Спектр пространственных частот ширина

Рис. 1.2.5. К выводу выражения для ширины спектра пространственных частот голограммы Френеля.

Найдем зависимость ширины спектра пространственных частот голограммы Френеля от параметров схемы голографирования, пользуясь рис. 1.2.5, на котором приведены используемые далее обозначения. [c.30]

Ширина спектра пространственных частот оптического сигнала в спектре голограммы [c.31]

Это выражение определяет зависимость ширины спектра пространственных частот от параметров голографического объекта. [c.31]

При одинаковых параметрах схем голографирования Фурье и Френеля ширина спектра пространственных частот голограмм Фурье всегда меньше ширины спектра пространственных частот голограммы Френеля. [c.37]

Это означает, что ширина спектра оптического сигнала зависит от размеров френелевского образа объекта и от ширины его спектра пространственных частот. Из этого следует, что ширина спектра пространственных частот оптического сигнала в этом случае, как и в случае голограммы Фурье без рассеивателя, определяется размерами голографического объекта. [c.41]

В системе голографического телевидения голограмма выступает в роли объекта передачи. Характеризовать голограмму как объект передачи можно, как это принято в телевидении [ИЗ, 114], числом элементов разрешения, которое определяется шириной спектра пространственных частот голограммы и ее размерами. При этом немаловажное значение имеют особенности и контраст структуры голограммы, иначе говоря, необходимое число различных уровней сигнала, регистрируемого голограммой. [c.177]

Двойной интеграл внутри фигурной скобки соответствует преобразованию Фурье от произведения трех функций Р, а и g. Теперь предположим, что ширина Фурье-спектра пространственных частот объекта и импульсной характеристики крайне низ- [c.81]

Прежде всего обсудим процесс выборки, когда данная функция с ограниченной шириной спектра представляется набором ее выборочных значений, взятых в дискретной последовательности точек. Этот метод мы опишем как для пространственной области, так и для области пространственных частот. Рассмотрим также произведение [c.77]

От второго из указанных недостатков свободна схема, близкая к рассмотренной, но в ней пространственный фильтр не перестраивается. Изменение длины волны, пропускаемой спектрометром, осуществляется путем поворота одного из зеркал. Одной и той же пространственной частоте в соответствии с формулой (38) при разных углах соответствуют различные XI На рис. 55,6, иллюстрирующем работу этого прибора, аппаратная функция, имеет постоянную ширину и неподвижна. Сканирование спектра осуществляется изменением масштаба преобразования составляющих спектра в соответствующую пространственную частоту (характер деформации спектра показав пунктиром). [c.63]

Итак, зависимость спектра флуктуаций от к имеет лоренцеву форму с шириной, равной коэффициенту поглощения. Поперечные коротковолновые флуктуации поля с данной частотой при отсутствии пространственной дисперсии падают, как i/k (при к к и в приближении независимости а от А ). В окнах прозрачности а О и < 2> б (А - к ). [c.118]

Как уже указывалось в п. 2.2, знание тензора диэлектрической проницаемости позволяет определить зависимость от к собственных частот в кулоновской задаче, которые, если не учитывать поглощение и пространственную дисперсию, соответствуют полюсам п ш) и, следовательно, определяют положение линии в спектре поглощения. При учете поглощения и пространственной дисперсии линии поглощения размываются в более или менее широкие полосы. Однако если ширина линии поглощения значительно меньше ширины экситонной зоны (см. п. 13.1), то положение линии в спектре приближенно определяется значением собственной частоты в кулоновской задаче, взятой при значении волнового вектора, равном [c.228]

Специфич. параметром приёмной А., является чувствительность к пространств, вариациям падающего поля, или к пространственшлм частотам. Приёмную А. можно рассматривать как линейный фильтр пространственных частот. А. со сплошной апертурой при прио.че радиоизлучения распределённого источника формирует усреднённое по ДН радиоизображенпе этого источника. Если разложить это радиоизображение в спектр по пространственным частотам, то А. обрезает высокие частоты, период к-рых меньше ширины ДН (А. не разрешает детали меньше XID). Для получения возможно более полного спектра пространственных частот, т. е. детального радиоизображения, необходимо увеличивать разрешение, т. е. увеличивать размеры А. [c.97]

Две другие части соответствуют спектрам зарегистрированных сопряженны Х оптических сигналов п распиложены симметрично нулевой пространственной частоте на расстоянии, определяемом несу-шен частотой Vox. Ширина спектра пространственных частот оптического сигнала голограммы Френеля с точностью до мнимого мно- [c.30]

Видно, что ширина спектра пространственных частот голограммы Френеля определяется углом падения опорной волны, угловыми размерами объекта и голограммы, удвоенным угловым размером смещения центра объекта относительно центра голограммы. Последнее слагаемое в каждом из выражений (1.2.24) описывает ширину спектра пространственных частот сигнала, а предыдущие определяют значение пространствспноп несущей. [c.31]

Зависимость ширины спектра пространственных частот голограммы Фурье от параметров объекта и схемы голографирования можно найтн, воспользовавшись рис. Д.2.7. Из рисунка видно, что для случая малЫ Х углов, который имеет место в соответствии с (1.2.41) для максимальных и минимальных пространственных частот, имеем [c.36]

Следовательно, в отличие от голограммы Френеля, ширина спектра пространственных частот голограммы Фурье в каждом из направлений координатных o ii определяется только угловыми размерами [c.36]

Нормальная ширина щели, как известно, рассчитывается по формуле aн = Xf/D, где X —длина волны й//— относительное отверстие коллиматора, освещающего диспергирующий элемент. С другой стороны, угловая ширина главного дифракционного максимума, соответствующего дифракции света на щели шириной а, равна Я/а. Приравняв его линейную величину, равную /Я/а, диаметру объектива, получим размер нормальной ширины щели. Этот результат является следствием теоремы Ван Циттерта—Цернике, которая определяет размер области когерентности как область, лежащую в пределах центрального дифракционного максимума, так как в этой области все составляющие излучения действуют синфазно. Другими словами величина пространственной когерентности определяется эффективной угловой шириной спектра пространственных частот источника излучения. Чем меньше геометрические размеры источника, тем шире его пространственный спектр и тем более он когерентен. Однако существуют источники специальной структуры, имеющие широкий спектр пространственных частот при больших геометрических размерах. Примером такого источника является щелевая решетка шириной 1 и с периодом й, равным нормальной ширине щели. [c.470]

В работах [8.87, 8.88] было предложено осуществлять преобразование некогерентных изображений в когерентные по схеме, представленной на рис. 8.25. При записи кристалл освещается двумя плоскими когерентными световыми пучками R i некогерентным записывающим светом Is (х, у), которым в объем кристалла проектируется преобразуемое изображение. Когерентный свет формирует в объеме кристалла синусоидальную интерференционную решетку с пространственной частотой Vo- Ширина спектра преобразуемого изображения Av v - Кристалл может освещаться когерентным и некогерентным светом одновременно или последовательно. В любом случае после их воздействия в кристалле записывается синусоидаль- [c.198]

Измерение энергетических спектров сигналов основывают на том, что дискретным представлением интеграла Фурье для сигналов, удовлетворяющих требованиям теоремы отсчетов, являются МСДПФ [86]. Поэтому в качестве оценки энергетического спектра сигнала принимается квадрат модуля его ДПФ или МСДПФ (если требуются значения спектра в произвольно расположенных точках), а для вычисления используются алгоритмы БПФ и усеченные алгоритмы БПФ (если требуется определить только часть отсчетов спектра). Разрешающая способность такого метода по частоте равна ширине полосы (для двумерных сигналов — площади пространственного спектра), поделенной на количество отсчетов последовательности, полученной в результате дискретизации сигнала. [c.194]

Во втором случае пространственную или температурную дисперсию векторного синхронизма при сложении частот стремятся использовать для спектрального исследования широкополосного ИК—излучения, преобразуемого в оптический диапазон [263]. Основными параметрами, определяющими эффективность решения задачи, является ширина полосы преобразуемого спектра и удельная дисперсия векторного синхронизма, увеличивающаяся при подходе одной из частот, участвующих в преобразовании, к области аномальной дисперсии нелинейного кристалла. В этом случае в ряде конкретных применений оптимальным будет использование молекулярных кристаллов, разнообразными наборами полос поглощения в оптическом и ультрафиолетовом диапазонах и, следовательно, имеющих различные сочетания областей аномальной дисперсии. При использовании зависимости угла синхронизма от температуры должны найти применение монокристаллы комплексов переноса заряда с большой нелинейной восприимчивостью, оптические характеристики которых заметно зависят от степени колебательного возбуждения, т.е. от температуры. [c.181]

Так как средняя частота соо гораздо больше ширины спектра Асоо, то нетрудно убедиться, что все выводы, сделанные ранее при рассмотрении пространственно некогерентного излучения, о величинах Гп и Гк и о физической картине распр еделения интенсив ности в зоне цели остаются справедливыми и в данном случае. Конечно все эти выводы относятся к некоторой длине волны излучения Ло, определяемой средней частотой соо- Проиллюстрируем это утверждение на примере вычисления величины Гп. [c.20]

Квазшлоская волна. Плоской волной, представленной формулой вида (2.50), может быть лишь пространственно не ограниченная во всех направлениях волна. Ограничение волны в направлении распространения приводит к ее немонохроматич-ности, характеризуемой шириной спектра частот Ato (см. 9). [c.77]

Различают две модификации амплитудной АСКР — с узкополосным и широкополосным возбуждениями. В первом варианте используют два возможно более монохроматических источника накачки, один из которых можно плавно перестраивать по частоте. Спектр сигнала получается путем регистрации интенсивности антистоксовой когерентно-рассеянной волны как функции разности частот волн накачки со, — СО2. Для регистрации спектра сигнала таким образом не нужна спектральная аппаратура (достаточно обеспечить пространственную или спектральную фильтрацию сигнала от волн накачки), а спектральное разрешение определяется ширинами линий лазеров накачки и может быть сделано очень высоким. [c.247]

Это — фазовая скорость волны, которая определяет скорость отдельного гребня, впадины или узла волны и х, t). Если ввести фазу (р = = ujt — кх, линейную по независимым переменным, то (р = onst для наблюдателя, движущегося со скоростью г>ф. Действительно, dip/dt = dip/dt + dx/dt) dip/dx = 0, когда dx/dt = г>ф, поскольку по определению dip/dt = to, a dip/dx = —k. Однако передать сигнал с помощью монохроматической волны, очевидно, нельзя из-за ее однородности в пространстве и во времени (она должна существовать во все времена t от —оо до - -оо и на всей оси х от —оо до - -оо). Таких волн в природе, конечно, нет у всякого волнового процесса есть начало и конец, т. е. реальный сигнал всегда имеет конечную ширину спектра частот и распространяется в общем случае со скоростью, не равной г>ф. Пусть теперь мы каким-то образом изменяем амплитуду или фазу волны, чтобы можно было передать информацию. Рассмотрим для определенности задачу с такими начальными условиями в начальный момент времени i = О волна задана пространственным распределением [c.177]

В пп. 13.1.4 показано, что узкополосная пассивная система по сути является анализатором спектра. На рис. 14.1 приведена структурная схема с формирователем характеристики направленности— пространственным фильтром на входе. Предполагается, что сигнал от цели на центральной частоте одного из преддетекторных фильтров гребенки представляет собой чистую синусоиду. Ширина полосы помехи каждого фильтра р, а общая полоса приема Л р перекрывается N идентичными фильт- [c.364]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...