Синфазность направление

Так как в свободной волне векторы Е и Н синфазны, т.е. одновременно и в одних и тех же точках пространства достигают максимального или минимального значения, то легко изобразить распространение линейно поляризованной волны на графике (рис. 1.5), избрав в качестве осей координат направления векторов Е (ось X) и Н (ось У) и направление распространения (ось Z). Совершенно аналогичная картина получается для зависимости от времени поля линейно поляризованной волны, наблюдаемой в определенной точке пространства. [c.30]

Если среда вполне однородная, взаимное гашение будет иметь место для вторичных волн, испускаемых любой парой равновеликих объемов, расположенных на волновом фронте и отстоящих друг от друга на расстояние I. Этим доказывается сделанное утверждение, что в однородной среде свет будет распространяться только в первоначальном направлении и рассеяние света будет отсутствовать. Полное гашение вторичных волн происходит для любого угла 9, кроме 0 = 0, ибо в этом направлении распространения падающей волны все вторичные волны складываются синфазно и образуют проходящую волну. [c.576]

Для кристалла KDP и А, = 1,15 мкм направление синфазности образует с оптической осью кристалла угол бц, равный согласно расчету 41°35, что совпадает с результатами наблюдений (см. рис. 41.8). Отклонение от направления синфазности должно уменьшать интенсивность второй гармоники в соответствии с множителем [w sin w причем физический смысл величины w по-прежнему отвечает разности фаз между волнами, испущенными слоями, отстоящими на половину толщины пластинки. Поскольку эта разность фаз в первом приближении линейно зависит от А9 = б — вп, [c.842]

При падении интенсивного, излучения на границу раздела двух сред в отраженном свете наблюдаются волны не только с частотой падающего излучения, но и с кратными, разностными и суммарными частотами. Будем говорить о случае падения монохроматической плоской волны с частотой о). Опыт показывает, что направления распространения отраженных волн с частотами со и 2о) немного, но все же отличаются друг от друга, причем это отличие зависит от дисперсии показателя преломления среды, в которой распространяется падающая волна. Интенсивность второй гармоники в отраженном свете нД несколько порядков меньше, чем в преломленной волне, и практически не зависит от степени выполнения условия пространственной синфазности. Как и в случае френелевского отражения, амплитуды отраженных волн с частотой 2со зависят от угла падения и ориентации электрического вектора относительно плоскости падения. Наблюдается и аналог явления Брюстера при некотором угле падения для пучка с поляризацией. [c.845]

Изменение ориентации кристалла (или его температуры, или наложение на кристалл постоянного электрического поля) приводит к смещению частот, для которых выполняется условие синфазности в направлении максимальной добротности, перпендикулярном зеркалам, и в результате частоты генерируемого излучения СО1, з изменятся. Таким образом, параметрические генераторы света позволяют получать мощное когерентное излучение с плавной перестройкой его частоты. [c.853]

Благодаря дисперсии показателя преломления угол О не равен нулю, и антистоксовы компоненты рассеяния имеют максимальную интенсивность вдоль образующих конуса с углом при вершине О. В конденсированных средах угол б равен нескольким градусам (для бензола О = 2,0°, для нитробензола б = 3,0° при использовании рубинового лазера). В газовых средах показатель преломления мало отличается от единицы, дисперсия ничтожна, и направление синфазности для антистоксова рассеяния в соответствии с опытом практически совпадает с направлением распространения возбуждающего света. [c.859]

Найти направление, для которого происходит синфазное сложение вторичных антистоксовых волн, излучаемых слоем рассеивающего вещества [c.912]

Несмотря на различия собственных частот по всем тонам изгибных и крутильных колебаний, процессы изменения во времени нормальных и касательных напряжений имеют синфазный характер. Максимальный и минимальный уровень напряжений по каждому из двух рассматриваемых направлений совпадает в любой момент времени при полете ВС. Синфазное изменение касательных и нормальных напряжений — наиболее типичная ситуация с реализацией напряженного состояния в различных зонах крыла самолета и обшивки киля. Напряженное состояние крыла, по указанным выше зонам самолета Ил-18, характеризуется следующим диапазоном изменения главных напряжений Oi и 02 в типовом полете И МПа < Oi < 90 МПа -95 МПа < Оз < 4 МПа -1,8 < 0i/02 = К < 1,5. [c.30]

Две неуравновешенные массы 0,5 т, являющиеся дебалансами, обыкновенно имеют такую постоянную кинематическую связь, благодаря которой осуществляется их вращение в противоположные стороны синхронно и синфазно. Проекции центробежных сил инерции дебалансов на вертикаль взаимно уравновешиваются, а на горизонталь — складываются, отчего вибратор и получил название направленного. Горизонтальные составляющие сил инерции, периодически изменяясь, принуждают массу М] вибрировать в горизонтальном направлении. Масса Mi либо сама является рабочим органом вибратора (дека, лоток, решето), либо связана с ним. Дебаланс чаще всего приводится во вращение от электродвигателя или непосредственно, или через зубчатую передачу. [c.124]

Продольные рамы в вертикальном направлении колеблются как синфазно (рис. 2-29, случай /), так и в противофазе (случай //). Поэтому работу продольных [c.60]

Всегда можно обнаружить на вибрирующем вале так называемую высокую точку — тот радиус в плоскости вращения, по которому размах вибрации наибольший. Это направление вектора вибрации. Угол, определяющий положение высокой точки, отсчитанный от фиксированного радиуса, называют фазой вибрации ф (угловых градусов). Колебания с одинаковыми фазами называют синфазными, с разными — сдвинутыми по фазе (угол сдвига Дф), при сдвиге на 180°—противофазными. [c.180]

Иногда для осциллографической записи свободных колебаний конденсаторных трубок используются индуктивные датчики [8]. Одновременная запись на осциллографе от нескольких таких датчиков позволяет найти не только частоту и амплитуду колебаний трубки, но и определить форму ее колебаний. Для этого необходимо подключить все датчики к входу усилителя таким образом, чтобы смещение луча шлейфа осциллографа синфазно соответствовало смещению трубки. Если используемый усилитель реагирует на статические отклонения, то это можно сделать, установив вначале все датчики на одном пролете трубки, а затем ей дать статическое смещение в поперечном направлении. Лучи от всех шлейфов должны отклониться от нейтрального положения в одну сторону. При смещении лучей шлейфов от некоторых датчиков в другую сторону от нейтрального положения следует поменять местами подключение концов этих датчиков. Если усилитель приспособлен только для записи динамических процессов, то правильность включения датчиков можно установить при резонансных колебаниях трубки с наименьшей частотой запись от всех датчиков, расположенных на одном пролете, должна быть синфазной. Перед испытанием датчики, согласованные по фазам, расставляются по пролетам. [c.127]

В другом устройстве, предложенном И. П. Шашковым [23], две половины I разгрузочного лотка или трубы (рис. 35, б) приводятся в колебательное движение, антифазное в поперечном направлении и синфазное в продольном (частоты поперечных и продольных колебаний в данном случае одинаковы). Такое движение может быть получено, например, с помощью простейших дебалансных вибровозбудителей 2. [c.58]

Имеется в виду синфазность проекций центробежных сил на направление вынуждающей силы. [c.237]

He MOtpH на дисперсию показателя преломления, можно добиться выполнения условия пространственной синфазности, если применить в качестве нелинейной среды анизотропные кристаллы. В анизотропной среде плоская волна с заданным направлением волнового вектора распадается на две волны, ортогонально поляризованные и распространяющиеся с различными, вообще говоря, фазовыми скоростями. Каждая линейно-поляризованная первичная волна индуцирует в среде совокупность диполей с характерным для данной волны пространственным распределением фаз. Вторичные волны, испускаемые этими диполями, в свою очередь разлагаются на ортогонально поляризованные волны с различными фазовыми скоростями, и удается так подобрать материал пластинки и направление распространения первичной волны, что для вторичных волн с одной из поляризаций выполняется условие пространственной синфазности. [c.842]

Известно (см. гл. XXVI), что при изменении направления распространения показатель преломления необыкновенной волны изменяется в пределах от Пе (2ы) (перпендикулярно оптической оси) до Пд (2ш) (вдоль оптической оси). Следовательно, при каком-то промежуточном направлении осуществится равенство между показателями преломления обыкновенной первичной волны и необыкновенной вторичной волны. Для указанного направления выполняется условие пространственной синфазности и само оно называется направлением синфазности (или синхронизма). Согласно сказанному ранее, в этом направлении амплитуда второй гармоники принимает максимальное значение. [c.842]

Условие (238.5) нельзя выполнить в изотропных средах с нормальной дисперсией показателя преломления даже для случая однонаправленных волн. Тем более оно невыполнимо при различных направлениях векторов к , кз- Сказанное вытекает из неравенств 1 3 I > 1 2 I + I I > 1 2 + 15 1 I. первое из которых легко доказать (см. упражнение 259), а второе самоочевидно. Однако в анизотропных кристаллах условию синфазности можно [c.850]

ИСКЛЮЧИТЬ эти более сложные диижения, достаточно, просверлив но диаметрам шаров каналы, соединить их жестким стержнем, вдоль которого шары могут скользить без трения (рис. 421). Такая система о 1личается от рассмотренных в 96 гантелей только тем, что расстояние между шарами гантели может уменьшаться и увеличиваться. Так как ири этом между шарами возникают упругие силы, то эту систему можно назвать упругой гантелью. В упругой гантели возможен только один тип движений, при котором соблюдаются законы сохранения как имиульса, так и момента импульса, — это колебания шаров вдоль стержня с равными по величине и иротивоиоложными по направлению скоростями, при которых центр тяжести О двух шаров остается в покое, или, иначе говоря, противофазные колебания. Поскольку оба шара колеблются так, что остаются на одинаковом расстоянии от точки О, то положение шаров однозначно определяется заданием только одной величины — расстояния обоих шаров от точки О. Таким образом, упругая гантель, до тех нор пока она является замкнутой системой, ведет себя как колебательная система с одной степенью свободы в том смысле, что в упругой гантели может происходить только одно гармоническое колебание —противофазное (в системе с двумя степенями свободы, как мы видели в 145, могут происходить два тина гармонических колебаний —синфазные и противофазные). [c.644]

Возможен принциально иной метод наведения меридиональных токов в нужных зонах поверхности мениска. Для зтого расплав должен быть окружен системой меридиональных проводников с синфазными токами одного направления. При осесимметричности мениска азимутальная компонента индукции между мениском и индуктором отсутствует и токи в расплаве не наводятся. Однако при возникновении рифа осевая симметрия злектромагнитной системы нарушается, на поверхности рифа появляется ненулевое значение и в рифе наводятся продольные токи. Эти токи замыкаются в поверхностном слое мениска, протекая в обратном направлении в зонах, более удаленных от индуктора. [c.34]

При синфазности тока в основном осесимметричном индукторе с токами в стабилизирующих меридиональных проводниках, синфаз-ны также и наводимые этими токами векторы индукции, а результат сложения этих векторов дает результирующий вектор В, лежащий в касательной плоскости к поверхности мениска и направленный под некоторым углом к оси г. В этих условиях возникает спиральный риф, ориентированный вдоль линий индукции В. Поэтому при синфазности парные индукторы с ортогональными токами не могут предотвратить возникновение рифов. [c.34]

Антенная система станции бьша выполнена но принципу использования четырех свободно стоящих опор (башен). Когда все четыре башни питаются синфазно, антенна является ненаправленной. Для направленного излучения питают две башни, а две другие башни в этом случае играют роль пассивного рефлектора. Каждая башня имеет свои органы настройки. Энергия от передатчика к башням передается с помощью коаксиальной линии необычных размеров — внутренний проводник имеет диаметр 150 мм, а наружный (с внутренней стороны) — 570 мм [31]. Идея такой антенны предложена Л. А. Копытиным, а осуществлена М. С. Нейманом и Г. В. Брауде. Ни одна из мощных радиостанций, построенных в годы второй мировой войны и позже в США, Англии, Франции, ФРГ, не в состоянии конкурировать с этой станцией, созданной советскими специалистами и советской радиопромышленностью. [c.371]

СТОЛОМ не препятствуют движению последнего в направлениях, перпендикулярных оси цилиндра. Для возбуждения поступательных перемещений по трем направлениям н вращательных вокруг трех осей число таких возбудителей должно быть равно шести (рис. 24). Возбудители /—3 сиихроино-синфазным движением задают поступательное перемещение по оси 7., возбудители 4 5 — по оси К, а возбудитель в — по оси X (при шарнирном креплении цилиндров к столу и основанию). [c.330]

Принцип работы прибора в виде блок-схемы приведен на рис. 1. Источник излучения 1 помещается внутри контролируемой трубы 3, которая в процессе контроля движется в направлении, параллельном оси сварного шва.Источник помещен в контейнер, соединенный с механизмом перемещения 2, который обеспечивает при контроле возвратно-поступательное движеиие источника в направлении перпендикулярном оси шва. Индикатор интенсивности излучения 4, снабженный щелевой диафрагмой, перемещается синхронно и синфазно с источником излучения при помощи другого механизма перемещения 5. Для синхронизации имеется специальный блок синхронизации 6. Двингение механизмов обеспечивает сплошной контроль сварного шва по всей длине трубы. [c.321]

Эллиптическая траектория массы при этом вырождается в отрезок прямой, а двукратность собственной частоты при таком вынужденном колебании проявляется в возможности изменения направления вынужденных колебаний в зависимости от соотношения амплитуд пары ортогональных синфазных гармонических сил или, что то же, от изменения направления действия одной гармонической равнодействующей. [c.26]

Рассмотренные частные случаи одночастотных вынужденных колебаний простейшей системы с двукратной собственной частотой качественно различны. В первом масса колеблется с частотой со по прямой (колебания по направлениям X и у — синфазны), как бы реализуя одну из своих степеней свободы. Во втором масса, перемещаясь по круговой траектории, реализует обе С7епени [c.26]

Упругие рабочие лопатки колеса хордой ориентированы под углом к оси ротора. Включаясь в колебания крутильной системы, они вызывают появление усилий, действующих с их стороны на ротор в продольном направлении. По этой причине возможно проявление связанных продольно-крутильных колебаний всей упругой системы, включая корпусные элементы кoн тpyкщ и. Поэтому, рассматривая крутильные или продольные колебания роторов, в общем случае необходимо рассматривать единую систему, способную совершать совместные продольно-крутильные колебания [61]. В такой системе одинаковые лопатки рабочего колеса колеблются синфазно с равными амплитудами (т = 0). [c.153]

Обе эти ДН сложных А. имеют лепестковую структуру, обусловленную интерференцией волн, излучаемы х и рассеиваемых разл. элементами А. Там, где синфазно складываются поля всех элементов, формируется максимум, наз. главным. ДН (f (0, ф) и F в, ф) обычно изображают в виде объёмной , рельефной картины, контурной карты с линиями равных уровней либо с помощью отдельных плоских сечений, чаще всего двух ортогональных плоских сечений, проходящих через направление гл. максимума и векторы JS и Н (рис. 13). Т. к, осн. часть мощности, излучаемой А., сосредоточена в гл. лепестке, направленность излучения характе-ри.чуется его щирпнои, обычно по уровню половинной мощности Д0о,в1 иногда — углом между ближайшими нулями. Величина Д9ц,г, определяет угловое разрешение А. и может быть приближённо оценена (в радианах) как А д,-, k/D <1 (D — размер А. в измеряемом сечении ДН) для остронаправленЕых А. с максимумом излучения, ориентированным перпендикулярно плоскости излучающего раскрыва (А. с поперечным излучением). Это соотношение совпадает с Рэлея критерием, используемым в оптике для оценки разрешающей способности F(B) [c.96]

П,т1оская синфазная ФАР относится к поперечным А., излучающим гл. обр. в направлении, перпендикулярном плоскости расположения вибраторов. В этом направлении эл.-магн. волны, излучаемые вибраторами, складываются синфазно, и сюда излучается макс. энергия. Если разность фаз токов в соседних вибраторах постепенно увеличивать вдоль к,-л. направления в плоскости решётки, что эквивалентно созданию бегущей волны тока, то направление максимума ДН будет поворачиваться. Этим пользуются для т. н. качания луча А. в пространстве (сканирования). Др. разновидность виб- [c.98]

Н. излучателей зависит от амплитудно-фазового распределения колебат. скорости их активной поверхности. Так, напр., уменьшение амплитуды колебат. скорости от центра к краям плоского излучателя приводит к расширению оси. максимума характеристики Н. и уменьшению добавочных, а увеличение амплитуды от центра к краям — к уменьшению ширины осн. максимума и увеличению добавочных. Козф. концентрации при введении неравномерного амплитудного распределения несколько уменьшается. Среди разл. фазовых распределений следует отметить распределение, обеспечивающее синфазное сложение давлений от отд. участков излучателя в нек-ром направлении пространства Ug, т. е. компенсацию антенны в зтом направлении. В случае плоской или линейной антенны в виде отрезка прямой распределение, обеспечивающее т. н, компенсацию, является линейным. Введение фазовой задержки сигнала возбуждения элемента линейной антенны с координатой х на величину (2n/ ,)a sinai приводит к повороту гл. максимума характеристики Н. на угол а. Меняя величину задержки, можно обеспечить сканирование характеристики Н. внутри нек-рого угла в пространстве. [c.244]

Симметрия тензора eji позволяет классифицировать оптически анизотропные среды. Так, при несущественном поглощении света тензор эрмитов, т, е. Ej — е. Если при этом он веществен, т. е. = е, что отвечает синфазности поляризации и напряжённости, то среда, называемая оптически неактивной, в общем случае характеризуется тремя величинами ек (А = 1, 2, 3), к-рые определяют диэлектрнч. свойства вдоль трёх ортогональных т. н. диэлектрнч. осей. Если все 8к различны, то в среде есть два выделенных направления, называемых оптич. осями, вдоль к-рых скорость распространеиия света не зависит от его по-ляризации. Такие среды наз, двуосными. Если две на [c.427]

Пуассона, р — плотность материала П., со р — т. н, крйтич. частота. Число распространяющихся волн тем больше, чем больше значение йhj . Волна заданного порядка п с частотой ш < Шкр распространяется в такой волне нет потока энергии, она представляет собой синфазное движение, экспоненциально спадающее в направлении, параллельном плоскости П. [c.627]

В перем. неоднородных синфазных магн. полях (напр., в поле витка с перем. током) на Ф.т. также действуют усреднённые по периоду колебаний силы. На тела, размеры к-рых / меньше или порядка масштаба неоднородности магн. поля L, действует выталкивающая сила, что используется для эл.-магн. подвески тел. Когда / , на Ф. т. действует сила в направлении сообщённой телу скорости и при условии uобмотками статора (направление вращения задаётся спец. пусковыми обмотками). [c.379]

Круговая вынулодающая сила мол<ет быть получена в результате совместного действия двух на/7равленных синхронных синусоидально колеблющихся компланарных сил одинакового модуля, если разность фаз этих сил равна отличному от О или я углу меладу направлениями их действия. В случаях, когда модули сил не равны или разность фаз не равна углу между направлениями сил, результатом сложения будет эллиптическая сила либо, в частном случае синфазности слагаемых сил, направленная сила, синфазная ее составляющим. Подбирая совместно действующие направленные синхронные синусоидально колеблющиеся силы, можно получить любые плоские и пространственные вынулодающие воздействия силы, моменты, или сочетания сил и моментов. [c.231]

Схемы на рис. 2, а—з — /7лоские, т. е дебалансы имеют только статическую неуравновешенность. Одиночный дебаланс (рис. 2, а) порождает круговую вынуждающую силу. Такую же силу создают синфазно вращающиеся в одном направлении два одинаковых (рис. 2, б) или три (рис. 2, в) вращающихся вокру параллельных осей дебаланса, причем в последнем случае боковые дебалансы одинаковы. [c.231]

Схема принципиального устройства пульсаторного гидравлического вибровоз-будиголя одностороннего действия для создания эллиптических колебаний приведена на рис. I, в. Он состоит из двух рабочих гидроцилиндров I и 2, раздвинутых под прямым углом, в которых перемещаются поршни 3 и 4, под напором рабочей жидкости, подаваемой двухпоршневым пульса гором, поршни 5 и 6 которого перемещаются со сдвигом по фазе эксцентриковыми механизмами 7 и 5, синфазно вращающимися с одинаковы ,III угловыми скоростями. Поршни гидроцилиндров через штоки с упругими элементами 9 н 10 сообщают колебательной системе перемещения во взаимно перпендикулярных направлениях [c.286]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...