Поведение неустановившееся

Уравнение (10.18) приводит к М уравнениям для определения значений Л, 5и Са (а = 1, т). Было найдено, что шесть значений s обеспечивают достаточно точные результаты для практических целей. Для получения оптимальных результатов важно выбирать подходящую последовательность значений s. К сожалению, эта последовательность, по-видимому, изменяется с типом задачи и с поведением неустановившейся части решения. До сих пор не удалось сформулировать какое-либо общее правило. [c.280]

Переменные Лагранжа и Эйлера. Возможны два основных вида движения жидкости или газа установившееся и неустановившееся. Если в любой точке пространства давление, плотность, модуль и направление скорости частиц движуш,ейся среды во времени не изменяются, то такое движение жидкости или газа называется установившимся. Если эти параметры потока в данной точке изменяются во времени, то такое движение называется неустановившимся. Существует два метода описания движения жидкостей и газов, использующие переменные Лагранжа или переменные Эйлера. Метод Лагранжа позволяет изучить движение каждой индивидуальной частицы сплошной среды метод Эйлера позволяет изучить изменение параметров движущейся среды (давление, плотность, скорость) в данной точке пространства без исследования поведения каждой индивидуальной частицы в отдельности. [c.230]

Взаимное влияние быстрого неупругого деформирования и ползучести при выдержках. Наиболее контрастными (и практически важными) являются программы повторно-переменного деформирования, включающие выдержки при постоянном напряжении (ползучесть) или при постоянной деформации (релаксация). Реальные материалы в этих условиях обнаруживают весьма сложные особенности поведения изменение вида кривых деформирования после ползучести, появление неустановившейся ползучести при быстрых сменах нагрузки. Рассмотрим, как ведет себя мате- [c.190]

Очевидно, что искажения амплитудно-частотной характеристики, вызываемые допущением об абсолютно жестких связях, зависят от параметров системы. Анализ этого допущения, выполненный автором [7], [8] применительно к неустановившимся процессам, показывает, что при описании поведения двигателя упругую механическую связь можно считать жесткой, если ее жесткость значительно превосходит фиктивную жесткость [c.46]

Приведенные выше зависимости описывают явления, происходящие в испарительной системе в установившемся режи-м е. Для получения передаточных функций необходимо исследовать явления, происходящие при возникновении возмущений. Чтобы сделать более наглядными и доступными относительно сложные процессы, связанные с неустановившимся режимом, разработан приближенный графо-аналитический метод анализа поведения системы при различных возмущениях (раздел 7.2.2) (И с помощью этого метода проведено аналитическое исследование системы (раздел 7.2.3). [c.137]

Одним из важных результатов исследования неустановившихся режимов котельного агрегата явился вывод, что поведение пароводяной смеси в нестационарном режиме работы [c.177]

Задающее воздействие с постоянным ускорением позволяет исследовать поведение системы в широком диапазоне скоростей слежения при неустановившемся режиме работы системы. Подобные условия исследования являются наиболее ответственными для рассматриваемых следящих приводов. Если исследование привода в этих условиях покажет удовлетворительные результаты, то работоспособность привода в более благоприятных условиях — при постоянной скорости — не будет вызывать сомнений. [c.68]

Учет ползучести в модели неупругого деформирования поликристалла связан с преодолением значительных трудностей вычислительного характера. Поэтому ограничимся анализом поведения поликристалла при одноосном нагружении. При нагружении образца постоянным напряжением а неупругую деформацию нетрудно разделить на мгновенную пластическую и деформацию ползучести. Тогда модель поликристалла описывает во времени процесс ползучести (сплошные кривые на рис. 2.35), включая неустановившуюся и установившуюся стадии ползучести. Непрерывный асимптотический переход от первой стадии ко второй обеспечивается принятым описанием поведения отдельно взятой системы скольжения в кристаллическом зерне (см. 2.6). Расчет проведен в предположении, что в (2.59) [c.110]

Постановка задачи. Данная работа содержит результаты экспериментального исследования ползучести при сложном напряженном состоянии, целью которого являлось, с одной стороны, получение характеристик ползучести и проверка существующих гипотез ползучести, а с другой — поиски путей построения теории, описывающей поведение. металла в условиях неустановившейся ползучести при сложном напряженном состоянии. [c.100]

В качестве числового примера рассмотрена задача теории ползучести для цилиндрической оболочки при интересном для практики случае нагружения. Задача о поведении при установившейся ползучести является частным случаем описанной здесь задачи о неустановившейся ползучести, [c.149]

В приведенной последовательности мы проследили иерархическую связь сверху—вниз — от дислокаций к точечным дефектам и их электронным состояниям. Разумеется, иерархия обнаруживается и в обратном направлении дислокации объединяются в малоугловые границы, те формируют блочную структуру зерна, зерна определяют поведение всего образца. В настоящее время о каждой из ступеней иерархической лестницы принято говорить как о структурном уровне деформации и разрущения твердого тела [206]. При этом принято считать, что каждое конкретное явление обусловлено процессами, происходящими на определенном структурном уровне диффузионная ползучесть связана с вакансиями, низкотемпературная установившаяся ползучесть — с дислокациями и т.д. [223]. Такой подход, однако, не объясняет явлений типа неустановившейся ползучести, в которых задействованы несколько структурных уровней, соподчиненных друг другу. Их следует рассматривать не по раздельности, а во взаимной связи — как ступени иерархической лестницы (см. 3). Основной аргумент в пользу такой связи состоит в том, что на каждом из структурных уровней поведение системы определяется дефектами, которые когерентно объединяются в кластеры, формирующие доведение следующего уровня. [c.281]

В результате получаем следующую картину неустановившейся ползучести. До температуры Гд существенны те механизмы, которые дают экспоненциально быстрое спадание скорости б (Ь), и величина Тд(<т) задает верхнюю границу области обратимой ползучести (см. рис. 81). Выше Гд включаются механизмы деформации, характеризуемые нарастающей скоростью Ф (и) изменения фрактального рельефа. Физически это означает вклад в процесс деформации таких комплексов дефектов, которые обуславливают более быстрое увеличение термодинамического потенциала, чем для независимых дефектов. В результате происходит критическое замедление процесса ползучести непосредственно в точке Г = Тд имеем логарифмическое поведение е(0, а с ростом Г-Гд включаются еще более медленные механизмы. Такое замедление деформации воспринимается на опыте как полная остановка при температурах ниже точки замерзания даваемой соотношением (2.58). Однако действие указанных механизмов проявляется только до момента, ограниченного временем При I > иерархическая связь нарушается, и процесс ползучести опять убыстряется. [c.290]

Д ш понимания физических процессов, связанных с высокотемпературной деформацией кристаллов, мы должны прежде всего описать реологическое поведение твердого тела, используя механические и физические переменные (напряжение, деформацию, температуру, давление...). Это описание дается определяющими уравнениями, полученными по результатам механических испытаний. В настоящей главе мы рассмотрим в общем виде необходимее для этого основополагающие понятия напряжение, деформацию и различные реологические определяющие соотношения. При высоких температурах многие материалы вязко текут, поэтому соотношения для вязкости особенно важны. Описываются и сравниваются между собой основные методы механических испытаний ползучесть при постоянном напряжении, деформация при постоянной скорости деформации и релаксация напряжений. Анализируется роль переменных в определяющем уравнении время — кинематическая переменная, которая появляется в явном виде только при неустановившейся ползучести деформация обычно не является хорошей переменной, кроме случая, когда она совпадает со структурными переменными скорость деформации и напряжение. Минимальная скорость ползучести, скорости установившейся и постоянно-структурной ползучести, как правило, соответствуют разным условиям, и их нельзя путать. Мы будем здесь иметь дело с однородной деформацией, однако полезно вкратце рассмотреть критерий неоднородности (т. е. локализации) деформации. Сдвиговая локализация представляет собой пластическую неустойчивость, которая проявляется как падение напряжения на кривых напряжение— дефо )мация. [c.11]

В настоящее время существуют описания поведения только отдельных материалов в условиях возрастающего напряжения [5, 31, 42]. Эти модели не позволяют описывать процесс ползучести при наличии кратковременных перегрузок, а при разгрузке они хуже соответствуют эксперименту, чем теория упрочнения. В данном разделе рассмотрен метод расчета, основанный на структурно-феноменологической модели неустановившейся ползучести. [c.61]

При создании устройств струйной автоматики важно знать динамические свойства элемента, т. е. его поведение в процессе переключения. Закономерности переключения элементов, использующих взаимодействие струи с плоской стенкой, исследовались многими авторами, однако сложность явлений не позволила получить математическое описание неустановившихся процессов в элементах. В настоящее время отсутствуют четкие представления и о характере явлений, определяющих переключение элемента. Имеющиеся опытные данные свидетельствуют о том, что на динамику элемента существенно влияют коммуникационные каналы, в которых возникают различные волновые процессы. Поэтому представляется разумным комплексное исследование динамики системы элемент — коммуникационный канал. Здесь же кратко рассмотрим только некоторые общие соображения о динамике элемента. [c.245]

Полученные данные и приведенный выше анализ позволяют дать обобщенную концепцию поведения дисперсионно упрочненных сплавов, включающую также и высокотемпературную ползучесть. При этом будет рассмотрена стабильная дисперсная фаза, внедренная в матрицу, в которой дислокации и растворенные атомы не взаимодействуют. При данных условиях можно ожидать, что для первой стадии ползучести будет справедливо уравнение (35), выведенное для движения винтовых дислокаций, имеющих пороги. Такая неустановившаяся ползучесть будет отличаться от ползучести, которая происходит в свободном от дисперсии альфа-твердом растворе, поскольку присутствие дисперсных частиц обусловливает интенсивное поперечное скольжение. [c.293]

Мы можем завершить эти рассуждения о пластическом поведении металлов при очень низких температурах замечанием, что концентрация тепловой энергии в областях мельчайших ослаблений, где начинаются и откуда распространяются по растягиваемому образцу слои сдвигов, может создавать малые неустановившиеся поля температурных напряжений вокруг скоплений, из которых начинают расти зоны пластических деформаций кроме того, как это ни странно, эти пока еще слабо изученные тепловые явления могут способствовать пониманию механического и пластического поведения металлов в совсем еще мало исследованном диапазоне самых низких температур. [c.512]

Для неравновесных условий нагружения могут быть выделены нестационарные (неустановившиеся) и стационарные (установившиеся) периоды процесса, в которых соответственно соотношение напряжение а — деформация е зависит от времени нагружения и не зависит от него, что иллюстрируется ниже на примере изотермического нагружения при малых деформациях простейших линейных упруговязких и вязкоупругих систем. Механическое поведение этих систем при однородном растяжении может быть моделировано комбинацией чисто упругих (пружин) и вязких (поршней в вязкой среде) элементов, подчиняющихся законам Гука и Ньютона для одноосного нагружения и представленных на рис. 1.3.1. Более подробные сведения о реакции различных вариантов моделей на внешние условия нагружения можно найти в монографиях [4, 24, 26, 68]. Уравнения состояния таких систем определяются из следующих условий [c.32]

Аналогично поведению материалов при деформировании, во время испытания на ползучесть возникает начальная упругая деформация. Затем наступает стадия неустановившейся ползучести (стадия I), которая характеризуется наличием неупругой составляющей и необратима при снятии нагрузки. Вторая стадия (II), установившейся ползучести, приводит к появлению значительной необратимой деформации. Установившаяся скорость ползучести (скорость деформации de/d/) определяет полезный срок службы материала. [c.153]

Мы ограничимся только рассмотрением поведения системы с устойчивыми автоколебаниями нелинейного характера (т. е. для которой траектория V (з) имеет форму искаженного, но замкнутого овала), как это сделано на рис. У-б, подчеркнув только, что все излагаемое ниже в существе своем будет справедливо и для других случаев неустановившихся колебаний, разобранных нами выше. [c.219]

Выражение (1.62) представляет полное перемещение при действии возмущающей силы д на интервале времени от О до t. Оно включает как установившиеся, так неустановившиеся формы и особенно удобно при исследовании поведения системы при колебаниях, когда действует возмущающая сила произвольного вида. Если функцию д = (Г) не представляется возможным выразить аналитически, интеграл (1.62) можно всегда вычислить приближенно с помощью соответствующего метода графического или численного интегрирования. Для того чтобы учесть влияние начального смещения х и начальной скорости Хд при / = О, необходимо только к выражению [c.94]

Хотя на каждом полуцикле сила трения изменяет свое направление, для системы, показанной на рис. 2.21, а, не представляет труда исследовать неустановившееся поведение при действии импульсного возмущения. Однако исследование установившегося поведения при действии возмущающей силы в виде периодической функции типа Q os at представляет известные трудности. Приближенное решение, основанное на представлении вязкого демпфирования, приведено в п. 1.10, но можно получить и точное решение . [c.176]

Для трехмассовой системы, рассмотренной в задаче 4.2.2, определить неустановившееся поведение при свободных колебаниях, если заданы начальные условия Хо = 0 0 0 Хо = v 0 —и . [c.270]

Для рассмотренных в задаче 4.3.3 маятников, соединенных пружинами, определить неустановившееся поведение при свободных колебаниях, если заданы начальные условия 0о = 0 ф 0 , Oq = 0 0 0 . [c.270]

Определить неустановившееся поведение вращающейся системы из задачи 4.2.4, если заданы начальные условия Фо = 0 0 0 Фо = 6 6 0 . [c.270]

Предположим, что невесомая балка, рассмотренная в задаче 4.2.6, вращаясь с постоянной угловой скоростью 6 относительно левой опоры, внезапно зацепляется за правую опору. Определить неустановившееся поведение системы при указанном начальном условии в виде начальной скорости. [c.270]

Определить неустановившееся поведение рассмотренного в задаче 4.2.8 каркаса трехэтажного дома при внезапном приложении к перекрытию третьего этажа постоянной во времени нагрузки Qg = Р. [c.270]

НЕУСТАНОВИВШЕЕСЯ ПОВЕДЕНИЕ СИСТЕМ С ДЕМПФИРОВАНИЕМ [c.310]

При исследованиях неустановившегося поведения системы влияние демпфирования следует учитывать в тех случаях, когда длительность промежутка времени, представляющая интерес для исследователя, достаточно велика по сравнению с периодом собственных колебаний системы. Если этот промежуток мал, но коэффициенты [c.310]

Последние четыре вида анализа относятся к анализу вынужденных колебаний конструкции. При анализе переходного процесса мы исследуем сравнительно короткий промежуток времени, когда движение не является установившимся. В линейном гармоническом анализе мы изучаем изменение отклика установившегося движения в зависимости от частоты приложенного гармонического воздействия. В спектратьном отклике к конструкции прикладывается ударное воздействие и исследуется спектр неустановившегося отклика по перемещениям в заданных точках конструкции. При нелинейном поведении конструкции численный анализ собственных форм, гармонический и спектральный анализ теряют смысл, поскольку суперпозиция становится невозможной. В этом случае выполняется нелинейный динамический анализ переходных процессов. [c.436]

И в том и другом случаях поведения отдельных структурных элементов модели в целом дает единую зависимость для неустановившейся и установившейся стадий ползучести пр а, 7 = Onst. В начале процесса скорость ползучести различных структурных алементов различна. Это вызывает перераспределение суJ до тех пор, [c.238]

Таким образом, упрощенный вариант модели материала описывает основные эффекты, которые характерны для неупругого поведения конструкционного материала в неизотермических условиях. Среди этих эффектов следует отметить изменение предела текучести при изменении направления деформирования (эффект Баушингера) следование принципу Мазинга, распространенному на неизотерми-ческие условия циклическое изотропное упрочнение и разупрочнение материала неустановившуюся и установившуюся стадии ползучести при постоянной нагрузке взаимное влияние деформации ползучести и мгновенной пластической деформации изменение скорости ползучести при ступенчатом нагружении одного знака и знакопеременном нагружении обратную ползучесть в процессе разгрузки и в разгруженном состоянии релаксацию микронапряжений и возврат пластических свойств (отдых) материала влияние рекристаллизации на снятие изотропного упрочнения запаздывание изменения предела текучести в неизотермических условиях. [c.131]

В принципе эти методы могут быть применены к любой задаче, для которой дифференциальное уравнение или линейно, или линейно относительно приращений [44—49]. В задачах, сводящихся к эллиптическим дифференциальным уравнениям, решения получаются сразу, в то время как для параболических и гиперболических систем уравнений должны быть введены процессы продвижения во времени. Таким образом, охватывается очень широкий класс физических задач при помощи прямых или непрямых формулировок МГЭ могут быть решены, например, задачи об установившемся и неустановившемся потенциальных течениях, задачи статической и динамической теории упругости, упругопластичности, акустики и т. д. [8—49]. МГЭ может также быть использован в сочетании с другими численными методами [44], такими, как методы конечных элементов или конечных разностей, т. е. в смешанных формулировках. Соответствующие комбинированные решения почти неограниченно расширяют область применения методов, ибо МГЭ обладает четко выраженными преимуществами для областей больших размеров, в то время как методы конечных элементов являются удобным средством включения в такие системы объектов конечного размера или уточнения поведения решения в зонах быстрого изменения свойств. Более подробное сравнение особенностей этих методов будет дано в следующем параграфе. [c.16]

Все эти особенности поведения самолета на втором режиме проявляются только вблизи установившейся скорости горизонтального полета, при которой кривые потребных и располагаемых мощностей пересекаются или касаются. На неустановившихся режимах разгона и торможения (например, после взлета или перед посадкой) кривые располагае- [c.37]

Для неустановившейся ползучести из табл. 1 зависимостей S t) видно, что отвечающая логарифмической ползучести асимптотика 6 (t) ос 5(i) может реализоваться только при логарифмически медленном нарастании высоты фрактального рельефа в сильно иерархических системах и при степеннбм — в слабо иерархических. По-видимому, реальная система дефектов является слабо иерархической так, поведение зерна как целого обуславливается его границами, но практически не чувствительно к перераспределению дислокаций и точечных дефектов, действие которых опосредовано через фаницы [197]. Кроме того, легко убедиться, что экспоненциальному нарастанию Фе(и) высоты рельефа в ультраметрическом пространстве отвечает линейное увеличение термодинамического потенциала с ростом геометрического объема. Действительно, если удвоению размера кластера в реальном геометрическом пространстве отвечает один шаг по уровням в ультраметрическом, то числу и таких шагов — объем, пропорциональный 2 = Таким образом, только в том случае, если носитель пластической деформации проявляет себя как термодина- [c.289]

Из этих многочисленных экспериментальных и теоретических работ следует, однако, что явление разрушения вихрей, сходящих с передней кромки, пока еще окончательно не понято. Были проведены качественные исследования, чтобы понять поведение потока и найти надлежащую основу для теоретических расчетов установившегося и неустановившегося разрушения. В водяной трубе исследовалось, каким образом сильно развитое турбулентное течение, возникающее при отрыве потока с острой передней кромки нестреловидного крыла, переходит в течение с устойчивыми вихревыми образованиями на крыле с большой стреловидностью. Кроме того, изучалась структура вихря, измерялись составляющие скорости, давление и уровень шума, а также определялось положение ядра вихря. [c.208]

Случай О соответствует неустановившемуся пульсирующему течению. Было предположено, что неустойчивость потока связана в большей степени с явлением присоединения, чем с явлением отрыва [59]. В этой области были проведены интенсивные исследования [46, 56]. Хотя значения чисел Маха были различными (М , = 1,96 в работе [46], 6,8 в работе [56] и 10 в работе [59]), результаты наблюдений аналогичны, поэтому здесь излагаются результаты наблюдений Мэйра [46]. Приведены фотографии пульсирующего течения с коротким периодом пульсаций К = 1). Фазы течения представлены в хронологическом порядке, о чем можно судить по перемещению слабого прямого скачка уплотнения в направлении потока. Ниже описано поведение потока в течение одного периода пульсаций [46]. На фиг. 31 перед тупым телом видны две головные ударные волны волна, расположенная выше по течению, движется вниз по потоку и смыкается со второй ударной волной, как это видно на фиг. 35 и 36, где представлены две фазы, непосредственно следующие за фазой, представленной на фиг. 31. [c.243]

Первое слагаемое выражения (58) определяет установившееся состояние стержня, второе и третье — неустановившееся, при этом второе слагаемое описывает монотонное убывание напряжений в стержне, связанное с релаксационными процессами, происходяш,ими в нем, а третье — зату-хаюш,ие колебания, связанные с инерцией и вязкостью материала стержня. При анализе колебательных движений необходимо прежде всего изучить поведение третьего [c.705]

Сравнивая это выражение с выражением (1.296) в п. 1.7, видим, что они совпадают. Первый сомножитель в выражении (у) представляет статическое перемещение системы при действии постоянной нагрузки Ошах члены, входящие во второй сомножитель, описывают установившееся и неустановившееся поведение системы третий сомножитель является коэффициентом усиления Р при отсутствии демпфирования. Отметим, что установившаяся часть перемещений системы во времени содержится в решениях, полученных с помощью интеграла Дюамеля, если не принимаются во внимание начальные условия. [c.100]

Хотя эти уравнения могут быть использованы для определения неустановившегося поведения системы, они неудобны для исследования установившегося поведения. К- Клоттер исследовал этот случай вынужденных колебаний с помощью метода усреднения Ритца, используя одночленное приближение. На рис. 2.18 представлен ряд графиков частотных характеристик для отношения жесткостей kjk = 1/2. Для того чтобы эти графики были безразмерными, строятся зависимости отношения xlxi от a lp для ряда значений параметра нагрузки = Q kiXi). [c.170]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...