Константа истинная

Таблица фундаментальных физических констант (табл. 1, [6]) выглядит весьма внушительно и вполне способна, на первый взгляд, вместо интереса к проблеме вызвать нежелание заниматься ею. Немного терпения, ибо мы намерены показать, что подавляющее большинство входящих в табл. 1 констант не имеет никакого отношения к истинно фундаментальным постоянным. Публикация же ее полного текста есть вынужденная мера, вытекающая из учебных и методических целей данного пособия. [c.21]

Периодической системы, к которому принадлежат А и В, совершенно различным образом при выборе пар А и В, т. е. она уже не является истинной константой. Из-за того, что величина (Ха—Хв) появляется как в (2.70), так ив (2.71), этот вопрос связан непосредственно с определением ионно-сти. [c.99]

При К=1 значения С [3] равны координатам опорных точек О [3]. По этим значениям С [3] рассчитываются истинные значения констант Яо, со и о формулы Гартмана, обозначенные в программе как ЬО [1], С0[1], В0[1]. В следующих шагах этого цикла (при К=2, 3, 4) каждый раз вновь выполняется цикл по V, в котором элементам массива С [3] снова присваиваются значения координат В [3]. Далее при К=2 машина портит значение С [I], присваивая ему величину О [1]+М, и вычисляет ошибочные значения констант ГО [2], СО [2] и 00 [2], а по ним — разности между ошибочными константами и истинными причем эти разности имеют те же обозначения ЬО [2], СО [2], 00 [2]. [c.135]

ИСТИННЫХ значении и г на линии тока при условии, что значение константы [c.290]

Приращение кинетической энергии жидкости есть располагаемая полезная внешняя работа, которая может быть произведена потоком жидкости над внешним объектом работы. Согласно уравнению (1.46) полезная внешняя работа равна убыли энтальпии, что и заключено в уравнении (4.31). Таким образом, уравнение (4.31) справедливо и для теплоизолированного течения с трением, но только для средних (например, усредненных по сечению канала) значений удельной кинетической энергии и энтальпии, а не для истинных значений (1/2) и i на линии тока при условии, что значение константы одинаково для всех линий тока (последнее имеет место, если в начальном состоянии скорость и энтальпия всех частей жидкости также одинаковые). [c.311]

Приведенные расчеты носят принципиальный характер и не могут претендовать на большую точность вследствие отсутствия истинных значений (для реальных условий эксплуатации котельного металла) входящих в приведенные формулы констант. [c.59]

При этом константа Сц, в уравнении (1.1.1) равна половине истинной деформации при статическом разрыве С1 , = 0,51п(1 — — где ф — коэффициент поперечного сужения. Показатель степени 1/т может быть принят в первом приближении в пределах 0,4—0,6 с учетом непостоянства характеристики у различных материалов. [c.7]

Введение в уравнение (1.1.1) С, , при расчете константы в правой части, определяемой по величине коэффициента поперечного сужения образца, дает хорошее соответствие экспериментальным данным, как правило, для материалов, пластичность которых ф равна 60—70% (или истинная деформация разрушения ,[, = = 100—120%). Оценка долговечности для материалов, у которых ф < 60%, дает, как правило, заниженные, а при ф >70% — завышенные расчетные значения. Результаты расчета могут отличаться от экспериментальных данных до одного порядка и более по долговечности (рис. 1.1.2). С целью коррекции отмечаемого расхождения расчетных и экспериментальных данных предлагается вводить в правую часть уравнения (1.1.1) различные модификации пластичности при статическом разрыве. [c.8]

Согласно закону действия масс истинная константа равновесия [c.7]

Резюме. При параметрическом задании движения время является дополнительной координатой, которая может принять участие в процессе варьирования. Импульс, соответствующий временной координате, является полной энергией, взятой с обратным знаком. Для склерономных систем время становится циклической координатой, а соответствующий импульс — константой. Это приводит к теореме сохранения энергии для консервативных систем. Исключение времени как циклической координаты позволяет сформулировать новый принцип, определяющий лишь путь механической системы, а не ее движение во времени. Это — принцип Якоби, аналогичный принципу Ферма в оптике. Этот же принцип может быть сформулирован как принцип наименьшего действия . В последнем случае интеграл по времени от удвоенной кинетической энергии минимизируется с дополнительным условием, что при движении и вдоль истинного, и вдоль проварьированного пути должна выполняться теорема о сохранении энергии. Если этот принцип рассматривать с помощью метода неопределенных множителей, то в качестве результирующих уравнений получаются уравнения движения Лагранжа. [c.165]

Аддитивная константа С входит слагаемым в аддитивную константу функции S и потому не представляет интереса. Истинные константы интегрирования появляются в процессе разделения переменных само же интегрирование не приводит к появлению новых констант. [c.277]

В критерий включены три константы Л, S и т две из них не новы А может быть связана с истинным удлинением при разрыве и сопротивлением на разрыв, а S —это аналог сопротивлению отрыву. Таким образом, предлагаемое обобщение достигается довольно экономными средствами. Единственная новая введенная константа — показатель охрупчивания материала в объемном напряженном состоянии m — необходима по существу. (Фактически m это параметр, позволяющий построить одну кривую, подходящую асимптотически к двум пересекающимся прямым такая кривая должна быть гиперболой — А. Ф.) Потребность в ней ощущалась давно, так как хотя при оценке материалов много говорилось о влиянии объемности напряженного состояния на предельные пластические деформации, тем не менее никакой количественной меры этого качества до сих пор, насколько известно, предложено не было. [c.602]

Оценки с помощью этих констант и сравнение с собственными экспериментальными данными, выполненными с частицами полукокса, кокса и графита диаметром 0,5 до 2 мм, привели авторов [78] к выводу, что истина лежит между модификациями 2 и 3, т.е. что на поверхности фактически одновременно образуются СО и СО , а диффундирующий в объем плотной фазы СО догорает в пограничном слое около горящей частицы. Число 8Ь = р6/0 . оказалось равным 3,5. 140 [c.140]

Формула (1-19) описывает изменение отражательной способности металлов в зависимости от оптических констант п и %. При этом следует иметь в виду, что показатель поглощения % характеризует здесь не истинное поглощение, связанное с переходом электромагнитной энергии в теплоту, а затухание, связанное в основном со скин-эффектом. Из падающего на поверхность металла излучения поглощается и переходит в джоулево тепло весьма незначительная часть энергии поля. Основная доля падающей энергии отражается обратно в окружающую среду. Это отражение связано с интенсивным излучением электронами металла вторичных волн под действием поля падающей волны. [c.23]

Как уже отмечалось выше, изменение оптических констант вещества /г и х заметно влияет на соотношение между рассеивающей и поглощательной способностью частиц. Характер этого влияния, в свою очередь, зависит от величины параметра р. Если при р 1 рассеяние пренебрежимо мало по сравнению с истинным поглощением, то при Р 1 рассеяние становится соизмеримым с истинным поглощением, а зачастую и превосходит последнее. Для каждого заданного значения оптических констант вещества и и х устанавливается определенное соотношение между рассеянием и истинным поглощением, которое, в свою очередь, зависит также от величины параметра р. [c.37]

Значения Ki, и истинной константы первой ступени диссоциации для различных температур приведены в табл. 12.14. Пользуясь и К,, можно вычислить относительную концентрацию всех форм углекислоты в водном растворе. Результаты подсчетов (не вполне точные) для 25 °С приведены в табл. 12.15. [c.261]

Пусть Р (t/to) — плотность вероятности того, что истинные константы ковариационная матрица погрешностей констант, характеризующая распределение P(t/to). [c.312]

Построим плотность вероятности того, что при истинных значениях констант to в макроскопических и микроскопических экспериментах будут получены истинные значения Y н t. [c.313]

Элементарные (атомарные) формулы. Высказывания и выражения вида А (ш), F (Ь, с), где А, F — предикаты, а и, Ь, с — предметные переменные или константы, называются элементарными, или атомарными, формулами. Эти формулы (как высказывания, так и предикаты) всегда принимают лишь два значения истинно или ложно, поэтому их можно связывать с помощью логических операций, образуя новые формулы. [c.235]

Явления при нестационарном теплообмене значительно сложнее, и точный расчет температур при этом практически невозможен ввиду сложности геометрических форм деталей, изменения по мере нагрева физических констант, неясности теплопотерь, множества влияющих факторов. Ниже приводятся результаты упрощенных расчетов, которые дают близкую к истине картину. [c.53]

В этих формулах — коэфициент теплопроводности среды ккал/м час град-, Ср—истинная теплоемкость среды остальные обозначения были даны, при формуле (237). Физические константы ti, Ср, Y следует относить к средней температуре жидкости [c.228]

Какие из этих критериев являются определяющими, зависит от способа задания условий однозначности. Чаще всего в качестве независимых переменных приходится принимать весовые или объемные расходы компонент смеси, физические константы и геометрические размеры канала. Истинные скорости компонент смеси обычно неизвестны и, при таком задании исходных условий, однозначно определяются геометрией канала, объемными расходами компонент смеси и физическими константами (актуальные скорости не входят в условия однозначности). [c.165]

Понятие принятого опорного значения является более универсальным, чем понятие действительное значение . Оно определяется не только как условно истинное значение измеряемой величины через теоретические константы и / или эталоны, но и (в их отсутствии) как ее среднее значение по большому числу предварительно выполненных измерений в представительном множестве лабораторий. Таким образом, принятым опорным значением может быть как эталонное, так и среднее значение измеряемой характеристики. [c.160]

ПС которого могут применяться символы =, ф, >, <, Кванторы существования g н всеобщности V позволяют от-исстм высказывание ко всему рассматриваемому множеству. Так, вырал<еиие 3.<еХ (f x)>a) озмачает, что среди элементов множества X найдется по крайней мере одни, при котором оказывается истинным неравенство, заключенное в скобках. Если использовать квантор всеобщности у хе f(x)>a), то получим высказывание для всех элементов множества X некоторая функция f(x) больше заданного значения а. Неравенство (f(x)>a) представляет собой предикат функция от х больше константы а . Предикат принимает значение истина (1) или ложь (0). Областью определения аргумента х предиката является множество X. Если указанный предикат обозначить Р х) и опустить явное указание области определения X, то получим более принятую в исчислении предикатов запись ЭхР(х) п ухР х). [c.59]

Соотношение (4.24) было подтверждено экспериментально для стекла (f=0,251) и пекогорых других хрупких материалов. При хрупком разрушении энергия движения трещины на единицу длины G равна истинной гюверхност-ной энергии 2-у, т.е. является константой материала, связанной с прочностью межатомных связей. Для металлических материалов G не равна поверхностной энергии. [c.289]

Приведенные в этом параграфе документы и их анализ ясно показывают, что существующие таблицы, хотя и содержат в своем названии термин фундаментальные постоянные , составляются с полнейщим игнорированием действительного содержания этого важнейшего физического понятия. Таблицы представляют сводку всевозможных справочных данных по физическим константам, не более. Практические цели явно довлеют над общенаучными, которые тонут в обилии разнородных фактов. Нечего и говорить о том, что различным образом усеченные копии приведенных выше таблиц, содержащиеся в учебной и справочной литературе, выглядят совершенно статично и никак не способствуют осознанию учащимися существования проблемы фундаментальных констант. Ситуация располагает к тому, что примелькавшиеся на страницах учебников и справочников физические постоянные воспринимаются как некие неизменные сущности, все изучение которых состоит в их запоминании. Ситуация резко противоречит целям физического образования и всему процессу развития физической науки. Справедливости ради следует отметить, что проблема фундаментальных физических постоянных предельно сложна и не решена еще современной наукой. Скорее, она только возникает в качестве одной из ее актуальнейших проблем. Дискутируются проблемы числа истинно фундаментальных констант, рассматриваются возможные механизмы формирования их числовых значений на ранних этапах эволюции Вселенной. Трудности решения кардинальных проблем современной физики дожны найти отражение в современной учебной литературе. Не абсолютизация относительных истин, не метафизический характер обучения, а его злободневность, острота, проблемность—вот что должно лежать в основе физического образования. [c.26]

Наличие соотношений, связывающих константы друг с другом, позволяет поставить вопрос о том, какие постоянные можно считать первичными и.ши истинно фундаментальнылш, а какие-— вторичными или производными, которые, следовательно, можно исключить из списка фундамента.пьных. В принципе такое разделение постоянных М(зжет быть весьма произвольным, и не это является главным. Принципиально важным является вывод о том, что число независимых констант невелико. Может быть, именно несводимость констант друг к другу следует считать критерием их истинной ( )ундаментальности Такого шения придерживался, в частности, Б. Рассел, говоря о фундаментальности констант Обычно (хотя и не всегда) считается, что ни одна из них не может быть выведена из других [21]. [c.33]

Попробуем найти истинно фундаментальные постоянные, проанализировав соотношения между физическими константами. Вьшшпем их [c.33]

Легко видеть, что приведенные соотношения определяют многие постоянные через сравнительно небольшое число других с, е, h, пи, шр, к, Na. В табл. 1 остались не связанные формулами еще несколько констант G. т . т . g , ц,. ц , Несводимость этих постоянных друг к другу кажется естественной, поскольку они являются характеристиками различных физических явлений и микрообъектов. И все же несводимость консгаыт друг к другу никак не может быть критерием их истинной фундаментальности. Физика—бурно развивающаяся наука, в будущем возможно появление новых физических теорий, которые позволят установить новые связи между независимыми на сегодняшний день постоянными. Это вынуждает искать такие критерии фундамеи-тальности постоянных, которые были бы не зависимы от общего уровня развития науки. Проблема определения физического понятия поднимается до уровня философской. [c.34]

Вычисление ошибок проводится следующим образом. К значению одной из координат опорных линий (например, 1) добавляется величина М, равная ошибке измерений, после этого вычисляются новые ошибочные константы формулы Гартмана и находится разница между ошибочными и истинными константами АА.02, Асо2, и Аб о2. Такой расчет проводится еще два раза при изменении координат двух других опорных линий 2 и 3. По найденным разностям между ошибочными константами и истинными А 10г Асо и Ай(о1, где = 2, 3, 4, находят выборочную стандартную ошибку расчетов длины волны по основной формуле Гартмана, пользуясь формулой, полученной на основании теории ошибок [c.133]

Зависимость константы скорости k от температуры в координатах Igfe —обратная величина абсолютной температуры показана на рис. 15. В интервале температур 1033—1311 К эта зависимость линейна она подчиняется уравнению Аррениуса k = = Лехр(—QIRT), где А и Q — постоянные величины. Кажущаяся энергия активации Q равна 113 кДж/моль (истинная энергия активации 226 кДж/моль). При пониженных температурах экспериментальная величина k оказывается меньше, чем следует из уравнения Аррениуса. Можно предположить, что это указывает на некоторое изменение граничных условий, которое сопровождается отклонениями от параболического закона роста. Этот эффект обсуждается в разделе, посвященном механизму роста слоя диборида. [c.109]

Представляется интересным провести анализ изменения (одновременно) поверхностного (граница расплав — газ) и межфазно-го (граница расплав — твердая фаза) натяжений, сопоставляя ход обеих кривых. На рис. 6,9 изображены кривые а — состав для обеих границ раздела в системах Аи — Ge и Аи — Si. Однако следует иметь в виду, что зависимость а г — состав изотермична, тогда как зависимость атж — состав представляет политерму, с ростом концентрации золота, кремния или германия (при движении от чистых компонентов к центральной части оси составов) температура снижается. Следует еще подчеркнуть, что хотя межфазное натяжение рассчитывается с использованием неточно определенных величин (например, межфазного натяжения на границе расплав — кристалл этого же вещества, полученного из результатов Тернбалла по величинам переохлаждения), величина Отж входит в расчетное уравнение Юнга как константа, так что рассчитанное изменение о тж — состав соответствует истинному (можно было бы [c.11]

При малых временах разрушения условие (3.66) приближается к равенству = С, где С — константа материала, входящая в критерий статического разрушения. В указанный критерий Писаренко—Лебедева обычно вносят предел продности материала оГц, хотя применительно к пластичным металлам, по-видимому, правильнее использовать величину истинного сопротивления разрыву при растяжении Ор. С возрастанием времени разрушения, т. е. с уменьшением напряжений, условие разрушения приближается к равенству = l/t. [c.85]

Как уже отмечалось, функция давления отображает собой в обобщенном виде характер воздействия физических констант на линии насыщения на Ардф. Функции / (wg) и / (х) учитывают (в скрытом виде) воздействие на гидравлическое сопротивление истинного паросодержания и скорости движения двухфазного потока. [c.159]

Отношение [ OjJi Hj Oj] в интервале температур 5-25 С равно 500 - 400, т. е. всего 0,2-0,3% двуокиси углерода в этих условиях находится в состоянии кислоты, а 99,7-99,8% растворено как газ Oj. Если учитывать истинную концентрацию Н2СО3 в воде, то первая константа диссоциации ее [c.261]

Найденную таким образом /Скатионита нельзя рассматривать как ее истинное значение, так как в приведенных выводах не учтена селективность адсорбции ионов Н и Ыа . Однако этой константой можно с успехом пользоваться в практических целях. Для определения истинной константы диссоциации ионитов предложены более сложные методы расчета. [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...