Единичный вектор направления поляризации поля

Единичный вектор направления поляризации поля 134 [c.344]

Идеальная плоская монохроматич. волна в общем случае поляризована эллиптически. Состояние её поляризации обычно описывают, задавая направление колебаний злектрич. поля. Если волна распространяется перпендикулярно плоскости рисунка в направлении от нас (ось Ог), а 8 — угол между большой осью эллипса и осью Оу, г — единичный вектор по осв Ох, I — единичный вектор но [c.690]

Величины Ё, ( г) являются пространственно направленными комплексными амплитудами колебаний напряженности поля, удовлетворяющими соотношениям ё, (/ ) == = е.( к)Ё(М или E. fk) = е. к)Ё 1к). Величины Ё([к) определены в уравнении (1.21-6), а единичные векторы е, (/й) определяют направления. Аналогичные соотношения имеют место для соответствующих поляризаций Р.(М- [c.64]

Здесь амплитуда поля ] Е,- выбрана равной 1 В/м, й =ю д/ -ово = = 2я/Я — волновое число, % — длина волны в среде, 1 — единиЧ ный вектор в направлении распространения, а е,- — единичный вектор, задающий направление поляризации. [c.18]

Е1 г), создавае.мое поляризацией, согласно упомянутой выше теореме равно полю, создаваемому фиктивными зарядами на поверхности пластинки, распределенными с плотностью а = п Р. На верхней поверхности пластинки единичный вектор нормали п направлен вверх, на нижней поверхности — вниз. На верхней поверхности плотность фиктивных зарядов (т. е. заряд на единицу поверхности) равна а = п-Р = Р, на нижней, соответственно, —Р. [c.469]

Среднее направление ориентации осей молекул ЖК в любой точке Пространства г принято описывать с помощью единичного вектора молекулярной ориентации п(г), называемого директором. Ориентация директора в слое нематического жидкого кристалла определяется граничными условиями на поверхностях подложек ячейки и возмутаюишм воздействием (в нашем случае — электрическим полем). Деформация директора в ориентированном слое НЖК вызывает соответствующие изменения его оптических свойств (двулучеиреломления, оптической активтюсти, пропускания, рассеивающей способности и др ) и электрических свойств (емкости, проводимости, поверхностной поляризации и др.). [c.85]

Луч в среде, параметры которой зависят от координат, может представлять собой довольно сложную пространственную кривую. В векторной ситуации кроме общих со скалярной задачей свойств поля (лучевой структуры, т. е. лучей и волновых фронтов, зависимости амплитуд полей от координат) надо знать еще закон изменения направления вектора Яо (или Яо), т. е. особенности изменения линейной поляризации поля. С каждой точкой пространственной кривой связан трехгранник I — единичный вектор вдоль луча, я — нормаль к лучу, Ь — бинор-маль к лучу. Введем угол 0 между вектором Е и нормалью к лучу я. Для угла 0 получено уравнение [c.237]

Поле линейного электрического диполя. Для дальнейшего полезно записать в явном виде полные решения уравнений поля в вакууме для )голи, создаваекюго линейным электрическим диполем, расположенным в точке Го и колеблющимся в фиксированном направлении, определяемом единичным вектором п. Такой диполь характеризуется электрической поляризацией [c.91]

Рассмотрим циклотронный резонанс, связанный с единичным эллипсоидом, уравнение которого есть (13.14.2). Присутствует постоянное магнитное поле В , которое образует угол 9 с осью эллипсоида, вместе со слабым высокочастотным электрическим полем, которое связано с электрическим вектором электромагнитной волны (частоты со). Колебание электрического вектора должно быть перпендикулярно направлению постоянного магнитного поля Во, для удобства примем, что переменное электрическое поле имеет только х-компоненту (линейная поляризация). При этих условиях B = 5o os6, S , = jBoSin6, Вх — 0, в то время как Ey = E, = Q и = [c.340]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...