Заряды индуцированные

Нетрудно убедиться в том, что при со оо оба вклада в скорость жидкости V стремятся по своему значению к нулю. При этом, как следует из (6. 8. 6), (6. 8. 7), первый из них (т. е. стационарный) уменьшается как о) , а второй (нестационарный) — как со . Это связано с тем, что при увеличении угловой частоты колебаний напряженности электрического поля локальный заряд, индуцированный этим полем на поверхности пузырька, уменьшается. [c.278]

Явления преломления и отражения света с молекулярной точки зрения рассматриваются как результат интерференции падающей волны и вторичных волн, испускаемых молекулами среды благодаря вынужденным колебаниям зарядов, индуцированных падающей волной ( 135). В линейной оптике вынужденные колебания совершаются с частотой внешнего поля, вследствие чего падающая, отраженная и преломленная волны имеют одну и ту же частоту. Если. принимать во внимание ангармоничность колебаний зарядов в молекулах среды, то, как было выяснено в 235, индуцированный полем дипольный момент имеет слагаемые, отвечающие колебаниям с частотами, кратными частоте падающей на среду волны. Поэтому молекулы среды испускают волны и с кратными частотами, и нелинейная среда в целом создает излучение с частотами 2а>, Зсо и т. д. Это явление получило название генерации кратных гармоник света. [c.837]

Заряды, индуцированные внешним электрическим полем, являются связанными, а в целом система адгезив — субстрат будет нейтральной. В подтверждение этого был проведен следующий эксперимент отрыв пленки АБЦ и полистирола проводили без отвода и с отводом заряда от стальной поверхности субстрата. В обоих случаях, т. е. с отводом и без отвода заряда, адгезионная прочность пленок АБЦ составляла 0,64 Дж/м и полистирола — 0,5 Дж/м2 [237]. [c.296]

Дополнительное преимущество состоит в том, что симметрия моделируемой системы может быть легко использована в электролитической ванне. Следует только вспомнить метод изображений в электростатике. Если заменить эквипотенциальную поверхность реальной проводящей поверхностью, естественно, ничего не изменится в распределении потенциала. Однако теперь можно забыть обо всех зарядах, индуцированных полем, если они расположены вне проводящей поверхности, так как, устанавливая ее потенциал равным значению, созданному на эквипотенциальной поверхности этими зарядами, мы фактически заменяем их поверхностью. Поэтому, например, заряд вблизи проводящей поверхности будет эквивалентен этому заряду и другому заряду такой же величины, но противоположного знака, расположенному вне поверхности на таком же расстоянии от нее, но без физического присутствия проводника. Если поверхность проводника плоская, она будет автоматически действовать как плоскость антисимметрии для распределения поля. [c.133]

Расчет напряженности поля 2 значительно сложнее, осуществляют его следующим образом. Если предположить, что внутри сферы К существует пустое пространство, то плотность поляризационных электрических зарядов, индуцированных на бесконечно малой площади (18 поверхности этой сферы, очевидно, равна Рп, Кл/м , где п — единичный вектор, направленный по нормали к этой поверхности. С помощью закона Кулона находим электрическое поле, действующее на точку О со стороны поляризационного электрического заряда Рп й8. Для этого необходимо произвести интегрирование по всей поверхности сферы К. В таком случае получаем [c.84]

Заряд — заряд (ион — ион) Заряд — диполь Заряд — квадруполь Диполь — диполь Диполь — квадруполь Заряд — индуцированный диполь Диполь — индуцированный диполь [c.385]

В этих уравнениях 0(кш) и Е(ко)) суть соответственно фурье-компоненты векторов электрической индукции и электрического поля, а — е(р(к(о)> есть фурье-образ плотности заряда, индуцированного в системе электронов внешним пробным зарядом. Символ (... > означает здесь усреднение по всем состояниям системы электронов вместе с пробным зарядом. В отсутствие внешнего заряда (р(кш)> = 0 вследствие трансляционной инвариантности. [c.164]

Полезно добавить основанный на простейших уравнениях вывод для шаров. Как н в случае релеевского рассеяния (разд. 6.1), мы можем рассматривать поля падающей волны Ео и Но как однородные. Поле поверхностных зарядов, индуцированных полем Ео, оказывается в точности полем электрического диполя р, расположенного в центре р направлено параллельно Ее. Пусть у — угол некоторого произвольного направления с р тогда поле диполя имеет компоненты [c.188]

Электростатическое взаимодействие иона с твердым телом разбивается на два первое — это взаимодействие типа, описанного в 4, т. е. кулоновское взаимодействие ион —ион, ион —диполь, диполь — диполь и т. д. второе — это индуктивное взаимодействие, представляющее собой взаимодействие иона с распределенным зарядом, индуцированным в твердом теле. Энергия [c.178]

Электроны вырываются из металла и притягиваются к положительному заряду, индуцированному на поверхности, образуя некое распределение пространственного заряда вблизи поверхности металла (фиг. 119). Считая [c.347]

Из второго уравнения Максвелла вытекает, что вихревое магнитное поле создается, прежде всего, токами (] — плотность токов проводимости), но даже в отсутствие тока электрических зарядов индуцированное магнитное поле возникает при наличии переменного электрического поля. [c.27]

Эта теорема была впервые установлена Каулингом для цилиндрически симметричного случая при условии, что векторы магнитного поля и скорости расположены в плоскостях, проходящих через ось симметрии. Отсутствие электростатического поля в этом случае следует непосредственно из соображений симметрии. В обзоре высказывается утверждение, что принятое Каулингом ограничение, требующее чтобы скорость среды лежала в плоскостях, проходящих через ось симметрии, пе является существенным. Это утверждение справедливо только в случае отсутствия пространственных зарядов, индуцированных движением жидкости, которые автор не рассматривает. Однако отсутствие таких зарядов при произвольном магнитогидродинамическом движении не очевидно. Напротив, уравнение (1. 10) показывает, что в общем случае такие заряды существуют. [c.33]

Электростатическая сила обусловлена кулоновским взаимодействием заряженных частиц. Индуцированная составляющая появляется при взаимодействии заряженной частицы с нейтральной, которая превращается вследствие поляризации в диполь. Диполь характеризуют дипольным моментом — произведением заряда на расстояние между центрами зарядов диполя. Существуют молекулы, называемые полярными они обладают постоянным дипольным моментом в отсутствие внешнего поля. Дисперсионные [c.11]

Эту силу- можно представить как результат взаимодействия заряда и индуцированного электрического поля с напряженностью [c.103]

Электрон, вышедший из металла и находящийся у его поверхности на расстоянии х (рис. 8.1, б), индуцирует в металле заряд +< . Этот наведенный заряд действует на вышедший электрон так, как если бы он был сосредоточен под поверхностью металла на глубине X в точке, симметричной той, в которой находится электрон. Индуцированный заряд называют поэтому электрическим изображением заряда —17. Он притягивает электрон с силой [c.209]

Компенсатор представляет собой цилиндрический воздушный конденсатор, одна из обкладок которого может перемещаться относительно другой. Привод соединен с диском, на котором нанесены деления, позволяющие отсчитывать положение компенсатора. Изменяя положение подвижного электрода компенсатора, можно менять индуцируемый компенсатором заряд, а следовательно, и потенциал, измеряемый электрометром. Меняя полярность батареи, изменяют знак индуцированного заряда. [c.143]

Измерения электростатического поля описанным прибором осуществляются следующим образом. После того как измеряемое поле (см. рис. 49) вызовет появление индуцированного заряда и отклонение нити электрометра, перемещением компенсатора добиваются возвращения нити в нулевое положение. Положение компенсатора является мерой индуцированного количества электричества и, следовательно, эквивалентно определяет напряженность поля. При этом потенциал пластины 1 все время поддерживается равным потенциалу Земли. Измерения можно [c.143]

При этом индуцированные в среде электрик, заряды ваз. связанными или поляризац. зарядами с плотностью а ГОКИ, обусловленные их изменениями,— поляри-аац. тока.ми с плотностью [c.35]

В данном разделе будет рассмотрена постановка и решение задачи о течениях внутри и вне пузырька, помеш енного в однородное внешнее электрическое поле с напряженностью Е. Известно, что взаимодействие электрического поля с зарядами, индуцированными на поверхности пузырька газа, приводит к по-яилению дополнительных тангенциальных напряжений, которые создают циркуляционные течения фаз в области, прилегаюш ей к межфазной границе (рис. 28). Изменение характера взаимодействия между сплошной и дисперсной фазами, вызванное воздействием электрического ноля, влияет как на гидродинамические характеристики газожидкостной системы, так и на скорость тепломассообменных процессов, осуш,ествляемых в данной системе. [c.77]

Термоэлектреты находят определенное практическое применение. Наиболее важное применение основано на генерации тока во внешней цепи при колебании одного из электродов вблизи поверхиости электрета. Таков электронный микрофон. На этом же принципе устроен измеритель вибрации. С помощью электретов можно заряжать конденсаторы до сравнительно высоких напряжений. Это делается путем последовательного отвода заряда, индуцированного на подвижном электроде электрета. В поле электрета можно отклонять электронный пучок, использовать поле электрета для отклонения нити электрометра и по величине этого отклонения измерять разность потенциалов источника, подключенного к нити, и пр. [c.181]

Принцип действия прибора основан на бесконтактном измерении напряженности электростатического заряда. В качестве измерительного преобразователя применен динамический конденсатор, содержащий неподвижный измерительный электрод и подвижный заземленный электрод, выполненный в виде крыльчатки, который периодически экранирует измерительный электрод от воздействия электростатйческого поля. Электростатический заряд, индуцированный на измерительном электроде, преобразуется в переменное напряжение, амплитуда и фаза которого несут информацию о напряженности электростатического поля и знаке заряда. [c.470]

Здесь е — относительная диэлектрическая проницаемость подложки, 80=8,85-10 ф/м, q — абсолютное значение заряда электрона, Na — концентрация атомов акцепторов в подложке, Удиф — диффузионная разность потенциалов и Vb — потенциал подложки, если таковой имеется. Первый член этого уравнения представляет заряд, индуцированный в канале затвором, а второй описывает неподвижный заряд в области пространственного заряда между каналом и подложкой. [c.91]

Быкова [104] исследовала фотопроводимость эпитаксиальных пленок PbS на Na I и обнаружила, в согласии с предыдущими работами [74, 75], что свеженапыленные слои не обладают чувствительностью. Фотопроводимость появляется после адсорбции кислорода. Подвижность при адсорбции кислорода не менялась, в то время как концентрация носителей уменьшалась в 2 раза. Поскольку толщина пленки не приводится, нельзя сделать оценки заряда, индуцированного при адсорбции кислорода. Толщины пленок должны, по-видимому, быть малыми, так как концентрация электронов в исходных образцах была 5—7-10 см- . В связи с изучением фотопроводимости исследовались и фотоэлектрические эффекты в эпитаксиальных пленках PbS. На све-женапыленной пленке (слабый л-тип), согласно данным по фото-э. д. с., поверхностный потенциал слегка положительный. Напуск кислорода при комнатной температуре не меняет поверхностную фото-э. д. с. При охлаждении пленки до 77 К происходит изменение знака фото-э. д. с. (поверхность становится р-типа) и значительное возрастание ее величины. После откачки кислорода значение ее снова уменьшается. Характер изменений фото-э. д. с. во многом совпадает с поведением узкого сигнала ЭПР [101]. [c.373]

На поверхности диэлектрика, расположенной вблизи положительно заряженной обкладки конденсатора, индуцируются отрицательные заряды, и наоборот. Следовательно, напряженность поля Е внутри диэлектрика должна слагаться из напряженности поля Ео зарядов на обкладках конденсатора и напряженности поля индуцированных диполей, имеющей противоположное направление и равной согласно теории электричества —4яР. Тогда Е=Ео—4лР, где Ео — напряженность поля, которое еоздали бы заряды на обкладках конденсатора в отсутствие диэлектрика. Благодаря диэлектрику создается поле с меньшей напряженностью Е. При постоянном потенциале увеличению емкости конденсатора в е раз при наличии диэлектрика отвечает увеличение зарядов на обкладках в е раз. Эти заряды в отсутствие диэлектрика должны создавать поле с напряженностью в е раз большей, чем в присутствии диэлектрика. Следовательно, [c.4]

Диэлектрики, в силу того, что свободных носителей заряда в них мало, состоят по сути из связанных заряженных частиц положительно заряженных ядер и обращающихся вокруг них электронов в атомах, молекулах и ионах, а также упруго связанных разноименных ионов, )асположенных в узлах решетки ионных кристаллов. Толяризация диэлектриков — упорядоченное смещение связанных зарядов под действием внешнего электрического поля (положительные заряды смещаются по направлению вектора напряженности поля , а отрицательные— против него). Смещение / невелико и прекращается, когда сила электрического поля, вызывающая движение зарядов относительно друг друга, уравновешивается силой взаимодействия между ними. В результате поляризации каждая молекула или иная частица диэлектрика становится электрическим диполем — системой двух связанных одинаковых по значению и противоположных по знаку зарядов q, Кл, расположенных на расстоянии I, м, друг от друга, причем q — это либо заряд иона в узле кристаллической решетки, либо эквивалентный заряд системы всех положительных или системы всех отрицательных зарядов поляризующейся частицы. Считают, что в результате процесса поляризации в частице индуцируется электрический момент p=ql, Кл-м. У линейных диэлектриков (их большинство) между индуцируемым моментом и напряженностью электрического поля , действующей на частицу, существует прямая пропорциональность р = аЕ. Коэффициент пропорциональности а, Ф-м , называют поляризуемостью данной частицы. Количественно интенсивность поляризации определяется поляризованно-стью Р диэлектрика, которая равна сумме индуцированных электрических моментов всех N поляризованных частиц, находящихся в единице объема вещества [c.543]

Представленное здесь решение задачи получено при условии отсутствия свободных электрических зарядов на берегах трещины. Однако из выражения (48.20) следует, что составляющая Eiix,, 0) вектора напряженности электрического поля внутри трещины имеет особенность типа l — х ) при Ху 1. Таким образом, в окрестности вершины трещины возникает сильное неоднородное поле, которое может быть причиной ионизационного пробоя, находящегося в трещине воздуха [2681. Б результате произойдет снижение напряженности поля в трещине, обусловленное появлением индуцированных электрических зарядов на ее поверхностях. Очевидно, при этом изменится и характер распределения электрического поля в окрестности трещины, так как последняя станет проводящей вблизи своих вершин. [c.388]

В любом веществе, независимо от наличия или отсутствия в нем свободных электрических зарядов (носителей заряда), всегда имеются связанные заряды электроны оболочек атомов, атомные ядра, ионы. Под действием внеишего электрического поля связанные заряды в диэлектрике смещаются из своих равновесных состояний положительные в направлении вектора напряженности поля Е, отрицательные - в обратном направлении. На рис.4.1 представлена простейшая конфигурация у частха изоляции - плоский конденсатор. В результате этого каждый элементарный объем диэлектрика V приобретает индуцированный (наведенный) [c.85]

Ионная поляршация-смещеияе друг относительно друга разноименно заряженных ионов в веществах с ионными связями. На рис. 4.3,6 показана поляризация элементарной ячейки ионного кристалла типа МаС1. Центры положительных и отрицательных зарядов д ионов ячейки, совпадающие до приложения электрического поля, под действием поля раздвигаются на некоторое расстояние х в результате смещения разноименно заряженных ионов в противоположных направлениях, вследствие чего элементарная ячейка приобретает индуцированный электрический момент Ри=Я - Ионная поляризация устанавливается также за малое, но все же большее, чем электронная поляризация, время - порядка с. [c.92]

Если дипольные моменты изменяются вследствие теплового расширения при нагревании диэлектрика, то возникновение при этом внешнего электрического поля называется пироэлектрическим эффектом. Возникновение же внешнего электрического поля из-за изменения дипольных моментов кристалла за счет механической деформации (изменение расстояния между положительными и отрицательными зарядами за счет деформации) называется пьезоэлектрическим эффектом (существуют прямой и обратный эффекты). Наряду с этим имеют место и такие явления, как выделение тепла при воздействии электрического поля электрокало-рический эффект), выделение тепла при индуцировании дипольных моментов [теплота поляризации). [c.473]

Электризация частиц обусловлена различными причинами сорбцией ионов из воздуха, трением частиц о предметы, фотоэффектом, термоэлектронной эмиссией и др. Заряд зависит от скорости потока воздуха (рис. 24, в) и от состава газа. Как видно из рис. 24, в, даже при сравнительно небольших скоростях воздуха — до 0,5 м/с заряд пылевых частиц может достигать нескольких сотен вольт. Полярность пылевых частиц может быть как положительной, так и отрицательной. Притяжение заряженных частиц к предметам обусловлено либо индуцированными силами зеркального отображения , либо зарядами, уже существующими на поверхностях предметов. Термин пылеотталкивающие материалы , в качестве которых применяются пленки, краски, покрытия, означает лишь минимальные пылеудерживающие свойства, т. е. материалы, плохо сорбирующие пары воды и разряжающие пылевые частицы при столкновении. [c.96]

Обычно энергия электрона на дне зоны проводимости меньше его энергии в вакууме, одтшко в исключит, случаях — напр,, в кристаллич. и жидком гелии (см. Гелий твёрдый) — дно зоны проводимости лежит выше уровня покоящегося электрона в вакууме и поото-му электроны из вакуума не могут проникать в кристалл однако они, поляризуя кристалл, притягиваются к нему индуцированным на поверхности зарядом. В результате образуются поверхностные состояния с волновой ф-цией, локализированной вне кристалла у его поверхности. [c.91]

Нелинейный отклик сйеЙодных и связанных оптич. электронов — универсальная, но не единственная причина возникновения нелинейных оптич. явлений. Существенными оказываются нелинейные колебания многоатомных молекул и кристаллич. решётки, возбуждение светом явлений дрейфа, диффузии зарядов в кристаллах (фоторефрактивный эффект), индуцированная световой волной ориентация анизотропных молекул в жидкостях и жидких кристаллах (оптический Керра зффект), электрострикция, разл. тепловые эффекты и т. п. Перечисленные механизмы приводят к появлению оптич. нелинейностей, существенно различающихся по величине и времени установления нелинейного отклика Хил- Для наиб, быстрой нерезонансной электронной нелинейности Тдл 10 с , для инерционной тепловой нелинейности > 10 с. [c.295]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...