Порядок антиферромагнитный

При сопоставлении концентрационной зависимости А -эффекта и среднего расстояния между атомами марганца, характеризующего тип и степень магнитного взаимодействия, был сделан вывод о магнитной природе аномалии модуля нормальной упругости, обусловленной наложением на дальний антиферромагнитный порядок ближнего ферромагнитного взаимодействия. Другие авторы связывают аномалии упругих свойств с механизмом релаксации, перераспределением спинов в пределах доменов при воздействии упругих напряжений или вынужденной объемной магнитострикцией, которая включает объемную и сдвиговую часть искажения решетки [1]. [c.90]

Разумеется, при низких температурах взаимодействие между спинами приводит к появлению магнитного порядка. Так обстоит дело в ферромагнетиках, антиферромагнетиках и ферритах. Из дальнейшего будет видно, что этот тип порядка имеет аналоги среди сплавов. Однако тот факт, что Si есть векторная величина, приводит к большему разнообразию типов упорядочения. В самом деле, может иметь место не только простой ферромагнитный порядок, когда все магнитные моменты вытянуты в одном направлении, или антиферромагнитный порядок [магнитные моменты двух вложенных одна в другую подрешеток направлены в противоположные стороны (рис. 1.2)]. Может наблюдаться также сложное геликоидальное упорядочение ( 1.6), при котором магнитные моменты последовательных узлов, расположенных вдоль некоторой линии, лежат на поверхности конуса, будучи повернуты друг относительно друга на один и тот же угол (рис. 1.3). Тепловые флуктуации в таких системах могут привести к появлению того или иного магнитного беспорядка, который можно определить лишь по отношению к соответствующей упорядоченной фазе. [c.20]

Ближний порядок как явление характерен не только для дискретных систем. По своей природе — это поляризационный эффект узел с определенным значением (Xi = +1 или -1 вследствие корреляции со своими соседями окружает себя преимущественно частицами с тем же (для ферромагнитных систем) или противоположным (для антиферромагнитных систем) значением а (в бинарном сплаве атом сорта А окружает себя преимущественно атомами сорта В и наоборот). Эта избирательность по отношению к выбору своих соседей приводит к упорядочению, но упорядочению локальному. Оно существует в принципе при любых температурах, как всякая корреляция сказывается на термодинамических характеристиках, но оно не связано непосредственно с фазовым переходом, происходящим в системе при температуре в = вх. [c.341]

Во многих случаях аморфные металлические сплавы упорядочиваются ферромагнитно, несмотря на то, что их кристаллические аналоги являются антиферромагнитными. Это свидетельствует о том, что при аморфизации структуры может измениться характер обменного взаимодействия. Выше отмечалось, что разупорядочива-ние атомной структуры приводит к уменьшению длины свободного пробега электронов проводимости, которая в аморфных металлах и сплавах может иметь порядок межатомного расстояния. Это означает, что значительно понижается вклад обменного взаимодействия через электроны проводимости. [c.374]

Устойчивую спиновую конфигурацию (магнитный порядок) в антиферромагнитных кристаллах часто описывают с помощью инвариантов второго порядка, образованных из компонент векторов F, G, С, А и преобразующихся по одному неприводимому представлению пространственной группы кристаллов [II]. [c.653]

А.— магнитоупорядоченное состояние кристаллич. вещества, в к-ром все или часть соседних атомщых магн, моментов направлены так (как правило, антипараллельно), что суммарный магн. момент элементарной магн. ячейки кристалла равен нулю или составляет малую долю атомного момента). Ось, вдоль к-рой ориентированы антиферромагнитно-упорядоченные атомные магн. моменты, наз. осью антиферромагнетизма. А. устанавливается при теми-рах Т ниже Нееля точки 1 л - В более широком смысле А. наз, совокупность физ, свойств вещества в указанном состоянии. На рис. 1 приведены простейшие примеры антиферро-магн. упорядочения. Вещества, в к-рых устанавливается антиферромагн. порядок, наз. антиферромагнетиками (АФМ). [c.108]

Кроме двух параметров (г, U или t, J) X. м. характеризуется еще одним параметром — электронной концентрацией п (число электронов на один узел решётки). В этой невырожденной модели п меняется в пределах 0< <2, причём поведение системы существенно зависит от величины п. Из (3) видно, что при половинном заполнении зоны (п = ) гамильтониан /—У-модели сводится к гамильтониану Гейзенберга модели с атомным локализованным спином S— jj, так что основное состояние системы должно быть антиферромагнитным с волновым вектором Й = (п, я, п). За счёт взаимодействия электронных состояний с антиферромагн. порядком при п — 1 должна открываться щель на поверхности Ферми, так что в этих условиях система должна быть диэлектриком. При отклонении от половинного заполнения в системе появляется дырочная проводимость, а антиферромагн. порядок ослабляется за счёт движения дырок, так что при нек-рой концентрации дырок антиферромагнетизм исчезает при последующем уменьшении п сильно коррелированная система переходит в режим ферми-жидкости. Т. о., из рассмотрения двух предельных случаев ясно, что при изменении п должен существовать кроссовер от ферми-жидкостного поведения в фазу диэлектрич. состояния и одновременно кроссовер от коллективизированного магнетизма к магнетизму с локализованными маги, моментами. При фиксированном и аналогичный кроссовер должен возникать с ростом U. Эти наиб, интересные явления появляются в области промежуточных значений U W, где возмущений теория не работает, поэтому необходимо использовать при анализе X. м. другие приближённые подходы, не основанные на разложениях по параметрам UjW или WjU. Ниже рассматривается ряд таких подходов [2]. [c.392]

Ferrimagneti material — Ферримагнитный материал. (1) Материал, который макроскопически имеет свойства подобные таковым у ферромагнитного материала, но микроскопически имеет сходство с антиферромагнитным материалом, так как некоторые из элементарных магнитных моментов выстраиваются антипараллельно. Если моменты имеют различные величины, материал может все же иметь высокое результирующее намагничивание. (2) Материал, в котором неравные магнитные моменты выравнены антипараллельно друг другу. Проницаемость имеет тот же порядок величины, как у ферромагнитных материалов, но ниже, чем они бьши бы, если бы все атомные моменты были параллельны и в одном направлении. При обьганых условиях магнитные характеристики ферримагнитных материалов подобны таковым ферромагнитных материалов. [c.955]

В твердом растворе Мп5(81о,850ео,15)з сверхструктурные рефлексы исчезают также при двух различных температурах. Это позволяет утверждать, что для всех сплавов в области антиферромагнитных конфигураций (0,85 х 1) с повышением температуры должны наблюдаться два магнитных фазовых перехода типа порядок порядок и порядок->-беспорядок. [c.17]

Процессы, родственные У. с. кристаллизация жидкости, ферро- и антиферромагнитные превращения, сегнетоэлектрич. превращения, образование жидких кристаллов и т. п. Все эти процессы вя aны с общей тенденцией к уменьшению энтропип системы при понижении темп-ры, что всегда сопровождается увеличением упорядоченности системы. Общность нроцессов У. с. с магнитными и сегнетоэлектрич. превращениями сказывается в аналогичном виде температурной зависимости параметров, описывающих порядок (параметр дальнего порядка, намагниченность, поляризация), в сходстве кривых теплоемкости, к-рые для всех этих процессов при наличии фа адвого превращения 2-го рода имеют -образную форму (см. рис. 5 и 6 в ст. Металлические соединения). Доменная структура, характеризующая ферро- и антиферромаг- [c.254]

Лоэтому электронные состояния парамагнитного иона Мп + можно классифицировать в первом приближении по неприводимым представлениям группы Oft. В основном состоянии Aig ион Мп + имеет спин 5/2. При температурках кристалла ниже точки Нееля ( 82,6 °К) в кристалле устанавливается строгий антиферромагнитный порядок — спины магнитных подрешеток устанавливаются вдоль и против оси третьего порядка [111] кристалла. [c.545]

В действительности (12.9.32) является не единственной линией критических точек для изотропной модели ЭТ. Полная фазовая диаграмма, полученная в работе [72], удивительно богата. Она показана на рис. 12.12. Имеется пять областей на плоскости К). В области I система упорядочена ферромагнитным образом, средние величины , <5j> й (ajSj) все не равны нулю в области II все они равны нулю и система не упорядочена в области III имеется частичный порядок, величина и <5i> обращаются в нуль область IV сходна с областью III, но упорядочение здесь является антиферромагнитным, происходит чередова- [c.361]

Очень сходный с этим результат легко получить для спиновой корреляционной функции <18 — 8<+н ), где К — расстояние между удаленными узлами в упорядоченной ферромагнитной цепочке [18]. Эта функция сама по себе не может служить мерой дальнего магнитного порядка сверх того в отличие от правой части (1.49) она не чувствительна к поворотам всей цепочки. Вместе с тем ее легко вычислить, воспользовавшись представлением спиновых волн (1.46) как для ферромагнитных, так и для антифер-ромагнитных систем она оказывается пропорциональной интегралу типа (2.11). При 3 рассматриваемое выражение возрастает с ростом Н. Иначе говоря, предположение о магнитном упорядочении не согласуется с величиной флуктуаций относительной ориентации спинов в удаленных друг от друга узлах. Таким образом, в одно-или двумерной системе в отсутствие факторов, изменяющих спектр магнонов (1.47),— конечного магнитного поля или магнитной анизотропии — спонтанный ферромагнитный или антиферромагнитный порядок возникнуть не может. [c.65]

Поскольку параметр / отрицателен, эта энергия лея<ит немного выше значения NJ, соответствующего энергии упорядоченной антиферромагнитной цепочки изингоеых спинов. Этот факт демонстрирует разупорядочивающее действие недиагональных компонент спиновых операторов Гейзенберга, ответственных за обмен спинами вдоль цепочки и за возникновение соответствующей избыточной нулевой энергии . Переход от модели Гейзенберга к модели Изинга при ослаблении взаимодействия между недиагональными компонентами в гамильтониане подробно обсуждался в работе [35]. Там было показано, что дальний порядок в основном состоянии антиферромагнетика утрачивается только в полностью изотропной модели Гейзенберга (5.73). Для моделей [c.204]

Однако взаимодействие магнитных моментов, хоть и слабое, но имеется, и температура, ниже которой наступает упорядочение спинов антиферромагнитного типа (чередование спинов вверх-вниз), — точка Неёля, — имеет порядок То = 0,97 -10-3 К 0,001 К - тысячной доли градуса. Работая в области Т > То, мы могли бы по аналогии с тем, как это делалось для теплоемкости и намагничения магнетика (см. задачи № 27-28 к гл. 3 данного тома) построить высокотемпературное разложение и для удельной энтропии вида [c.181]

Зинер высказал предположение о том, что многие переходные металлы имеют структуру именно такого типа и что чрезвычайная устойчивость объемноцентрированных кубических структур в случае элементов. подгрупп V А и VI А обусловлена тем, что они характеризуются антиферромагнитным упорядочением такого типа, который показан на рис. 76. С помощью методов дифракции нейтронов было показано, что в случае вольфрама, молибдена, ниобия и ванадия антиферромапнитный порядок отсутствует. Слабый антиферромагнетизм был обнаружен в случае хрома, однако он исчезает при температуре приблизительно 202° С и, следовательно, не может обусловливать высокую температуру плавления хрома. Антиферромагнетизм существует, однако, в а-марганце и,. вероятно, в т-марганце кроме того, в определенных интервалах температур он был обнаружен в случае некоторых редкоземельных металлов. [c.117]

В 1930-х гг. Л. Д. Ландау и франц. физик Л. Нее ль объяснили указанные выше аномалии переходом парамагнетика в новое состояние, названное антиферромагнитным. У парамагнетиков при высоких темп-рах благодаря интенсивному тепловому движению направление магн..моментов атомов (ионов) непрерывно беспорядочно меняется. Поэтому среднее по времени значение магн. момента <ц> каждого магн. иона в в-ве в отсутствии внеш. поля оказывается равным нулю. Ниже нек-рой темп-ры (темп-ры Нееля), к-рой соответствует максимум на кривой х(Г), силы обменного взаимодействия между магн. моментами соседних ионов оказываются сильнее, чем разупорядочиваю-щее действие теплового движения. В результате ср. магн. момент каждого иона становится отличным от нуля и принимает определ. значение и направление, в в-ве возникает магн. упорядочение (см. Ферромагнетизм). Антиферромагн. упорядочение характеризуется тем, что ср. магн. моменты всех (или большей части) ближайших соседей любого иона направлены навстречу его собств. магн. моменту. Для этого обменное вз-ствие должно быть отрицательным (при ферромагнетизме обменное вз-ствие положительно и все магн. моменты направлены в одну сторону). В каждом антиферромагнетике устанавливается определ. порядок чередования магн. моментов (рис. 2, в и б). [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...