Коэффициент рассеяния обратного

Коэффициент ослабления складывается из коэффициента поглощения Kva ) и коэффициента рассеяния Обратные величины есть длины пробега света полная v = l/ v. по отношению к поглощению [c.99]

До = 10 -ь 10 см — характерный радиус действия меж-молекулярных сил), диффузия определяется парными соударениями пробной частицы с атомами или молекулами. Поэтому вплоть до очень высоких давлений коэффициент диффузии обратно пропорционален плотности частиц газа и выражается через характеристику парного соударения пробной частицы и частицы газа — диффузионное сечение рассеяния а. [c.375]

Если бы среда состояла из весьма малых частиц, для каждой из которых соблюдались бы неравенства р 1 и mlp<1, то спектральный коэффициент рассеяния такой среды в соответствии с формулами (1-Ю) и (1-11) изменялся бы обратно пропорционально четвертой степени длины волны падающего излучения и прямо пропорционально квадрату объема частицы. Рассеяние на таких частицах обычно мало по сравнению с поглощением. При т = п, т. е. при х = 0 собственное поглощение [c.59]

Коэффициенты проводимости, обратного рассеяния и захвата определяют по формулам Р = Е = [c.65]

Часть энергии, рассеянной средой, рассеивается в сторону потока /, увеличивая тем его энергию, а часть рассеивается в обратную сторону, увеличивая энергию встречного потока. Чтобы оценить величину каждой из этих частей, разделим видимей коэффициент рассеяния а две части — на видимый коэффициент рассеяния в сторону потока 2р ц и в обратную сторону 2p"fi. Очевидно [c.315]

Отметим, что отношение с/г/ — это длина волны излучения, для которой мы здесь, однако, не вводим традиционного обозначения Л, резервируя эту букву для другой величины, играющей большую роль именно в теории переноса. Обратная пропорциональность коэффициента рассеяния четвертой степени длины волны лежит в основе объяснения голубого цвета безоблачного неба земной атмосферы. [c.25]

На фиг. 6 и 7 изображена обратная коэффициенту экстинкции величина в зависимости от к 2яУ — (4/Яо) sin (0/2). Значения коэффициента экстинкции были получены на основе данных для коэффициента рассеяния i e с помощью формального применения соотношения (4), как если бы рассеяние было изотропным [c.118]

Выполненные по формуле (1.73) расчеты показывают, что поправочный коэффициент, обратная величина которого определяет отношение коэффициентов рассеяния при различных расстояниях между рассеивателями, сложным образом зависит от размеров сфер, их показателей преломления, расстояния между сферами и принимает значения больше или меньше единицы. Интерпретация рассеянных полей в ближней зоне (при малом / ) приводит, как видно из (1.73), к осциллирующей зависимости коэффициента рассеяния от расстояния между рассеивателями. Амплитуда осцилляций коэффициента рассеяния для двух малых частиц существенно зависит от расстояний между ними. При плотном расположении сфер поправочный коэффициент может отличаться от единицы в несколько раз. При расстоянии между сферами более двух их диаметров отличие не превышает десятков процентов. [c.38]

Перейдем теперь к вопросу о зондировании плотности при использовании явления молекулярного рассеяния (см. гл. 2), характеризующегося одной единственной нормированной индикатрисой рассеяния, а следовательно, однозначной связью объемного коэффициента рассеяния и объемного коэффициента обратного рассеяния, определяемого непосредственно из результатов лазерного зондирования. С другой стороны, объемный коэффициент рассеяния связан с плотностью атмосферы аналитической зависимостью (4.3). [c.109]

В лидарных исследованиях наиболее важное значение имеют два параметра рассеяния — объемный коэффициент обратного рассеяния р и полный объемный коэффициент рассеяния Ра. Для того чтобы рассчитать эти величины, необходимо ввести фактор эффективности обратного рассеяния Ми [c.63]

Как было показано, соответствующее лидарное уравнение дает возможность связать обратный сигнал от зондирующего лазерного луча с оптическими свойствами исследуемой среды, такими, как коэффициенты рассеяния и ослабления. По оптическим свойствам можно получить представление о некоторых физических свойствах исследуемого объекта, в частности о концентрации конкретных компонент, входящих в состав среды объекта. Чтобы оценить оптические свойства по отраженному обратному сигналу, необходимо решить лидарное уравнение. В данном разделе будут рассмотрены наиболее распространенные способы решения такого уравнения. [c.312]

Рис. 9.22. Коэффициент рассеяния и степень деполяризации обратного излучения для смешанной фазы (лед и вода) высокослоистых облаков [359].

В 1981 г. были предприняты лидарные исследования деполяризации излучения атмосферой на Южном полюсе [357]. Главными целями этой работы являлись следующие определить, где формируются и растут кристаллы льда установить различие между ледяными и водяными частицами в атмосфере Антарктики, а также проверить применимость лидарной техники в полярных областях. Измерения показали, что объемные коэффициенты рассеяния излучения в обратном направлении изменяются в диапазоне от 2,4-10 см (для оптически тонкого [c.401]

Во МНОГИХ лидарных работах, использующих упругое рассеяние в обратном направлении от аэрозолей, необходимо из общего принимаемого сигнала выделять вклад, составляющий ми-рассеяние. Часто этого добиваются введением коэффициента рассеяния, определенного выще формулой (9.28) [c.404]

Из уравнения (9.28) следует, что объемный коэффициент рассеяния излучения в обратном направлении на аэрозолях можно определить, измерив коэффициент рассеяния и зная объемный коэффициент рэлеевского (молекулярного) рассеяния в обратном направлении [c.404]

Рис. 9.24. а — скорректированный по дальности лидарный сигнал рассеяния в обратном направлении б — зависимость соответствующего коэффициента рассеяния от высоты [366] [c.405]

Немагнитные материалы вообще плохо греются, так как вследствие слабой связи индуктора с нагреваемым объектом (большая часть магнитного потока замыкается по воздуху, не пересекая нагреваемой поверхности) обратный ток идет очень близко от прямого тока и ослабляет его (рис. 10-8, а). Кроме того, ввиду большого рассеяния коэффициент мощности и, следовательно, к. п. д. индуктора получаются чрезвычайно низкими. [c.161]

Концентратомер основан на использовании зависимости коэффициента обратного рассеяния р-излучения от атомного номера (химического состава) контролируемой жидкости. [c.125]

V-обр — коэффициент обратного рассеяния излучения. Обычно этот коэффициент в несколько раз больше коэффициента поглощения для того же излучателя. Поэтому диапазон толщин, измеряемых по рассеянию, оказывается меньшим. Зависимость интен- [c.324]

Рис. 2.25. Схема лазерного решеточного анемометра на обратном рассеянии (а), калибровочная зависимость ЛРА с Ло=2 (б), изменение скорости воздуха ге капель (йк=Ю мкм) (в) и изменение коэффициента скольжения (г) вдоль плоского суживающегося сопла

Коэффициент обратного рассеяния зависит от толщины и материала подложки. Материалы подложки с большим атомным номером увеличивают рассеяние, поэтому при абсолютных измерениях желательно применять легкие материалы, например алюминий. Однако алюминий взаимодействует с кислотами и щелочами, поэтому в зависимости от свойств соединений, в состав которых входит изотоп, иногда применяют и другие, более тяжелые материалы медь, нержавеющую сталь, платину, стекло, фарфор. [c.111]

Уменьшение толщины подложки также снижает рассеяние, однако полностью отказаться от положки конструктивно не представляется возможным. Коэффициент обратного рассеяния определяют экспериментально [Л. 94]. При очень большой толщине подложки достигается насыщение обратного рассеяния и толщина уже не оказывает влияния на регистрируемую скорость счета. Это наблюдается при толщине подложки, превышающей 0,2 максимального пробега бета-частиц, что для алюминия и стекла составляет около 1 мм. [c.112]

Наибольшие трудности при количественном анализе методом ОЭС вызывает нарушение линейной связи между интенсивностью Оже-пиков и количеством анализируемых атомов в приповерхностном слое. Необходимо вводить коэффициенты обратного рассеяния для учета Оже-эффекта под действием рассеянных электронов, вторичных электронов и т. д. Метод ОЭС пригоден для количественного анализа монослоев и в меньшей степени — для анализа слоев большей толщины. [c.155]

Здесь коэффициент потерь обратно пропорционален частоте. Помимо этого, и действительная часть (7.10) зависит от частоты. На низких частотах она близка к нулю, а на высо- ких частотах стремится к пределу Сь Физически это очевидно (см. рис. 7.2, б) на частотах, близких к нулю, податливость (т. е. обратная величина жесткости) последовательного соединения элементов j и Г] определяется в основном демпфером, относительное смещение на нем значительно больше, чем относительное смещение концов пружины, благодаря чему энергия рассеянная в демпфере, значительно превышает энергию Wo, накапливаемую в пружине, а коэффициент потерь согласно (7.7) на низких частотах может достигать больших значений т)((о) = (сот/)". Многие реальные тела (стекло, некоторые металлы) демонстрируют подобную зависимость ri((a) на низких частотах (явление пластического течения). На рис. 7.5 крестиками изображены экспериментальные значения коэффициента потерь серебра при изгибных колебаниях пластинок [282]. На низких частотах наблюдается увеличение г), обусловленное пластическим течением. Сплошная кривая на рис. 7.5 соответствует формулам (7.11) — [c.213]

На фиг. 1.11 приведена схема замещения для установившегося состояния по постоянному току, на которой отклонения параметров каждого элемента, соответствующие худшему случаю, показаны стрелками, стоящими около резисторов и источников питания. Условия нагрузки заданы минимальным током Ilx для нагрузки в виде схемы ИЛИ и минимальным напряжением V off, если нагрузкой служит схема И. Кроме того, требования в отношении стабильности связаны с допусками на сопротивление резисторов Ri, напряжение питания Ei и диапазон окружающей температуры Нужно учитывать следующие параметры транзисторов и их изменения коэффициент усиления по току 1е, коллекторное напряжение насыщения V es, напряжение между базой и эмиттером насыщенного транзистора Vbe, температура перехода (в частности, максимальная допустимая температура Tj макс), коэффициент рассеяния тепла К и обратный ток коллектора 1сво- Задача статического расчета состоит в определении номинальных величин сопротивлений ре- [c.33]

Излучение, испытавшее многократное рассеяние, обычно не удается полностью устранить, однако его можно обнаружить, измеряя интенсивность при различных длинах волн падающего света. На фиг. 4 приведены взятые из работы [116] диаграммы рассеяния для бинарной смеси полистирол — циклогексан при температуре примерно на 0,2 °С выше критической, для длин волн падающего света 3650, 4360 и 5460 А. Поскольку интенсивность рассеянного света пропорциональна ее значение при Я-о = 3650 А почти в пять раз превьппает значение при Хо = 5460 А. На фиг. 4 изображена зависимость величины, обратной коэффициенту рассеяния, от 8Ш (0/2). Если бы рассеяние было однократным и подчинялось теории Орнштейна — Цернике, все графики были бы прямыми линиями, как при Я.0 = 5460 А. Наклон графиков при разных длинах волн, конечно, был бы различным, так как, строго говоря, независимой переменной является не 81п (0/2), а = (16л /А. ) 81п (0/2). Однако, как видно из фиг. 4, изменение наклона не соответствует такой зависимости от а при Яо = 3650 А наклон даже становится отрицательным. Таким образом, даже очень малое изменение длины волны сильно меняет картину рассеяния, что очень затрудняет интерпретацию измерений вблизи критической точки. В работе [116] доказано, что ошибочную кривизну можно исключить, применяя рассеивающую ячейку, в которой длина пути очень мала (0,1 мм). Графики, полученные для той же смеси с ячейкой размером 0,1 мм и согласующиеся с теорией Орнштейна — Цернике, изображены на фиг. 5. [c.115]

В первой главе изложена теория обратных задач светорассея ния полидисперсными системами частиц. Как известно, атмосфер ные аэрозоли играют существенную роль в физических и химиче ских процессах, происходящих в атмосфере, а также в значительной степени обусловливают пространственно-временную изменчивость ее оптических характеристик. Помимо этого, явление аэрозольного светорассеяния широко используется в дифференциальных методиках зондирования газовых компонент атмосферы на основе эффектов молекулярного поглощения. Здесь аэрозоли играют роль диффузно-распределенного трассера. Решение обратных задач молекулярного рассеяния не вызывает особых затруднений, чего уже нельзя сказать о рассеянии на аэрозолях. Сложный характер взаимодействия оптического излучения с аэрозольными системами делает задачу интерпретации соответствующих оптических данных весьма затруднительной. Обратные задачи оптики дисперсных рассеивающих сред следует рассматривать как особый класс обратных задач оптики атмосферы. Соответствующую теорию вычислительных методов удобно строить на основе так называемых оптических операторов теории светорассеяния полидисперсными системами частиц. Оптические операторы осуществляют взаимные преобразования одних оптических характеристик светорассеяния локальными объемами дисперсных сред в другие. Так, с помощью соответствующего оператора, зная спектральный ход аэрозольного коэффициента ослабления, можно-прогнозировать спектральный ход коэффициента рассеяния, либО обратного рассеяния и т. п. Для построения указанного оператора требуется знание показателя преломления аэрозольного вещества и морфологии частиц. Ниже в основном будет использоваться предположение о сферичности частиц рассеивающей среды. Операторный подход весьма просто распространяется на молекулярное рассеяние, что позволяет в рамках единого методологического подхода построить теорию оптического зондирования рассеивающей компоненты атмосферы. [c.8]

Основываясь на высказанных соображениях, получим дифференциальные уравнения четырехпотаковой теории. Пусть Рс+ и Рс-—прямой и обратный коллимированные потоки соотвег-ственно, а Р+ и Р- — прямой и обратный диффузные потоки. Коэффициенты К и 5 для диффузной интенсивности определены в предыдущих разделах. Введем еще коэффициент поглощения коллнмнрованиых пучков к, коэффициент рассеяния коллимированного пучка в диффузное излучение того же направления и коэффициент рассеяния коллимированного пучка в диффузное излучение обратного направления 5г. Пользуясь этими определениями, нетрудно записать систему связанных уравнений для четырех потоков (рнс. 10.4) [c.218]

В чем заключается причина такого экспериментального результата, как следует из сказанного, было понято не сразу. Одна из причин отсутствия тонкой структуры в рассматриваемом случае могла бы заключаться в следующем основываясь на представлениях релаксационной теории, можно было предположить, что в случае, когда релаксирует большая величина т], будет велико и Ди/и, т. е. для больших частот жидкость будет вести себя как твердое тело. Предположим теперь, что Avlv это означает, что скорость гиперзвука при переходе от малых к большим вязкостям удваивается. Если бы было так, то это привело бы к весьма существенным следствиям, главным образом экспериментального характера. Действительно, интегральный коэффициент рассеяния для обеих компонент Мандельштама — Бриллюэна при наблюдении под углом 0 = 90° выражается формулой (18.13). Если вспомнить, что / 9о пропорционально а обратно пропорциональна квадрату скорости гиперзвука, становится ясно, что существенно зависит от скорости гиперзвука. Если предположить, что для частот 10 гц вязкая среда ведет себя как аморфное твердое тело и скорость звука, грубо говоря, удвоилась, то а вместе с ней и 7 9о уменьшится в 4 раза. Принимая во внимание, что (18.13) линейно зависит от абсолютной температуры, различие в интенсивности еще более увеличится, следовательно, можно считать, что интенсивность компонент Мандельштама — Бриллюэна в триацетине, глицерине уменьшится в 4,5—5 раз по сравнению с интенсивностью смещенных компонент в этих средах при комнатной температуре и малой вязкости. Вероятно этим и определяется результат Венкатесварана [172]. Если это так, то вместо 10—12 час экспозиции на нашей установке экспозиция должна достигнуть 50—60 час. В тех установках, где экспозиции длились сутками [172, 257], теперь она должна длиться неделями или, другими словами, эксперимент становится сверхтрудным. [c.342]

Создание инверсной населенности и получение оптического усиления — первый из двух существенных шагов, необходимых для работы лазера. Второй шаг — создание положительной обратной связи, чтобы превратить оптический усилитель в генератор. Это можно сделать с помощью двух зеркал, которые отражают усиленный свет в усиливающую среду. Так ие зеркала образуют оптический резонатор. Резонатор имеет характеристические резонансные частоты, что приводит к особенностям в спектре излучения, генерируемого двухуровневой системой. Устанавливается равновесная плотность оптической мощности на каждой резонансной частоте, соответствующая равенству усиления на проход и потерь. В понятие потерь включена и та часть оптической мощности, которая проходит сквозь полупрозрачное зеркало и образует выходной лазерный пучок. Самовозбуждение не может начаться, пока усиление не превысит потери. Это условие соответствует пороговой инверсии населенности п — 1)пор- Некоторая часть генерируемого света рассеивается в активной среде в процессе распространения. Этот процесс можно описать с помощью коэффициента рассеяния Орас. аналогичного коэффициенту поглощения 021- Тогда изменение оптической мощности пучка с расстоянием [c.268]

В тропосфере эффект тущения и перераспределение излученной энергии в широком спектральном интервале может уменьшить эффективное сечение флюоресценции на пять-шесть порядков (см. рис. 6.1). Кроме того, необходимость осуществлять детектирование в широком спектральном диапазоне делает флюоресцентный лидарный метод зондирования более восприимчивым к фоновому солнечному излучению и лазерному излучению обратного рассеяния. Оказывается сложным объединить требование широкого спекгрального диапазона детектирования с эффективным спектральным разрешением (см. следующий раздел) и большим коэффициентом атмосферного обратного рассеяния, наблюдаемым на малых высотах (рис. 2.25). В то же время подход ДПР имеет преимущества при сравнительно больших значениях р. [c.317]

На рис. 9.24, а приведен пример полученных таким образом лидарных данных по рассеянию [366]. Лидарный сигнал был скорректирован по дальности таким образом вместо R по оси абсцисс откладывали величину R V R)/El, где V(7 )—напряжение фотоумножителя, соответствующее лазерному излучению, рассеянному в обратном направлении из области, находящейся на расстоянии R от лидара. Штриховая линия на рис. 9.24, а представляет ожидаемый лидарный сигнал, рассчитанный по температурному профилю давления, измеренному в экперимен-тах с баллоном. Рис. 9.24,6 отображает зависимость коэффициента рассеяния от высоты в соответствии с данными рис. 9.24, а. [c.404]

Сравнение профиля объемного рассеяния в обратном направлении на аэрозолях, полученного из лидарных экспериментов, с профилем концентрации аэрозолей, измеренным с помощью установленного на аэростате пылевого зонда, показано на рис. 9.25. Лучще всего эти два профиля согласуются, если значению концентрации аэрозолей (измеренной счетчиком, установленным на аэростате) 1 см поставить в соответствие значение объемного коэффициента рассеяния излучения в обратном [c.405]

Рис. 9.28. Выборочные высотные профили коэффициента рассеяния в обратном направлении, полученные с помощью лидара в период с октября 1974 г. по май 1976 г. и иллюстрирующие выброс пыли в стратосферу после извержения вулкана Фуэго. В качестве излучателя применялся рубиновый лазер, работающий в режиме модуляции добротности, [370].

Клеменс [124] оценил упомянутый дополнительный тепловой поток следующим образом. Поток состоит из двух частей из добавки к Qn, возникающей вследствие условия Ф О, и теплоты, вызванной тем, что при переходе электронов из сверхпроводящего в нормальное состояние поглощается некоторая энергия, которая затем высвобождается при обратном процессе. В (25.6) последним эффектом мы пренебрегли, воспользовавшись в (25.5) выражением для справедливость такого пренебрежения вытекает из следующих рассуждений. Так как / = 0, / = / и так как в сверхпроводниках в стационарном состоянии электрическое поле 7 = 0 или по крайней мере мало ), то / будет порядка L,j (/sTr/QгдеЬ — коэффициент переноса (14.11), в котором учтено рассеяние статическими дефектами и вклад токов только в нормальных областях. Тепло, переносимое / порядка КТ, т. е. меньше на множитель(isTT/Q . Вторая добавка к имеет порядок так как скрытая теплота перехода из нормального в сверхпроводящее состояние на один электрон Эта добавка равна примерно Ь КТ IQ К Т рУТ, что значительно больше тенла, переносимого В свою очередь меньше на множитель порядка КТи-р.1%, поэтому циркуляционный механизм не дает заметного вклада в полную электронную теплопроводность ) отсюда вытекает, что в (25.5) должна фигурировать именно С . [c.298]

Выражение (79) отражает характер зависимости коэффициента ослабления амплитуды гармонических составляющих контролируемого распределения i (х, у, г) от основных конструктивных, физических и расчетных параметров системы размеров апертуры детекторов и фокусного пятна источника излучения, геометрического увеличения рентгенооптики, постоянной времени детектора и всего измерительного канала, скорости движения луча в процессе сканирования, интервала накопления и интервала дискретизации при измерении, вида ПФ предварительного интерполяционного фильтра измерительных данных, интервала расчетной дискретизации проекций при свертке и обратном проецировании, вида ядра свертки, закона интерполяции при обратном проецировании, интервала дискретизации матрицы, на которой восстанавливается выходное распределение, вида функции рассеяния дисплея и от направления расположения воспроизводимой гармонической структуры в пространстве х, у, г). [c.426]

При реализации ЗЭМ в виде схемы тандем (схема 6 в табл. 5.7) направления наблюдения обратного и зеркального сигналов разнесены в плоскости ПрОЗВуЧИВаНИЯ на угол бнабл = — ( i + а), а в частном случае симметричной схемы — на угол 0,пах- Поэтому, сравнив амплитуды эхо- и зеркального сигналов, можно определить направление главного вектора индикатрисы рассеяния дефекта. Установлено, что в диапазоне реальных значений б ах индикатрисы рассеяния в пределах одного класса отражателей различаются мало, в то время как индикатрисы плоскостных и объемных дефектов, представляющих разные классы, отличаются существенно. В связи с этим для количественной оценки класса дефекта удобно ввести новый критерий — акустический коэффициент формы дефекта Кф. Применительно к контролю ЗЭМ коэффициент формы определяют в виде отношения (или разности в дБ) амплитуды Лобр сигнала, отраженного от дефекта обратно переднему преобразователю, к амплитуде сигнала А а, прошедшего от одного преобразователя к другому и отраженного от дефекта и внутренней поверхности изделия (рис. 5.35), т. е. [c.260]

ЭКСТЙНКЦИЯ (от лат. exstin tio—гашение)—ослабление пучка света при его распространении в веществе за счёт поглощения света и рассеяния света. В общем случае ослабление пучка с начальной интенсивностью /о может быть рассчитано по Бугера—Ламберта—Бера закону. /=/оехр( —р/), где I—толщина поглощающего вещества, р = а-1-р—показатель Э. (ослабления показатель), равный сумме поглощения показателя а и рассеяния света показателя р. Показатель Э, имеет размерность обратной длины (м , см ). Безразмерный коэф. Э. равен сумме поглощения коэффициента и рассеяния света коэффициента среды. Показатели и коэф. Э. различны для разных длин волн света. Л. Н. Капорский. [c.505]

Сложнее обстоит дело с учетом рассеяния электронов в подложке источника. Р1злучение от источника препарата распространяется во все стороны. Головина его направлена в сторону подложки, в которой, как и во всяком материале, электроны рассеиваются и далее могут частично вернуться к препарату. Это явление, известное как обратное рассеяние электронов, учитывается коэффициентом обратного рассеяния, численно равным отношению числа регистрируемых импульсов при источнике с подложкой к числу импульсов, вызванных источником при отсутствии подложки [Л. 94]. [c.111]

На фиг. 2 показаны относительные температурные распределения в плоском слое. Данные для расчетов выбраны такими, чтобы кондунтивная и радиационная составляющие были одного порядка. Во всех представленных здесь случаях теплопроводность составляла б вт/ы,град, температура Т = IQ36 К, коэффициент поглощения изменился по спектру от 10 до 35 альбедо рассеяния - от О до 0,5. Варьировались коэффициенты отражения границ и вид индикатрисы рассеяния. Для сравнения показаны случаи с нулевым альбедо (чистое поглощение, кривые 3 и 6) и прямая 7, демонстрирующая ход температуры без учета излучения, поглощения и рассеяния. Видно, что в зависимости от отражательных свойств границ рассеяние по разному влияет на температурный профиль при малых R (кривые 1-3) рассеяние увеличивает перепад температур на слое, при больших R (кривые 4-6) наблюдается обратная картина, [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...