ФИЗИЧЕСКАЯ КИНЕТИКА

ИСПРАВЛЕНИЯ К ТОМУ X ФИЗИЧЕСКАЯ КИНЕТИКА . 1979 [c.247]

Сейчас имеется обширная литература по диффузии в твердых телах, в которой подробно изложены различные аспекты современной теории диффузии, основанной на фундаментальных представлениях физической кинетики й неравновесной термодинамики и связанной с учением о дефектах в кристаллах. [c.198]

ТЕРМОДИНАМИКА И ФИЗИЧЕСКАЯ КИНЕТИКА [c.1]

НЕРАВНОВЕСНАЯ ТЕРМОДИНАМИКА И ФИЗИЧЕСКАЯ КИНЕТИКА [c.2]

Это уравнение, играющее важную роль в физической кинетике описывает баланс взаимных переходов [c.68]

Уравнение Больцмана (7.23) представляет собой очень сложное нелинейное интегродифференциальное уравнение, приближенное решение которого возможно только в некоторых частных случаях. Значение уравнения Больцмана далеко выходит за рамки физической кинетики разреженного газа. Оно позволяет получить ряд принципиально важных общих выводов. [c.114]

Несколько позже другой австрийский физик, один из основоположников классической статистической физики и физической кинетики, кстати, тоже профессор Венского университета, Людвиг Больцман теоретически обосновал экспериментальные выводы Стефана. Теперь закон окончательно получил имя Стефана — Больцмана . [c.123]

Плотность J непрерывного распределения источников притока (стока) массы определяется химической или физической кинетикой происходящих в жидкости процессов либо условиями подвода массы от внешнего источника. Величина У характеризуется секундным, отнесенным к единице объема, приростом массы вещества в данной точке потока. Функция д,, характеризует объемную мощность внутренних источников энергии. Функция Ф представляет собой диссипацию энергии, т. е. соответствует мощности сил внутреннего трения в среде. [c.7]

В е р т м а н А. А. и др. Исследование заэвтектической части диаграммы железо — углерод. — В кн. Вопросы термодинамики и физической кинетики структурообразования в чугуне и стали. Изд. ТПИ, Тула, 1964, 15—20. [c.153]

Процесс перехода термодинамической системы из неравновесного состояния в равновесное называется процессом релаксации. При этом для выравнивания значения каждого параметра по всему объему системы существует свое характерное время — время релаксации для данного параметра. Роль полного времени релаксации играет, очевидно, максимальное из этих времен. Вычисление времен релаксации для разных процессов не может быть выполнено в рамках термодинамики, так как механизм релаксации есть по существу процесс переноса молекулами (атомами, электронами и т. д.) энергии, массы, импульса и аналогичных физических величин. Оценка времени релаксации есть поэтому задача физической кинетики. [c.13]

Нахождение функции распределения / (г, р, t) составляет одну из важнейших задач физической кинетики. Знание функции распределения позволяет решить широкий класс задач, относящихся к неравновесным состояниям системы. К числу таких задач относится вычисление кинетических коэффициентов в явлениях переноса — теплопроводности, диффузии и т. д. [c.451]

Здесь нельзя не отметить, что автора любой монографии всегда можно упрекнуть в том, что он не обратил достаточного внимания на тот или иной вопрос. Но всякая книга несет на себе печать личности автора. Это проявляется и в отборе материала, и в характере изложения и т. д. Поэтому, давая оценку книге, будем принимать во внимание прежде всего то, что в ней есть. В этом смысле ценность книги Р. Бермана несомненна. Это единственная монография, целиком посвященная одному из важнейших кинетических явлений — теплопроводности. В ней рассмотрен очень широкий круг вопросов, относящихся к процессам теплопроводности, наглядно и разносторонне описаны физические механизмы передачи энергии в различных типах твердых тел. Несомненно, что предлагаемая монография будет полезна всем интересующимся физической кинетикой и проблемами современной физики твердого тела. [c.7]

Ряд теоретических исследований, выполненных на базе закономерностей физической кинетики и термодинамики необратимых процессов, из которых следует в первую очередь назвать ГJ8, 3S-3L J, показывают, что закон Фурье должен быть дополнен членом, содержащим первую производную плотности теплового потока по времени. Формула модифицированного закона Фурье имеет вид [c.547]

Статистическая теория необратимых явлений называется физической кинетикой. Первоочередная проблема кинетики заключается в [c.216]

Поскольку на кинетической и гидродинамической стадиях эволюции свойства неравновесной системы определяются одночастич-яой функцией распределения 1(я, р, t), то центральной задачей неравновесной статистической физики (физической кинетики) является вывод кинетических уравнений для различных систем, их решение и различные приложения. В нашем курсе эта задача решается методом функций распределения Боголюбова. [c.101]

Вертман А. А., Самарин А. М. Строение н свойства жидких сплавов железа с углеродом,—В кн. Вопросы термодинамики и физической кинетики структурообразования в чугуне и стали. Изд. ТПИ, Тула, 1964, 8—13. [c.153]

В дальнейшем могут встретиться случаи движения сплошной среды с непрерывным по ходу движения среды возникновением (исчезновением) вещества данного сорта за счет, например, химической реакции превращения одного из составляющих ее веществ в другое или вследствие изменения фазового состояния вещества (испарение движущейся жидкости, сопровождающееся возникновением в ней пузырьков пара, или, наоборот, конденсация пара и появление в нем жидких капель, цепенение жидкого металла, таяние льдинок в потоке воды и т. п.). В этих случаях естественно говорить о применении в сплошных средах методов механики переменной массы . Теоретической моделью такого рода явлений может служить заданное наперед, определяемое химической или физической кинетикой происходящих в движущейся среде процессов, непрерывное распределение источников притока (стока) массы, с интенсивностью, характеризуемой секундным, отнесенным к единице объема приростом массы вещества в данной точке потока. Эту величинз имеющую размерность [М/(7у Г)] = плотность/время, было бы естественно обозначить символом р, но, чтобы не смешивать ее с индивидуальной производной по времени ф/di, примем для нее обозначение /. Связь между символами ф/di и / определится из очевидного соотношения [c.56]

В 3 главы 1 синергетический подход используется для описания термодинамических (п. 3.1) и кинетических (п. 3.2) переходов. При описании первых в качестве параметра превращения используется плотность сохраняющейся величины, а во втором случае — сопряженный ей поток. Наше рассмотрение основывается на уравнении непрерывности и соотношении Онзагера, обобщение которых на нестационарный случай приводит к системе Лоренца. В этой связи можно предполагать, что развитый формализм представляет синергетическое обобщение физической кинетики. В п. 3.3 показано, каким образом уравнения Лоренца следуют из полевого подхода. Важная особенность сильно неравновесных систем состоит в том, что их поведение определяется как одиночными возбуждениями фермиевского типа, так и коллективными — бозевско-го. Поэтому последовательная микроскопическая теория таких систем должна носить суперсимметричный характер. Соответствующая техника изложена в 4 главы 1, где сначала (п.4.1) проведена микроскопическая интерпретация модели Лоренца. Показано, что она отвечает простейшему выбору гамильтониана бозон-фермионной системы. В п. 4.2 представлен суперсиммефичный лафанжев формализм, позволяющий воспроизвести уравнения Лоренца, в которых роль управляющего параметра ифает энтропия (см. также Приложение В). Использование корреляционной техники в п. 4.3 позволяет самосогласованным образом описать эффекты памяти и потери эргодичности в процессе самоорганизации. Получены [c.8]

Характерная особенность подходов, на которых основывается рассмотрение в п. 3.1 и 3.2, заключается в использовании известной схемы Лоренца. В пользу такого выбора говорит уже то обстоятельство, что он приводит к стандартным соотношениям термодинамики и физической кинетики. Вместе с тем в п. 3.3 показано, что оба подхода следуют из единой лафанжевой схемы для набора двухкомпонентных полей, который состоит из плотности и сопряженного потока, энтропии и градиента химического потенциала, внутренней энергии и градиента температуры. Показано, что лафанжиан и диссипативная функция, приводящие к системе Лоренца, имеют простейший вид первый содержит квадратичное и кубическое слагаемые, вторая только квадратичные вклады удлиненных производных по времени. [c.79]

Монография посвящена широкому кругу вопросов кинетической теории газов. Изложены основные положения теории и описано ее применение к наиболее типичным задачам. Большое внимание уделено кинетике разреженной плазмы. Дано общее обоснование теории, позволившее ныйти за рамки больцмановской кинетики газов. Физическая общность изложения и рассмотрение большого числа конкретных физических задач позволяют этой книге служить пособием для всех изучающих физическую кинетику. [c.2]

Мысль о написании этой книги возникла у меня при подготовке лекций по физической кинетике, которые я в течение ряда лет читал в Московском инженерно-физическом институте. Начало реализации такой мысли связано с моей поездкой зимой 1965/66 года в Индию, где я как эксперт ЮНЕСКО в Центре Передовой Науки на факультете физики и астрофизики университета г. Дели прочитал курс лекций Основы кинетической теории плагшы , текст которых там же был издан ротапринтным способом. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...