Электрон отдачи

По мере увеличения энергии первичного фотона доля энергии, передаваемой электронам отдачи, возрастает. [c.35]

Движение электронов, получивших заметные скорости в результате рассеяния рентгеновских лучей, удается наблюдать непосредственно на опыте. Для этой цели были произведены исследования с помощью камеры Вильсона, которая позволяет судить и о направлении рассеянных лучей и о направлении движения электронов, выбитых при рассеянии рентгеновских лучей (электроны отдачи ). И на пути электронов, и на пути рассеянного рентгеновского света появляются ионы, на которых конденсируется водяной пар, что делает видимым эти пути. [c.656]

В другом методе анализ электронов отдачи производится при помощи магнитного р-спектрометра обычного устройства, в кото- [c.168]

Наблюдение индивидуальных актов столкновения. В опытах Комптона индивидуальные акты столкновения фотона с электроном не наблюдались, а изучался лишь совокупный результат столкновений фотонов с электронами. Однако уже в 1923 г. Боте и Вильсон наблюдали электроны отдачи от индивидуального акта столкновения фотона с электроном. В 1925 г. Боте и Гейгер доказали, что электрон отдачи и рассеянный фотон появляются одновременно (рис. 12). Счетчики фотонов Ф и электронов Э устанавливаются симметрично относительно рассеивателя Р, в котором под действием излучения И происходит Комптон-эффект. Счетчики Ф и Э включены в схему С совпадений, i. е. в электрическую схему, которая позволяет фиксировать лишь те случаи, когда фотон и электрон в соответствующих счетчиках появляются одновременно. Результат эксперимента показал, что [c.28]

Анализ углов разлета надежно подтвердил применимость законов сохранения к индивидуальным актам столкновения. В 1927 г. была непосредственно измерена энергия электронов отдачи, которая оказалась в полном согласии с предсказаниями теории эффекта Комптона, [c.29]

Какую энергию приобретает электрон отдачи при рассеянии кванта с длиной волны X = 0,1 нм на угол 0 = 90" [c.46]

Рассеяние рентгеновского излучения с длиной волны 0,24 нм на электронах наблюдается под углом 60°. Найти длину волны рассеянных под этим углом фотонов и угол рассеяния электронов отдачи. [c.46]

Фотон, длина волны которого 7,08 нм, сталкивается с покоящимся электроном и рассеивается на угол 30°. Под каким углом к первоначальному направлению фотона движется электрон отдачи и какова его энергия [c.46]

Можно считать, что чувствительность фотоумножителей к у-излучению является следствием, во-первых, индуцированной люминесценции стеклянной колбы, во-вторых, увеличения утечки через изоляцию цоколя лампы и, в-третьих, увеличения плотности электронов вблизи первых нескольких динодов, которое может быть обусловлено электронами отдачи, испускаемыми катодами или другими элементами лампы. [c.340]

Для защиты пленки от рассеянного излучения и сокращения экспозиции (в 2—3 раза) при просвечивании применяют металлические усиливающие экраны, поглощающие вторичное длинноволновое излучение сильнее, чем первичное. Усиливающее действие экрана обусловлено фотоэлектронами и электронами отдачи, возникающими под действием ионизирующего излучения. [c.9]

Распределение электронов для радиоактивных р-спектров и для комптоновских электронов отдачи по энергиям непрерывно и имеет определенное максимальное значение Е . Форма кривых поглощения для непрерывных спектров замеЛо отличается от формы кривых поглощения для линейчатых спектров. [c.47]

Из явлений микромира отметим эффект Комптона (см. 9.6), при котором рентгеновское излучение передает часть своего импульса электронам, на которых оно рассеивается, и тем самым сообщает этим электронам отдачи большие скорости. Импульс излучения обнаруживает себя также в отдаче , которую испытывает атомное ядро при испускании гамма-лучей. Это явление вполне аналогично отдаче ружья при выстреле. Эффект отдачи в принципе существует и при испускании света атомами, но в оптической области он приводит к ничтожному сдвигу частоты испускаемого света (значительно меньшему естественной ширины линии). [c.171]

Адсорбция кислорода или другого окислителя сопровождается поглощением электронов из металла и образованием незаполненных электронами d-уровней в металле, что переводит его в пассивное состояние. Адсорбция водорода или другого восстановителя сопровождается отдачей металлу электронов и заполнением электронами d-уровней, что переводит его в активное состояние. [c.309]

В первом приближении число таких дефектов, вызванных смещениями атомов в кристаллической решетке, пропорционально анергии, переданной веществу нейтронами при их замедлении. Действительно, при малых энергиях атомов отдачи их столкновения с другими атомами являются в основном упругими. Однако с ростом их энергии увеличивается вероятность неупругих столкновений, при которых энергия может передаваться в форме электронного возбуждения или ионизации. Таким образом, часть энергии расходуется не на повреждение кристаллической решетки. Кроме того, отклонение энергетической зависимости радиационной эффективности нейтронов от линейного закона обусловлено колебаниями энергетической зависимости сечений рассеяния, наличием анизотропии рассеяния и неупругого рассеяния нейтронов. Результирующая относительная энергетическая зависимость радиационной эффективности нейтронов 2д( ) в образовании элементарных дефектов для энергий Е> >0,1 Мэе приведена на рис. 9.19, кривая 1 (при нормировке [c.70]

Рассмотрим уединенный атом водорода, находящийся в покое, но в возбужденном электронном состоянии. Он излучает световой квант с энергией Е и импульсом Е/с). При этом он испытывает отдачу с импульсом — Е/с). В результате отдачи центр масс системы (состоящей из атома и светового кванта) не сможет остаться в покое, если мы не припишем световому кванту некоторую массу Му Чтобы ее найти, нужно положить [c.393]

Проведенные за последние годы экспериментальные измерения импульсов частиц (ядро, р-частица), принимающих участие в р-рас-паде, также говорят в пользу существования нейтрино. Если обозначим — импульс отдачи ядра, — импульс электрона, то [c.240]

Из приведенного расчета следует, что в результате соударения должны возникнуть свободные электроны, которые часто называют электронами отдачи. Из уравнений (8.64) легко оценить, какую долю энергии рентгеновского кванта унесет этот электрон, и связать изменение относительной интенсивности компонент рассеянного излучения со смещением АЯ. Полученные соотношения находятся в согласии с приведенными опытными данными. Следует заметить, что для не очень жесткого излучения паже при больших углах рассеяния уносимая электроном энергия составляет малую часть энергии фотона, что существенно отличает механизм данного процесса от фотоэффекта, где электрон забирал всю энергию налетающего фотона. Наличие электронов отдачи при рассеянии рентгеновского излучения было Подтверждено опытами Д. В. Скобельцына, наблюдавшего их следы (треки) в камере Вильсона. Остроумное видоизменение методики (помещение камеры во внешнее магнитное поле) позволило измерить энергии электронов. [c.449]

Анализ электронов отдачи, возникающих в эффекте Комптона, может производиться, например, при помощи камеры Вильсона с магнитным полем. Этот метод был впервые предложен в 1927 г. советским физиком Д. В. Скобельцыным и в свое время сыграл очень большую роль при экспериментальном изучении эффекта Комптона и фотоэффекта. Однако из-за малой разрешающей способности и невысокой статистической точности этот метод анализа комптоновских электронов сейчас применяется редко (хотя для других задач камеры с магнитным полем используются очень широко). [c.168]

Для сокращения времени просвечивания предназначены металлические и флюоресцирующие экраны, усиливающее действие которых характеризуется коэффициентом усиления — отношением времени просвечивания без экрана к времени просвечивания с экраном у металлических экранов оно обусловлено фотоэлектронами и электронами отдачи, возникающими под действием фотонного облучения и вызывающими в эмульсии пленки дополнительную фотохимическую реакцию. Металлические экраны, выполненные из свинцовой фольги (толщиной 0,05—0,5 мм) или других металлов (олова, меди, титана и пр.), применяют с безэкраннымн пленками. [c.18]

В отличие от поглощения, при рассеянии Р. и. фотоны изменяют направление движения и могут потерять лишь часть своей энергии. При когерентном (упругом) рассеянии Р. и. энергия фотонов не изменяется, ио после рассеяния они движутся в др. направлении (рэлеев-ское рассеяние). Некогерентное (неупругое) рассеяние с уменьшением энергии фотонов Р. и. может быть двух типов корпускулярное (см. Комптона эффект) и комбинационное. При корпускулярном рассеянии происходит обмен импульсами между электроном атома и фотоном, в результате чего энергия фотона уменьшается на величину, зависящую от угла рассеяния, а из атома вылетает электрон отдачи. При комбинац. рассеянии за счёт части энергии фотона атом испускает электрон. Потеря энергии фотона в этом процессе от угла рассеяния не зависит. Обычно вероятность комбинац. рассеяния значительно меньше вероятности корпускулярного рассеяния однако если комбинац. рассеяние происходит на одном из электронов -оболочки, а энергия фотона совпадает с энергией электронов АГ-оболочки (с точностью до ширины -уровня), то наблюдается резонансное комбинационное рассеяние Р, и,, вероятность к-рого повышается на нёск. порядков величины и значительно превосходит вероятность корпускулярного рассеяния. В области малых Av и Z преойпадает когерентное рассеяние, при больших Av и Z — некогерентное рассеяние. В результате интерференции когерентно рассеянного [c.375]

Улучшение качества снимка происходит за счет поглощения рассеяного излучения материалом экрана в большей степени, чем первичного. Усиливающее действие металлических экранов вызывается электронами отдачи (фотоэлектронами), высвобождаемыми из материала фольги действием проходящего через нее реитгено-или гамма-излучения. Фотоэлектроны имеют относительно низкую энергию и дополнительно засвечивают эмульсию рентгеновской пленки. Свинцовая фольга имеет коэффициент усиления, составляющий примерно 2...3. [c.111]

При рассеянии фотона часть его энергии передается электрону. Электроны отдачи играют важную роль в процессе ионизации газов рентгеновским излучением. Используя камеру Вильсона, помещенную в магнитное поле, можно найти импульс и энергию элек- [c.470]

По теории эффекта Комптона одновременно с рассеянием кванта должно иметь место и отбрасывание электрона со скоростью v (электрон отдачи). Действительно такие электроны удалось наблюдать по методу камеры Вильсона, так как скорость этих электронов достаточна, чтобы вызвать ионизацию воздуха. Комптон и Саймон (1925 г.), пользуясь этим методом, изучили распределение направлений первичных и рассеянных квантов и электронов отдачи. Результаты оказались в полном согласии с приведенной теорией столкновения, расхождение между опытным и теоретическим определением направления полета электрона лежало в пределах О—20 , что следует считать весьма удовлетворительным для этого трудного опыта. Описанный опыт, так же как и специальный опыт Боте (1925 г.) показали, что акт рассеяния и акт электронной отдачи локализованы и в пространстве и во времени, как два совпадающих акта, что заставляет признать описываемый процесс элементарным, а не статистическим. На основании этих уже опытных данных следует считать неудовлетворительным классическое истолкование изменения длины волны при рассеянии, как результат явления Допплера, т. е. рассеяние электронами, приведенными в достаточно быстрое движение. Наоборот, с данными опыта вполне согласуется развитая квантовой механикой теория рассеяния рентгеновских лучей свободными электронами. Она не только подтверждает выводы, полученные при помощи упрощенного рассмотрения явлений на основании гипотезы световых квантов, но и приводит к количественным заключениям относительно интенсивности рассеянного света (Дирак, 1926 г., и Клейн и Ниши-на, 1929 г., применившие новую релятивистскую квантовую механику Дирака). Установленная этими теориями зависимость коэфициента рассеяния от направления наблюдения и длины волны хорошо подтверждается измерениями в весьма широком HHTepBajfe частот, вплоть до очень жестких у-лучей. В области наиболее коротких волн (см. Носмические лучи) формула Дирака-Клейн—Нишина дает пока единственно применимый, хотя и не вполне надежный, метод определения длины волны (Милликен, 1927 г.). [c.71]

Наличие рассеянных (в т о р и ч н ы х) Р. л. указывает на необходимость работающим с Р. л. защищать себя от действия не только прямого пучка Р. л., но и от вторичных лучей, рассеянных предметами, на к-рые падают пе рвйчныеР.л. (напр, стены). Спектральный состав вторичных Р. л. в основе совпадает с составом первичных, отличаясь однако рядом особенностей. В спектре вторичных лучей кроме линий, имеющихся в спектре первичных, заметны линии, несколько смещенные в сторону длинных волн (эффект Ком-пт о н а), а также линии, характерные для рассеивающего вещества (радиатора). Эффект Комптона объясняется с квантовой точки зрения след, образом. Столкновение кванта с электроном рассматривается как столкновение упругих шариков. Если электрон слабо связан, то по законам упругого удара он испытает явление отдачи и вылетит за пределы атома (электроны отдачи). Отразившийся от него квант потеряет при этом часть энергии, а так как энергия кванта е связана с частотой соотношением то длина волны Л должна при этом увеличиться. Изменение АЯ (в А) связано с углом рассеяния 6 соотношением [c.309]

Под воздействием рентгеновых лучей металлическая фольга выбрасывает фотоэлектроны и электроны отдачи. [c.253]

Под воздействием рентгеновых лучей металлическая фольга выбрасывает фотоэлектроны и электроны отдачи, а флуоресцирующие экраны светятся синеватыми лучами флуоресценции. [c.193]

Отлетевшие в результате комптон-эффекта от атомов электр оны носят название электронов отдачи. При одинаковой энергии падающих фотонов электроны отдачи отличаются от фотоэлектронов лишь меньшей энергией. Электроны отдачи выбрасываются шреимуще-ственно в направлении, близком к направлению первичного фотона. [c.216]

Фотоэлектроны и электроны отдачи, как и сами рентгеновы и гамма-лучи, вызывают фотохимические, биологические и электрические действия роль их в этих процессах растет с увеличением жесткости первичного пучка. [c.216]

Описанный выше процесс засвечивания фотоэмульсий при мягком ионизирующем излучении происходит главным образо-м за счет образования фотоэлектронов в самом фотослое рентгеновской пленки. При более высокой энергии излучения (выше 3 Мэв) фотоэлектрическое поглощение уже не является преобладающим и мало сказывается на процессе засвечивания пленки. В этом случае значительным становится вторичное излучение, испускаемое пленочной кассетой, целлулоидной подложкой, на которую наносится фотоэмульсия, и главным образом металлическими пластинками (например, з свинцовой фольги), которыми обкладываются рентгеновские пленки во время просвечи<ва ия. Фотоэлектроны, электроны отдачи и пары электрон-пози-трон при энергии излучения более 1 Мэв, выбитые из свинцовой фольги, и производят в основном засвечивание фотоэмульсии. Например, при облучении гамма-лучами кобальта-60 почернение, обусловленное поглощением гамма-лучей самой пленкой, составляет около 4%, а остальное почернение происходит за счет вторичны излучений из свинцовой фольги, которой обкладывается пленка (см. параграф Схемы зарядки кассет ). [c.223]

Вычислите кинетическую энергию Wk электронов, получив ших импульс в направлении, составляющем угол ф с направле нием падения Ох, как функцию отношения а. = (комптонов ская длина волны больше длины волны падающего фотона) Найдите соотношение между углами ф и 0. Покажите в полярной системе координат зависимость энергии рассеянного фотона и электрона отдачи от углов ф и 0. [c.302]

Выход из этого затруднения был найден в 1932 г. Чедвико.м, который проанализировал с помощью законов сохранения энергии и импульса опыты по образованию исследуемым излучением ядер отдачи азота и водорода и пришел к выводу, что это излучение представляет собой поток нейтральных частиц с массой, приблизительно равной массе протона. Вновь открытая частица была названа нейтроном ( ). Точное значение массы нейтрона, определенное из энергетического баланса ядерных реакций, идущих с образованием или поглощением нейтронов, равно гп-п = 1838,5 Же. Таким образом, масса нейтрона больше массы протона на 2,5 гПс и больше суммы масс протона и электрона на 1,5 те. В соответствии с известным соотношением, связывающим массу и энергию, каждому значению массы М в граммах соответствует энергия в эргах, где с = 3 10 ° uj eK — скорость света. Для неподвижной покоящейся частицы эта [c.19]

Идея опыта заключается в сравнении энергетических спектров электронов и ядер отдачи, образующихся при р-раападе. Если процесс р-распада не сопровождается испусканием нейтрино, то импульсы электрона и ядра отдачи должны удовлетворять простому соотнощению [c.145]

Для получения количественных результатов советские ученые А. И. Алиханов и А. И. Алиханян предложили использовать К-захват электрона ядром 4Ве . Так же, как и р-раопад, К-захват должен сопровождаться испусканием нейтрино. Это следует из того, что массовое число А ядра в результате /(-захвата не меняется, и, следовательно, согласно 4, не должен изменяться его спин. Но захват ядром электрона с полуцельш спином должен приводить к изменению спина. Противоречие устраняется, если предположить, что К-захват сопровождается испусканием нейтрино. При Х-захвате образуются только две частицы ядро отдачи и нейтрино, поэтому энергия будет распределяться между ними строго однозначно, т. е. образующиеся ядра отдачи должны быть моноэнергетическими . [c.146]

Высокая степень точности измерения изменения энергии методом резонансного поглощения -у-лучей без отдачи позволяет использовать этот метод для обнаружения и изучения весьма тонких эффектов, апример для определения магнитных диполь-ных и электрических квадрупольных моментов возбужденных состояний ядер, для исследования влияния электронных оболочек на энергию ядерных уровней. В 1960 г. Паунд и Ребка использовали резонансное поглощение у-лучей без отдачи в Fe для измерения в лабораторных условиях гравитационного смещения частоты фотонов, предсказываемого в общей теории относительности Эйнштейна. Эффект удалось обнаружить при удалении источника от поглотителя (по высоте) всего на 21 м. [c.179]

В присутствии ядра или электрона процесс образования пары Y- Квантом возможен, так как можно распределить энергию и импульс у-кванта между тремя частицами без противоречия с законами сохранения. При этом, если процесс образования пары идет в улоновском иоле ядра, то энергия образующегося ядра отдачи оказывается весьма малой, так что пороговая энергия у-кванта Eq, необходимая для образования пары, практически совпадает с удвоенной массой покоя электрона [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...