Черенковское излучение

Счетчики Черенкова по принципу своего действия аналогичны сцинтилляционным счетчикам, только в них вместо люминофора используется вещество, в котором исследуемая частица испускает видимое черенковское излучение. [c.45]

Нормаль к огибающей поверхности определяет направление распространения черенковского излучения. Угол 0 между нор- [c.236]

Черепковский счетчик 238 Черенковское излучение 234 Четно-нечетные ядра 47 Четно-четные ядра 37, 47, 49 Четность временная 646—647 [c.719]

Фронт волны черенковского излучения (рис. 8.10) является огибающей сферических волн, испущенных частицей. Эту огибающую, как легко видеть, можно провести только в том случае, если частица движется со скоростью и, большей скорости с = с/п света в среде. Отсюда следует, что при v i Ып черепковское излучение отсутствует. Угол под которым испускается черенков-ское излучение, легко найти из треугольника А ВО (рис. [c.455]

Черенковское излучение пучка частиц при хорошей аккомодации глаза в темноте можно наблюдать визуально (именно так оно и было открыто). С помощью фотоумножителя можно уверенно регистрировать излучение отдельной частицы. Это и сделало возможным создание черенковского счетчика, главными частями которого являются прозрачный радиатор, т. е. вещество с нужным коэффициентом преломления, и регистрирующий ФЭУ. [c.502]

Рве. 1. Схема газового порогового черепковского счётчика черенковское излучение собирается на катод ФЭУ с помощью плоского зеркала и кварцевой линзы. [c.450]

ЧЕРЕНКОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ —см. Черенкова—Вавилова излучение. [c.451]

Энергия радиоизлучения Ш. а. л. значительно меньше черенковского излучения в видимой области. Обусловлено это тем, что электроны и позитроны вызывают поляризацию атмосферы противоположного знака и поле скомпенсировано, т. к, расстояние между частицами меньше длины волны излучения. Излучение всё же возникает вследствие существования 5-электронов (т. е. электронов высокой энергии, появляющихся при ионизации атомов заряж. частицами Ш. а. л.) и аннигиляции позитронов, а также из-за поляризации всего ливня в магн. поле Земли. Регистрация ведётся на частотах в десятки МГц. Радиоизлучение наблюдается на расстояниях в неск, км от ливня, что значительно увеличивает эфф. площадь установки и позволяет продвинуться в область предельно высоких энергий. Исследования проводились в Москве, Якутске, Аделаиде (Австралия) и др [c.464]

Рис. 3.10. Генерация черенковского излучения а — форма возбуждающего импульса, 6 — профиль возбуждающего пучка, в — черепковский импульс. Импульс нелинейной поляризации движется со скоростью и, превышающей скорость ИК излучения в среде. Интерференция излученных волн формирует конус с углом при вершине я—20

Черенковское излучение сверхкоротких световых импульсов оптическое выпрямление. Короткий световой импульс, распространяюш.ий-ся в среде с квадратичной нелинейностью, наводит поляризацию вида [c.133]

Из (21) следует, что конечный радиус возбуждающего пучка приводит к увеличению т . Более детальное изложение теории черенковского излучения приведено в [31, 33]. [c.134]

Возникновение черенковского излучения аналогично появлению [c.143]

Основная энергия излучения концентрируется в коротковолновой части электромагнитного спектра. Вообще же доля энергии, теряемой заряженной частицей на черенковское излучение, незначительна и составляет В сего несколько процентов от других видов потерь. Однако этот эффект нашел широкое применение для детектирования быстрых частиц, определения их скорости, направления движения и т. п. [c.144]

Рис. 1.3. Угловая зависимость интенсивности оптического переходного и черенковского излучений (при заданной частоте), испускаемых частицей вперед при пересечении границы среда-вакуум ( =1,6 е"=0,01). Максимумы справа (при г 0,545 и 0,875 рад) соответствуют черепковскому излучению (при 7=2 и 7>10), а максимумы при <0,05 рад—переходному излучению. Числа у кривых указывают значение лоренц-фактора частицы

С увеличением появляется целый ряд максимумов и минимумов интерференционного происхождения, расположенных тем чаще, чем больше При а бО из них постепенно выделяется максимум под углом >4 (максимум черенковского излучения), который с увеличением становится все выше и уже до тех пор, пока толщина пластины не станет намного больше длины поглощения. Интенсивность излучения, испускаемого назад, имеет аналогичный характер, только она значительно слабее из-за малой величины коэффициента отражения. [c.61]

Когда 1е 1 (е 1), угол —мал (см. (1.40)), т. е. максимумы переходного и черенковского излучений могут находиться очень близко и смешаться друг с другом. На рис. 2.3 видно. [c.61]

Рис. 2.2. >ловая зависимость частотно-углового распределения интенсивности переходного и черенковского излучений, образуемых в пластине вперед (верхний график) и назад (нижний график). Цифры у кривых указывают значение 0 (2оз/1/ " 0,001 лоренц-фактор частицы равен 10 [c.62]

Формулы (3.9) и (3.10) являются соответственно аналогами формулы (1.40) для черенковского угла и условий (1.41) возникновения черенковского излучения. [c.80]

Рис. 3.1. Угловая зависимость частотно-углового распределения интенсивности переходного и черенковского излучений, образованных в стопке, вперед (верхний график) и назад (нижний график). Параметры стопки ло)/1 ==6со Ч =5, е = 1,6, е" 0,01. 7—10 . Цифры у кривых обозначают число N пластин в стопке. Углы и 2 соответствуют минимуму величины [Го

Чедвнк, открытие нейтрона 60 Черенковский счетчик 44—45 Черенковское излучение 29, 45 Четно-нечетные ядра 98 Четно-четные ядра 95, 98 Четность временная 106 [c.396]

Большое разнообразие перечисленных процессов не позволяет рассматривать их все в одном месте. Ниже будут достаточно подробно описаны главные виды взаимодействия со средой заряженных частиц (ионизационное торможение, упругое рассеяние, радиационное торможение, черенковское излучение) и у-квантов (фотоэффект, эффект Комптона, образование элек-трон,но-П 031итронных пар), а также будет кратко охарактеризовано взаимодействие со средой иейтронов. [c.203]

Информацию об е можно получить, исследуя спсктр флуктуаций поляризации вещества в измерит, конденсаторе. IIайкеиста формула связывает параметры конденсатора с флуктуационным током. Возможно определение е и с по-мощью Черенкова — Вавилова излучения. При этом е рассчитывается по измеренным скорости движения аарпж. частиц в исследуе.мом веществе и углу между направлениями их движения и распространения черенковского излучения. [c.702]

Др. типы ЛСЭ основаны на вынужденном тормозном излучении электронов а) вращающихся в однородном магн. поле I/q циклотронной частотой (мазер на циклотронном резонансе рис. 1, в) б) колеблющихся в поперечно-неоднородном электростатич. поле U (х) (с т р о-ф о т р о н рис. 1, г). Кроме того, ЛСЭ могут быть основаны на черенковском излучении и переходном излучении частиц, движущихся равномерно и прямолинейно в нространственно-периодич. структурах (ф л и-матроны рис. 1, д, е). При этом колеблются не электроны исходного пучка, а их зеркальные изображения ф в структурах (пунктир на рис. 1, д). Суммарный диапазон, охватываемый перечисленными разновидностями ЛСЭ, простирается от СВЧ- до УФ-диапазона. [c.565]

Одно из осн. назначений Ч. с.—разделение релятивистских частиц с разл. скоростями. Пусть имеется пучок, содержащий пи-мезоны я + и протоны с равными импульсами. Скорости этих частиц различны р, > Pp. Если поместить в пучок Ч. с. с таким радиатором, что Р, >1/и>Рр, то пионы будут испускать черенковское излучение, а протоны не будут. Счётчик будет регистрировать только п. Если включить Ч, с. в схему совпадений или антисовпадений (см. Совпадений метод) с неск. сцинтилляционными счётчиками, к-рые не реагируют на скорость частиц, то можно получить систему, к-рая может считать либо только ялибо только протоны. [c.450]

Задачу разделения частиц с разными скоростями можно решить и воспользовавшись зависимостью угла испускания черепковского излучения 0 от скорости частицы. Если п радиатора выбран так, что р >рр>1/п, TOHTt" и протоны дают черенковское излучение, однако углы испускания света этими двумя частицами различны [c.450]

Раэрешакицая способность. Осн. характеристика Ч. с.— его разрешение по скорости ДР/Р, т. е. относит, интервал скоростей, к к-рым чувствителен счётчик. Разрешение по скорости обусловлено интервалом углов черенковского излучения Д0, выделяемых оптич. системой. Чем уже этот [c.450]

Регнстрация вторичных частиц. Для идентификации вторичных частиц, образующихся при взаимодействии первичных частиц с мишенью, или при взаимодействии встречных пучков, имеющих широкое угл. распределение, используются многоканальные (годоскопические) газовые Ч. с. или Ч. с. с регистрацией изображения кольца излучения. Фотоны регистрируются на нек-ром расстоянии от короткого радиатора не ФЭУ, а плоской многопроволочной пропорциональной камерой, наполненной газовой смесью, имеющей высокую эффективность регистрации фотонов черенковского излучения. Точки пересечения траектории фотонов с плоскостью пропорциональной камеры образуют окружность, радиус к-рой определяется скоростью частицы. [c.451]

Экспериментальное исследование черенковского излучения фемтосекундного лазерного импульса проведено авторами [32]. Использовался лазер на красителе, генерировавший возбуждающие импульсы длительностью 100 фс на длине волны 625 нм с энергией 10 Дж и частотой повторения 150 МГц. Излучение лазера разделялось на два импульса— возбуждающий и зондирующий и направлялось на изотропный кристалл танталата лития. Генерируемый в кристалле черепковский импульс, распространявшийся под углом 0о=69°, за счет электрооп-тического эффекта индуцировал двулучепреломление, которое считывалось с помощью пробного (зондирующего) импульса (рис. 3.12). [c.134]

ЭТОГО высокая чувствительность. Интервал времени задержки, при котором волна черенковского излучения и пробный импульс максимально перекрываются, зависит от расстояния между пробным лучом и лучом возбуждения и от значения угла Че-ренкова. Поэтому, варьируя указанное расстояние, можно определить угол Черенкова. В эксперименте с танталатом лития определенное таким путем значение угла составило около 70°, что хорошо согласуется с теорией. Действительно, для значений скоростей 1, = 0,428с и у = 0,158с теоретический угол Черен-ковй составляет 68°. Измеренная форма импульса электрического поля показана на рис. 8.8, б, а соответствующий ему спектр — на рис. 8.8, в. Можно ожидать, что при ультракоротком возбуждении будет получен приблизительно один период волны с частотой 1 ТГц. Отметим, что эта частота соответствует длине волны около 300 мкм. Таким образом, впервые могут быть получены отдельные периоды инфракрасного излучения, что, безусловно, представляет большой физический интерес. Следует, например, напомнить, что в этом случае теряет смысл приближение медленно меняющихся амплитуд или огибающих, которое постоянно используется в этой книге (см. п. 1.3.1). [c.294]

Поскольку . Легко видеть, что для среды с показателем преломления п существует пороговая скорость Рмин=1/ , ниже которой, не происходит излучения. Диапазон относительных скоростей, при которых наблюдается черенковское излучение, в данной среде определяется неравенством [c.143]

По методу сдвига спектральных линий Г161, 162] По методу на-блюдения черенковского излучения [163] По методу рассеяния [164-166] По методу экстраполяции дисперсионных формул [c.305]

Метод, основанный на возбуждении черенковского излучения [163]. Метод заключается в том, что в газовой камере, давление в мото рой можно менять, в(031буждается черенковское излучение. Известно, что черенковское излучение характеризуется сплошным спектром с резкой коротковолновой границей. [c.305]

П Какое влияние оказывает днсперсня среды на черенковское излучение Почему в его спектре не может быть рентгеновских лучей [c.140]

Прямая пропорциональность полной интенсивности боковых пятен толщине кристалла указывает на то, что излучение в этих направлениях испускается со всей длины пути частицы внутри кристалла. Это излучение имеет близкое сходство с излучением Вавилова—Черенкова (п. 1.6.А). В однородной аморфной среде излучение Вавилова—Черенкова не возникает в области рентгеновских частот, где Re[s (to)]< l, однако периодическая структура кристалла приводит к возникновению в определенных брэгговских направлениях рентгеновского излучения, которое также называют квазичеренковским (аналогичное излучение в периодической слоистой среде возможно и в других областях частот, и. первоначально оно было названо параметрическим черенковским. излучением [57.1]). [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...