Квадрупольный момент, электрически

Электрический дипольный и квадрупольный моменты ядра [c.125]

В таблице 5 приведены квадрупольные моменты некоторых ядер. Размерность квадрупольного момента равняется размерности произведения электрического заряда на площадь. На рисунках 41 и 42 изображена зависимость величины квадрупольного момента ядер от числа протонов и числа нейтронов в ядре. Особенно малы квадрупольные моменты для магических ядер. [c.127]

Энергия взаимодействия несферического ядра в неоднородном электрическом поле может быть выражена через квадрупольный момент [c.127]

Модель ядерных оболочек была успешно применена для оценки спинов ядер для объяснения некоторых общих закономерностей, наблюдаемых в магнитных и электрических квадрупольных моментах ядер для объяснения свойств ядер, находящихся в низких возбужденных состояниях для объяснения появления островов изомерии, группирующихся около магических чисел 50, 82 и 126. [c.190]

Более сложной, чем диполь, электрической характеристикой ядра является квадрупольный момент —мера отклонения распределения заряда от сферически симметричного. [c.95]

Отличный от нуля квадрупольный момент может быть обнаружен при помеш,ении ядра в неоднородное электрическое иоле , в котором возникает дополнительная энергия взаимодействия, [c.96]

Тяжелые ядра отклоняются от сферической формы. Они вытянуты вдоль направления спина. Мерой несферичности ядра является величина электрического квадрупольного момента Q. [c.99]

Электрический квадрупольный момент [c.188]

Лри построении модели ядерных оболочек используются экспериментальные значения магических чисел, спинов и магнитных моментов ядер (иногда также и некоторые другие характеристики, например значение электрического квадрупольного момента). Поэтому совпадение экспериментальных и теоретических значений для этих величин не является критерием правильности модели. Однако существует ряд следствий из модели, которые могут быть независимым образом сравнены с экспериментом. К числу таких следствий относятся два явления, рассмотренные в гл. II 1) распределение ядер-изомеров и 2) правила отбора для р-распада. [c.197]

Наличие у дейтона электрического квадрупольного момента указывает на зависимость ядерных сил от взаимного расположения спинов нуклонов и оси дейтона, т. е. на нецентральный, тензорный характер ядерных сил. [c.486]

Правила отбора для квадрупольных переходов. Электрический дипольный момент электрона связан с его координатой линейно (см. (11.2.8)), а квадрупольный момент — по квадратичному закону (см. (11.3.4)). Это позволяет легко установить правила отбора для квадрупольных переходов, коль скоро известны правила отбора для электрических дипольных переходов. [c.272]

Основную роль в сверхтонком расщеплении уровней играет взаимодействие электронов с мультиполь-ными моментами ядра наинизших порядков — магнитным дипольным и электрическим квадрупольным моментами. В первом приближении моменты J и 1 можно считать сохраняющимися и тогда полная энергия уровня записывается в виде суммы [71 [c.839]

Таблица 37.7. Спины, магнитные моменты и электрические квадрупольные моменты ядер [1]

Для экспериментального измерения внешних квадруполь-ных моментов используются те же методы, что и для измерения магнитных дипольных моментов, т. е. изучение сверхтонкой структуры оптических спектров и радиочастотные резонансные методы. Взаимодействие квадрупольного момента с градиентом внутриатомного электрического поля определенным образом нарушает правило интервалов (2.17), что и дает возможность отделить расщепление уровней, связанное с наличием квадрупольного момента у ядра, от эффектов, обусловленных ядерным магнитным моментом. [c.67]

Внутренний электрический квадрупольный момент ядра не влияет на сверхтонкое расщепление энергетических уровней атома и должен определяться совершенно иными методами. Для измерения Qa используется явление кулоновского возбуждения ядра, состоящее в том, что ядро при столкновении с заряженной частицей может перейти в возбужденное состояние за счет чисто электростатического взаимодействия. Если возбуждаемый уровень ядра — вращательный, то процесс поддается точному расчету, а из сравнения [c.68]

Напомним, что существование у ядер и элементарных частиц электрического дипольного и магнитного квадрупольного моментов запрещено законами инвариантности относительно инверсии координат и отражения времени (см. 4, п. 5). [c.77]

Квадрупольные электрические моменты для элементарных частиц пока не рассматривались, так как квадрупольный момент существует лишь при спине, не меньшем единицы, а элементарные частицы с таким спином немногочисленны и имеют слишком короткие времена жизни. Для элементарных частиц, по-видимому, не существует понятия типа несферичности или момента инерции, так как в их спектрах возбуждений не удается обнаружить вращательной структуры. Как будет указано в гл. VII, элементарные частицы обладают еще рядом дополнительных по сравнению с ядром характеристик. [c.78]

Хорошая модель должна, во-первых, объяснять свойства основных состояний ядер (спины, четности, магнитные дипольные и электрические квадрупольные моменты и т. д.), во-вторых, объяснять свойства возбужденных состояний и прежде всего спектр возбуждения ядра и, в-третьих, описывать динамические свойства ядра, например, вероятности испускания у Квантов отдельными возбужденными уровнями ядра. Ясно, что любая модель не может дать полного описания ядра. Поэтому в ядерной физике приходится использовать большое число моделей, приспособленных для описания того или иного круга явлений. [c.82]

Поскольку в D-состоянии распределение плотности заряда не является сферически симметричным, то при нецентральных силах дейтрон должен обладать ненулевым квадрупольным электрическим моментом. Как мы уже знаем из 1, квадрупольный момент дейтрона действительно не нуль, хотя и не очень велик. По величине квадрупольного момента можно оценить вклад D-состояния в дейтроне. Расчеты показывают, что доля D-состояния в дейтроне составляет примерно 4%, т. е. дейтрон в среднем 4 минуты из 100 находится в D-состоянии. [c.176]

Попробуем теперь понять, какими способами можно изучать ядра и элементарные частицы. За очень немногими исключениями, единственным способом исследования ядер и элементарных частиц является осуществление столкновений одних частиц с другими с последующей регистрацией частиц, вылетевших после столкновения. Не прибегая к столкновениям и распадам, можно изучать лишь некоторые статические характеристики ядер, такие, как спины, магнитные моменты и электрические квадрупольные моменты (см. гл. II, 4, 5 и 7). [c.465]

Электрические квадрупольные моменты и параметры квадрупольной деформация. Большой квадрупольный момент Q у ядер, удалённых от магических ядер., обус- [c.599]

В обычных условиях в веществах, встречающихся в природе, атомные ядра не ориентированы. Для получения О, я. разработаны спец, методы, основанные на наличии у ядер магнитных дипольных и электрических квадрупольных моментов, ориентационно жёстко связанных с ядерными спинами. При наложении на ядра магн. поля Н взаимодействие поля с магн. моментом ядра р будет стремиться ориентировать р в направлении Н, т. е. поляризовать систему ядер. Если ядра находятся в неоднородном электрич. поле, то его взаимодействие с квадрупольным электрич. моментом ядра О будет приводить к выстраиванию ядерных спинов. Оба эти взаимодействия используются в статич. методах, когда ядерные спины находятся в тепловом равновесии с веществом образца. Если ср. энергия теплового движения превышает энергию взаимодействия ядерного момента с полем, то ориентирующее действие поля в значит, степени подавляется тепловым движением. В связи с малостью ядерных моментов значит, ориентацию ядерных спинов статич. методами удаётся получить лишь при очень низких темп-рах и в очень высоких полях. Так, при практически предельно достижимых 7 10 2 К и // 10 Тл поляризация и выст- [c.470]

Капты кантов 149 полос 185, 187 Квадрупольной электрическое и.члученне 134—136, 173, 246, 270 Квадрупольный момент, электрический [c.739]

Величину qti принято называть собственным квадрупольный моментом ядра. Собственным квадрупольпым моментом называется квадрупольный момент, определенный в системе координат, в которой ось z совпадает с осью симметрии ядра. Экспериментально определяется не а наблюдаемый квадрупольный момент q. Наблюдаемым квадрупольный моментом q называется среднее значение квадрупольного момента, определенного в системе координат, в которой ось X совпадает с направлением градиента внешнего электрического поля. Собственный <7о и наблюдаемый q квадрупольные моменты связаны зависимостью [c.127]

Квадрулольный момент тесно связан со спином ядра. Выше уже говорилось о том, что Qo = О для сферически симметричного распределения заряда, которое, очевидно, соответствует случаю / = О (так как прл 1 = 0 нет выделенного направления, относительно которого может возникнуть асимметрия). В квантовой механике доказывается, кроме того, что наблюдаемое значение квадрупольного момента Q (т. е. среднее значение собственного квадрупольного момента ядра Qo на направление градиента внешнего электрического поля) равно нулю и для ядер, имеющих спин / = 1/2. [c.96]

Высокая степень точности измерения изменения энергии методом резонансного поглощения -у-лучей без отдачи позволяет использовать этот метод для обнаружения и изучения весьма тонких эффектов, апример для определения магнитных диполь-ных и электрических квадрупольных моментов возбужденных состояний ядер, для исследования влияния электронных оболочек на энергию ядерных уровней. В 1960 г. Паунд и Ребка использовали резонансное поглощение у-лучей без отдачи в Fe для измерения в лабораторных условиях гравитационного смещения частоты фотонов, предсказываемого в общей теории относительности Эйнштейна. Эффект удалось обнаружить при удалении источника от поглотителя (по высоте) всего на 21 м. [c.179]

Другие за кономерности в изменении свойств атомяых ядер в зависимости от числа содержащихся в них нуклонов были обнаружены при детальном рассмотрении энергии связи, спина, магнитного и электрического квадрупольного моментов ядер, распространенности изотопов в природе, особенностей а- и 3-распа-дов и других характеристик. При этом оказалось что перечисленные свойства изменяются таким образом, что из всей совокупности атомных ядер должны быть выделены ядра, содержащие 2, 8, 20, 50, 82 или 126 (магические числа) нейтронов или протонов . Опыт показывает, что ядра с такими количествами нейтронов или протонов магические ядра) особенно устойчивы. Наибольшей устойчивостью обладают так называемые дважды магические ядра, т. е. ядра, которые содержат магическое число протонов и магическое число нейтронов (например, Ше, 0 , [c.184]

В 6 было отмечено, что при переходе числа нуклонов через магическое квадрупольный электрический мо,мент изменяет знак (ядра с магическим числом, нуклонов не имеют квадрупольного момента). Этому переходу соответствует изменение формы ядра (переход от шлюснутого ядра через сферически-симметричное к вытянутому или наоборот). [c.188]

В 6 МЫ говорили о том, что Дейтон обладает положительным квадрупольным моментом. Это означает, что распределение электрического заряда в дейтоне несимметрично и может быть представлено вытянутым вдоль спина дейтона эллипсоидом вращения. Таким образом, направление спина в дейтоне связано с раопределением в нем заряда. Другими словами, должна существовать связь между опином дейтона и линией, проходящей через нейтрон и протон, т. е. ядерные силы долл<ны зависеть от взаимной ориентации суммарного спина нейтрона и протона и их оси (рис. [c.507]

В 6 мы говорили о том, что дейтон обладает положительным квадрупольным моментом. Это означает, что распределение электрического заряда в дейтоне несимметрично и может быть представлено вытянутым вдоль спина дейтона эллипсоидом вращения. Таким образом, направление спина в дейтоне связано с распределением в нем заряда. Другими словами, должна существовать связь между спином дейтона и линией, проходящей через нейтрон и протон, т. е. ядерные силы должны зависеть от взаимной ориентации суммарного спина нейтрона и протона и их оси (рис. 21, случаю а соответствует более сильное взаимодействие, чем случаю б). Такилг образом, ядерные силы нельзя считать центральными силами, так как взаимодействие i п /. [c.47]

Величину, равную произведению ядерного квадрупольного момента на элементарный заряд, называют электрическим квадру-П0ЛЫ1ЫМ моментом ядра. [c.237]

В табл. 37.7 приведены экспериментально определенные значения спинов 1 магнитных моментов ц и электрических квадрупольных моментов Q основных и некоторых долгоживущих метастабильных состояний для четио-иечетных, нечетно-четных и нечетно-нечетных ядер. В таблицу не включены четно-четные ядра, у которых значения спинов и магнитных моментов основных состояний равны нулю. Значения /, ц и Q даны в единицах Й, (Й. =й/2л, где А — постоянная Планка), в ядер-ных магнетонах Ця и фемтометрах соответственно. Значения спинов, указанные в круглых скобках, получены косвенным путем. [c.1047]

Квадрупольное расш,еплвние Д ядерных уровней, вызванное взаимодействием квадрупольного момента ядра Q с неоднородным электрическим полем q = gradE, описываемым гамильтонианом [c.1055]

В исследовании формы ядер и ряда других вопросов физики ядра большую роль играет изучение электрического квадрупольного момента Q ядра — величины, которая определяет взаимодействие ядра с градиентом электрического поля , т. е. с величинами dEj ldx, dExldy и т. д. Электрическим квадрупольным моментом ядра Q называется величина, определяемая соотношением [c.66]

В модели сильной связи хорошо объясняются электрические квадрупольные моменты ядер. Для моментов инерции получаются твердотельные значения, превышающие экспериментальные. Правильные значения моментов инерции получаются при учете спаривания нуклонов (С. Т. Беляев, 1959 А. Б. Мигдал, 1960 В. Г. Соловьев, 1960). [c.110]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...