Движение без деформации

Внутренний контур пластины связан с жестким концом вала, что эквивалентно соединению с абсолютно жестким безмассовым кольцом 1 (см. рис. 59), которое может совершать колебательные движения без деформаций. [c.134]

Рассмотрим движение, для которого F = Q, т. е. Л = 1. Из соотношений (2.8) и (2.9) при этом следует ds = ds, т. е. движение без деформации есть поворот частицы как жесткого целого. Таким образом, ортогональный тензор Q определяет поворот материальной частицы. [c.48]

Из выражения (2.7) при этом следует ds = ds, т. е. движение без деформации — поворот частицы как жесткого целого. Таким образом, тензор Q определяет поворот материальной частицы в полном соответствии со сказанным о нем в параграфах 1.3, 1.4. [c.21]

Эти уравнения обычно называют уравнениями движения без деформаций общее решение хорошо известно [c.75]

Движение без деформации. Скорость деформации будет равна нулю, если [c.111]

Обычно, чтобы объяснить происхождение статических деформаций, ограничиваются только тем, что указывают силы, которыми данная деформация вызвана . Однако это объяснение — неполное. Силы являются причиной движений, а деформации — результатом движений. Поэтому, не рассматривая движений, нельзя дать полной картины возникновения деформаций. Чтобы объяснить происхождение всякой деформации, нужно на основании законов движения объяснить, почему отдельные части деформированного тела в течение некоторого времени двигались по-разному. Правда, в случае статических деформаций связь между силами и движениями, с одной стороны, и между движениями и деформациями, — с другой, столь очевидна, что можно обойтись без детального рассмотрения и прямо связывать силы с деформациями. В случае же динамических деформаций эта связь далеко не так очевидна, и для объяснения их происхождения необходимо (как это было сделано в наших примерах) рассмотреть движения, в результате которых данная деформация возникла. [c.170]

Первое условие означает, что перемещения отвечают движению твердого тела без деформации, из второго следует, что скорости равны нулю, а так как при t = 0 было щ = О, то перемещение остается равным нулю все время. Отсюда следует [c.431]

Без тщательного расчетного анализа на стадии проектирования, проводимого с широким, использованием быстродействующих вычислительных машин, создание современного вертолета невозможно. Это объясняется как сложностью явлений обтекания несущего винта, так и связью аэродинамических нагрузок лопасти с ее движением и деформациями, а также движением вертолета в целом. [c.5]

Простейший подход здесь таков. Если замена реальных соединений в узлах шарнирами не превращает стержневую систему в механизм, который может совершать без деформации элементов движение около-. [c.95]

В начальный момент груз подвешивался к концу Mq недеформирован-ной пружины, следовательно, он находился выше положения статического равновесия на величину статической деформации пружины =Р1с, где с — коэффициент упругости пружины. Отсутствие в начальный момент толчка указывает на движение без начальной скорости. Итак, начальные условия движения груза имеют вид [c.70]

X 0 % мин, чем при отжиге без деформации. Увеличение скорости отжига происходит как из-за уничтожения (удаления) вакансий дислокациями, так и в результате рекомбинации вакансий и внедренных атомов при движении внедренных атомов. Быстрый отжиг постепенно замедляется при уменьшении скорости деформации, а медленный отжиг почти полностью вызван ре комбинацией внедренный атом — вакансия. [c.340]

Основным назначением приводных цепей является передача мощности и движения от ведущей звездочки к ведомой. В процессе движения и взаимодействия звеньев цепи с зубьями звездочек возникают динамические нагрузки, которые способны увеличить усилие в цепи в 2 раза и более. Следовательно, цепи работают в динамическом режиме, поэтому при малых запасах прочности нельзя обеспечить их надежную работу без деформаций и поломок. В связи с этим нельзя проводить силовой расчет цепи, исходя лишь из статического режима работы, когда коэффициент запаса прочности принимается минимальным, часто в пределах к = = 5-7-6. [c.51]

В своем большинстве основным назначением приводных цепей является передача крутящего момента или вращения, следовательно, они работают не в условиях статического нагружения, а в условиях динамических воздействий. В процессе движения и взаимодействия звеньев цепи с зубьями звездочек возможны резонансные явления, приводящие к изменению ускорения, которое способно увеличить передаваемое усилие в 2 раза и более. В таких случаях при малых запасах прочности (менее 7) нельзя обеспечить надежную работу цепи без деформаций и поломок, так как предел упругости цепи очень близок к ее разрушающей нагрузке. В связи с этим нельзя выбирать цепь исходя из статического режима работы только по коэффициенту запаса прочности, который принимается в ряде случаев произвольно, часто в пределах k — 5 6. [c.16]

Движение с выстоем ведомого вала ИВ определяется неудерживающими связями, накладываемыми МСХ, и осуществляется при i = 0. Это возможно на режимах работы ИВ с большими передаточными числами, а также если ПМ содержит достаточно малое число ЭМ. На рис. 62 представлены случаи движения ведомого вала вариатора ИВА. При движении без выбега (рис. 62, а) выстой начинается при угле овь когда х==0 одновременно при Obi A, j <Аст = —Мс/с, где A t — статическая деформация упругого элемента с — коэффициент жесткости. Выстой продолжается до ав2, т. е. до тех пор, пока за счет изменения положения ведущих деталей МСХ перемещение упругого элемента не достигнет значения Аст- [c.111]

Механическое устройство машины для СС (рис. 20,6) состоит из станины 3, на верхней части которой — столе — в направляющих помещены неподвижная 5 и подвижная 7 плиты. На каждой из плит установлены приводы 6 зажатия свариваемых деталей с губками 4. Подвижная плита 7 соединена с приводом 8 движения и осадки. Станина 5 воспринимает большие усилия зажатия и осадки и должна без деформаций обеспечить соосность деталей в процессе сварки. [c.32]

В курсах гидродинамики показывается, что возникающее в результате движение без изменения плотности, называемое чистой деформацией, является параллельным сдвиговым движением в плоскости (xi, Х2) в других осях (составляющих углы 45° с осями Xl и Хз) система вязких напряжений (214) в этих осях запишется как [c.106]

Ферромагнитные кристаллы имеют два основных свойства. Во-первых, они демонстрируют наличие локальной плотности спонтанной намагниченности, и, во-вторых, большинство из них анизотропны- Эти два свойства чрезвычайно усложняют исследование распространения волн, даже если ограничиться сигналами с малыми амплитудами. Довольно сильное начальное поле намагниченности в таких телах в этом контексте делает особенно рельефным представление о наложении малых движений и медленно меняющихся во времени полей на фоновые поля. Поэтому в этом параграфе, имея в виду исследовать магнитоупругие взаимодействия в ферромагнетиках в следующих пяти параграфах, мы обобщим результаты 2.15, полагая, что хотя в отсчетной конфигурации Жц в отсутствие всех полей материал ведет себя изотропно, имеется некоторая начальная конфигурация Жг — конфигурация без деформаций, но с конечной намагниченностью в результате появления спонтанной намагниченности. При проведении линеаризации относительно Хг слабые поля будут варьироваться так, как если бы среда приобрела достаточную степень анизотропности, чтобы дать возможность проявиться интересующим нас эффектам. В качестве награды за некоторые усложнения мы можем начать с рассмотрения [c.373]

Рассмотрим короткий толстый вал, подобный показанному на фото VII. Так как изготовить что-либо с абсолютной точностью невозможно, то центр масс вала не совпадает в точности с его геометрическим центром. Вал, показанный на фотографии (он был изготовлен для демонстрационной модели), имеет пару дебалансных винтов, с помощью которых можно получить существенное смещение центра масс от оси вращения. Концы этого вала опираются на шариковые подшипники, которые находятся в горизонтальных направляющих и обладают свободой движения в поперечном относительно оси направлении. При вращении вал колеблется в горизонтальной плоскости без деформаций, причем перемещения обоих концов находятся в одной фазе. Если подшипники вала сделать неподвижными, то на них будут действовать горизонтальные переменные силы. [c.34]

Существование упругих волн вытекает из законов Ньютона. Удар по торцу тонкого длинного стержня сжимает слой, прилегающий к торцу, и сообщает ему скорость. Возникшие силы упругости ускоряют следующий слой и деформируют его. Упругие силы, возникшие при деформации второго слоя, остановят первый слой, а второй слой приобретет скорость. В результате окажется, что первый слой остановился и вернулся в недеформированное состояние, а второй начал двигаться и сжался. Так движение и деформация будут передаваться от слоя к слою, — по стержню побежит упругая волна, которая будет переносить исходное возмущение вдоль,по стержню практически без изменения. [c.9]

Ножницы предназначены для прямолинейной и фасонной резки листовой стали. По конструктивному исполнению режущего инструмента различают ножевые и вырубные ножницы. У ножевых ножниц один из ножей закреплен неподвижно, а другой совершает возвратно-поступательное движение. Вырубные ножницы разрезают материал, вырубая стружку пуансоном через неподвижную матрицу, причем рез получается ровным, без деформации обрабатываемой детали. Ножницы выпускают с электрическим и пневматическим приводом (табл. 15 и 16). До начала работы ножевыми ножницами необходимо проверить заточку и правильность установки ножей. [c.377]

В трехмерных упругих телах возможны два типа волновых движений (1) волны дилатансии (или давления), когда материальные элементы меняются в объеме без деформации сдвига, и ( ) волны дисторсии (или сдвига), когда элементы искажаются без изменения объема. Скорости распространения этих волн в изотропных материалах определяются равенствами [c.389]

Пульсирующий шар является первым и простейшим представителем семейства шаровых антенн, обладающих многими замечательными свойствами. Мы не предпринимаем пока исследования этих свойств отметим лишь, что следующим по порядку членом семейства является так называемый колеблющийся шар, т. е. шар, совершающий колебательные движение вдоль некоторой оси без деформации. Оказывается, что такой излучатель обладает свойствами диполя. [c.272]

Пример. Найти закон движения клетей в период ускоренного движения для системы подъема без хвостового каната (рис. 46), зная, что вращающий момент в этот период остается постоянным и ускорение клетей в начале движения равно йо (величина, ограничиваемая правилами техники безопасности). Упругими деформациями каната пренебречь. [c.66]

Рассматривая теорию удара, вызывающего изгиб, будем полагать, что, как и ранее, в процессе удара во всех его фазах движение конструкции происходит без потерь энергии на нагрев за счет трения о среду, на местные пластические деформации и т. п. Поэтому, определяя деформации и напряжения при изгибающем ударе, придем к формулам, аналогичным выражениям для ударного растяжения или сжатия. Применительно к случаю динамического изгиба указанные формулы соответственно примут вид [c.642]

ИЛИ волне расширения - сжатия частицы сжи-маются и растягиваются, двигаясь вдоль распространения волны. В поперечных (сдвиговых) волнах, или волнах искажения частицы среды перемещаются поперек направления движения волны, испытывая только деформации сдвига. При этом искажается только их форма, но объем не меняется. Характерно, что скорости объемных волн не зависят ни от амплитуды, ни от частоты волны. Значит, любые сигналы по объему твердого тела передаются без затухания и изменения формы. [c.341]

Так как ы=ы + м2— олное перемещение, причем е-у = О, то действительно векторы и 6 соответственно определяют чистую (полную) деформацию и движение без деформации, т. е. поворот всей физической окрестности рассматриваемой точки как абсолютно твердого тела. [c.82]

Если в динамической схеме отсутствуют сосредоточенные массы с бесконечно большими значениями инерционных параметров, то такая схема и соответствующая ей идеализированная механическая система называется полуопределенными. Такие системы имеют безразличное положение равновесия, соответствующее обобщенной координате, характеризующей движение системы без деформации соединений. Матрица жесткостей полуопределенной динамической схемы всегда замкнута (см. п. 2.3) [c.62]

Из-за того что жесткая форма кручения не ортогональна упругим тонам изгиба, уравнения для ро и р k I) связаны инерционными и центробежными силами. Можно также поставить задачу без выделения установочных колебаний. При этом следует опустить степень свободы ро и соответствующее уравнение движения. Тогда деформация 0е будет представлять все движения кручения, включая и вызванное упругостью пр-оводки управления. Граничное условие для уравнения кручения в этом случае имеет вид [c.387]

Число степеней свободы — это число возможных движений системы. Одним из движений вала, свободно лежащего на подщипин-ках, является равномерное вращение без деформаций, т. е. вращение вала, как твердого тела. Число остальных видов движения будет на единицу меньще числа степеней свободы, а следовательно, и на единицу меньще числа сосредоточенных масс на валу. Так как каждой частоте соответствует свой вид движения, т. е. своя форма колебаний, то число узловых сечений, т. е. сечений, остающихся при колебаниях неподвижными, также на единиц меиьще количества сосредоточенных масс. [c.238]

Широкое применение винтовых поверхностей связано с распространенностью винтового движения в технике, а также с замечательной особенностью винтовых поверхностей, состоящей в том, что они обладают свойством сдвигаемости совершая винтовое перемещение, винтовая поверхность может сдвигаться без деформации в направлении движения. [c.50]

Перемещение среды как целого и ее деформация при заданном поле и ( , г), конечно, перепутаны , не разделены. Движение сплошной среды обычно сопровождается деформацией, а может в определенных условиях проходить и без деформации. В этом случае говорят о квазитвер-дом движении среды, имея в виду, что она перемещается как твердое тело. Конечно, важно из общего случая движения сплошной среды уметь выделить те кинематические факторы, которые непосредственно связаны с деформацией. Именно они в динамике будут соотнесены с силовыми воздействиями, ответственными за деформацию среды. Б этом, по сути, и состоит основная задача теории деформации. [c.55]

Компоненты напряжения могут быть отнесены к плоскостям либо к осям, фиксированным в пространстве, а могут рассматриваться в базисной сопутствующей системе отсчета. В последнем случае величины компонент напряжения не изменяются при квазнтвердом поступательном или вращательном движении среды без деформации. [c.341]

Подвижные сопряжения (вспомогательные калибры-пробки во втулках, подвижные направляющие, вращающиеся опоры и т. д.), которые приводятся в движение от руки, должны быть подогнаны одно к другому до легкости движения без зазора. Наличие небольшого зазора существенно сказывается на результатах измерения и утомляет контролера. Прессовых посадок следует избегать, если это специально не оговорено и конструктивно не необходимо, так как в элементах калибра возникают напряжения и деформации, поверхности становятся неплоскими. Например, надо избегать запрессовки вставок и втудок в осн - [c.522]

В соответствии с указанными условиями однозначности скорости фаз на входе в канал равны (коэффициент скольжения фаз фг, = = 1), слой не продувается и находится под действием сил предельного равновесия в плотном состоянии. Последнее означает, что твердый компонент достиг такой объемной концентрации, при которой все соседние частицы обязательно кон-тактируются друг с другом. Движение плотного слоя возникает за счет периодического нарушения предельного равновесия, приводящего к конечным деформациям сдвига без разрыва контактов. Однако согласно граничным условиям на стенке канала скорость частиц не падает до нуля. Так как для газовой среды (и)ст = 0, то Фг с,т= ( т/ )ст—>-оо. Наконец, условие ф1,= 1 на входе в канал не означает, как это обычно полагают, автоматического равенства скоростей фаз непродуваемого слоя по длине канала. Предварительные опыты показали, что при определенных условиях и в ядре движущегося слоя возможно небольшое проскальзывание фаз потока. Если пренебречь отмеченными смещениями скорости компонентов слоя, т. е. если положить фч,= 1, то v vi = v n-Если дополнительно принять, что концентрация (пороз-ность) движущегося плотного слоя неизменна (p = onst), то тогда взамен уравнения сплошности (1-30) приближенно получим [c.288]

Удельные усилия на контактных поверхностях при вытяжке с утонением стенки значительно больше, чем при вытнжке без утонения стенкн. Так как при вытяжке с утонением стенки заготовка скользит по матрице в направлении движения пуансона и по пуансону в обратном напрааленпи (от торца пуансона), то и силы трения на наружной и внутренней поверхностях заготовки направлены в противоположные стороны. Это обстоятельство увеличивает допустимую степень деформации (силы трения но матрице увеличивают растягивающие напрялчения в стенках протянутой части заготовки, а по пуансону — уменьшают). [c.109]

На начальной стадии пластическая деформация монокристалла осуществляется движением дислокаций но одной системе плоскостей—стадия легкого скольжения. Дислокации на этой стадии перемещаются сравнительно беспрепятственно на большие расстояния, обеспечивая прогрессивную деформацию без значительного роста действующих напряжений (стадия I деформационного упрочнения). После стадии единичного (легкого) скольжения начинается стадия множественного скольжения — движение дислокации в двух и более системах. На этой стадии после значительной деформации дислокационная структура металла сильно усложняется и плотность дислокаций возрастает по сравпепшо с исходным состоянием на 4—6 порядков, достигая см" . [c.46]

В некоторых случаях многофазная смесь может быть описана в рамках одной из известных классических моделей, в которых неоднородность отражается в значениях модулей, коэффициентов сжимаемости, теплоемкостей и т. д. (заранее определяемых через физические свойства фаз), т. е. только в уравнениях состояния смеси (см. 5 гл. 1). Например, жидкость с пузырями может иногда описываться в рамках идеальной сжимаемой жидкости, а грунт — в рамках упругой или упруго-пластической модели. Но при более интенсивных нагрузках, скоростях движения или в ударных процессах эти классические модели обычно перестают работать и требуется введение новых моделей и новых параметров, в частности, последовательно учитывающих неоднофазность, а именно существенно различное поведение фаз (различие плотностей, скоростей, давлений, температур, деформаций и т. д.) и взаимодействие фаз между собой. При этом проблема математического моделирования без привлечения дополнительных эмпирических или феноменологических соотношений и коэффициентов достаточно строго и обоснованно (например, методом осреднения более элементарных уравнений) может быть решена только для очень частных классов гетерогенных смесей и процессов. Эти случаи тем не менее представляют большое методическое значение, так как соответствующие им уравнения могут рассматриваться в качестве предельных или эталонов, дающих опорные пункты при менее строгом моделировании сложных реальных смесей, с привлечением дополнительных гипотез и феноменологических соотношений. Два таких предельных случая подробно рассмотрены в 5, 6 гл. 3. [c.6]

Небольщие деформации не оказывают существенного влияния на законы равновесия и движения тела, вследствие чего в теоретической механике ими пренебрегают. Однако без изучения этих деформаций невозможно рещить очень важную для практики задачу, при каких условиях может произойти разруще-иие детали и, наоборот, при каких условиях деталь может безопасно работать. [c.4]

Схемы механических систем приведены на рис. 251 —253 в положении покоя. На кажл10н схеме указана координата, которую нужно принять в качестве обобщенной. Необходимые для расчета данные приведены в табл. 65. Здесь nil, 2 массы тел системы i — радиус инерции тела, участвующего по врагцательном движении относительно центральной оси с,, с, — коэф-(]>ициснты жесткости для линейных пружин j и а — коэффициенты для <шрелелсг1ия зависимости силы упругости от деформации для нелинейных пружин, /—деформация пружины в положении покоя (в примечании указано, сжата пружина или растянута) с/о — начальное значение обобщен-1ЮЙ координаты, s — величина зазора, il — расстояние от оси вращения до центра тяжести те.ча. Качение тел во всех случаях происходит без проскальзывания. Тела, для которых радиус инерции не указан, считать сплошными цилиндрами. [c.352]

Пример выполнения задания. Механическая система представлена на рис. 254, а. При поступательном движении тела I в направляющих диск 2 катится без проскальзывания по горизонтальной поверхноети. Система удерживается в положении равновесия двумя пружинами, которые сжаты в положении покоя на величину / Силы упругости пружин передаются на тело I через ишйбы 3. Перемещение правой шайбы ограничено левым упором, а левой - правым. Расстояние между упорами равно длине тела I. Поэтому при перемещении тела 1 от положения равновесия влево на него действует сила упругости только от левой пружипы (рис. 254, б), а при перемещении вправо от ]юложения равновесия — только правой. Сила упругости Р каждой пружины связана с ее деформацией X зависимостью Р (X) = сХ + аХ (рис. 255, а). Зависимость силы Р (х), действующей на тело [c.358]

Мы рассмотрим здесь ангармонические эффекты третьего порядка, происходящие от кубических по деформации членов в упругой энергии. В общем виде соответствующие уравнения движения оказываются очень громоздкими. Выяснить же характер возникающих эффектов можно с помощью следующих рассуждений. Кубические члены в упругой энергии дают квадратичные члены в тензоре напряжений, а потому и в уравнениях движения. Представим себе, что в этих уравнениях все линейные члены перенесены в левые, а все квадратичные — в правые стороны равенств. Решая эти уравнения методом последовательных приближений, мы должны в первом приближении вовсе отбросить квадратичные члены. Тогда останутся обычные линейные уравнения, решение Uo которых может быть представлено в виде наложения монохроматических бегущих воли вида onst-е определенными соотношениями между (О и к. Переходя к следующему, вгорому, приближению, надо положить и = и,, + Uj, причем в правой стороне уравнений (в квадратичных членах) надо сохранить только члены с Uq. Поскольку Uq удовлетворяет, по определению, однородным линейным уравнениям без правых частей, то в левой стороне равенств члены с Uq взаимно сокращаются. В результате мы получим для компонент вектора Uj систему неоднородных линейных уравнений, в правой части которых стоят заданные функции координат и времени. Эти функции, получающиеся подстановкой Uq в правые стороны исходных уравнений, представляют собой сумму членов, каждый из которых пропорционален множителю вида [(к,-к,) г-(й)1-(о,)/] или где tt i, (02 и к , — частоты и волновые векторы каких-либо двух монохроматических волн первого приближения. [c.145]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...