Избыточная скорость сигнала

Во всех случаях, когда имеются простые волны, наблюдается такое возрастание избыточной скорости сигнала при росте и это свойство все более искажает волновой профиль по мере его продвижения. График зависимости и от а не может теперь в последующие моменты времени иметь ту же самую форму, что и в предыдущие (разд. 1.1) вместо этого сигналы, несущие большие значения скорости, смещаются вперед по отношению к сигналам с низкой амплитудой на величину, увеличивающуюся с ростом и. Для случаев, удовлетворяющих линейному соотношению (179), которое включает (183) как частный случай при 7 = 2, волновой профиль испытывает простое сдвиговое искажение (рис. 30) за время t каждое значение и перемещается [c.188]

Рис. 31. Графики зависимости избыточной скорости сигнала V от X = = X — сцЬ показывают искажение произвольного волнового профиля. Спустя время 4 (здесь взяты значения О, о/2 и о) каждое значение V будет находиться в точке, смещенной на расстояние VI вправо, так что волновой профиль подвергнется сдвигу с единичной скоростью.

На рис. 28, в изображено, каким образом поршень, имеющий первоначально положительную а -составляющую ускорения (направленную к жидкости), порождает звуковые волны, в которых более поздние сигналы, несущие более высокие избыточные давления, стремятся перегнать более ранние сигналы. Соответствующее искажение пространственного волнового профиля показано на рис. 31 вплоть до того момента времени (определяемого равенством (188)), когда сигналы впервые окажутся в одной точке и градиент станет бесконечным. Однако та же теория сдвигового искажения волнового профиля предсказывает в последующие моменты невозможный волновой профиль (рис. 32), для которого существуют три разных значения избыточной скорости сигнала для любого положения внутри определенного пространственного интервала (см. точки А, В, С на кривой при X = Ху или точки D, Е, F при X = Х ). В разд. 2.11 исследуется, что действительно произойдет в эти [c.191]

Плотность р в простой волне однозначно связана со скоростью жидкости и или с избыточной скоростью сигнала v (разд. 2.9), и поэтому, когда любой волновой профиль, аналогичный изображенному на рис. 32, определяется по правилам простого сдвигового искажения, поясненным на рис. 31, легко получить соответствующее распределение плотности как функцию от х. [c.211]

Хотя здесь опущен полный анализ причин, по которым введение этого дополнительного упрощения лишь незначительно ухудшает точность теории, можно отметить, что слабая ударная волна даже интенсивности 0,5 (т. е. на верхнем пределе) вызывает в атмосферном воздухе изменение избыточной скорости сигнала v, равное 0,359 с , и что отношение плотностей при этом равно рь/ра = 1,333, что только на 2,6% больше получаемого в предположении о линейной зависимости плотности от V это максимальная ошибка, выраженная в процентах, для Р 0,5. Кроме того, идея о том, что результат построения разрыва по участкам равной площади можно непосредственно применить к невозможному волновому профилю, заданному зависимостью от X, допускает проверку в особом случае (рис. 35) импульсного движения поршня в жидкость. Очевидно, это построение помещает разрыв точно в центре Z-образной фигуры на рис. 35, откуда следует, что избыточная скорость ударной волны и — q равна половине избыточной скорости сигнала Uj -f q — Со = Vy, наблюдаемой за ударной волной. Точные значения (Z7 — Со)1(щ -f q — q), вычисленные по уравнениям (205) и (206), лежат между 0,500 и 0,543 при О < р < 0,5 это подтверждает, что результаты теории слабых ударных волн являются хорошим приближением в этом диапазоне интенсивностей. [c.212]

Из предыдущих рассуждений вытекает очень простая процедура для определения искажения волнового профиля для простых волн, содержащих слабые ударные волны. Если рассматривать волновой профиль как график зависимости избыточной скорости сигнала V от X = х — с г, то можно описать его искажение следующим образом (рис. 31) сдвиг происходит все время с единичной скоростью при условии, что там, где необходимо сохранить однозначность волнового профиля, вводится вертикальный разрыв, отсекающий участки равной площади с каждой стороны от него. На рис. 43 показано искажение волнового профиля за время рассчитанное этим способом как и на рис. 31, каждое значение V находится в точке, смещенной на расстояние VI вправо здесь, кроме того, изображены заштрихованные участки равной площади, которые отбрасываются при введении разрыва АВ. [c.213]

Уравнение (254) показывает, что образование разрыва задерживается, если Vq (х) — убывающая функция] тогда, очевидно, возрастает значение х, при котором левая часть принимает указанное значение (определяемое минимумом по времени величины, обратной тангенсу угла наклона волнового профиля при а = 0). Например, когда Vq (х) задается формулой (246),. увеличение площади поперечного сечения оказывает подобное влияние за счет уменьшения амплитуды сигнала и, следовательно, также избыточной скорости сигнала оно тормозит увеличение крутизны волнового профиля. [c.234]

Избыточная скорость сигнала 186, 211, 232 Избыточное давление 27 Изотропный поток 80 Индуктивность 148 Инерционные волны 529, 580 Инерция жидкости 14 Интенсивность звука 28, 43, 568, 569 [c.593]

В студийных и бытовых цифровых устройствах звукозаписи используется 1б-разрядное равномерное квантование. Это означает, что отношение сигнал-шум квантования при кодировании максимальных по уровню сигналов вещания составляет около 80 дБ, а по отношению к шумам паузы это отношение меньше на 4,7 дБ. При кодировании самых слабых сигналов отношение Яс/Яш.кв меньше на величину динамического диапазона сигнала и оказывается весьма малым. Поэтому при тихих звуках шум квантования более заметен, чем при громких. Без учета избыточности скорость цифрового потока (/т) при 16-разрядном кодировании сигнала и /д=48 кГц для монофонического сигнала составляет / т.м = 48-16=768 Кбит/с, а для стереофонического [т.ст = = 1536 Кбит/с. При /д=44,1 кГц /т.м=705,6 Кбит/с и fт. т= =1411,2 Кбит/с. [c.219]

На рис. 44, а показано такое построение, выполненное на исходном волновом профиле, состоящем из единичного импульса сжатия здесь и избыточное давление, и избыточная скорость сигнала возрастают до положительного максимума, а затем снова убывают до нуля. Подобная волна создается, например, порпшем, вдвигаемым в жидкость на определенное расстояние [c.214]

Выражение (237) принимает значения между О и —0,0035 для О С Р < 0,5. Отсюда следует, что теория слабой боры, идентичная теории слабой ударной волны из разд. 2.11, также может применяться в этом диапазоне интенсивносш. В такой теории закон сохранения массы использовался бы точно так же, как на рис. 42, но применительно к графику зависимости Ро (масса на единицу длины) от х. Мы опять обнаруживаем, что соотношение, связывающее эту величину с избыточной скоростью сигнала V, достаточно близко к линеаризованному соотношению (в пределах 3,5% в диапазоне О < р < 0,5), чтобы описанное выше построение можно было непосредственно применять к волновому профилю, определенному как зависимость V от X. [c.227]

Таким образом, оставляя в стороне зависимость поля давления диполя от направления, т. е. от os0, мы видим, что оно имеет двойственную структуру зависимости от г (i) в дальнем поле (94) избыточное давление описывается членом, пропорциональным г , который является следствием разности фаз сигналов от двух одинаковых источников с напряженностью противоположного знака (эта разность фаз обусловлена различием г с во времени прибытия сигнала в точку наблюдения (ii) в ближнем поле доминирующим является член, пропорциональный обусловленный разностью в степени сферического ослабления двух сигналов. Такая двойственная структура резко отличается от случая точечного источника, для которого избыточное давление (71) меняется как для всех г и дальнее ноле определяется просто как область, где выполняется соотношение (81), дающее тот же закон изменения радиальной скорости щ, что и в плоском случае. [c.43]

С точки зрения помехоустойчивости в оптическом диапазоне существует оптимальный ИКМ сигнал, когда единица передается импульсом, ноль — пауза (код NRZ). Недостатками такого кода являются невозможность обнаружения ошибки и высокое содержание низкочастотных компонент. Чтобы устранить эти недостатки и выполнить вторую группу требований, предъявляемых к линейному коду, нужно ввести избыточность в линейный сигнал. Это можно сделать, увеличив скорость передачи в линейном тракте или применив многоуровневый код. При выборе второго пути в ВОСС, вследствие нелинейности модуляционной характеристики лазерного диода, приходится неравномерно размещать уровни линейного сигнала и пороги решающего устройства приемника, что делает регенератор весьма сложным устройством. Кроме того, межсимволь-ная интерференция [8] приводит к более быстрому, чем в двухуровневых системах, росту требуемой мощности сигнала. Поэтому в большинстве практических случаев используются двухуровневые коды. [c.195]

Форматы кодов у устройств разного назначения существенно различны, поскольку у них не совпадают законы кодирования, способы защиты от ощибок, число звуковых каналов, характер и объем дополнительной информации. Так, у студийной аппаратуры определяющими факторами являются высокое качество передачи и возможность введения дополнительной служебной информации (адресно-временного кода для монтажа программ, режиссерских комментариев и т. д.). Результирующая скорость цифрового потока больщой роли не играет, поскольку специфика работы студийной аппаратуры не связана с передачей этих потоков по каналам связи. Поэтому в таких устройствах применяют равномерное квантование с числом разрядов не менее 16 (в пультах и устройствах шумоподавления число разрядов на отсчет доходит до 24) и высокую частоту дискретизации (48 кГц). Избыточность, вводимая для борьбы с ошибками, достигает 33%, а управляющие сигналы, осуществляющие перестройку системы обработки сигнала, и адресно-временной код передаются совместно со звуковыми. [c.238]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...