Поляризационная неустойчивость

Поляризационная неустойчивость наблюдалась в эксперименте [34], где 80-пикосекундные импульсы на длине волны 532 нм проходили через световод длиной 53 см (измеренная собственная длина биений Lg 50 см). Входные импульсы были циркулярно поляризованы и проходили через циркулярный анализатор, расположенный на выходе световода анализатор пропускал излучение, поляризованное по кругу в противоположном направлении. Когда пиковая мощность превыщала критическую величину, форма выходных импульсов значительно изменялась. Измеренные критическая мощность и форма выходных импульсов находились в согласии с теорией, основанной на уравнениях (7.1.28) и (7.1.29). [c.188]

Если собственное двулучепреломление промодулировано вдоль длины световода, то поляризационная неустойчивость может привести к хаосу в выходном состоянии поляризации [38]. Модулированное двулучепреломление может возникать, если световод однородно скручен при намотке на барабан. Его также можно специально внести в процессе производства, периодически раскачивая заготовку или периодически создавая напряжения. Можно исследовать действие модулированного линейного двулучепреломления на динамику состояния поляризации излучения в световоде, полагая Др в уравнениях (7.1.28) и (7.1.29) периодической функцией z. Это полезно проделать для того, чтобы оценить область, в которой должны находиться параметры, при которых удается избежать хаотического переключения, если световод используется в качестве оптического переключателя [36-39]. [c.189]

ДЕЙСТВИЕ ДВУЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЯ НА СОЛИТОНЫ Когда оптические солитоны рассматривались в гл. 5, предполагалось, что входной импульс линейно-поляризован вдоль одной из главных осей световода, поддерживающего поляризацию. В данном разделе мы рассмотрим, что происходит с солитонами, когда идеальные условия (угол входной поляризации 0 = 0 или 90°) не выполняются. Существуют два важных вопроса. Во-первых, в световоде со слабым двулучепреломлением пиковая мощность может превысить критическую, необходимую для поляризационной неустойчивости [см. (7.2.19)], что может в свою очередь воздействовать на солитоны, поляризованные вдоль быстрой оси. Во-вторых, в световоде с сильным двулучепреломлением расстройка групповых скоростей между ортогонально-поляризованными компонентами излучения может привести к расщеплению импульса, что также может воздействовать на характеристики солитона. Оба этих вопроса рассмотрены ниже. [c.189]

Сначала рассмотрим эффект поляризационной неустойчивости солитонов в световодах со слабым двулучепреломлением [40]. Если пренебречь расстройкой групповых скоростей, то в уравнениях [c.189]

Численные результаты показывают [40], что поляризационная неустойчивость воздействует на устойчивость солитона так же, как и в случае непрерывного излучения, описанного в разд. 7.2.3. Если входная мощность не превышает пороговую величину или, что эквивалентно, нелинейная длина больше длины биений Lg, [c.190]

Для того чтобы получить условие для поляризационной неустойчивости солитона, можно использовать условие неустойчивости непрерывного излучения. Если использовать формулу (7.2.19), то условие Pq > Р,р может быть записано в виде [c.190]

Обычно < 1 м даже для световодов со слабым двулучепреломлением. Если использовать значение Pj = 20 пс /км для фундаментального солитона N = 1), распространяющегося на длине волны 1,55 мкм, Zg становится меньше 1 м только для фемтосекундных импульсов (Т < 100 фс). Таким образом, поляризационная неустойчивость не должна быть существенной для соли-тонных линий связи (см. разд. 5.4), где предполагаемая длительность импульса 7 10 ПС и Zq 1 км. [c.191]

Последним членом в уравнениях (7.1.28) и (7.1.29) мы пренебрегли в предположении относительно большого двулучепреломления, так что пиковая мощность значительно ниже порога поляризационной неустойчивости. Для простоты мы также пренебрегли потерями в световоде. Для начального импульса, возбужденного с углом входной поляризации 0, уравнения (7.2.24) и (7.2.25) решались с начальными условиями [c.191]

Механизм коррозионного растрескивания под напряжением нержавеющих сталей был объектом многих исследований, но до сих пор не до конца ясен. Скорость - определяющая стадия реакции может сильно меняться в зависимости от условий. Однако во многих случаях важную роль играет, по-видимому, местное ослабление пассивирующего слоя. Таким образом опасность коррозионного растрескивания под напряжением особенно велика в том интервале потенциалов, который соответствует неустойчивости пассивного состояния на поляризационной анодной кривой (рис. 110). [c.121]

В комплект микроскопа, кроме перечисленных объективов и окуляров, входят объект-микрометр, поляризационные светофильтры в оправах, трансформатор, кассеты, приспособление для крепления неустойчивых объектов, установочная лупа и другие принадлежности и запасные части/ [c.81]

Таким образом, в моноимпульсных лазерах с неустойчивыми резонаторами следует использовать преимущественно электрооптические или пассивные (с насыщающимся поглотителем) затворы для спектральной селекции годятся главным образом эталоны Фабри — Перо и интерференционно-поляризационные фильтры, по прохождении которых свет не меняет своего направления. Однако и здесь приходится считаться еще с тем, что в любом линейном неустойчивом резонаторе по крайней мере в одном из двух противоположных направлений распространяется не плоская, а сферическая волна. В этих условиях введение того или иного фильтра не будет приводить к модуляции интенсивности по сечению резонатора, только если угловая ширина максимума пропускания фильтра превышает угол раствора сферической волны. В результате на параметры фильтра, а с ними и на достигаемую с его помощью минимальную ширину спектра накладываются ограничения (соответствующие данные для случая эталона [c.228]

Таким образом, поляризационное вырождение мод резонатора снимается и электромагнитное поле в резонаторе распадается на две подсистемы по-разному поляризованных мод, отличающихся в общем случае как потерями, так и собственными частотами. Вместе с тем конфигурация эквивалентных резонаторов, соответствующих указанным подсистемам, одинакова (с точностью до малой разницы в длине) и распределения поперечных мод, так же одинаковы, как и дифракционные потери мод (либо коэффициенты увеличения для неустойчивых резонаторов) обеих собственных поляризаций лазеров с однородной по поперечному сечению анизотропией. [c.91]

Итак, поляризационная картина генерируемого излучения в данном случае вполне ясна. Остается прокомментировать лишь ход энергетической зависимости справа от точки а. Казалось бы, она должна иметь более столообразный вид исходя из изложенного в п. 2.1, следовало ожидать, что энергия импульса будет мало меняться (пока эквивалентный резонатор остается в области устойчивости) и резко спадать при переходе в неустойчивую область (точка 6). Экспериментально же наблюдается [c.96]

Применение различных замазок при снятии поляризационных кривых особенно нежелательно из-за попадания поверхностно активных веществ в раствор в связи с неустойчивостью многих замазок при повышенных температурах, а также в связи с ненадежностью большинства из них [273]. Наиболее удобно в качестве изолирующего материала использовать полистирол [274]. Креплению могут подвергаться образцы в виде проволоки, пластин, а также круглого сечения (рис. 112). Один из участков образца 1 соединяется в точке 2 с медным проводником тока 3, который пропущен через поли-стироловую трубку . Конец полистироловой трубки нагревается над узким пламенем горелки до, размягчения, после чего место контакта быстро втягивается в полистироловую трубку и размягченный участок ее зажимают пинцетом с гладкими концами. Через 1—2 мин. после застывания полистирола пинцет разжимают. Сжатый участок получается прозрачным и герметично изолирует нерабочую поверхность образца и токопроводящую проволоку от раствора. Для извлечения образца из держателя после опыта его достаточно слегка разогреть. При 176 [c.176]

Анодные поляризационные кривые для железа, иллюстрирующие агрессивность различных ионов по отношению к железу, приведены на рис. 91. Чем ниже расположена кривая анодной поляризации, тем соответственно меньше агрессивность введенного иона. Кривая 6 (рис. 91) для 0,1-н. раствора ЫаОН соответствует устойчивому пассивному состоянию железа, кривая 5 характерна для неустойчивого состояния, кривые 1—4 соответствуют растворам, в которых будет происходить растворение металла. Из приведенных кривых можно заключить, например, что по отношению к железу сульфаты действуют так же, как [c.149]

ПО мере увеличения площади катода титан переходит из устойчивого активного состояния в неустойчивое активно-пассивное и далее в устойчивое пассивное состояние. Ход кривых аналогичен ходу анодной поляризационной кривой для титана. Это и понятно, поскольку относительное увеличение площади катодного контакта дает все большее смещение потенциала титана в положительную сторону. [c.295]

Следует отметить, что потенциал, соответствующий пересечению анодной и катодной поляризационных кривых на участке пассивации — 50 мв, как и предполагалось, не реализуется в смеси уксусной и муравьиной кислот (состояние неустойчивое для системы), но является определенной границей, при переходе через которую меняется состояние стали. [c.21]

Если такая поляризационно-неустойчивая среда помещена в ОР. то флуктуации поляризации могут нарастать во времени. В стационарном режиме прошедшее через ОР излучение оказывается в одном из двух симметричных состояний, отличающихся знаком угла поворота эллипса поляризации относительно исходного направления и направлением вращения вектора напряжённости поля. Линейной поляризации падающего на ОР излучения (/axt е = 0, ф = 0) соответствуют два возможных набора устойчивых значений параметров П1. ni и Фп1 (г = I, 2), причём ещ = —e , и фщ = = —фп4. Это соответствует поляризац. О. б. Полный анализ О. б. с учётом изменения поляризация излучения весьма громоздок, поскольку он сводится к анализу зависимости интенсивности / и двух параметров поляризации (вд, ф ) прошедшего излучения от соответствующих характеристик падающего. Однако указать область параметров оптич. системы, при к-рых возможна О, б. или мультистабильность, а также качественно понять, как проявляется О. б., можно из анализа вида бифуркац. поверхности — поверхности в пространстве параметров падающего излучения, на к-рой меняется число стационарных состояний поля в нелинейном ОР. Она определяется из ур-ния [c.429]

Взаимодействие оптических волн в световоде за счет ФКМ приводит к интересным нелинейным эффектам. В разд. 7.1 рассматривается подобная связь между двумя волнами с одинаковыми поляризациями. но с разными частотами, а также между волнами с одной и той же частотой, но с различными состояниями поляризации. В последнем случае нелинейное двулучепреломление за счет ФКМ находит свое практическое применение в керровских затворах и нелинейных дискриминаторах. В то же время оно является причиной поляризационной неустойчивости, о явление рассмотрено в разд. 7.2. В разд. 7.3 рассматривается модуляционная неустойчивость, вызванная ФКМ примечательно, что она может возникать даже в области положительной дисперсии световода. В разд. 7.4 рассматривается влияние ФКМ на форму и спектр попутно распространяющихся сверхкоротких импульсов. В разд. 7.5 рассмотрены взаимодействие встречно распространяющихся волн за счет ФКМ, а также его воздействие на работу лазерных гироскопов. В разд. 7.6 рассказано о значении ФКМ для систем волоконной связи. [c.172]

Как показано выше, точное описание нелинейных поляризационных эффектов требует одновременного учета как собственного линейного двулучепреломления, так и индуцированного нелинейного двулучепреломления. В общем случае динамика состояния поляризации излучения при распространении по световоду определяется уравнениями (7.1.28) и (7.1.29) и их решения широко исследуются [27-44]. В случае непрерывного излучения была обнаружена неустойчивость. известная как поляризационная [29-31]. Данная неустойчивость проявляется в виде значительного изменения выходного состояния поляризации, когда входные мошность или состояние поляризации изменяются незначительно. В частности, явление поляризационной неустойчивости показывает, что медленная и быстрая оси световода, поддерживаюшего состояние поляризации, не полностью эквивалентны. [c.186]

Происхождение поляризационной неустойчивости можно понять исходя из следующих качественных соображений [30]. Когда входное излучение поляризовано близко к медленной оси световода (оси х, если > Mj,), нелинейное двулучепреломление добавляется к собственному линейному, что делает световод более двулучепреломляю-шим. С другой стороны, когда входное излучение поляризовано вблизи быстрой оси, нелинейное двулучепреломление уменьшает собственное двулучепреломление на величину, зависящую от входной мощности. В результате световод становится менее двулучепрелом-ляющим и эффективная длина биений возрастает. При кри- [c.186]

В конце этого раздела рассмотрим воздействие ФКМ на модуляционную неустойчивость одной непрерывной волны в двулу-чепреломляющем световоде. Нелинейное двулучепреломление, вызванное ФКМ, связывает две компоненты вектора поляризации, динамика которых определяется уравнениями (7.1.28) и (7.1.29). Устойчивость их стационарного решения (обсуждалась в разд. 7.2.3) можно исследовать, пользуясь вышеупомянутым методом при Qj = Qj = выражении (7.3.6). Результаты сильно зависят от соотношения между входной пиковой мошностью и порогом поляризационной неустойчивости определяемым выражением [c.197]

Поляризационная О. б. Распространение интенсивного излучения в среде сопровождается изменением его поляризации. Это происходит даже при распространении вдоль оптич. оси, когда для излучения малой интенсивности поляризация не меняется в отсутствие гиротро-пии. Для распространяющегося вдоль оптич. оси вм-сокоинтенсивного излучения, поляризованного, напр., в плоскости симметрии, часто возникает поляризац. неустойчивость малые поперечные добавки к вектору Б усиливаются по мере распространения излучения. Такая неустойчивость появляется, в частности, в прозрачной изотропной среде с кубич. нелинейностью, где нелинейная поляризация имеет вид [c.429]

Изучение явлений электрохимической коррозии металлов и, в частном случае, решение вопроса об устойчивости или неустойчивости пассивного состояния системы обычно базируется на анализе работы коррозионных элементови наиболее часто осуществляется построением и изучением поляризационных диаграмм коррозии. [c.58]

Поляризационные и энергетические характеристики лазеров с термически деформированными активными элементами. Выше уже отмечалось, что в лазерах с пространственно неоднородной анизотропией возникают две подсистемы мод, отвечающих собственным состояниям поляризации резонатора, причем конфигурации эквивалентных резонаторов, соответствующих указанным подсистемам, являются различными (и это различие тем больше, чем больше величина термооптической характеристики Q), характеризуемыми своими ЛВСЛ-матрицами. При изменении геометрических параметров резонатора (кривизны зеркал, расстояния между элементами резонатора) либо параметров неодно-родно-анизотропного элемента (например, при вариации мощности накачки) оба эквивалентных резонатора будут изменяться, а изображающие их точки на ЛЛ-плоскости параметров резонатора станут прочерчивать линии, расстояние между которыми пропорционально величине Q. Очевидно, что наибольшее различие в характеристиках мод этих двух резонаторов (объемов, занимаемых модами, собственных частот, формы волновых поверхностей) будет вблизи границы устойчивости, в особенности тогда, когда один из них попадет в устойчивую, а другой— в неустойчивую область [см. условие (2.6)]. При этом будут заметно различаться для этих двух резонаторов и условия [c.95]

Преимущества потенциостатического метода снятия поляризационных кривых хорошо видны на примере исследования зависимости скорости анодного растворения различно термообработанной стали 1Х13Н4Г9 в 10%-ной Н2504 при 20° С [23]. На рис. 86 пунктиром показаны две области неустойчивости электродного потенциала, в которых не удается обнаружить различия в поведении двух одинаковых по составу сплавов, но которые отличаются по структуре (кривые 1 и 2, снятые гальва-ностатическим методом). На поляризационных кривых 3 и 4 для тех же сплавов, снятых потенциостатическим методом, можно видеть отчетливое влияние структуры, проявляющееся в обла- [c.144]

Явление обращения в нуль знаменателя формулы (21.5), когда восприимчивость стремится к бесконечности, называют поляризационной катастрофой (неустойчивостью) или катастрофой Мосотти (по имени ученого, предсказавшего это явление). В большинстве сегнетоэлектриков спонтанная поляризация и возникает вследствие по- [c.211]

Другую разновидность релаксационной полярографии представляют собой осциллографические методы анализа, выполняемого в потенциостатическом или гальваностати-ческом режиме с использованием осциллографа для снятия полярограмм. В то время как в классических поляро-графах регистрация вольтамперных кривых производится на большом числе капель при медленном линейном изменении поляризационного напряжения (около 0,01 В/с), в осциллографических полярографах напряжение поляризации изменяется значительно быстрее (1 В/с) и на одной капле ртути можно получить одну или несколько полярограмм. Это позволяет избавиться от осцилляций тока и повысить чувствительность анализа на один-два порядка (особенно при использовании разностной осциллографи-ческой схемы) при разрешающей способности 10 —10 . Важное достоинство осциллографических полярографов, проявляющееся, например, при биомедицинских исследованиях, заключается в возможности исследования неустойчивых веществ, а также веществ, быстро разрушаемых при условиях анализа. [c.281]

При помощи потенциостатических анодных поляризационных кривых выяснены причины двойственного поведения нержавеющих сталей в смеси уксусной и муравьиной кислот. Показано, что нержавеющие стали IX17H2 и Х18Н9Т могут находиться в смеси кислот в двух стационарных состояниях — активном и пассивном, причем возможен переход из одного состояния в другое как самопроизвольный, так и под влиянием внешних условий. В пассивном состоянии стали в смеси кислот обладают высокой коррозионной стойкостью, в активном состоянии — малостойки. Пассивное состояние нержавеющих сталей в смеси кислот неустойчиво и легко может быть нарушено. [c.23]

Смотреть страницы где упоминается термин Поляризационная неустойчивость : [c.431] [c.29] [c.186] [c.186] [c.187] [c.189] [c.190] [c.198] [c.291] [c.37] [c.111] [c.91] [c.118] [c.124] [c.144] [c.349] [c.20] [c.91] [c.34] [c.309]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...