Объемная магнитострикция

Одно из важных преимуществ ЭМА-метода — возможность его использования при высоких температурах (до 1300 °С). Конструкция преобразователя, рекомендуемого для этой цели, описана в 159]. Результаты исследований зависимости амплитуды импульса продольной волны, возбужденной ЭМА-методом, от температуры [16] показали наличие максимумов вблизи точек фазовых превращений а-железа в у-железо, а такл<е вблизи точек Кюри ферромагнитных фаз. Это объясняется резким возрастанием объемной магнитострикции в указанных областях. [c.72]

Рис. I. Зависимость в интервале от 20 до 100° С. температуры точки Кюри 9 и объемной магнитострикции со железоникелевых сплавов от химического состава

Однако, если после насыщения увеличивать напряженность внешнего магнитного поля, то величины Я и н Я будут изменяться вследствие проявления так называемой вынужденной объемной магнитострикции . Ее средняя величина может быть выражена через изменение Я н или Я х [c.140]

При намагничивании в полях Н > Н увеличивается и объем кристалла. Относительное изменение объема называют коэффициентом As объемной магнитострикции парапроцесса. Обычно этот коэффициент мал, но у некоторых сплавов, называемых инварами, его значения достаточно велики. [c.528]

При сопоставлении концентрационной зависимости А -эффекта и среднего расстояния между атомами марганца, характеризующего тип и степень магнитного взаимодействия, был сделан вывод о магнитной природе аномалии модуля нормальной упругости, обусловленной наложением на дальний антиферромагнитный порядок ближнего ферромагнитного взаимодействия. Другие авторы связывают аномалии упругих свойств с механизмом релаксации, перераспределением спинов в пределах доменов при воздействии упругих напряжений или вынужденной объемной магнитострикцией, которая включает объемную и сдвиговую часть искажения решетки [1]. [c.90]

Изменения размеров тела, вызванные изменениями его намагниченности, называют магнитострикцией. Изменение объема тела называют объемной магнитострикцией, а изменение размеров тела при постоянном объеме — линейной магнитострикцией. [c.534]

Объемная магнитострикция. Относительное изменение объема Л V7K = со при изменении намагниченности в общем случае складывается из трех составляющих различного происхождения [8] [c.534]

Из уравнения (28.1) можно получить член объемной магнитострикции [c.535]

Здесь 6 — угол между направлением измерения и направлением намагниченности. Из уравнения (28.1) получаем выражение для объемной магнитострикции поликристалла [c.535]

Магнитострикция — это изменение формы и размеров тела, помещенного в магнитное поле. Наибольшие значения магнитострикции наблюдаются у ферромагнитных материалов. Ферромагнитное тело при намагничивании может изменять свои размеры в направлениях продольном и поперечном относительно силовых линий поля, а также изменять свой объем. Поперечная и объемная магнитострикция в слабых полях (до насыщения) мала и практического значения не имеет. [c.95]

Линейная магнитострикция осуществляется в сравнительно слабых полях за счет изменения магнитных сил кристаллической решетки и соответствует областям смещения и вращения кривой намагничивания. Объемная магнитострикция осуществляется в более сильных полях и определяется областью насыщения кривой намагничивания. [c.256]

При намагничивании происходит изменение размеров тела. Это явление называют магнитострикцией. Объемная магнитострикция - это относительное изменение объема при намагничивании АГ/Г, линейная магнитострикция X = А/// - относительное изменение длины образца (практически при постоянном объеме). В дальнейшем всюду имеется в виду линейная магнитострикция. [c.102]

Изменения размеров тела, вызванные изменением его намагниченности, называют магнитострикцией. Изменение объема тела называют объемной магнитострикцией, а изменение размеров тела при постоянном объеме — линейной магнитострикцией. При на-магничивании ферри- и ферромагнетиков магнитные силы действуют в интервале от О до поля напряженностью в котором образец достигает технического магнитного насыщения /в. Намагничивание в этом интервале полей обусловлено процессами смещения граничных моментов доменов. Оба [c.145]

Почти все ферромагнитные материалы при внесении в магнитное поле обнаруживают механическую деформацию. Это явление известно как магнитострикция [2]. Если деформация материала происходит при постоянном объеме, то эти называют линейной магнитострикцией. Если же в ходе процесса изменяется, объем, то это называется объемной магнитострикцией. На практике линейная магнитострикция бывает гораздо больше объемной. Она достигает насыщения при магнитном насыщении материала. Линейная магнитострикция происходит только ниже-температуры точки Кюри, тогда как объемная магнитострикция наблюдается только выше этой температуры. [c.177]

Объемная магнитострикция в области технического намагничения [c.65]

Объемная магнитострикция в области технического намагничения возникает за счет следующих двух причин. [c.65]

Что касается опытных исследований объемной магнитострикции в области технического намагничения, то вследствие малости эффекта и связанных с этим затруднений в экспериментировании ей было посвящено значительно меньше работ, чем изучению линейной магнитострикции. Имеющиеся [c.66]

На рис. 32, б приведена кривая объемной магнитострик-Ц1Ш для эллипсоида с отношением осей 41,6. Благодаря значительно меньшему влиянию размагничивающего фактора участок кривой ОА здесь исчезает и остается только объемная магии юс фикция за счет вращения 4 и парапроцесса. Измерения показали, что как для никеля, так и для железа объемная магнитострикция за счет вращения 4 отрицательна [21]. [c.67]

На рис. 33 приведены данные измерений объемной магнитострикции в области парапроцесса в сплавах железо — [c.68]

Рис. 33. Объемная магнитострикция за счет парапроцесса в сплавах железо — никель.

Объемная магнитострикция — относительное изменение объема образца из магнитного материала при его намагничивашш. [c.127]

Здесь (dVjdH)p j— изменение объема магнетика, вызванное магнитным полем и называемое объемной магнитострикцией dJ/dp)T,H — изменение намагничивания с изменением давления, при наличии внешнего магнитного поля (Н О) называемое магнитоупругим эффектом, а при отсутствии внешнего магнитного поля (Я = 0)—пьезомагнитным эффектом. Соотношение (10.29) связывает объемную магнитострикцию с этими эффектами. Аналогично, для диэлектриков из выражения [c.193]

На рис. 1 показаны зависимости а р, температуры точки Кюри и объемной магнитострикции от химического состава, а также фазовые границы для двойных сплавов железа и никеля. Минимальное значение а имеет ферромагнитный сплав с грапецентрированной кубической решеткой, содержащий 36% Ni (сплав инвар ). [c.294]

Такие же явления возникают под влиянием внутреннего магнитного поля ферромагнетика (рис. 17.3) в отсутствие внешнего поля форма и размер домена искажены магнитострикцией. Истинные размеры выявляются лишь при нагреве до температур выше температуры точки Кюри t > в), когда устраняются все магнитострикционные деформации в связи с переходом в парамагнитное состояние. Истинные размеры домена условно показаны на рис. 17.3 в виде квадрата. При охлаждении до температур ниже точки Кюри t < в) линейнал магнитострикция искажает форму домена, вытягивал его в направлении вектора самопроизвольной намагниченности (превращая квадрат в прямоугольник). Объемная магнитострикция увеличивает размеры домена (прямоугольника). [c.561]

В кристаллах ферромагнетика, исключая сплавы инварного типа, магнитострикция, возникшая из-за внутреннего поля, не обнаруживается, так как объемная магнитострикция в них мала, а линейная — ком-пейсируется деформацией доменов в различных направлениях. В сплавах же инварного типа размеры ферромагнетика оказываются увеличенными, так как в них велика объемная составляющая магнитострикции. [c.561]

Общее поведение модуля упругости (и его зависимость от температуры можно объяснить, на оснав ании трех ферромагнитных эффектов непосредственного влияния ферромагнитной энергии на модуль, объемной магнитострикции внутри доменов, вызываемой натяжениями, и линейной магнитострикции, также вызываемой натяжениями. [c.75]

Т I 8 Магнитострикция монокристалла не м. б. определена так просто, она изучается экспериментально для различных кристаллогра-фич. направлений при различных относительных положениях внешнего поля. Объемная магнитострикция монокристалла очень мала по сравнению с линейной [1 ]. На фиг. 10 приведена линейная магнитострикция Ре, N1 и их сплавов для поликристаллов. На фиг. 11 даны кривые магнитострикции монокристалла Ре [11] при намагничивании его в различных направлениях пунктирная линия получена путе.м расчета для поликристаллич. тела и находится в хорошем согласии с соответствующей экспериментальной кривой (фиг. 10). Из приведенных кривых можно заключить, что в железе при намагничивании простран- [c.403]

Низкие значения а у сплавов этой группы связаны с наличием в них ферромагнитного упорядочения. При нагреве ферромагнитного сплава происходит компенсация нормального термического расщирения уменьшением объема ферромагнетика, связанным со снижением объемной магнитострикции с ростом температуры. Низкие значения а наблюдаются у некоторых ферромагнитных и антиферромаг-нитных сплавов. [c.391]

Эффекты электромагнитного поля состоят из эффектов магнитострикции, магнитного и электродинамического взаимодействий [82]. Магнитострикцией называют изменение формы и объема ферромагнитных материалов под действием внешнего магнитного поля. Различают линейную (изменение линейных размеров тел) и объемную (изменение объема) магнитострикцию. Объемная магнитострикция обычно мала, но в некоторых условиях (при температурах фазовых переходов) она оказывается преобладающей. Обратный эффект называют магнитоупругостью. Если к телу приложено постоянное магнитное поле, превосходящее переменное поле, которое вызывает колебание, то эффекты магнитострикции и магни-тоупругости становятся линейными, в этом случае их называют пьезомагнитными. Пьезомагнитные силы носят как объемный, так и поверхностный характер. [c.67]

В области технического намагничения в ферромагнитном 1еле в общем случае, помимо линейной, возникает также объемная магнитострикция. Дело в том, что, хотя изменения длины в направлении магнитного поля и сопровождаются обратными по знаку изменениями поперечного сечения ферромагнитного образца, но они полностью не компенсируют друг друга, в результате чего ферромагнетик получает некоторое приращение объема. В большинстве случаев эти изменения объема весьма малы по величине и при рассмотрении магнитострикционных деформаций в области технического намагничения ими пренебрегают (например, в случае никеля). [c.65]

Рис. 32. Объемная магнитострикция в области технического намаг-ничения железных эллипсоидов с различным отношением длины большой оси к малой.

В литературе результаты весьма немногочисленны и противоречивы. Наиболее надежные измерения принадлежат Корнец-кому [21]. На рис. 32, а показаны результаты его исследований зависимости объемной магнитострикции от поля для [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...