Интенсивность гармонического колебания

Импульсы 133, 134, 176, 542 и д. Инерционное наблюдение 140, 447 и д Интеграл Фурье 528 Интегралы Френеля 320 и д. Интегральный квадратичный эффект 531 и д., 548, 551 Интенсивность гармонического колебания ) [c.568]

Более подробно процесс вьщеления гармонического сигнала выглядит следующим образом [87-95]. Как уже говорилось выше, интенсивность гармонических колебаний возрастает по мере отдаления от поверхности датчика (рис. 3.56). Частота их кратна частоте основного эхосигнала Г) и [c.68]

Формула (2.40) определяет среднюю интенсивность излучения (это выражение называют полной мощностью излучения) осциллятора. Следовательно, приходим к выводу, что при гармоническом колебании электрона излучается монохроматический свет с той же частотой щ, причем интенсивность пропорциональна oj (или же [c.33]

Если волны El и Ег создаются двумя совершенно независимыми источниками, то степень когерентности равна нулю и интенсивность в точке Р равна сумме интенсивностей. В другом предельном случае — при интерференции двух монохроматических волн — степень когерентности порождающих их гармонических колебаний равна единице. [c.180]

Однако практически мы никогда не имеем дела со строго гармоническими колебаниями, описываемыми (12.1), т. е. колебаниями, длящимися бесконечно долго с неизменной амплитудой. Обычно колебания время от времени обрываются и возникают вновь уже с иной, нерегулярно измененной фазой, т. е. не являются строго гармоническими. В таком случае и результирующая интенсивность (/ со А ) также меняется с течением времени ). [c.63]

Итак, результат сложения двух гармонических колебаний одинаковой частоты зависит от соотношения между их фазами. При сложении большого числа N колебаний одинаковой частоты с произвольными фазами результат будет, конечно, зависеть от закона распределения фаз. Предполагая для простоты, что все колебания имеют одинаковые амплитуды, равные а, найдем, что результирующая интенсивность может заключаться между и нулем. Как показал Рэлей ), при распределении фаз, которые подвергаются вполне случайным изменениям, средняя энергия суммы таких колебаний за время, охватывающее достаточно большое число изменений фаз, равна т. е. в данном общем случае имеет место сложение интенсивностей. Этот вывод имеет самое непосредственное отношение к реальным источникам света. Результирующее колебание от отдельных испускающих центров (атомов), составляющих источник, создает освещенность, величина которой в данный момент и в дайной точке зависит от соотношения фаз между колебаниями отдельных центров. Но наш глаз воспринимает лишь среднюю освещенность за некоторый достаточный для восприятия интервал времени и на некоторой достаточной по величине освещенной площадке. Это обстоятельство приводит к полному усреднению фазовых соотношений, в результате чего воспринимаемая освещенность окажется просто суммой освещенностей, создаваемых каждым светящимся центром нашего источника. Поэтому мы вправе сказать, что две одинаковые свечи дают освещенность вдвое большую, чем одна. [c.65]

В практике обычно имеем дело с лучами, которые представляют собой сумму колебаний, не всегда гармонических, обрывающихся, имеющих различную фазу, поляризацию и т. д. В результате суммирования весьма большого количества волн с самыми различными характеристиками приборы регистрируют некоторую среднюю интегральную интенсивность. При суммировании средних интенсивностей двух разных лучей можно сделать вывод, что средняя энергия (интенсивность) результирующего колебания равна сумме средних энергий исходных колебаний. Такие колебания будут некогерентными. При сложении всегда наблюдается простое суммирование их интенсивностей, а интерференция не может иметь места. [c.73]

Выразив амплитуды гармонических колебаний через скорость, круговую частоту и интенсивность колебаний в лалах и вводя их численное з начение, подсчитываем допускаемые амплитуды колебаний фундамента по формуле [c.76]

Пластина совершает гармонические колебания в собственной плоскости в направлении действия поля внешних сил со скоростью Uf (t) [45]. Для определения влияния этих колебаний на интенсивность теплоотдачи и касательные напряжения на стенке рассматривается исходная система уравнений, аналогичная уравнениям (334) и (341), с теми же допущениями. [c.151]

Для анализа распределения коэффициента теплоотдачи на начальном участке канала при сравнительно небольших интенсивностях резонансных гармонических колебаний можно использовать, как и в случае ламинарного режима течения [14], квази-стационарную модель. На начальном участке канала при стационарном течении процесс теплообмена аналогичен теплообмену в пограничном слое и определяется зависимостью [c.234]

Расчет статистических характеристик по приведенным выше методикам требует больших вычислений. Для таких расчетов необходимо произвести громоздкую статистическую обработку данных по пульсациям температур. Однако часто такие данные отсутствуют (особенно на стадии проектирования). Иногда записи колебаний температуры невозможно ввести в ЭЦВМ для обработки (например, при малой скорости протяжки ленты). Для таких случаев предлагается ускоренный метод оценки статистических характеристик, который, по крайней мере, может дать ответ на вопрос о целесообразности уточненной оценки. Для оценки интенсивности колебаний температуры воспользуемся данными о размахе колебаний л Т Для гармонических колебаний [c.31]

Остановимся подробнее еще на одном ярком примере самовозбуждения струи. Это так называемое "свистящее сопло в котором реализуется самовозбуждение струи с управляемой амплитудой и частотой (рис. 5.1,е). Оно состоит из трубы постоянного сечения и следующей за ней муфты, скользящей по трубе. При продольном смещении муфты изменяется длина Lg широкого окончания трубы. Муфта обеспечивает скачкообразное расширение потока из трубы длиной Lp. С помощью этого устройства можно возбудить в выходном сечении трубы гармонические колебания скорости с интенсивностью = ((г )) / /гto до 10-12% без какого-либо подвода энергии извне и, таким образом, существенно интенсифицировать перемешивание в струе [5.8,5.11]. [c.142]

В диапазоне средних скоростей начинают сказываться упругость материала и местные упругие деформации. Упругие деформации вызывают уменьшение интенсивности мгновенных динамических нагрузок. Статическая балансировка с увеличением скорости играет все более существенную роль. Динамическая балансировка имеет меньшее значение на нижнем пределе диапазона средних скоростей, но становится необходимой при переходе к верхнему пределу. В среднескоростном диапазоне начинают оказывать влияние возникающие гармонические колебания и критические скорости. Это влияние возрастает с повышением скорости. Переход от средних скоростей к высоким более плавный, чем от малых скоростей к средним. [c.111]

Прямолинейные гармонические колебания без подбрасывания с двусторонним движением и мгновенными остановками, применяемые обычно для разделения смесей по ширине или толщине частиц с помощью штампованных (пробивных) тонколистовых сит (решет), имеющих круглые или прямоугольные отверстия или с помощью плетеных металлических сит. Непрерывный контакт с ситом и отсутствие интервалов относительного покоя увеличивает вероятность просеивания частиц из нижнего слоя н уменьшает динамические нагрузки на сито, характерные для интенсивного подбрасывания. [c.347]

Интегрирование уравнений движения плоской частицы в режиме с достаточно интенсивным подбрасыванием на деке с двойным наклоном позволяет определить составляющие скорости и в продольном и поперечном направлениях и получить дифференциальное уравнение осредненной траектории движения частицы для случая прямолинейных гармонических колебаний деки см, гл. 1, формула (84)] [c.352]

Для гармонических колебаний вектор нормальных скоростей в контрольных точках W, индуцированных вихрями, линейно зависит от вектора интенсивностей присоединенных вихрей Г (амплитудные значения) [c.486]

Гармонические колебания неограниченной плоскости, состоящей из двух полуплоскостей и содержащей на линии спая трещину конечной длины, исследованы в работе [207]. Задача сведена к паре совместных интегральных уравнений Фредгольма второго рода, которые решены численно. Подобная задача исследована в работе [199], но динамический коэффициент интенсивности напряжений находится из численного решения сингулярных интегральных уравнений. [c.110]

Рис. ПО. Зависимость интенсивности света в восстановленном изображении от величины сдвига объекта при голографической интерферометрии / — метод двойной экспозиции 2 — равномерное движение 3 — гармоническое колебание (2 и 3 — голографические интерферограммы с временным усреднением)

В голографической интерферометрии гармонических колебаний приводилась функция распределения интенсивности, максимумы которой очень быстро падали с увеличением порядка интерференции и, следовательно, амплитуды колебаний. Обычно различаются полосы не выше 15-го порядка, следовательно, полная амплитуда может составлять приблизительно 2,5 мкм. В то же время и исследование колебаний в реальном времени с помощью одной голограммы, записанной при стационарном равновесном положении объекта, не является достаточно эффективным из-за чрезвычайно малого контраста полос. [c.165]

Если размеры элемента объема т меньше длины волны, то вектор л будет совершать гармонические колебания стой же частотой. А переменный электрический диполь излучает электромагнитные волны. Так возникает рассеянное излучение. Средняя за период интенсивность [c.184]

Можно указать, однако, один или два вопроса, относящихся главным образом к закону Ома, о которых следует упомянуть. Первое, в чем должен убедиться исследователь, это то, что различные гармонические колебания, участвующие, как правило, в создании какой-либо музыкальной ноты, на самом деле представляются независимыми элементами в результирующем ощущении, которое действительно может быть разложено на основной топ и на ряд гармоник. Для восприятия этих колебаний нужна некоторая тренировка. Большую пользу здесь может принести набор резонаторов типа, показанного на рис. 80 (стр. 326), настроенных на обертоны, которые желательно обнаружить ). Однако это не необходимо, п можно добиться многих результатов, располагая только фортепиано или монохордом. Рассмотрим, например, ноту с, имеющую гармоники с, д, с", е ,, . .. Если, например, слегка взять на фортепиано ноту g, а затем отпустить клавишу, так чтобы звук прекратился, и немедленно после этого взять с полной интенсивностью ноту с, то в получающемся сложном ощущении нетрудно распознать наличие воспринятого перед этим элемента. Часто этот эффект яснее выражен при замирании звука, как если бы обертоны затухали медленнее, чем основной тон. Более наглядные опыты можно Выполнить при помощи монохорда или при помощи рояля, в котором струны, расположенные горизонтально, более доступны снаружи. Пусть к узловой точке какой-либо из гармоник струны прикасается демпфер [c.355]

Из последнего уравнения видно, что одно из возможных решений этой системы — гармоническое колебание электрона вдоль оси z. Такое колебание происходит с той же частотой ыо, что и при отсутствии магнитного поля Это и понятно, так как при движении вдоль поля сила Лоренца равна нулю. Существование такого решения объясняет несмещенную л-компоненту в эффекте Зеемана. При наблюдении поперек поля л-компонента имеет наибольшую интенсивность (равную половине интенсивности исходной линии) и линейно поляризована вдоль оси z, т. е. вдоль магнитного поля. При наблюдении вдоль поля ее интенсивность обращается в нуль — осциллирующий заряд в этом направлении не излучает. [c.64]

Для выяснения этого вопроса рассмотрим случай сложения нескольких гармонических колебаний одинаковой частоты. Используем при этом принцип суперпозиции. На основании этого принципа можно заключить, что при сложении колебаний с постоянными амплитудами и фазами получается новое колебание, интенсивность которого определяется выражением [c.16]

Рис. 4.20. Пересечения пулевого уровня реализацией случайного процесса т] ( ), представляющего собой сумму гармонического колебания х (О и гауссовского шума (1) малой интенсивности

Большое влияние на работу передач с повышенными скоростями оказывают упругость материала и местные упругие деформации зубьев, вызывающие уменьшение интенсивности мгновенных динамических нагрузок. Заметным становится влияние возникающих гармонических колебаний. Необходима точная статическая и динамическая балансировка для предотвращения вибраций. [c.449]

Одна из причин поглощения света состоит в том, что атомы, внутри которых происходят колебания, совершая тепловое движение, претерпевают столкновения друг с другом. При каждом столкновении резко и неправильно меняются амплитуды и фазы гармонических колебаний, происходит переход в тепло энергии регулярных колебаний, т. е. поглощение света. Исходя из этих представлений, Г. А. Лорентц развил теорию уширения спектральных линий, обусловленного столкновениями между атомами (молекулами) газа. Такое уширение называется ударным уширением. Лорентц показал, что в газах столкновения между молекулами при тепловом движении статистически приводят также к экспоненциальному закону затухания интенсивности волны и к форме спектральных линий такого же вида, что и при естественном затухании. [c.548]

Определить полную интенсивность излучения звука шаром, соверша о-щим поступательные малые (гармонические) колебания с частотой со, причем длина волны сравнима по величине с радиусом R шара. [c.400]

Определить интенсивность излучения звука бесконечным цилиндром (радиуса R), совершающим пульсационные гармонические колебания дл1ша волны л [c.403]

В соответствии с определением предыдущего параграфа мы говорим об интерференции волн, когда при их совместном действии не происходит суммирования интенсивностей. Условием интерференции волн одной и той же чяетоты яв.ляется их когерентность, т е. сохранение неизменной разности фаз за время, достаточное для наб (У0Деа.ИЯ,3 частности, монохроматические волны, т. е. вол ньГ, пор6ж даемые гармоническими колебаниями, когерентны и могут интерферировать (если, конечно, они имеют одинаковый период). Способность когерентных волн к интерференции означает, что в любой точке, которой достигнут эти волны, имеют место когерентные колебания, которые будут интерферировать. Мы будем для простоты предполагать, что обе волны одинаково линейно поляризованы. Результат интерференции определяется разностью фаз интерферирующих волн в месте наблюдения, а эта последняя зависит от начальной разности фаз волн, а также от разности расстояний, отделяющих точку наблюдения от источников каждой из волн. [c.65]

Найдите зависимость для погонкой интенсивности вихревой пелены и разности коэффициентов давления в функции соответствующих производных для частного случая поступательного движения несущей поверхности, совершающей вертикальные колебания (в паправлении оси Оу). Рассмотрите случай гармонических колебаний. [c.247]

Необходимо обратить внимание на тот факт, что, хотя уравнение Журкова формально отражает роль теплового движения в прочности, в нем в явном виде не фигурируют фундаментальные теплофизические (термодинамические) характеристики теплового движения, например такие, как теплоемкость (гармонические колебания), тепловое рас1пи-ренне (ангармонические колебания), энтропия (упорядоченностг. тепло-вого движения). Тем не менее в работе [40] кинетическая концепция термофлуктуационной теории прочности успешно использована для оценки интенсивности изнашивания твердосмазочных покрытий в зубчатых передачах. [c.93]

В ряде случаев эффективно применение ЛБСЛ с продольным сканированием (фокусировкой) луча (см. рис. 7, б). Свет от лазера 1 с помощью телескопа 3 и объектива 3 фокусируется на объект 5 в точку А. После отражения от объекта свет проходит объектив 3, светоделитель G и линзой 3" фокусируется на диафрагму 8 (т. А ), которая совершает поступа1ель-ные перемещения вдоль оптической оси. Если т. А совпадает со средним положением диафрагмы, то в цепи нагрузки фотопрнемннка 4 протекает ток, интенсивность которого меняется по синусоидальному закону (обычно диафрагма совершает гармонические колебания). При изменении положения объекта максимум сигнала будет соответствовать фазе колебания, отличной от исходной, что фиксируется соответствующим электронным устройством. Подобные системы находят применение для контроля размеров деталей при их обработке на токарных станках и т. п. [c.64]

Под действием гармонической вынуждающей силы, кроме основных колебаний с частотой возбуждения р и супергармонических колебаний, в системе с нелинейной упругой характеристикой могут также происходить субгармонические колебания с частотами ф/и (л - целое число). Эти колебания могут возникать при относительно больших частотах возбуждения, причем их амплитуды могут превосходить амплитуды первой гармоники. Наличие и интенсивность субгармонических колебаний зависят от параметров демпфировакля гак, для рассматриваемой системы при увеличении к амплитуды субгармонических колебаний уменьшаются и при некотором значении Ы полностью исчезают. [c.371]

В работе [206] изучено рассеяние антиплоских сдвиговых волн на трещине конечной длины. При этом оказалось, что для некоторых значений частоты таких волн наблюдается заметное увеличение (на 20—30%) коэффициента интенсивности напряжений по сравнению с соответствующим статическим значением. Теми же авторами [243] рассмотрена задача о крутильных гармонических колебаниях неограниченной упругой среды, содержащей дисковидную трещину. Численные расчеты показали, что и в этом случае наблюдается увеличение коэффициента интенсивности напряжений. [c.109]

Применеше аналитических методов при решении практических задач определения динамических коэффициентов интенсивности напряжений в элементах конструкций и сооружений сопряжено со значительными, зачастую непреодолимыми трудностями, а непосредственный перенос аналитических результатов решения модельных задач для бесконечных тел с трещинами на тела конечных размеров не всегда возможен. Так, в случае ударного нагружения образца с трещиной зависимость коэффициента интенсивности напряжений от времени совпадает с найденной из аналитического решения для плоскости с трещиной только до момента начала взаимодействия отраженных от границ волн с вершиной трещины. В случае же гармонических колебаний соответс- [c.50]

Поскольку форма кривой, изображающей гармоническое колебание, вполне определенна, различие между двумя простыми тонами может быть обусловлено только различием их частот или их амплитуд. Частота , т. е. число полных колебаний в секунду, определяет высоту , причем большей высоте соответствует большая частота. Нижняя и верхняя границы частот для звуков, восприци-маемых человеческим ухом, —примерно 24 и 24 ООО. Диапазон используе.мых в музыке тонов значительно уже, примерно от 40 до 4000. Для тонов одной и той же высоты мощность, воздействующая на ухо, или относительная интенсивность , определяется амплитудой, или, точнее, ее квадратом, однако следует учесть, что здесь нодразумо-вается интенсивность звука в смысле физики, а не субъективного ощущения. Для топов разно11 высоты возможно лишь неопределенное сравнение громкостей, причем связь с физической величиной мощности может оказаться очень малой. Вблизи порогов слышимости ощущение может быть слабым даже при относительно большой мощности звука. [c.15]

Необходимо допустить наличие значительного затухания в этих резонаторах. В противном случае колебания резонатора продолжались бы и соответственное ощущение сохранялось бы заметное время и после прекращения внешней причины. Такой же интервал времени длилось бы и достижение полной интенсивности ощущения после начала действия звука. Это привело бы к тому, что достаточно быстрая последовательность отдельных нот не представлялась бы раздельной во времени. Исходя из соображений этого характера, Гельмгольц оценил, что затухание должно приводить к уменьшению интенсивности (энергии) колебаний в 10 раз по сравнению с исходным значением за время, реквное примерно длительности десяти периодов. Как было объяснено в 13, отсюда следует, что каждый резонатор будет приходить в колебание в известном диапазоне частот по обе стороны от частоты, дающей наибольший эффект. Далее, приходится предположить, что различие в частотах смежных резонаторов настолько мало, что одно и то же гармоническое колебание возбуждает целую группу резонаторов, причем интен- [c.360]

Точное измерение интенсивности кавитации на установке Эллиса—Плессета связано со значительными. трудностями. В обычных вибрационных установках это делается путем непосредственного измерения амплитуды колебаний образца с помощью микроскопа с калиброванной шкалой или датчиков смещения или скорости (в предположении, что вибратор совершает простые гармонические колебания). Тем самым обеспечивается определенная и сравнительно хорошо воспроизводимая стандартизация измерений. На установке Эллиса—Плессета не удается провести аналогичные простые измерения. Однако вместо испытываемого образца можно поставить датчики давления, провести с их помощью тарировку электрического сигнала на входе и использовать ее затем для основных измерений. При этом необходимо всегда иметь в виду возможность изменения потерь и степени совершенства самой электрической схемы. [c.467]

Очевидно, что среднее число положительных выбросов гармонического колебания за период на любом уровне 1 Я 1 <С А всегда равно единице. Чтобы получить этот результат, нужно по-лояшть интенсивность шума стремящейся к нулю (ст —0). При этом а -> оо, / ->-00 и если учесть, что Ф (оо) = О, Ф (оо) = 1, Ф (— оо) = О, то из формулы (45) следует [c.85]

Путем разложения быстропеременных электромагнитных полей в интегралы Фурье поля можно представить в виде суперпозиции гармонических колебаний различных частот. При усреднении по времени членов, квадратичных по составляющим полей, которые содержатся в формулах для и, 1, Т 1к, произведения величин, относящихся к различным частотам, исчезают, и остаются только квадратичные члены с произведениями компонент Фурьё, отвечающих одной и той же частоте. Поэтому энергия, импульс, потоки энергии и импульса излучения представляются в виде линейной суперпозиции членов, соответствующих разным частотам. Это позволяет ввести понятие интенсивности излучения данной частоты 1у (Я, г, I) и выразить макроскопические величины через интегралы [c.147]

Для интересующего нас диапазона оптических волн молекулы воздуха могут рассматриваться как бесконечно малые сферы, в которых перемещение заряда индуцируется внешним электромагнитным полем, описываемым соотношением (1.1). Тогда для источника вторичного излучения молекулы справедливо приближение диполя, осциллирующего с частотой гармонических колебаний со = Пренебрегая тепловым движением молекул как возмущением второго порядка малости имеем со =со, где со — частота падающего излучения. В этом случае соотношение для интенсивности рассеянного излучения непосредственно следует из уравнения Лоренц— [c.18]

Бесконечный цнлнндр радиуса Я совершает пульсацнонные гармонические колебания с малой частотой о и амплитудой и скорости колебаний. Показать, что интенсивность звукового излучения цилиндра, отнесенная к его единичной длине, имеет оценку [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...