Разделение зарядов

Всякое разделение зарядов приводит к возникновению электрических полей. Согласно законам электростатики, если на длине г, см, имеется объемный заряд плотностью q, то он создает электрическое поле, которое по уравнению Пуассона равно Е — = Ащг. Пусть в 1 см имеется Д лишних электронов сверх тех, которые точно нейтрализуют заряд ионов. Тогда [c.51]

Электродвижущая сила. Полная работа сил электростатического поля при движении зарядов по замкнутой цепи постоянного тока равна нулю. Следовательно, вся работа электрического тока в замкнутой электрической цепи оказывается совершенной за счет действия сторонних сил, вызывающих разделение зарядов внутри источника и поддерживающих постоянное напряжение на выходе источника тока. Отношение работы совершаемой сторонними силами по перемещению заряда q вдоль цепи, к значению этого заряда называется электродвижущей силой источника (ЭДС) W [c.150]

Мгновенный дипольный момент атома создает в центре другого атома электрическое поле, которое наводит в нем также мгновенный дипольный момент, т. е. и в этом атоме происходит разделение зарядов. Таким образом, по мере приближения двух атомов друг к другу их стабильная конфигурация становится эквивалентной двум электрическим диполям (рис. 2.4). [c.66]

Итак, разделение зарядов прекратится при условии [c.261]

Благодаря такому разделению зарядов появится поперечное электрическое поле, которое будет препятствовать дальнейшему отклонению электронов к задней грани пластины. Состояние рав- [c.75]

Диффузия катионов, анионов и электронов в оксидной пленке неодинакова, что ведет к разделению зарядов с, созданием результирующего электрического поля. В теории окисления Вагнера при математическом ее описании учитывается диффузия частиц, обусловленная как химическим, так и электрическим потенциалами. Число частиц, проходящих через единицу поверхности в единицу времени, выражается в следующем виде [c.53]

Рис. НО. Разделение зарядов при качении цилиндра по плоскости

Т. к. зависит от массы и знака заряда, то возникают дрейфовые токи, приводящие к разделению зарядов в плазме. В результате гравитац. дрейфового движения возникают неустойчивости. [c.17]

Таким образом, учет специфики электростатических взаимодействий дополняет традиционную картину, в которой маленькие поры все время рождаются и умирают. Благодаря электростатическим взаимодействиям молекулы ПАВ в пленках достаточно прочно связаны. Появление поры энергетически невыгодно, поскольку этот процесс требует разделения зарядов. Для малых пор энергетические затраты на образование новой поверхности ничтожны по сравнению с этими затратами. Однако даже если маленькая пора и появилась, ПАВ стабилизирует ее. Чтобы раскрыть пору дальше до разрыва пленки, необходимо затратить механическую работу, тепловых флуктуаций недостаточно. [c.71]

Деионизация. В любой точке стационарного разряда концентрация заряженных частиц любого типа определяется равенством скоростей образования и потерь частиц в этой точке. Ионизация в плазме приводит к разделению зарядов, но электрическое притяжение ограничивает степень возможного разделения и плазма, как будет показано ниже, остается квазинейтральной. Наряду с ионизацией непрерывно происходят уравновешивающие ее процессы деионизации. К ним относятся рекомбинация заряженных частиц в нейтральные, захват электронов (прилипание), дрейф проводимости и диффузионные процессы, выравнивающие концентрацию (амбиполярная диффузия). [c.46]

Работа выхода 62, 64, 65 Разделение зарядов 52 Разделительная резка 384 Рамзауэра кривая 42 [c.554]

Если два таких атома находятся относительно далеко друг от друга, то они не взаимодействуют между собой (рис. 2.3). При сближении атомо в подвижный отрицательный заряд (облако) одного из атомов в какой-то момент времени может оказаться смещенным, так что центры положительных и отрицательных зарядов уже не будут совпадать, в результате возникнет мгновенный дипольный электрический момент. Такое разделение зарядов (флуктуация) может возникать из-за увеличения энергии атома, например, в результате столкновения с другой частицей. Таким 6—221 66 [c.65]

Вдесь А —постоянная Больцмана, е — внутренняя энергия, Л — плотность атомов и ионов,, р, Т — давление и температура атомов и ионов, — плотность электронов. Ре и Те — давление и температура электронов, / — плотность тока, —электрическое поле, возникающее благодаря разделению зарядов, р — тепловой поток. [c.112]

Рассмотрим механизм образования термо-э. д. с. на примере однородного по.тупроводникз. Пусть один из концов полупроводника нагрет больше, чем второй. Свободные носители заряда у горячего конца будут иметь более высокие энергий и скорости, чем у холодного. Кроме того, благодаря значительной зависимости концентрации свободных носителей заряда в полупроводнике от температуры у горячего конца концентрации свободных носителей заряда окажется больще, чем у холодного. В силу этих причин поток свободных носителей от горячего конца к холодному будет больше, чем от холодного к горячему. Если концентрация свободных электронов и дырок в полупроводнике или их подвижности неодинаковы, то концы полупроводника окажутся противоположно заряженными. Состояние равновесия наступит при равенстве потока свободных носителей заряда, обусловленного градиентом температур, потоку, обусловленному действием электрического поля, возникшего в результате разделения зарядов. Установивгоуюся в состоянии равновесия термо-э. д. с. называют объемной тер.мо-э. д. с. [c.73]

Накоплению объемных зарядов и разделению зарядов в проводящих включениях препятствует тепловое движение, стремящееся ослабить поляризацию, По этой причине объемную поляризацию и ее вариант — макро-структурную поляризацию гетерогенных диэлектриков следует отнести к поляризации релаксационного типа. Процесс нарастания этих видов поляризации описывается формулой (9-37) и носит апериодический характер. Скорость нарастания поляризации тем выше, чем выше электропроводность. При ионной проводимости включений постоянная времени макроструктурной поляризации составляет величину порядка 10 9—]0 с. [c.147]

Одним из важнейших свойств плазмы является ее стремление к сохранению плотностей положительно и отрицательно заряженных частиц, т. е. к сохранению электронейтральпости, а точнее—ква-зннейтральности. Электрическая квазипейтральность соблюдается в плазме не только потому, что заряженные частицы получаются в равных количествах (но величине зарядов) из нейтральных атомов, но и потому, что для получения хотя бы незначительного разделения зарядов в плазме потребовались бы слишком большие силы. [c.387]

Анализ выражений (766), (768) и (769) показывает, что чем выше плотность плазмы, тем меньше масштаб декомпенсации злрядов и в пространстве, и во времени.При увеличении температуры дебаевский радиус увеличивается, что связано с подавлением эффекта разделения зарядов тепловым двп- жением частиц. [c.389]

В. в п. в отсутствие магнитного поля. В отсутствие внешних электрич. и магн. полей ( 0 = 0, Яа=0) в изотропной холодной плазме существуют две моды собств. колебаний продольные и поперечные волны. (Диэлектрич, проницаемость плазмы е в отсутствие внеш. полей является скаляром.) Причиной продольных колебаний (J f ), наз. ленгмюров-с к и м и (плазменными колебаниями или волнами пространственного заряда), является электрич, иоле, вызываемое разделением зарядов. Частота этих колебаний не зависит от длины волны, т, е. нет дисперсии этих волн, и равна ленгмюровской частоте 1лектронов lXl = a) ,(,= Здесь п — плотность равновесной [c.328]

Н. п. присутствует в окружающей нас природе. На небольших высотах плазма может возникать под действием электрич. полей, существуюыщх в атмосфере. В результате конвективных течений в атмосфере происходит разделение заряда и возникают электрич. поле со ср. напряжённостью у поверхности Земли - - 100 В/м, а также электрич. токи. [c.355]

Одно из проявлений разделения заряда в атмосфере связаыо с возникновением молний. В момент прохождения оси. тока молнии ее канал представляет типичную Н. п., напоминающую плазму дуги высокого давления н плазмотронов. Темп-ра плазмы в канале молнии достигает 30 000 К, плотность заряж. частиц 10 см при диаметре канала порядка 1 мм. [c.355]

ПЛАЗМЕННАЯ ЧАСТОТА — частота ленгмюровских колебаний, называемых также плазменными колебаниями и продольными (к II Е) колебаниями пространственного заряда Юр = У4лпе /т , п — плотность, е и — заряд и масса электрона, к — волновой вектор, Е — электрич. поле, вызываемое разделением зарядов. В холодной плазме (Tg = Ti) ленгмюровские колебания не обладают дисперсией, т. в. П. ч. Шр не зависит от длины волны. Подробнее см, в ст. Волны в плазме. ПЛАЗМЕННАЯ ЭЛЕКТРОНИКА — раздел физики плазмы, изучающий коллективные взаимодействия плотных потоков (пучков) заряж. частиц с плазмой и газом, приводящие к возбуждению в системе линейных и нелинейных эл.-магн. вола и колебаний, и использование эффектов такого взаимодействия. Прикладные задачи, к-рые ставит и решает П. э., определяют её осн, разделы плазменная СВЧ-электроника, изучающая возбуждение в плазме интенсивного когерентного эл.-магн. излучения, начиная от радио-и вплоть до оптич. диапазона длин вола плазменные ускорители, осн. на явлении коллективного ускорения тяжёлых заряж. частиц электронными пучками и волнами в плазме плазменно-пучковый разряд, основанный на коллективном механизме взаимодействия плотных п.уч-кон заряж. частиц с газом турбулентный нагрев плазмы плотными пучками заряж. частиц и коллективные процессы при транспортировке и фокусировке пучков в проблеме УТС (см. Ионный термоядерный синтез) неравновесная плазмохимия, изучающая процессы образования возбуждённых молекул, атомов и ионов при коллективном взаимодействии пучков заряж. частиц с газом и плазмой. [c.606]

Если магнитное поле Н приложено вдоль оси oz (рис. ), световой пучок и диффузионный поток — вдоль оси у, то магн. поле отклоняет электроны и дырки в разные сторю-ны, вызывая в направлении ох пространственное разделение зарядов. Если [c.350]

Осн. роль в Э, я. играют двойной электрический слой (ДЭС), формирующийся на границе раздела фаз, и его поляризация. Внеш. электрич. поле, направленное вдоль границы раздела фаз, смещает один из иопных слоев ДЭС по отношению к другому. Это приводит к относит, перемещению фаз—к электроосмосу и электрофорезу. При относит, движении фаз, вызываемом внеш. механич. воздействием, происходит перемещение ионных слоев ДЭС — пространственное разделение зарядов, т. е. возникает разность потенциалов. [c.534]

Др. тип эффектов Э. и. связан с движением материальных сред (проводников, изоляторов, тв. тел, жидкостей, газов, плазмы) в стационарном магн. поле В (г). На заряж. частицы в движущихся телах действует магнитная Лоренца сила F" = (el ) [vB] (и—скорость носителей заряда), приводящая к разделению зарядов противоположных знаков, к генерации электрич. токов в проводниках, к поляризации диэлектриков. Индуцируемь1с электрич. поля при этом потенциальны (то. Е— — j )dBjdt = Q). Усреднённые по физически малому объёму силы F" имеют плотность / " = (1 /с) 0 iS] и совершают механич. работу с мощностью [c.537]

Чистые элементы мог т затвердевать в виде молекулярных кристаллов, кристаллов с ковалентными или металлически.ми связями. В этих же формах люгут кристаллизоваться и соединения. Кроме того, в случае соединений разных атомов появляется новая возможность, которая отсутствует у чистых элементов. Энергия ионизации всех атомов одного и того же чистого эле.мента одинакова и электроны распределены равномерно. В соединениях разных элементов, где в наиболее устойчивой конфигурации электроны не всегда распределены равномерно по отношению к связываемым атомам, может возникнуть электрический диполь. Поскольку два связанных атома могут иметь различные энергии ионизации, электроны большую часть времени могут находиться вблизи одного из положительных ядер. Такое разделение зарядов может привести к возникновению сильных вн трш1юлекулярных сил такого типа, который не найден у чистььх элементов, например ионным типам связи. [c.28]

Существенным для возникновения электрогидродинамических нестабильностей является то обстоятельство, что анизотропия электропроводности может вызвать разделение зарядов при протекании тока через ЖК. Рассмотрим жидкокристаллическую ячейку (см, рис. 2.19,а), в которой обеспечена планарная ориентация директора на подложках пЦд и внешнее поле Eoffs. Если Де<0, то электрическое поле Ео стремится сохранить ориентацию молекул, а однородный по пространству ток через ячейку не может нарушить эту устойчивую конфигурацию. Ситуация в корне меняется при появлении малейших локальных отклонений молекул в плоскости х, у) в этом случае появляется компонепта плотности тока /х вдоль оси д , Неоднородность jx x) вызовет появление пространственного заряда q(x), а следовательно, и поля Ех х). Эта компонента поля вызывает дополнительное вращение директора в плоскости (а-, г) и таким образом усиливает вызвавшую ее причину, 1 е возмущение начальной ориентации директора (рис. 2.23). До-игтиительное возмущение возникает как за счет момента вращения директора в поле так и за счет плотности тока /, стре-м -1шегося развернуть молекулы вдоль направления движения тока, поскольку о > Oj (см. рис. 2.23,о). [c.96]

Динамический отклик ПВМС характеризуется быстрым емкостным разделением зарядов с временной константой т л Ю" с и медленным переходным процессом к устойчивому состоянию Т2 Ю . .. 1 с в зависимости от значений сопротивлений и емкостей в цепях МКП, сетки, кристалла и их комбинации. Управляющий (записывающий) световой сигнал реально воздействует по истечении приблизительно 5т , когда устанавливается потен циал сетки (щели) Ус 2, но поскольку длительность цикла записи много больше Т , то его можно включать одновременно с [c.199]

Фотовозбужденные электроны дрейфуют к положительному полюсу Р оставляя за собой ионизированные ловушки заряженными положительно Они дрейфуют до тех пор, пока не захватятся вакантными ловушками. Так как за пределами облученной области фотовозбуждение отсутствует и для глубоких ловушек температура оказывается недостаточной для вторичного возбуждения, то происходит разделение зарядов и возникновение электрического поля пространственного заряда Е . [c.298]

Зависимость Ага имеет минимум при Е, отличном от нуля. Схематическое изображение Лга(Е), приведенное на рис. 7.19, имеет минимум приЕц, лежащем между Ео и Ei, где (Ео — Ei) — предельная модуляция внутреннего поля в кристалле, вызванного разделением зарядов при фотовозбуждении. Прикладывая к кристаллу такое внешнее поле Е, при котором среднее поле в области с записанной голограммой равно Ев, имеем нулевую дифракционную эффективность при считывании записанной голограммы. Изменив полярность приложенного поля, т. е. перейдя в точку Ев при считывании, ползучим высокую дифракционную эффективность. На рис. 7.20 показаны экспериментальные результаты по управлению дифракционной эффективностью в кристаллах Вао zsSro.TsNbjOe. [c.329]

Смотреть страницы где упоминается термин Разделение зарядов : [c.52] [c.388] [c.389] [c.117] [c.65] [c.562] [c.562] [c.562] [c.572] [c.572] [c.18] [c.82] [c.257] [c.209] [c.225] [c.359] [c.414] [c.82] [c.61] [c.107] [c.184] [c.302]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...