Особенность параболическая

Примеры, а) Особенность параболическая, так к [c.36]

Определение симплекса скоростей v jv вызывает трудности, особенно для сред с Ргп>1 (капельные жидкости). Для газов выбор метода оценки этой величины не может вносить заметной погрещности, так как комплекс согласно (6-16) меньше единицы всего на несколько процентов и в первом приближении может вообще не учитываться. Как известно, для однородных потоков по Прандтлю и7 = 0,3, а по Лейбензону при параболическом изменении скорости в ламинарном пограничном слое v jv = 0,33. Известны рекомендации иного рода, например u /v = l,74 Re- или в более общем виде по Гофману v lv=, 5 Re- / Pr / . [c.190]

Как в указанном способе расчета отражены особенности трапецеидального, параболического и сегментного поперечного сечений [c.70]

Особенностью рассматриваемого простого случая течения является то, что обе части работы сил трения равны между собой в этом нетрудно убедиться, определив каждое из слагаемых в правой части уравнения (12.55) для параболического профиля скорости.. который можно получить из уравнения (12.51), и вычислив интеграл по толщине слоя (или полутолщине). Обе части работы сил трения одинаковы по модулю и имеют противоположные знаки, при этом энергия диссипации всегда положительна. [c.285]

К сверхпроводникам первого рода принадлежат химически и физически однородные, чистые металлы. Сверхпроводимость первоначально была обнаружена в 1911 г. у свинца и ртути, в настоящее время установлено, что не менее 25 металлов обладают этими свойствами. Среди сверхпроводников имеются и благородные металлы, например, иридий с Ткр = = 0,14° К тугоплавкие металлы — молибден с Ткр = 0,92° К и вольфрам с Т кр = 0,0Г К и многие другие. Характерной особенностью сверхпроводников первого рода является параболическая зависимость критической напряженности [c.278]

Линейное упрочнение на кривых нагружения сплавов с пониженной энергией дефекта упаковки сменяется параболическим, которое, как и для молибденовых сплавов, является стадийным, но имеет свои особенности [341]. Последнее подтверждается как обработкой кривых деформации в координатах 5 — (рис. 3.24, б), так и результатами структурных исследований [62, 339, 344]. У поликристаллического ванадия (рис. 3.24, б) с повышением температуры испытания первая параболическая стадия появляется при —90 С, вторая — при —50 °С и третья — лишь при 85 С. Следует отметить, что кривые 5 — с" при температурах 400 и 600 С из-за динамического деформационного старения (ДДС) идут намного круче, чем все остальные (не учитывая кривую деформации при —196 °С), причем при 600 °С третья параболическая стадия не успевает наступить. [c.148]

Кинетика силицирования титана в порошке кремния приводится на рис. 1 при температурах 1100, 1300° С. Кривые кинетики силицирования титана соответствуют обычно наблюдаемому параболическому закону роста диффузионных слоев. С целью выяснения особенностей силицирования титана было проведено раздельно силицирование из твердой и паровой фаз. Образцы для исследования кинетики силицирования в твердом контакте изготовлялись по методу, описанному в работе [3]. [c.39]

При работе котла защитный слой окислов металла часто разрушается и при этом каждый раз ускоряются процессы его окисления. Особенно обращает на себя внимание то обстоятельство, что окисление стали в водя-ном паре происходит быстрее, чем в воздухе, несмотря на то, что параболическая постоянная роста пленки К для воздуха больше, чем для водяного пара. Это указывает на важную роль вторичных эффектов. В частности, одной из причин повреждения сталей в паре является растворимость в нем ряда легирующих добавок. При высоких давлениях и температурах гидроокиси ванадия, хрома, молибдена и вольфрама заметно растворимы в водяном паре. Поэтому они не могут в одинаковой степени принимать участие в образовании устойчивых защитных слоев на воздухе и в водяном паре. На практике часто переоценивают зависимость параболических постоянных роста от парциального давления кислорода. Так как эта [c.29]

В качестве характерного примера рассмотрим конструктивные особенности установки мощностью 20 кВт, предназначенной для функционирования в засушливых районах [1151. В этой ПТУ используется раскрывающийся параболический концентратор, [c.187]

Следовательно, в этом случае температурное поле, как и при рассмотренном регулярном режиме первого рода, перестает зависеть от особенностей начального теплового состояния тела и принимает упорядоченный характер. Он выражается в том, что изменение температуры во всех точках тела во времени происходит по линейному закону со скоростью, равной скорости изменения температуры окружающей среды. Распределение температуры по сечению тела описывается параболическим законом. Указанное тепловое состояние тела А. В. Лыковым названо квазистационарным режимом. [c.91]

Обычная параболическая интерполяция кривых не дает удовлетворительных результатов, так как небольшая неточность в задании или определении координат приводит к существенному изменению величин вычисляемых производных, особенно второй. Поэтому применялось интерполяционное вычисление производных при одновременном сглаживании кривой по методу наименьших квадратов. Не останавливаясь на выводах, приведем их окончательные результаты, полученные для наилучшего приближения кривой, заданной пятью точками, параболой третьего порядка. [c.309]

Непосредственно с расчетом экономичности ступеней связан вопрос выбора оптимального располагаемого теплоперепада, особенно для последних ступеней турбин. Если вос-пользо ваться параболической [c.121]

И все-таки большинство данных отклоняется от модели Вагнера из-за того что упомянутые выше вагнеровские допущения неприемлемы для тех или иных реальных систем. Это особенно проявляется, когда нарушено допущение 2, так что рост окалины не отвечает простому параболическому закону уравнений (11.2) или (11.3). Тем не менее, константы параболического уравнения скорости удобно использовать для сравнения относительных скоростей окисления в тех многочисленных случаях, когда поведение системы хотя бы приблизительно следует параболическому закону (рис. 11.1). [c.10]

На основании изучения тонкой структуры и механических свойств металла можно отметить в пластической области три характерные стадии кривой деформации (рис. 127) область легкого скольжения /, область линейного упрочнения II (наклон кривой в этой области мало зависит от температуры, содержания примесей и других факторов) и область параболического упрочнения — температурно зависимая часть кривой III. Особенности каждой стадии трактуются в рамках дислокационных представлений. [c.289]

Как известно, наиболее распространенным приемом является использование в интерполяционном интервале линейной или параболической зависимости кдя аппроксимации монотонных изменений искомой величины. Однако лучший результат, особенно при неравномерных и сравнительно больших интерполяционных интервалах,дает при- [c.83]

В, — на заднем фронте. Заметим теперь, что в соответствии с рис. 8.13,6 несущая частота импульса со вблизи точки А будет ниже, чем в точке С, где частота примерно равна oq. В то же время несущая частота импульса вблизи точки В будет выше, чем в С. Поскольку мы считаем, что волокно обладает положительной дисперсией групповой скорости, часть импульса вблизи точки А будет двигаться быстрее, чем часть импульса вблизи точки С, а последняя в свою очередь будет двигаться быстрее области вблизи точки В. Отсюда следует, что при распространении по волокну центральная часть импульса будет растягиваться. При помощи тех же соображений можно показать, что фронты импульса будут не растягиваться, а обостряться, так как в этих областях смещение частоты отрицательно. Поэтому истинная форма импульса как функция времени в данной точке z будет такой, как показано на рис. 8.13, а штриховой кривой. Соответствующая зависимость смещения частоты показана штриховой кривой на рис. 8.13,6. Из рис, 8.13, а мы видим, что из-за уширения, обусловленного дисперсией групповой скорости, пиковая интенсивность импульса, указанного штриховой кривой, меньше, чем для сплошной кривой. Заметим также, что поскольку параболическая часть импульса распространяется теперь на более широкую область вблизи пика, положительное линейное смещение частоты распространяется на большую часть импульса. Установив эти общие особенности взаимодействия процессов фазовой самомодуляции и дисперсии групповой скорости, мы можем показать, что если длина волокна достаточно большая, то на выходе волокна, показанного на рис, 8,12, форма импульса и смещение частоты будут изменяться во времени так, как изображено на рис, 8,14. а и б. Заметим, в частности, что положительное смещение частоты теперь линейно во времени на протяжении большей части импульса. Соответствующий спектр мощности этого импульса приведен на рис, 8,14, б. Заметим, что благодаря фазовой самомодуляции ширина спектра 50 см ) заметно превышает первоначальную ширину [c.520]

Уравнение это принадлежит к параболическому типу, что и определяет особенности формулировки краевых условий в задачах безмоментной теории цилиндрических оболочек. [c.145]

Неочевидной представляется попытка применения основных идей конструирования степенных характеристических рядов для представления решений сильно нелинейных вырождающихся параболических уравнений, каким является уравнение Лейбензона [8]. Хотя для таких уравнений типичной является ситуация [9], когда фронт возмущения, порожденного каким-либо заданным краевым режимом, движется по области нулевого фона (нулевого давления для уравнения Лейбензона) с конечной скоростью, как и для гиперболического случая, тем не менее возможность применения степенных рядов для описания решения в возмущенной зоне является нетривиальной, т.к. параболические уравнения не являются уравнениями типа Коши-Ковалевской. Для линейного уравнения теплопроводности, например, ряды Тэйлора, как правило, расходятся. В отличие от гиперболических систем, для которых характерна независимость скорости движения поверхности слабого разрыва по заданному фону от вида краевого режима, для вырождающихся параболических уравнений скорость движения фронта возмущения целиком определяется заданным краевым режимом и может быть найдена только в процессе определения возмущенного решения. Тем не менее оказалось, что степенные ряды, особенно в специальном пространстве переменных (аналог временного годографа), позволяют эффективно строить поля давления в задаче о нестационарной фильтрации газа и находить закон движения фронта фильтрации в зависимости от краевого режима. [c.282]

Особенно важен второй инвариант. В зависимости от знака гауссовой кривизны точки поверхности относят к трем типам эллиптические К >0), параболические (УС = 0) и гиперболические К < 0). Вид окрестностей перечисленных типов точек показан на рис. 10.7. Поверхность, имеющую лишь эллиптические точки, называют поверхностью положительной (гауссовой) кривизны, параболические — нулевой и гиперболические — отрицательной кривизны. [c.152]

Появление лазеров стимулировало развитие теории распространения световых пучков. В классической оптике [77] были подробнее всего изучены особенности формирования изображений при наличии аберраций, связанных как с большой светосилой применяемых устройств, так и со значительной шириной спектрального диапазона излучения. Для анализа процессов в лазерных резонаторах необходимо лишь знание законов преобразования волновых фронтов когерентных пучков. Кроме того, элементы резонатора обычно обладают небольшой оптической силой, лазерные же пучки имеют узкий спектр, малую расходимость и умеренные размеры сечения. Поэтому в лазерном резонаторе привычные для классической оптики аберрации практически отсутствуют в частности, здесь обычно стерта грань между сферической и параболической формами поверхностей оптических элементов. [c.7]

Основная привлекательная его особенность состоит в том, что после выполнения преобразования по времени размерность дифференциального оператора уменьшается на единицу и параболическое уравнение переходит в эквивалентное эллиптическое. Мы уже убедились в чрезвычайной эффективности МГЭ применительно к решению эллиптических (стационарных) задач, и поэтому целесообразно выяснить, имеются или нет преимущества в комбинировании МГЭ с преобразованием Лапласа. [c.252]

На рис. 17 приведены примеры АК, построенного с помощью формул (1.92) и (1.94). Если сравнить АК ИФП при неравномерно освещенных зеркалах с параболическим дефектом и аналогичный АК для равномерного распределения освещенности (пунктирная кривая на рис. 17), то видно, что неравномерная освещенность значительно деформирует форму контура, особенно в окрестности максимума. Значение параметра параболического дефекта взято в рассматриваемом примере отрицательным, [c.41]

Названы эти особенности параболическими потому, что их формы пересечений на гомологиях средней размерности имеют нетривиальное ядро (двумерное), но все же не меняют знака. У более сложных особенностей при четной размерности милноровского слоя форма пересечений обязательно является знакопеременной. [c.142]

Небольшое количество щелочных хлоридов в смеси с сульфатами значительно повышает интенсивность коррозии стали. При содержании в коррозионной смеси более 5 % хлоридов процесс коррозии протекает не по параболическому закону, а приближается к линейной зависимости, что указывает на малые защитные свойства у образовавшихся в таких условиях оксидных пленок. Отмеченное проявляется особенно ярко при коррозии аустенитных сталей. Из представленных на рис. 2.7 данных, полученных ири относительно низких содержаниях Na l в смеси, следует, что на первоначальной стадии продолжительностью 5—10 ч коррозия развивается с большой скоростью. [c.74]

Однако авторы [263—265] обнаружили сходство кривых нагружения ГЦК- и ОЦК-монокристаллов, отмечая наличие трех стадий упрочнения и на кривых т — 8 ОЦК-крис-таллов. Хотя трехстадийный тип кривых нагружения является наиболее общим, он наблюдается в ОЦК-металлах лишь при определенных ориентациях и условиях испытания (температура, скорость деформации) кристаллов и существенно зависит от чистоты объекта [81, 266, 267]. Наглядной иллюстрацией сказанного могут служить серии кривых упрочнения монокристаллов ниобия [264] и молибдена [265] на рис. 3.4 и 3.5. Особенно четко выражены три стадии упрочнения у ниобия. Начальный участок типичной трехстадийной кривой упрочнения монокристалла ниобия (рис. 3.6), или нулевая стадия (0), соответствует интервалу локализованной деформации. К этой стадии относят и часто наблюдаемые в ОЦК-металлах площадку или зуб текучести. Затем следует стадия I — стадия легкого скольжения. Ход кривой здесь близок к линейному. В переходной зоне между стадиями lull коэффициент упрочнения постепенно возрастает до некоторого постоянного значения, характерного для стадии //. Отклонение кривой т — s от линейного хода в процессе развития деформации свидетельствует о наступлении стадии 111 параболического упрочнения с характерным для нее снижением скорости упрочнения. [c.110]

На рис. 3.32 представлены температурные зависимости нормированных на модуль сдвига коэффициентов параболического упрочнения сплавов МТА (кривые /) и МЧВП (кривые 2 и 3) на трех стадиях. В области температур ниже 0,15—0,2Гпл для сплава МЧВП наблюдается резкое увеличение коэффициентов, особенно на первых двух стадиях (кривые 2 и <3 на рис. 3.32, а, б). Причем при уменьшении размера зерна (кривые 2) характер температурной зависимости не изменяется. Для дисперсноупрочненного сплава МТА отмечаются более [c.151]

В общем случае, кроме трех основных параболических стадий упрочнения, могут проявляться в зависимости от условий испыта-ттия и особенностей материала две дополнительные (см. рис. 3.33) [c.154]

Такое преобразование, естественное в задаче двух тел, в случае параболического движения служит для устранения особенностей, которые появляются в уравнениях движения, относящихся к задаче трех тел, когда два из них стремятся бесконечно сблизиться (столкновение двух тел). Геометрическое и кинематическое истолкование таких преобразований см. Т. L е v i- ivita, A ta math., т. 42, 1918, гл. II, стр. 118—132. [c.365]

Известно, что в математической теории упругости большое внимание уделяется вопросам существования и единственности решения [67, 100], весьма сложным с математической точки зрения. Вместе с тем в случае неоднородного тела необходимость их решения не менее, а, по-видимому, более важна, чем в классической теории упругости, ввиду возможности возникновения особенностей, связанных с характером исходных уравнений. Достаточно в качестве примера указать на задачу Бусси-неска для неоднородного полупространства, когда обобщенная система уравнений Ламе на границе области вырождается из эллиптической в параболическую [142]. [c.38]

Сильфон с переменными диаметрами гофр (фиг. 94, и). Внещняя форма сильфона может быть коническая, параболическая, гиперболическая и т. д. Отличительной особенностью сильфона с переменными диаметрами гофр является возможность получения криволинейной характеристики нагрузка-протиб . Наиболее просто изготовить такой сильфон можно механогидравлическим способом. [c.304]

Основная особенность ламинарного течения в круглой трубе в поперечном поле состоит в нарушении осесиммет-ричности течения. В трубе с непроводящими стенками с увеличением индукции наложенного магнитного поля происходит перестройка параболического профиля скорости таким образом, что профиль скорости вдоль диаметра трубы, параллельного полю, выравнивается, стремясь к плоскому, а вдоль диаметра, перпендикулярного к полю, наоборот, становится менее наполненным, приближаясь к полуокружности. В трубе с хорошо проводящими стенками (Ф 1) также нарушается [c.65]

При вы сокоинтен сивных нестационарных тепловых процессах, как уже отмечалось ранее, гиперболическое уравнение энергии более корректно описывает процесс передачи тепла, чем параболическое уравнение теплопроводности. Решение гиперболического нелинейного уравнения теплопереноса представляет определенные трудности, которые оказываются труднопреодолимыми, особенно в случае сложных и переменных краевых условий. Применение электрических моделей с сосредоточенными параметрами может оказаться полезным при решении этого уравнения. [c.313]

Систему (1)— (7) можно рассматривать также как краевую задачу для уравнения смешанного типа с сингулярными коэффициентами, эллиптического при у <0 и параболического при г/> 0. Общая теория уравнений смешанного типа и особенно случай гиперболически-эллип-тического уравнения рассмотрены в работе [5]. [c.80]

Данных о механизме наводороживания алюминия при взаимодействии с водой немного. Образующиеся при нагреве образцов пленки окислов защищают поверхность алюминия от непосредственного воздействия воды. Поскольку глинозем не взаимодействует с водой и водородом [2351, предварительное окисление должно препятствовать насыщению алюминия водородом. Возможно, что защитная роль глинозема невелика, особенно при нагревах до невысоких температур. Например, во время нагревов до Тд < 500—600° С окисление происходит по параболическому закону и образуются аморфные окислы [135]. При нагревах до более высокой температуры возникают кристаллические окислы у — AljOg [2661 и кинетика окисления меняется. Кристаллические окислы, по-видимому, лучше защищают алюминий от взаимодействия с водой. Если указанное различие защитной роли окислов действительно имеет место, то экстремальный характер зависимости коэффициента роста от верхней температуры цикла находит простое объяснение. По данным работы [168], при введении меди, железа и марганца образуются кристаллические окислы алюминия, и с этим может быть связано влияние примесей на ростоустойчивость сплавов при термоциклировании. [c.164]

Излагаются методы эффективного построения этих решений и много внимания уделяется обстоятельствам, при которых решения существуют и единственны. Эти вопросы в безмоментной теории решаются нетривиально. Общая линейная краевая задача моментной теории оболочек единообразна она заключается в интегрировании эллиптической системы уравнений с выполнением в каждой точке края (или краев, если область многосвязна) четырех граничных условий. Она всегда имеет единственное решение. Однако при переходе к описанной выше безмоментной краевой задаче картина становится весьма пестрой, так как тип уравнений, подлежащих интегрированию, может оказаться любым (эллиптическим, гиперболическим и параболическим). Различными по своему характеру оказываются и краевые задачи безмоментной теории это могут быть задачи типа Дирихле, задачи типа Коши, а также задачи, не предусмотренные существующей классификацией. К тому же может существовать несоответствие между типом краевой задачи безмоментной теории и типом уравнений, для которых ее надо решать. Например, задачу Дирихле иногда приходится решать для гиперболического уравнения, а задачу Коши — для эллиптического. Все это приводит к тому, что теоремы существования и единственности для краевых задач безмоментной теории формулируются далеко не единообразно и в них вопрос не всегда решается положительно. Однако такая ситуация не свидетельствует о принципиальной порочности самой идеи выделения в самостоятельное рассмотрение краевой задачи безмоментной теории. Каждая из описанных выше странностей краевых задач безмоментной теории свидетельствует об определенных особенностях искомого напряженно-деформированного состояния оболочки. Для широкого класса задач это будет показано в части IV. [c.174]

Принимая во внимание, что параболический закон непригоден как для малых, так и для больших значений переменных , можно заключить, что его следует рассматривать как приближенную формулу. В этом смысле она часто оказывается полезной и особенно в проблемах, связанных с испытанием материалов. Однако не следует ожидать, что формулу можно применять за пределами области интерполяции. Когда Фэрроу, Лове и Нил сравнили реологическое поведение паст крахмала в капиллярном приборе II в приборе Куэтта на основании уравнений (XVH. 4) — (XVII. 14), то области напряжений и градиентов скоростей оказались в обоих приборах различными, и они не смогли согласовать их с одной величиной п. Оказалось, что, по крайней мере для высоких концентраций, нужно принимать разные п для материала в капиллярном [c.282]

Существенно увеличивает прочность вала при изгибе перекрытие шеек, особенно при тонких и узких щеках (рис. 4, г). При степени перекрытия Аа =+0,2 (рис. 4, 5) снижение напряжения может составить 20—30%. В двигателях с малым ходом поршня, особенно при положительном перекрытии, канал в шатунных шейках приходится делать наклонным (рис. 4, е) или эксцентричным (рис. 4, ж). Эксцентричное сверление предпочтительнее, так как дает возможность еще снизить напряжение в галтели перехода к щеке снижение это может составлять при изгибе около 5%, при кручении около 10%, оптимальная величина относительного эксцентриситета e/d составляет около 0,05. Для снижения концентрации напря->йений в зонах галтелей коленчатых валов могут быть использованы те же приемы, что и для, прямых валов. В ответственных случаях галтель описывают двумя радиусами, применяют также эллиптическую (рис, 4, з) или параболическую (рис. 4, и) галтели. Так как в этих случаях сильно умень-ша гтся рабочая длина шейки, то целесообразно выполнять галтель с поднутрением в щеку или шейку (рис. 4, к). При малой толщине щеки поднутрение обычна не применяют из-за ослабления щеки. Поднутрение в шейку может дать снижение напряжений в местах перехода на 20—40%, однако уменьшает опорную поверхность шейки. Масло для смазки шатунных подшипников обычно подается под давлением от коренных подшипников через сверления в щеках. В этом случае шейки оказываются ослабленными поперечными отверстиями, вызывающими [c.316]

В принципе эти методы могут быть применены к любой задаче, для которой дифференциальное уравнение или линейно, или линейно относительно приращений [44—49]. В задачах, сводящихся к эллиптическим дифференциальным уравнениям, решения получаются сразу, в то время как для параболических и гиперболических систем уравнений должны быть введены процессы продвижения во времени. Таким образом, охватывается очень широкий класс физических задач при помощи прямых или непрямых формулировок МГЭ могут быть решены, например, задачи об установившемся и неустановившемся потенциальных течениях, задачи статической и динамической теории упругости, упругопластичности, акустики и т. д. [8—49]. МГЭ может также быть использован в сочетании с другими численными методами [44], такими, как методы конечных элементов или конечных разностей, т. е. в смешанных формулировках. Соответствующие комбинированные решения почти неограниченно расширяют область применения методов, ибо МГЭ обладает четко выраженными преимуществами для областей больших размеров, в то время как методы конечных элементов являются удобным средством включения в такие системы объектов конечного размера или уточнения поведения решения в зонах быстрого изменения свойств. Более подробное сравнение особенностей этих методов будет дано в следующем параграфе. [c.16]

Особенностью сферического эталона является независимость изменения разности хода от увеличения расстояния между зер калами, т. е. при возрастании расстояния между зеркалами световой поток увеличивается по сравнению с потоком в плоско параллельном эталоне. При этом реализация сферического эта лона и его юстировка в отличие от 11Лоскопараллельного эталона сопряжены с меньшими трудностями. В качестве поверхностей можно использовать параболические зеркала, в которых интерференционная картина возникает вследствие аберраций четвертого порядка. По своим характеристикам параболический эталон не уступает сферическому, однако его изготовление более сложно и дорого. [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...