Поля градиент энергия

Мы видим из векторного произведения в (10.7), что в магнитном поле электрон в ft-пространстве движется в направлении, перпендикулярном к направлению градиента энергии 8, т.е. электрон движется по поверхности постоянной энергии. Величина проекции кв вектора к на направление вектора В произвольна, но сохраняет свою величину нри движении. Эта компонента— та же, что и исходная компонента импульса электрона в кристалле. Движение в ft-иространстве происходит на плоскости, перпендикулярной к направлению В, и орбита электрона определяется пересечением этой плоскости с поверхностью постоянной энергии. [c.341]

Первый комплекс вопросов характеризуется такими понятиями, как кристаллическая структура, химические связи, силы сцепления, энергия связи. Ответ на поставленные вопросы на первый взгляд кажется независимым от ответа на вопрос о поведении твердого тела под влиянием внешних воздействий. И все-таки ответ на первый комплекс вопросов может быть получен только при помощи ответа на второй вопрос, так как каждый эксперимент означает воздействие, т. е. возмущение основного состояния. Выводы относительно свойств твердого тела в основном состоянии могут быть сделаны только после исследования воздействия на него приложенного электрического поля, градиента температур, облучения светом и т. д. [c.12]

Из уравнений (2.5) и (2.9) мы видим, что вектор к перемещается перпендикулярно градиенту энергии в пространстве волновых векторов, поэтому энергия электрона со временем не меняется. Следовательно, движение в магнитном поле ограничено только поверхностью постоянной энергии в пространстве волновых векторов. Для простоты мы рассмотрим такую энергию и такую зонную структуру, чтобы эта поверхность была замкнутой. Получаемую картину мы легко могли бы распространить и на поверхности, пересекающие грани зоны. Из уравнения (2.9) мы видим, что к движется перпендикулярно магнитному полю, т. е. конец волнового векТора должен двигаться по линии пересечения некоторой плоскости, перпендикулярной Н, с соответствующей поверхностью постоянной энергии. Такая орбита изображена на фиг. 24, а. Волновой вектор электрона перемещается вдоль показанной на чертеже линии пересечения. [c.80]

В ХОЛОДНОМ конце проводника, вызывает градиент электрического потенциала. Отрицательный заряд на холодном конце нарастает до момента достижения динамического равновесия между числом электронов с большей энергией, диффундирующих от горячего конца к холодному под действием градиента температуры, и числом электронов, перемещающихся от холодного конца к горячему под действием градиента потенциала электрического поля. Этот градиент потенциала существует, пока есть градиент температуры, и называется термоэлектрической э.д.с. Отсюда следует, что термо-э.д.с. не может возникнуть без температурного градиента. [c.268]

Первое слагаемое представляет обычную обратимую работу сжатия материала фазы, а второе — диссипируемую энергию в г-й фазе из-за внутренних вязких сил, проявляющихся как за счет градиентов в поле скоростей Г , так и за счет взаимодействия с другой фазой. Так как непосредственное определение истинного тензора скоростей деформации в рассматриваемом случае является затруднительным, следует попытаться описать диссипируемую энергию в фазе с помощью используемых средних макроскопических параметров и воспользоваться некоторыми допущениями, вытекающими из анализа движения включений в несущем потоке среды и анализа уравнения баланса внутренней энергии фазы [c.37]

Очевидно, что задачи о диссипации энергии в потоках многофазных сред представляют особый интерес. Решения таких задач можно получить, рассматривая межфазные и внутрифазные взаимодействия, а также анализируя структуру пограничных слоев на ограничивающих поверхностях. Автором книги рассматривается первая группа задач в систематизированной постановке. Однако проблема пограничных слоев и соответственно поведение дискретной фазы в поле с большими градиентами скоростей затронута [c.7]

С другой стороны, наступление момента конкуренции процессов Z)iA 4-сборки можно интерпретировать как приближение в системе к порогу перколяции в отношении напряженности и взаимодействия локальных силовых полей от сформированных фрактальных кластеров. Достижение же критического значения концентрации фрактальных кластеров конденсированной фазы обусловливает перколяционную структуру электрических взаимодействий между ними. Для систем, погруженных в пространство с евклидовой размерностью Е=Ъ фрактальная размерность частиц, соответствующая порогу перколяции, Df 2,5 [35]. В условиях стационарного воздействия на систему отрицательного температурного градиента (охлаждения системы внешней средой) описанное состояние системы катализирует таким образом дальнейший процесс агрегации по ССЛ-механизму. Подобным образом развивается волнообразный цикличный характер дальнейшей цепочки фазовых переходов второго рода (рис. 3.13), обусловливающий наиболее эффективный путь диссипации энергии посредством структурообразования по иерархическому принципу в открытой неравновесной системе охлаждаемого расплава. [c.135]

Решение выполняется с учетом взаимного влияния скоростного и температурного полей, вызванного зависимостью вязкости от температуры, от положения элемента жидкости в пространстве и от градиента скорости, т. е. выполняется совместное интегрирование уравнений движения (3), энергии (4) и состояния (5). [c.98]

Наглядным примером может служить вывод дифференциального уравнения теплопроводности Фурье. При выводе этого уравнения не учитывалась конкретная обстановка явления и рассматривался только выделенный дифференциальный объем тела dV. Для вывода уравнения потребовался единственный опытный факт, заключающийся в том, что перераспределение теплоты в среде.возможно только при наличии температурных градиентов, не равных нулю. Приняв для описания этого факта гипотезу (закон) Фурье, удалось приложить к изучению температурного поля тела за кон сохранения энергии. [c.17]

Закон Фурье представляет собой простейшую форму общего закона переноса потока энергии и является строгим, только если система однородна во всех отношениях, за исключением наличия градиента температуры. Иначе говоря, в системе должны отсутствовать градиенты концентрации и градиенты других интенсивных свойств. При наличии градиентов температуры, давления, концентрации, напряженности магнитного поля и т. п. нельзя заведомо игнорировать возможность влияния каждого из этих градиентов на поток энергии. Простейшим выражением, с помощью которого можно описать подобные соотношения, является линейная комбинация слагаемых по [c.27]

ГИЮ, зависящую от полей внешних сил, а также совершает работу над контрольным объемом. Перенос тепла обусловлен также градиентами температуры на поверхности. Если в потоке имеются градиенты концентрации, то происходит диффузия при этом каждый компонент смеси переносит собственную энергию. Над контрольным объемом совершают работу также касательные напряжения, действующие на его поверхности. [c.49]

Мы будем рассматривать только вынужденное движение (когда поле скорости не зависит от поля температуры) при отсутствии массовых сил и при постоянных физических свойствах жидкости. Влияние на теплообмен зависимости физических свойств от температуры рассматривается в гл. 12. Постоянство физических свойств обусловливает отсутствие градиентов концентрации в поле течения. Поэтому влияние на теплообмен диффузии в пограничном слое в этой главе не рассматривается. Этот вопрос обсуждается в гл. 14. Здесь мы ограничимся только анализом течений с умеренной скоростью, что позволяет пренебречь диссипативным членом уравнения энергии. Анализ теплообмена в высокоскоростном пограничном слое проводится в гл. 13. [c.245]

Критерии поверхностного тепло- и массообмена Big и Bim сохраняют характер своего влияния на тепло- и массоперенос, наблюдавшийся при молекулярном процессе. Малым значениям критериев Био отвечают неразвитые поля потенциалов, перенос вещества и энергии осуществляется медленно. При значениях критериев Био порядка одного или нескольких десятков в теле появляются большие градиенты потенциалов, в силу чего перераспределение тепла и вещества интенсифицируется. В стадии упорядоченного режима (Fo>0,7) теплообменный критерий Бно влияет только на теплоперенос (рис. 9-16,а), тогда как массо-обменный критерий Био — только на массоперенос (рис. 9-16,6). Поле фильтрационного потенциала массопереноса становится автомодельным по отношению к обоим критериям. Индифферентность критериев Био к фильтрационному потенциалу, а следовательно, и к молярному переносу, заставляет предположить существование связи критериев поверхностного тепло- и массообмена в основном с молекулярным механизмом переноса. Из рис. 9-16 ви що, что поле потенциала 0 зависит от Bim слабее, чем поле потенциала Т от Big. Последнее обстоятельство обусловливается меньшей скоростью распространения поля 0 по сравнению с развитием поля Т при Lu[c.436]

Иллюстрацией к сказанному может служить снимок (рис. 1), полученный нами с П. Гурли в Иллинойсском университете [4]. Свет, создаваемый аргоновым лазером (с длиной волны 5145 А), непрерывно возбуждал экситоны слева вблизи поверхности кристалла кремния. Кристалл охлаждался газообразным гелием так, что его температура была равна 10 К, и деформировался сферическим концом стержня, давившего на кристалл в точке, находящейся на некотором расстоянии от освещаемой поверхности. Схема эксперимента представлена на рис.. 3, а. Контуры постоянной энергетической щели были рассчитаны Р. Марке-вичем из Калифорнийского университета в Беркли. Экситоны дрейфуют в поле градиента напряжений к точке минимальной энергии. Часть экситонов рекомбинирует в процессе движения и рекомбиндционное излучение непрерывно освещает путь дрейфующих экситонов, [c.134]

Наличие полей искажений вокруг растворенных атомов вызывает их взаимодействие друг с другом. Однако как показал Крюссар оно уменьшается пропорционально шестой степени расстояния между атомами и поэтому происходит только локально, между ближайшими соседями. Миграция растворенных атомов в результате существования градиента энергии искажений происходит до тех пор, пока ее не сбалансирует обратная диффузия, обусловленная градиентом композиции. Полученный эффект от взаимодействия растворенных атомов можно использовать для анализа в том случае, если предположить справедливость основных закономерностей для регулярных растворов. В основном эта операция рассчитана для взаимодействия полей напряжений между растворенными атомами. [c.310]

ПО направлению локальные электрические поля, которые дадут вклад в потенциальную энергию этих ядер. Напомним, что энергия точечного заряда в электрическом поле определяется потенциалом поля ф в выражение для энергии электрического диполя входят производные потенциала по координатам, т. е. составляющие напряженности поля наконец, энергия квадрупо-ля зависит от производных составляющих поля по координатам, неудачно названных градиентом поля таким образом, в последнем случае энергия определяется неоднородностью поля. Эта неоднородность существует даже в чистых металлах, где она создается деформациями вокуг дислокаций [c.273]

Градиент коэффициента химической активности, градиент электрического поля, градиент температуры и другие факторы действуют на перескакивающий атом подобно силе, изменяющей скорость прыжка в направлении внешнего поля. Эта сила независимо от рактера воздействующего поля вызывает изменение частоты скачка в направлении +Х, которая связана с приращением, изменением энергии АН= Ь/2)Р. Поскольку сила Р коллинеарна оси X, Ь/2 — проекция расстояния между основным н активированным состояннями на ось X, в пределах которого сила действует иа атом. Воздействие указанной силы должно изменять вероятность прыжка следующим образом [c.39]

Электродвижущая сила этого элемента Етв. возникает при уменьшении свободной энергии АОг реакции окисления металла, что приводит к появлению концентрационного градиента, вызывающего диффузию (градиент поля, приводящий к миграции заряженных частиц, по Вагнеру, не возникает из-за равномерного распределения положительных и отрицательных зарядов в объеме окисла). На поверхности раздела металл — пленка протекает анодная реакция по фор- Ме Пленпа Газ муле (44) [c.61]

Будем рассматривать металл как жесткую решетку атомов, между которыми газ свободных электронов может двигаться под действием электрических и магнитных полей и температурных градиентов. При наличии перепада температуры в проводнике электроны диффундируют от горячего конца к холодному, передавая решетке часть своей кинетической энергии. Это — процесс теплоИроводности. Избыток электронов, возникший [c.267]

В качестве исходного пункта примем, что градиент свободной энергии в системе обусловлен в первую очередь взаимодействием температурного и концентрационного полей. При этом выделение тецла перитсктнческой реакции происходит на поверхности растущего зерна, а перемещение поверхности приводит, в силу ограниченности диф- фузии в жидкой фазе, к накоплению растворенного компонента в жидкой фазе. Кроме того примем, что система находится в Состоянии теплонасыщения и коли>1ество вводимого от внешнего источника и выводимого тепла равны. [c.135]

В опыте решалась обратная задача— измерялись ф и vV и вычис-лялось значение g. На рис. 73 изображена схема опыта. [л-Мезон входит в область длинного (6 м), перпендикулярного плоскости чертежа постоянного магнитного поля с небольшим (и переменным по длине) градиентом, замедляется в берилли-евом поглотителе Бе до определенной энергии и, описывая смещенные друг относительно друга окружности радиусом 19 см, движется вдоль магнита. [c.123]

Энергетическая характеристика поля тяготения — потенциал и его силовая характеристика — напряженность взаимосвязаны так же, как сила тяжести связана с градиентом потенциальной энергии (см. 14). Пусть через рассматриваемую точку поля тяготения проведена эквипотенциальная поверхность ф = onst. На бесконечно малом расстоянии dr по нормали от нее можно провести вторую эквипотенциальную поверхность, для которой потенциал будет меньше на d p=((pi—фг-Убыль потенциала dф равна отношению работы, производимой при движении материальной [c.105]

Диффузионное приближение. Дальнейшее развитие дифференциальных методов расчета процесса переноса излучения привело к. созданию диффузионного приближен ия (В. А. Фок, С. Росселанд). В рамках указанного приближения можно показать, что связь вектора лучистого потока энергии qR с полной объемной плотностью энергии излучения аналогична известному соотношению между диффузионным потоком и градиентом концентрации. Далее сформулирован метод расчета поля излучения в рамках диффузи энного приближения с учетом селективности излучения и п эо-извольной формы индикатрис рассеяния [20]. [c.168]

Как указывалось, потоки вешества и энергии возникают вследствие неоднородности полей концентраций и температур. Мерой пространственной неоднородности поля температур является градиент температуры grad t, 1[c.7]

Таким образом величина Я не есть удельная потенциальная энергия жидкости (находящейся, например, в некотором сосуде см. рис. 2-13), подсчитанная относительно принятой плоскости сравнения 00 в предположении, что на жидкость действуют только силы тяжести. Величина Я представляет собой отнесенную к единице веса жидкости потенциальную функцию, описывающую суммарное векторное силовое поле, образованное силами тяжести и еще архимедовыми силами (точнее говоря, силами, выражаемыми градиентами давления см. выше). [c.51]

Рассмотрим механизм образования термо-э. д. с. на примере однородного по.тупроводникз. Пусть один из концов полупроводника нагрет больше, чем второй. Свободные носители заряда у горячего конца будут иметь более высокие энергий и скорости, чем у холодного. Кроме того, благодаря значительной зависимости концентрации свободных носителей заряда в полупроводнике от температуры у горячего конца концентрации свободных носителей заряда окажется больще, чем у холодного. В силу этих причин поток свободных носителей от горячего конца к холодному будет больше, чем от холодного к горячему. Если концентрация свободных электронов и дырок в полупроводнике или их подвижности неодинаковы, то концы полупроводника окажутся противоположно заряженными. Состояние равновесия наступит при равенстве потока свободных носителей заряда, обусловленного градиентом температур, потоку, обусловленному действием электрического поля, возникшего в результате разделения зарядов. Установивгоуюся в состоянии равновесия термо-э. д. с. называют объемной тер.мо-э. д. с. [c.73]

Эффект Томсона состоит в том, что при пропускании тока через проводник, вдоль которого имеется градиент температуры, в дополнение к теплоте Джсуля в объеме проводника в зависимости от направления тока выделяется или поглощается некоторое количество тепла. Эффект Томсона в полупроводнике объясняется тем, что при наличии в нем градиента температуры возникает термо-э. д. с. Если направление напряженности возникшего электрического поля совпадает с направлением напряженности внешнего поля, то не вся энергия, поддерживающая ток, обеспечивается внешним источником, часть работы совершается за счет тепловой энергии самого полупроводника, в результате чего он охлаждается. [c.75]

Будем считать физические свойства среды р, Ср и X постоянными параметрами, определяемыми видом вещества среды. В действительности они зависят от температуры и давления, а поскольку здесь идет речь о полях температуры t x, у, г, т) и давления р[х, у, г, т), то физические параметры в общем случае являются функциями координат и времени. Зависимостью от давления можно пренебречь по двум причинам во-первых, физические параметры слабо зависят от давления (за исключением плотности газовой среды) и, во-вторых, исходные допущения, при которых получены уравнение (12.4) и являющееся его следствием уравнение (12.7), в совокупности своей эквивалентны предположению об изобарности процесса теплообмена. Учет переменности плотности газовой среды зависит от изменения давления при движении газа с большой скоростью градиент давления в потоке может быть весьма значительным и в этом случае используется уравнение энергии в форме (12.6) с учетом переменности плотности. Таким образом, физические параметры среды зависят в основном от температуры, которую приходится учитывать. [c.269]

Из уравнения (2.31) следует, что для определения коэффициента теплоотдачи необходимо найти температурный градиент среды вблизи поверхности. Температурный градиент может быть найден из дцфференциального уравнения энергии (2.27). Поскольку в это у])авнение входят составляющие скорости, для определения температурного поля необходимо еде составить дифференциальное урав-н( ние, позволяющее найти поле скоростей. [c.155]

Благодаря вращательной составляющей скорости и увеличению осевой скорости в пристенной области увеличивается градиент скорости около поверхности, увеличивается неоднородность скоростных полей, заметной становится радиальная составляющая скорости. Дополнительная энергия затрачивается на образование замкнутых циркуляционных течений в цриосевой области (если они имеются) а также на создание вихрей Тейлора Гфтлера около поверхности стенки. Возрастает и энергия турбулентных пульсаций. [c.132]

Процесс пластического течения в кристалле осуществляется эстафетным механизмом в результате возникновения механического поля вихревой природы. Механическое поле в кристалле распространяется в виде волн смещений и поворотов. Поэтому в кристалле в любые, произвольно выбранные моменты времени могут существовать места разрядки, где полностью прошла релаксация напряжений от внешнего источника, и места с наиболее ярко протекающими процессами пластической деформации. Там, где сдвиг заторможен, и там, где активно реализуется деформация, возникает эффект взаимодействия зон с разным градиентом накопленных дефектов. Это приводит к возникновению мод вращения объемов материала и фрагментированию кристалла на малые объемы. Границы возникающих областей служат зонами заторможенного сдвига, где возникает наибольшая плотность дефектов. В этих областях происходит самоорганизованный процесс аккомодации энергии из условия сохранения сплошности. Эстафетное распространение деформации характеризуется тем, что любой сдвиг сопровождается эффектом поворота. [c.143]

Для многих элементов конструвдий типично малоцикловое нагружение, обусловливающее циклические температурные напряжения. Такой режим нагружения реализуется в условиях преобразования тепловой энергии в течение характерного периода эксплуатации изделия и определяется возникновением постоянных градиентов температур в стационарных режимах и кинетикой температурных полей при смене тепловых состояний [ 1, 5, 9, 13, 14,30, 31,36]. [c.170]

На основании ионно-электронной теории роста пленок скорость коррозии может быть определена по электрохимическим константам материала пленки и уменьшению сво-бодно11 энергии реакции ее образования [21]. Предполагается, что процесс ее роста — результат работы своеобразного гальванического элемента, у которого поверхность металла на границе с пленкой является анодом, а поверхность пленки на границе с реагентом —катодом, на котором атомы кислорода ассимилируют электроны [21]. Таким образом, предполагается, что в пленке идет не только диффузия за счет градиента концентрации, но и осуществляется также направленная миграция ионов в электрическом поле, создаваемом разницей потенциалов на внешней и внутренней поверхностях окисла. [c.29]

ТЕОРЕМА (Ирншоу система неподвижных точечных зарядов электрических, находящихся на конечных расстояниях друг от друга, не может быть устойчивой Карно термический КПД обратимого цикла Карно не зависит от природы рабочего тела и являегся функцией абсолютных температур нагревателя и холодильника Кастильяно частная производная от потенциальной энергии системы по силе равна перемещению точки приложения силы по направлению этой силы Кельвина сила (или градиент) будет больше в тех точках поля, где расстояние между соседними поверхностями уровня меньше Кенига кинетическая энергия системы равна сумме двух слагаемых — кинетической энергии поступательного движения центра инерции системы и кинетической энергии системы в ее движении относительно центра инерции Клеро с уменьшением радиуса параллели поверхности вращения увеличивается отклонение геодезической линии от меридиана Кориолнса абсолютное ускорение материальной точки рав1Ю векторной сумме переносного, относительного и кориолисова ускорений Лармора единственным результатом влияния магнитного поля на орбиту электрона в атоме является прецессия орбиты и вектора орбитального магнитного момента электрона с некоторой угловой скоростью, зависящей от внешнего магнитного поля, вокруг оси, проходящей через ядро атома и параллельной вектору индукции магнитного поля Остроградского — Гаусса [для магнитного поля магнитный поток сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю для электростатического поля <в вакууме поток напряженности его сквозь произвольную [c.283]

В этих уравнениях два первых члена характеризуют полное изменение в единицу времени пульсационного потока скалярной субстанции (с точностью до констацты), третий член—непосредственное порождение oJT из осреднен-ного поля Т, четвертый —производство пульсационных потоков скалярной субстанции за счет взаимодействия пульсационного движения и среднего течения последующие члены определяют молекулярную диффузию, изменение у Г за счет связи пульсаций давления с градиентом пульсаций Г, вязкую диссипацию и диффузию за счет турбулентного переноса энергии пульсационного движения. [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...