Состояние второе

Температурное состояние второй зоны Z < Z < К области испарения определяется уравнениями [c.135]

Когда системы не являются независимыми, появление какого-то состояния одной из них влияет на вероятность появления состояний второй. Поэтому такого простого правила умножения вероятностей не существует. [c.24]

Слагаемые в правой части (14.27) в квадратных скобках относятся к изменениям химического потенциала чистого i-ro вещества при его расширении в паре (первые скобки) и в стандартном состоянии (вторые скобки). Химический потенциал чистого вещества совпадает с его мольной энергией Гиббса, поэтому, пользуясь выражением (9.54) при постоянной температуре, можно записать [c.135]

С древних времен в механике нашли отражение две элементарные концепции понятия устойчивости. Первая отождествляет понятие устойчивости основного (невозмущенного) состояния движения равновесия со свойством возмущенных состояний возвращаться к своему исходному состоянию. Вторая — отождествляет понятие устойчивости невозмущенного состояния со свойством возмущенных состояний пребывать в окрестности невозмущенного состояния. [c.318]

Вернемся к вопросу об определении момента и четности уровней ядра Измерение углового распределения протонов реакции (59.2) показало, что для протонов с максимальной энергией оно совпадает с теоретической кривой, соответствующей захвату нейтрона с /э = /п = 2, а для протонов с кинетической энергией 7 р, = [(Т р)макс — 0,9] Мэе экспериментальное угловое распределение совпадает с наиболее анизотропной теоретической кривой k = U = 0). Первый случай соответствует образованию ядра в основном состоянии, второй — в первом возбужденном состоянии. [c.468]

Существование энтропии. Пусть имеются две подсистемы, находящиеся в тепловом равновесии. Состояние первой подсистемы определяется параметрами а , а t, состояние второй — параметрами bi, /, состояние всей системы — параметрами [c.58]

Жесткость — это гарантия против появления предельного состояния второй группы — появления в конструкции недопустимых перемещений. [c.4]

Так называемое стационарное состояние второго рода [133]. [c.225]

На рис. 5-14 точка А изображает состояние первого количества вещества, а точка fi — состояние второго количества вещества перед смешением. Тогда в соответствии с уравнением (5-75) состояние смеси при обратимом смешении изобразится точкой М, лежащей на прямой АВ, называемой прямой смешения . [c.188]

Устройства автоматической защиты подразделяются на отключающие и локализующие первые переводят агрегат в неработающее состояние, вторые проводят действия, препятствующие выходу за допустимые параметры. [c.416]

Если известен закон взаимосвязи двух различных объектов, то модель развития одного из них можно использовать для прогнозирования будущего состояния второго объекта, применяя метод аналогий. Выбор метода прогнозирования по аналогии и область правомерности ее применения зависят от характера связи между объектом прогноза и моделью. Если связь эта определена как математическая, имеет место количественная аналогия. Характерным примером служит прогнозирование потребностей в сварочном оборудовании на основе учета объема производства сварных металлоконструкций, которое в этом случае играет роль явления-аналога. [c.58]

Совершенно таким же образом следует учитывать состояние второго конца нити. [c.213]

Второе предельное состояние заключается в нарушении адгезионной прочности покрытия, которое может быть местным или по всей защищаемой поверхности. Адгезионная прочность в зависимости от типа покрытия и внешних условий может падать до нуля, при этом покрытие отслаивается. В других условиях адгезионная прочность падает до определенного предела и остается постоянной длительное время эксплуатации. Очень часто, особенно для жестких покрытий на основе реактопластов, нарушение адгезионной прочности и отслаивание покрытия вызывают нарушение его сплошности, т. е. возникает первое предельное состояние. Второе предельное состоя- [c.45]

Все еще имеющиеся трудности в использовании собственно физических концепций и методов приводят к исследованию проблемы прочности и разрушения твердых тел феноменологическими средствами. Можно отметить три четко-сформировавшихся направления в учении о прочности и разрушении твердых тел. Первое из них —это феноменологические механические теории прочности-теории локального предельного состояния. Второе направление-теория макротрещин. Наконец, третье — это континуальные теории накопление дефектов в твердом теле в процессе его деформирования. [c.540]

Обобщенное плоское напряженное состояние. Второй случай, при котором мы также приходим к плоской задаче, характерен следующим. Тело имеет форму пластины малой. постоянной толщины с основанием произвольного вида. [c.655]

Остается открытым вопрос, какие именно абсолютные величины виброперегрузки будут указывать на достижение второго предельного состояния. Второе предельное состояние для работающего ГТД может быть определено как состояние, при котором амплитуды колебаний скоростей и ускорений достигают таких величин, когда дальнейшая эксплуатация двигателя нецелесообразна или даже опасна. [c.213]

Оценочная функция складывается из двух частей. Одна из них — стоимость перехода от вершины к вершине (оценка состояния), вторая — эвристическая оценка. [c.83]

Первое число относится к металлу в мягком состоянии, второе — в твердом [c.87]

Резервные (страховые) заделы создаются после каждого относительно самостоятельного участка линии, а иногда также после отдельных операций. При временном перерыве или нарушении ритмичной работы на каком-либо участке линии они служат для бесперебойного питания последующих участков этой же линии, предотвращая её общий простой [6, 19]. Следует различать два вида резервных заделов. Первый вид заделов (Z4) создаётся на всех поточных линиях. Обычно его концентрируют в конце каждого участка (группы операций, замыкаемых контрольным пунктом), так как это облегчает контроль за его состоянием. Второй [c.191]

Опишем два элементарных цикла, включающих малый участок, например, верхней пограничной кривой (рис. 1-1). Один из них, цикл аЬса, охватывает примыкающую к пограничной кривой малую область однофазных состояний второй цикл аЬ са — участок двухфазной области. Применительно к обоим циклам запишем условие ds = О, выражая приращения энтропии в каждом элементарном процессе через теплоемкости и термические величины. [c.15]

Пусть линия состоит из п объектов. На входе первого имеем случайную величину Xq, — случайная величина, характеризующая внутреннее состояние одной из переменных первого объекта, на выходе которого имеем случайную величину Х . Для второго объекта имеем случайные величины Zj, и Хг, характеризующие соответственно входную переменную, параметр состояния второго объекта и выходную переменную и т. д. В линейном случае выходное качество будет обеспечено, если выполняется условие [c.372]

Изменения состояния. Изменение термодинамического состояния связано в первую очередь с изменениями давления. Процесс изменения состояния зависит от того, насколько интенсивно происходит теплообмен между рабочим телом и окружающей средой. В первом приближении можно считать, что при хорошем теплообмене процессы протекают изотермически, при плохом— адиабатически. Практически первый случай встречается при медленном изменении состояния, второй — при быстром. Часто происходящие явления нельзя отнести ни к первому, ни ко второму случаю, т. е. мы сталкиваемся с политропическим процессом. [c.42]

Первый критерий (3-116) характеризует время, необходимое для достижения данного состояния. Второй критерий дает соотношение между энергией системы и энергией образования зародыша новой фазы в этой системе в данном состоянии. [c.68]

Равенство нулю электрического сопротивления является важнейшей характеристикой сверхпроводящего состояния. Вторая [c.116]

В простейшем случае, когда паяемый материал н припой не растворимы в твердом состоянии, вторая стадия будет характеризоваться взаимной диффузией атомов паяемого материала и расплава припоя, а также выделением из расплава перенасыщающего жидкость паяемого металла. При образовании [c.12]

К предельным состояниям второй группы относятся состояния, затрудняющие нормальную эксплуатацию конструкций или снижающие их долговечность, в основном из-за недопустимых перемещений (прогибов, углов поворота и т. п.). [c.444]

Диаграммы состояния второго типа характерны для сплавов, компоненты которых неограниченно растворяются один в другом и в жидком, и в твердом состоянии (рис. 16, б). Особенность сплавов с такой диаграммой состояния — отсутствие эвтектики. [c.53]

Таким образом, теория Ван-дер-Ваальса, дополненная соображениями устойчивости, показывает, что при температурах и давлениях, ниже некоторых критических, которые определяются положением вершины К кривой АКБ, все однородные состояния вещества распадаются на две группы, одна из которых находится левее кривой Л КВ, а другая — правее этой кривой. Видно, что в состояниях первой группы плотность вещества больше, а сжимаемость гораздо меньше, чем в состояниях второй группы. Иначе говоря, различие между ними точно такое же, как различие между С0СТ05ШИЯМИ жидкой и газообразной фаз. [c.139]

При дальнейшем уменьшении расстояния между атомами электронные оболочки начинают перекрываться и между атомами возникают значительные силы отталкивания. Отталкивание в случае инертных газов, главным образом, появляется в результате действия принципа запрета Паули. При перекрывании электронных оболочек электроны первого атома стремятся частично занять состояния второго. Поскольку атомы инертных газо в имеют стабильные электронные оболочки, в которых все энергетические состояния уже заняты, то при перекрытии оболочек электроны должны переходить в свободные квантовые состояния с более высокой энергией, так как, согласно принципу Паули, электроны не могут занимать одну и ту же область пространства без увеличения их кинетической энергии. Увеличение кинетической энергии приводит к увеличению полной энергии системы двух взаимодействующих атомо В, а значит, и к появлению сил отталкивания. [c.67]

Первый член представляет собой вклад нормального, а второй—сверхпроводящего состояний. Второй член обусловлен наличием скрытой теплоты, поскольку для перевода электрона из сверхпроводящей области в нормальную требуется конечная энергия. Условие дР/дх) = 0 определяет зависимость X от т. Нельзя просто предположить, что г=, ибо это соответствовало бы отсутствию взаимодействия между п- и -состояниями и не удовлетворяло бы условию dFjdx)j. = Q. Если же принять r = то оказывается возможным приближенно описать наблюдаемые термодинамические свойства, считая [c.296]

При фиксированных pi, Т п массе смеси система стремится к состоянию с минимальным значением 2. При этом если 22( 2, Т)< состояние вещества в виде первой фазы будет неустойчивым и она будет превращаться во вторую, т. е. пузырьки или капли будут расти. Если 22( 2, T)>z,(p,, Т), то неустойчивым будет состояние второй фазы и она будет превращаться в первую, т. е. пузырьки или каилп будут исчезать. [c.86]

Соединение слоев при плоском напряженном состоянии. Второй подход расчета упругих характеристик трех-мерноармированных композиционных материалов основан на совместном деформировании слоев в условиях плоской задачи [4]. При этом, как и в первом случае, реальная структура материала сводится к двум слоям, параллельным плоскости 1/, где /, / = 1, 2, 3. Естественно, что данный подход позволяет получать более простые расчетные зависимости для упругих констант, чем первый [см. формулы (5.3)—(5.5)]. [c.123]

Особый практический интерес представляют две характеристики, снимаемые с динамических кривых (рис. 12). Одна — это амплитуда угла закручивания в резонансном состоянии, вторая-ширина Лш кривой. Амплитуда в каждом резонансном состоянии находится непосредственно из уравнений (153) с учетом того обстоятельства, что тангенс угла потерь достаточно мал. В силу этого обстоятельства максимумы имеют место при значениях частот, очень близких к тем, при которых для упругого материала с податливостью /д выражение (153а) становится бесконечно большим (это легко проверить дифференцированием). Обозначим такие частоты, соответствуюшие значениям = при п—, 3,. .., через йз . Таким образо.м, из уравнения (1536) следует, что [c.168]

Устойчивость оболочек при ползучести исследуем на каждом шаге по времени с использованием двух критериев потери устойчивости. Первый связан с интенсивным ростом скорости изменения прогиба оболочки в период времени, близкий к критическому. Удовлетворение его проверяется на основе решения вариационного уравнения термоползучести (уравнение основного состояния). Второй критерий связан с мгновенной бифуркацией форм равновесия оболочки при ползучести в критический момент времени. Удовлетворение его проверяется на основе анализа вариационного уравнения устойчивости технической теории гибких оболочек, содержащего функции основного состояния. Независимому варьированию подвергаются малые добавки прогиба и функции усилий, связанные с переходом оболочки в соседнее равновесное состояние. Эти критерии являются результатом обобщения критериев потери устойчивости при мгновенном деформировании на случай ползучести. [c.13]

Гравий имеет то преимущество перед щебнем, что встречается в природе в раздробленном состоянии. Вторым преимуществом гравия является несколько большая подвижность бетонной смеси вследствие меньшего, чем при щебне, трения между цементным раствором и гладкой поверхностью, зерен. Гравий обычно дает меньший объем пустот из-за окатанности зерен и меньшего трения при укладке. [c.1019]

С эфф. потенц. энергией Уэфф= (г)+Л г( - -1)/2 1г , Состояния с г О, 1, 2, 3... наз. соответственно s-, р-, d-, /-,. .. (и далее по алфавиту) состояниями. Второй член в эфф наз. центробежной энергией (аналогичная добавка к К( г]) при рассмотрении радиального движения возникает в классич. механике из-за трансвер-салъпой части кинетич. энергии частицы). Угл. зависимость (75) универсальна для любых центр, нолей, что отражает универсальность выполнения закона сохранения момента в таких полях. В классич. механике этот закон приводит к тому, что движение в любом центр, поле происходит в фиксир, плоскости, перпендикулярной моменту и проходящей через центр. Поскольку при т — 1 F (sin д) выражение (75) в случае очень больших I отлично от нуля лишь вблизи плоскости й = я/2, т. е. в пределе больших I ц описывает классич. плоское движение. Напротив, квантовое движение при малых I совершенно непохоже на классическое. [c.288]

Первая отвечает стационарному состоянию, вторая—ин-финитному движению. Эти две Ф. т. пересекаются в точке х=0. Неединственность решения обусловлена недифференцируемостью при х = 0 правой части ур-ння (3). [c.267]

Для перемонтируемых объектов имеет место предельное состояние двух видов. Первый вид совпадает с неработоспособным состоянием. Второй вид предельного состояния обусловлен тем обстоятельством, что, начиная с некоторого момента времени, дальнейшее применение по назначению пока еще работоспособного объекта согласно определенным критериям оказывается недопустимым в связи с опасностью или вредностью этого использования. Переход перемонтируемого объекта в предельное состояние второго вида происходит раньше возникновения отказа. [c.222]

В разделе Аксиомы, или Законы движения Ньютон так излагает первый закон Всякое тело продолжает удерживаться в своем состоянии покоя или равномерного прямолинейного движения, пока и поскольку оно не понужда-" ется приложенными силами изменять это состояние Ввиду особой важности этого закона — закона инерции — для нашей книги приведем также два других его толкования. Первое Всякое тело продолжает пребывать в своем состоянии покоя или равномерного прямолинейного движения, пока приложенные силы ие понудят его изменить это состояние . Второе-. Всякое тело удерживает свое состояние покоя или равномерного прямолпнейного движения, поскольку оно не понуждается прпложеттымп силами изменять это состояние . [c.22]

Существенно иную природу имеет анионная вакансия которая генерирует в спектре к-BN две узкие ваканси-онные полосы, рис. 2.3. Первая из них, полностью занятая зона, расположена вблизи верхнего края ВЗ. Состояния второй, частично занятой, локализованы вблизи дна ЗП нитрида. [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...