Пространственная синфазность

Таким образом, в данном случае амплитуда поля, излучаемого источником в целом, равна сумме амплитуд волн, исходящих от всех атомов. Условие, выражаемое равенством (222.4), называется условием пространственной синфазности ). [c.773]

Итак, если излучение атомов, составляющих макроскопический источник света, когерентно и, кроме того, выполняется условие пространственной синфазности, то излучение источника в целом сосредоточено в малом дифракционном угле и амплитуда вблизи оси пучка в N раз больше амплитуды волны, испускаемой отдельным атомом. Отмеченные особенности характерны для оптических квантовых генераторов, т. е. рассмотренная схема представляет собой модель квантового генератора. [c.774]

Толщина СЛОЯ / ог. Для которого разность фаз ы) — называется длиной когерентности. Согласно (236.6), максимально возможная амплитуда второй гармоники при 2 = 4ог имеет такое же значение, как при выполнении условия пространственной синфазности - -и толщине пластинки, равной [c.841]

Согласно соотношению (236.4) амплитуда Лзш волны с удвоенной частотой пропорциональна квадрату амплитуды падающей волны А и, следовательно, мощность излучения Яз с частотой 2а> пропорциональна квадрату мощности Р исходного пучка. Специальные измерения показали, что указанная закономерность имеет место, но только в том случае, когда Яаш составляет небольшую часть от Р. Такое положение вполне естественно, так как энергия второй гармоники черпается из первичной волны и мощность последней уменьшается по мере углубления в среду. Теория вопроса приводит к выводу, что в идеальных условиях (исходный пучок строго параллельный, точно выполнено условие пространственной синфазности) практически всю мощность падающего излучения можно преобразовать в пучок с удвоенной частотой. Однако по ряду причин (неоднородность кристалла, его нагревание, конечная расходимость пучка идр.) этого достичь не удается, и на опыте получают отношение Р ы/Р порядка нескольких десятков процентов. [c.843]

При падении интенсивного, излучения на границу раздела двух сред в отраженном свете наблюдаются волны не только с частотой падающего излучения, но и с кратными, разностными и суммарными частотами. Будем говорить о случае падения монохроматической плоской волны с частотой о). Опыт показывает, что направления распространения отраженных волн с частотами со и 2о) немного, но все же отличаются друг от друга, причем это отличие зависит от дисперсии показателя преломления среды, в которой распространяется падающая волна. Интенсивность второй гармоники в отраженном свете нД несколько порядков меньше, чем в преломленной волне, и практически не зависит от степени выполнения условия пространственной синфазности. Как и в случае френелевского отражения, амплитуды отраженных волн с частотой 2со зависят от угла падения и ориентации электрического вектора относительно плоскости падения. Наблюдается и аналог явления Брюстера при некотором угле падения для пучка с поляризацией. [c.845]

Явления пространственной синфазности (синхронизма] [c.25]

Своеобразные черты имеет резонансное Д. с. на атомы, помещённые в поле интенсивной стоячей волны. С квантовой точки зрения стоячая волна, образованная встречными потоками фотонов, вызывает толчки атома, обусловленные поглощением фотонов и их стимулированным испусканием. Средняя сила, действующая на атом, при этом не равна нулю вследствие неоднородности поля на длине волны. С классич. точки зрения сила Д. с, обусловлена действием пространственно неоднородного поля на наведённый им атомный диполь. Эта сила минимальна в узлах, где дипольный момент не наводится, и в пучностях, где градиент поля обращается в нуль. Макс, сила Д. с. по порядку ве-личины равна F Ekd (знаки относятся к синфазному и противофазному движению диполей с моментом d по отношению к полю с напряжённостью Е). Эта сила может достигать гигантских значений для d l дебай, мкм а 10 В/см сила F 5-10 эВ/см. [c.554]

Пространственную картину интерференции называют обычной стоячей волной. Характерная конфигурация стоячей волны, возникающей в результате интерференции излучения двух когерентных (т. е. синфазных) источников Si и S2, показана на рис. И в виде сечения стоячей волны плоскостью, проходящей через источники. Затушеванным частям на рисунке соответствуют участки поля, в которых интенсивность света максимальна, такие участки называются пучностями стоячей волны. Пучности разделены узлами , в узлах интенсивность поля минимальна. Узлы и пучности образуют сложную систему пространственных поверхностей, при этом каждая такая поверхность определена те1 , что условия интерференции на ней должны быть одинаковыми. Соответственно этому каждая поверхность пучностей, как и каждая поверхность узлов, представляет собой геометрическое место точек, равноудаленных от источников 5i и S2. В целом, в случае интерференции излучения двух точечных источников, поверхности узлов и пучностей образуют систему вложенных друг в друга гиперболоидов вращения. [c.28]

К средам с локальным нелинейным откликом мы относим такие среды, у которых первая компонента пространственного фурье-разложения Se(r), актуальная для объемных фазовых голограмм, синфазна или противофазна распределению интенсивности в световой решетке 1(г). Это значит, что возможные процессы переноса Возбуждений в среде не смещают Se (г) как целое.. [c.17]

Взаимодействие сильной волны накачки с частотой соз и слабой сигнальной волны с частотой (01 за счет квадратичной восприимчивости Х2 приводит к появлению в нелинейной поляризованности осцилляций на разностной частоте (02 = соз — соь При выполнении векторного условия пространственного синхронизма кг = кз — к1 распространяющиеся в направлении вектора кг вторичные волны частотой С02, испускаемые во всем объеме нелинейной среды, складываются синфазно. В результате энергия сильной волны накачки частоты соз эффективно передается холостой волне с разностной частотой СЙ2 = шз — С01 и сигнальной волне частотой со1, вызывая ее усиление. [c.495]

Так как динамические усилия в цепи можно определить, взяв производную от относительных перемещений по х, то характер распределений динамических усилий вдоль тягового органа при синфазной и антифазной работе приводных устройств получит вид, изображенный на рис. 169. Для подтверждения полученного характера распределения динамических усилий вдоль тягового органа воспользуемся волновыми сетками, дающими пространственно-временную картину распространения упругих волн в тяговых цепях. [c.376]

При рассеянии на цилиндрическом канале амплитуда рассеянной рэлеевской волны сначала возрастает с увеличением глубины канала, а затем, слегка осциллируя, уменьшается (см. рис. 2.27). Такой характер зависимости А Ь/кц) позволяет предположить, что в данном случае рассеянная волна образуется в результате излучения двух синфазных рассеивающих центров, один из которых занимает область вблизи верхней кромки.канала, другой— около дна . При глубине канала, большей толщины слоя локализации рэлеевской волны ( > 2Яд), донный источник выключается , поэтому амплитуда рассеянной волны падает. Волнистость кривой, по-видимому, связана с взаимодействием между рассеивающими центрами, которое осуществляется через стоячую рэлеевскую волну, возникающую на стенке канала между его верхней кромкой и дном. Такое предположение подтверждает длина пространственного периода волнистости, равная примерно Яд/2. [c.164]

Вернемся к уравнению Клейна-Гордона, которое описывает распространение одномерных волн в среде с дисперсией, в частности в цепочке маятников с собственными частотами расположенных на расстояниях а С А (дисперсионная кривая — сплошная кривая на рис. 4.12 6). Мы уже говорили, что при о о —О дисперсия исчезает длина нитей маятников так велика, что у них нет собственного периода колебаний, цепочка превращается в данном случае в упругую струну. Дисперсия исчезла, когда исчез собственный временной масштаб, характеризующий среду. Когда каждый маятник имеет собственный период Т = 27г/ о среда из маятников не будет воспринимать частоту меньше собственной. На этой критической частоте все маятники будут колебаться синфазно волн нет, существуют только колебания. Если теперь обратиться к уравнениям (4.21) и (4.23), в которых соотношение между а и Л может быть любым, то нетрудно видеть, что дисперсия в системе сохраняется даже при Шо 0. Действительно, в этом случае мы приходим к цепочке из шариков, связанных пружинками. В этой среде дисперсия существенна, пока а не мало по сравнению с Л. Таким образом, в решетке из шариков дисперсия определяется собственным пространственным масштабом — периодом решетки . С этим же связана дисперсия в решетке из равноудаленных частиц разной массы (см. (4.16)). Что касается цепочки из связанных маятников, когда Шо ф О и расстояние а сравнимо с Л, то дисперсия определяется и временным, и пространственным масштабами. Аналогично характеризуется дисперсия и для цепочки из магнитных стрелок, где наряду с периодом а фигурирует частота шн, связанная с существованием внешнего магнитного поля (см. (4.26)). Таким образом, можно сказать, что существование дисперсии в среде связано с наличием в ней собственных, независимых от параметров волны пространственных или временных масштабов. [c.73]

На рис. 11 представлены фотографии развившейся (стационарной) кавитации в отстоявшейся водопроводной воде на частоте 15 кгц. Частота съемки была 200 ООО кадров в секунду, так что период ультразвукового поля примерно соответствовал 12 последовательным кадрам. На приведенных фотографиях (увеличение в 20 раз) хорошо виден торец проволочки, вблизи которого развиваются кавитационные пузырьки. Обращает на себя внимание тот факт, что в поле ультразвуковой волны возникает одновременно множество кавитационных пузырьков, расположенных друг от друга на расстояниях порядка их максимального радиуса. Все пузырьки вырастают и захлопываются синфазно, размеры их в каждый момент времени приблизительно одинаковы. Согласно результатам, полученным при анализе дифференциальных уравнений, описывающих пульсации кавитационных пузырьков, для этого необходимо выполнение двух условий. Прежде всего размеры кавитационных пузырьков могут быть одинаковы при одинаковых давлениях ультразвукового поля. В исследуемом случае это выполняется, так как длина ультразвуковой волны примерно в 100 раз больше размеров кавитационной области и поэтому пространственный градиент давления пренебрежимо мал. Но этого условия недостаточно. Пузырьки вырастают до одинаковых максимальных размеров независимо от начального радиуса i o только в том случае, если амплитуда давлений ультразвукового поля много больше порогового давления, соответствующего этому радиусу. Представленная на рис. 11 кавитация соответствует амплитуде давления ультразвукового поля около 2,0 атм. При таких ампли- [c.150]

Как и ожидалось, оси синфазности в прямых и встречных частичных суммах занимают различное пространственное положение из-за неточности первоначальной оценки Vs/Vp. [c.75]

Из условия пространственной синфазности (222.4) видно, что фазы ф/ волн SJ должны изменяться в зависимости от положения излучающегося атома по такому же закону, по которому изменяется фаза в световой волне. Это означает, что агентом, фазирующим излучение атомов, должна быть световая же волна. Вместе с тем, в гл. XXXIII указывалось, что для микроскопического описания спектральных свойств теплового излучения А. Эйнштейн ввел представление о вынужденном испускании. Одно из основных свойств вынужденного испускания состоит в том, что волны, излучаемые атомом в этом процессе, имеет такую же частоту и такую же фазу, что и действующая на атом волна. Благодаря указанному свойству, как будет показано в 223, фазнровка излучения удаленных атомов может обеспечиваться вынужденным испусканием. [c.774]

He MOtpH на дисперсию показателя преломления, можно добиться выполнения условия пространственной синфазности, если применить в качестве нелинейной среды анизотропные кристаллы. В анизотропной среде плоская волна с заданным направлением волнового вектора распадается на две волны, ортогонально поляризованные и распространяющиеся с различными, вообще говоря, фазовыми скоростями. Каждая линейно-поляризованная первичная волна индуцирует в среде совокупность диполей с характерным для данной волны пространственным распределением фаз. Вторичные волны, испускаемые этими диполями, в свою очередь разлагаются на ортогонально поляризованные волны с различными фазовыми скоростями, и удается так подобрать материал пластинки и направление распространения первичной волны, что для вторичных волн с одной из поляризаций выполняется условие пространственной синфазности. [c.842]

Известно (см. гл. XXVI), что при изменении направления распространения показатель преломления необыкновенной волны изменяется в пределах от Пе (2ы) (перпендикулярно оптической оси) до Пд (2ш) (вдоль оптической оси). Следовательно, при каком-то промежуточном направлении осуществится равенство между показателями преломления обыкновенной первичной волны и необыкновенной вторичной волны. Для указанного направления выполняется условие пространственной синфазности и само оно называется направлением синфазности (или синхронизма). Согласно сказанному ранее, в этом направлении амплитуда второй гармоники принимает максимальное значение. [c.842]

Условие (1.72) есть услоазие равенства фазовых скоростей волны нелинейной поляризации и рожденных ею электромагнитных волн (условие пространственной синфазности). Более распространенное, хотя и менее точное, название — условие синхронизма. Накопление нелинейного эффекта при согласовании фазовых скоростей и Ес называется явлением синхронизма. [c.27]

Приведем также определение стоячей волны, которое дается в [72] стоячая волна — периодическое или квазипериодическое во времени синфазное колебание с характерным пространственным распределением амплитуды — чередова1шем узлов и пучностей (максимумов). В линейных системах стоячая волна [c.148]

КОЛЕБАНИЯ [нулевые характеризуют колебания квантового гармонического осциллятора с наименьшей возможной энергией параметрические возбуждаются путем периодического изменения параметров колебательной системы периодические характеризуются повторением через равные промежутки времени значений физических величин, изменяющихся в процессе колебаний нлазмы ленгмюровские вызываются силами электрического поля, которое возникает в электроней-тральной плазме при каком-либо случайном отклонении пространственного распределения электронов от равновесного поляризованные (линейно для колебаний в противофазе или синфазных по кругу (циркулярно) для колебаний с равными амплитудами эллиптически для колебаний с неравными [c.242]

Условие фазового синхронизма (1) обеспечивает длительное, по сравнению с периодом колебаний T = ijf (/ — частота), синфазное взаимодействие электронов с волной, если она имеет отличную от нуля продольную компоненту электрич. поля (-b"w = tO). Волна с такой структурой поля формируется с помощью замедляющей системы 3 (рис. 1), в качестве к-рой часто используются волноводы с периодически изменяющимися параметрами, Подбором пространственного периода d волновода достигается фазовый сипхрониз.м (1) электронов с одно1г из гармоник обратной волны, вклад других несинхронных гармоник оказывается незначительным. [c.570]

Наряду с описанными П. п., пропускающими один линейно поляризованный луч (т. н. о д в о л у ч е-вые П. и.), существуют конструкции П.п., пространственно разделяющие две линейно поляризованные компоненты. Такие двулучевые П.п. широко применяются в разл. поляризац. приборах как своеобразные двухканальные анализаторы. Они используются для получения на выходе оптич. системы знакопеременного сигнала при нулевом методе измерений, а также для подавления избыточных световых шумов, проявляющихся в синфазной модуляции интенсивности света в обоих каналах. Из двулучевых П. п. наиб, распространение имеют призмы Рошона, Сенармона л Волластона (рис. 6). В П. п. Рошова и Сенармона обыкновенный луч не ме- [c.62]

Гексагональная ЦМД-решётка имеет три основные моды колебаний оптическую, соответствующую синфазным радиальным колебаниям ЦМД, и две акустические, соответствующие трансляционным смещениям ЦМД в двух напраплениях. Дсформадиониыс волны акустич. типа аналогичны звуковым волнам в упругих средах. Возбудить такие волны можно пространственно неоднородным в плоскости плёнки импульсным или ВЧ-поле 1. Наличие ВБЛ в границе ЦМД и появление нелинейных и гиротропных эффектов обусловливают гибридизацию оптич. и акустич. мод деформационных волн и приводят к появлению коллективных мод ЦМД. [c.437]

Круговая вынулодающая сила мол<ет быть получена в результате совместного действия двух на/7равленных синхронных синусоидально колеблющихся компланарных сил одинакового модуля, если разность фаз этих сил равна отличному от О или я углу меладу направлениями их действия. В случаях, когда модули сил не равны или разность фаз не равна углу между направлениями сил, результатом сложения будет эллиптическая сила либо, в частном случае синфазности слагаемых сил, направленная сила, синфазная ее составляющим. Подбирая совместно действующие направленные синхронные синусоидально колеблющиеся силы, можно получить любые плоские и пространственные вынулодающие воздействия силы, моменты, или сочетания сил и моментов. [c.231]

Акустические и радиоголограммы могут быть заданы в виде электрического сигнала, пропорционального интенсивности поля голограммы, либо интенсивности составляющих поля, синфазной и ортогональной опорной волне. Такой сигнал может быть введен в цифровой процессор с помощью традиционных средств преобразования аналоговых электрических сигналов в цифровую форму. Однако в ряде случаев на практике для записи радио и акустических голограмм используется также фотографический материал, что позволяет восстанавливать эти голограммы оптическим путем. Тогда для ввода в ЦВМ этих голограмм могут применяться те же средства, что и для ввода оптических голограмм, с той только разницей, что при фотографической записи радио и акустических голограмм максимальная пространственная частота голограмм [c.166]

Рис. 11. Общая схема образования стоячей волны — пространственной картины интерференции двух монохроматических когерентных (т. е. синфазных) источников излучения 5i и 5г. В верхней части рисунка показано сечение стоячей волны плоскостью, проходящей через источники 5i и 5г. Пучности — участки, где интенсивность поля максимальна — затушеваны, между ними располагаются узлы. В узлах интенсивность поля мннн-мальна. В трехмерном пространстве пучности образуют гиперболоиды вращения. Расстояние между смежными поверхностями пучностей минимально там, где интерферирующие лучи распространяются навстречу дру ДрУ У (район точки h,), и максимально там, где эти лучи идут приблизительно по одному направлению( район точки Лг)- Юнг фактически регистрировал распределение интенсивности в плоском сечении пространственной стоячей волны в области, где расстояние между смежными поверхностями пучностей достаточно велико (см. нижнюю часть рисунка)

Мощные лазеры по указа нной выше причине обычно излучают большое число статистически независимых гармошических колебаний. Такой многомодовый характер излучения связан с многомо-довостью спектра собственных колебаний оптического резонатора. В общем случае фазы отдельных мод случайны, так что случайным оказывается и все суммарное излучение. Естественно, что при этом нарушается синфазность электромагнитного излучения с торца лазера или иными словами разрушается как пространственная, так и временная его когерентность. [c.10]

Наклон диффузора относительно оси, параллельной направлению полос, на угол i приводит к уменьшению эффективного расстояния бЬэф = 6L osi (рис. 3.11), и картина медленно деформируется, — полосы расширяются в соответствии с (3.2), сохраняя практически неизменным свой ход. По завершению опыта с двойным диффузором, в лазерный пучок последовательно вводят тройной диффузор и диффузоры более высокой кратности экспозиции (iV > 3) и демонстрируют основные закономерности перехода от двухлучевой ко многолучевой интерференции от N синфазных и равноудаленных в пространстве в направлении перпендикулярном к освещающему пучку точечных источников равной интенсивности, пространственное распределение излучения каждого из которых задается индикатрисой рассеяния. Демонстрация подтверждает, что при увеличении N положение главных максимумов сохраняется, т. е. расстояние между соседними главными максимумами как и при N = 2 определяется формулой (3.2), но они сужаются, причём ширина главных максимумов изменяется пропорционально 1 /N, а в областях между соседними главными максимумами появляется слабые вторичные максимумы, число которых — N — 2. [c.102]

Нормальная ширина щели, как известно, рассчитывается по формуле aн = Xf/D, где X —длина волны й//— относительное отверстие коллиматора, освещающего диспергирующий элемент. С другой стороны, угловая ширина главного дифракционного максимума, соответствующего дифракции света на щели шириной а, равна Я/а. Приравняв его линейную величину, равную /Я/а, диаметру объектива, получим размер нормальной ширины щели. Этот результат является следствием теоремы Ван Циттерта—Цернике, которая определяет размер области когерентности как область, лежащую в пределах центрального дифракционного максимума, так как в этой области все составляющие излучения действуют синфазно. Другими словами величина пространственной когерентности определяется эффективной угловой шириной спектра пространственных частот источника излучения. Чем меньше геометрические размеры источника, тем шире его пространственный спектр и тем более он когерентен. Однако существуют источники специальной структуры, имеющие широкий спектр пространственных частот при больших геометрических размерах. Примером такого источника является щелевая решетка шириной 1 и с периодом й, равным нормальной ширине щели. [c.470]

Характерной особенностью зависимостей Еху(х) и (а ) является волновой характер изменения деформаций и поворотов вдоль оси растяжения, причем по мере удлинения образца максимумы ху и Юг смещ аются в направлении подвижного захвата испытательной машины. Подобным же образом ведут себя зависимости Вх ,(1/) и Юг(г/) (рис. 3.8). Суш ественно, что величины и ю, меняются вдоль оси координат синфазно. Фактически на рис. 3.7, 3.8 представлены пространственные части двухкомпонентноп пластической волны [5], так что можно оценить ее длину. Она равна Ярг, = 5 2 мм. В использованном в экспериментах материале размер зерна 5 > а максимумы ю и перемещаются вдоль оси и не совпадают со структурными особенностями типа границ зерен. [c.60]

ПЛОСКОЙ ВОЛНЫ приходит с направления lg = n/2, т. е. с направления, еовпадаю-щего е максимумом шумового поля, при т = —d/ сигналы на обоих приемниках имеют одинаковую фазу. При x = - d/ сигналы на приемниках синфазны в случае сигнала в виде плоской волны, приходящего с направления а = —я/2, соответствующего направлению минимума шумового поля. Нормированные пространственные корреляции [c.276]

Особенностью звукохимич. реакций является импульсный характер образования радикалов вследствие синфазного захлопывания кавитационных пузырьков (по аналогии с импульсным характером зву колю мипесцепции). Темп-ра внутри пузырька распределена неравномерно, с максимумом в его центре соответственно и пространственное распределение радикалов имеет аналогичную форму (сферически симметричное гауссово распределение). Пузырёк представляет собой автономную с точки зрения характера протекающих реакций систему — радикалы, образовавшиеся в соседних пузырьках, практически не взаимодействуют между собой. Минимальный радиус кавитационного пузырька rjYi 10 см) и первоначальное число радикалов в нём (—10 — 10 ) на много порядков превышают как размеры локальных областей ионизации жидкости ( шпор ), образующихся при распространении ионизирующих излучений, и количество радикалов в каждой из них (напр., при действии -лучей их не больше 10), так и число радикалов в клетке при фотолизе. X. д. у. по сравнению с фотолизом, ионизирующими излучениями, ударными волнами и другими физич. методами воздействия на вещество имеет следующие характерные особенности первоначальное пространственное разделение радикалов и растворённого вещества, участие инертных газов в физико-химич. процессах внутри кавитационного пузырька и двойственная роль химически активных газов, импульсный характер генерирования радикалов, концентрация энергии в центральной части кавитационного пузырька. [c.374]

ССЗ подвергается деконволюции с пространственным (f-x) оператором с целью отделения осей синфазности. Формируется 0СС8 (СС8 после деконволюции) [c.37]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...