Порошковые фигуры

Порошковые фигуры 652 Потенциальное движение 806 [c.930]

Определение магнитного потока рассеяния производится с помощью зондов (например, по Ферстеру), генератора Холла и метода с использованием порошковых фигур (см. 1.11.7) — рис. 1.390 (поперечная трещина) и рис. 1.391 (продольная трещина) [13]. [c.148]

Метод порошковых фигур. Необходимы устройства для намагничивания. И.1ме-рение не требует специального оборудования. [c.149]

Имеется основание считать, что частицы при выпадании из коллоида в процессе осаждения их на поверхность металла перехватываются более развитыми полями и вследствие этого не достигают зоны действия слабых полей. Следовательно, порошковые фигуры, получаемые в результате действия механизма затягивания частиц неоднородным полем, не отражают при сложном сплетении полей действительного распределения магнитных зарядов. [c.180]

Рис. 1. Порошковые фигуры на поверхности кристалла кремнистого железа видны границы доменов в объёме образца и замыкающих доменов у его поверхности. Стрелками показано направление намагниченности доменов.

ПОЛЯ максимальна на осевой линии порошковой полосы. Ширина зоны, в которой имеет место рассеяние, приводящее к образованию той или иной порошковой линии, зависит от длины последней и может колебаться в пределах 10—20 мм. На рис. 1,6 показано распределение напряженности магнитного поля рассеяния на поверхности листа вдоль осевой линии той же порошковой полосы, имеющей длину А около 12 мм. Характерным является то, что напряженность поля рассеяния по длине амплитуды А зигзагообразных фигур остается, как видно из рис. 1, б, практически постоянной. [c.185]

С помощью магнитной головки, имеющей известную характеристику, исследовалась также зависимость между интенсивностью полей рассеяния и средней намагниченностью листа. Полученный результат представлен кривой 1 на рис. 1, г, где по оси абсцисс отложена величина тока в намагничивающих катушках, по оси ординат — напряженность магнитного поля рассеяния Э). Одновременно у исследуемых листов измерялась величина индукции (кривая 2, по оси ординат отложена индукция листа, кгс). Кривая / на рис. 1,г, полученная при измерении поля рассеяния на той же порошковой полосе, что и на рис. , а, б, в, дает представление о типичной связи между величиной магнитного поля рассеяния и намагничивающего поля. При этом установлено, что интенсивность магнитного рассеяния зависит также от амплитуды А зигзагообразной магнитной макроструктуры, которая это рассеяние вызывает. Именно чем длиннее порошковые линии в зигзагообразных фигурах, тем больше напряженность обусловливающих эту порошковую структуру магнитных полей рассеяния (при заданном намагничивающем поле). Так, например, измерения показали, что при сохранении характера зависимости в целом величина напряженности полей рассеяния на порошковых полосах, различающихся по длине примерно на 5 мм, при индукции листов 15 кгс имеет разницу около 10%. Следовательно, учитывая найденную в работе [2] связь между амплитудой зигзагообразных фигур и величиной зерна в пластине, можно заключить, что в листах трансформаторной стали с крупным зерном имеет место более сильное магнитное рассеяние, чем в мелкозернистых образцах. [c.186]

Полупроводниковые материалы 313, 315 Полюсные фигуры 15 Полярная сфера 15 Поперечное сужение 108 Порошковая металлургия, методы 399 Потенциальная яма, модель 139 Предел выносливости 125 [c.477]

В некоторых случаях необходимо иметь документ о результатах магнитопорошкового контроля с видом валика порошка над дефектом. Такой документ можно получить в виде фотографий или в форме дефектограмм-реплик. Наиболее простой способ получения дефектограмм-реплик следующий. Место дефекта с валиком порошка покрывают липкой лентой, затем ее удаляют с закрепившимся на ней порошком и наклеивают на бумагу. Недостаток такой дефекто-граммы — несколько сплющенный валик порошка. Применяют жидкую суспензию на основе каучука или пластмассы, которая через некоторое время после контроля высыхает, образуя тонкую пленку с порошковыми фигурами, легко снимаемую с детали. [c.43]

Анализ влияния неоднородности намагниченности полюсов на однородность поля в зазоре магнита. Неоднородность магнитного поля может вызываться также неоднородностью материала полюсов [36]. Авторами настоящей работы методом порошковых фигур Акулова — Биттера была исследована поверхностная магнитная структура образцов и полюсных наконечников из Fe o — 2У-сплава. Были выявлены следующие виды неоднородностей внутризеренная, межзеренная, макро- [c.227]

Обнаружение поля рассеяния производится с помощью железного порошка (сухой метод). Чаще применяют так называемый мокрый метод (в качестве несушей жидкости используют минеральное масло и керосин). Магнитный порошок представляет обычно магнетит или Кроме того, применяют флюоресцирующие вещества, которые светятся в ультрафиолетовом свете. С помощью порошковых фигур могут быть определены трещины шириной до 10 мм. Чувствительность метода за ш-сит от намагниченности материала, его поверхности и размера изделий. Для испытаний мелких деталей используют полевые зонды (импульсное намагничивание позволяет осуществлять быструю маркировку). Вьтсокая скорость испытаний достигается с помощью прибора со взвесью порошка, схема которого приведена на рис. 1.393. [c.149]

Биттера порошковые фигуры 144 Благородные металлы, металлургия 379 Ближний порядок 16 Блоха стенки 144 Блюминг 450 [c.475]

Вторым основным положением является существование в ферромагнетиках доменной структуры. Предположение об этом возникло в связи с необходимостью объяснения того факта, что если ферромагнетик не был предварительно намагничен, то его результирующий магнитный момент равен нулю. А это противоречит наличию спонтанного намагничивания. Однако такое противоречие можно устранить, если предположить, что весь объем ферромагнетика самопроизвольно разбивается на большое число локальных областей — доменов, каждый из которых находится в состоянии технического насыщения М = = М , и направления магнитных моментов всех доменов равновероятны. Тогда внутри образца образуются замкнутые магнитные цепочки и его результирующий магнитный момент будет равен нулю (доменная структура с замкнутой магнитной цепью). Существование доменов было подтверждено экспериментально — эффект Баркгаузе-на, порошковые фигуры Аку л ова — Биттера и др. Линейные размеры домена составляют от тысячных до десятых долей миллиметра, магнитный момент его около 10 магнитного момента отдельного атома. Домены разделены между собой граничными станками (стенками Б л о х а), в которых происходит постепенное изменение направления вектора намагниченности одного домена по отношению к направлению вектора намагниченности соседнего домена. Доменная структура с замкнутой магнитной цепью является не единственной в зависимости от размеров образца, его физических свойств и ряда других причин существуют разные структуры однодоменные, полосовые, лабиринтные, цилиндрические и т. д. [c.276]

Для исследования доменной структуры т. ф.-м. п. применяют метод порошковых фигур (метод Акулова—Биттера), а также магнитооптические эффекты Керра и Фарадея. Первый состоит в том, что изменение интенсивности отраженного от поверхности ферромагнетика света (по сравнению с интенсивностью падающего света) пропорционально намагниченности. Второй заключается во вращении плоскости поляризации света, прошедшего через намагниченное вещество. [c.296]

Домены наблюдались методом порошковых фигур на микроскопе МБИ-6. Было установлено, что свежеприготовленные пленки имеют более или менее совершенную страйп-структу-ру. После помещения пленки в магнитное поле, нормальное ее плоскости, страйп-структура переходит в лабиринтную (серпантинную) структуру, причем домены имеют малые размеры (ширина — десятые доли микрона) — см. рисунок. Особенно малые размеры доменов у пленок феррита кобальта, обладающих большой перпендикулярной анизотропией. Смещение границ доменов хорошо заметно в полях, перпендикулярных плоскости пленки. Полное разрушение доменной структуры происходит в больших полях (например, у пленок феррита марганца в полях -400 э). Попытки получить из лабиринтных доменов цилиндрические успехом не увенчались. [c.177]

Недостаток такой дефектофаммы - несколько сплющенный валик порошка. Применяют жидкую суспензию на основе каучука или пластмассы, которая через некоторое время после контроля высыхает, образуя тонкую пленку с порошковыми фигурами, легко снимаемую с детали. [c.352]

Впд порошковых фигур иа но верхиости криста.ала иремпистоп железа (— 4%. Si). Стрелка.ми показана ориентация намагничен иости в отде.льных доменах. Поверхность кристалла О.чнпка к кристалл ог1)афич.нлоекос 1 и (110 ) [c.174]

Происхождение доменов. Ландау и Лифщиц [34] показали, что образование доменной структуры является естественным следствием наличия различных конкурирующих вкладов в полную энергию ферромагнитного тела обменной энергии, энергии анизотропии и магнитной энергии ). Прямым доказательством существования доменной структуры послужили микрофотографии доменных границ, полученные методом порошковых фигур, а также оптические исследования с использованием эффекта Фарадея. Метод порошковых фигур, предложенный Биттером ), [c.585]

Размеры и структура доменов в ферромагнетиках и в промежуточном состоянии сверхпроводников определялись многими способами и наиболее наглядно по порошковым фигурам Биттера, образующимся при напылении порошка из магнитных частиц на поверхность образца. Подобная техника пока не использовалась для демонстрации наличия доменной структуры при МВ, хотя масштаб картины, согласно (6.44), в этом случае сравним с масштабом фигур, наблюдавшихся для ферромагнетиков и сверхпроводников. Можно надеяться, что дополнительные трудности, связанные с присутствием сильного магнитного поля и с меньшими размерами образцов, удастся преодолеть в обозримом будущем. Прямое доказательство того, что в образце образуются макроскопические области с различным значением В, было получено в элегантном эксперименте по наблюдению ядерного магнитного резонанса (ЯМР) [99]. Имеется также много косвенных свидетельств в пользу существования доменов, основанных на анализе формы линии магнитных осцилляций, которые наблюдались в подходящих условиях (см. разд. 6.5). [c.333]

На рис. 1,а, б представлены фотографии порошковой и зе-ренной структур двух пластин, на которых видно, что пластина с большей величиной зерна имеет большую среднюю амплитуду рассеяния Лер. Тщательное исследование взаимодействия макропорошковой и зеренной структур на многих образцах показывает, что 1) существуют прямолинейные отрезки зигзагообразных фигур (амплитуда магнитного рассеяния А), не выводящие за пределы одного зерна и проходящие через систему зерен 2) одни из них могут частично или даже полностью [c.191]

Исследование порошковой макроструктуры деформированных пластин показало, что на участках, не содержащих следов пластической деформации (отсутствуют линии скольжения), сохраняется их исходная порошковая макроструктура, там же, где произошла пластическая деформация (образовалась система линий скольжения), порошковая макроструктура резко перестраивается. На рис. 3, а представлена порошковая макроструктура пластины до ее пластического деформирования, на рис. 3, б — после того, как пластина подверглась пластическому растял(ению. Сравнение рис. 3, а и 3, б показывает, что в основной части образца порошковая картина в результате пластической деформации перестроилась. На этом же участке была обнаружена развитая система линий скольжения типа показанных на рис. 2. Порошковая структура здесь представляет собой не зигзагообразные фигуры, идущие под углом 50—60 к направлению прокатки, а систему полос, пересекаю- [c.192]

СРС 1. Полюсные фигуры были получены съемкой в железном Ре —Ка) нефильтрованном излучении длиной волны А,=0,193597 нм. Угол 0 нахо-ДИЛИ из уравнения Вульфа-Брега пА,=2й 51п9, где п — порядок отражения X — длина волны излучения с1—межплоскостное расстояние. Поправку на дефокусировку и поглощение проводили путем съемки порошкового эталона. Кроме того, для оценки структуры сплавов, подвергшихся термоциклированию в работе, применяли метод внутреннего трения [166]. При этом использовали электромагнитный метод возбуждения, схема которого показана на рис. 2.1. Декремент колебаний измеряли при поперечных колебаниях свободно подвешенного в узловых точках образца на частоте 400 Гц методом счета числа периодов свободно затухающих колебаний при уменьшении амплитуды в 1/2 раза. Для проведения опытов изготавливали специальные образцы. Центральная часть образца — исследуемый сплав, концы — магнитная сталь. При постепенном увеличении амплитуды определяли декремент возрастания. Достигнутая при этом максимальная амплитуда колебаний т поддерживалась постоянной в течение всего времени измерения декремента убывания, который с помощью щелевого дискриминатора определялся при меньших амплитудах 0<е<Вт и отвечал тренированному с амплитудой е состоянию материала образца. При исследовании структурного состояния сталей до и после различных режимов ТЦО использовали еще один метод, согласно которому определяли значения фона внутреннего трения Qф [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...