Интерпретация измерений

При этом важно, чтобы порядок соответствовал порядку обхода по измеряемому контуру. Теперь для последующей работы объектом контроля необходимо дать математическую интерпретацию измеренным значениям и получить зависимость вида [c.188]

Регистрация эволюции импульсов одномерного сжатия дает информацию о сопротивлении высокоскоростному деформированию, причем интерпретация измерений базируется на фундаментальных законах сохранения без привлечения дополнительных предположений о динамике процесса. Однако возможности таких измерений ограничены довольно узким диапазоном деформаций ( 1 — 10%) и неизбежным действием значительной, а в большинстве случаев —преобладающей, шаровой компоненты тензора напряжений. Для исследований сопротивления деформированию при больших деформациях и умеренно высоких скоростях деформирования разработана иная экспериментальная техника. [c.132]

В тех случаях, когда на электроде протекает необратимый электрохимический процесс, например коррозия, измерения емкости двойного электрического слоя осложняются. Эту емкость можно определить по измерениям импеданса путем пересчета емкости и сопротивления на параллельную схему [32]. В случае, если электрохимический процесс сопровождается адсорбцией или протекает в условиях, когда на электроде имеются адсорбированные частицы ПАВ, интерпретация измерений импеданса еще более осложняется. Это связано с тем, что последовательное включение емкости и сопротивления, т. е. эквивалентная схема, заложенная в устройствах для измерения импеданса (например, мост переменного тока для электрохимических измерений Р-568), уже не отвечает эквивалентной схеме, моделирующей границу металл — раствор. При протекании фарадеевского процесса эта эквивалентная схема должна предусматривать параллельное включение емкости и сопротивления. Еще более усложняется эквивалентная схема, когда электродный процесс протекает через адсорбционно-десорбционные стадии. [c.32]

Для интерпретации измерений почти всегда пользуются имеющимися геологическими материалами и результатами или данными других методов разведки. [c.168]

Анализ известных работ по теплофизическим свойствам показывает, что, за редкими исключениями, интерпретации измеренных параметров не проводится. Однако настоятельная необходимость в этом достаточно очевидна. Без выяснения внутренних причин, обусловливающих те или иные свойства веществ, без их качественной и количественной характеристики задача создания материалов, обладающих широким, наперед заданным комплексом физических, химических и физико-химических свойств, не будет решена. [c.10]

Микроструктура и химический состав аэрозоля в верхней атмосфере исследуются как прямыми методами, основанными на регистрации ударов пылинок и сборе метеорного вещества при запусках геофизических ракет и космических аппаратов, так и косвенными методами, основанными на интерпретации измеренных оптических характеристик. Анализ результатов этих исследований показывает, что основная часть аэрозолей в верхней атмосфере представляет собой субмикронные частицы. Модальный радиус частиц в среднем оценивается равным 0,05 мкм. Распределе- [c.144]

Приведем еще один пример анализа экспериментального вектора s , G. Нетрудно видеть, что дискретные измерения, представленные на рис. 4.1 а, явно указывали на наличие максимума в характеристике s (Я) в интервале Л= [0,353 0,7 мкм]. В других реализациях подобный максимум может лежать вне интервала оптического зондирования. Напомним, что знание точек экстремума спектральных аэрозольных характеристик светорассеяния очень важно в качественных методах интерпретации измерений, которые позволяют, не решая обратных задач, получить общее представление о микроструктуре дисперсной среды. Методы каче ственной интерпретации спектральных характеристик светорассеяния дисперсными средами изложены в работах [18, 19]. Исполь- [c.234]

Общепринятой считается точка зрения, согласно которой примеси групп П1А (акцепторы) и VA (доноры) образуют в Si растворы замещения и поэтому диффундируют по таким же механизмам, как и атомы кремния. Атомы всех указанных примесей диффундируют в S i быстрее атомов кремния. Так как все эти примеси обладают высокой электрической активностью, то при достаточно высоких концентрациях они сдвигают положение уровня Ферми в кремнии и, следовательно, изменяют равновесную концентрацию точечных дефектов каждого из заряженных состояний. Поэтому, как следует из приведенного выше обсуждения самодиффузии в Si, наличие донорных или акцепторных атомов в Si при концентрациях, превышающих п. при температуре диффузии, должно приводить к увеличению коэффициента диффузии атомов как кремния, так и атомов примеси той же группы и к уменьшению коэффициента диффузии атомов примеси противоположного типа. При интерпретации измерений коэффициентов диффузии очень важно знать, были ли во время эксперимента проводимость кристалла кремния собственной, т. е. была ли концентрация легирующих примесей ниже п.(Т), или, наоборот, проводимость была примесной. В дальнейшем это условие будет заранее оговариваться. [c.25]

Перейдем к задаче интерпретации измерений Д DOR как измерения углового положения АМС. [c.331]

До сих пор не говорилось о том, каким образом может быть измерена скорость звука. Выше мы обращали внимание на отклонение свойств газа от идеального состояния и отмечали, что скорость Со относится к безграничному пространству. На практике, особенно в области низких температур, скорость звука измеряется в относительно небольшой колбе, которая должна иметь постоянную температуру. В настоящее время наиболее точные измерения скорости звука осуществляются при помощи акустического интерферометра с цилиндрическим резонатором. Акустические волны возбуждаются в трубе излучателем, расположенным на ее конце длина волны находится измерением перемещения отражателя между соседними резонансными максимумами. Положение стоячих волн определяется по импедансу излучателя. В этом состоит одна из трудностей акустической термометрии по сравнению с газовой. В газовой термометрии измеряемые величины, объем и давление, являются величинами статическими, хотя и существуют проблемы, связанные с сорбцией, о которой говорилось выше. В акустической термометрии измеряемые величины носят динамический характер — это акустический импеданс излучателя, например, при 5 кГц, вязкость и теплообмен со стенками трубы. Все это оказывается источником специфических трудностей при измерении, и для правильной интерпретации результатов измерения необходимо полное понимание физической сущности процессов распространения акустических волн. [c.101]

Выполнение подобных определений с предельной точностью требует большого труда по налаживанию приборов, наблюдениям, их интерпретации, расчетам и разработке теории — все это занимало умы многих людей в течение столетий и представляет интерес и в наше время. Однако соображения относительно точности не помешали людям производить измерения в новых областях науки. Если бы физики дожидались, пока будут усовершенствованы приборы, дающие высокую точность измерений, они вообще не могли бы двигаться вперед. Как-то было сказано, что многие сложные экспериментальные установки являются памятниками потерянному времени. [c.38]

При измерении теплопроводности в сверхпроводящем состоянии встречается ряд случаев, когда а) < х и б) и в) мало в нормальном состоянии и существенно в сверхпроводящем г) х существенно как в нормальном, так и в сверхпроводящем состояниях. Возможны, конечно, и промежуточные случаи, но их интерпретация затруднительна. [c.298]

Рассмотрим вопрос о том, сохраняется ли при наличии температурного градиента действительное термическое равновесие, упомянутое в конце п. 25. Заслуживает внимания тот факт, что хотя экспериментальные результаты по электропроводности в целом прекрасно согласуются с теорией, однако в случаях теплопроводности и термоэлектричества количественные расхождения с теорией остаются все еще очень больвпгми. Так, до сих пор нет никаких экспериментальных доказательств существования предсказываемого теорией резко выраженного минимума теплопроводности чистых металлов вблизи T k-i Q,2b. Трудно согласовать с теорией отношение элект-poHHoii теплопроводности при высокой и низкой температурах. Выше уже упоминалось, что теоретическая интерпретация измерений термо-э. д. с. при низких температурах встречает значительные трудности. С другой стороны, Зиман [102] недавно выступил с утверждением, что видоизменение теории, при котором количественно учитываются процессы переброса, приводит [c.218]

Скорость, с которой могут производиться измерения отброса баллистического гальванометра, зависит от периода колебаний гальванометра. E . iu для регистрации результатов используется шкала и зрительная труба, то период колебаний не может быть понижен до значений, меньших 6 сек, без серьезного ухудшения надежности результатов. В этом случае может быть произведено около шести отсчетов в минуту. Это число можно заметно увеличить, еслн пользоваться более коротконериодным гальванометром и фотозаписью показаний. Однако делать период колебаний гальванометра слишком коротким не рекомендуется, ибо, когда период ио порядку величины сравним с временем релаксации соли, наблюдаются днойные отбросы (хотя гальванометр и находится в критическом режиме, зайчик очень быстро движется сначала в одном направлении, а затем—в противоположном [93, 94]). Интерпретация измерений в этом случае оказывается сложной, поэтому предпочтительнее пользоваться гальванометром с несколько более длинным периодом. В исследованиях с хромо-калиевыми квасцами [94] было найдено, что гальванометр с периодом колебаний около 1,5 сек является самым коротконериодным, который еще можно практически использовать. [c.457]

Д. п. по сплошному спектру ( континууму ) основана на определении либо абсолютной локальной интенсивности I (v) в к.-л. точке спектра, либо её относит, распределения в протяжённом участке (обычно в коротковолновой области). Осн. трудность этих методов связана с интерпретацией измеренных интенсивностей, т. к. в плазме могут одновременно действовать неск. механизмов генерации континуума (см. Излучение плазмы). С наибольшей надё/кностью Д. п. (оптически тонкой) проводится в тех условиях, в к-рых излучаемый ею континуум /д (v) представляет собой совокупность тормозного (на ионах) и рекомбинационного (одноэлектронного) континуумов, а сама плазма химически однокомпонентна. В атом случае для спектральных распределений интенсивности в тормозном /т (v) и рекомбинационном /р (v) континуумах имеют аналитические выражения, позволяющие определять Tg (при максвелловском распределении электронов) по наклону зависимости = (/т + р) от v. В случае немаксвелловской формы ф-ции распределения электронов из.мерения (v) позволяют исследовать вид fg (v). По абс. интенсивности континуума может быть найдена затем концентрация п , если известен ионный состав плазмы или эфф. заряд ионов плазмы, [c.607]

Когда в спектральном профиле имеется много максимумов, контрастность не убывает монотонно с временем, а периодически проходит через минимумы, обусловленные взаимным ослаблением разных спектральных компонент источника за счет их интерференции. Этот эффект особенно заметен в газовых лазерах, осевые моды которых эквидистантны. При интерпретации измеренных времен когерентности газовых лазеров необходимо соблюдать большую осторожность. Вообнде говоря, прежде чем измерять ширину линий, целесообразно исключить при помопди фильтров нежелательные спектральные компоненты. Аппаратура для измерения времени когерентности рубинового лазера с модулированной добротностью перечислена в табл. 7.1. Выбор лазера (с малой длительностью импульса) с модулированной. [c.375]

К]. Хотя обычная интерпретация измерений магнитной восприимчивости показывает, что магнитное поле проникает в ббльшук> часть образца, и что количество сверхпроводящего материала мало, эти результаты были интерпретированы так, что сверхпроводящая фаза занимает большой объем, связанный с большим числом волокон (вероятно дислокаций), которые полностью пронизываются высоким магнитным полем [28]. Предполагают, что бедный дислокациями кристалл УзО будет иметь критическое поле примерно 6 тл (6 кгс) при 0° К. [c.127]

Излучение, испытавшее многократное рассеяние, обычно не удается полностью устранить, однако его можно обнаружить, измеряя интенсивность при различных длинах волн падающего света. На фиг. 4 приведены взятые из работы [116] диаграммы рассеяния для бинарной смеси полистирол — циклогексан при температуре примерно на 0,2 °С выше критической, для длин волн падающего света 3650, 4360 и 5460 А. Поскольку интенсивность рассеянного света пропорциональна ее значение при Я-о = 3650 А почти в пять раз превьппает значение при Хо = 5460 А. На фиг. 4 изображена зависимость величины, обратной коэффициенту рассеяния, от 8Ш (0/2). Если бы рассеяние было однократным и подчинялось теории Орнштейна — Цернике, все графики были бы прямыми линиями, как при Я.0 = 5460 А. Наклон графиков при разных длинах волн, конечно, был бы различным, так как, строго говоря, независимой переменной является не 81п (0/2), а = (16л /А. ) 81п (0/2). Однако, как видно из фиг. 4, изменение наклона не соответствует такой зависимости от а при Яо = 3650 А наклон даже становится отрицательным. Таким образом, даже очень малое изменение длины волны сильно меняет картину рассеяния, что очень затрудняет интерпретацию измерений вблизи критической точки. В работе [116] доказано, что ошибочную кривизну можно исключить, применяя рассеивающую ячейку, в которой длина пути очень мала (0,1 мм). Графики, полученные для той же смеси с ячейкой размером 0,1 мм и согласующиеся с теорией Орнштейна — Цернике, изображены на фиг. 5. [c.115]

Измерение анизотропии флуоресценции широко используется в биохимических исследовшшях. Это происходит потому, что любые факторы, которые влияют на размер, форму и сегментальную гибкость макромолекулы, будут влиять на наблюдаемую анизотропию. Вышеперечисленпые свойства макромолекул могут изменяться под воздействием рП, температуры, вязкости, денатурирую1цих агентов и из-за реакций ассоциации. В следующих разделах будет приведен ряд результатов, которые иллюстрируют использование и интерпретацию измерений анизотропии. [c.149]

Следовательно, А ii.tvUi с и ф - о ис. Угон у один и ют же независимо от привитой модели. Вычисление у является просто интерпретацией измеренной анизотропии. [c.445]

Беккер и Хертьес [38], проведя измерения порозности в радиальном направлении и по высоте слоя, пришли к выводу, что только к средней зоне в той или иной мере можно применять основные положения двухфазной теории. Поэтому чем большую часть слоя занимает средняя зона, тем ближе к опытным данным интерпретация результатов посредством зависимости типа (2.41),. [c.51]

Сравнение рис. 2.6 и 2.7 показывает, что основная часть найденных отклонений между термометрами вызвана расхождениями их градуировок в реперных точках. Если, как показано на рис. 2.7, эту часть отклонений устранить, остаточные расхождения становятся гораздо меньшими. Тогда кривая среднеквадратичных отклонений на рис. 2.7 становится хорошей оценкой единственности МПТШ-68 при использовании современных термометров. На рис. 2.8 показаны расхождения в наклонах шкал по показаниям пар термометров в соответствии с их исходными градуировками. Эти расхождения невелики выше 27 К, но при более низких температурах становятся существенными для измерений теплоемкости. Поэтому следует проявлять осторожность при интерпретации точных измерений теплоемкости и других величин, связанных с разностью температур при низких температурах, особенно если они выполнены [c.58]

Затем возникла проблема интерпретации и промера треков. Водород со своей изолирующей вакуумной системой всегда помещается в сильное маг иитное поле, изгибающее траектории заряженных частиц. Измеряя кривизну треков, можно вычислять импульс частиц. Однако даже самые сильные достижимые магнитные поля способны загибать треки частиц высоких энергий лишь на углы порядка 10°. Для достаточно высокого разрешения импулбсов (и, следовательно, энергий) необходимо измерять эти малые кривизны с точностью до нескольких процентов. Это означает, что мы должны измерять координаты точек фотографического изображения трека с точностью до нескольких микрон на пленке шириной в несколько сантиметров. Требуется, следовательно, точность, соответствующая относительной ошибке в одну десятитысячную. Измерения должны быть быстрыми и надежными, так как каждая камера диаметром в несколько футов способна выявить до 100 000 интересных событий в год. Каждое событие (превращение) может потребовать промера до пяти треков в двух-трех стереографических проекциях в сумме это составляет до миллиона промеров треков в год. Старомодный микроскоп должен быть автоматизирован, и его работа должна быть ускорена. [c.446]

Постановка задачи. Раскрытие сушности одной из важнейших фундаментальных постоянных—скорости света с— на протяжении долгого времени являлось одной из труднейших задач физики. Проблема оказалась чрезвычайно многогранной, в единый узел сплелись трудности выяснения природы света и измерения скорости его распространения, интерпретации этой абсолютной скорости. Теоретический анализ этих проблем привел А. Эйнштейна к необходимости радикального пересмотра казавшихся незыблемыми классических представлений о пространстве и времени, созданию специальной теории относительности. Новую трактовку получило явление гравитации, родилась космология как наука о происхождении и эволюции Вселенной. Человеческому анализу стали доступны не только земные и астрономические наблюдения, предметом научных исследований стали глобальные проблемы расшития Вселенной. [c.111]

С методической точки зрения отдельные стороны столь емкого понятия, как скоросгь света, целесообразно рассмотреть в подразделах данного параграфа. Их четыре 1) природа света 2) измерения скорости света З) интерпретация 4) проблемные вопросы. Ввиду особого значения в физике общей теории относительности Эйнштейна, раскрывающей новые грани гравитационной постоянной, ей посвящен отдельный параграф ( б). [c.111]

Прежде чем приступать к изложению идей специальной теории относительности Эйнштейна, процитируем замечание М. Планка о соотношении теории и эксперимента Экспериментатор — это тот, кто стоит на переднем крае, кто осу-щес1вляет решающие опыты и измерения. Опыт означает постановку вопроса, обраденного к природе, измерение означает принятие ответа, который дала природа. Но прежде чем поставить опыт, его нужно продумать, это значит — надо сформулировать вопрос, обращенный к природе, прежде чем оценить измерение, его нужно истолковать, т. е. надо понять ответ, который дала природа. Этими двумя задачами занимается теоретик [71]. Именно в интерпретации результатов измерений выявляется фундаментальная глубина теоретических выводов Эйнштейна. Они привели к кардинальному пересмотру казавшихся незыблемыми со времен Ньютона представлений о физическом пространстве и времени. [c.131]

В случае, когда в металлических частях криостата, магнита и линий откачки возникают токи Фуко, а также в случае наличия в мосте емкостных или индукционных связе отклонения G все еще могут быть скомненсиро-ваны установкой и Я, однако теперь интерпретация показаний моста становится более трудной. Как в у, так п в у" должны вноситься поправки (причем нонравки, вносимые в у", обычно больше), которые могут быть определены из измерений, при которых заменяется переменной взаимоиндукцией, свободной от потерь на переменном токе. [c.459]

Интерпретация экспериментов по измерению сопротивления ) очень затруднительна по двум причинам. Первая из них связана с тем, что в сверхпроводящем состоянии проводимость обусловлена только нормальными электро 1амц, вследствие чего для вычисления о необходимо использовать двухжидкостную модель. Вторым источником трудностей является сложность теории проводимости даже для нормального состояния, что объясняется очень большой длиной свободного пробега электронов в нормальном состоянии по сравнению с глубиной скин-слоя. В результате для описания нормальной проводимости необходимо пользоваться более сложной теорией аномального скин-эффекта [178]. Таким образом, для объяснения рассмотренных экспериментов необходимо применить двухжидкостиую модель к усложненной теории проводимости. Поэтому мы можем рассчитывать лишь на качественное соответствие теории и опыта. В частности, нужно отметить, что наблюдаемая на опыте зависимость поверхностного сопротивления от частоты противоречит теории (см. гл. IX, п. 34). [c.649]

Термомеханический эффект. Одно обстоятельство, кратко отмеченное впоследствии Алленом и Джонсом [17], поставило под сомнение интерпретацию этих результатов и привело к обнаружению другого неожиданного эффекта, также характерного только для Не II. Прибор, применявшийся в Кембридже для измерений теплонроводности, представлял собой теплоизолированный стеклянный сосуд, содержащий внутри нагреватель. [c.790]

Широкие капилляры. Температурная зависимость расхода при постоянном гидростатическом напоре, полученная Алленом и Мейснером, уже приводилась нами на фиг. 47. Их исследования были дополнены дальнейшими измерениями, которые выиолнилн Джонс, Грейзон-Смит и Уилхелм [94] в Торонто. Эти авторы работали в области перехода Не I в Не II. Представляя результаты своих измерений в виде суммы вязкого и сверхтекучего членов, они получили значения вязкости для температур от точки кипения до 1,8° К. Малое количество результатов в области от 2,25 до 3,4° К, а также то, что их данные по вязкости Не I являются слишком завышенными, делают интерпретацию этих результатов сомнительной. [c.834]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...