Интенсивность рассеянного света относительная

Если оценить интенсивность света, рассеянного по разным направлениям, то она окажется симметричной относительно оси первичного пучка и относительно линии, к ней перпендикулярной (рис. 29.3). Кривая, графически показывающая распределение Интенсивности рассеянного света по разным направлениям, носит название индикатрисы рассеяния. При естественном падающем свете индикатриса рассеяния имеет вид, показанный на рис. 29.3, и выражается формулой [c.580]

Индикатриса рассеяния. Из формулы (23.4) видно, что интенсивность света зависит от угла рассеяния Д. Измерение интенсивности рассеянного света по разным направлениям показывает, что изменение интенсивности симметрично относительно направления первичного пучка и линии, перпендикулярной к нему (рис. 23.5). Кривая, показывающая распределение интенсивности рассеянного света от угла рассеяния, носит название индикатрисы рассеяния. Индикатриса, изображенная на рис. 23.5, характерна для естественного падающего света. Пространственная индикатриса получается вращением кривой на рис. 23.5 около оси ВВ. [c.116]

Необходимо отметить, что имеются определенные области состояний макроскопических систем, для которых характерно существование сильно развитых флуктуаций. Это прежде всего состояния вблизи критических точек равновесия жидкость—пар или жидкость—жидкость (для расслаивающихся растворов), а также состояния вблизи точек фазовых переходов второго рода. Резкое возрастание интенсивности рассеянного света вблизи критических точек жидких систем носит название критической Опалесценции. Велики относительные флуктуации параметров малых систем. Известным проявлением флуктуаций в малых объемах служит броуновское движение, обусловленное флуктуациями случайной силы, действующей на броуновскую частицу со стороны соседних молекул жидкости. [c.149]

Нефелометрические методы контроля структуры. Нефелометрами называют приборы для измерения концентрации взвешенных частиц в жидкостях и газах. Принцип их действия заключается в регистрации степени ослабления проходящего через объект света в процессе рассеивания на его оптических неоднородностях. Падающий на мутную среду свет частично рассеивается. Интенсивность рассеяния для малых частиц ( 1/ЮХ) в соответствии с законом Рэлея обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света. В связи с этим в нефелометрии целесообразно использование коротковолновой области (УФ и синие лучи). Рассеяние света сопровождается его поляризацией. Пространственное распределение рассеянного света имеет симметричный характер относительно направления первичного пучка и перпендикулярного ему направления. В плоскостях, нормальных оси исходного пучка, интенсивность рассеянного света одинакова. Для произвольного направления под углом а к оси первичного пучка интенсивность света равна [c.112]

Степень почернения фотопластинки для различных углов рассеяния W( 3) определяется с помощью микрофотометра. На основании этих данных, пренебрегая паразитным рассеянием, можно определить относительное угловое распределение интенсивности рассеянного света из соотношения [c.225]

Размер капель оказывает большое влияние на характер распределения интенсивности рассеянного света, т. е. — на индикатрису рассеяния. Для очень малого размера капель она симметрична относительно осей координат. С увеличением радиуса капель нарушается симметрия индикатрисы рассеяния относительно оси абсцисс, причем преобладает рассеяние вперед . [c.161]

Рис. 2-18. Изменение средних радиусов капель г и относительной интенсивности рассеянного света I в некоторых характерных точках пространства за решеткой в зависимости от числа Маха.

На рис. 2-18 показаны также относительные изменения интенсивностей J рассеянного света, которые косвенно позволяют судить о количестве влаги, выпадающей в различных точках пространства за решеткой при изменении числа Ма. Учитывая, что интенсивность рассеянного света пропорциональна степени влажности и можно констатировать резкое уменьшение количества выпадающей влаги при Ма<0,95 и значительный рост влажности в ядре потока при Ма> 1,15ч-1,2, когда в косом срезе возникает скачок конденсации. [c.48]

Шероховатость поверхности приводит к рассеянию света. Термином рассеяние обозначают изменение углового распределения интенсивности отраженного и проходящего излучения после взаимодействия с веществом. Распределение интенсивности рассеянного света по углам (относительно первоначального направления при прохождении или относительно направления зеркального отражения от поверхности) зависит от свойств микрорельефа поверхности. Наряду с контактными профилометрами и сканирующими туннельными и атомно-силовыми микроскопами рассеяние света применяется для количественного изу- [c.65]

Для уменьшения ошибок измерения, связанных с наличием в монохроматоре рассеянного света, относительная интенсивность [c.415]

На рис. 83 показано изменение с давлением интенсивности рассеяния света в углекислоте при АГ = Т — 7 к = = 0,85 °С для трех длин волн (Яг, Я4). Кривая в нижней части графика построена для величины относительного ослабления проходящего через камеру света Щ . Состояния вещества с максимальной рассеивающей способностью при повышении температуры смещаются [c.282]

Фиг. 4. Зависимость величины, обратной относительной интенсивности рассеянного света, от (6/2) для критической смеси полистирол — циклогексан в ячейке размером 10 мм при АТ = Т = 0,198° С.

Интенсивность рассеяния для малых частиц ( 1/ЮЯ,) в соответствии с законом Рэлея обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света. В связи с этим в нефелометрии целесообразно использование коротковолновой области (УФ и синие лучи). Рассеяние света сопровождается его поляризацией. Пространственное распределения рассеянного света имеет симметричный характер относительно направления первичного пучка и перпендикулярного ему направления. В плоскостях, нормальных оси исходного пучка, интенсивность рассеянного света одинакова. Д Л произвольного направления под углом а к оси первичного пучка интенсивность света равна [c.516]

ИЗМЕРЕНИЕ ОТНОСИТЕЛЬНОЙ И АБСОЛЮТНОЙ ИНТЕНСИВНОСТЕЙ РАССЕЯННОГО СВЕТА [c.161]

Измерения относительной интенсивности рассеянного света отягчены меньшими погрешностями и в экспериментальном отношении гораздо проще, чем абсолютные измерения. Именно поэтому выполнено много относительных измерений и сравнительно мало абсолютных измерений интенсивности рассеянного света. [c.161]

Удобный метод измерения относительной интенсивности рассеянного света был предложен Швейцером [187], который сравнивал интенсивность рассеянного света с интенсивностью небольшой части возбуждающего света, специально ответвленной от первичного пучка. Метод относительных измерений Швейцера широко используется в разнообразных исследованиях рассеянного света. Вариант такой схемы, использованный в работе Величкиной [188, 189] при изучении зависимости интенсивности рассеянного света при переходе жидкости в стеклообразное состояние, показан на рис. 22. Свет ртутной лампы сверхвысокого давления Q [c.162]

Установка для измерения абсолютной интенсивности рассеянного света. Принципиальные схемы установок для измерения абсолютной интенсивности мало отличаются от схем установок, предназначенных для измерения относительной интенсивности. [c.170]

Метод светорассеяния в таких задачах становится особенно удобным, если сложные абсолютные измерения можно заменить сравнительно простыми относительными измерениями. Но в последнем случае нужно располагать эталоном, абсолютная интенсивность рассеяния света которым хорошо известна. В качестве таких эталонов применяются различные веш ества [43, 337], но особенно часто используется жидкий бензол. Именно поэтому он особенно много исследовался. [c.242]

Согласие между вычисленными и измеренными значениями относительной интенсивности рассеяния света поверхностью не во всех случаях можно признать удовлетворительным. Принимая в расчет трудности эксперимента, по-видимому, лучшего согласия требовать трудно. [c.272]

Продом [486] изучил тринадцать сортов стекол с коэффициентами преломления, заключенными в пределах от 1,460 до 1,795. Интенсивность рассеянного света измерялась относительно бензола и полученные результаты заключены в пределах от 0,17 0,02 до 2,01 0,05. [c.326]

Для проверки работы установки, и в особенности при низких температурах, были проведены контрольные измерения относительной интенсивности рассеянного < света в пентане в интервале температур от +20 до —70° С. В [c.328]

Рис. 72. Зависимость относительной интенсивности рассеянного света в пентане от температуры (Величкина

Согласно закону Рэлея распределение энергии в рассеянном свете отличается от распределения в первичном свете относительно большей ее величиной в коротковолновой части спектра. Качественное представление о характере явления дает рис. 29.12, на котором изображены фотографии спектра прямого света ртутной лампы и спектра той же лампы в свете, рассеянном в воздухе. Экспозиции подобраны так, чтобы были приблизительно равны интенсивности для линий большой длины волны. Тогда различие интенсивностей в более коротковолновой части спектра выступает отчетливо. [c.600]

Ясно заметно относительное возрастание интенсивности коротких волн в рассеянном свете [c.601]

Смесь света, рассеянного вследствие флуктуаций плотности и флуктуаций анизотропии, характеризуется некоторым коэффициентом деполяризации А (см. формулу (160.5)), который определяется относительными вкладами деполяризованного света и поляризованного света. Расчет интенсивности света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии, встречает большие трудности, поскольку флуктуации анизотропии не могут быть вычислены таким же путем, как флуктуации плотности. Однако задача о расчете соответствующей интенсивности была решена феноменологически для определенной модели жидкости. Мы не будем воспроизводить здесь этот расчет, но учтем вклад света, рассеянного вследствие флуктуации анизотропии в общую интенсивность, пользуясь значениями коэффициентов деполяризации, как это сделано Кабаниом (1927). Пусть суммарная интенсивность рассеянного света есть У = / + 1, где / выражается формулой (160.2) для 0 = 90° (в дальнейшем будем обозначать ее /д ), а 1 есть интенсивность света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии. Если принять, что падающий естественный свет распространяется вдоль оси У (рис. 29.8), наблюдение рассеянного света производится вдоль оси X, а ось Z перпендикулярна к плоскости рассеяния, то / = / и I = -Ь и, следовательно, [c.591]

ЗАКОН Рихмаиа если несколько тел с различными температурами привести в соприкосновение, то между ними происходит теплообмен, который приводит к выравниванию температур тел Рэлея при прочих равных условиях интенсивность рассеянного света обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света Рэлея — Джинса лучеиспускательная способность прямо пропорциональна квадрату собственной частоты радиационного осциллятора сложения скоростей <в классической механике абсолютная скорость движения точки равна векторной сумме ее переносной и относительной скоростей в теории относительности проекции скорости тела по осям координат в неподвижной [c.236]

В разл. агрегатных состояниях характер флуктуаций различный, II в соответствии с этим различается Р. с. в них. В разреженных газах е = 1 4лар, где 1/р — объём, приходящийся на одну молекулу, а а — её поляризуемость. Флуктуации 8 определяются флуктуациями р. Пространственное взаимное положение частиц в газе статистически независимо, поэтому длину корреляции можно считать нулевой. Это означает, что фаза волны, рассеянной отд. частицей, не связана с остальными и интерференц, эффекты несущественны. Поэтому интенсивность рассеянного света равна сумме интенсивностей полей, рассеянных отд. молекулами. Если молекулы оптически анизотропны, то интенсивность рассеяния на каждой зависит от её ориентации относительно вектора поляризации падающего света. Поэтому, как и в случае отд. молекул, картина Р. с. в среде зависит от его поляризации. Рассеяние неполярнзованного падающего излучения описывается коэф. рассеяния [c.281]

Случай б соответствует также релеевскому рассеянию с асимметрией индикатриссы относительно =90°. С увеличением р асимметрия в интенсивности возрастает. Отношение интенсивностей рассеянного света, измеренных для двух одинаковых углов ф по обе стороны от Р=90°, является монотонной функцией г, и может служить для измерения последнего в пределах 0,01—1 мк. [c.402]

Тонкая структура линии рэлеевского рассеяния содержит дискретные линии, обусловленные рассеянием на тепловых волнах (рассеяние Мандельштама-Бриллюэна), расположенные симметрично относительно несмещенной компоненты. Рассеяние с изменением частоты связано с тем, что диэлектрическая восприимчивость х (э. также диэлектрическая проницаемость в = 1 + х) изменяется во времени вследствие тепловых акустических волн в веществе, характерная частота этих изменений равна г/д = и/2а, где и и а — скорость звука и постоянная решетки. Модуляция свойств среды приводит к появлению суммарной и разностной частот рассеянного света г/ г/д. Рассеяние с появлением спектральных компонент, смещенных по частоте относительно исходного излучения, является параметрическим процессом. Вероятность появления одного рассеянного фотона при облучении одной частицы (молекулы или атома) пропорциональна плотности потока квантов в пучке падающего света, но коэффициент пропорциональности (сечение рассеяния а) составляет по порядку величины всего лишь 10 ° см /ср. Отсюда получаем, что отношение интенсивности рассеянного света к интенсивности падающего /о составляет /5 / /о = = Аттапк, где п 10 см — концентрация атомов, к — толщина слоя. При прохождении светом расстояния 1 см в однородном прозрачном твердом теле рассеивается в полный телесный угол (4тг стерадиан) примерно 1з/1о 10 падающей интенсивности. [c.50]

Ясно, что рассеяние неполяризованного света должно быть аксиально-симметрично относительно направления луча. Пйэтому достаточно найти интенсивность рассеянного света в плоскости X У (рис. 261) в направлении, составляющем угол ф с осью X (рис. 263). Направим вектор Е] по оси Z, а вектор Ег — по оси У. Тогда [см. (47.11)1 [c.294]

И Впоследствии рядом исследователей были получены абсолютные и относительные интенсивности света, рассеянного в газах при разной температуре и давлении. Интересно, что используя экспериментальные данные по рассеянию газов, удалось теоретически найти число Аво-гадро, достаточно хорошо совпадающее со значениями, полученными из молекулярной теории газов. Фундаментальное исследование рассеяния света в парах ртути было приведено Ландсбергом и Мандельштамом в результате чрезвычайно тонкого и сложного эксперимента. Источником света служила искра, полученная с помощью конденсатора. Пары ртути помещались в сосуд с плоскими полированными стенками для входа и выхода возбуждающего света и для выхода рассеянного света. Было учтено большое число поправок, в первую очередь были приняты меры на подавление флуоресценции. В итоге были получены зависимости интенсивности рассеянного света от температуры и давления и прекрасное совпадение с данными теории. [c.238]

По теории эффекта Комптона одновременно с рассеянием кванта должно иметь место и отбрасывание электрона со скоростью v (электрон отдачи). Действительно такие электроны удалось наблюдать по методу камеры Вильсона, так как скорость этих электронов достаточна, чтобы вызвать ионизацию воздуха. Комптон и Саймон (1925 г.), пользуясь этим методом, изучили распределение направлений первичных и рассеянных квантов и электронов отдачи. Результаты оказались в полном согласии с приведенной теорией столкновения, расхождение между опытным и теоретическим определением направления полета электрона лежало в пределах О—20 , что следует считать весьма удовлетворительным для этого трудного опыта. Описанный опыт, так же как и специальный опыт Боте (1925 г.) показали, что акт рассеяния и акт электронной отдачи локализованы и в пространстве и во времени, как два совпадающих акта, что заставляет признать описываемый процесс элементарным, а не статистическим. На основании этих уже опытных данных следует считать неудовлетворительным классическое истолкование изменения длины волны при рассеянии, как результат явления Допплера, т. е. рассеяние электронами, приведенными в достаточно быстрое движение. Наоборот, с данными опыта вполне согласуется развитая квантовой механикой теория рассеяния рентгеновских лучей свободными электронами. Она не только подтверждает выводы, полученные при помощи упрощенного рассмотрения явлений на основании гипотезы световых квантов, но и приводит к количественным заключениям относительно интенсивности рассеянного света (Дирак, 1926 г., и Клейн и Ниши-на, 1929 г., применившие новую релятивистскую квантовую механику Дирака). Установленная этими теориями зависимость коэфициента рассеяния от направления наблюдения и длины волны хорошо подтверждается измерениями в весьма широком HHTepBajfe частот, вплоть до очень жестких у-лучей. В области наиболее коротких волн (см. Носмические лучи) формула Дирака-Клейн—Нишина дает пока единственно применимый, хотя и не вполне надежный, метод определения длины волны (Милликен, 1927 г.). [c.71]

За исключением л чaя очень большой проводимости или диэлектрической проницаемости (при этом большая часть падаюн1,его света излучается в обратном направлении, т. е, отражается , полярные диаграммы в предельном случае исчезающе малых сфер (а->0) симметричны относительно плоскости, проходящей через центр сферы и перпендикулярной к направлению раснросгра-яения падающего света. Интенсивность рассеянного света достигает максимума как в напранлении, совпадающем с направлением падающего света (6О"), так и в обратном направлении (6 — 180°) и имеет минимум в плоскости сим- [c.603]

Используя фотографическую методику измерения, описанную в гл. HI, 11, Кабанн [303] первый сделал измерения абсолютной интенсивности рассеянного света в аргоне и измерения относительной интенсивности в некоторых других газах и парах органических веществ. Затем в лаборатории Кабанна Дором [1991 были сделаны абсолютные измерения в парах хлористого этила, а Вокулером [56] — в аргоне, воздухе и хлористом этиле. [c.220]

В табл. 7 приводятся результаты относительных измерений интенсивности рассеянного света в некоторых газах и парах, полученные Кабанном [75, 315]. [c.222]

Если мы ограничимся сферическими, неадсорбирующими и невзаимодействующими частицами, то светорассеяние в основном определяется двумя факторами отношением размера частиц к длине волны падающего света в среде (d/X) и относительным показателем преломления, т = п /п2, где п и пч — показатели преломления частиц и дисперсионной среды соответственно. На практике разбавленная дисперсия облучается узким интенсивным лучом монохроматического света, и измеряется интенсивность рассеянного света под некоторым углом 0 от падающего луча. [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...