Данные конфигурационные

Например, стационарное обтекание твердого тела получается как решение за большой промежуток времени задачи нестационарного обтекания, создаваемого мгновенным внесением тела в равномерный поток При этом предполагается, что частицы, представляющие газ, движутся с начальными скоростями в течение времени Д/ г, малого по сравнению со средним временем свободного пробега в невозмущенном газе. Частицы, попадающие за время на возмущающую границу, мгновенно отражаются с новой скоростью, выбранной случайно в соответствии с принятым законом отражения. По прошествии времени А/ все молекулы останавливаются и те из них, которые расположены внутри данной конфигурационной ячейки, рассматриваются как возможные партнеры по столкновению (независимо от их положения внутри ячейки). [c.401]

Каждый узел окружен оболочкой, которая позволяет со стороны внешнего мира рассматривать все узлы совершенно одинаковыми. Эта оболочка принимает входящие пакеты информации (команды, необработанные данные, конфигурационные данные и т. д.) из внешнего мира, распаковывает их, распределяет по узлу, управляет задачами обработки, собирает результаты и возвращает их во внешний мир. [c.304]

Транслированный конфигурационный модуль используется ядром БРС РВ в качестве управляющей структуры данных на этапе инициализации ПС РВ, соответствующей данному конфигурационному модулю. К этому времени должны быть написаны, транслированы и загружены в основную память микроЭВМ программы для всех задач, указанных в конфигурационном модуле. В процессе инициализации формируются перечисленные в этом модуле дескрипторы задач, дескрипторы подуровней прерываний и обменники. После этого ядро БРС РВ передает управление задаче с высшим приоритетом, т. е. осуществляет старт ПС РВ. В дальнейшем, в ходе работы ПС РВ, ее конфигурация может изменяться, т. е динамически могут быть созданы новые задачи, обменники и подуровни прерываний или уничтожены некоторые исходные задачи, обменники и подуровни прерываний. [c.156]

В рассматриваемом приближении конфигурационная энергия сплава Е может быть выражена через сумму энергий взаимодействия всех пар соседних атомов (в данной модели вакансии не вносят вклад в энергию взаимодействия) и имеет вид [c.74]

Наиболее радикальным подходом является использование (в качестве инструмента управления полномочиями сотрудников) моделей бизнес-процессов, выполняемых в организации. Функциональная модель бизнес-процессов является обозримым, программно-поддерживаемым описанием, содержащим, в частности, сведения обо всех информационных объектах к которым сотрудник должен иметь доступ в процессе работы. Отбирая пол енные данные в подмножества, связанные с должностными обязанностями конкретных лиц или рабочими местами, можно автоматически подготовить конфигурационные файлы для настройки средств защиты от НСД, установленных на рабочих местах. В этом смысле модель является основой для автоматизации настройки средств безопасности. Происходящие в организации изменения вводятся в модель и, соответственно, отображаются в настройке средств безопасности. Например, для того, чтобы на время отпуска заменить одного сотрудника другим, необходимо в описании операции поменять идентификатор сотрудника, при этом полномочия отсутствующего сотрудника будут автоматически переданы работающему. [c.51]

К существенным результатам Пуанкаре пришел, изучая задачу малых планет — точек, вращающихся с постоянной скоростью по окружности данного радиуса,— или задачу одномерного газа , в основных чертах эквивалентную первой. Он показал, что для любого начального распределения вероятностей для положений планет на окружности при неограниченном возрастании времени распределение стремится к равномерному, если распределение вероятностей для скоростей планет задано любой непрерывной функцией. Это свойство — независимость предельного распределения от свойств начального— прямо следует из свойств коэффициентов Фурье функции распределения. Если положение планет определяется координатой /, а их скорости обозначены через V, то коэффициенты Фурье распределения в конфигурационном пространстве будут равны /о(/ —vt, v) os kl dl dv, где — функция распре- [c.105]

Одним из центральных моментов предлагаемого подхода является утверждение о множественности путей эволюции системы в конфигурационном пространстве. Оно позволяет естественным образом трактовать эксперименты по изучению зависимости е(р) макроскопической деформации от объемной доли мартенсита [179]. Такая зависимость (см. рис. 58) получается исключением температуры из прямых экспериментальных данных е Т) и р(Т) при постоянной растягивающей нагрузке. Параметры нагружения подбираются таким образом, чтобы реализовался мартенситный механизм деформации, не сопровождавшейся существенным пластическим течением. Тогда циклирование под нагрузкой приводит к полному восстановлению формы образца. [c.199]

С другой стороны, вклад в классический конфигурационный интеграл от взаимодействия атомов в состоянии а пропорционален числу этих пар п вириальному коэффициенту безотносительно к тому, имеет ли данная потенциальная кривая минимум. Если исходных атомов М, то число указанных пар равно [c.386]

Зубарев Д., Вычисление конфигурационных интегралов для системы частиц с кулоновским взаимодействием, ДАН СССР, 95, 4, 757 (1954). [c.421]

Каждый процесс передачи начинается с цикла конфигурации, который запускается автоматически при включении питания диспетчера или по запросу оператора. Результатом данного цикла являются выдача оператору конфигурационной таблицы сети и переход диспетчера к циклам регулярного опроса станций. [c.185]

Для выполнения расчетов процессов переноса на основе кинетической теории (уравнение переноса Больцмана) [588] требуются данные о молекулярном взаимодействии, которые значительно усложняют расчеты для некоторых газов [342] и неизвестны для большинства жидкостей [229]. Введением соответствующих феноменологических соотношений в механике сплошной среды [686] удается эффективно заменить фазовое пространство (координаты положения и количества движения) уравнения переноса Больцмана конфигурационным пространством (координаты положения) и свойствами переноса пос.ледние могут быть определены экспериментально. Это составляет основу второго из указанных выше методов исследования, который сравнительно недавно используется при изучении многофазных систем. [c.16]

Внутренняя связь между теорией Гамильтона и волновыми процессами давно известна. Эта связь была ясна уже самому Гамильтону, она даже лежала в основе его теоретической механики, которую он строил, исходя из аптики неоднородных сред ). Вариационный принцип Гамильтона может рассматриваться как принцип Ферма для распространения волн в конфигурационном пространстне ( -пространстве) при этом у. Г. выражает здесь принцип Гюйгенса для данных волн. В болынннстве современных изложений эти глубокие идеи Гамильтона теряют, к сожалению, свой яркий наглядный вид и сводятся к значительно более бесцветным аналитическим соотношениям ). [c.679]

Что касается опасений, возникаюших в связи с выбором уравнения (18) в качестве основного положения атомной механики, то ведь я нигде не утверждал, что к этому уравнению не должны быть добавлены еще и другие дополнительные положения. Однако эти дополнительные условия будут, по-Видимому, обладать не столь неожиданным и непонятным характером, как теперешние квантовые правила даже, наоборот, их вид типичен для физических задач, пользующихся уравнениями в частных производных (имеются в виду начальные и граничные условия). Эти условия не будут ни в какой мере аналогичны квантовым правилам, так как квантовые условия во всех случаях классической динамики, которые я до сих пор исследовал, заключаются в самом уравнении (18). Данное уравнение само выделяет в известных случаях, причем как раз тогда, когда это также следует из опыта, некоторые определенные частоты или уровни энергии, как единственно воз-.можные при стационарных процессах при этом не предъявляются никакие дополнительные требования, кроме того, физически почти очевидного условия, что функция у> должна быть в конфигурационном пространстве однозначной, ограниченной и непрерывной. [c.693]

A. А. Иванько). В результате проведенных в этом направлении работ была создана конфигурационная модель вещества, сущность которой заключается в использовании экспериментально установленного факта разделения валентных электронов атомов при образовании ими конденсированного состояния на локализованные у остовов атомов и не-локализованные, причем локализованные электроны образуют спектр конфигураций, в котором превалируют наиболее энергетически устойчивые, стабильные конфигурации. Обмен между локализованными и нелокализованными электронами обеспечивает силы притяжения мел<-ду атомами, а электрон-электронное взаимодействие нелокализова-нных электронов — отталкивание атомов устанавливаемое в каждом данном случае равновесие между этими взаимодействиями обеспечивает существование конденсированного состояния вещества и формирует все его свойства. Поэтому использование корреляций между степенью локализации и свойствами веществ позволяет не только достаточно однозначно интерпретировать природу свойств, но и сознательно регулировать свойства простых и сложных веществ, соединений, сплавов, композиций, а изменение типа и степени локализации с температурой и давлением дает возможность научно обосновать технологические режимы формирования и получения материалов. [c.78]

Сопоставим И. П, с конфигурационным представлением ограничиваясь для простоты случаем одной частицы, Пусть ф р) = <р т1 > — волновая ф-ция данной частицы в И. п. По определению, оператор импульса р при этом диагонален зэф(г>) = рф() ). Оператор коордп-паты выглядит как x—ihd/dp, что согласуется с перестановочными СООТИОШОПИЯМИ [х , Pk] iA f = 2, 3), [c.133]

Анализ экспериментальных данных, приведенных в разделе 1,5, с позиций теории структурообразования в сильнонеравновесных термодинамических системах показывает, что структуры деформированных металлов полностью удовлетворяют признакам диссипативных структур, поэтому для их количественной оценки может быть использована энтропия как мера беспорядка или, наоборот, упорядоченности любой системы Поскольку процесс структурообразования происходит при Т = onst, то можно считать, что тепловая составляющая энтропии Л5г не изменяется (в первом приближении), а энтропия реального металла Si зависит, согласно соотношению (1.17), от конфигурационной части, которую мы назвали структурной энтропией. [c.40]

Для примеси 81 в в-А1К при смещении дефекта вдоль [0001] ОХ-центров не возникает, однако на конфигурационной диаграм-.ме при сдвиге 81 вдоль [111] обнаруживается локальный энергетический минимум. Тем не менее, корреляционная энергия данной ВХ-конфигурации положительна ( 0,31 эВ), что позволяет отнести этот ОХ-центр к метастабильным. [c.49]

К насто5пцему времени в рамках строгих квантовохимических методов изучено достаточно большое число примесных дефектов в Ш-нитридах, см. табл. 2.3, установлен ряд типов глубоких DX, АХ-центров, исследован механизм формирования некоторых из них. Имеющиеся данные позволяют утверждать, что вероятность реконструкции каждого конкретного центра зависит от многих факторов электронного строения, типа межатомных связей и структуры кристалла, химической природы и зарядового состояния дефекта, внешних условий (например давления). Механизм реконструкции с образованием определенного конфигурационного состояния дефекта (тетрагонального, тригонального, орторомбического) будет зависеть от энергетического баланса (экзо- или эндотермического) между возможными метастабильными состояниями, определяемого вкладами разорванных и новых ковалент- [c.52]

Таким образом, основываясь на данных исследования свойств расплавов железа, железо — углерод и железо — углерод—кремний, следует жидкий чугун характеризовать как дисперсную систему с коллоидной микронеоднородностью, в которой присутствуют группировки с наследственной структурой сплава и графитные образования. Диспергирование фаз при температуре металлургических процессов всегда термодинамически выгодно вследствие возрастания конфигурационной энтропии. Диспергированные фазы постепенно растворяются в десперсионной фазе и тем быстрее, чем выше температура расплава. Термовременная обработка синтетического чугуна является методом управления степенью дисперсности частиц графита и однородности металлического расплава. [c.129]

Кроме того, как будет показано ниже, при классификации уровней энергии молекулы по типам симметрии ППИЯ-группы некоторые уровни, относящиеся к различным типам симметрии, оказываются случайно вырожденными. В действительности такое систематическое вырождение не является случайным, но называется оно здесь так потому, что не обусловлено симметрией группы ППИЯ- В дальнейшем такое вырождение будем называть конфигурационным вырождением, так как оно вызвано наличием более одной равновесной симметрически-эквивалентной ядер-ной конфигурации для данного электронного состояния молекулы. Сначала поясним, что представляют собой равновесные симмет-рически-эквивалентные ядерные конфигурации, а затем покажем, как возникает конфигурационное вырождение. [c.222]

Если ансамбль взаимно подобных систем с п степенями свободы имеет одинаковую для всех систем конфигурацию, но распределен по какому-либо конечному скоростному объему в какой-либо данный момент, то тот же ансамбль через бесконечно малый промежуток времени Ы будет распределен по конфигурационному объему, равному его первоначальному скоростному объему, умпоженному на Чтобы доказать эту теорему, мы обозначим начальные значения координат через q n- Конечные значения, очевидно, связаны с начальными уравнениями [c.71]

Однако нетрудно видеть, что это заключение, вообще говоря, не является правильным из близости суммы к интегралу в начальный момент еш е не следует близость их через достаточно большое время t. Для того чтобы представить себе это достаточно ясно, перейдем от рассмотрения фазового пространства одной малой планеты — [х-пространства — к рассмотрению фазового пространства Г всей системы п невзаимодействующ их малых планет. Заметим при этом, что п достаточно велико, чтобы обеспечить упоминаемые ниже прихменения закона больших чисел. Допустим, этп п точек распределены в фазовом (л-пространстве так, что они апрокспмируют некоторый непрерывный закон распределения, т. е. так, как если бы каждая из данных точек помещалась по этому вероятностному закону. Тогда в соответствии с законом больших чисел, количество этих точек, попавших на всякий, достаточно большой интервал (настолько большой, что математическое ожидание числа точек на нем достаточно велико), пропорционально интегралу функции распределения по этому интервалу. Этому, условно вводимому нами непрерывному распределению в -пространстве соответствует определенное непрерывное распределение в Г-пространстве. Рассмотрим в Г-пространстве область М, точки которой изображают такие положения п малых планет в -пространстве, для которых, в соответствии с законом больших чисел, количества планет, приходящихся на все достаточно большие интервалы -пространства, на ничтожно малую долю отличаются от математического ожидания, вычисленного в предположении существования условно нами введенного вероятностного закона. (Очевидно, что интеграл от введенной нами плотности вероятности в Г-пространстве по такой области М очень мало отличается от единицы, а если, например, плотность вероятности постоянна в той области, где она отлична от нуля, то область М составляет подавляющую часть этой области.) Эта область М будет с течением времени переходить в другие области фазового пространства. В частности, в силу размешивания, можно утверждать, что для любой области N можно найти такое, достаточно большое время что для любого область М будет содержать части, принадлежащие области N, Допустим, что в качестве области N выбрана область О таких состояний системы малых планет, при которых они распределены в конфигурационном -пространстве весьма неравномерно (т. е. как бы область неравновесного состояния всей системы п планет). Тогда легко видеть, что при всех достаточно больших t существует конечная часть МО области Л/, все точки которой [c.107]

Получив далее некоторую равномерность распределения вероятностей в новой координатной системе, мы сможем сразу распространить эту вероятность на старую координатную систему, так как величина элемента объема фазовой области есть инвариант канонического преобразования. Будем считать, поэтому, что ds =, A zq — С/) S dx , где А = onst. Легко видеть, что пространство, состоящее из направленных элементов линий полученного риманова пространства, будет эквивалентно фазовому пространству. Действительно, точка фазового пространства р ) может быть определена как соответствующая точка конфигурационного пространства (х ) вместе с заданным вектором скоростей (х ). Некоторому интервалу координат и импульсов фазового пространства будет соответствовать в пространстве F некоторый интервал объема dm , некоторый интервал угла d

полной энергии мы получим, что в силу размешивающегося характера геодезического движения в О, доля этих точек, попадающая в некоторый интервал dm d p, будет зависеть лишь от величины рассматриваемого интервала и будет ему пропорциональна. Все рассматриваемые точки фазового пространства, т. е. точки с добавочной характеристикой — длиной направляющегося вектора, соответствующие каждому данному Zq, принадлежащему интервалу попадут внутрь интервала dr. Поэтому, определяя во всех точках допускаемую в них начальной неопределенностью полной энергии системы dz величину dr, одинаковую для всех точек (так как dz == получим, что все точки начальной области равномерно распределятся внутри слоя заданного dr, т. е. равномерно распределятся внутри слоя заданной неопределенности однозначных интегралов движения. (Распределение будет равномерным при данном dr, т. е. сделается равномерным по всем параметрам, кроме г, по которому оно будет определяться начальным распределением, так как очевидно, что по параметру г размешивания не будет, поскольку области фазового пространства, соответствующие неперекрывающимся dz, бесспорно не будут переходить друг в друга.) [c.186]

Изложенная картина означает, что термодинамический потенциал обладает фрактальным рельефом в конфигурационном пространстве деформированного твердого тела. Строго говоря, такое предположение является гипотезой, основанной на совпадении следующих из нее результатов с экспериментальными данными. Следуя теории спиновых стекол [85], можно показать правомерность этой гипотезы в приближении среднего поля. Действительно, с учетом пространственной неоднородности в распределении j, = j(r ) потоков N дефектов по координатам г , г = 1,2,. ..,ЛГ, и условия неразрывности = onst кинетическая [c.281]

В рамках принятой картины эволюция дефектов, определяющая процесс ползучести, представляется следующим образом. При нагрузке в области неэргодичности Т < Т сг) за микроскопическое время Tq устанавливается термодинамическое равновесие в каждой из подсистем дефектов, отвечающих областям Г . Затем происходит перекрытие этих областей, отвечающее движению в ультраметрическом пространстве структурных уровней. Геометрическим образом такого пространства является дерево Кейли, приведенное на рис. 38 б. Здесь структурные уровни изображаются горизонтальными линиями, узлы дерева отвечают дефектам данного типа, связь между ними указывают ветви дерева. Рис. 38 показывает соответствие между иерархическим деревом и фрактальной зависимостью термодинамического потенциала в конфигурационном пространстве состояний. Впервые концепция ультраметрического пространства и соответствующая ей фрактальная термодинамика использовались для описания критически замедленной эволюции спиновых стекол, обладающих однородным ультраметрическим пространством [85]. В отличие от них дефекты кристаллического строения представляют, как будет видно далее, сильно неоднородную иерархическую систему. [c.283]

Как показывают примеры спиновых стекол [85], мартенситных превращений [143], политипных структур [109] и ползучести кристаллов [140], фрактальный характер системы коренным образом изменяет ее термодинамические и кинетические свойства. Это обусловлено разбиением конфигурационного пространства на множество областей (долин или компонент [86]), каждой из которых отвечает свой статистический ансамбль. В результате определение средних производится в два этапа сначала усреднением по чистому ансамблю данной долины, а затем — по ансамблю долин. Кинетическое поведение такой системы обусловлено слабым восстановлением эргодичности в процессе объединения долин в кластеры более крупных компонент. Этот процесс представляется движением по узлам иерархического дерева Кейли, которые отвечают долинам, к его стволу, причем роль времени ифает величина пластической деформации е (рис. ЗВб). [c.293]

Инвариантные множества стационарных движений. В этом параграфе мы будем рассматривать консервативные механические системы с п степенями свободы, допускающие /г-параметрическую группу симметрий [к < п). Пусть vGM nrGM — квазискорости (в частности, импульсы или обобщенные скорости) и существенные координаты системы соответственно, М — конфигурационное пространство существенных координат dim М гг. Данная механическая система допускает интеграл энергии [c.432]

В этой книге впервые предпринята попытка систематизировать результаты по проблеме интегрируемости гамильтоновых систем, полученные за последние 10-15 лег, а также дать современное изложение классических результатов по этой тематике. Структура книги такова. Во введении дан исторический обзор исследований по проблеме интегрируемости уравнений динамики. Основы гамильтоновой механики изложены в гл. I. Глава II посвящена методам точного интегрирования уравнений Гамильтона в ней обсуждаются различные аспекты понятия интегрируемой гамильтоновой системы. В гл. III указаны грубые препятствия к интегрируемости, выраженные через топологические инварианты конфигурационного пространства. Обсуждение резонансных явлений в связи с проблемой интегрируемости содержится в гл. IV-VIIL Изложенные методы позволяют дать строгие доказательства неинтегрируемости многих актуальных проблем динамики. Особое место занимает обсуждение механизма стохастизации гамильтоновых систем при малом изменении функции Гамильтона. [c.7]

Из анализа эллиптических движений (/г < О или е < 1) в задаче двух тел ( 7(р) 1/р) следует, что независимо от начальных данных, когда ф изменяется на 2т1, радиус р совершает полное колебание, например от р1 до р2 и обратно до р1, т.е. значение р(фо) совпадает с р(фо + 2к). Можно показать, что такой периодический характер движения сугцествует только при С/(р) 1/р и С/(р) р . Во всех остальных случаях Щр) для почти всех начальных данных, при которых движение остается ограниченным, период полного колебания по р не будет рационально соизмерим с 2к. Например, для потенциала С/(р) = - х/р + е/р , где е - малое число, в общем случае движение в конфигурационном пространстве (р, ф) происходит уже по незамкнутой кривой, типа представленной на рис. 107. Если е достаточно мало, то движение на каждом обороте близко к движению по эллипсу, однако угол со, который определяет положение перицентра эллипса, медленно, со скоростью, пропорциональной 8, изменяется с течением времени. К такому эффекту приводит учет, например, в задаче двух тел песферичности одного из тел или эффектов общей теории относительности. При этом так же, как для задачи о движении точки по поверхности (см. 4.10), для специальных начальных данных траектория движения в плоскости (р, ф) может замкнуться через п оборотов, число которых будет велико при малом 8. [c.281]

Большинство возбужденных состояний атомов в горячих газах имеет единственный валентный электрон в высоком одноэлектронном состоянии. Остальные электроны образуют относительно стабильную сердцевину для одного возбужденного или испущенного электрона. Полное состояние, часто называемое ридберговским состоянием, может быть представлено посредством конфигурационного обозначения для системы ядра и стабильных электронов аналогично тому, как это было сделано выше, и обозначения одно-электропного состояния для возбужденного электрона. Если система из ядра и электронов представляет собой заполненную оболочку, то мы уже видели, что ее момент импульса равен нулю и обозначение (т. е. угловая симметрия) для всего атома совпадает с обозначением для внешнего электрона (но с прописной буквой для I). Данное состояние внешнего электрона комбинируется посредством Ь — -связи с данной (незамкнутой) конфигурацией системы ядра и стабильных электронов, образуя группу близко расположенных энергетических состояний. [c.95]

Полученные выше выражения приводят к результатам, согласующимся с точностью до множителя 2 с расчетными данными Армстронга [4] для азота по всей области от 5 до 20 эе и от 5 X X 10 см до 5 10 см . В значительной части диапазона, охваченного расчетами, совпадение еще более хорошее. Они также совпадают с расчетами для фтора (при N в пределах от 10 до 10 см ), полученными Бернштейном и Дайсоном [26] при энергии 10 эв, но не согласуются с результатами расчетов, выполненных для бериллия при энергии 10 эв. Последнее вызвано малостью эффекта конфигурационного расщепления, т. е. недостаточным числом связанных э.чектронов. Уменьшение Яд в несколько раз (от трех до десяти) вследствие наличия линий показано Стюартом и Пиаттом [5] для азота в указанном выше интервале энергий. [c.404]

Следовательно, при таких плотностях условие эргодичности фактически выполняется. С другой стороны, при достаточно высоких плотностях оно не выполняется, по крайней мере в узком смысле. Нижеследующее рассмотрение этого вопроса основано главным образом на представлениях и терминологии, использованных в статье Зальсбурга и Вуда [80]. Примем предположение, которое, по-видимому, справедливо, хотя и не доказано [67], а именно будем считать, что при 7 = Уо допустимая область [ /Jv (г г, , Г1д-) = 0] (ЗТУ — 3)-мерного конфигурационного пространства точно переходит в (]У — 1) точек, представляющих г. ц. к. конфигурации. (Гексагональная плотноупакованная конфигурация несовместима с заданным значением N и формой Г.) Поскольку в переходах с единичным шагом в каждый момент перемещается только одна частица, очевидно, что в предельном случае высокой плотности М — 1) конфигураций представляют не единый эргодический класс, а (ТУ — 1) различных эргодических классов, каждый из которых содержит лишь одно состояние. Теперь предположим, что, когда V становится немного больше Ко, каждая из этих точек расширяется, переходя в замкнутое гнездо , или область допустимых состояний, причем при достаточно малом расширении с фиксированным числом N каждое такое гнездо изолировано от других. Для того чтобы разумная доля шагов была успешна (таковыми мы считали шаги, для которых пробная конфигурация принимается как следующая конфигурация), параметр максимального смещения б в (13) обычно выбирается из условия б = О а — а). Если V лишь незначительно превышает Уд, то последнее условие соответствует условию 8 а. Это обеспечивает существование изолированного эргодического класса состояний в каждом из (Л — 1) гнезд. Многократный интеграл (1), модифицированный с учетом (34), соответствует усреднению по всем таким гнездам, тогда как случайные блуждания метода Монте-Карло, как мы это ун е видели, воспроизводят среднее значение (/) только по одному гнезду, в котором выбрано начальное состояние. Тем не менее в данном случае оба подхода эквивалентны для любой функции / (х), симметричной относительно перестановки молекул, так как при этом интегралы но различным гнездам идентичны между собой. Большой интерес представляет вопрос, не появятся ли при дальнейшем расширении V при фиксированном числе N другие изолированные гнезда состояний, не эквивалентные гнездам г. ц. к. структуры. Позже, при рассмотрении конкретных примеров, будут даны эмпирические подтверждения того, что они действительно 20-0720 [c.305]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...