Состояние эквивалентное

Приведенные рассуждения относительно определения предельного состояния, эквивалентного образованию пластического шарнира в поперечном сечении балки, строго говоря, справедливы только для чистого изгиба, когда нет касательных напряжений. Определение предельного состояния с учетом поперечной силы более сложно. Этот вопрос здесь i e выясняется. [c.499]

Если для простоты предположить, что энергия взаимодействия двух частиц (атомов или ионов) системы не зависит от присутствия других частиц, то для кристалла, в котором конфигурации и энергетические состояния эквивалентных частиц одинаковы, за исключением частиц, лежащих в поверхностном слое, можно наЛ-ти энергию взаимодействия любого атома со всеми остальными атомами, а затем и полную потенциальную энергию кристалла. [c.64]

Для того, чтобы избежать сложных экспериментов и дорогостоящих натурных испытаний (в отдельных случаях на это идут, например, в самолетостроении) следует исходить из испытаний стандартных образцов материала, делать на этой основе необходимые обобщения и устанавливать закономерности, подтверждаемые испытаниями образцов. Наиболее целесообразным является путь замены сложного напряженного состояния эквивалентным ему одноосным, легко проверяемый опытом, например, растяжением (рис. 7.1.1). Эта деформация наиболее изучена, а промышленность выпускает достаточное количество испытательных машин, обеспечивающих запись диаграмм растяжения. [c.92]

Четвертая теория прочности (теория прочности Мора) — теория прочности предельных напряженных состояний. Эквивалентное напряжение опре деляют по формуле [c.309]

Проведенное авторами экспериментальное исследование распределения масс и упругих элементов в типовых трансмиссиях ряда машин показало, что в том случае, если амплитуды усилий от крутильных колебаний не превышают статической нагрузки и передачи редукторов постоянно находятся в нагруженном состоянии, эквивалентная приведенная схема при изучении крутильных колебаний представляется как многомассовая линейная упругая система, свободно движущаяся в пространстве. [c.254]

Сопоставление величин коэффициентов концентрации, полз аемых расчетом и экспериментально, для меридионального сечения может служить основанием к предположению, что соседние шпильки, действие которых проявляется в изменении шага резьбы в зоне перемычки рассматриваемого гнезда корпуса, влияют в значительной мере лишь в зоне наибольшего сближения шпилек. Напряженное состояние в других же зонах соответствует напряженному состоянию эквивалентного соединения типа стяжки. [c.169]

Решение ряда важных технических задач приводит к необходимости анализа математической модели процесса, представляющего собой сумму (композицию) нескольких стационарных Гауссовских колебаний. Так, при анализе плоского напряженного состояния, эквивалентное напряжение строится обычно в виде композиции трех напряжений, действующих по двум взаимно перпендикулярным площадкам и представляющих собой трехмерный случайный процесс. Сформулируем задачу. Пусть задан трехмерный стационарный Гауссовский процесс у, z, описываемый следующей матрицей корреляционных и взаимных корреляционных функций [c.143]

Численный анализ модели поликристалла (см. 2.8) показывает, что исследование пропорционального нагружения при сложном напряженном состоянии эквивалентно рассмотрению одноосного нагружения. Кроме того, во многих прикладных задачах теплонапряженную конструкцию удается свести к расчетной схеме, соответствующей одноосному напряженному состоянию. В связи с этим остановимся на варианте структурной модели одноосного нагруже- [c.122]

К 7. Уравнение состояния, эквивалентное (7,1.1) приведено в работе [c.929]

В этой теории различаются два типа молекулярных процессов, протекающих с весьма различными скоростями 1) весьма медленный процесс исчезновения и образования узлов (его характерные времена имеют порядок 0,01 сек) и 2) весьма быстрый процесс изменения конформации цепей, составляющих сетку, когда средние во времени положения узлов определены. Его можно полагать протекающим мгновенно. Более того, для любого момента времени в ходе произвольной истории течения напряжение определяется сеткой, такой же как и у каучукоподобного тела (в частности, высокополимера, набухшего в низкомолекулярном растворителе). Мы назовем его эквивалентным эластомером. Можно ожидать, что связность, модули и ненапряженное состояние эквивалентного высокоэластического тела (для данного раствора полимера) будут зависеть от истории течения. Если напряжение внезапно падает до нуля (или становится изотропным), то жидкость будет деформироваться мгновенно (так как вязкость растворителя принимается нулевой) до ненапряженного состояния эквивалентного эластомера в данный момент времени. Вообще, если в какой-то момент предыстории течения (медленной) жидкость подвергнуть произвольному, достаточно быстрому деформированию, то она будет вести себя подобно идеально упругому твердому телу высокоэластического типа. Эти соображения отражены в следующей теореме, [c.167]

Разделив выражение (6.30) на вкр, получим значение числа в/вкр для изотермического состояния, эквивалентное значению обобщенного числа Фурье для нестационарного состояния. Далее непосредственно из графика Kp в/вкp), как и в предыдущем случае, находим значение Kp , которое принимаем эквивалентным значению Кр для приближенного поля температур. [c.61]

Использованная при этом гипотеза об однородности напряженного состояния эквивалентна так называемой гипотезе плоских сечений, часто используемой в сопротивлении материалов и утверждающей, что плоские до деформации поперечные сечения остаются плоскими во время деформации, т. е. что продольные перемещения всех физических частиц материала в данном поперечном сечении одинаковы [c.64]

Обычно эмпирические формулы для предела выносливости при циклическом нагружении получаются на основании испытаний при одноосном напряженном состоянии прямых гладких образцов. При переходе к сложному напряженному состоянию обычна заменяют напряжение, соответствующее одноосному состоянию, эквивалентными напряжениями по одной из теорий прочности. [c.230]

При сложном напряженном состоянии эквивалентное напряжение для пластичных материалов рекомендуется подсчитывать по формулам энергетической теории прочности [c.205]

Вариационные уравнения принципов возможных изменений деформированного состояния, напряженного состояния и одновременного возможного изменения напряженно-деформированного состояния сами по себе не уменьшают сложности решения конкретных задач. Действительно, вариационное уравнение (3.31) или (3.39) эквивалентно полной системе дифференциальных уравнений теории пластического течения (3.36) или (3.40). Вариационное уравнение принципа возможных изменений деформированного состояния и возможных изменений напряженного состояния эквивалентны соответственно решению дифференциальных уравнений равновесия в скоростях и решению уравнений неразрывности деформации, записанных в напряжениях. Вариационные уравнения удобны для построения приближенных решений задач. С помощью прямых методов вариационного исчисления [10, 67, 109] сводят вариационные уравнения к системам алгебраических (во всяком случае конечных) или обыкновенных дифференциальных уравнений. Рассмотрим прямые методы, нашедшие применение для решения технологических задач с помощью указанных выше трех принципов. Начнем с принципа возможных изменений деформированного состояния. Основной отличительной чертой почти всех имеющихся в теории обработки металлов давлением решений [163, 164 и др.] является приближенное представление функционала, которое основано на допущении [c.96]

Метод суперпозиции плоских решений. Из данного состояния плоской деформации сплошного цилиндра можно при дополнительном условии симметрии упругих полей получить некоторое осесимметричное состояние. Достигается это путем суперпозиции плоских решений, осуществляемой вращением плоского деформированного состояния, эквивалентной с аналитической точки зрения некоторому интегральному преобразованию. Обратный переход от осесимметричного состояния к вспомогательному плоскому осуществляется посредством некоторого линейного перемещения данного осесимметричного состояния. [c.631]

При установлении равноопасных эквивалентных состояний по первой теории прочности учитывается только одно главное напряжение, наибольшее по абсолютному значению, а двумя другими главными напряжениями пренебрегают. Это равносильно предположению, что данные два главных напряжения не влияют на прочность материала. Здесь теряется различие между проверкой прочности при линейном и объемном напряженных состояниях. Эквивалентное напряжение по первой теории прочности определяется в зависимости от того, какое главное напряжение имеет наибольшее значение — растягивающее или сжимающее. [c.255]

Рассмотрим деформированное состояние эквивалентной системы. Обозначим взаимное изменение расстояний между сечениями в направлении действия сил через взаимное изменение расстояния между сечениями в направлении действия сил Хг — через и взаимный угол поворота сечений — через 83. [c.421]

Индекс Я характеризует состояние к, а, Уничтожение электрона в этом состоянии эквивалентно рождению дырки в состоянии —А, а, — 5г. Это состояние будем кратко обозначать — Я. Следовательно, операторы рождения и уничтожения дырок связаны с операторами частиц соотношениями [c.144]

Конечно, вектор Ч описывает не одну систему, а целый ансамбль. Утверждение, что ансамбль находится в чистом состоянии или характеризуется вектором состояния, эквивалентно утверждению, будто все системы в ансамбле приготовлены одинаковыми с той степенью тщательности, которая только возможна. Другими словами, наши знания об ансамбле являются максимально полными ). [c.213]

Диск имеет сложное напряженное состояние. Эквивалентное напряжение для него определяется согласно одной из гипотез теории прочности. [c.310]

Программа позволяет получать серию уравнений состояния, эквивалентных с точки зрения точности аналитического описания экспериментальных данных, что достигается исключением в каждом следующем уравнении серии наименее значимого коэффициента и соответствующей корректировкой остальных. Для этой цели предусмотрен расчет весов шц и погрешностей а, коэффициентов [c.28]

Границы табличных данных, представленных в настоящей монографии, определены двумя противоречивыми факторами — потребностями практики и наличием экспериментальной информации. Первое обстоятельство требует расширения диапазона параметров, второе ограничивает область, в которой эти данные достаточно надежны. Предлагаемые таблицы основаны на отобранных в результате критического анализа наиболее надежных экспериментальных р, и, Г-данных, опубликованных до 1978 г. Разработанный авторами и примененный в предыдущих выпусках серии метод усреднения уравнений состояния, эквивалентных по точности отображения исходной р, V, Г-информа-цни, позволил и в настоящем случае оценить достоверность таблиц и обоснованно ограничить диапазон экстраполяции значениями давления 300 МПа и температуры 600 К. В монографии приведены таблицы, содержащие широкий круг табулированных величин, и допуски, характеризующие возможные отклонения последних от наиболее вероятных средних значений [c.4]

Наиболее вероятное состояние, соответствующее значению энтропии 5(0), часто называют равновесным состоянием системы. Вместе с тем понятие равновесное можно использовать и для характеристики распределения по возможным состояниям распределение (13) можно назвать равновесным распределением состояний. В термодинамике мы не проводим различия между этими двумя концепциями равновесия, хотя и известно, что система, находящаяся в равновесии, флуктуирует около среднего состояния. Эквивалентность обеих концепций легко показать, вычислив-среднее значение 5 (а) при помощи (26) и (15) [c.187]

При наличии сложно напряженного состояния эквивалентное напряжение [c.341]

Эксплуатационные нагрузки создают в приповерхностных объемах активных элементов плоское напряженное состояние, на которое в случае преобразователей компенсированного типа накладывается шаровой тензор напряжений, создаваемых гидростатическим давлением. При плоском напряженном состоянии эквивалентное напряжение в хрупких телах с достаточной точностью определяется теорией наибольшего нормального напряжения (Кулона — Мора [26]). [c.81]

Как уже упомиршлось, суммирование по всем конечным состояниям эквивалентно суммированию по незанятым конечным состояниям, ибо подынтегральное выражение антисимметрично по /с и /с . Область интегрирования показана на фиг. 7. Это утверждение справедливо и при отбрасывании членов с I к — кц I < Д/с. так как последнее ограничение симметрично по к и /Сд. Для вычисления G (R) рассмотрим сначала интеграл по контуру С (фиг. 8) [c.715]

Таким образом, необходимо иметь возможность оценить прочность при плоском или объемном напряженном состоянии, располагая данными о свойствах материала (значении предельного напряжения) при одноосном напряженном состоянии. Практически эта задача рещается путем замены при расчете на прочность заданного плоского (или объемного) напряженного состояния эквивалентным (равноопасным, т. е. имеющим одинаковый коэффициент запаса прочности) ему одноосным растяжением. Напряжение, соответствующее этому воображаемому (расчетному) линейному напряженному состоянию, также называется эквивалентным (Здкв)- Оно может быть определено расчетным путем по известным для заданного напряженного состояния значениям главных напряжений на основе принятого критерия (признака) эквивалентности различных напряженных состояний. Выбор того или иного критерия эквивалентности зависит в первую очередь от свойств материала рассчитываемой детали, а в отдельных случаях и от вида напряженного состояния. [c.207]

Эквивалентное напряжение. Выражения в левых частях критериев предельного состояния (условий невозникновения предельного состояния и условий надежности), соответствующих каждой из четырех рассмотренных теорий, имеют размерность напряжения. Эти выражения можно рассматривать как некоторые напряжения в условиях одноосного напряженного состояния, эквивалентные по эффекту своего действия напряжениям при сложном напряженном состоянии. Под эффектом действия понимается возникновение предельного состояния материала. Будем называть обсуждаемые выражения эквивалентными [c.536]

Применение деформации в нагретом состоянии позволяет избежать той степени планарности скольжения, которая характерна для деформации при комнатной температуре. Деформированная структура при этом сравнительно однородна, и отжиг, возвращающий в состояние меньшей прочности (например, в состояние, эквивалентное Тб, при котором начинался процесс), сопровождается одновременным перестариванием выделений. Весь процесс схематично изображен на рис. 26. Объяснение повышения прочности по сравнению с обычным состоянием Т73 образованием дислокационной субструктуры и вывод о перестарива-нии выделений подтверждаются электронно-микроскопическими данными [160], Таким образом, очевидно, что ТМО заслуживает тщательного исследования как один из методов модификации микроструктуры для получения прочных, пластичных и стойких к КР алюминиевых сплавов [160—162]. [c.92]

С помощью методов рентг. структурного анализа, спектральных измерений и т. п. установлено, что хим. связи, образуемые электронами атома, находящимися в разл. квантовых состояниях, эквивалентны, вопреки казалось бы очевидному предположению о их различии (так, напр,, р-электроны должны были бы создавать более прочную связь, чем s-электроны). Выравнивание связей является результатом смешивания при хим. взаимодействии состояний электронов в атоме, что приводит к образованию гибридных орбиталей, направленных в сторону образующейся связи (рис. 1). Гибридные ф-ции, соответствующие новым орбиталям, являются [c.453]

Поскольку в эксплуатации реализуется последовательность различных вибросостояний, невозможно найти едниствениое R состояние, эквивалентное этой последовательности по накопленному за то же время Т повреждению. [c.452]

Убедимся сначала, что данное определение когерентного состояния эквивалентно тому, которое оновано на уравнении (11.9) для собственных состояний оператора а. Для этого воспользуемся формулой Бейкера-Хаусдорфа [c.336]

Способ сжатия таблицы основан на выявлении и объединении эквивалентных и псевдоэквивалентных состояний и объединении совместимых внутренних состояний. Эквивалентными состояниями системы называются такие два устойчивые состояния, которые удовлетворяют следующим условиям им соответствуют одинаковые состояния входа н выхода системы любой последовательности состояний входа соответствует одна и та же последовательность состояний выхода. [c.309]

Ф II г. 181. Корреляция электронных состояний НСО с Н + СО (по Джонсу, Приддлу и Рамсею [638]). Два наблюдавшихся состояния НСО соответствуют состояниям линейной конфигурации. В верхнем состоянии одного из двух состояний молекула линейна поэтому такое состояние эквивалентно состоянию 2 2 . [c.481]

Здесь мы обсудим информационный аспект процесса измерения, который можно назвать детектированием или восприятием сигналов, подготовленных анализатором. Непосредственно с измеряемым объектом и (unity) взаимодействует именно анализатор А, который может находиться в одном из состояний щ. Мы будем для простоты считать, что все эти состояния эквивалентны между собой и связаны с объектом измерения таким образом, что все а, равновероятны. Пусть полное число состояний а, равно N. Тогда вероятность любого из этих состояний равна 1 /Ж Измерение считается выполненным, если состояние а, зарегистрировано детектором-получателем информации. Далее эта информация может быть воспринята. В этом разделе мы обсудим именно само восприятие. [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...