Кристалл ферромагнитный

При классификации магнетиков мы отметили, что к ферромагнетикам относят вещества, обладающие спонтанной намагниченностью, т. е. имеющие отличную от нуля намагниченность даже в отсутствие внешнего магнитного поля. Ферромагнетизм обнаруживают кристаллы только девяти химических элементов это три Зй -металла (Fe, Со, Ni) и шесть 4/-металлов (Gd, Dy, Tb, Но, Ег, Tm). Однако имеется огромное число ферромагнитных сплавов и химических соединений. Все эти вещества имеют различную кристаллическую структуру,.они отличаются значениями намагничен- [c.332]

Большинство ферримагнетиков относятся к ионным кристаллам и поэтому обладают низкой электропроводностью. В сочетании с хорошими магнитными свойствами (высокая магнитная проницаемость, большая намагниченность насыщения и т. д.) — это важное преимущество по сравнению с обычными ферромагнетиками. Именно это качество позволило использовать ферриты в технике сверхвысоких частот, где они произвели -целый переворот. Обычные ферромагнитные материалы, обладающие высокой проводимостью, [c.342]

Энергия кристаллографической магнитной анизотропии. Анализ кривых намагничения ферромагнитных монокристаллов показывает, что в ферромагнитном монокристалле существуют направления (или оси) легкого и трудного намагничения. Так, например, направление [100] в кубических кристаллах железа является осью легкого намагничения, а [111] — осью трудного намагничения (рис. 10.20). [c.346]

Физическую природу магнитной анизотропии впервые установил Н. С. Акулов. В ферромагнитном кристалле имеются взаимодействия, которые ориентируют намагниченности вдоль определенных кристаллографических направлений (осей легкого намагничения). К этому приводит перекрытие электронных орбит спиновые моменты взаимодействуют с орбитальными из-за наличия спин-орбитальной связи, а орбитальные моменты, в свою очередь, взаимодействуют с кристаллической решеткой за счет существующих в ней электростатических полей и перекрытия волновых функций соседних атомов. [c.347]

Магнитные свойства. Наибольший интерес представляют магнитные свойства аморфных сплавов переходных (Мп, Fe, Со, Ni,. ..) и редкоземельных (Ей, Gd и т. д.) металлов с другими металлами и металлоидами. При достаточно высоких температурах эти сплавы находятся в парамагнитном состоянии. Температурные зависимости магнитной восприимчивости хорошо описываются законом Кюри — Вейсса. При понижении температуры ниже 9 в них возникает магнитное упорядочение. Магнитное упорядочение аморфных сплавов может быть ферромагнитным, антиферромагнитным, а также ферримагнитным. В ряде случаев наблюдается состояние спинового стекла. Спиновое стекло характеризуется замораживанием спиновых магнитных моментов в случайных направлениях при температуре ниже некоторой характеристической. Заметим, что состояние спинового стекла обнаружено также и в некоторых кристаллах. [c.374]

В [10] рассмотрены условия, при которых магнитная симметрия кристалла допускает существование слабого ферромагнетизма. В тех случаях, когда тип анизотропии или другие обстоятельства (например, Т>Тц) не допускают возникновения слабоферромагнитного момента, наложение внешнего магнитного поля может приводить к возникновению определенных компонент анти-ферромагнитного вектора — так называемый индуцированный полем антиферромагнетизм [42]. [c.651]

Смешанные способы возбуждения возмущений. В тех случаях, когда требуется получить и сохранить возмущения малой амплитуды, используются электрические и электронные способы возбуждения. В этих способах для приведения в действие преобразователя, превращающего электрическую энергию возбуждающего тока в механическую энергию волны напряжений в теле, используется переменный ток, частота волн при этом лежит между 20 кГц и 50 мГц. С помощью соответствующих контуров можно получать или непрерывный ряд волн, или импульсы, состоящие из коротких серий волн высокой частоты, повторяющихся регулярно с низкой частотой. Для этого используются преобразователи, принцип действия которых основан на магнитострикционном или пьезоэлектрическом эффектах. Материалами для пьезоэлектрических преобразователей кроме кристаллов кварца служат искусственные ферроэлектрические кристаллы (в частности, титанат бария в виде поликристаллической керамики), имеющие по сравнению с естественными кристаллами большую чувствительность и меньшее сопротивление. Однако температура Кюри искусственных кристаллов сравнительно низка (при нагревании выше этой температуры пьезоэлектрические свойства пропадают). Материалами для магнитострикционных преобразователей служат ферромагнитные элементы и сплавы. Максимальные деформации в обоих случаях определяются механическими свойствами материала тела. Для возбуждения слабых импульсов напряжений используют искровой способ, предложенный Кауфманом и Ревером [52]. Преимущество этого способа состоит в том, что искра действует как точечный источник, тогда как пьезоэлектрический преобразователь, благодаря дифракции, дает сложную волновую картину. [c.17]

При описании фазовых переходов второго рода необходимо учитывать специфику природы каждого из этих переходов и пользоваться характерными для рассматриваемого перехода переменными. Например, переходы второго рода в ферромагнитных кристаллах, связанные с возникновением и исчезновением магнитной структуры, характеризуются величиной магнитного поля Н и намагниченностью Л1, причем [c.250]

При обработке в магнитном поле ферромагнитная фаза выделяется в виде кристаллов, направленных вдоль направления 1100]. Анизотропия распада была обнаружена путем, измерения электросопротивления вдоль и поперек направления (100). Таким образом, под влиянием магнитного поля распад происходит анизотропно. [c.224]

Магнитная анизотропия. Способность материала намагничиваться зависит от ряда факторов. Магнитные свойства неодинаковы в различных кристаллографических направлениях. Так, если поле направлено вдоль ребра кристалла железа, то магнитная индукция при той же напряженности поля Н выше, чем в случае направления поля вдоль диагонали основания или вдоль главной диагонали направлениями наиболее легкой намагниченности в кристаллах железа являются направления, параллельные ребрам кристалла. Аналогичные направления облегченного намагничивания, существуют и в других ферромагнитных кристаллах. Различие в магнитных свойствах вдоль разных кристаллографических наиравлений представляет собой магнитную анизотропию. Количественной мерой магнитной анизотропии служит константа магнитной анизотропии K,v Она оценивается разностью энергии намагничивания (до насыщения) единицы объема материала по направлениям наиболее легкого и наиболее трудного намагничивания. Такими направлениями, как сказано. [c.231]

Таким образом, деление ферромагнитного кристалла на домены является следствием стремления системы уменьшить свою свободную энергию. Однако это деление не может происходить беспредельно, так как появление границы между доменами, у которых угол 0 между спинами возрастает до 180° (рис. 11.11, а), должно неизбежно привести к увеличению обменной энергии (см. (11.32)). Деление протекает до тех пор, пока уменьшение магнитной энергии, вызванное делением, не компенсируется увеличением обменной энергии границ раздела между доменами. Дальнейшее деление энергетически невыгодно, и этим определяется нижний предел размера доменов. Как показывают расчет и эксперимент, для желе а поперечный размер доменов 0,1 мкм, что меньше обычных размеров зерен поликристаллического железа. [c.296]

Ферромагнитные свойства у вещества возможны лишь при достаточно большом значении обменного взаимодействия, что характерно для кристаллов железа, кобальта, никеля и др. Зависимость (качественная) интеграла обменной энергии от расстояния между атомами кристаллов изображена на рис. 2. [c.9]

ВОЛН СВЧ Б ФЕРРОМАГНИТНЫХ КРИСТАЛЛАХ [c.75]

Сцинтилляционные счетчики нуждаются в защита чувствительного элемента (кристалла) от внешнего фона (см. рис. 6-7). Они защищаются, кроме того, от электромагнитных полей оболочкой из ферромагнитных и немагнитных материалов. [c.149]

Частицы ферромагнитного происхождения, имеющие, как правило, сильно развитую поверхность, также обладают силовым полем, способным адсорбировать молекулы жидкости и взаимодействовать с полями других аналогичных частиц и твердых стенок. Приближаясь к стенке неплотности, соприкасаясь с ней, частица попадает под действие поля поверхности стенки, и, несмотря на то, что с противоположной от стенки стороны она подвергается действию набегаюш,его потока, частица останавливается и удерживается на месте. Удерживанию частиц способствуют структурные изменения жидкости в пристенных областях. В результате взаимодействия силовых полей частица получает дополнительную энергию, т. е. приобретает способность к более активному взаимодействию с другими частицами и становится как бы центром кристаллизации (коагуляции) твердой фазы, имеющейся в жидкости. Такие центры могут возникнуть в любом месте поверхности неплотности, в любой момент времени и постепенно заполнить всю свободную поверхность. Другие частицы, независимо от их размера, приближаясь к такому центру кристалли-170 [c.170]

Атомы элементов, обладающих ферромагнитными св-вами, имеют внутренние пеза-полнепные электронные слои, а также отношение диаметра атома в кристаллич. решетке к диаметру незаполненного слоя, бол1,ше 1,5, При этих условиях в результате сил т. и. обменного взаимодействия спины электронов стремятся установиться параллельно. Однако между электронами имеется также и магнитное взаимодействие, препятствующее параллельному расположению электронных спинов, В результате взаимно противоположного действия сил магнитного и обменного взаимодействия в кристалле ферромагнитных тел возникают области—домены объемом 10 — lO см , внутри каждого домена имеет место созданная обменным взаимодействием самопроизвольная намагииченностг,. Под влиянием магнитного взаимодействия направления намагниченности соседних доменов различны. Поэтому, если ферромагнитное тело не подвергалось намагничиванию, домены в нем располагаются так, [c.398]

Пусть у нас имеется кристалл ферромагнитного металла вырезанный в виде шара, таких размеров, что весь его объем состоит из одной области самопроизвольной намагниченности. Если такой шар нагрет выше точки Кюри (Г>6), то он обладает размерами, соответствующими парамагнитному состоянию (рис. 16, я). При охлаждении ниже температуры Кюри (7 <6) благодаря изменению обменной энергии парамаг- [c.47]

После такой обработки магнитные свойства сплавов становятся анизотропными, их магнитные характеристики (В,, (В//)тах) сильно 1103 )астают в направлении приложенного магнитного ноля (магнитная текстура). Термомагнитнон обработке подвергают сплавы, содержащие свыше 18 % Со. Кристаллическая текстура образуется в случае направленноп кристаллизации отливки магнита, при этом возникают столбчатые кристаллы, растущие в направлении [100], Это сильно повышает магнитные свойства, поскольку они зависят от кристаллографической ориентации ферромагнитных фаз. [c.308]

ИЗ парамагнитного состояния в ферромагнитное в точке Кюри для ферромагнетиков, при переходе от свободных к несвободным вращениям в метане, водороде и других молекулярных кристаллах, нри и зменеиии ориентации молекул в хлориде аммония и, наконец, при упорядочении спинов, соответствующем антиферромагпитпому состоянию, в различных солях. [c.368]

Типичный представитель ферромагнитного вещества — это железо. Установлено, что каждый кристалл железа как бы разделен на области (домены), содержащие по 10 — 10 атомов, магнитные моменты которых отвечают первому типу ориентации. Внутреннее магнитное поле домена имеет высокую напряженность-г-ОКОЛО 10 —10 А/м. Но пространственная ориентировка магнитных полей доменов хаотична, поэтому результирующая намагниченность всего кристалла (совокупности доменов) равна нулю. При включении внещ-него магнитного поля домены ориентируются вдоль поля, вследствие чего иамагниченность возрастает. Чем больше напряженность поля, тем большее число доменов приобретает упорядоченную ориентацию и тем выше намагниченность образца. [c.151]

Существует ряд антиферромагнитных кристаллов, при описании магнитных свойств которых кроме изотропного обменного взаимодействия, определяющего собственно магнитное упорядочение, необходимо учитывать специфическое анизотропное взаимодействие Дзялошин-ского (ВД) . БД, как правило, приводит к небольшому наклону магнитных подрешеток друг относительно друга и появлению слабого ферромагнитного момента. [c.651]

Искажения решетки. Существенное влияние на магнитные свойства оказывают искажения строения решетки. Нарушение правильности строения ферромагнитных кристаллов, в первую очередь, происходит из-за примесей. Коэрцитивная сила в железе увёличивается при введении углерода, хрома, вольфрама и кобальта, отрицательное влияние оказывают растворенные в железе азот, кислород и водород,-Искажения решетки вызываются также внутренними напряжениями они могут возникнуть при термической обработке, при выделении из зерен дисперсных частиц химических соединений и т. п. [c.233]

При отрицательном знаке обменного интеграла энергетически выгодным становится антипараллельное расположение спинов у соседних атомов решетки. Поэтому Мп и Сг, у которых J < О, не обладают ферромагнитными свойствами. Еслп, однако, постоянную решетки Мп слегка увеличить так, чтобы отношение aid оказалось порядка 1,5, то можно ожидать, что марганец станет ферромагнетиком. Эксперимент подтверждает это. Так, введение в Мп небольшого количества азота вызывает увеличение параметра решетки и приводит к появлению ферромагнетизма. Ферромагнитными являются также сплавы Мп — Си — А1 (сплавы Гейслера) и соединения MnSb, MnBi и др., в которых атомы марганца находятся на расстояниях, больших, чем в решетке кристалла чистого маоганца. [c.295]

Все перечисленные выше экспериментальные факты легко объясняются с точки зрения превращения аустенита под действием механических напряжений. Одним из сильных аргументов в пользу пленочной теории считается влияние обработки поверхности на стойкость аустенитной стали к коррозионному растрескиванию. Считают даже, что этот факт невозможно объяснить лишь с точки зрения теории нестабильности аустенита. Следует при этом напомнить, что характер обработки может существенным образом влиять на фазовый состав поверхностных слоев металла. Так, по данным С. Ямагухи [111,135], после механической полировки поверхностный слой аустенитной нержавеющей стали 18-8становится ферромагнитным. Кристаллы поверхностных слоев её имеют объемноцентриро-ванную кубическую решетку с параметром 2,86 Л. Аналогичный эффект наблюдается и у стали 18-8, легированной дополнительно 3% молибдена. После электрополировки поверхность стали теряет ферромагнитные свойства. При увеличении количества феррита в аустенитной нержавеющей стали до определенной величины (об этом будет сказано далее) стойкость стали к коррозионному растрескиванию существенным образом меняется. Таким образом, и этот экспериментальный факт может быть объяснен с точки зрения теории нестабильности аустенита. [c.160]

Ферромагнитный кристалл состоит из большого числа очень малых областей — доменов, границы которых не совпадают с границами отдельных кристаллов2. Каждый домен спонтанно (самопроизвольно) намагничен до насыщения, но магнитные моменты отдельных доменов направлены различно. При отсутствии внешнего магнитного поля полный магнитный момент ферромагнетика равен пулю. [c.96]

В однодоменных ферромагнитных частицах (в частицах малых размеров, в к-рых образование доменов энергетически невыгодно) могут идти только процессы вра-щеиия М. Этим процессам препятствует магнитная анизотропия разл. происхождения (анизотропия самого кристалла, анизотропия формы частиц, апизотропия упругих напряжений и др.). Благодаря анизотропии, Л/ как бы удерживается нек-рым внутр. полем [c.492]

Число конкретных типов М. а. с. в кристаллах очень велико, и часто эти тины довольно сложны (1, 2]. Главные типы М. а. с. изображены на рис. Исторически первыми были исследованы самые простыв типы с коллпнеарным расположением атомных магн. моментов а ферромагнитны] (наир., в Fe), б — антиферромагнитный (напр., в МпО) и в — неелевский ферримагнитный (FegOi и др.). Далее к ним добави- 647 [c.647]

Магн. свойства С. разнообразны. В нек-рых С. реализуется ферримагн. состояние (см. Ферримагке-тизм), другие являются неупорядоченными магнетиками — спиновыми стёклами. Мн. свойства ферромагнитных С. (коэрцитивная сила, остаточная индукция, магнитная проницаемость и др.) структурно-чувствительны и зависят от фазового состава С., размеров и формы кристаллов, текстуры, плотности дислокаций и др, дефектов. [c.651]

Процессы релаксации при ферромагнитном резонансе, к-рые феноменологически учитываются параметрами диссипации а или со, и определяют величины Д// и (Xpej", могут быть подразделены на спин-спиновые и спин-решё-точные. Первые осуществляют передачу энергии от непосредственно возбуждаемого при Ф. р. однородного типа колебаний другим, неоднородным колебаниям матн. (спиновой) системы ферромагнетика—спиновым волнам. Вторые приводят к передаче энергии от магн. системы кри-сталлич. решётке, причем эта передача может происходить непосредственно (прямая спин-решёточная релаксация) или через др. подсистемы (косвенная спин-решёточная релаксация). Спин-спиновые процессы, в свою очередь, делятся на собственные (к-рые могут протекать и в идеальном кристалле) и несобственные (обусловленные дефектами). [c.308]

Смотреть страницы где упоминается термин Кристалл ферромагнитный : [c.144] [c.144] [c.553] [c.144] [c.185] [c.185] [c.339] [c.257] [c.62] [c.87] [c.269] [c.35] [c.336] [c.634] [c.658] [c.660] [c.545] [c.646] [c.294] [c.308] [c.369] [c.735]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...