Интенсивность излучения средняя

Исходя из этой модели и типичной величины времени жизни электрона в виртуальном состоянии при поглощении фотонов, легко понять, почему для наблюдения многофотонных процессов необходима большая интенсивность излучения — среднее время между столкновениями фотонов с данным атомом должно быть меньше указанного времени жизни электрона для реализации процесса последовательного поглощения фотонов. Типичная величина времени жизни электрона в виртуальном состоянии, приведенная выше, позволяет получить оценку критической интенсивности излучения для наблюдения многофотонных процессов эта интенсивность имеет порядок величины, совпадающий с экспериментальными данными. [c.15]

Излучение лазерное частично когерентное 42, 122 Интенсивность излучения средняя 25, 46, 48 [c.266]

Формула (2.40) определяет среднюю интенсивность излучения (это выражение называют полной мощностью излучения) осциллятора. Следовательно, приходим к выводу, что при гармоническом колебании электрона излучается монохроматический свет с той же частотой щ, причем интенсивность пропорциональна oj (или же [c.33]

При определении допустимых уровней излучения в различных зонах учитывается средняя степень посещаемости персоналом различных помещений, средний уровень мощности реактора при этих посещениях. В редко посещаемых местах можно допустить довольно повышенный уровень излучения (с учетом существующих норм радиационной безопасности). После принятия допустимых уровней и простейших оценок интенсивности излучений реактора приближенно определяется (для разных направлений) кратность ослабления, которую должна обеспечить защита. [c.79]

Определяя а и Ъ, находим для скорости газа на открытом конце трубки величину va = / os kl. Если бы трубки не было, то интенсивность излучения колеблющейся ме> браной определялась бы средним квадратом I й Р = = S (й 1 li р согласно формуле (74,10) с Su вместо V-, S — площадь поверх-ности мембраны. Излучение же из конца трубки пропорционально S l ol o . Коэффициент ус1 ления звука трубкой есть [c.416]

Среднее значение энергии (интенсивность) излучения гармонического осциллятора пропорционально четвертой степени частоты колебаний ь)" и зависит от направления излучения (пропорционально s n 0) [c.10]

Лазер на кристалле рубина работает обычно в импульсном режиме. Различают два режима работы рубинового лазера режим свободной генерации и режим с модуляцией добротности. Работа рубинового лазера в режиме свободной генерации продолжается до тех пор, пока интенсивность излучения импульсной лампы не станет слишком малой и уровень инверсной населенности не упадет ниже порогового. Обычно стандартные рубиновые кристаллы длиной в несколько сантиметров при диаметре 1 с.м позволяют получить в этом режиме полную энергию в импульсе излучения порядка нескольких джоулей. Длительность самого импульса генерации при этом измеряется миллисекундами и, следовательно, средняя мощность излучения генератора порядка нескольких киловатт. [c.283]

Интенсивность излучения определя тся как абсолютное значение от среднего по времени вектора Умова-Пойнтинга [c.40]

Мы уже говорили, что радиоактивный распад — явление принципиально статистическое. Нельзя предсказать, когда именно распадется данное нестабильное ядро. Для описания статистических закономерностей используются вероятности тех или иных событий. Естественной статистической величиной, описывающей радиоактивный распад, является вероятность Х распада ядра за единицу времени. Смысл величины 1, называемой также постоянной распада, состоит в том, что если взять большое число N одинаковых нестабильных ядер, то за единицу времени в среднем будет распадаться XN ядер. Величина XN называется активностью. Активность характеризует интенсивность излучения препарата в целом, а не отдельного ядра. В отношении единиц активности сейчас имеется некоторый разнобой. Старейшей и до сих пор наиболее употребительной является внесистемная единица кюри [c.208]

Дефектоскопия электронами. Ввиду низкой энергии р-частиц радиоактивных изотопов диапазон толщин контролируемых деталей, например алюминиевых, ограничивается несколькими миллиметрами. Применению Р-частиц препятствует широкий спектр энергий, испускаемый радиоактивным препаратом. В связи с этим кривая поглощения аналогична кривой поглощения для квантов рентгеновского и 7-излучений. В случае поглощения моноэнергетических электронов характер кривой поглощения меняется на заднем фронте появляется крутой участок. Поэтому отношение изменения интенсивности излучения к изменению толщины превышает аналогичное отношение для рентгеновского или 7-излучений. Это определяет высокую чувствительность радиографии (до 0,2%) при контроле однородных материалов с использованием быстрых электронов и позволяет контролировать различные объекты, толщина которых соизмерима со средним массовым пробегом электронов в веществе. [c.345]

Например, при расчете схемы радиоактивного реле для устойчивой регистрации прерывистого облучения необходимо, чтобы при данной средней интенсивности излучения за определенное время, то есть после прохождения к импульса, напряжение на интегрирующей емкости достигло значения порога срабатывания электронного реле с учетом статистического характера регистрируемого процесса. [c.242]

С увеличением температуры пламени спектральный состав излучения обогащается коротковолновыми составляющими, а максимум спектральной интенсивности излучения частиц сажистого углерода Хас смещается в сторону коротких длин волн по сравнению с максимумом спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела ко при температуре пламени. В среднем при температурах промышленных пламен это смещение составляет примерно 0,25 мк. Оно связано с характерной для малых частиц (р<С1) зависимостью коэффициента ослабления лучей ki от параметра дифракции р [c.125]

Лазерный луч в турбулентной атмосфере. При прохождении лазерного луча в турбулентной атмосфере наблюдаются [32] флуктуации фазы в световом пучке, нарушение когерентности, изменение средней интенсивности излучения на неоднородной трассе, случайные смещения центра тяжести светового пучка, сопровождаемые дрожанием лазерных пучков. Все эти эффекты существенны только при большом ходе х лазерного луча. Кроме того, в интерферометрии наиболее важна разность параметров двух интерферирующих лучей. Отсюда целесообразно обеспечить прохождение этих лучей по возможно более близким направлениям, чтобы не нарушать их когерентность. [c.93]

В отличие от излучения тепла поверхностью слоя горящего твердого топлива топочные газы излучают тепло всем объемом. Интенсивность излучения при этом зависит от средней температуры газов, толщины излучающего слоя и парциального давления в дымовых газах трехатомных газов (R02 = 03+S02) и водяных паров (Н,0). [c.111]

При описании поля излучения с учетом поляризации введенных выше двух составляющих интенсивности / и h становится недостаточно. Чандрасекар [8] сформулировал уравнения переноса поляризованного излучения в общем виде, представив интенсивность излучения как четырехкомпонентный вектор с помощью четырех параметров Стокса. Другими словами, четыре величины /, Q, U, V, называемые параметрами Стокса, кш //, /г, V, V, известные под названием модифицированных параметров Стокса, дают полное описание поляризационных свойств пучка электромагнитных плоских волн. Обычно представляют интерес следующие параметры средняя по времени интенсивность, плоскость поляризации, эллиптичность и степень поляризации. Интенсивность поляризованного излучения в общем случае является четырехкомпонентным вектором [c.17]

В большинстве практических приложений требуются средние по всему спектру (от v = О до бесконечности) радиационные свойства поверхности. Так как спектральные радиационные свойства зависят от частоты, осреднение производится с определенным весовым фактором. Например, спектральные отражательная и поглощательная способности зависят от частоты падающего излучения, поэтому соответствующим весовым фактором в этом случае является само падающее излучение. Когда поглощательная способность используется для описания испускания излучения и при этом зависит от частоты собственного излучения, то в этом случае в качестве весового фактора используется интенсивность излучения абсолютно черного тела. Рассмотрим средние (или интегральные) радиационные свойства поверхностей, характеризующие отражение, поглощение и испускание излучения. [c.58]

Отметим, что средняя интенсивность излучения фона в течение длительности сообщения предполагается постоянной (по.меха стационарна). Для получения значения уш приемник перед началом приема сообщения открывается на длительность qT с тем, чтобы определить уровень фона и получить значение средней скорости [c.119]

Опасное действие лазерного света зависит от интенсивности излучения и его длительности. Особенно высоких значений интенсивность лазерного излучения может достигать на сетчатке глаза вследствие фокусирующего действия хрусталика глаза. При этом энергетическая освещенность сетчатки зависит от углового размера источника излучения по отношению к глазу, а также от диаметра зрачка, который в свою очередь определяется средней — фоновой— освещенностью роговицы глаза. [c.100]

Если размеры элемента объема т меньше длины волны, то вектор л будет совершать гармонические колебания стой же частотой. А переменный электрический диполь излучает электромагнитные волны. Так возникает рассеянное излучение. Средняя за период интенсивность [c.184]

Средняя мощность излучения измерялась с помощью преобразователя мощности лазерного излучения ТИ-3, подключенного к милливольтметру М-136 13). Для регистрации импульсов излучения был использован фотоэлемент ФЭК-14К 14), на который излучение отводилось светоделительной пластиной /7, и осциллограф С1-75 или С7-10А 15). Распределение интенсивности излучения по сечению пучка на входе и выходе УМ исследовано с помощью фотодиода ФД-24К, приемная поверхность которого ограничивалась диафрагмой диаметром 0,3 мм. С целью обеспечения линейного режима работы фотоприемников излучение ослаблялось. Для определения зависимости средней мощности излучения на выходе УМ от мощности на входе входная мощность варьировалась с помощью набора нейтральных калиброванных светофильтров. Расходимость пучка излучения оценивалась по диаметру пятна в фокальной плоскости зеркала 11 с R — = 15 м (D3 = 50 мм). Исследования были проведены в установившемся оптимальном температурном режиме работы АЭ, который обеспечивался при потребляемой мощности 3,5 кВт от каждого выпрямителя 5 и напряжении на анодах тиратронов 21 кВ. ЧПИ составляла 8 кГц. [c.133]

На рис. 1.7 приведены экспериментальные данные по взрыву водных капель под действием излучения СОг-лазеров показана зависимость характерной интенсивности излучения от среднего для заданного эксперимента радиуса капель. Здесь же графически представлены теоретические пороги различных режимов взрыва. Кривая / соответствует критерию стационарного нагрева поглощающей области до температуры взрывного вскипания непрерывным излучением или прямоугольным импульсом. Выше этой [c.33]

Результаты измерений энергетики линий эмиссионного спектра в зависимости от средней интенсивности излучения лазерного импульса показали [17], что эта зависимость может быть приближенно аппроксимирована в логарифмической системе координат прямой линией. Тангенс угла наклона прямых возрастает с увеличением длительности лазерного импульса, инициирующего ионизацию среды. Обнаружено относительное возрастание роли сплошного фона в областях малых и больших интенсивностей лазерного [c.196]

Оценку распределения отраженных лучистых потоков по направлениям можно осуществить не по яркости излучения, а по интенсивности лучистых потоков. Тогда в качестве величины, характеризующей такое распределение, следует избрать коэффициент V — отношение интенсивности излучения с единицы поверхности в каком-нибудь направлении /от (ф, б) к средней интенсивности отраженного излучения [c.75]

Если имеется источник радиоактивного материала в 50 ООО с, растворенный, скажем, в 500 л, и средняя энергия распада (р + у) равна 1 MeV, то раствор будет поглощать 3,7 lO eV/л. Это соответствует разрушению приблизительно 4-1021 молекул на 1 л в день, или около 0,01 моля на 1 л в день. Интенсивность излучения 1 л этого раствора равна 70 рентгенов/сек. [c.225]

Излучающий атом можно представить в виде затухающего осциллятора, излучение которого поляризовано (см. 1.5). Поместим этот осциллирующий диполь, состоящий из положительно заряженного ядра и электрона Мяд/гил 1), во внешнее постоянное магнитное поле Нвнеш Такой диполь будет прецес-сировать в плоскости, перпендикулярной Нвнеш- Если бы можно было следить за поляризацией излучения одного диполя в направлении внешнего магнитного поля, то мы заметили бы, что плоскость поляризации со временем поворачивается. Осциллятор затухающий, поэтому одновременно с поворотом плоскости поляризации будет убывать и интенсивность излучения. Естественно, что чем быстрее затухает излучение (т.е. чем меньше время жизни возбужденного состояния), тем на меньший угол успеет повернуться плоскость поляризации. На опыте наблюдгштся излучение когерентно возбужденного ансамбля атомов и измеряются его поляризационные характеристики как функции внешнего магнитного поля. После несложной математической обработки результатов наблюдения можно определить среднее время жизни атома в возбужденном состоянии. [c.229]

Если тело совершает пульсационные колебания по гармоническому закону с частотой о, то вторая производная от объема по времени пропорциональна частоте и амплитуде скорости колебаний средний же ее квадрат пропорционален квадрату частоты. Таким образом, интенсивность излучения будет пропорциональна квадрату частоты при заданном значении амплитуды скорости точек поверхности тела. При заданной же амплитуде самих колебаний амплитуда скорости в свою очередь пропорциональна частоте, так что интенсивность излучения будет про-иорциоиальна o . [c.397]

Большие значения величины g означают, что максимальное мгновенное значение интенсивности излучения намного превосходит ее среднюю величину. Например, в не1соторых лазерах излучение имеет вид сильных вспышек , разделенных интервалами времени, существенно превышающими продолжительность самих вспышек (см. 230), и в таком случае 1. [c.112]

Обычно различают схемы сбора, использующие импульсное или непрерывное рентгеновское излучение. В принципе, при равной средней интенсивности излучения они равноцен- [c.460]

Радиометр пригоден для измерения только в том случае, если его Т меньше наименьшего временного интеушала, в течение которого определяется среднее значение интенсивности излучения. Величина Т характеризует инерционность автоматического радиометра. [c.144]

В мазутных топках с энерговыделением 230—290 квтКч (200— 250 тыс. ккал1м -ч) резко выраженный максимум излучения находится в зоне ядра горения, ири этом локальные тепловые нагрузки радиационных поверхностей нагрева значительно превышают средние. При движении газов к выходному топочному окну интенсивность излучения падает, снижаясь примерно в 2—2,5 раза. Следовательно, но интенсивности энерговыделения мазутный и газовый факел заметно неоднороден и состоит из нескольких фаз фазы воспламенения с максимальным энерговыделением, в которой выгорает максимальное количество топлива, фазы с преобладанием диффузионной области горения со средним энерговыделением и фазы дожигания с минимальным энерговыделением. В связи с этим температура газов на выходе из газомазутной топки в значительной мере определяется положением ядра факела по высоте топки. [c.8]

М. ф. и. как новый эфпря. М. ф. и. изотропно лишь в системе координат, связанной с разбегающимися галактиками, в т. н. сопутствующей системе отсчёта (эта система расширяется вместе с Вселенной). В любой др. системе координат интенсивность излучения зависит от направления. Этот факт опсрывает возможность измерения скорости движения Солнца относительно системы координат, связанной с М. ф. и. Действительно, в силу Доплера аффекта фотоны, распространяющиеся навстречу движущемуся наблюдателю, имеют более высокую энергию, нежели догоняющие его, несмотря на то, что в системе, связанной с М. ф. и., их энергии равны. Поэтому и темп-ра излучения для такого наблюдателя оказывается зависящей от направления Т — Го Н + oa 6], где Т — средняя [c.135]

Принимая среднюю температуру факела пропорциональной теоретической температуре горения (Гфможно получить следующее приближенное соотношение для характеристики интенсивности излучения факела на лу-чевосприни мающую поверхность [c.104]

При количественных измерениях интенсивности излучения радиоактивных изотопов обычно пользуются ионизационным методом. На образование одной пары ионов в воздухе затрачивается в среднем 5,1-10 дж (32,5 эв) и, следовательно, частица с энергией 2,4-10 дж (1,5 Мэе) образует в воздухе около 50000 пар ионов. Энергия, затрачиваемая на образование одной пары, больше энергии ионизации, поскольку некоторые соударения приводят только к возбуждению отдельных атомов, но не к ионизации, а другие сдударения ведут также к отрыву прочно связанных электронов, на что требуется более высокая энергия, чем наименьшее значение энергии ионизации. [c.459]

Показания пирометров полного излучения и инфракрасных квази-.монохроматических пирометров приближаются к средней неоднородной температуре, что обусловлено законом Релея — Джинса. Последний действителен при линейной связи между интенсивностью излучения и температурой. На этом основаны известные рекомендации о применении инфракрасного излучения при измерении средней температуры неоднородных пламен. Пирометры полного излучения или инфракрасные квазимонохроматические пирометры также предпочтительны для измерения средней температуры в условиях неизотермич-ности. [c.331]

За исключением реакций п, а) Н и Со (п, я) А , значительное количество радиоактивных ядер получается по этому типу реакций. Этот тип реакций особенно полезен для получения малого количества вещества, например для химического изучения. Другие реакции на быстрых нейтронах, как, например (п, 2>г), не имеют значения с производственной точки зрения. Кроме использования реакции (п, /)для пенных реакций на мед.ленных нейтронах 1г. для атомной бомбы, реакция (п, /) приводит к огромному количеству радиоактивных ядер. Сюда относятся изотогшс э.лементов из средней части периодической системы от Zn до Ей. Полный перечень радиоактивных ядер, получаемых по этой реакции, и их относительные выходы были опубликованы [21]. То.лько (гебольшое число продуктов деления изготовляется в настоящее время [2]. Трудность выделения короткоживущих продуктов распада, связанная с необходимостью быстро выделить очень сложные коми.лексные химические смеси, при наличии интенсивного излучения, мешает практическому распространению короткоживущих продуктов распада. [c.257]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...