Сдвиговое искажение

На рис. 3 показано поле линий скольжения с распределением контактного давления и деформации по толщине пластического слоя (а) и деформированная координатная сетка (б) для границы контакта, определяемой параметрами Я = 20, = —0,11, = —0,3 и скд = 0,265. В этом случае кривизна на большей части границы контакта мала, но в окрестности точки О она быстро увеличивается. Такое изменение кривизны границы контакта приводит увеличению кривизны линий скольжения в окрестности жесткопластической границы и уменьшению кривизны этих линий в остальной части пластической области. В результате этого давление на цилиндр на большей части границы контакта меняется незначительно и быстро возрастает в окрестности точки О. Изменение скоростей в окрестности жесткопластической границы приближается к разрывному с быстрым возрастанием пластической деформации в этой зоне и последующим плавным увеличением по толщине пластического слоя. Высокий градиент изменения скорости по нормали к жесткопластической границе приводит к сильному сдвиговому искажению [c.589]

Во всех случаях, когда имеются простые волны, наблюдается такое возрастание избыточной скорости сигнала при росте и это свойство все более искажает волновой профиль по мере его продвижения. График зависимости и от а не может теперь в последующие моменты времени иметь ту же самую форму, что и в предыдущие (разд. 1.1) вместо этого сигналы, несущие большие значения скорости, смещаются вперед по отношению к сигналам с низкой амплитудой на величину, увеличивающуюся с ростом и. Для случаев, удовлетворяющих линейному соотношению (179), которое включает (183) как частный случай при 7 = 2, волновой профиль испытывает простое сдвиговое искажение (рис. 30) за время t каждое значение и перемещается [c.188]

На рис. 28, в изображено, каким образом поршень, имеющий первоначально положительную а -составляющую ускорения (направленную к жидкости), порождает звуковые волны, в которых более поздние сигналы, несущие более высокие избыточные давления, стремятся перегнать более ранние сигналы. Соответствующее искажение пространственного волнового профиля показано на рис. 31 вплоть до того момента времени (определяемого равенством (188)), когда сигналы впервые окажутся в одной точке и градиент станет бесконечным. Однако та же теория сдвигового искажения волнового профиля предсказывает в последующие моменты невозможный волновой профиль (рис. 32), для которого существуют три разных значения избыточной скорости сигнала для любого положения внутри определенного пространственного интервала (см. точки А, В, С на кривой при X = Ху или точки D, Е, F при X = Х ). В разд. 2.11 исследуется, что действительно произойдет в эти [c.191]

Плотность р в простой волне однозначно связана со скоростью жидкости и или с избыточной скоростью сигнала v (разд. 2.9), и поэтому, когда любой волновой профиль, аналогичный изображенному на рис. 32, определяется по правилам простого сдвигового искажения, поясненным на рис. 31, легко получить соответствующее распределение плотности как функцию от х. [c.211]

Полученный таким образом метод исследования распространения простых волн, содержащих слабые разрывы, в точности тот же, что и метод разд. 2.11 именно, упомянутый волновой профиль для V претерпевает сдвиговые искажения с единичной скоростью, а положения разрывов выбираются так, чтобы волновой профиль оставался однозначным и сохранял постоянство площади. Так как все следствия для случаев слабой боры п слабой ударной волны будут идентичными, то нет необходимости их повторять. Тем не менее мы закончим этот раздел проверкой результата, предсказанного этим методом для одного случая разрывной волны, точно рассчитанного ранее. В этом случае, описанном уравнениями (228) и (229), теория слабой боры, как и на рис. 35, дает значение 1/2 для отношения 17 — Со)1 щ -Ь + С1 — Со) вместо точного значения [c.227]

Напротив, наличие дисперсии (зависимости скорости волны от ее длины) может существенно ограничить возможность суш е-ствования такой кумулятивной последовательности малых нелинейных эффектов. Единственной основной скорости волны Со, с которой перемеш ается волновой профиль, одновременно подвергаясь все большему сдвиговому искажению в результате малых отклонений скорости волн от основного значения Со, больше [c.541]

Решения уравнения (96) показывают, что когда этот параметр достаточно велик (больше, чем примерно 16), то сдвиговое искажение волнового профиля, обусловленное нелинейностью, может прогрессивно увеличивать крутизну переднего фронта волны (фаза сжатия) в точности как описано в гл. 2. Обсуждение возникающего в результате гидравлического прыжка будет продолжено ниже. [c.558]

Грубо можно представить себе осуществление такого равновесия следующим образом. Если основная (самая низкочастотная) фурье-компонента волнового профиля есть os кх, то первая гармоника os 2кх распространяется благодаря дисперсии более медленно. Очевидно, что ее отставание по фазе соответствует появлению отрицательной гармоники sin 2кх. С другой стороны, легко показать, что сдвиговому искажению основной фурье-компоненты соответствует появление положительной гармоники sin 2кх. Это наводит на мысль, что возможно взаимное сокращение появившихся синусоидальных гармоник, а это приводит к решению типа бегущей волны с неизменным волновым профилем. [c.558]

Сдвиговое искажение 188 Сжимаемость 14, 121 Сипа инерции 74, 398 [c.594]

Простейшим видом объемных волн являются плоские волны. Плоские волны делятся пъ продольные и поперечные (см. рис. 82). В продольной волне или волне расширения - сжатия частицы сжимаются и растягиваются, двигаясь вдоль распространения волны. В поперечных (сдвиговых) волнах, или волнах искажения частицы среды перемещаются поперек направления движения волны, испытывая только деформации сдвига. При этом искажается только их форма, но объем не меняется. Характерно, что скорости объемных [c.139]

Эффект увеличения фазовой скорости по частоте или волновым числам, который характерен для сдвиговых волн, распространяющихся вдоль волокон или слоев, проиллюстрирован на рис. 9. Искажение импульса, показанное на рис. 9, соответствует зеркальному отражению искажения, представленного на рис. 8, в частности изменение знака напряжений имеет место в окрестности передней границы. [c.285]

Кинетич. аспекты проблемы фазовых равновесий в сплавах изучает теория фазовых превращений, рассматривающая процессы зарождения и роста фаз при изменении Т, р, состава и т. п. В процессах превращений в сплавах существ, роль играют поля упругих напряжений и ограниченная диффузионная подвижность атомов. Наличие этих факторов обеспечивает, в частности, возможность протекания мартенситных превращений, заключающихся в реализации сдвиговых деформаций и небольших искажений кристаллич. решёток. [c.112]

Структура мартенсита образуется при быстром охлаждении в результате без-диффузионного (сдвигового) перехода у-железа (аустенита) в а-железо (феррит) без выделения углерода из раствора. Переход у-железа в а-железо сопровождается изменением кристаллических решеток, что вызывает появление внутренних дополнительных напряжений. Мартенсит представляет собой пересыщенный раствор углерода в а-железе с искаженной кристаллической решеткой. Сталь со структурой мартенсита обладает высокими твердостью и прочностью. [c.17]

Поскольку в ортотропном теле растяжение-сжатие в главных направлениях не вызывает искажения углов, будем считать, что при нагревании не искажаются утлы между нормалями к плоскостям упругой симметрии. Для рассматриваемого случая тонкой оболочки с осесимметричным распределением температуры это означает отсутствие в ней сдвиговых деформаций собственно от нагревания. [c.184]

При сопоставлении концентрационной зависимости А -эффекта и среднего расстояния между атомами марганца, характеризующего тип и степень магнитного взаимодействия, был сделан вывод о магнитной природе аномалии модуля нормальной упругости, обусловленной наложением на дальний антиферромагнитный порядок ближнего ферромагнитного взаимодействия. Другие авторы связывают аномалии упругих свойств с механизмом релаксации, перераспределением спинов в пределах доменов при воздействии упругих напряжений или вынужденной объемной магнитострикцией, которая включает объемную и сдвиговую часть искажения решетки [1]. [c.90]

Боковые компоненты тензора деформации ei2, 823 и 831 характеризуют искажение углов они называются компонентами сдвиговой деформации. [c.99]

Боковые компоненты тензора Т характеризуют скорость искажения первоначально прямых углов между этими отрезками, т. е. скорость сдвиговых деформаций. [c.112]

Последующие более тщательные исследования показали, что хотя сдвиговые голограммы действительно можно использовать для исправления формы волновых фронтов лазеров, однако в этом случае трудно избежать нелинейных искажений, наводимых макроструктурой пучка. Более удачными оказались схемы, основанные на эффекте обращения волновых фронтов. [c.718]

Искажение плоской волны в случае малых чисел Рейнольдса рассмотрено в [28] для сред с малой дисперсией скорости. Решение уравнений гидродинамики приводит в этом случае во втором приближении к уравнению биений в пространстве. Этот результат вполне естествен, так как в результате дисперсии скорости фа.ча второй гармоники изменяется в пространстве относительно фазы первой гармоники. Этот сдвиг фазы, меняющийся в пространстве (отсутствие синхронизма), сначала, если бы не было релаксационного поглощения, приводил бы к замедлению роста амплитуды гармоники, затем к прекращению его и, наконец, к падению амплитуды второй гармоники. Однако одновременно с дисперсией скорости на величину второй гармоники будут оказывать влияние диссипативные процессы, связанные с теплопроводностью и вязкостью (как сдвиговой, так и объемной). Как показано в [28], даже учет одной только объемной вязкости приводит к тому, что характер изменения амплитуды второй гармоники из-за малой дисперсии в основном определяется поглощением звука. [c.132]

Следует отметить, что характер наблюдаемого макроскопического сдвига не полностью соответствует классической схеме [1 ]. Согласно этой схеме сдвиг начинается на средней плоскости образующегося кристалла, не испытывающей сдвиговой деформации (рис. 3, а). По мере удаления от этой плоскости величина сдвигового смещения атомов нарастает, достигая максимального значения у плоскостей габитуса, ограничивающих размеры возникшей пластины. Подобная деформация может осуществляться без изменения объема. Она неизбежно сопровождается значительным искажением решетки матричной фазы. [c.56]

Сноеком [19] и другими [20] рассмотрен этот, отличный от Кот-трелловского, механизм взаимодействия и блокирования дислокаций атомами углерода и азота в а-железе, благодаря взаимодействию тетрагональных (сдвиговых) искажений, появляющихся при внедрении этих атомов в о. ц. к. решетку с соответствующими полями напряжений у дислокаций. Для этого необходимо получить определенное (упорядоченное) расположение внедренных атомов, чтобы касательные напряжения, создаваемые ими, в максимальной степени уменьшали касательные напряжения, создаваемые дислокацией. Другими словами, внедренные атомы должны располагаться таким образом, чтобы тетрагональное растяжение решетки в максимально возможной степени уменьшало деформацию решетки у дислокации в направлении ее скольжения. Например, если дислокация лежит в плоскости (110) с направлением скольжения [111], то для получения эффекта блокировки дислокаций путем упорядочения по Сноеку внёдренные атомы должны располагаться на ребрах куба с направлением [100] и плоскостях (100). Существенно, что в рассматриваемом случае примесным атомам нет необходимости перемещаться на большие расстояния. Упорядочение достигается за счет элементарных перескоков атомов на расстояния, не превышающих межатомных [по расчету на 3/2 а. [c.12]

Известно несколько основных физических процессов, обусловливающих взаимодействие между точечными дефектами и дислокациями. Так, упругое взаимодействие обусловливает миграцию атомов примеси в областях ядра дислокаций и приводит к образованию сегрегаций (облака Коттрелла). Энергия взаимодействия дислокаций с примесями внедрения о. ц. к. решетки высокая ( 0,55 эВ для углерода и азота в а-же-лезе), а в г. ц. к. решетке низкая (Я = 0,08 эВ для водорода в никеле). Вакансии в металлах с кубической решеткой не вызывают заметных объемных искажений и не создают дальнодейству-ющих полей сдвиговых напряжений. Поэтому обычно взаимодействие между дислокациями и вакансиями в этих металлах слабое (f =0,02 эВ). [c.222]

Опыты показывают [16], что в процессе высокотемпературного наклепа обрабатываемой стали деформация локализуется по границам аустенитных зерен, что приводит к их искажению и, как следствие, к изменению конфигурации границ (фиг. 11,а) — возникновению характерной зубчатости [13, 81] с периодом чередования зубцов и их амплитудой порядка десятков микрон (фиг. 11,6). Такое специфическое строение границ зерен после ВМТО связывается [13, 72, 87] с влиянием блочной структуры аустенитного зерна, возникающей в результате деформирования при высоких температурах, и объясняется взаимодействием сдвигового механизма и диффузионного перемещения границ зерен. При этом процесс сдвигообразова-ния, проходящий по сравнительно небольшому числу плоскостей скольжения, приводит к первоначальному раздроблению зерна на блоки с выходом плоскостей скольжения на поверхность зерна (начало искажения границ), а последующее диффузионное перемещение элементов такой сегментированной границы приводит к развитию зубчатости. Этому же способствует анизотропность перемещения элементов искаженной границы [13], поскольку процесс сдвигообразования способствует нарушению единообразной взаимной ориентации сопрягающихся кристаллических решеток. [c.47]

Рис. 9. Искажение трапециевидного начального импульса (штриховые линии) вследствие дисперсии сдвиговой волны, распространяющейся вдоль волокон однонаправленного композиционного материала (стрелкой показано направление волны)

При испытаниях облученного графита на ползучесть вне реактора наблюдалась ограниченная скорость ползучести [33]. Однако она сильно увеличивалась при облучении графита под нагрузкой. Для изучения крип-повых явлений в реакторе проводились опыты при постоянной нагрузке и постоянной деформации [137]. Результаты указывали, что графит, обладавший относительно искаженной структурой, релаксирует больше, чем графит, имеющий более упорядоченную структуру. При анализе этих данных было сделано предположение, что механизм, объясняющий наблюдавшуюся пластичность, не должен зависеть от температуры, а также от изменений модуля сдвига [137 ]. Изменение модуля, следовательно, должно быть одинаковым независимо от того, деформировался образец во время облучения или нет. В таком случае маловероятно, чтобы пластичность объяснялась сдвиговыми явлениями. Скорее можно предположить, что ползучесть под облучением является следствием радиационного отжига, который обсуждался выше. Принимая во внимание, что миграция атомов, происходящая вдоль границ кристаллитов, обусловливает деформацию, можно объяснить, почему пластичность больше для менее гра-фитизированных материалов. Эти положения подтверждаются предварительными результатами некоторых исследований [137]. [c.193]

НО ВЫСОКИХ частот ( Xi ж я) п первую мнимую ветвь па ппзких частотах. Кроме этого, дисперсия второй волны в теории Аггар-вала —Крэнча хорошо совпадает на высоких частотах с дисперсией четвертой нормальной водны двутаврового стержня (Н-стержня). В то же время приближенные теории пе замечают второй и третьей действительных ветвей дисперсии, посчитанной по точной теории. Причина состоит в том, что преобладЯ ющей формой движения, отвечающей этим ветвям, является изгиб стенки и полок, приводящий к искажению поперечного сечения стержня и который не учитывается приближенными теориями. В частности, частоты среза o)i и сог близки к изгибным резонансам стержня, в то время как частота соз определяется главным образом продольно-сдвиговым резонансом полок. [c.166]

Необходимость рассмотрения криволинейного сдвигового течения возникает фактически по следующей причине. Напомним (см. рис. 3.5), что составляющая ргг представляет собой компоненту напряжения внутренней силы, направленную поперек жестко движущейся материальной поверхности. Такая поверхность должна, следовательно, находиться (и оставаться) в контакте с твердой стенкой соответствующего аппарата. Давление на этой недеформирующейся стенке, согласно принятому правилу знаков, равно —pz2- Его можно измерить подходящим датчиком без существенных искажений потока. Но Р22 — это единственная нормальная компонента, поддающаяся такому измерению, в отличие от величин рп и Рзз, направленных перпендикулярно к материальным поверхностям, деформирующимся в процессе течения. Использование датчиков давления для непосредственного измерения рц и ргг вызовет искажение течения, которым, вообще говоря, пренебрегать нельзя. Именно с этих позиций заслуживают критики некоторые методы, используемые Гарнером, Ниссоном и Вудом значит, для определения разностей рц — рга и рга — рзя [c.239]

Необратимые процессы при переменном деформировании проявляются в поглощении энергии, характеризуемом петлей упруго-пластического гистерезиса, выделении тепла и накоплении локальных напряжений остаточных. Образование сдвигов при циклич. деформировании монокристаллов возникает на весьма ранних стадиях, составляющих по числу циклов несколько процентов по сравнению с тем, к-рое необходимо для возникновения микроскопич. трещин. В поликристаллах неравномерность необратимых процессов при циклич. деформировании усугубляется микронеоднородной напряженностью конгломерата вследствие случайной ориентировки отдельных кристаллов, дефектами их структур, искажениями у границ и др. несовершенствами. Начальные стадии сдвиговых явлений возникают в отделг,-ных наиболее напряженных и ослабленных дефектами кристаллах. При дальнейшем деформировании сдвиговые процессы распространяются на все большие объемы кристаллич. конгломерата. В настоящее время нет ещо общепринятой теории усталостного разрушения. Согласно одной пз распространспных теорий при определеи-ном уровне циклической напряженности накопление сдвигов приводит к зональному исчерпанию способности металла к дальнейшему деформированию, к его предельному наклепу и возникновению микроскопических разрушений в форме трещин, образующихся в местах высокой плотности сдвиговых явлений. Наклеп, распространяющийся па часть напрягаемых объемов конгломерата, проявляется в увеличении сопротивления металла пластич. дефор- [c.382]

Развиваемые в настоящей работе представления позволяют считать что в основе не.обычного поведения материалов в условиях высоких давлений и сдвиговой деформации лежит возникновение в сильно искаженных кристаллах атом-вакансионных состояний. При воздействии на кристалл сверхвысоких давлений в сочетании со сдвиговой деформацией энергия искаженного кристалла приближается к максимуму на рис. 1, кристалл, должен переходить в состояние атом-вакаисионной плазмы с последующим ее распадом на кристаллическую и аморфную фазы. Последняя, будучи м етаста-бильной, испытывает в ходе сдвиговой деформации динамический возврат в кристаллическое состояние. Другими словами, в рассматриваемых условиях кристалл находится в критическом состоянии -И испытывает дисторсиопный структурный фазовый переход. Это определяет квазивязкое течение твердого тела подобно жидкости. [c.18]

Аномально высокая интенсивность вторичной электронной лиссии, что свидетельствует о сильной искаженности структуры )ны. Как следствие, нд поверхностных картинах деформации, по- гченных в сканирующем электронном микроскопе, данная зона эформации контрастно выделяется на фоне обычной сдвиговой зформации (фото 1, 3, в). [c.21]

Корни уравнения (2.8.9) соответствуют скорости распространения сдвиговых волн A i 2 =/сз 4 = И /р, скорости распространения объемных волн растяжения — сжатия ks-,e — кт-,8 = = У(2ц-ЬЯ)/р и нулевой скорости распространения кд = О, отвечающей характеристическим линиям 0i = onst, направленным перпендикулярно плоскости деформирования по условию постановки задачи. Таким образом, линеаризованная система уравнений, отвечающая обобщенной модели Тимошенко, имеет скорости распространения, совпадающие со скоростями распространения волн в трехмерной линейной упругой среде [28, 194]. Это свидетельствует о том, что осуществленный переход от трехмерной теории к приближенной оболочечной сохраняет без искажений основные волновые свойства модели по скоростям их распространения. [c.53]

Существенным недостатком материалов с локальным откликом как активных сред для усилителей и генераторов является также неизбежное искажение волновых фронтов генерационных волн вследствие самовоз-действия пучков [1]. Однако при необходимости работы с п)Д ками, характерные времена изменения которых оказываются меньше 10" с, приходится поневоле обращаться к этим материалам, так как эффективные среды со сдвиговым характером отклика и хорошим быстродействием пока не обнаружены ). [c.174]

Остановимся на одном весьма существенном недостатке измерения коэффициента поглощения звука по акустическим течениям. При этих измерениях приходится пользоваться довольно большими интенсивностями звука. В некоторых работах, по-видимому, акустические числа Рейнольдса Re были 1. Помимо того, что эккартовская теория в этой области неприменима, коэффициент поглощения в этом случае из-за нелинейного искажения формы волны (см. гл. 3, 4) больше, чем коэффициент поглощения волны малой амплитуды. Увеличение поглощения, по-видимому, приводит к тому, что скорость теченпя больше эккартовской, и в результате экспериментальное отношение объемной вязкости к сдвиговой, или экспериментальный коэффициент поглощёния, определенный этим [c.245]

В общем случае дефекты твердых тел оказывают влияние на упругие модули третьего порядка. В настоящее время имеются прямые экспериментальные доказательства такого влияиия [17, 18] (см. 4 этой гладаы). Следовательно, измеряемые экспериментально модули третьего порядка имеют примесь , связанную с дефектами твердого тела. В некоторых случаях эта примесь мала по сравнению с модулями третьего порядка идеального изотропного твердого тела. Так, по-видимому, обстоит дело при измерении нелинейного параметра для продольных волн в свободных от внепших механических напряжений образцах экспериментальное значение нелЕшейного параметра при этом удовлетворительно совпадает с тем, что можно получить на основании элементарной теории твердого тела Борна или Из значения коэффициента теплового расширения твердых тел [19]. В других случаях, например при искажении формы продля поперечной волны (второй сдвиговой гармоники), примесь является основ-вгой причиной наблюдаемого эффекта согласно пятиконстантной теории упругости этот эффект не должен был бы наблюдаться вовсе (см. далее). [c.308]

При промежуточных скоростях нагрева происходит наложение двух механизмов превращения - мартенситного и диффузионного. Возникает вопрос о причинах различной устойчивости а- и у-твердых растворов при температурах внутри двухфазной области равновесной диаграммы. Сплавы, находящиеся в у-состоянии, при любых практических скоростях охлаждения или нагрева в области температур двухфазного равновесия остаются устойчивыми, в то время как те же сплавы, будучи в а-состоянии (мартенсит), сравнительно легко переходят в двухфазное а+у-состояние. Аллен и Ирли [12] указывают, например, что сплавы, содержащие 13 и 18% Ni, охлажденные из у-состояния в двухфазную область (560-600°С), не обнаруживают никаких признаков вьщеления а-фазы после выдержки в течение 1000 ч при этих температурах. Те же сплавы в исходном мартенситном состоянии при нагреве в двухфазной области достигают полного (а + у) равновесия, причем за значительно более короткое время. Очевидно, диффузионные процессы перераспределения атомов никеля легче протекают в менее плотно упакованной объемно-центрированной а-решетке мартенсита, чем в гране-центрированной решетке у-твердого раствора. Кроме того, искажения решетки в мартенсите, обусловленные изменением объема и сдвиговым характером мартенситного превращения, ускоряют диффузионные процессы аналогично действию холодной пластической деформации. Развитие неупорядоченных диффузионных процессов а у превращения при нагреве является нежелательным при упрочнении сплавов фазовым наклепом, так как при этом снижается упрочнение у-фазы. [c.8]

Таким образом, представленный расчет дает 12 независимых габитусных плоскостей, которые на рис. 3.27/1 и в табл. 3.4 обозначены порядковыми номерами 1-12. Рассмотрим, какие расчетные габитусные плоскости являются более вероятными. Одним из условий предпочтительного образования продукта сдвигового превращения является минимизация упругих искажений [58], чему способствует наименьшее формоизменение при а у превращении. Из всех рассмотренных случаев только четьфе варианта габитусных плоскостей (1, 2, 7, 10) отвечают эллипсоидам деформации с относительно небольшими изменениями размеров вдоль главных осей (11,5-14%) (см. табл. 3.4). [c.113]

Влияние колебаний решетки можно учесть,, предполагая их аднабатЕчеекий характер и сравнивая различия в кристаллических энергиях для различных замороженных фононных искажений. Для акустических и оптических фононов на поверхности зоны Брнлжюэна и в ее центре расчеты согласуются с экс-пернментом в цределах 3%. В частности, расчеты очень мягкой моды поперечных акустических фононов, ответственной за сдвиговую неустойчивость в тетраэдрических полупроводниках, имеют точность около 1%. Более того, с точностью порядка 10% описываются даже ангармонические эффекты. Это весьма [c.191]

Такое резкое улучшение механических свойств молибдена поверхностнолегированного рением, связано с так называемым, рениевым эффектом , который еще до конца не объяснен. Рений в молибдене не только повышает пластичность, но и увеличивает прочностные характеристики. Легирование рением приводит к искажению стабильности ОЦК-решетки, к уменьшению сил Пайерлса-Набарро и облегчению двойникования. Кроме того, рений в молибдене способствует резкому уменьшению концентрации неметаллических примесей по границам зерен и одновременно повышению их растворимости в насыщенном твердом растворе Mo-Re, поэтому в процессе циклического деформирования в приповерхностном слое существенно меняется механизм зарождения усталостных трещин от межзеренного в случае молибдена к сдвиговому кристаллографическому [143]. [c.192]

Плотность твердой фазы имеет один порядок с величиной р, а поэтому соотношение между скоростями продольной волны с и волны чистого сдвига такое же, как и в обычной упругой среде (выше уже использовалось предположение, что с— v oo , которое фактически и обозначает, что Яг — В ). За фронтом эквиволюми-нальной волны искажения, распространяющиеся со скоростью будут происходить деформации чистого сдвига, а за фронтом второй продольной волны, скорость которого г , происходят и объемные и сдвиговые деформации. Для всех этих деформаций характерно условие ePj, С Ft , а поэтому им соответствуют следующие характерные изменения напряженного состояния [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...