. представлений— теории относительности, квантовой теории, принципа причинности. Через Ф. д. / выражаются масштабы областей пространства-времени и энергин-импуль-са (линейных размеров х<1, интервалов времени /h ll), в к-рых можно ожидать новых явлений, не укладываю1цихся в рамки существующей физ. картины. Если бы это ожидание оправдалось, то предстояло бы ещё одно революционное преобразование физики, сопоставимое по своим последствиям с созданием теории относительности или квантовой теории. Соответственно Ф. д. вошла бы как существ, элемент в теорию элементарных частиц, играя роль третьей (после с и А) фундам. размерной константы физики, ограничивающей пределы применимости старых представлений. [c.380]

Джон Гопкинсон, отбросив промежуточную область процесса деформации Треска, допустил, что теория линейной упругости применима вплоть до разрушения образца. Таким образом, для данной проволоки, закрепленной на одном конце и подверженной удару на другом, первое разрушение по мере увеличения высоты падающего груза должно было произойти у верхнего зажима или точки закрепления, поскольку по простым соображениям напряжение должно удвоиться при отражении волны. Дальнейшее увеличение высоты падения в 4 раза по сравнению с этой высотой вызывало мгновенный разрыв проволоки на том конце, где был произведен удар, т. е. увеличение вдвое начальной скорости вызвало такие же напряжения в сечении нижнего конца, как и при отражении в сечении закрепленного конца, но при первоначальной высоте падения груза. В первой из двух своих работ на эту тему Гопкинсон (J. Hopkinson [1872, 1]) был заинтересован также и в том, чтобы выяснить, следовало ли разрушение закону кинетической энергии mv , количества движения mv или вовсе не зависело от массы падаю-ш,его груза, а только от амплитуды скорости в проволоке, как это подсказывала элементарная волновая теория ). [c.195]

Винклер пользуется своей общей теорией для вычисления напряжений в крюках, кольцах различного очертания и в лсеньях цепей. Он показывает, что если размеры поперечных сечений кривого бруса не малы в сравнении с радиусом его кривизны, то элементарная формула изгиба прямого бруса утрачивает свою применимость и расчет должен основываться на новой теории. [c.187]

Но в классической теории мы не можем обосновать упомянутые здесь предположения, т. е. не можем определить их отношение к микромеханике, и тем более получить их вывод, исходящий из принципов микромеха ники. Это значит, что мы ни в какой мере не можем полупить решения задачи так называемого обоснования статистики. В частности, в классической теории мы не можем получить понятие вероятностного закона (например, законов флюктуаций или законов статистических распределений), определить в терминах классической теории условия его применимости не можем ответить на вопрос как возникают вероятностные законы физической статистики, при каких условиях и благодаря каким элементарным законам природы они существуют. [c.131]

Отсюда для наблюдаемых продольных волн следует заключение (совпадающее с рекомендациями Геертсмы) граница практической применимости закона Дарси и закона межфазового теплообмена q = к Т — Т2) весьма близка к границе нарушения сплошности среды, где становится необходимым изучать механизм дополнительного перехода механической энергии волн в тепловую из-за многократного рассеивания. Поэтому, если длина волны значительно больше диаметра элементарных частиц среды, развиваемая теория будет давать правильную оценку параметров движения. [c.105]

Сформулированы правила построения матричных элементов в нелокальной теории поля. Эти правила отличаются от обычных включением форм-фактора в вершинную часть диаграммы с обязательным условием не учитывать особенностей форм-фактора при вычислении интегралов методом вычетов. Исследуются аналитические свойства матричных элементов и отмечено появление специфических особенностей, положение которых не зависит от величины элементарной длины. Показано, что функции Грина, построенные из гейзенберговских и in-операторов поля, не совпадают друг с другом этим объясняется появление комплексных особенностей собственно энергетической части. Выяснена применимость в нелокальной теории поля редукционной формулы Лемана-Симанзика-Циммермана для матричных элементов рассеяния. [c.130]

Как и в теории элементарных частиц, квантовополевые методы в сильной степени упростили и автоматизировали расчеты эффектов высшего порядка в динамических, статистических и кинетических задачах, относящихся к системам многих частиц. В старой теории многих тел практиковался целый ряд приближенных методов (методы Хартри-Фока, Дебая-Хюккеля и многих др.), каждый из которых обосновывался по-своему и имел недостаточно ясную область применимости. Теперь эти методы получили единую основу и приобрели смысл различных приближений к точным полевым уравне- [c.174]

В заключение необходимо подчеркнуть, что создание аналитической механики неголономных систем по аналогии с тем, что имеет место для голономных систем, натолкнулось на ряд и сейчас непреодоленных препятствий. Характерным примером могут служить трудности, возникшие лри обобщениях метода Гамильтона — Якоби на неголономные системы. После теории приводящего множителя С. А. Чаплыгина, относящейся к 1902 г., последующие работы, по существу, ничего не прибавили, Неудач-ность этих попыток получила объяснение в работах И. С. Аржаных (1965 и др.), где указаны необходимые и достаточные условия применимости метода Гамильтона — Якоби к неголономным системам и из которых следует, что этот метод в общем случае к неголономным системам неприменим, а его обобщения далеко не элементарны, и по-видимому, мало эффективны. С неудачей попыток обобщения метода Гамильтона — Якоби тесно связана неприменимость и отсутствие прямых обобщений принципа Гамильтона. Уже Герц на примере катящегося без скольжения шара обнаружил неприменимость принципа Гамильтона к неголономным системам. Предпринимаемые затем попытки обобщения (при этом не имеются в виду формальные обобщения типа тех, которые были предложены Гельде-ром или Гамелем), как известно, не привели к успеху. В качестве одной жз работ, обосновывающих неуспехи обобщений, можно указать работу И. Л. Хмелевского (1960). Обобщения принципа Гамильтона и метода Гамильтона — Якоби, а также ряд других вопросов аналитической механики неголономных систем рассматривались в работах В. С. Новоселова (1957—1962), Г. С, Погосова, М. А. Хохлова и Ю. П. Бычкова (1965), [c.176]

По теории эффекта Комптона одновременно с рассеянием кванта должно иметь место и отбрасывание электрона со скоростью v (электрон отдачи). Действительно такие электроны удалось наблюдать по методу камеры Вильсона, так как скорость этих электронов достаточна, чтобы вызвать ионизацию воздуха. Комптон и Саймон (1925 г.), пользуясь этим методом, изучили распределение направлений первичных и рассеянных квантов и электронов отдачи. Результаты оказались в полном согласии с приведенной теорией столкновения, расхождение между опытным и теоретическим определением направления полета электрона лежало в пределах О—20 , что следует считать весьма удовлетворительным для этого трудного опыта. Описанный опыт, так же как и специальный опыт Боте (1925 г.) показали, что акт рассеяния и акт электронной отдачи локализованы и в пространстве и во времени, как два совпадающих акта, что заставляет признать описываемый процесс элементарным, а не статистическим. На основании этих уже опытных данных следует считать неудовлетворительным классическое истолкование изменения длины волны при рассеянии, как результат явления Допплера, т. е. рассеяние электронами, приведенными в достаточно быстрое движение. Наоборот, с данными опыта вполне согласуется развитая квантовой механикой теория рассеяния рентгеновских лучей свободными электронами. Она не только подтверждает выводы, полученные при помощи упрощенного рассмотрения явлений на основании гипотезы световых квантов, но и приводит к количественным заключениям относительно интенсивности рассеянного света (Дирак, 1926 г., и Клейн и Ниши-на, 1929 г., применившие новую релятивистскую квантовую механику Дирака). Установленная этими теориями зависимость коэфициента рассеяния от направления наблюдения и длины волны хорошо подтверждается измерениями в весьма широком HHTepBajfe частот, вплоть до очень жестких у-лучей. В области наиболее коротких волн (см. Носмические лучи) формула Дирака-Клейн—Нишина дает пока единственно применимый, хотя и не вполне надежный, метод определения длины волны (Милликен, 1927 г.). [c.71]

Развивается геометрич. подход, оспованный на идее плотной упаковки молекул с помощью табличных значений межмолекулярных радиусов строятся модели молекул с определенной внешней формой и предполагается, что коэффициент плотности упаковки (отношение объема молекул в элементарной ячейке к ее полно.му объему) в общем случае должен быть максимальным (значения коэффициента плотности от 0,60 до 0,80 для веществ о низким значением коэффициента плотности характерно образование двух или большего числа полиморфных модификаций). Такой подход позволяет сделать ряд выводов в отношении симметрии М. к. Наиболее строго выполняется правило молекулы с центром симметрии должны давать цонтросиммотричные кристаллы (кристаллы без центра симметрии построены из нецентросимметричных молекул). Теория плотной упаковки применима лишь к кристаллам, где отсутствуют специфич. межмоле-кулярные взаимодействия. [c.287]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...