Волна бегущая

Возьмем длинный резиновый шнур и заставим один конец щну-ра совершать вынужденные колебания в вертикальной плоскости. Силы упругости, действующие между отдельными частями шнура, приведут к распространению колебаний вдоль шнура, и мы увидим волну, бегущую вдоль шнура. [c.221]

Эти особенности стоячей волны приводят к тому, что в ней мы не имеем непрерывного движения энергии в направлении распространения волны, как в волнах бегущих энергия стоячей волны [c.115]

Изложенное рассмотрение применимо к стоячей ультраакустической волне, где показатель преломления в каждой точке меняется со временем. Для бегущей ультраакустической волны изменение частоты легче всего представить как результат отражения света от движущихся поверхностей, которыми являются поверхности фронта бегущей волны, т. е. как результат явления Допплера (см. 127). В волне, бегущей в одну сторону, изменение частоты дифрагировавшего света будет соответствовать увеличению частоты (V + М), а в волне, бегущей навстречу, — уменьшению (V — Ы). Стоячая волна, как совокупность двух бегущих навстречу, обусловливает изменение частоты, выражаемое формулой V N. Несложный расчет показывает, что как по методу стоячих волн (модуляция), так и по методу бегущих волн (явление Допплера) мы получаем, конечно, одно и то же значение (/V) изменения частоты падающего света. [c.234]

Пусть среда с неоднородным уширением, обусловленным эффектом Доплера, находится в оптическом резонаторе. Представим поле в резонаторе на частоте V в виде двух волн, бегущих вдоль его оси навстречу друг другу. Очевидно, что волны взаимодействуют с атомами, имеющими взаимно противоположные направления составляющей скорости на ось резонатора. Поэтому, хотя обе волны имеют одну и ту же частоту V, они вызовут образование двух провалов на кривой коэффициента усиления k v), расположенных симметрично относительно центральной частоты то. [c.290]

Полученное решение представляет. собой волну, бегущую в направлении оси Х со скоростью с. Перемещения в волне лежат в плоскости, перпендикулярной направлению их распространения, и параллельны драницам слоя. Существенно отметить, что фазовая скорость их зависит от частоты (10.32), т. е. эти волны имеют дисперсию. [c.258]

Полученные результаты для поведения волновых функций в зависимости от г позволяют объяснить существование энергетической щели следующим образом. Линейная комбинация плоских волн (бегущих) приводит к появлению стоячих волн с пучностями на ионе (4.54а) и между ионами (4.546). Это значит, что при Ug<0 электроны (отрицательный заряд) скапливаются в окрестности положительных ионов, где потенциальная энергия наименьшая. Такое распределение заряда приводит к понижению энергии, отвечающей данной волне. Скопление же отрицательного заряда в области между ионами (высокой потенциальной энергии) приводит к повышению потенциальной энергии. В результате энергии, отвечающие разным волнам, различны, что и объясняет возникновение зон разрешенных и запрещен-,ных энергий. [c.77]

Прогрессивная волна может распространяться как слева направо (соотношение (3.1а)), так и справа налево. В физическом отношении эти случаи совершенно эквивалентны (ибо процесс не должен зависеть от того, в какую сторону мы условимся считать направление оси X положительным). Для прогрессивной волны, бегущей справа налево, уравнение имеет вид h = asm (kx + со/). Теперь очевидно, что стоячую волну можно получить просто как суперпозицию (наложение) двух встречных прогрессивных волн. Поэтому далее будем рассматривать лишь прогрессивные волны. [c.128]

Мы предположили, что входным звеном цепочки, к которому приложена внешняя э. д. с., служит звено с номером п = 0. В (8.6.27) первые слагаемые соответствуют волне, бегущей от источника, а вторые — волне, отраженной от нагрузки. Амплитуды этих волн можно определить из следующих граничных условий [c.303]

Если то наряду с волной, бегущей от источника, [c.304]

Действием созданного высокого давления или каким-либо другим способом диафрагма разрывается, и по трубе низкого давления распространяется волна сжатия, которая, быстро увеличивая свою крутизну, превращается в ударную волну. Ударная волна, бегущая по частицам невозмущенного газа в камере низкого давления, создает за собой спутный поток газа, имеющий вполне определенную (но меньшую, чем у волны) скорость. [c.468]

Два слагаемых представляют собой две волны, бегущие с одинаковою скоростью в противоположных направлениях. [c.188]

Из двух граничных условий (на свободной поверхности нормальные и касательные напряжения исчезают) найдем неизвестные и отношение амплитуд этих волн. Для получим уравнение 4-й степени с одним действительным положительным корнем, наличие которого свидетельствует о том, что сделанное априори предположение верно, т. е. искомая волна существует. Симметричный ему отрицательный корень соответствует волне, бегущей в отрицательном направлении оси л . [c.11]

Итак, имеем поперечную волну, бегущую на гибкой нити 1, охватывающей цилиндр 3 радиусом R (рис. 7.1, а). Воспользовавшись описанным выше приемом представления движения волны в виде двух составляющих — переносной и относительной, найдем скорости точек нити. Будем рассматривать пространство 2, ограниченное контуром волны, как жесткое тело-генератор, вращающееся с заданной угловой скоростью со вокруг центра О и создающее волну на гибкой нити 1. В относительном (относительно тела 2) движении нить представляет собой равноскоростную кривую, скорости всех точек которой равны друг другу по модулю и направлены по касательной к ней (линия нити и траектории ее точек совпадают). Величина этой скорости равна [c.102]

Если в секции А какая-то группа электронов попала в тормозящую фазу поля волны, бегущей по волноводу справа налево, то подбором периода d и длины зигзага волновода можно добиться того, чтобы при подлёте этой же группы электронов к след, секции В поле волны опять оказалось тормозящим, и так для всех последующих секций. В результате первоначально стационарный и однородный пучок модулируется по скорости — электроны, попавшие в ускоряющую фазу поля, увеличивают свою скорость, а в тормозящую фазу — уменьшают. [c.570]

Работа ускорителя на стоячей водно принципиально не отличается от рассмотренного способа ускорения, поскольку стоячую волну можно разложить на две волны, бегущие в противоположных направлениях, одна из к-рых, синхронная с движением [c.587]

Фазовые Н. э. в волоконно-оптич. гироскопах задают нач. разность фаз между встречными волнами света в лазерных гироскопах они создают разность оптич. длин для волн, бегущих в противоположных направлениях. Если волну, поляризованную по левому кругу, подавить с помощью линейного поляризатора, расположенного между двумя пластинками (главные оси к-рых повёрнуты на +45 и —45° относительно направления макс, пропускания поляризатора), то для встречных волн, поляри-зованных по правому кругу, частоты генерации кольцевого лазера окажутся различными, т. к. частота генерации определяется тем, что на длине лазера должно укладываться целое число длин волн излучения. [c.250]

Сравнение с формулой (101,4) показывает, что инварианты Римана (104,2) совпадают с темн величинами, которые в простых волнах постоянны вдоль всей области движения в течение всего времени в простой волне, распространя[ощейся вправо, постоянно а в волне, бегущей влево, постоянно С математической точки зрения это есть основное свойство простых волн. Из пего следует, в частности, и указанное в предыдущем параграфе свойство — прямолинейность одного из семейств характеристик. Пусть, например, волна распространяется вправо. Каждая из характеристик несет свое постоянное значение У+ [c.548]

К такому же результату можно прийти, рассматривая рассеяние света как отражение от бегущих звуковых волн. В этом случае физической причиной расщепления является эффект Доплера. Для каждого направления в кристалле имеются две волны, бегущие во взаимно противоположных направлениях. По отношению к световой волне каждая звуковая волна может рассматриваться как зеркало, движущееся со скоростью V в направлении, определяемом углом 0. При отражении света от движущегося зеркала частота световой волны изменяется вследствие эффекта Доплера. Расчет, проведенный Брил-люэном, приводит к формуле (23.10), которая носит название формулы Мандельштама — Бриллюэна, а само явление рассеяния на гиперзвуковых волнах называется рассеянием Мандельштама — Бриллюэна. [c.124]

В заключение остановимся на вопросе о форме волн и о том особом месте, которое среди всевозможных по форме волн занимают гармонические волны. Прежде всего, при рассмотрении картины распространения бегущей волны в стержне мы пришли к выводу, что если на конец стержня действует гармоническая внешняя сила, заставляющая конец стержня совершать гармоническое движение, то и волна, бегущая по стержню, является гармонической. Этот вывод являлся непосредственным следствием того, что всякие упругие импульсы, независимо от их формы, распространяются по стержню с одинаковой скоростью и не изменяя своей формы. Правда, это последнее утверждение справедливо только при известных условиях, которые были оговорены в ИЗ, но эти условия часто соблюдаются, как в стержнях, так и во многих других упругих телах и средах, как твердых, так и жидких или газо разных, Тогд , если источник, возбуждающий волны, со- [c.718]

Таким образом, вынужденное колебание представлено в виде суммы бегущих волн. Первое слагаемое характеризует волну, бегущую от источника. Слагаемые вида ехр [/(pi —/сх)]ехр (—2/skI) (s = 1, 2,. ..) описывают бегущие волны, отраженные от конца линии х = 0, а слагаемые ехр [/(pi+ кх)] ехр (—2/sfei) — отраженные от конца х = /. Величина s характеризует число отражений, которые претерпела данная волна. При. каждом прохождении линии волна затухает по закону ехр(—RljYLj ). Поэтому в (10.3.26) следует учитывать лишь конечное число волн, тем меньшее, чем больше затухание в линии. В пределе при большом затухании остается лишь волна, бегущая от источника [c.341]

Допустим, что на границе раздела фаз возникает квазиламинарный пограничный слой жидкости, продольным линейным масштабом которого является длина капиллярных волн, бегущих по поверхности паровой пленки. [c.203]

Знак плюс соответствует волне, бегущей Еправо [c.254]

Априори предположим, что существует волна, бегущая вдоль границы твердого тела х и состоящая из линейной комбинации продольной и поперечной волн, амплитуды которых зависят от глубины у проникновения под поверхность. Для этого скорости продольной и поперечной волн должны быть равны волновое число = 2п1Сд. [c.11]

Если твердое тело имеет две свободные поверхности (пластина), то в нем могут существовать специфические упругие волны. Их называют волнами в пластинах или волнами Лэмба и относят к нормальным волнам, т. е. волнам, бегущим в направлении вдоль границ среды и стоячим в перпендикулярном направлении. Решение волнового уравнени.я с граничными условиями на двух поверхностях приводит к си-сге.ме из двух характеристических уравнений для волнового числа fep, которая имеет два или больше положительных действительных корня в зависимости от произведения толщины пластины на частоту. Каждому из этих корней соответствует определенная волна в пластине [151. [c.15]

Волны в стержнях. В стержнях, как и в пластинах, существуют нормальные волны, бегущие в направлении длины стержня и образующие систему стоячих волн и колебаний в поперечном сечении. По имени ученого, исследовавшего систему нормальных волн в круглых стержнях, их называют волнами Порхгамера. Для стержней с различной формой поперечного сечения (круглых, квадратных и т. д.) строят свои системы дисперсионных кривых, выделяя симметричные и несимметричные моды. В табл. 1.2 приведены значения скоростей этих волн для стержней, размеры поперечного сечения которых значительно меньше длины волны. [c.19]

Функция Д (а1 — х) описывает волну деформации, бегущую в направлении возрастания х, а функция /з а1 х) — волну, бегущую в нротиЕополржном направлении. [c.148]

Их принес прилив. Дважды в сутки его волна, бегущая навстречу вращению Земли, заходит в этот залив, многократно усиливается и поднимает уровень воды на десятиметровую высоту. И дважды в сутки отступает волна прилива, оставляя на скалах эти зеленые косы водорослей. [c.119]

Можно с уверенностью сказать, что вокруг нас гораздо больше волн, не переносящих массу, чем переносящих ее. Волны, возникающие на поверхности воды от брошенного камня и сходные с ними по форме, но неизмеримо большие по размерам морские волны, бегущие гребни п впадины которых можно наблюдать на море или на киноэкране, не нерено( ят воду в одном нанрамлетш, а лишь создают возвратные движения частиц воды по замк-84 [c.84]

Следует отметить, что при достаточно больших грузиках 3 или при наличии зазора между поверхностью цилиндра 2 и гибким элементом 1 па последнем образуется выпуклость (поперечная волна), максимум (гребень) которой находится в нижней точке цилиндра. В этом случае при вращении цилиндра 2 на гибком элементе 1 образуется ноиеречная волна, бегущая в направлении, противоположном его вращению, а точка максимального сценле-ния гибкого элемента с опорой по-прежнему находится в верхней точке цилиндра. Данное явление описывается моделью бегущей поперечной волны, которая согласно вышеизложенному переносит деформируемое тело в на-правлепии ее распространения, т. е. иротивоположно вращению цилиндра 2. Этот факт подтверждается экспери-ментально. [c.149]

ВОЛНА бегущая—распространение возмущения в среде ВОЛНА (световая — электромагнитное излучение, содержащее в своем составе синусоидальные электромагнитные волны с длинами волн в диапазоне 0,4...0,76 мкм синусоидальная—распространение в среде гармонических колебаний какой-либо физической величины, происходящих со строго определенной частотой спиновая — волна нарушений спинового порядка в магнитоупорядоченной среде (ферромагнетике, ферримагнетике и антиферромагнетике) ударная — распространение в среде области, внутри которой давление резко повышено по сравнению с давлением в соседних областях уединенная — волна с устойчивым профилем в нелинейной диспергирующей среде, ведущая себя подобно частице цилиндрическая— волна, имеющая цилиндрический волновой фронт) ВОЛНЫ [вторичные — волны электромагнитные, излучаемые молекулами в процессе вынужденных колебаний той же частоты, что и падающий свет гравитационные — поверхностные волны, в которых основную роль играет сила тяжести или свободное гравитационное поле, излучаемое ускоренно движущимися массами де Бройля — волны, связанные с любой движущейся частицей и отражающие ее квантовую природу инфразнуковые — волны звуковые с частотой у<16Гц] [c.227]

В наиболее общем случае начальных условий поворотно-симметричная система способна соверщать свободные колебания с двукратной собственной частотой, которые могут трактоваться как одновременная суперпозиция колебаний в виде стоячей и бегущей волн [дискретное представление (2.12)]. В зависимости от коикретных начальных условий свободные колебания поворот-но-симметричной системы, соверщающиеся с двукратной собственной частотой, могут приобретать вид стоячих волн, бегущих волн, а также суперпозиции тех я других. [c.31]

T. e. к возбуждению рабочего колеса цепью назад бегущих силовых волн (неподвижных в пространстве) добавятся пары цепей волн, бегущие относительно него с частотами вращения Q—v/Шв и Q+v/тв. рабочее колесо окажется под дополнительными силовьш и воздействиями с частотами m Q—v, /HbQ+v, которые не кратны частоте вращения, если частота модуляции не кратна ей. Это найдет свое отражение и в спектре отклика рабочего колеса (рис. iO.2). [c.196]

Гетеролазеры и гетерофотоприём-н и к и, используемые в сочетании с плёночными полупроводниковыми Болиоводами, могут выполняться на основе единой Г. и на общей полупроводниковой подложке объединяться (интегрироваться) в оптич. схему (методами планарной технологии). Для управления условиями генерации и распространения света часто используются сложные Г., активный слой к-рых состоит из неск. слоев постоянного или плавно изменяющегося состава с соответствующим изменением Sg. Помимо локализации света в пределах одного или неск, слоёв в плоскости ГП, при создании интегрально-оптнч. схем возникает необходимость дополнит, локализации световых потоков в плоскости волноводных слоёв (в плоскости ГП). Такие волноводы наз. полосковыми и создаются изменением либо состава и свойств полупроводника в плоскости ВОЛ1ГОВОДНОГО слоя, либо толщины слоёв, Встраивание гетеролазера в волноводную схему осуществляется с помощью оптического резонатора, образуемого периодич, модуляцией толщины волноводного слоя. При определ. выборе периода модуляции благодаря дифракции в волноводе возникает волна, бегущая в обратном направлении. В результате формируется распределённое отражение света (см. Интегральная оптика). [c.449]

Интенсивная световая волна — волна накачки — eH- H6xpi( Hi — кцс), распространяющаяся в среде с быстрым нелинейным откликом, модулирует её диэлектрич. проницаемость е по закону бегущей волны. Бегущая волна диэлектрич. проницаемости способна усиливать слабые волны с соответствующим образом подобранными частотами и волновыми векторами — эффект, имеющий ряд общих черт с парамет-рич. усилением и параметрич. генерацией в системах с сосредоточенными параметрами. [c.300]

H. у. может вычисляться по ф-ле Лш, где R — радиус окружности, ы — угл. скорость вращения этого радиуса. При прямолинейном движении Н. у. равно нулю. НОРМАЛЬНЫЕ ВОЛНЫ (собственные волны) — бегущие гармоннч. волны в линейной динамической системе с пост, параметрами, в к-рой можно пренебречь поглощением и рассеянием энергии. Н. в. являются обобщением понятия нормальных колебаний на открытые области пространства и незамкнутые волноводные системы, в т. ч. на однородные и неоднородные безграничные среды, разл. типы волноводов и волновых каналов, струны, стержни, замедляющие системы, цепочки связанных осцилляторов и др. [c.360]

Рис, 2. Схема распространения ударных волн в среде с неоднородностями плотности — плотными конденсациями в около-звёздном газе или плотными облаками в межзвёздной среде А — неоднородности плотности О У — основная ударная волна, бегущая со невозмущённой среде между неоднородностями плотности а — вторичная ударная волна, распространяющаяся внутрь неоднородностей плотности б — отражённая ударная волна. [c.477]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...