Частота Лармора

Узкий пучок молекул или атомов при своем движении из нагревателя Я в детектор Д проходит через все три магнитных поля, которые, взаимодействуя с магнитными моментами атомов и ядер, ориентируют их в соответствии с возможными значениями для проекций векторов / и /. В результате вектор магнитного момента будет прецессировать с частотой Лармора вокруг направления внешнего магнитного поля подобно волчку в поле силы тяжести. [c.75]

Видно, что магнитное поле приводит к изменению угловой скорости движения электрона по орбите, пропорциональному индукции поля. Поскольку в выражение (10.9) не входят радиус орбиты и скорость вращения электрона, Асо для любой орбиты одинаковы. Если орбита наклонена к полю (рис. 10.3,6), т. е. угол между вектором В и плоскостью орбиты не равен 90°, то под действием поля орбита прецессирует. Нормаль к плоскости орбиты описывает конус относительно направления В с частотой Асо. Величина Ай) получила название частоты Лармора. [c.323]

На импульсных пучках мюонов выполняются также стробоскопия, эксперименты и эксперименты в скрещенных магн. полях (Hjl а ,и Н Ц о ). Стробоскопия, способ основан на поиске резонанса в зависимости интегрального счёта позитронов от внеш. магн. поля. Резонанс наблюдается при совпадении частоты ларморов-ской прецессии спина мюона с частотой следования пачек мюонов. Эксперименты в скрещенных полях но- [c.228]

Магнитное ноле не влияет на столкновения, если частота Лармора = еВ /тс) значительно меньше обратного времени свободного пробега = v/lf. Это условие эквивалентно требованию, чтобы где Rj = m v/еВ — средний радиус Лармора. [c.219]

Вектор магнитного момента атома прецессирует с частотой Лармора вокруг направления магнитного поля с постоянным углом наклона, подобно волчку в поле силы тяжести. Если подобрать начальные условия так, чтобы траектория частиц проходила через центральную диафрагму, то в силу симметрии системы все частицы попадут в детектор и он зарегистрирует ту же интенсивность пучка, что и в отсутствие полей. Характер общей траектории частиц в поле при этом никак не изменится, если часть пути они будут проходить при включенном поле Яг, так как [c.52]

Совпадение вида функций (2) и (3) говорит о том, что при наличии магнитного поля электрон движется относительно системы, вращающейся с частотой Лармора, так же, как он движется в отсутствие магнитного поля относительно инерциальной систе- [c.236]

В/ постоянные интегрирования, at[ частота прецессии Лармора, [c.411]

Эта формула определяет угловую скорость (круговую частоту) прецессии Лармора. [c.172]

При действии на спин внешнего магнитного поля возникает прецессионное движение, которое через некоторое время релаксирует, вызывая намагничивание, ориентированное по направлению внешнего магнитного поля. Время запаздывания этого намагничивания (время релаксации) находится в пределах Ю" —10 " с. Если во время релаксации прецессионного движения электрона к нему подвести энергию, пополняющую потери энергии прецессионного движения, то это прецессионное движение активизируется. Это можно осуществить, воздействуя на электрон магнитным полем напряженностью Hrf, направленным перпендикулярно вектору Н основного магнитного поля и изменяющимся с частотой мо, равной частоте прецессии Лармора. Если изменять частоту / магнитного поля, характеризующегося напряженностью Нг1, то можно обнаружить, что по мере отхода частоты f от некоторого значения г ларморовское движение затухает и становится наиболее энергичным ирп /=/, [c.201]

Механизм Ф. я. объясняется тем, что при наложении магнитного ноля орбита оптич. электрона, ответственного за показатель преломления и его дисперсию, начинает совершать Лармора прецессию. Вместо одной собственной (резонансной) частоты электрона соо появляются две собственные частоты (04, и относящиеся, соответственно, к правым и левым круговым колебаниям. Теория показывает, что [c.292]

Обычное объяснение явления диамагнетизма атомов и ионов основывается на теореме Лармора ), которая утверждает, что в магнитном поле В движение электрона вокруг ядра в первом приближении по В происходит так же, как и в отсутствие магнитного поля, но на него дополнительно накладывается общая прецессия с угловой частотой [c.515]

Теорема Лармора верна, если й) мала по сравнению с соответствующими частотами обращения ч-ц при отсутствии магн. поля. Для эл-нов даже в очень сильных магн., полях (с П 10 Э) о) 10 с-1, тогда как частота обращения эл-на в атоме имеет порядок, (42 п )с- , где Z заряд ядра, п главное квантовое числа атома , вследствие этого [c.345]

Здесь т 11 — ср. врелтя жизни связанного состояния (р+е") в кварце 1,3-10" с), ш — частота ларморов- [c.228]

Спин-сниновый механизм перехода ядер в низкоэнергетическое состояние обусловлен взаимодействием магнитных моментов ядер с локальными магнитными полями соседних ядер Н , направление которых зависит от их расположения и магнитного квантового числа т. Напряженность магнитного поля, задаваемого магнитным моментом i = 5-0,508 10 А/м (ядерный магнетон) на расстоянии до ближайших соседей 10 м, равна Яд = 5-10 А/м, что соответствует величине, на которую могут отличаться поля для двух произвольно взятых ядер. В металлах, например, где взаимодействием спинов пренебречь нельзя, частоты ларморов-ской прецессии распределяется в интервале (ю dw). Для описания спектра ЯМР в этом случае вводится понятие спин-спино-вого взаимодействия 7. [c.180]

Симметричное заряженное тело с, покоящимся центром масс и одинаковыми удельными зарядами его точек ei/nii = onst) вра- Щается в однородном постоянном магнитном поле напряженности Ж, Определить закон движения волчка, если в начальный момент времени угловая скорость вращения вокруг оси симметрии тела велика по сравнению с частотой Лармора. [c.376]

Следовательно, ось симл1етрии заряженного быстрого волчка медленно прецессирует вокруг направления напряженности однородного магнитного поля со средней угловой скоростью, равной частоте Лармора. Кроме того, ось волчка быстро нутирует с малой [c.379]

Интересное решение получается для аксиально-симметричного тела, вращающегося вокруг своей оси виервые этот случай был рассмотрен Беккером с сотрудниками [47] на основе ускорительной теории. Если система начинает вращаться без тока, то решение Беккера совпадает с тем, которое получается пз теории Лондона ([13], стр. 78). Мы уже отмечали, что теория Лондона отбирает единственное решение из целого класса решений, допустимых теорией ускорения. Из этого решения вытекает, что почти все электроны следуют за движением положительных ионов, так что внутри сверхпроводника TOii отсутствует. Электроны, расположенные вблизи поверхности в области порядка г [убины проникновения поля, двигаются вдоль поверхности, давая некоторый ток. Этот ток как раз таков, чтобы образовать внутри тела однородное магнитное поле, величина которого определяется из равенства соответствующей ларморов-ской частоты частоте вращения [c.698]

Это поле, составляющее 10" гаусс для частот порядка 10 сек , достаточно велико, чтобы его можно было обнаружить в сиециальных опытах. В системе координат, вращающейся вместе с телом, сила Кориолиса в первом порядке по со как раз уравновешивает действие магнитных сил. Это и составляет основу теоремы Лармора. [c.698]

Регистрация изменений М, вызванных вращением Я. г., также осуществляется с помощью динамич. методов— явления ядерного магнитного резонанса и эффектов модуляции величины поглощения или фарадеевского вращения плоскости поляризации оптич. излучения, проходящего через активную среду Я. г. с прецессирующим магн. моментом М. Процесс прецессии обеспечивается за счёт работы Я. г. в режиме спинового генератора (СГ). Для этого Я. г. помещают в перем. магн. поле Н. , перпендикулярное пост, полю Но. В результате в Я. г, возбуждается Лармора прецессия магн. момента М. В инерц. системе координат вектор М прецессирует вокруг поля Hq с частотой (Bj g = / Яо, где J—магнитомеханическое отношение. Если Я. г. вращается вокруг направления поля Яо с угл. скоростью 0, то частота прецессии ot определяется [c.673]

Так как электрон обладает спином — собственным механическим моментом (моментом вращения вокруг своей оси) и соответствующим ему магнитным моментом, то при попадании электрона в магниттюе поле возникает прецессия Лармора, которая отражается формулой (3-3-7). Это ларморовское вращение характеризуется круговой частотой ио, равной [c.201]

РЕЛАКСАЦИЯ МАГНИТНАЯ — установление термодинамич. рав-новесия в системе магнитных моментов среды. Р. м. — сложное явление, протекающее существенно по-разному в ра.зличных средах (диа-, пара-, ферро- и антиферромагнетиках) и условиях (при различных темп-рах Т, в магнитных полях различной напряженности Н и т. д.). Особенности Р. м. обус [овлеиы, во-первых, возможностью магнитных моментов прецессировать вокруг положения равновесия с гироскопич. частотой (см. Лармора прецессия) и, во-вторых, тем, что магнитные степени свободы (иапр., колебания магнитных моментов) сравнительно слабо связаны с др. степенями свободы в копдеисиро-ванной среде напр., с фононами). [c.413]

Ларморова частота 266 Ларморов радиус 267 Ленгмюровская частота 16 [c.526]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...