Связанного состояния условие существования

Условие существования связанного состояния [c.19]

Вначале рассмотрим случай SW = 0, т. е. найдем условие существования связанного состояния в яме. [c.23]

Условием существования связанного состояния является равенство /(Я, — Ь) =0. Наоборот, если [(X, — )=0, 1т й > О, то получаем связанное состояние, поскольку тогда [c.89]

Существование такой общности подтверждается общими аналитическими зависимостями, которые описывают разрушение металлов и сплавов при фрикционной и объемной усталости. Уравнение Коффина, характеризующее разрушение металлов и сплавов в условиях объемной малоцикловой усталости, было получено для трения путем количественной оценки периодичности структурных изменений поверхностных слоев при испытании стали 45 на модели фрикционного контакта [121]. Эти же исследования позволили выявить особенности процесса трения, связанные с градиентом деформаций и напряжений по глубине. В целом они показывают, что, несмотря на своеобразие поведения поверхностных слоев материалов при пластическом деформировании и специфику нагружения при трении, связанную с локализацией изменений и разрушения в тонком поверхностном слое, дискретностью контакта, возможными локальными вспышками температуры, сложным напряженным состоянием, большими, близкими к предельным напряжениями на контакте, между разрушением металлов и сплавов при фрикционной и объемной усталости пет принципиального, качественного различия. [c.105]

Два закона термодинамики означают существование двух функций состояния рассматриваемой системы ее внутренней энергии и энтропии. Исходя из свойств некомпенсированной теплоты, я в 1922 г. установил существование еще одной функции состояния, связанной с физикохимическими изменениями, а именно сродства А. Чтобы получить этот результат, я ввожу понятие координаты химической реакции проходящей в закрытой системе, а также необходимые и достаточные условия, чтобы функция А оставалась постоянной, если меняется тип превращения. Этот метод дает возможность непосредственно использовать классические теоремы термодинамики для необратимых реакций в системе и выявляет роль, которую играет скорость реакции d ldt. [c.14]

Вещество или тело, помещенное в калориметр, следует рассматривать как термодинамическую систему. Состояние такой системы может быть охарактеризовано граничными условиями ее существования, связанными с окружающей средой, и характерными для нее физическими величинами, а именно температурой, давлением и объемом (для твердых тел тензорами напряжения и деформации), числом частиц или количеством вещества, электрическим зарядом, напряженностью электрического поля, энергией и т. д. Эти величины называются термодинамическими переменными или параметрами либо параметрами системы. Термодинамические параметры являются внешними переменными, так как их можно задать извне. [c.25]

Сакаты схема 299 Сверхслабое взаимодействие 215 Связанного состояния условие существования 23 Сегре, Чемберлена и др. опыт 218 Сигма (2)-гиперон 175, 176, 181, 182 Солнце, температура 245 Сильное взаимодействие 17 Спиральность нейтрино 246, 248, 249 [c.335]

Условие существования уровня, отличного от основного, можно найти аналогично тому, как было получено условие существования основного связанного состояния [см. формулы (3.24) и (3.25)]. Различие этих двух случаев заключается только в том, что теперь в качестве корня уравнения (3.23) при малом АИ7 надо брать не ка = п[2, а ка = 3я12. (В этом случае п = 2, /=0 и волновая функция имеет п—1 = 1 узел при 0<г<а, рис. 14.) [c.28]

РАВНОВЕСИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ - состояние термодинамич. системы, в к-рое она самопроизволь но приходит через достаточно большой промежуток времени в условиях изоляции от окружающей среды. При Р. т. в системе прекращаются все необратимые процессы, связанные с диссипацией энергии теплопроводность, диффузия, хим. реакции и др. В состоянии Р. т. параметры системы не меняются со временем (строго говоря, те из параметров, к-рые не фиксируют заданные условия существования системы, могут испытывать флуктуации — малые колебания около своих ср. значений). Изоляция системы не исключает апредел. [c.195]

Состояние газовой среды при пожаре в помещении характеризуется полями локальных термодинамических параметров состояния. Однако состояние газовой среды при пожаре в помещении можно характеризовать также и с помощью так называемых среднеобъемных термодинамических параметров состо-н и я, связанных между собой уравнением, вытекающим из условия существования локального равновесия. С помощью среднеобъемных параметров состояния можно проследить общие закономерности процесса развития пожара, выявить его наиболее характерные особенности и обусловливающие их факторы. Знание этих закономерностей необходимо при решении ряда нор.мативно-технических и оперативно-технических задач, связанных с обеспечением безопасной эвакуации людей из помещения в случае возникновения пожара разработкой оперативных планов тушения, планированием средств и тактики тушения оценкой фактической огнестойкости зданий проведением пожарно-технической экспертизы и т. д. [c.6]

Уилсон показал [72], что условия существования р-УзОв, как и других структур, связанных с потерей закисью-окисью кислорода, чрезвычайно зависят от давления кислорода. Изучив влияние температуры и давления кислорода на стабильность а-УзОз, автор предложил диаграмму состояния, изображенную на рис. 1.8. Особенность этой диаграммы — присутствие в системе еще одной модификации закиси-окиси (у-УзОв), имеющей гексагональную рещетку. Образцы а-УзОв под давлением кислорода около 25 000 атм при комнатной температуре превращаются в смесь а- и р-модифика-ций, состояние которых близко к аморфному. Повыще-ние температуры до 300° С при этом давлении приводит к исчезновению р-УзОв и образованию хорошо кристаллизованной а-УзОа, присутствующей в образцах вместе с УзОв, состояние которой близко к аморфному. При 400° С и давлении не менее 16 ООО ат.и появляется у-УзОз. Если при этом давлении повышать температуру, то наблюдается такой же процесс, как если бы давление [c.30]

Далее, как было показано в гл. 12, из свойства (20.26) вытекает, что существует S-матрица, аналитическая всюду в полосе шириной /С, расположенной выше действительной оси k, за исключением полюсов на мнимой оси, соответствующих связанным состояниям. Поэтому необходимым условием существования единственного в смысле выполнения асимптотики (20.26) потенциала является требование того, чтобы S-матрица была аналитической всюду в полосе, расположенной выше действительной оси и охватывающей все связанные состояния, за исключением точек, соответствующих последним. Таким образом, все связанные состояния соответствуют полюсам S-матрицы и лишних полюсов нет. Достаточные критерии существования такого единственного потенциала в настоящее время не известны ). [c.566]

Решение уравнения (2.25) при отрицательных энергиях по-прежнему должно представлять собой суперпозицию регулярного и нерегулярного решений / п и, (от мнихлюго аргумента ЫЮ. Граничное условпе, отвечаюп1,ее связанному состоянию, есть требование конечности нормировочного интеграла. Это значит, что нри г оо значение 5 долн но стремиться к нулю быстрее, чем Единственной комбинацией /, и i],, удовлетворяющей этому условию, является функция yt описывающая расходящуюся волну (см. (2.31)). Следовательно, сравнивая (2.31) и (2.57), [ы получаем условие существования связанного состояния [c.38]

Изучение (и—р)-рассеяния при малых энергиях, а также анализ опытов по рассеянию очень медленных нейтронов на орто- и параводороде показали, что ядериые силы сильно зависят от взаимной ориентации спинов нейтрона и протона. При противоположной ориентации спинов (и—р)-взаимодействие оказывается слабее, чем при одинаковой, В последнем случае нейтрон и протон могут образовывать связанное состояние—дейтрон. Квантово-механическое рассмотрение этого вопроса показывает, что условием существования связанного состояния в прямоугольной потенциальной яме является неравенство а У>10 MэB м где а—радиус, а V—глубина ямы. При а=1,4-10 см и А1У—2,22 МэБ глубина ямы должна быть Ко 60 МэБ. Такие параметры ямы соответствуют образованию простейшего атомного ядра—дейтрона. Дейтрон имеет спин 1=1, большой радиус / =4,32 10" см и отличный от нуля квадрупольный электрический момент. Последний результат указывает на тензорный характер ядерного взаимодействия. [c.62]

Из состояний равновесия, определяемых условиями (1) или (2), практически реализуются лишь те, к-рые явл. устойчивыми (см. Устойчивость равновесия). Равновесия жидкостей и газов рассматриваются в гидростатике и аэростатике. с. М Тарг РАВНОВЕСИЕ статистическое состояние замкнутой статистич. системы, в к-ром ср. значения всех физ. величин, характеризующих состояние, не зависят от времени. Р. с.— одно из осн. понятий статистической физики, играющее такую же роль, как равновесие термодинамическое в терлюдинамике. Р. с. не явл, равновесным в механич. смысле, т. к. в системе при этом постоянно возникают малые флуктуации физ. величин около ср. значений. Теория Р. с. даётся в статистич. физике, к-рая описывает его при помощи разл. Гиббса распределений (микроканонич., канонич. или большого канонического) в зависимости от типа контакта системы с окружающей средой, запрещающего или допускающего обмен с ней энергией или ч-цами. В теории неравновесных процессов важную роль играет понятие неполного Р. с., при к-ром параметры, характеризующие состояние системы, очень слабо зависят от времени. Широко применяется понятие локального Р. с., при к-ром темп-ра и химический потенциал в малом элементе объёма зависят от времени и пространств, координат её ч-ц. См. Кинетика физическая. д. н. Зубарев. РАВНОВЕСИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ, состояние термодинамич. системы, в к-рое она самопроизвольно приходит через достаточно большой промежуток времени в условиях изоляции от окружающей среды. При Р. т. в системе прекращаются все необратимые процессы, связанные с диссипацией энергии теплопровод ность, диффузия, хим. реакции и др. В состоянии Р. т. параметры системы не меняются со временем (строго говоря, те из параметров, к-рые не фиксируют заданные условия существования системы, могут испытывать флуктуации — малые колебания около своих ср. значений). Изоляция системы не исключает определённого типа контактов со средой (напр., теплового контакта с термостатом, обмена с ним в-вом). Изоляция осуществляется обычно при помощи неподвижных стенок, непроницаемых для в-ва (возможны также случаи подвижных стенок и полупроницаемых перегородок). Если стенки не проводят теплоты (как, напр., в сосуде Дьюара), то изоляция наз. адиабатической. При теплопроводящих (диатермических) стенках между системой и внеш [c.601]

Крайние (граничные) по концентрации формы существования дисперсных потоков — потоки газовзвеси и движущийся плотный слой. Истинная концентрация здесь меняется от величин, близких к нулю (запыленные газы), до тысяч кг/кг (гравитационный слой). Будем полагать, что простое увеличение концентрации вызывает не только количественное изменение основных характеристик потока (плотности, скорости, коэффициента теплоотдачи и др.), но — при определенных критических условиях— и качественные изменения структуры потока, механизма движения и теплопереноса. Эти представления оналичии режимных точек, аналогичных известным критическим числам Рейнольдса в однородных потоках, выдвигаются в качестве рабочей гипотезы [Л. 99], которая в определенной мере уже подтверждена экспериментально (гл. 5-9). Так, например, обнаружено, что с увеличением концентрации возникают качественные изменения в теплопереносе и что может происходить переход не только потока газовзвеси в движущийся плотный слой, но и гравитационного слоя в несвязанное состояние — неплотный слой, т. е. осаждающуюся газовзвесь. Это изменение режима гравитационного движения, связанное с падением концентрации, зачастую сопровождается резким изменением интенсивности теплоотдачи. Обнаружено существование критического числа Фруда (гл. 9), ограничивающего область движения плотного гравитационного слоя и определяющего критическую скорость, при которой достигается максимальная теплоотдача слоя. [c.22]

Диссипативные структуры, как правило, высокоупорядочены. Они отличаются от равновесных структур тем, что для своего существования они требуют постоянного притока энергии извне. Очевидно, что диссипативные структуры могут формироваться лишь в диссипативных системах, находящихся в критических условиях. Переход диссипативной системы в упорядоченное состояние связан с неустойчивостью предыдущего, неупорадоченно-го. При этом определенный параметр системы превышает критическое значение. С переходом в новое структурное состояние система приобретает новый способ функционирования, обеспечивающий ее устойчивость в новом состоянии. [c.103]

Однако, если предположить, что обе фазы, находясь в точках а и 6, могут взаимодействовать между собой, образуя термодинамическую систему, находящуюся при постоянных р а Т, то выяснится, что состояние Ь, в котором потенциал выше, чем в состоянии а, является лишь относительно устойчивым — метастабильным, ибо переход вещества из состояния два приведет к уменьшению потенциала ф. Аналогичные заключения можно сделать относительно точек с н d. То же относится н к рис. 2-4. На основании этого частки изобар и изотерм на рис. 2-3 и 2-4, относящиеся к состоянию устойчивого равновесия, изобрал<ены сплошными линиями, а участки, относящиеся к метастабильным состояниям,—пунктирными. Как уже отмечалось, реальные термодинамические системы могут находиться в метастабиль ных состояниях, если приняты меры к тому, чтобы они не подвергались заметным возмущениям извне, и если возмущения, связанные с естественными флуктуациями, малы по сравнению с порогами устойчивости. Так, например, очень чистую жидкость, находящуюся при некотором постоянном давлении, меньшем критического, можно нагреть до температуры, заметно превосходящей температуру насыщения при данном давлении Т з(р), без того, чтобы йачался процесс парообразования. Такое состояние жидкости аналогично точке d на рис. 2-4,а. Наоборот, пар можно изобарно охладить до точки Ь (рис. 2-4,а) без того, чтобы он начал конденсироваться. Однако можно показать, что существуют определенные границы существования метастабильных состояний. Эти границы определяются тем, что для метастабильных состояний должны выполняться условия устойчивости, поскольку, как отмечалось, мета--стабильные состояния по отношению к малым возмущениям устойчивы, т. е. для близкой окрестности точки метастабилшого равновесия должны выполняться условия (2-37) и (2-38) [c.36]

Выявленное методом рентгеновского анализа и измерения электросопротивления существование интегральной характеристики поверхностного слоя в каждый момент времени обусловило необходимость выбора нагрузки на пирамиду, при которой отпечаток характеризует среднеагрегатное состояние исследуемого сплава. В противном случае разброс значений, связанный с раздельным измерением микротвердости феррита и перлита, делает невозможным анализ закономерностей структурных изменений методом микротвердости. Известно, что твердость феррита по Бри-неллю в зависимости от величины зерна колеблется в пределах 65—130 кгс/мм в то время как твердость перлита (также в зависимости от величины зерна) составляет 160—250 кгс/мм при средней твердости стали 45 160—180 кгс/мм [ИЗ]. Опробование нагрузок на пирамиду от 10 до 200 го показало, что минимальной нагрузкой, характеризующей среднеагрегатную твердость стали-45, является Р = 50 гс, при этом глубина отпечатка составляет 3—4 мкм. Результаты измерения микротвердости представлены на рис. 32. Условия трения аналогичны тем, при которых проводились исследования методом рентгеновского анализа и измерения электросопротивления. Из приведенных результатов следует, что изменение микротвердости аналогично изменению ширины дифракционной линии (220)a-Fe и электросопротивления. С увеличением нагрузки число циклов до разрушения уменьшается, а среднее максимальное значение микротвердости, пропорциональное величине действующей деформации, увеличивается (рис. 33). Количественная оценка числа циклов до разрушения по результатам измерения микротвердости совпадает со значениями, полученными двумя предыдущими методами (рис. 34). [c.59]

Метод основан на комбинации принципов вариационного исчисления-с частными производными и может рассматриваться математиками как особая ветвь алгебры, которая может быть названа исчислением главной функции, потому что во всех важных приложениях алгебры к физике и в очень широком классе чисто математических вопросов этот метод сводит определение многих взаимно связанных функций к отысканию и изучению главного или центрального соотношения. В приложениях этого метода к динамике (прежде этот метод был применен к оптике) профессор Гамильтон открыл существование главной функции, которая, если ее форма полностью известна, дает по определении ее частных производных все первые и все конечные интегралы известных уравнений движения. Профессор Гамильтон придерживается мнения, что математическое объяснение всех явлений материи, отличных от жизненных явлений, будет окончательно найдено в зависимости от свойств системы отталкивающихся или притягивающихся точек. И он думает, что те,, кто не одобряет его мнения во всей его общности, могут все же признать при современном состоянии науки свойства таких систем более важными, чем какая-либо другая область приложения математики к физике. Он, таким образом, считает фундаментальной проблемой динамики определить Зп прямоугольных координат или других характеристик положения свободной системы притягивающихся и отталкивающихся точек как функции времени , включающих, следовательно, 6п начальных постоянных, которые зависят от начальных условий движения, и включающих, кроме того, п других констант, называемых массами, которые измеряют на стандартном расстоянии притягательные и отталкивательные действия (energies). Обозначая эти п масс через т , т ,..., т и их Зп прямоугольных координат — через Xi,y ,Zi,. .., х , у , и, следовательно, 3 компонентов ускорения или вторых производных этих координат по времени — через х , У , . .. [c.284]

Первое состояние. может практически реализоваться, когда спектр рабочего колеса выявляется резонансным способом при относительно слабом возбуждении вынужденных колебаний, например при экспериментальном определении его в лабораторных условиях. Достижение второго состояния наиболее вероятно непосредственно на работающей турбомашине, когда резонансные колебания могут совершаться с несравненно более высокими амплитудами, при которых усилия, возникающие на контактных поверхностях, существенно превышают силы трения, действующие на них. При экспериментальных исследованиях как в лабораторных, так и в рабочих условиях возможна также реализация различ.чых промежуточных состояний системы, когда на поведение рабочего колеса сильно, влияют нелинейные эффекты, связанные с действием сил трения на контактирующих поверхностях (в условиях развитых колебаний со смещениями по кон-.тактирующим поверхностям нелинейности, вносимые относительно малыми силами трения, могут проявляться весьма слабо, и спектр колебаний рабочего-колеса, выявляемый резонансным способом, будет сравнительно мало отличаться от спектра, когда силы трения отсутствуют). Здесь возможна реализация коле- бательных движений с остановками, существование режимов, когда по одному из возмол<ных относительных смещений направлений силы трения преодолены а по другому нет, и т. п. [c.110]

Проведенные измерения показывают далее, что с увеличением тока от 0,07 до 7 а средняя продолжительность существования дуги непрерывно увеличивается приблизительно от 10 до 10 сек и более. На отдельных участках рассматриваемой области имеет место экспоненциальная зависимость между и средним значением разрядного тока I. Указания на экспоненциальный характер зависимости ( ) были сделаны и авторами прежних работ на основании измерений д в узкой области токов, приблизительно 3—6 а. [Л. 137 и 138]. Применение в настоящей работе более совершенного метода измерений позволило нам провести наблюдения в значительно более широкой области токов и установить закономерные отступления от простой экспоненциальной зависимости в форме резко выраженного перелома между отдельными экспоненциальными участками. При таком характере отступлений зависимость в (/) может быть представлена кривой, состоящей из двух или большего числа экспоненциальных участков с разграничивающими их точками перелома при определенных значениях тока. Наиболее закономерным оказывается перелом при токе около 0,5 а. Он сохраняется при изменении параметров внешней цепи, лишь смещаясь при изменении температуры и агрегатного состояния катода, газовой среды разрядного промежутка и его размеров. Существенно то, что изменения условий разряда отражаются различным образом на поведении двух экспоненциальных участков кривой, разграничиваемых указанной точкой перелома. Из этого можно заключить, что перелом кривой при токе около 0,5 а связан с органическими изменениями свойств катодной области дуги. По всей вероятности, в этой области токов происходит изменение структуры самого катодного пятна. Необходимость такого рода изменений вытекает из наблюдений Фрума [Л. 12 и 16], пришедшего к заключению, что катодное пятно на ртути состоит из отдельных очагов эмиссии, на каждый из которых приходится ток порядка [c.109]

И ф — чистое состояние], либо (Я) Я/ [тогда, поскольку все операторы проектирования в л (Э ) эквивалентны тождественному оператору, я ,(Эг) есть фактор типа III и (Я) обладает тем же свойством]. Мы хотели бы научиться различать эти два случая, основываясь лишь на свойствах состояния ф. Рассмотрим для этого более обстоятельно первый случай. Условимся называть состояние примарным, если примарно представление ГНС Лф, которое оно порождает. Примарное состояние ф называется максимальным, если всякое примарное состояние ф е , такое, что фс ф, эквивалентно состоянию ф). Нетрудно видеть [206], что состояние ф, для которого dim<3 q,> 1, чисто в том и только в том случае, если оно примарно и не максимально. Следовательно, приняв требование о том, чтобы состояние ф было одновременно минимальным и максимальным (а также тривиальное требование неравенства dim

l), мы остаемся лишь с примарными представлениями типа III. Наоборот, если л , —примарное представление типа III, то состояние ф должно быть минимальным и максимальным. Итак, мы выяснили, какими свойствами должны обладать состояния, порождаюшие примарные представления типа III. Исключая их, мы можем также охарактеризовать все случаи, в которых представление Лф примарно и принадлежит типу II. Во-первых, состояние ф не может быть минимальным, ибо тогда оно принадлежало бы типу I или III. Предположим далее, что существует минимальное состояние ф, связанное с состоянием ф соотношением фс<ф. В этом случае представление л принадлежало бы типу I или III и было бы унитарно эквивалентно подпредставлению представления л , что невозможно, ибо по предположению Лф принадлежит типу II. Наоборот, если состояние ф обладает тем свойством, что из соотношения ф ф следует неминимальность состояния ф, то мы сначала исключаем минимальность самого состояния ф, а затем примарность представления Лф и его принадлежность типу III. Во-вторых, мы исключаем возможность существования чистого (и, следовательно, минимального) состояния ф, такого, что фс<ф и представление Лф примарно и принадлежит типу I. Таким образом, приведенное выше условие действительно характеризует представление типа II, если заранее предполагается, что представление Лф примарно. Все сказанное можно сформулировать в виде следующей теоремы [c.181]

Прежде всего, как уже отмечалось выше, сам факт существования квазиодночастичного спектра возбужденных состояний непосредственно вытекает из общих спектральных теорем 3—5, устанавливающих связь энергетического спектра системы с особыми точками одно- и двухчастичных функций Грина [см. замечания к (5.1), (5.25), (9.18), (9,19)1. В этом смысле представление об элементарных возбуждениях обосновывается точно, без всяких аппроксимаций. Следует, однако, иметь в виду, что одного лишь квазиодночастичного характера спектра еще недостаточно для полного обоснования гипотезы элементарных возбуждений в том виде, в каком она обычно употребляется. Надо еще показать, что термодинамические величины, связанные с данной ветвью энергетического спектра, можно вычислять по формулам теории идеального газа. В 9 и 12 мы видели, что в условиях применимости билинейных разложений типа (9.26) это действительно имеет место [см. равенства (9.31), (9.33) и (12.38)1. [c.154]

Размеры и структура доменов в ферромагнетиках и в промежуточном состоянии сверхпроводников определялись многими способами и наиболее наглядно по порошковым фигурам Биттера, образующимся при напылении порошка из магнитных частиц на поверхность образца. Подобная техника пока не использовалась для демонстрации наличия доменной структуры при МВ, хотя масштаб картины, согласно (6.44), в этом случае сравним с масштабом фигур, наблюдавшихся для ферромагнетиков и сверхпроводников. Можно надеяться, что дополнительные трудности, связанные с присутствием сильного магнитного поля и с меньшими размерами образцов, удастся преодолеть в обозримом будущем. Прямое доказательство того, что в образце образуются макроскопические области с различным значением В, было получено в элегантном эксперименте по наблюдению ядерного магнитного резонанса (ЯМР) [99]. Имеется также много косвенных свидетельств в пользу существования доменов, основанных на анализе формы линии магнитных осцилляций, которые наблюдались в подходящих условиях (см. разд. 6.5). [c.333]

Однако сложность исследования подобных эффектов заключается в том, что воздействие упругими колебаниями с низкой энергетикой не обуславливает в большинстве случаев прямого силового отклика среды, а наблюдаемые в лабораторных условиях и в условиях in situ явления предполагают существование в природной системе естественных метастабильных состояний, связанных как с ее внутренними свойствами и напряженным состоянием, так и с суперпозицией постоянно действующих внешних сил. [c.234]

Переход менее стабильной модификации в более стабильную связан с преодолением энергетич. барьера, к-рый существенно меньше, если превращение происходит постепенно, путём зарождения и последоват. роста в ней областей новой фазы. Барьер пре одолевается за счёт тепловых флуктуаций поэтому, если вероятность флуктуаций мала, менее устойчивая фаза может длит, время существовать в метастабильном состоянии. Напр., алмаз, области существования к-рого соответствуют Г >1500 К и давление />=10 Па, тем не менее может существовать неограниченно долго при атм. давлении и комнатной темп-ре, не превращаясь в стабильный при этих условиях графит. В др. веществах, наоборот, разл. модификации легко переходят друг в друга при изменении темп-ры и др. [c.561]

Смотреть страницы где упоминается термин Связанного состояния условие существования : [c.29] [c.311] [c.602] [c.16] [c.386] [c.513] [c.113] [c.314] [c.41] [c.290] [c.276] [c.193] [c.425] [c.295] [c.234] [c.276] [c.201] [c.131] [c.441]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...