Вектор нормальный

На этом плане отрезок (яй), изображающий вектор нормального ускорения ОЧКИ В, будет равен ( Id) = (п6) = 74 мм. [c.80]

Направления этих векторов также определяются известными методами. Так как отдельные члены каждой из сумм тангенциальных ускорений совпадают по направлению, то отдельные слагаемые этих сумм особо могут не определяться. Для их нахождения достаточно через концы результирующих векторов нормальных ускорений а% в и a s провести линии действия векторов тангенциальных ускорений в направлениях, перпендикулярных к векторам указанных нормальных ускорений. С этой целью от точек Ь и с плана ускорений откладываем отрезки Ьп и ni, представляющие в масштабе ускорения as,в п os. - [c.99]

Следует подчеркнуть, что векторы нормальных напряжений перпендикулярны плоскости поперечного сечения балки, а отрезки, изображающие их на эпюре, условно совмещены с плоскостью сечения. [c.148]

Заметим, что в отличие от результатов, полученных в 51, здесь ai=eXr не будет вообще вектором касательного ускорения точки М (по касательной направлен вектор у= оХ а направление вектора ZY.T будет вообще другим) следовательно, и вектор шХу не будет вектором нормального ускорения точки М. [c.152]

Векторы скорости v и касательного ускорения w. направлены по касательной к окружности, описываемой данной точкой тела, а вектор нормального ускорения w направлен но радиусу этой окружности к ее центру. [c.165]

Для построения ускорения точки С из точки О] плана ускорений проводим вектор нормального ускорения ЧЮ(., через конец которого, обозначенный буквой проводим направле[1ие касательного ускорения Где-то на этой прямой должен находиться конец вектора [c.443]

Вектор = называется тангенциальной или касательной составляющей ускорения, а вектор = — нормальной составляющей (рис. 63). Модуль ускорения на основании равенств (46) будет [c.73]

При изучении курса физики установлены основные понятия кинематики точки и твердых тел. При движении точки по траектории скорость и ускорение точки рассматриваются как векторные величины. При этом вектор скорости V направлен по касательной к траектории, и его модуль (числовое значение) равен первой производной от пути по времени v = ds вектора скорости по времени а = с1 и/с1/. Он может быть разложен на две составляющие вектор касательного ускорения а , направленный по касательной к траектории и равный по модулю а = dv di и вектор нормального ускорения направленный по главной нормали к траектории в данной точке в сторону вогнутости кривой и имеющий модуль а, == у-/р, где р — радиус кривизны траектории. Модуль вектора ускорения а = ] а + я- [c.28]

Раскладывая векторы нормального а и касательного т напряжений по произвольно выбранным осям координат, получим шесть составляющих а х , . Следовательно, пол- [c.118]

Заметим, что вектор касательного ускорения проектируется только на касательную к траектории в натуральную величину со знаком плюс или минус. Вектор нормального ускорения проектируется только на главную нормаль к траектории и только со знаком плюс. [c.109]

Таким образом, второй вектор есть вектор нормального ускорения точки. Итак, [c.126]

Вектор ускорения ав произвольной точки В определится как сумма векторов нормального ав и тангенциального а в ускорений — ав = йв А- а в. Величина и направляющий угол вектора полного ускорения будут [c.189]

Рассмотрим определение приведенного коэффициента трения / в поступательной кинематической паре, образованной звеньями / и 2 (рис. 20.6), контактирующими по произвольной цилиндрической поверхности. Радиус поверхности р (Р) длиной I является функцией угла р, образованного радиусом р и вектором нормальной силы dPn-Эта сила, являющаяся реакцией в кинематической паре, создает на поверхности контакта давление р(Р). Тогда элементарная сила трения на элементе ds = р (Р) Фр, значение которой определяется по формуле (20.2), будет [c.247]

При наличии в цепи высшей кинематической пары нахождение ошибки положения требует рассмотрения функции положения как векторного уравнения, описывающего условия существования высшей кинематической пары. Для плоских механизмов задача сводится к построению многоугольника перемещений. При этом следует иметь в виду, что вектор перемещения точки контакта представляется как сумма векторов нормального и тангенциального к поверхности элемента перемещений. [c.339]

В физике широко применяется и другой вид произведения двух векторов. Это произведение является вектором, а не скаляром, но вектором в несколько ограниченном смысле. По определению векторное произведение — это вектор, нормальный [c.53]

Изобразим поперечное сечение бруса и построим эпюры нормальных напряжений и Од5 (рис. 313). Обращаем внимание на то, что построенные эпюры условны в том отношении, что векторы нормальных напряжений перпендикулярны к плоскости сечения, а ординаты эпюр, изображающие эти напряжения, условно совмещены с плоскостью сечения. Знаки на эпюрах поставлены в соответствии с характером деформации бруса, изображенного на рис. 312 от изгиба в вертикальной плоскости растянуты верхние волокна, а от изгиба в горизонтальной плоскости — правые. [c.303]

Модуль вектора нормального ускорения точки М выражается по формуле [c.298]

Докажем, что векторное произведение еХк представляет собой вектор касательного ускорения точки М, а векторное произведение шХи представляет собой вектор нормального ускорения т> точки М. Пусть для определенности вращение тела ускоренное (рис. 192). [c.301]

Принимая во внимание формулу (18), мы заключаем, что модуль и направление вектора шХо совпадают с модулем и направлением вектора нормального ускорения точки Ai поэтому [c.302]

Получим выражение для угла атаки аа- Угол атаки при произвольном положении базиса j относительно вектора скорости потока Vo (рис. 6.19) — это угол между вектором нормальной составляющей скорости потока v и вектором ез, направленным по оси симметрии сечения. Вектор v определяется как [c.249]

Таким образом, вектор Ду , а следовательно, и вектор нормального ускорения а.п в пределе направлены но радиусу кривизны R в данной точке траектории к центру. [c.18]

Вектор нормального ускорения всегда направлен к центру кривизны, поэтому это ускорение иначе называют центростремительным. [c.89]

Полное гидравлическое сопротивление лопастной системы складывается из профильного и индуктивного сопротивлений. Профильное состоит из сопротивлений трения и давления. Сопротивлением трения называется проекция главного вектора всех касательных сил на направления потока. Сопротивлением давления называется проекция главного вектора нормальных сил давления по поверхности лопасти на направление потока. [c.48]

Угол трения ф образуется между вектором полной реакции R = F + N и вектором нормальной реакции N. Следовательно, [c.78]

Вектор нормальной силы Я" в косозубом зацеплении (рис. 73) не располагается в плоскости, перпендикулярной к осям колес, вследствие чего он разлагается на три составляющие, одной из которых является касательная другой — радиальная Р[ [c.109]

В какую сторону направлен вектор нормального ускорения точки звена [c.96]

Вектор нормального ускорения точки Вд, возникающего при вращении кулисы < относительрш точки Z), направлен параллельно ВО к центру D 4 0,48- [c.102]

Уравнегшя движения материальной точки имеют вид x = 2s m At—K/2) y = 2sin (2 —я/2) (х, у — в метрах t — в секундах). Как направлен вектор нормальной составляющей действующей на точку силы в момент времени t = n/A с [c.77]

Объемная скорость. Пусть S —вектор, нормальный к плоской площадке, имеющей площадь, равную абсолютной величине 5 этого вектора, а через v обозначим скорость, с которой движется эта площадка. Мы видим, что за единицу времени площадка 5 опишет объем цилиндра с основанием 5 и длиной наклонной образующей v (рис. 2.18). Объемная скорость dVIdt,. таким образом, равна [c.53]

Подчеркнем еще раз, что при равномерном вращательном движении тела величина скорости любой его точки не изменяется, тогда как направление скорости меняется в каждый момент времени, и, следовательно, нормальное ускорение влияет лищь на направление скорости. Вектор нормального ускорения направлен к центру по нормали к траектории. [c.120]

Если граничная поверхность задана уравнением S х, у, г) = = О, то grad S есть вектор, нормальный к этой поверхности. Значит, условие (5.45) равносильно условию ортогональности вектора скорости на стенке 1с и вектора grad S. Следовательно, скалярное произведение этих векторов на стенке равно нулю [c.101]

Если граничная поверхность задана уравнением F (х, у, г) = = о, то grad F есть вектор, нормальный к этой поверхности. Значит условие (5-45) равносильно условию ортогональности [c.108]

Другое следствие из постулата Друкера состоит в том, что вектор de либо нормален к поверхности нагружения, если она гладкая, либо находится внутри конуса, образованного нормалями к поверхности, если точка нагружения представляет собою угловую точку. При формулировке деформационной теории было сделано предположение, что уравнения ее сохраняют силу тогда, когда То возрастает при убывании октаэдрического напряжения происходит разгрузка. Таким образом, поверхность нагружения в девиаторном пространстве представляет собою сферу s = onst. Это предположение, как оказывается, противоречит постулату Друкера. Действительно, обращаясь к выражению (16.4.3), мы замечаем, что второе слагаемое определяет составляющую вектора нормальную к поверхности сферы. Но первое слагаемое зависит от дифференциалов dan, поэтому вектор de" меняет свое направление в зависимости от соотношения между этими дифференциалами или непосредственно от вектора da. Отсюда следует, что точка М, конец вектора о, является угловой точкой поверхности нагружения. Если эта точка коническая и касательные к поверхности нагружения образуют конус с углом раствора 2 , уравнения деформационной теории справедливы до тех пор, пока вектор de не выходит за пределы конуса, образованного нормалями к поверхности нагружения, угол раствора этого конуса равен я — 2р. Необходимы специальные дополнительные гипотезы для того, чтобы выяснить связь между приращениями напряжений и деформаций, если последние выходят за пределы двух указанных конусов. При этом, конечно, переход от активной деформации к разгрузке происходит непрерывно. [c.545]

Вектор нормального ускорения направлен вдоль прямой ВА от точки В к центру А, вектор тангенциального ускорения — перпендикулярно прямой АВ. При o)j= onst угловое ускорение кривошипа gj = 0 и тангенциальная составляющая ад ускорения кривошипа также равна нулю. Выбрав полюс л и величину отрезка пЬ (рис. 3.7, б), изображающего вектор ад = ад, определяют масштабный коэффициент плана ускорений [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...