Сигнальная волна

Как видно из этого выражения, распределение интенсивности в интерференционной картине определяется кроме амплитуд интерферирующих волн также и разностью их- фаз. Следовательно, для регистрации как фазовой, так и амплитудной информации необходимо кроме волны, идущей от предмета (ее будем называть предметной или сигнальной волной), иметь еще одну когерентную с ней волну (которую принято называть опорной волной). [c.205]

Практическое осуществление генерации света. Как осуществить практическую генерацию (усиление) световых волн на частотах (Oj и (1)2 Для этого нужно направить на нелинейный прозрачный кристалл, поляризация которого имеет вид (18.22), мощную волну накачки (рис. 18.10). При этом усиливаются те из всех возможных внутри кристалла пар воли, суммарная частота которых удовлетворяет условию синхронизации (18,28а). Если же в кристалле распространяется лишь одна сигнальная волна частоты oi, то в среде автоматически возникает другая волна с частотой Ы2 — i и происходит одновременное их усиление. Для получения эффективного усиления нелинейный кристалл располагают между зерка- [c.408]

Слабые волны (так называемые сигнальные волны) могут возникнуть в результате собственных тепловых флуктуаций, всегда имеющих место в кристалле. [c.408]

Пусть амплитуда сигнальной волны, проходящей через неоднородность, имеет в плоскости фотопластины 6 вид [c.234]

Амплитуда сигнальной волны чувствительна к выполнению на каждом из этапов каскадного процесса условий фазового синхронизма (3).. Следовательно, интенсивность сигнала смешения (напр., с частотой Мс = 0) — соа + со.т) является ф-цией не только частот накачки о>з и их линейных комбинаций [c.309]

Поскольку величина А А пропорциональна потоку фотонов с частотой Ы , можно считать, что, согласно выражению (12.7.8), на каждый фотон, прибавляемый к сигнальной волне (ы,), добавляется один фотон к холостой волне (wj) и один фотон отбирается у волны накачки (wj). Поскольку энергия сохраняет- [c.573]

РИС. 12.9. Полное прохождение (в прямом и обратном направлении) в резонаторе вектора А, представляющего паразитную и сигнальную волны и используемого при выводе условия генерации (12.8,12). [c.577]

РИС. 12.12. Параметрическое повышение частоты, когда взаимодействие сигнальной волны на частоте со, н мощного лазерного пучка на частоте приводит к генерации на суммарной частоте Wj = Wj 4- Wj. [c.584]

Сдвиговые волны 354 Сегнетова соль 242 Сигнальная волна 571, 572 Скорость звука 356, 401 Соотношение ортогональности 196 [c.613]

Следует различать два случая. В случае индуцированной модуляционной неустойчивости на непрерывную волну накладывается внешнее возмущение при возбуждении, например, сигнальной волны с частотой Oj + Qj. Эта модуляция создает модуляцию второй волны с частотой Qj такую, что максимально, и условие (7.3.11) [c.195]

Ширина полосы усиления параметрических волоконных усилителей зависит от того, вводятся в световод вместе с накачкой сигнальная и холостая волны или нет. В частности, сигнальная и холостая волны могут как усиливаться, так и ослабляться в зависимости от относительной разности фаз. Эта зависимость от фазовых соотношений наблюдалась в эксперименте [35], где сигнальная и холостая волны, смещенные по частоте от накачки на 130 МГц, распространялись по световоду длиной 350 м и относительная разность фаз на входе в световод изменялась при помощи линии задержки. Мощность сигнальной волны была минимальной и максимальной при относительной фазе Лф = я/2 и Зя/2 соответственно и оставалась постоянной при Лф = О и я. Коэффициент усиления при таких условиях обычно линейно зависит от мощности накачки и длины световода. [c.303]

Квазистационарное и нестационарное параметрическое усиление, управление длительностью импульсов. Начнем с рассмотрения простейшего случая, когда на вход нелинейной среды, наряду с мощной высокочастотной волной накачки, подается слабая (сигнальная) волна на частоте со,. [c.122]

Если А =0 и эффектами группового запаздывания можно пренебречь (M =Ux=Uh=w), то, как следует из (3)—(5), в заданном поле накачки сигнальная E t, z) и холостая E t, z) на частоте со волны нарастают с расстоянием. Амплитуда, например, сигнальной волны [c.122]

В условиях сильного энергообмена форма усиленного импульса трансформируется. Соответствующие результаты можно получить численно. На рис. 3.6 показано, как по мере обратной перекачки энергии сигнальной волны в накачку в сигнальном импульсе образуется провал. [c.123]

В соответствии с (8) на эту волну переносится фазовая модуляция накачки (сомножитель ехр [г Фно( Ч)])- Вместе с тем фазовый фронт холостой волны оказывается сопряженным по отношению к фазовому фронту сигнальной волны. Как мы убедимся в дальнейшем, это обстоятельство открывает возможности эффективного управления фазовой модуляцией. [c.123]

А(х, у) — распределение комплексных амплитуд опорной волны в плоскости регистрации а — амплитуда опорной волны В (х, 1/) — распределение комплексных амплитуд сигнальной волны в плоскости регистрации Ь — амплитуда волны, освещающей объект с — амплитуда восстанавливающей волны С(х, у)—распределение комплексных амплитуд восстановленной волны у голограммы ц )—распределение комплексных амплитуд восстановленной волны в плоскости изображения [c.3]

I — интенсивность света I — интенсивность сигнальной волны в плоскости голограммы /о — интенсивность опорной волны в плоскости голограммы [c.4]

Находящийся в плоскости Р объект-транспарант с амплитудным пропусканием т( , i ) освещается плоской нормально падающей волной. В плоскости Рг помещается регистрирующее устройство, например фотопластинка. Распределение амплитуд и фаз сигнальной волны в этой плоскости находится с помощью интеграла Кирхгофа-. [c.28]

Таким образом, распределение амплитуды и фазы сигнальной волны (оптический сигнал) представляют собой френелевский образ распределения пропускания объекта. Плоская опорная волна в этом случае описывается уравнением [c.29]

В этом уравнении первые два члена, описывающие спектры пространственных частот распределений интенсивности опорной и сигнальной волн в плоскости регистрации, представляют собой корреляционные функции этих распределений и расположены так же, как и в случае голограммы Френеля, в области нулевых пространственных частот спектра голограммы. Спектр оптического сигнала в этом случае представляет собой не что нное, как восстановленные изображения объекта, расположенные симметрично относительно нулевой частоты и находящиеся на расстоянии, определяемом несущей пространственной частотой. [c.36]

В направлении положительных частот ширина спектра определится размером объекта (при неизменных значениях г, Я). На эту составляющую спектра никак не влияет взаимодействие между опорной и сигнальной волнами и этот спектр вплотную приближается к нулевым частотам. Спектр, описываемый первым членом выражения (3.2.17), характеризуется б-функцией в области [c.86]

Так как ослабление мощности сигнальной волны значительно (иногда на 3 — 4 порядка) превышает ослабление опорной, это приведет к тому, что максимальное значение y IJi и даже будут достигнуты при условии и тем более, если [c.109]

Большое влияние как на дифракционную эффективность голограмм, так и на характер распределения энергии в восстановленной сигнальной волне в непосредственной близости от поверхности голограммы оказывает толщина регистрирующего материала. В [42] рассматривается такой критерий оценки категории, к которой относится материал. Материал можно считать тонким , если [c.133]

Из этого уравнения следует, что разностная частота Юо—прибавляется к электрической несущей ад, обусловленной сканированием пространственной несущей а. Следовательно, можно пользоваться нулевой пространственной частотой в качестве несущей и избежать перекрытия восстановленных изображений, подобрав соответствующую разность частот опорной и сигнальной волн. Это означает, что апертура сканирующего луча должка разрешать только те пространственные частоты, которые присутствуют в комплексном поле сигнальной волны. Таким образом, спектр пространственных частот голограммы можно уменьшить в 4 раза. [c.281]

Полученный таким образом гол01-рафический цифровой кодирующий фильтр при его облучении в процессе измерения сигнальной волны, рассеянной объектом, восстановит в плоскости входного зрачка фото.электрического преобразователя световое изображение того кода, который соответствует результату измерения. [c.89]

Здесь о оп, о. с 11 tOon, (f и круговые частоты и нач. фазы соответственно принимаемой (сигнальной) и опорной волны, с — скорость света. Учтено, что сигнальная волна падает нормально к фотокатоду, а опорная волна —под углом а к нему (рис. 2). Фоновое излучение принято пренебрежимо малым. [c.587]

В приближении заданного поля монохроматич. накачки и Д = о поведение фазы сигнальной волны ф = argA подчиняется ур-нию [c.303]

В нецентросимметричных кристаллах процесс четырёхволновой спектроскопии является интерференцией прямого (собственно эффекта четырёхволновой спектроскопии с участием кубич. нелинейной восприимчивости) и каскадного (два последоват. процесса трёхволновой спектроскопии с участием нелинейной восприимчивости 2-го порядка) процессов. Последний процесс идёт с генерацией на первом этапе эл.-магн. волны промежуточной частоты, напр. разностной Шр = = с — 0)2 (её волновой вектор кр на рис. 6), а на втором — сигнальной волны путём смешения одной из [c.309]

Интенсивно разрабатывается голографич. усилитель — усилитель на динамич. решётках. В этом усилителе в нелинейной среде в результате взаимодействия волны накачки и сигнальной волны, несущей оптич. информацию, образуется динамич. голограмма, на к-рой при определ. условиях (нелокальный отклик среды и др.) происходит перекачка энергии из волны накачки в сигнальную волну, обеспечивая усиление последней. При этом сигнальная волна, как и в случае вынужденного излучения, экспоненциально усиливается в среде. В качестве сред для таких У. я. используются фоторефрактивные кристаллы, напр, титанат бария, позволяющий получать усиление за один проход до Ю. [c.244]

В гидравлической лаборатории Миннесотского университета Рапкиным и Олсоном для измерения содержания свободного газа в зоне проточной кавитации был применен а сустический метод, в котором концентрация газа измерялась с помощью скорости распространения акустического импульса эта скорость сопоставлялась с аналогичной скоростью для воды, свободной от газа. Источником звука служил специально спроектированный магнитострикционный датчик (гидрофон), дающий импульс выбранной частоты. Сигнальная волна датчика подавалась на стандартный осциллоскоп, по которому определялось время прохождения звуковой волны. Прибор обеспечивал удовлетворительное измерение концентрации свободного газа в диапазоне от 1 до 300 частей на миллион по объему при нормальной температуре и пониженном давлении. [c.116]

При параметрическом усилении использовались все способы получения фазового синхронизма, указанные в разд. 10.3. Основное отличие четырехволнового смешения от параметрического усиления состоит в наличии либо отсутствии в световоде введенной извне сигнальной волны на частоте, для которой выполняется условие фазового синхронизма. В отсутг1вие такой затравки вместо нее выступают шумы. [c.304]

Рассмотренные лазерные системы работают на фиксированной длине волны излучения СО2 лазера, в то время как для спектроскопических приложений необходимы источники, перестраиваемые по частоте. Здесь хорошо зарекомендовали себя схемы генерации разностной частоты [89]. Мощные пикосекундные импульсы лазера на фосфатном стекле (Я = 1,055 мкм, е — поляризация) и излучение параметрического генератора =0.7—1,4 мкм, о — поляризация) смешиваются в кристалле прустита AggAsSg по неколлинеарной схеме. При повороте кристалла на угол 22° реализуется плавная перестройка в диапазоне длин волн 3,7—10,2 мкм. Генерация разностной частоты позволяет достичь сравнительно высокую энергетическую эффективность — до 30 % от энергии сигнальной волны. Дальнейшее продвижение в ИК диапазон до 20 мкм осуществляется генерацией разностной частоты в кристалле dSe. [c.278]

Рис. 6.30. Характеристики ПГС на кристалле AgGaS , накачиваемом основной частотой YAG Nd + лазера а — перестроечные кривые б — зависимость квантовой эффективности от длины волны светлые кружки — сигнальная волна, темные — холостая [91]

Рис. 6.30. Характеристики ПГС на кристалле AgGaS , накачиваемом <a href="/info/19534">основной частотой</a> YAG Nd + лазера а — <a href="/info/712676">перестроечные кривые</a> б — зависимость <a href="/info/412687">квантовой эффективности</a> от <a href="/info/12500">длины волны</a> светлые кружки — сигнальная волна, темные — холостая [91]

Кроме того, применяются специфические голографические характеристики дифракционная эффективность, зависимость дифракционной эффективности от пространственной частоты, зависимости дифракционной эффективности от соотношения интенсивностей опорной и сигнальной волн при различных значениях средней экспозиции, зависимости дифракционной эффективности от средней экспозиции при различных сотношениях интенсивностей опорной и сигнальной волн, спектральная и угловая избирательность. [c.128]

Схема голографической передающей системьг, использующей метод гетеродинного сканирования, представлена на рис. 8.4.5. Оптическая часть системы собрана по схеме интерферометра Маха — Цендера для обеспечения соосности сканирующего опорного и сигнального пучков, что является необходимым условием, вытекающим из теоретического анализа. В плече опорного пучка находятся зеркало, колеблющееся с частотой 3 МГц, для обеспечения допле-ровского сдвига частоты системы- вертикального и горизонтального отклонения, осуществляющие сканирование поверхности фотодетекторов линза, фокусирующая опорный пучок. В плече сигнальной волны находится система компенсации кривизны поля и астигматизма и объект — транспарант. [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...