Уширение ударное

Профиль линии, получаемый в общей теории, оказывается сдвинутым относительно невозмущенной частоты то и несимметричным (рис. 102). Центральная часть линии хорошо описывается в ударном приближении, на крыльях превалирует статистическое ионное уширение. [c.271]

Ударная вязкость всех изученных сталей зависит от ориентировки образца, однако минимальное значение поперечного уширения в надрезе, равное 0,381 мм, имеет [c.206]

Для приближения к условиям испытания надрезанных образцов на копрах, кольцам и полукольцам должна быть сообщена ограниченная степень деформации. Это достигается при помощи ограничителя, принимающего удар бойка после того, как образец получил заданную степень деформации. Мерой ударной вязкости является поперечное уширение об-излома А=6]— 2, где 2—ши-в месте надреза после дефор- 1 — до деформирования. Более точные результаты даёт суммарная величина изменения (увеличения и уменьшения) ширины образца в месте надреза. Чтобы не помять спинку образца в месте измерения, наковальня II торец бойка снабжаются канавками шириной 2—3 мм. Образцы разбиваются бойком при помощи удара молотка. Изменение получающихся при таком ударе скоростей не влияет на величину поперечного уширения образцов. [c.42]

Естественная ширина спектральной линии возникает при отсутствии внешних воздействий на излучающие атомы. Столкновения излучающих атомов, а также эффект Доплера приводят к ударному и доплеровскому уширению спектральных линий. На этом явлении основан один из методов определения температуры газа. [c.248]

Энергия электронов в атомах, составляющих молекулы, тоже имеет квантовые значения. Разница между ближайшими уровнями энергии электронов атомов в молекулах выше соответствующей разницы для колебательного движения атомов в молекуле, а последняя выше аналогичного значения для вращательного движения молекул. Это приводит к полосатым спектрам светящегося молекулярного газа он состоит из близко (по частотам) расположенных линий, составляющих отдельные полосы, которые, в свою очередь, объединяются в группы полос. Переход от одной линии к другой связан с уменьшением уровня вращательной энергии, от одной полосы к другой — с изменением уровня колебательной энергии и от одной группы полос к другой — с изменением уровня энергии электронов. За счет доплеровского смещения частот и ударного уширения спектральных линий при достаточно высоких температурах отдельные линии и даже полосы могут значительно перекрываться, что затрудняет молекулярную спектроскопию. При изучении молекулярных спектров можно определить природу химических связей атомов в молекуле, их пространственное положение, природу валентных связей и реакционную способность молекул. [c.253]

Регистрация быстропротекающих процессов. Метод ЯМР-спектроскопии обладает тем несомненным преимуществом, что измерения можно выполнить за очень короткий промежуток времени — порядка величины времени релаксации (от единиц до сотен микросекунд). Воздействия типа ударных давлений и т. п. фиксируются по изменениям неоднородно уширенных линий ЯМР способом спинового эха. Величины импульсов и интервалы между ними подбирают экспериментально для конкретного вида спектра ЯМР по следующим условиям [13.31] [c.194]

Химический состав сплавов приведен в табл. 6, 7. Комплексное исследование вязкости всех опытных сплавов состояло в определении в интервале температур от 400 до — 253°С ударной вязкости образцов с надрезом и трещиной ао,25 и Ят доли вязкой составляющей в изломе (визуально и на сканирующем электронном микроскопе) %В уширения на обратной от надреза стороне образца АВ. В тех случаях, когда AS менее 0,4 мм — ударная вяз- [c.191]

Рис. 75. Сериальные кривые ударной вязкости (05 55, Ор), доли волокна в. изломе (В, и уширения (ДВ) железомарганцевых а-сплавов высокой чистоты

Эффект образования ударной волны огибающей наблюдался экспериментально [2, 4] в жидкостях и гвердых телах как большее уширение спектра в синей области по сравнению с красной. В этих ранних экспериментах ДГС играет относительно малую роль и структура спектра похожа на ту, что показана на рис. 4.16. В случае световодов эффект ДГС достаточно сильный, так что в эксперименте [c.101]

Авторы [26] привлекали картину формирования ударных волн огибающих для интерпретации уширений спектра импульсов в капиллярных волоконных световодах. В [27] выполнен расчет спектра сверхкоротких импульсов в нелинейной среде при учете конечного времени установления нелинейной добавки к групповой скорости. [c.85]

Ударное уширение в газах Однородное [c.28]

Дается классификация уширения спектральных линий и описываются доплеровское и ударное уширения. [c.69]

Ударное уширение. В газе при комнатной температуре и нормальном атмосферном давлении время, в течение которого излучение атома не нарушается взаимодействиями, имеет, порядок то 10" с. Если учесть, что время т естественного излучения в (9.31) имеет порядок 10 с, то в процессе излучения атом испытывает свыше сотни нарушений процесса излучения. При каждом таком нарушении происходит изменение режима излучения, как бы его прерывание. После этого излучение продолжается с прежней частотой юо. Это означает, что фаза испускаемой волны в момен - нарушения рея има излучения изменяется случайным образом. Весь процесс излучения разбивается как бы на отдельные акты излучения, продолжительность которых равна промежуткам времени между последовательными нарушениями режима излучения. Это приводит к уширению линии излучения. Поскольку время между нарушениями режима излучения примерно в 100 раз меньше всей продолжительности излучения, ширина линий оказывается в рассматриваемых условиях примерно в 100 раз больше естественной ширины линии излучения. Это уширение называется ударным, поскольку является следствием соударений атомов. [c.69]

Для вычисления ударного уширения примем естественную ширину, линии излучения равной нулю. Ввиду случайного характера, соударений время между последовательными столкновениями подчиняется распределению Пуассона, т, е, вероятность того, что время между последовательными столкновениями заключено между и +6 равна [c.69]

Это означает, что ударное уширение приводит к лоренцевой форме линии с шириной = [c.70]

При ударном уширении форма линии лоренцева, при доплеров-ском — гауссова. [c.72]

О Почему ударное уширение однородное [c.72]

Каковы порядки величин доплеровского и ударного уширений линий при нормальных условиях в гою [c.72]

Ровна ли частота столкновений атомов, приводящая к ударному уширению линий, газодинамической частоте столкновений Почему Каков смысл частоты столкновений в >тих случаях [c.72]

Суперпозиция волн со случайными фазами. В классической картине изолированным неподвижным атомом излучается цуг волн с экспоненциально убывающей амплитудой продолжительностью порядка 10 с. Ширина линии излучения имеет порядок 10 Гц (см. 9). Форма линии — лоренцева. В результате взаимодействий с другими атомами в процессе излучения происходит ударное уширение линии (см. 10). Напряженность поля волн в некоторой точке в момент времени t дается выражением [c.78]

Время когерентности. Время то является характерным масштабом случайных флуктуаций фазы и амплитуды волн светового пучка с ударным уширением линий. При других механизмах уширения линий и их комбинаций также имеются характерные времена случайных флуктуаций фазы и амплитуды светового пучка. Эти характерные времена называются временами когерентности Тк. Они играют большую роль в явлениях интерференции (см. гл. 5). [c.80]

Флуктуации плотности потока энергии хаотического света. При усреднении по промежутку 81 времени, большему времени когерентности т (в случае ударного уширения т = то), получаем [c.81]

Однако все сказанное справедливо лишь для достаточно малых толщин пластины, когда длина пути света в пластине меньше длины когерентности. Например, при работе с изолированными спектральными линиями от обычных источников излучения, когда имеется как ударное, так и доплеровское уширение линии, толщина пластинок обычно должна быть меньше миллиметра. Если используется излучение лазера, то толщина пластинок может составлять сантиметры в зависимости от степени когерентности лазерного излучения. [c.188]

Столкновения между атомами обусловливают ударное ушире-ние спектральной линии. При очень низких плотностях, когда соударения редки, или в потоке свободно несущихся каналовых частиц, которые практически не сталкиваются, влияние этой причины уширения может быть сделано настолько малым, что им можно пренебречь. Но при обычных условиях газового свечения, например в разрядной трубке или в ртутной лампе, она может являться одной из серьезнейших или даже самой серьезной причиной уширения линий. Так, в современных ртутных лампах сверхвысокого давления, где давление паров ртути достигает 20—30 атм, линии ртутного излучения настолько уширены, что само выражение спектральные линии теряет смысл. Наблюдалось также заметное ушире-иие спектральных линий при добавлении к светящемуся газу значительных количеств постороннего газа. [c.574]

УСТОЙЧИВОСТЬ (движения — стабильность какой-либо характеристики движения во все время движения по отношению к малым возмущениям движения в его начале равновесия — малость отклонения механической системы от положения равновесия в моменты времени, последующие за малыми возмущениями равновесия системы системы—свойство системы возвращаться к состоянию равновесия после малых отклонений из этого состояния термодинамическая — устойчивость равновесия термодинамической системы относительно малых вариаций ее термодинамических параметров) УШИРЕНИЕ (доплеровское — увеличение ширины спектральных линий, вызванное движением источника света относительно его наблюдателя спектральных линий — увеличение ширины спектральных линий по отношению к естественной ширине ударное — уширение спектральньгх линий, вызванное взаимодействиями атомов и молекул с окружающими их частицами) [c.291]

Медленно меняющиеся поля Ei ионов также приводят к т.н. с т а т и ч. уширению, при к-ром форма контура спектральной линии определяется ф-цпей распределения ионных микрополей W Ei), а ширина линии — только плотностью ионов Ni. Быстронерем. поля электронов приводят к ударному уширению, при К ром контур линии имеет дисперсионную (лоренцовскую) форму Гуд) с шириной [c.108]

Импульсные плазменные И. о. и. имеют высокую яркость, достигаемую за счёт кратковрем. ввода очень большой уд. мощности при элоктрич. разряде, обычно питаемом от батареи конденсаторов, а также при лазерном нагрев или ударном сжатии газа. Импульсные трубчатые или шаровые лампы, как правило, наполняемые Хе при давлении 10—100 кПа, рассчитаны на определ. энергию разряда W или ср. мощность / (.р в частотном режиме, в пределах к-рых могут варьироваться длительность и яркость одиночной вспышки. В спектре их излучения наблюдаются уширенные атомные и ионные линии, особенно яркие в диапазоне Ji,= 0,8—1 мкм, и сплошной фон, насыщаемый в зависимости от режима разряда до уровня, близкого к излучению абсолютно черного тела. Трубчатые лампы делятся на три осн. типа для накачки лазеров — [c.223]

К. с. л. определяется механизмом уширения (рис. 1). При ударном и радиационном уширениях получается л о р 0 н ц е в с к и й К. с. д., для к-рого распределение интенсивности g((o), Бормированное на единицу []лМм) йй) = 1], имеет вид [c.450]

Здесь а и скорость движения частиц угл. скобки означают усреднение по скоростям. В нек-рых случаях ударное У, с. л, практически полностью обусловлено неупругой релаксацией верх, и ниж. уровней а и h. При этом сдвиг линии почти отсутствует, а а = (ст + СТь)/2, где —эфф. сечения неупругого рассеяния. Как правило, хорошее количеств. описание У. с. л. даёт полуклассич. подход, в к-ром излучающий атом рассматривается как квантовая система, а of Носит, движение возмущающей частицы — как движение по классич. траектории в его поле. У. с. л. нейтральными частицами определяется ударным механизмом вплоть до давлений в неск. десятков атм. Ущирение электронами в плазме практически всегда имеет ударный характер. В большинстве случаев в ударном приближении хорошо описывается центр, часть контура спектральной линии. [c.262]

Показатель усиления в импульсных газоразрядных СО2-Л. обычно составляет от 1,5 до 3—4 м Ч Импульсные СО2-Л. успешно работают при давлениях до 10—15 атм. При давлении более 5—7 атм ударное уширение становится примерно равным интервалу между колебательно-вра-щат. линиями полос. Это позволяет получить плавную перестройку частоты во всём диапазоне, показанном на рис. 1. В непрерывном режиме применение трубок диаметром 1—2 мм (т. н. волноводные лазеры) даёт возможность работать при давлении до 0,2—0,4 атм и существенно расширить диапазон перестройки частоты за счёт ударного уширення линий. [c.445]

Ж. 3. наблюдается и в переменном электркч. поле, причём изменение положения штарковских подуровней может быть использовано для изменения частоты квантового перехода в квантовых устройствах штарковская модуля- ция см., напр., Микроволновая спектроскопия). Влияние быстропеременного электрич. поля на уровни энергии атомов (ионов) определяет, в частности, ударное штар-ковское уширение спектральных линий в плазме (см. Излучение плазмы), к-рое позволяет оценить концентрацию в ней заряж. частиц (напр., в атмосферах звёзд). [c.475]

До сих пор обсуждение ФСМ было основано на упрощенном уравнении (2.3.36), которое учитывало только эффекты низшего порядка ФСМ и ДГС. В случае сверхкоротких импульсов (длительностью Го < 100 фс) необходимо учитывать дисперсионные и нелинейные эффекты высшего порядка, используя уравнение (2.3.35). Важным нелинейным эффектом высшего порядка является образование ударной волны огибающей, определяемое вторым членом в правой час г II этого уравнения. Этот эффект обусловлен зависимостью групповой скорости от интенсивности [35-38]. Впервые его влияние на ФСМ было рассмотрено в жидких нелинейных средах [2] и впоследствии расширено на случай распространения импульсов в волоконных световодах [39-42]. Образование ударной волны ведет к асимметрии ФСМ-уширения спектра [1-5] и в этой связи привлекло большое внимание. В этом разделе рассматривается влияние данного эффекта на форму и спектр сверхкоротких импульсов, распространяющихся в одномодовых световодах. [c.96]

Гришковский и др. [22] непосредственно наблюдали искажение формы 10 НС импульса лазера на красителе в парах Rb, обусловленное формированием ударной волны огибающей, фазовой самомодуляцией, дисперсией линейной и нелинейной частей показателя преломления (рис. 2.8). Для пико- и фемтосекундных импульсов прямые наблюдения формы пока невозможны, информацию о характере самовоздействия в этом диапазоне длительностей можно получить из спектра. Вид спектрального уширения в условиях проявления описываемой уравнениями [c.83]

Ударное уширение является однородным, потому что оно характеризуется средним промежутком времени т между столкновениями, одинаковыми для всех атомов, и нет экспериментального способа отнести излучешхе определенной частоты к какой-то определенной группе атомов. [c.70]

При комиагной температуре и нормальном атмосферном давлении доплеровская ширина линии больше естественной ширины примерно на два порядка. Она равна при этих условиях по пс рядку величины ширине линии за счет ударного уширения. [c.72]

Для ударного уширения длина когерентности в тысячи раз больше длины светоъой волны. При других механизмах уширения линий длина когерентности также много больше длиньисве-товой волны. Длина когерентности является пространственным масштабом флуктуаций интенсивности светового пучка. От картины изменения флуктуации во времени (рис. 55) можно перейти к картине их изменения в пространстве, прЗиняв ось I за ось Z с положительным направлением этой оси в сторо отрицательных значений 1. [c.80]

Можно обработать данные по дополнительному уширению уровней Р1 и зР другим путем определить константу уширения и по ей, используя формулы для резонансного уширения [31], найти силу осциллятора [32]. Этим методом получены силы осцилляторов резонансных линий неона [23], аргона [24, 30а] и криптона [25] они хорошо согласуются с другими эк сперимен-тальными данными, что свидетельствует о возможности применения формул ударной теории уширенпя, даже прп атмосферном давлении [30а]. [c.295]

Упрощенная теория уширения спектральных линий, вызванного взаимодействием между атомами, была создана Лоренцом. В этой теории рассматривается обрыв синусоидального колебания в момент столкновений частиц друг с другом (поэтому теория называется ударной). [c.29]

Кроме ударной теории уширения спектральных линий существует статистическая теория, созданная Хольцмарком. В основе теории лежит представление о том, чо излучающий атом постоянно находится под действием электрического поля некоторой напряженности Е, создаваемой окружающими частицами. Контур линии при этом рассчитывается статистически. [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...