Ячейка конфигурационная

Например, стационарное обтекание твердого тела получается как решение за большой промежуток времени задачи нестационарного обтекания, создаваемого мгновенным внесением тела в равномерный поток При этом предполагается, что частицы, представляющие газ, движутся с начальными скоростями в течение времени Д/ г, малого по сравнению со средним временем свободного пробега в невозмущенном газе. Частицы, попадающие за время на возмущающую границу, мгновенно отражаются с новой скоростью, выбранной случайно в соответствии с принятым законом отражения. По прошествии времени А/ все молекулы останавливаются и те из них, которые расположены внутри данной конфигурационной ячейки, рассматриваются как возможные партнеры по столкновению (независимо от их положения внутри ячейки). [c.401]

Как мы установили выше, волновая функция каждого атома или молекулы газа выглядит, как волновой пакет. Размеры такого пакета в конфигурационном пространстве имеют порядок величины й = (Йт/т) = (ЯЯв) . А по импульсам волновой пакет имеет неопределенность порядка др Н/Ь. Таким образом, волновой пакет занимает одну ячейку в фазовом пространстве. Соответственно, волновые функции атомов газа заполняют только очень малую долю ( 1 от всего фазового пространства. Именно по этой причине волновую функцию всех атомов в единичном объеме можно считать равной произведению (223) индивидуальных функций вида (230), т.е. [c.306]

Разность значений Р для ячеечной модели и идеального газа соответствует конфигурационной энтропии 5 = —Мк ячеечной модели. Это так называемая коллективная энтропия ), которую могла бы приобрести система и в ячеечной модели, если бы был разрешен свободный обмен молекулами между ячейками, т. е. было бы возможно многократное заполнение ячеек. [c.169]

Конфигурационная энергия со (я) молекулы в ее ячейке, очевидно, отрицательна, когда молекула расположена в центре ячейки, и возрастает с увеличением радиального смещения от центра ячейки, достигая бесконечности, когда это смещение становится равным расстоянию а между ближайшими соседями. [c.176]

В рассматриваемом случае конфигурационный интеграл Q f определяется просто числом различных способов распределения N частиц по V = и Ъ ячейкам при условии, что в каждой ячейке может находиться не более одной частицы каждая разрешенная конфигурация вносит множитель Ъ Ш в выражение для Q . [c.290]

Рассмотрим газ, состоящий из N небольших твердых сфер, взаимодействующих посредством парных сил, имеющих большой радиус действия и плавно меняющихся. Кроме того, будем считать потенциал взаимодействия ф везде отрицательным или равным нулю. Рассмотрим каноническую статистическую сумму для такого газа. Если мы хотим вывести из нее уравнение состояния, нам следует найти ее зависимость от объема. На многих примерах мы видели, что интегрирование по импульсам приводит только к умножению на (ср. задачи 3.5 и 11.9) этот множитель может быть опущен, так как он не играет роли в рассматриваемом случае. Для оценки конфигурационной статистической суммы разделим объем V на ячейки объемом Д, достаточно малые для того, чтобы можно было считать потенциал ф внутри А практически постоянным, но вместе с тем достаточно большие, чтобы каждая ячейка содержала большое число частиц. Пусть Г — радиус-вектор г-й ячейки и — число частиц в этой ячейке. Если величина б представляет собой объем твердой сферы и если со (N1) — объем фазового пространства для N1 таких сфер в объеме А, то в одномерном случае имеем для со (N1) (см. задачу 9.3) [c.335]

Допустим, например (см. [2.59]), что значение координационного числа д каждой ячейки дает нам достаточную информацию о расположении атомов. Как мы видели в 2.11, эта величина меняется от одного фиксированного значения для идеального кристалла до случайного числа, лежащего в тех или иных пределах, в зависимости от того, имеем ли мы дело с жидкостью Бернала или с идеальным газом. По данным рис. 2.4 легко найти левую часть (6.59) для нагретого твердого тела < инф 1,4 N1, для жидкости 5 инф 1,75 N1-, для идеального газа инф 2,5 N1. Однако такое слагаемое, имей оно действительно смысл термодинамической величины, составило бы значительную часть необходимой нам конфигурационной энтропии беспорядка . В частности, отметим, что переход от нагретого твердого тела , испытывающего значительные флуктуации размеров и форм ячеек, к жидкости еще не приводит к большому изменению рассматриваемой характеристики беспорядка. Этот результат согласуется со свойствами коллективной энтропии [см. формулу (6.58)]. [c.286]

Размер конфигурационной ячейки Большой (шесть транзисторов) Очень малый Малый (два транзистора) [c.67]

Другой вариант альтернативного использования таблиц основан на том, что все конфигурационные ячейки, включая и те, которые формируют таблицу соответствия, эффективно связаны вместе в одну длинную цепочку (Рис. 4.5). [c.72]

Рис, 4,5, Конфигурационные ячейки, связанные в цепочку [c.72]

Если микросхема использует для хранения своей конфигурации ячейки статического ОЗУ, конфигурационный файл содержит некоторую совокупность конфигурационных данных, или биты, используемые для определения состояния элементов программируемой логики и конфигурационных команд, т. е. инструкций, говорящих устройству, что ему необходимо делать с конфигурационными данными. При загрузке конфигурационного файла в устройство передаваемую информацию называют конфигурационным двоичным потоком. [c.93]

Предположим, что каждый программируемый логический блок содержит всего лишь 4-входовую таблицу соответствия, мультиплексор и регистр (Рис. 5.2). Мультиплексор нуждается в соединительной конфигурационной ячейке, чтобы определить вход, сигнал с которого будет передаваться на его выход. Регистр нуждается в соединительных конфигурационных ячейках, чтобы определить будет ли он [c.94]

В микросхемах на наращиваемых перемычках конфигурационные ячейки, как правило, распределены по всей поверхности устройства по определённым ключевым направлениям. Для программирования микросхема помещается в специальный программатор, в который из управляющего компьютера загружается конфигурационный или битовый файл. Этот файл используется программатором в качестве руководства по вьщачи импульсов относительно высокого напряжения и большого тока на определенные выводы микросхемы, вследствие чего происходит поочерёдное наращивание перемычек. [c.95]

Все конфигурационные ячейки статического ОЗУ можно представить в виде одного длинного сдвигового регистра. Давайте рассмотрим простой рисунок поверхности кристалла, на котором изображены только контакты ввода/вывода и конфигурационные ячейки статического ОЗУ (Рис. 5.3). [c.95]

Если ПЛИС содержит большие встроенные блоки ОЗУ, то ядра этих блоков выполняются из защелок на основе ячеек статической памяти. Каждая защелка, в свою очередь, является конфигурационной ячейкой, которая формирует часть воображаемой регистровой цепочки, которая рассматривалась в предыдущем разделе. [c.97]

На Рис. 5.3 показаны конфигурационные ячейки в виде одной программируемой цепочки. Поскольку количество конфигурационных ячеек может достигать нескольких десятков миллионов, цепочка действительно может оказаться очень длинной. В некоторых микросхемах цепочка разбивается на части, и отдельные участки этой цепи подключаются к конфигурационному порту Такой подход позволяет конфигурировать отдельные части устройства и упрощает реализацию различных концепций, таких как модульное и пошаговое проектирование. [c.98]

Как уже отмечалось, регистры программируемых логических блоков соединены с конфигурационными ячейками, в которых содержится его исходное значение логический О или логическая 1. Каждое семейство ПЛИС обычно поддерживает некоторый механизм, например, вывод инициализации, который при активации даёт команду регистрам вернуться к исходным значениям. Такой механизм не инициализирует встроенные блоки памяти или распределенное ОЗУ. [c.98]

При рассмотрении программирования ПЛИС на основе ячеек статического ОЗУ, было установлено, что все конфигурационные ячейки памяти можно рассматривать как один большой сдвиговый регистр (см. гл. 5). Рассмотрим, например, простое изображение поверхности кристалла, на котором показаны только контакты ввода/вывода и конфигурационные ячейки ОЗУ (Рис. 14.2). [c.213]

Снова повторюсь мы рассматриваем конфигурационные ячейки как совокупность столбцов, каждый из которых соответствует столбцу программируемой логики, как показано на Рис. 14.1. Такое представление является существенно упрощенным, так как ПЛИС может содержать десятки миллионов таких конфигурационных ячеек, но оно позволяет сделать более доступным для восприятия и понимания со- [c.213]

Рис, 14,2, Конфигурационные ячейки статического ОЗУ, представленные как один большой сдвиговый регистр [c.214]

На заре проектирования ПЛИС, примерно во второй половине 80-х, устройства были относительно небольшими, если говорить об этом терминами их логической ёмкости. Вследствие этого одному инженеру, как правило, было под силу создать КТЬ-описание всего устройства. Затем КТЬ-описания проходили процедуру синтеза, после чего синтезированная таблица соединений подвергалась операции размещения и разводки, которая и завершала процедуру проектирования устройства. В результате получался монолитный конфигурационный файл, который определял функциональность всего устройства и мог быть загружен в микросхему одним большим куском. Такая схема очень хорошо работала с конфигурационными ячейками, представленными в виде большого сдвигового регистра, и все были счастливы. [c.214]

Начиная где-то с 2002, года некоторые поставщики ПЛИС начали предлагать большие устройства, в которых конфигурационные ячейки на основе статического ОЗУ представлялись как множество относительно коротких сдвиговых регистров (Рис. 14.3). [c.214]

Рис. 14.3. Конфигурационные ячейки статического ОЗУ, представленные в виде множества относительно небольших сдвиговых регистров

Напомню, что ПЛИС содержит большое количество программируемых логических элементов и регистров, которые могут быть соединены разными способами для реализации различных функций. Примечательно, что компоненты на базе ячеек статического ОЗУ позволяют системе загружать в устройство новые конфигурационные данные. Хотя все логические вентили, регистры и ячейки статической памяти, из которых состоит ПЛИС, созданы на поверхности одного кремниевого кристалла, иногда полезно рассматривать это устройство как состоящее из двух отдельных частей — логических вентилей (и регистров) и программируемых конфигурационных ячеек статического ОЗУ (Рис. 22.1). [c.293]

Идея упростить конфигурационный интеграл Q, разбив координатное пространство на отдельные ячейки, возникла в теории жидкого состояния (см. задачу 23). В плотной системе, когда среднее расстояние между частицами соизмеримо с их диаметром, каждая частица находится как бы в ячейке, образованной отталкивающими потенциалами соседних молекул (т. е. как бы в потенциальном ящике). В таком подходе много феноменологии сложная и все время меняющаяся форма ячеек заменяется сферой некоторого эффективного радиуса, движение внутри ячейки считается свободным, взаимодействие между частицами из соседних ячеек не учитывается или аппроксимируется каким-либо примитивным способом и т. д. В связи с этим ячеечная модель жидкости не получила значительного теоретического развития. [c.674]

Несмотря на то, что уравнения (2.10) определены для координат 21,...,вихревой решетки по модулю Ь, система отсчета неопределена, поскольку формула (2.2) строится на Zj в единичной ячейке, расположенной симметрично относительно начала координат. Величина М = = TjZj на торе Т не определена. Однако, поскольку М представляет собой интеграл движения, порядок может быть понижен на единицу. Следовательно, конфигурационное пространство системы типа вихревой решетки имеет вид — А, где А является множеством, на котором в вихревой [c.341]

Дано фазовое пространство и определена с помощью уравнений состояния типа (2.15), (2.77). (2.81) энергия системы. Если в качестве независимых переменных заданы координаты ду в конфигурационном пространстве и импульсы ру, то существуют сопряженные переменные в виде их производных по времени ду- и ру. Уравнения Гамильтона выражают связь между ними. Поэтому уравнения Галпшьтона определены как для частиц , так и для всех видов полей. Уравнения состояшш вводят конечный элемент площади в фазовом пространстве dqJdpy = К . Это позволяет разбить фазовое пространство на ячейки. Поскольку уравнения состояния (2.15), (2.77), (2.81) вводят, в частности, конечные элементы энергии, то, как и в методе Больцмана, можно ввести числа заполнения ячеек фазового пространства, не зависящие от природы частиц или полей, описываемых уравнениями Гамильтона. Так как адиабатический инвариант системы Кк конкретно свой для каждого класса систем, то числа заполнения ячеек велики, как и необходимо для подсчёта числа возможных состояний системы методом Больцмана. Числа возможных [c.139]

Преимущества решетчатой модели перед ячеечной неоспоримы — она полностью микроскопическая с самого начала. Однако необходимо сразу отметить и ее физическую ограниченность. В ячеечной модели число ячеек совпадало с числом частиц iV, объем ячейки являлся термодинамической переменной, а внутри ячейки частица все же двигалась (свободно или нет — это уже детали), поэтому импульс частицы сохранял свое первоначальное значение. В решетчатой модели объем ячейки V) фиксирован, его величина выбирается, по существу, равной собственному объему молекулы тгго, поэтому и число ячеек (или число узлов решетки) > N. Частицы в узлах решетки считаются неподвижными (изменение микроскопического состояния — это их перескакивание из узла в узел). При этом, введя для описания микроскопического состояния дискретное пространство координат, мы сохраняем прежнюю форму для интефала о, при подсчете которого импульсы р ,...,рлг традиционно считались непрерывными от минус до плюс бесконечности и распределенными в соответствии с максвелловской формулой (р). Понятно, что, сделав координатное пространство дискретным, мы должны соответственным образом преобразовать и импульсную часть фазового пространства (р, ), но это уже достаточно сложное дело, и мы будем простодушно полагать, что решетчатая аппроксимация касается только конфигурационного интеграла Я, сохраняя известную нам из теории идеальных газов часть в неприкосновенности. [c.339]

Радует то, что некоторые современные ПЛИС на основе статического ОЗУ поддерживают концепцию побитного поточного шифрования. В этом случае окончательная версия конфигурационных данных шифруется перед сохранением в устройство внешней памяти. Ключ шифрования загружается в специальный регистр на ячейках статического ОЗУ в ПЛИС через порт ЗТАС (см. гл. 5). Совместно с небольшим количеством логики этот ключ позволяет дешифровать входящий зашифрованный конфигурационный поток битов во время загрузки устройства. [c.63]

Конфигурационные ячейки ПЛИС на основе ЭСППЗУ или Flash-памяти так же, как и ячейки памяти статического ОЗУ, образуют длинную цепочку подобно сдвиговому регистру Эти устройства могут программироваться в отключенном состоянии с помощью программатора. Некоторые версии устройств можно программировать не [c.65]

Так уж повелось в этой жизни, что всегда найдется желающий добавить еще какие-нибудь ингредиенты в котелок с супом. Применительно к ПЛИС некоторые производители часто предлагают весьма экзотические комбинации технологий программирования. Рассмотрим, например, устройство, каждый конфигурационный элемент которого представляет собой комбинацию Flash- (или ЭСППЗУ-) ячейки памяти и связанной с ней ячейки памяти статического ОЗУ. [c.66]

Для этого надо загрузить 3-входовую таблицу соответствующими значениями. А теперь допустим, что таблица соответствий формируется из ячеек памяти статического ОЗУ. Она может также быть сформирована наращиваемыми перемычками, ЭСППЗУ- или Р1а8Ь-ячейками памяти. Для выбора требуемой ячейки ОЗУ с помощью каскада передаточных вентилей используются входные сигналы, как показано на Рис. 4.4. При этом ячейки памяти статического ОЗУ для загрузки конфигурационных данных должны быть соединены в длинную цепочку, но эти цепи на Рис. 4.4 не показаны с целью его упрощения. [c.70]

Устройства на ячейках памяти ЭСППЗУ или РЬзЬ-памяти программируются аналогично своим родственникам на ячейках статического ОЗУ. В отличие от них в устройствах основанных на методе наращиваемых перемычек конфигурационный файл содержит только конфигурационные данные, которые будут использоваться для наращивания перемычек. [c.93]

Все возможности программируемых устройств реализуются с помощью специальных конфигурационных ячеек. Большинство ПЛИС используют ячейки статического ОЗУ, другие используют ЭСППЗУ или ячейки Р1а8Ь-памяти, третьи основываются на наращиваемых перемычках. [c.94]

Интерес представляет тот факт, что каждая 4-входовая таблица соответствия см. Рис. 5.2) может конфигурироваться для работы в качестве собственно таблицы соответствия либо в качестве небольшого блока (16x1) распределенного ОЗУ, либо в качестве 16-битного сдвигового регистра. Все эти конфигурации используют для своей работы группу из 16 защелок на основе статического ОЗУ, причем каждая защелка является конфигурационной ячейкой из состава рассмотренной нами регистровой цепочки. [c.97]

Вероятно, этот режим является самым простым из всех режимов программирования. Раньше для работы в этом режиме использовались внешние микросхемы ППЗУ. Впоследствии их заменили СППЗУ, затем ЭСППЗУ и теперь, как правило, используются устройства на ячейках АазЬ-памяти. Эти компоненты специальной памяти содержат один вывод для выхода данных, который подсоединяется к выводу ввода конфигурационных данных ПЛИС (Рис. 5.4). [c.99]

Рассмотрим теперь близкую по физической идее к феноменологической ячеистой аппроксимации конфигурационного интеграла модель решетчатого газа ( latti e—gas — газ—решетка ). Разобьем область V па W ячеек объемом w—V/W, образующих правильную пространственную решетку R , и разместим N частиц системы N[c.674]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...