Модели стационарные

Модель стационарного случайного процесса [5]. Ускорение основания рассматривается как стационарный нормальный случайный процесс, а процесс движения упругой системы исследуется в переходном режиме при нулевых начальных условиях [c.64]

Профилометр Калибр-ВЭИ блочного типа (фиг. 59) — высокочувствительный индуктивный профилометр-профилограф, выполненный по такой же принципиальной схеме, как и модель стационарного типа. [c.153]

Поскольку рейнольдсова модель стационарна, то соответствующей формой первого закона термодинамики является уравнение баланса энергии установившегося течения, или сокращенно УБЭ. [c.91]

При эрозионном горении следует учитывать падение давления вдоль канала заряда ТРТ. В этом случае для расчета поля течения продуктов сгорания в камере используют модель стационарного одномерного течения в конечных элементах (рис. 53). Согласно закону сохранения количества движения, —Adp = = d rhu), что после интегрирования дает [c.103]

МОДЕЛИ СТАЦИОНАРНЫХ И ИМПУЛЬСНЫХ ПРОЦЕССОВ 85 [c.85]

Модели стационарных случайных процессов. Процесс является стационарным, если все его вероятностные характеристики не изменяются при сдвиге во времени. Математическое ожидание и дисперсия стационарного процесса постоянны. Основной характеристикой стационарного случайного процесса является спектральная плотность, которая характеризует распределение энергии процесса по частотам. Для векторных стационарных процессов, у которых стационарны компо[ Снгы, обычно дополнительно предполагается, что связь компонентов также стационарна [9]. [c.87]

Системы с медленно изменяющимися параметрами. Если скорость изменения параметров мала по сравнению со скоростью затухания переходных процессов, используют приближенный метод замороженных коэффициентов Решение находят как для постоянных значений параметров, а затем в полученных решениях эти параметры считают функциями времени [15]. Переход к моделям стационарных систем обычно возможен, если параметры изменяются достаточно медленно, т. е. если малы изменения параметров на интервалах времени порядка длительности переходных процессов. [c.102]

Анализ по одной реализации соответствует принятию априорной модели стационарного эргодического процесса и применяется для определения корреляционных, спектральных функций процесса или плотности вероятности и ее числовых характеристик, не зависящих от времени. [c.267]

Аналогичная ситуация имеет место и для более сложной модели стационарной структуры волны детонации, учитывающей наряду с одной или двумя модельными химическими реакциями вязкость, теплопроводность и диффузию. И этому изучавшемуся интенсивно в бО-х годах случаю слабой детонации, распространяющейся с определенной скоростью, соответствует собственное решение задачи о структуре, возможное лишь при определенных значениях констант скоростей реакции и процессов переноса. При этом вычисления показали, что скорости реакций должны быть нереально большими для химически реагирующих газовых систем. Таким образом, и в этом случае рассмотрение внутренней структуры экзотермической волны слабой детонации приводит к установлению необходимого дополнительного граничного условия на разрыве соответствующего типа. [c.121]

Воспользуемся общими формулами (6) и для нескольких распространенных моделей стационарных эргодических и дифференцируемых случайных процессов запишем конкретные результирующие выражения. [c.203]

В первом из этих примеров изобары представляют собой параллельные прямые, во втором исследована модель стационарного циклона или антициклона. Мы вернемся к детальному изучению этого стационарного циклона или антициклона в следующем параграфе. Первый пример мы разберем достаточно подробно, чтобы показать применение условий динамиче- [c.198]

Так как наша задача состоит в том, чтобы только дать общий обзор методов приближения модели стационарных циклонов или антициклонов к действительным атмосферным явлениям, мы ограничимся определенным идеальным случаем падения температуры с высотой. Предположим, что атмосфера находится в состоянии адиабатического равновесия, иными словами, температура, изменяясь с высотой, уменьшается на 1° на каждые 100 м. Случай, когда температура понижается на 0,5° на каждые 100 м, дает в конечном результате стационарные циклон и антициклон, мало отличающиеся от тех, которые получаются в случае адиабатического равновесия атмосферы. Зависимость удельного объема со от высоты 2 в случае адиабатического равновесия атмосферы представлена на рис. 5. [c.222]

Передвижные пескометы (рис. П1-28) применяются для формовки крупных деталей в сочетании с поворотно-вытяжными и кантовальными машинами для облегчения выемки моделей. Стационарные пескометы удобны в серийном и массовом производстве при совмещении с протяжными и штифтовыми машинами, расположенными на вращающейся карусели. [c.90]

Условие инверсии для четырехуровневой модели (стационарная накачка). На рис. [c.10]

Реализация проекта в районе Певека имеет большое значение для оптимального решения энергообеспечения региона, включая дальнейшую судьбу Билибинской АЭС. Вариант ее расширения блоками повышенной мощности того же типа потерял перспективу, и в первую очередь вследствие неопределенности будущего экономического развития района. Нельзя считать, и что опыт Билибинской АЭС подтвердил экономическую целесообразность создания в изолированном северном районе атомной станции по модели стационарной установки со строительством на месте. [c.366]

Может представиться, что результаты, относящиеся к модели стационарной однородной турбулентности, не имеют практического значения, так как однородная турбулентность в безграничном пространстве вообще является лишь математической идеализацией, а предположение о стационарности еще усугубляет дело (поскольку из-за наличия диссипации энергии стационарное течение вязкой жидкости должно иметь какие-тд внешние [c.476]

Пространственно-временные корреляционные функции. Модель стационарной изотропной турбулентности [c.265]

Выше мы отмечали, что введение надлежащим образом подобранного поля случайных сил X (дс, ) может представить интерес как способ построения идеализированной модели стационарной турбулентности. В такой модели в определении (28.67) функционала й целесообразно положить о = —03. в силу стационарности этот функционал не будет явно зависеть от а потому будет удовлетворять уравнению (28.71), в котором левая часть заменена нулем. Можно ожидать, что это уравнение будет иметь однозначное решение при заданном граничном условии (28.74). [c.636]

Из представленного обзора следует, что нелинейная задача о движении контура вблизи границы раздела двух жидких сред практически не исследована. Значительные трудности при решении задач подобного рода связаны с определением бесконечной периодической системы нелинейных волн, генерируемых контуром. Кроме того, до сих пор остается открытым вопрос о применимости модели стационарного обтекания только в определенном диапазоне параметров задачи. Этим исследованиям в основном и посвящена настоящая работа. [c.127]

В отечественной и зарубежной литературе, посвященной проблемам математического моделирования процессов в инженерных сетях, в частности в системах централизованного те плоснабжения (СЦТ) накоплен довольно обширный материал, касающийся математических моделей стационарных теплогидравлических режимов в сетях. Несколько хуже обстоит дело с моделированием нестационарных (переходных) режимов — теплового и гидравлического. И, наконец, до настоящего времени нет ответа на вопрос как управлять режимами Эта проблема и стала основным побудительным мотивом авторов к написанию книги. [c.3]

Математическая модель стационарного теплового режима процессов тешюсвабжения. Все потребители СЦТ в зависимости от структуры, схемы присоединения и соотношения тепловой нагрузки представим в виде 18 эквивалентных ГТП [95]. Блок-схема моделирования теплового режима СЦТ приведена на рис. 3.11. [c.115]

Построение вероятностных моделей Если вероятностная модель припим, ется, то по статистическим характеристикам оценивают основные вероятностны характеристики. Когда принимают простейшую модель стационарного гауссовског случайного процесса, все вероятностные характеристики можно выразить чере среднее значение и спектральную плотность. Однако следует иметь в виду, что в те>, нических приложениях гипотезы эргодичности и стационарности могут быть спр ведливыми лишь приближенно. [c.96]

Ограничение состава измеряемых характеристик статистическими характеристиками первого и второго порядка (чатематическое ожидание, дисперсия и корреляционная функция второго порядка или спектральная плотность процесса) означает принятие модели нормального (гауссовского) процесса в дополнение к принятым моделям стационарного (п. 2) или нестационарного (п. 1) случайного процесса. [c.267]

Снижение флюктуационной (случайной) погрешности достигается либо усреднением по времени Т при определении корреляционной функции (т) -, либо усреднением по множеству N квадратов модуля амплитудных спектров реализаций, каждую из которых в случае модели стационарного эргодического процесса можно получить из одного отрезка длительностью Т = NTi делением его на N отрезков, т. е. в конечном счете также путем усреднения по времени. Относительная флюктуационная погрешность убывает при Т оо, = onst [c.270]

Большое количество примеров аналитических решений классических задач, которые играют центральную роль в развитии теории динамического разрушения, приведено в опубликованной нами ранее обзорной статье [47]. В частности, там отмечено,, что мощным стимулом для развития исследований в данной области оказались результаты, полученные в работах Иоффе [90],, Крэггса [27] и Нильссона [70], в которых в качестве основы были использованы динамические модели установившегося про-цесса роста трещины в упругом теле. Некоторые недостатки моделей стационарного роста были устранены Бробергом [20] и Бейкером [13], которые впервые провели детальные исследования динамического процесса распространения трещины в упругом теле именно как переходного процесса. Полученные ими ре-зультаты установлены при дополнительном ограничивающем предположении о том, что после страгивания вершина трещины движется с постоянной скоростью. Важный общий метод реше-ния такого рода задач как автомодельных, примененный впер-вые Бробергом и Бейкером, был впоследствии развит Г. П. Черепановым и Е. Ф. Афанасьевым [25]. [c.114]

Далее оценка дисперсии воспроизводимости используется для проверок стационарности и адекватности принятой регрессионной модели. Стационарность, определяемая неизменностью закона распределения целевого параметра во времени, оценивается с помощью дисперсии, характеризующей рассеивание среднего значения опытов Усрг относительно общего среднего значения для [c.52]

Воспроизведение в модели стационарного или нестационарного температурного поля с градиентами температур, пропорциональными заданным, более осуществимо путем охлаждения модели, так как незначительное повышение темературы сильно изменяет модуль упругости Е и оптическую постоянную материала модели В этом случае находятся пропорциональные величины напряжений с обратным знаком. [c.182]

Близкой к рассматриваемым задачей является определение поля температур по заданным температурам на границе, так как распределение температур внутри области при источниках тепла на поверхности подчинено уравнению Лапласа. Эта задача должна решаться при определении температурных напряжений. Для определения температур в плоском поле применяется плоская электрическая модель со сплошным полем или сеточная модель. Пространственная модель для определения температур внутри детали объемной формы может быть изготовлена из электролита или дисперсной массы. Пространственная модель должна иметь резервуар, дно и стенки которого выполнены из диэлектрика по форме подобной исследуемой области. Замеры внутри объемной модели производятся по плоскостям сечений модели с помощью иглы, передвигаемой по точкам. Трехразмерная модель для решения уравнения Лапласа в трех координатах может быть выполнена также в виде сеточной модели из сопротивлений, соединенных в узловых точках по всем трем направлениям. Определение с применением электрических моделей стационарных температурных полей по заданным температурам на границах рассмотрено, например, в работах [9], [12], [38], [42], [50]. [c.273]

При механизации подъема теплоизоляционных материалов и изделий широкое применение должны иметь различные модели стационарных и переносных электроподъемников, которые устанавливаются свободно стоящими и закрепляемыми за стены или металлические конструкции сооружений. Характеристика подъемников приведена в табл. 56. [c.341]

Канатные электротали грузоподъемностью 0,25 тс выполняются четырех моделей стационарные для подвески на крюке (К) или на пальце (П) и передвижные с шарнирной (Ш) или жесткой (Ж) тележкой. Кроме того, они могут выпускаться с чугунным или алюминиевым корпусом. Передвижной вариант электротали (рис. 55) состоит из корпуса с расположенными в нем гладким барабаном для многослойной навивки каната и трехпарным прямозубым редуктором. С одной стороны к корпусу закреплен фланцевый электродвигатель 1, с другой — электромагнитный [c.108]

Узлы и камеры поточных линий пяти указанных вариантов схем унифицированы и могут быть использова- иы в любом требуемом сочетаииг . Применение подобных линий позволяет интенсифицировать, механизировать и автоматизировать процесс очистки, причем производительность таких поточных линий сравнима с производительностью травильных установок. Ниже приведены характеристики некоторых моделей стационарного дробеметного оборудования [c.23]

В реальных условиях наиболее обычными внешними силами являются неслучайные силы типа силы тяжести или поверхностных сил, возникающих при движении в жидкости тех или иных тел. Однако в некоторых теоретических моделях турбулентных потоков оказывается целесообразным вводить в рассмотрение и случайные силы Х х, Ь). Так, турбулентность в температурно-стратифицированной среде (см. гл. 4) может описываться с помощью уравнений динамики несжимаемой жидкости, находящейся в поле случайных архимедовых сил, пропорциональных турбулентным пульсациям температуры. Представляет интерес также идеализированная модель стационарной изотропной турбулентности, стационарность и изотропность которой обеспечиваются введением искусственного стационарного и изотропного поля случайных внешних сил Х х, 1) (такая модель использовалась, например, в работе Уайлда (1961) см. выше п. 19.6). Правда, такая модель является фиктивной, так как силы Х х, () не имеют реальных аналогов. Однако если ввести силы X так, чтобы они обеспечивали заметный средний приток энергии лишь н крупномасштабным компонентам турбулентности (в этом случае мелкомасштабные компоненты будут получать энергию практически только от крупномасштабных компонент, а не за счет работы сил X), то вследствие представлений теории локально изотропной турбулентности о независимости статистического режима мелкомасштабных компонент от крупномасштабных особенностей движения можно будет ожидать, что фиктивный характер поля Х х, I) не скажется на статистических свойствах мелкомасштабных компонент турбулентности. Поэтому мелкомасштабные свойства турбулентности могут быть правильно описаны и на основе описанной фиктивной модели. [c.632]

Рассматривая нерегулярные движения в верхних слоях атмосферы как внутренние гравитационные волны, Хайнс [230] на основе простой модели разработал теорию, которая позволила ему выявить некоторые очень важные свойства атмосферы. При отсутствии волн атмосфера в его модели стационарна и имеет однородный газовый состав и температуру. Поскольку подобные ограничения являются очень жесткими, мы рассмотрим чуть ниже некоторые более совершенные модели. Ведь в действительности температура атмосферы вовсе не изотермична и меняется с высотой довольно сложным образом. Атмосфера безусловно нестационарна и большое значение при ее движении имеет сила Кориолиса, связанная с вращением Земли. Что касается гипотезы об однородном газовом составе атмосферы, то она, хотя и далека от действительности, все же допустима при решении этой конкретной задачи. [c.349]

Представим себе, что мы наблюдаем за некоторой областью пространства, через которую протекает поток газа. Движение считаем установившимся сколько газа в этот объем поступает, столько же и вытекает. Как на экране при переходе от общего плана к крупному, будем уменьшать обозреваемую область. По мере того как сужается наи1е поле зрения и возрастает разрешающая способность наблюдения, мы можем обнаружить многое, что заставит нас усомниться в модели стационарного режима. Мы заметим и обратные токи, и завихрения, и многое другое — все то, что в физике и механике обобщенно связывается с понятием турбулентности. А если пойти дальше и сузить поле зрения до уровня длины свободного пробега молекул, то и вовсе ие будет никаких сомнений в том, что любое движение газа нестационарно. [c.157]

Одни и. популярнейших кассетных моделей — стационарная приставка ггервс и [c.61]

В 1969 г. В. К. Ламба провел экспериментальное определение стационарного температурного поля в оболочке модели твэла и разработал методику теоретического расчета его с учетом распределения локального коэффициента теплоотдачи по поверхности сферы. Условия обтекания шарового электрокалориметра, диапазон чисел Re и размеры были сохранены теми же, что и в предыдущих опытах по определению локальных коэффициентов теплоотдачи. В качестве материала оболочки [c.84]

Из изложенного выше следует отметить необходимость дифференцированного в зависимости от характера псевдоожижения подхода к данным моделям. По мнению Баскакова [49], пакетные модели справедливы для пузырькового и, возможно, турбулентного режимов псевдоожижения. Механизм теплообмена с газовыми пузырями при низкой концентрации частиц, естественно, иной, чем со сплошной фазой слоя. Здесь наиболее приемлемой может быть модель Забродского [20] или Буевича [74], согласно которой частицы получают тепло от газа, выполняя роль стоков тепла в стационарном газовом пограничном слое. Что же касается слоев крупных частиц, то все перечисленные модели, за исключением, возможно, Васана и Алювалья, не отражают сущность процесса. [c.60]

Чтобы воспользоваться выражением (4.46), нужно знать функцию еэ(7 ст/ Тел, бел). Для ее расчета вернемся к результатам, полученным в подпараграфе 4.4.4. Применительно к условиям теплообмена неизотермиче-ского псевдоожиженного слоя с погруженной поверхностью плоский слой дисперсной среды соответствует неизотермичной зоне между-поверхностью теплообмена и ядром слоя. В эквивалентной этому слою модели стопы (см. рис. 4.7, а) О и N+1 ограничивающие поверхности представляют собой стенку теплообменника и ядро слоя с температурами Т ст и Тел- При фиксированной толщине неизотермичной зоны (число Л ), заданных степени черноты частиц и средней порозности слоя характеристики элементарного слоя стопы по-прежнему определяются формулами и уравнениями, приведенными в подпараграфе 4.4.2. Решение системы уравнений (4.38) позволяет найти возможное стационарное распределение температуры и величину лучистого потока по формуле (4.41). С помощью этого соотношения можно получить в явном виде функцию Еэ Тст, 7 сл, бел). Действительно, потоку, испускаемому псевдоожиженным слоем, соот- [c.176]

Очевидно, что ЛУп становится бесконечно малым лишь при —vO, т. е. при переходе к квазиоднородным средам. С физической точки зрения гетерогенная элементарная ячейка должна быть достаточно большой, чтобы быть достаточно представительной в пределах ДУп за время Ат (At — время, превышающее среднюю продолжительность пульсаций компонентов потока в AVn) должна возникнуть возможность учета макродискретности, реальной структуры дисперсной системы. В дальнейшем протекание различных процессов будет рассматриваться в пределах подобной ячейки. Ранее принятое в [Л. 75, 78] допущение р = onst (постоянство модели расположения частиц) приемлемо для стабилизированных и стационарных дисперсных потоков лишь в первом приближении. В более общем случае dfi/dx, d jdy, d jdz, d ldx не равны нулю. [c.28]

В [Л. 56] изложены методические особенности исследования теплообмена потока газовзвеси с трубным пучком модели котла-утилн-затора. Эксперименты велись по методике стационарного режима с шахматным трубным пучком и одиночными трубками. [c.245]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...