Волны бегущие а трубах

Рассмотрим теперь в полученном решении область слева от сечения Хо, принимая это сечение за открытый конец трубы. В случае рис. 2.13.6, а при подходе к этому концу ударная волна отражается в виде бегущей внутрь трубы волны Римана, газ истекает из трубы с дозвуковой скоростью и давление в нем при выходе из трубы равно давлению в окружающем пространстве. В случае рис. 2.13.6,6 внутрь [c.217]

Из структуры этого выражения видно, что волновой процесс в трубе можно представить как сумму бегущей прямой волны с амплитудой давления А( —г) и стоячей волны с амплитудой давления 2Аг. [c.90]

С 1964 г. тепловые трубы нашли многочисленные применения. Тепловые трубы с жидкими металлами в качестве теплоносителя нашли широкое применение в энергетике для охлаждения ядерных и изотопных реакторов, для сооружения термоионных и термоэлектрических генераторов, а также для регенерации (утилизации) тепла в установках газификации. Среднетемпературные тепловые трубы использовались в электронике для охлаждения таких объектов, как генераторные лампы, лампы бегущей волны, приборные блоки в энергетике они применялись для охлаждения валов, турбинных лопаток, генераторов, двигателей и преобразователей. В установках для утилизации тепла они применялись для отбора тепла от выхлопных газов, для поглощения и передачи тепла в установках, работающих на солнечной и геотермальной энергии. При обработке металла резанием среднетемпературные тепловые трубы использовались для охлаждения режущего инструмента. И, наконец, в космической технике они служили для регулирования температуры спутников, приборов и космических скафандров. Криогенные тепловые трубы были применены в связи для охлаждения инфракрасных датчиков, параметрических усилителей и лазерных Систем, а в медицине —для криогенной глазной и опухолевой хирургии. Список применений уже достаточно велик и [c.28]

Если источник звука находится в одном конце трубы с постоянным поперечным сечением, а другой конец трубы удален в бесконечность, то в такой трубе образуется плоская бегущая волна (уравнение ее см. в 1.5). При этом предполагается, что поперечные размеры трубы значительно меньше длины волны. [c.22]

На р.ис. 2.11 буквами Р, Т и Н обозначены три преобразователя, необходимые при градуировке методом взаимности в трубе Р — излучатель, Т — взаимный преобразователь и Н — гидрофон. Второй излучатель Р используется как активный управляемый импеданс для создания бегущей волны в трубе. Для градуировки гидрофона проводятся три измерения, уже известные из рис. 2.5 и соотношения (2.17). Два из них, Р Т и Р Н, (Производятся с установкой, представленной на рис, 2.11, а. Звук исходит из Р, распространяется в виде плоских бегущих волн, минуя Я, и попадает на Т. При надлежащем выборе амплитуды и фазы сигнала в Р по отношению к сигналу в Р волны, попадающие на Г, не отражаются вся звуковая энергия поглощается преобразователем Т или часть ее проходит дальше и поглощается Р. Измерение Т Н производится с установкой, показанной на рис. 2.11,6. Теперь звук исходит из Т. Плоские бегущие волны распространяются в обоих направлениях и поглощаются Р и Я. В этом случае Я и Р действуют как волновые сопротивления акустических передающих линий. [c.50]

Несколько иной метод определения коэффициента поглощения звука был предложен в работе [57]. Схема установки приведена на рис. 21. Ультразвуковое поле (1 Мгц), создаваемое источником полностью заполняло трубку с исследуемой жидкостью 2 трубка имела обводной капиллярный канал 3 для обратного потока. Согласно соотношению (31), при радиусе звукового пучка, равном радиусу трубы, скорость акустического течения обращается в нуль. В экспериментальных условиях, конечно, из-за неоднородности звукового поля по сечению трубки и влияния пограничного слоя вблизи стенок, а в описываемой установке еще из-за тока жидкости через капиллярный канал 3 перенос жидкости имеется, однако скорость его существенно меньше скорости течения в свободном звуковом поле. Влияние динамического давления потока на механический приемник радиационного давления 4 было при этих условиях относительно мало. Отраженный от приемника 4 звук поглощался поглотителем 5. Авторы работы [58] отказались от абсолютного измерения звукового поля радиометром, потому что приемный элемент радиометра, отражая звук, не позволял создать полностью бегущую волну (в этой работе плотность звуковой энергии определялась из импедансов излучателя в воздухе и в жидкости). Согласно закону Гагена — Пуазейля, скорость движения [c.123]

Приведенные решения имеют вполне определенный физическим смысл, а именно бегущая волна в положительном направлении от носительно неподвижного наблюдателя с абсолютной скоростью с- -а переносит линейную комбинацию скорости звука и скорости потока /1 без изменений от точки к точке при этом как скорость потока, так и скорость звука в общем случае переменны на пути волны. В обратном направлении бегущая волна распространяется с абсолютной скоростью с—а относительно того же наблюдателя и переносит без изменений другую линейную комбинацию скоростей /г- Это значит, если на внутренних границах трубы известны соответствующие скорости, внутри трубы скорость потока и скорость звука (и другие параметры) определяются через инварианты Римана следующим образом [c.104]

Мы пришли к выводу, что скорость звука, как процесса передачи колебаний от одного слоя к другому, будет неодинакова для мест уплотнения и следующих 2а ними мест разрежения среды, т, е. для гребней и впадин акустической волны. Естественно, что при таких условиях неизбежно набегание гребня на впадину, а это обстоятельство, в свою очередь, поведет к искажению формы бегущей волны и возникновению гармоник. Примерный вид такой плоской искаженной волны (распространяющейся, например, в трубе) представлен на рис. 2.6. Чем значительнее амплитуды смещения воздуха, тем разительнее проявят себя нелинейные искажения. На рис. 2.6 ярко выражена вторая гармоника (см. рис. 2.6 а). [c.56]

Почему мы отпилили мундштук от нашей блокфлейты Только потому, что остальная часть инструмента не имеет никакого отношения к созданию звука, а только видоизменяет звук, возникающий в мундштуке. Если закрыть отверстия в стенке корпуса инструмента, он будет напоминать трубу, в которой ходит поршень. Но в предыдущей главе мы опустили одно важное обстоятельство, касающееся поведения такой трубы с поршнем. Предполагалось, что волны сжатия, бегущие вдоль трубы, исчезают, добежав до ее конца. В действительности это вовсе не так. Когда звуковая волна достигает открытого конца трубы, она внезапно встречает бесконечный объем воздуха в не-ограииченном наружном пространстве. Ничтожный объем воздуха, который волна переместит из узкой трубы в наружное пространство, не в состоянии повысить давление снаружи и поэтому волна не сможет выйти наружу, а, отразившись от открытого конца трубы, побежит в обратную сторону. Явление отражения звука играет важнейшую роль в акустике, и мы рассмотрим его гораздо подробнее в дальнейшем. [c.39]

Кетцоф [7-5] предлагает окружить весь охлаждаемый прибор пористым материалом (фитилем) и разместить его внутри зоны испарителя тепловой трубы, которая передает теплоту к радиатору. Он также считает, что тепловую трубу наиболее целесообразно использовать в тех случаях, когда требуется высокоинтенсивное локальное охлаждение в течение очень короткого отрезка времени, т. е. в тех случаях, когда время работы охлаждаемых приборов с максимумом нагрузки составляет лишь часть значительно более продолжительного цикла. Профили внутреннего тепловыделения в лампах бегущей волны nepeiMennbie, причем большая часть тепловыделения приходится па коллектор. В настоящее время проводятся исследования тепловых труб, охлаждающих лампу бегущей волны. Эти трубы соединены с пластинами радиатора с целью улучшения его эф( )ективности, а следовательно, и иптенсификацни отвода теплоты от 220 [c.220]

Если на одном конце неограниченной трубы происходит изменение давления, обязанное внешнему источнику, то внутрь трубы от этого конца будет распространяться цуг бегущих волн. Таким образом, если длина вдоль трубы, измеряемая от открытого конца, есть 3 , потенциал скорости выражается через о = os (nt—пу/а) это соответствует ср = os ni дляз/ = 0, так что, если причиной возмущения внутри трубы будет прохождение цуга бегущих волн через ее открытый конец, то интенсивность внутри трубы будет та же, что и во внешнем пространстве. Не следует забивать, что диаметр трубы предполагается бесконечно малым в сравнении с длиной волны. [c.63]

Существуе один интересный случай, когда импеданс Z, является постоянным не приближенно, а точно. Пусть звуковая волна падает на границу г = О, ниже которой расположена совокупность узких канавок глубины И, заканчивающихся неподатливой границей z - -h и имеющих неподатливые стенки (гребенчатая структура, рис. 2.3). Ширину канавок будем счи1ать малой по сравнению как с длиной волны, так и с глубиной h. Найдем импеданс Z этой гребенчатой структуры в плоскости 2 =0, который по формуле (2.25) определяет коэффициент отражения плоской волны. Падающая звуковая волна будет возбуждать в канавках плоские волны (как в узких трубах), бегущие в них в обоих направлениях. Мы будем пренебрегать потерями энергии и>за трения на стенках. Тогда звуковое давление в каждой грубке можно записать как [c.33]

Пучности давления расположены на расстоянии полуволны друг от друга, а узлы давления делят эти расстояния пополам. Пучности колебательной скорости совпадают с узлами давления и наоборот. Фазы давления и колебательной скорости сдвинуты друг относительно друга на четверть перрюда. Средний поток энергии вдоль трубы за период равен нулю в отличие от бегущей волны С. в. не передают энергии, к-рая только колеблется между соседними пучностями давления и скорости, причём кинетич. энергия колебаний переходит в упругую (потенциальную) энергию и обратно. [c.336]

Как и неоднородные бегущие волны в неограниченной среде, неоднородные нормальные волны не могут существовать во всем волноводе, а только в том полуволноводе, в котором волна убывает, либо на конечном отрезке волновода. Частоту, при которой = /г и, следовательно, 5 — 0, называют критической. При частоте выше критической волна распространяющаяся, при частоте ниже критической — неоднородная. На самой критической частоте колебания в волноводе происходят синфазно по всей его длине, с постоянной амплитудой вдоль волновода. Волновод на этой частоте ведет себя как труба бесконечной ширины в направлении оси X с длиной, равной й, причем роль крышек играют стенки волновода. Критические частоты волновода — это собственные частоты такой трубы. [c.233]

Если испытуемый материал полностью отражает волну, то максимумы звукового давления в трубе будут рабны двойной величине звукового давления бегущей прямой волны, а минимумы будут близки к нулю. [c.231]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...