Дисперсия область

Рассчитайте теоретические значения предела разрешения, угловой и линейной дисперсии, области дисперсии и контрастности используемого интерферометра. [c.85]

Если при наличии вероятностной зависимости между двумя величинами с изменением значения одной величины изменяются только средние значения другой величины (и наоборот), а дисперсии, области возможных значений и тип закона остаются неизменными, то такие зависимости называются корреляционными. [c.158]

Для получения кривых релаксац. поглощения необходимо исключить вклад др. видов поглощения. Если неск. релаксац. процессов сильно различаются по временам релаксации, то дисперс. области разделяются (рис. 3), а если времена релаксации близки друг к другу, то вид релаксац. кривых усложняется. [c.329]

Для вогнутых дифракционных решеток справедливо уравнение главных максимумов (7.1.17), в котором постоянная решетки d отсчитывается по хорде. Вместе с тем выражения для угловой дисперсии, области свободной дисперсии, разрешающей способности аналогичны соотношениям (7.1.19), (7.1.24), [c.442]

Зависимость тензора ((0, к) от частоты соответствует частотной дисперсии, а зависимость от волнового вектора — пространственной дисперсии. Область, в которой ядро сколько-нибудь значительно, определяется характерными частотами среды (а также обратными временами релаксации) и характерными размерами а . Частоты обычно лежат в довольно широких пределах. Размеры ( радиус молекулярного действия и т. п.), напротив, в целом ряде случаев могут считаться малыми. В жидкостях и твердых телах роль обычно играют размеры молекул, расстояния между атомами или постоянные решетки — все эти величины обычно одного порядка и очень малы по сравнению с длиной волн, относящихся к оптическому диапазону частот ). Понятно поэтому, что пространственная дисперсия в оптике играет, вообще говоря, меньшую роль, чем частотная ). [c.32]

Это выражение справедливо для всех моментов времени как до дисперсии в волновом пакете, так и после нее оно указывает, что знергия распределена по всей области изменения волновых чисел. Но после дисперсии область изменения волновых чисел явным образом распределяется по х. Выражение (11.67) для Е ( ) показывает, что с интервалом к с у < продолжает ассоциироваться то же самое количество энергии. Таким образом, энергия, соответствующая любому интервалу волновых чисел, сохраняется. [c.373]

Полная обработка данных измерений включала время-им-пульсный анализ определяли значения среднего интервала между импульсами и дисперсии интервалов на однородных областях, автокорреляционные функции импульсных потоков, спектры их огибающих, взаимно корреляционные функции для акустической эмиссии, регистрируемой на различных каналах. [c.192]

Область свободной дисперсии интерферометра Фабри—Перо. [c.116]

Аномальная дисперсия. Формула Коши хорошо описывает дисперсию в области спектра, в которой данное тело не поглощает свет. В области же полосы поглощения обнаружена аномальная зависимость показателя преломления от длины волны — возрастание показателя преломления с увеличением длины волны. Явление это впервые было обнаружено Леру (1862 г.) при прохождении света через пары иода. Он установил, что при прохождении света через полую призму, наполненную парами иода, синие лучи преломляются меньше, чем красные. Такое отклонение зависимости показателя преломления от длины волны Леру назвал аномальной дисперсией. [c.265]

Кундт, проведя более тщательные опыты, установил, что явление аномальной дисперсии связано с поглощением света, точнее, аномальная дисперсия происходит непосредственно в области полос поглощения. В этом можно убедиться также с помощью графика зависимости показателя преломления раствора цианина от длины волны (рис. 11.2). [c.265]

Как видно из рисунка, в области полос поглощения от М до /V показатель преломления резко уменьшается с увеличением длины волны, т. е. наблюдается аномальная дисперсия. Аналогичная зависимость наблюдалась и для других веществ (паров натрия и др.). У всех без исключения веществ существуют области аномальной дисперсии. Однако не обязательно, чтобы эти области для всех веществ находились в видимой части спектра. Например, такие прозрачные для видимого спектра тела, как стекло, кварц и др., не имеют аномальной дисперсии на всем протяжении видимого спектра. Аномальная дисперсия наблюдается для стекла в области около 3500 А, для кварца — около 1900 А, для флюорита — около 1300 А. Вообще для каждого вещества существует не одна, а несколько областей или полос поглощения. Поэтому полная дисперсионная картина вещества состоит из областей аномальной дисперсии, соответствующих областям внутри полос (или линий) поглощения, и областей нормальной дисперсии, расположенных между полосами (или линиями) поглощения. [c.265]

Равенство показателей преломления для двух разных частот в изотропных средах возможно только при условии, что одна из этих частот лежит в области аномальной дисперсии, которая в свою очередь совпадает с областью поглощения. Следовательно, при равенстве показателей преломления одна из волн (в изотропных средах) будет сильно поглощаться, что затрудняет осуществление эффективной генерации второй гармоники. Однако если обратить внимание на оптические свойства анизотропных кристаллов (см. [c.405]

Диспергирующая среда 28 Дисперсионная область 196, 197 Дисперсия аномальная 265 [c.426]

Если, например, область свободной дисперсии А). [c.253]

Гц,). Измерения проводят по схеме, представленной на рис. 8.4. Заметим, что, используя в этой схеме в качестве диспергирующего элемента призму, можно ввести дополнительный источник погрешности, так как ее дисперсия зависит от исследуемой области длин волн п очень сильно изменяется в инфракрасной области, где и находится Для всех реальных источников света, температура которых обычно не превышает 3000 К. [c.414]

Комбинируя действие различных спектральных аппаратов, иногда удается повысить область дисперсии аппаратуры, не снижая разрешающей способности. На этих специальных случаях мы останавливаться не будем. [c.219]

Несколько особое место среди оптических инструментов занимают спектральные аппараты, предназначенные не для получения изображения светящегося объекта, а для исследования спектрального состава посылаемого им света. В соответствии с этим существенную часть спектрального аппарата составляет приспособление для разложения света по длинам волн. Такую роль исполняет призма, выполненная из материала со значительней дисперсией, дифракционная решетка или какой-либо интерференционный прибор. Последние служат для детального анализа света, довольно близкого к монохроматическому, ибо дисперсионная область этих приборов весьма ограничена. Поэтому их нередко употребляют в соединении с призматическим или дифракционными спектральными аппаратами, которые являются наиболее распространенными инструментами этого рода. [c.337]

Рис. 28.3 воспроизводит в форме кривой результаты наблюдения над дисперсией раствора цианина в области полосы поглощения от Л до В показатель преломления уменьшается, т. е. имеет аномальный ход. Общий ход показателя преломления на некотором расстоянии от полос поглощения соответствует обычному нормальному ходу дисперсии медленное увеличение показателя преломления по мере уменьшения длины волны. Такой же ход имеет показатель преломления для прозрачных тел (стекло или кварц, например) на всем протяжении видимого спектра. Однако по мере продвижения в ультрафиолетовую или инфракрасную части спектра показатель [c.542]

Ввиду большой ширины дисперс. области (более двух порядков по частоте) для эксперим. определения величины и т нужно проводить измерения с и ар в широком интервале частот по обе стороны частоты релаксации сор = 1/т. На практике релаксац. поглощение звука накладывается на обычное поглощение, обусловленное вязкостью и теплопроводностью, поэтому эксперим. кривые для рХ, не имеют таких ярко выраженных максимумов, как показано на рис. 2. [c.329]

С отражательных дифракционных решеток [41—43] с такими приборами можно работать в диапазоне длин волн от 0,120 до 40 мк. В противоположность призменным приборам ди пep иv дифракционного монохроматора не зависит от Я. Самые важные параметры дифракционных приборов — разрешающая способность, дисперсия, область дисперсии, угол блеска и эффективность решетки. Теоретически разрешаюш.ая сила дифракционной решетки определяется выражением [c.338]

Отсюда видно, что чел1 больше Л, тем больше разрешающая снособность эшелона, но вместе с этим, как видно из выражения для дисперсии, область дисперсии будет уменьшаться. Поэтому при изготовлении эшелона находят компромиссное решение. [c.210]

Дифракционный спектрометр ДФС-12 (рис. 278) относится к однолучевым приборам. Основой спектрометра является двойной монохроматор со сложением дисперсии. Область работы прибора 0,36—0,65 мкм. Зеркальные объективы параболические с фокусным расстоянием 800 мм и относительным отверстием 1 5,3. Реплики дифракционных решеток имеют 600 штрихов на 1 мм, размер заштрихованной поверхности 150x140 мм. Рабочий порядок второй. Линейная дисперсия на средней щели 9,5 к/мм, на выходной 5,2 к/мм. [c.441]

При исследовании внутреннего трения в зависимости от частоты получаются максимумы (пики, рис. 57,6). В том же интервале частот модуль упругости возрастает от до Мц (рис. 57, а). Зависимость мо-.туля от частоты называют дисперсией модуля, а кривую Л1((й)—кривой дисперсии Область частот, где наблюдается пик вну- [c.244]

Как видно из рис. 2.9, в оптических участках спектра, достаточно удаленных от резонансов, следует предполагать, что п будет медленно увеличиваться с ростом частоты электрического поля и, следовательно, п будет медленно уменьшаться с увеличением его длины волны. Таким образом, в интересуюш,их нас областях спектра производная д,п1дХ будет малой по величине и отрицательной по знаку. Из рис. 2.9 также видно, что имеет место тесная связь между дисперсией (областями, где п изменяется при изменении частоты поля) и поглощением (областями, где п становится значительным по величине). Эта связь носит фундаментальный характер. В любой линейной стационарной физически реализуемой системе, в которой ограниченное по величине входное воздействие порождает также ограниченный по величине отклик, мнимая часть передаточной функции может быть всегда однозначно определена по известной реальной части передаточной [c.51]

Интервал длин волн АХ, определяемый формулой АХ = Х 21, называется областью свободной дисперсии интерферометра Фабри— Перо. При I = 0,5 см, X = 5-10 см допустимая тиирина АХ = = 0,25 А. При дальнейшем увеличении I область свобод[юй дисперсии становится еще меньше. Именно поэтому интерферометр Фабри— Перо чаще всего используется для исследования контура спектральных линий. [c.116]

Эффект Фарадея в растворах. При измерении магнитного вращения плоскости поляризации возникают дополнительные сравнительно с обычной сиектрополяриметрией трудности. Прежде всего это относится к измерению эффекта Фарадея растворов. В магнитном поле все вещества вращают плоскость поляризации. Поэтому вращение, обусловленное исследуемым веществом, находящимся в растворе в небольшой концентрации, приходится измерять на фоне большого балластного вращения кюветы и растворителя. В зависимости от выбора изучаемого вещества и его концентрации измеряемые эффекты составляют величину от 0,01 до 0,1°. Балластное же вращение в ультрафиолетовой области при толщине кюветы в 1 см больше 10°, т. е. на 2—3 порядка больше измеряемого полезного эффекта. Измерения без компенсации балластного вращения приводят к необходимости высокой стабильности магнитного поля (до 10" ) и других параметров прибора. При измерении же магнитного вращения незначительное изменегше длины волны вследствие дисперсии балластного вращения, которое очень велико, приводит к изменению вращения в ультрафиолетовой области спектра на 0,002—0,003°. Это исключает возможность измерения небольин1Х эффектов. Кроме того, отсутствие компенсации балластного вращения исключает возможность автоматической записи дисперсии исследуемого вещества, так как она маскируется дисперсией балластного вращения. [c.302]

Очевидно, что аномальная дисперсия возникает не случайно, а непосредственно связана с наличием полос поглощения у исследуемого вещества. Она отсутствует в той области спектра, где нет полос поглощения. Так, например, спектры всех прозрачных тел (многие газы, вода, стекло, кварц и др.) не имеют полос поглощения в видимой области и у них в этом диапазоне наблюдается только нормальная дисперсия dnjdX < 0). В ультрафиолетовой и инфракрасной областях многие из тел интенсивно поглощают электромагнитное излучение — там должна наблюдаться также и аномальная дисперсия. [c.137]

Соотношение (4.8) совпадает с выражением (4.1), в котором соответствующие константы должны были определяться из экспериментальных данных. Следовательно, появляется возможность проверки электронной теории дисперсии, так как константы А и В можно оценить как из наблюдаемой на опыте зависимости л(Х), так и по формулам (4.9). При таком сравнении нужно определить из газокинетических данных концентрацию атомов N и правильно оценить число излучающих электронов в атоме. Задавшись известным значением удельного заряда электрона q/m, можно оценить частоту собственных колебаний озо и сравнить ее с имеющимися в литературе данными о полосах поглощения исследуемого вещества в ультрафиолетовой области спектра. Используя соотношение В/А =. nm /(Nq ), можно сравнить экспериментально найденное значение констант с рассчитанными. В этом случае не нужна детальная идентификация спектра поглощения (В/А не зависит от giq) и, как уже указыва./юсь, необходимо лишь правильно оценить концентрацию атомов и число излучающих электронов. [c.143]

Оценка А/, при выбранных выше значениях (I = 0,5 см X = 5 10" см) приводит к допустимой ширине структуры, примерно равной 0,25А. При больишх значениях I область свободной дисперсии А/, становится еще меньше. Это значит, что интерферометр Фабри—Перо следует использовать лишь для иссл дования контуров спектральных линий, выделенных каким-либо более грубым спектральным прибором. [c.247]

При исследованиях в короткой ультрафиолетовой области выгодно работать с очень малой не шчиной d. В этом случае существует отгюсительно простой способ эффективного увеличения дисперсии, заключающийся в использовании наклонного падения света на решетку. При наклонном падении света условие образования главных максимумов для пропускающей решетки, как известно (см. рис. 6.36), имеет вид [c.315]

Для разделения спектров разных порядков применяют различные приемы (исполь. )уют стеклянные фильтры, селективные приемники излучения и т.д.). С равнительно легко отделить инфракрасное излучение от видимого или видимое от ультрафиолетового, но если разность длин волн, соответствующих соседним порядкам дифракции, невелика (а так будет всегда при использовании вькчлшх порядком), го приходится применять достаточно сложную схему монохроматнзации излучения. Поэтому (аналогично тому, как делалось в многолучевой интерферометрии) целесообразно ввести понятие области свободной дисперсии [c.322]

При L 5 см находим т 200 ООО и, значит, теоретическая разрешающая сила интерферометра превышает 5-10 . В принципе можно добиться еще больших значений /./(о/,,) путем увеличения расстояния между отражающими слоями, но это приведет к дальнейшему уменьшени.ю области свободной дисперсии Д>. = /- /(21), что целесообразно лишь при исследовании очень узких линий. [c.324]

Из сопоставления видно, что хорошая дис)зракционная решетка имеет разрешающую способность, близкую к разрешающей способности хороших интерференционных спектроскопов, но обладает преимуществом несравненно большей области применения (области дисперсии). Ее недостаток — большая сложность в обращении, [c.218]

В соответствии с обсужденной выше причиной пространственной дисперсии значения тензоров у/у (со) и (со) по порядку величины равны а м соответственно (а — размер области влияния). Если принять а = 10см, Л = 300 нм, то аА З-Ю , а1ку [c.523]

Наличие дисперсии света является одним из фундаментальных- затруднений первоначальной электромагнитной теории света Мак- свелла. Эта теория, связавшая воедино электромагнитные и опти- ч/ ческие явления, представляла громадный шаг вперед и стала научным обобщением крупнейшего масштаба. Трприя )я1 гвр.п.пя-позволила раскрыть смысл явления Фарадея (вращение плоскости поляризации в магнитном поле), открытого почти за четверть века до того она, несомненно, стимулировала дальнейщие изыскания в области магнето- и электрооптики, приведшие к двум важным открытиям Керра двойного лучепреломления в электрическом поле и поворота плоскости поляризации при отражении от намагниченного ферромагнетика. Наконец, теория Максвелла устранила ряд неясностей и противоречий упругой оптики. [c.539]

Систематические исследования Кундта, который использовал для своих опытов метод скрещенных призм, установили важный закон, согласно которому явление аномальной дисперсии тесно связано с поглощением света все тела, обладающие аномальной дисперсией в какой-либо области (рис. 28.2), сильно поглощают свет в этой области. Показатель прело.млеиия вблизи полосы поглощения меняется настолько быстро, что значение его со стороны более длинных волн (точка М) больше, чем со стороны коротких (точка Л ). Аномальный ход показателя преломления, т. е. его уменьшение при уменьшении длины волны, имеет место внутри полосы от точки М к N, где наблюдения очень трудны вследствие поглощения света. [c.541]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...