Волны бегущие излучение

Если компоненты накачки представлены плоскими волнами с волновыми векторами и f j, то волна когерентных молекулярных колебаний также будет плоской с волновым вектором q=ki—f j. Рассеяние зондирующего излучения с частотой 0) и волновым вектором f носит в этом случае характер дифракции на бегущей волне когерентных молекулярных колебаний (рис.). Вследствие Доплера зффекта частота дифрагированной волны отличается от частоты волны зондирующего излучения на ( oi — — (1)2), т. е. шс=ш—( i)i—Mj) (частота стоксовой компоненты КР) либо = ( ji —Шя) (частота антистоксовой компоненты КР), а её волновой вектор определяется соотношениями типа условий Брэгга кс=к— - ki—k2) (в сл>"чае стоксова рассеяния) либо f a—(f j—/. 2) (в случае антистоксова рассеяния). [c.391]

Фазовые Н. э. в волоконно-оптич. гироскопах задают нач. разность фаз между встречными волнами света в лазерных гироскопах они создают разность оптич. длин для волн, бегущих в противоположных направлениях. Если волну, поляризованную по левому кругу, подавить с помощью линейного поляризатора, расположенного между двумя пластинками (главные оси к-рых повёрнуты на +45 и —45° относительно направления макс, пропускания поляризатора), то для встречных волн, поляри-зованных по правому кругу, частоты генерации кольцевого лазера окажутся различными, т. к. частота генерации определяется тем, что на длине лазера должно укладываться целое число длин волн излучения. [c.250]

Когда излучение звука возникает под действием волн, бегущих по поверхности цилиндра в азимутальном направлении, функцию F(f) следует взять в форме F (<р) = Ае " или F([c.288]

Процесс взаимного уничтожения вторичных звуковых волн играет большую роль, когда звук распределен в пространстве неравномерно. Нетрудно заметить сходство между описанием дифракции и объяснением направленности излучения, создаваемого колеблющейся пластиной. Когда плоские волны, бегущие по вентиляционной трубе, внезапно вырываются наружу, на конце ее происходит то же, что и при излучении звука колеблющейся стальной пластиной высокочастотный звук направляется прямо вперед, тогда как для низких частот взаимное уничтожение вторичных волн по краям фронта оказывается менее полным, поэтому выходящий из трубы звук низкого тона имеет меньшую направленность и расходится в стороны. Явление, которое мы обозначали как взаимное уничтожение или взаимодействие волн , на языке физики называют интерференцией . Интерференция имеет место всегда, когда две волны одновременно проходят через одну точку. Это очень распространенное явление впервые мы встретились с ним, рассматривая прохождение звука в резонансной трубе в результате интерференции исходной и отраженной волн возникала стоячая волна. На этом принципе построены применяемые в лабораториях интерферометры— это особые резонансные трубы для измерения отражательной способности вещества, которое помещают на конце трубы. [c.139]

Вышеизложенные эффекты обусловлены спектральной неоднородностью полос люминесценции активных центров. Следует отметить, что в работе лазеров играет существенную роль пространственная неоднородность поля мод резонатора, что проявляется в следующем. В простейшем случае поле моды резонатора можно представить в виде двух плоских волн, бегущих навстречу друг другу. В результате их интерференции распределение интенсивности излучения в резонаторе описывается стоячей волной типа [c.133]

Предельные энергии электронов в циклических ускорителях ограничиваются так называемым синхротронным излучением, возникающим нри движении ультрарелятивистских электронов но искривленным траекториям и приводящим к потерям энергии на каждом обороте (для релятивистских протонов того же имнульса эти потери меньше в отношении (гпр/гпе) , Т. е. приблизительно в 10 раз). Поэтому для создания пучков электронов очень больших энергий (десятки ГэВ) строят также линейные ускорители. Электронные сгустки в них ускоряются, двигаясь через последовательность связанных резонаторов как бы на гребне электромагнитной волны, бегущей со скоростью света. [c.50]

В линейных ускорителях частицы приобретают энергию, взаимодействуя с бегущей волной, создаваемой высокочастотным генератором. В результате в диафрагмированном волноводе имеются две бегущие волны, одна создана генератором, а другая излучается сгустками частиц. Расположение сгустков относительно бегущей волны, созданной генератором, может быть произвольным, т. е. сгустки могут находиться в принципе в любой фазе поля бегущей волны генератора. Можно рассматривать процесс ускорения как движение сгустков частиц в поле суммарной волны генератора и излучения. Поле излучения может быть представлено разными типами волн, что зависит от характеристик замедляющей структуры и электронного пучка. При исследовании продольного движения имеет значение поле излучения типа foi. т. е. волна такого же типа, что и волна ВЧ-генератора. На радиальное движение частиц влияет в основном несимметричная волна поля излучения (волна НЕ). [c.90]

Массивный плоский поршень массой М и площадью S, закрепленный на пружинке с жесткостью 3, совершает свободные квазигармонические колебания на входе в газонаполненную трубу того же сечения. При этом поршень излучает плоскую звуковую волну, бегущую вдоль оси х трубы и испытывает вязкое трение, сила которого пропорциональна скорости. Как процесс излучения влияет на собственную частоту и затухание колебаний [c.110]

Проследим, как будет меняться спектр при изменении волнового числа I двухмерной волны фиксированной частоты, заданной на плоскости. При = О давление распределено равномерно по всей плоскости в полупространство излучится волна, бегущая перпендикулярно к плоскости (0 = 90°). Это— уже рассмотренный случай поршневого излучения. С увеличением волновой вектор спектра начнет поворачиваться и угол скольжения будет уменьшаться. При [c.90]

Поле можно рассматривать локально как плоскую волну, бегущую по радиусу в частности, plv = рс. Плотность потока мощности есть (1/2) pv , а полный поток мощности, выходящей через поверхность сферы, а значит, и мощность излучения диполя найдутся интегрированием этой плотности по всей поверхности сферы. [c.338]

В этом случае, как видно из формул, скорость растет (во втором порядке малости) в результате реакции среды, а излучение волн приводит к затуханию волны, бегущей на мембране. [c.471]

Излучение звука волной, бегущей по поверхности. Идея применения преобразования Фурье заключается в следующем. Пусть распределение колебательной скорости на поверхности представляет собой волну, бегущую в направлении оси х [c.31]

Вблизи значений х = л импеданцы излучения безграничной поверхности Не 2 и 1т 2 резко возрастают (кривые 1). Бесконечное возрастание импеданцев при .I = пп является следствием своеобразного резонанса, возникающего при совпадении скорости волны, бегущей по поверхности, Ь и скорости звука в свободной среде. Если волна движется со скоростью Ь = с, то вклады всех участков поверхности суммируются в данной точке (например, в точке Л о рис. 29) синфазно. Амплитуды волн, излучаемых этими участками, при увеличении расстояния г уменьшаются по закону 1/]/ г (при [c.98]

Направление излучения линейной решетки излучателей, возбуждаемого волной, бегущей вдоль решетки, определяется согласно уравнению (3.1) при 1 = duo формуле [c.53]

По распределениям амплитуды на фиг. 2 можно выделить зоны возмущений, вводимых искровым (Х 2 94-101 мм) и тлеющим (94-118 мм) разрядами. Излучения от бегущих волн не было обнаружено, так как они имели малую амплитуду. В данном случае тлеющий разряд не мог эффективно генерировать бегущие волны, так как его протяженность (24 мм) была больше длины волны бегущего возмущения (для нормированных продольных фазовых скоростей С Ш = 0,5-0,8 длина волны равна 13-21 мм). [c.91]

Согласно ГОСТ 23829—79 акустические методы делят на две большие группы использующие излучение и прием акустических волн (активные методы) и основанные только на приеме волн (пассивные методы). В каждой из групп можно выделить методы, основанные на возникновении в объекте контроля бегущих и стоячих волн или колебаний (рис. 20). [c.201]

Активные акустические методы, в которых применяют бегущие волны, делят на две подгруппы, использующие прохождение и отражение волн. Применяют как непрерывное, так и импульсное излучение. [c.201]

Активные акустические методы, в которых применяют бегущие волны, делят на подгруппы, использующие прохождение, отражение волн и комбинированные методы, в которых применяют отражение и прохождение. Методы прохождения предполагают наличие двух преобразователей — излучающего и приемного, расположенных по разные стороны объекта контроля или контролируемого участка. Применяют как импульсное, так и, реже, непрерывное излучение. К этой подгруппе относят следующие методы дефектоскопии (ГОСТ 18353—79) [c.94]

При очень высоких интенсивностях лазерного излучения может иметь место вынужденное комбинационное рассеяние, при котором активное вещество выполняет роль усилителя бегущей волны. В этом случае может быть получено рамановское преобразование с высокой эффективностью. [c.219]

Голограмма движущегося объекта. На Г. люжно записать волновые ноля излучения, рассеянного движущимися объектами (в т. ч. и движущимися нестационарно [3]). Отображающими свойствами обладают но только стоячие, но и бегущие волны интенсивности, возникающие при интерференции волновых полей, различных частот. Такие волны интенсивности возникают, напр., при регистрации Г. движущегося объекта О, к-рый рассеивает излучение неподвижного когерентного источника S (рис. 2). Рассеянное излучение, сдвинутое по частоте вследствие эффекта Доплера относительно падающего, складывается с ним, образуя систему бегущих волн интенсивности. Вся эта система перемещает- [c.503]

ВОЛНА бегущая—распространение возмущения в среде ВОЛНА (световая — электромагнитное излучение, содержащее в своем составе синусоидальные электромагнитные волны с длинами волн в диапазоне 0,4...0,76 мкм синусоидальная—распространение в среде гармонических колебаний какой-либо физической величины, происходящих со строго определенной частотой спиновая — волна нарушений спинового порядка в магнитоупорядоченной среде (ферромагнетике, ферримагнетике и антиферромагнетике) ударная — распространение в среде области, внутри которой давление резко повышено по сравнению с давлением в соседних областях уединенная — волна с устойчивым профилем в нелинейной диспергирующей среде, ведущая себя подобно частице цилиндрическая— волна, имеющая цилиндрический волновой фронт) ВОЛНЫ [вторичные — волны электромагнитные, излучаемые молекулами в процессе вынужденных колебаний той же частоты, что и падающий свет гравитационные — поверхностные волны, в которых основную роль играет сила тяжести или свободное гравитационное поле, излучаемое ускоренно движущимися массами де Бройля — волны, связанные с любой движущейся частицей и отражающие ее квантовую природу инфразнуковые — волны звуковые с частотой у<16Гц] [c.227]

При достаточно малых углах падения все отражённые и преломлённые волны представляют собой плоские волны, уносящие энергию падающего излучения от границы раздела. Однако, если скорость для к.-л. преломлённой волны больше скорости падающей волны, то для углов падения, больших т. н. критич. угла 0 = = ar sin( j/ p), нормальная компонента волнового вектора соответствующей преломлённой волны становится мнимой, а сама прошедшая волна превращается в неоднородную волну, бегущую вдоль поверхности раздела и экспоненциально убывающую в глубь среды 2. Однако падение волны на границу раздела под углом, большим критического 0 , может и не приводить к полному отражению, поскольку энергия падающего излучения может проникать во 2-ю среду в виде волн другой поляризации. [c.505]

Чисто С. в. могут устанавливаться только при отсутствии затухания в среде и при полном отражении от границ. В противном случае кроме С. в. появляются оегущие волны, доставляющие энергию к местам поглощения или излучения. Распределение волнового поля при этом характеризуется коэф. стоячестн волны — КСВ (см. Бегущая волна), а соотношение между средней за период колебаний Т = 2п/со запасённой в С. в. энергией IV и мощностью Р, уносимой бегущей волной, характеризуется добротностью колебания Q = ыЦ/ /Р. Невырожденные нормальные колебания объёмных резонаторов беа потерь суть С. в., а нормаль ные волны в волноводах представляют собой волны, бегущие в одном направлении н стоячие в направлениях, перпендикулярных оси волновода. [c.698]

Как показано выше, принцип взаимности при исследовании рассеяния волн на периодических структурах позволяет получить ряд важных резуль-тов еще до решения соответствующей краевой задачи. Аналогичная ситуация имеет место и в дифракционной электронике [5] при анализе характеристик излучения волн плоским монохроматическим потоком электронов, движущихся с постоянной скоростью V вблизи дифракционной решетки. В [100] показано, что суммарная энергия однородных плоских волн, которая обычно называется в электронике полными потерями монохроматического потока на излучение, не зависит от замены направления движения электронов на обратное даже для несимметричных решеток. От направления движения электронов зависит только перераспределение энергии между распространяющимися волнами, если их несколько. Фазовые скорости собственных волн решетки (в том числе и leaky waves) одинаковы для волн, бегущих влево или вправо от нормали, даже если сама решетка не симметрична относительно нее. [c.32]

Однако и такое весьма широкое определение все же недостаточно всеобъемлюще, чтобы вместить в свои рамки данное явление. Оказывается, что отображающими свойствами обладают не только стоячие, но и бегущие волны интенсивности (19). В частности, оказывается, что если длины волн участвующего -в интерференции излучения (налример, волн Wi и W2) отличаются, то возникающая при этом картина интерференции перемещается в пространстве с определенной скоростью. Если предположить, что на месте таких бегущих волн интенсивности образуется соответствующая перемещающаяся материальная структура, то нетрудно доказать, что такая структура точно преобразует одну из интерферирующих компонент (например, волну W ) во вторую компоненту (волны Wz) с учетом отличия их длин волн. Это означает, что если, например, длина волны излучения была а излучения — Xz, то при отражении от модели бегущей волны интенсивности излучение волны W изменится так, что длина волны отраженного излучения станет равной I.2, т. е. длине волны второй интерферирующей компонеты W2. Учитывая это обстоятельство, следует признать, что при рассмотрении основ голографии правильнее говорить об отображающих свойствах волн интенсивности, имея в виду как стоячие, так и бегущие волны. Однако случай бегущих волп относится скорее к области нелинейной оптики и фактически выходит за рамки голографии. [c.66]

Что произойдет, если внезапно выключить источник звука Мгновенно ли наступит тишина Нет, так как необходимо известное время для того, чтобы последние звуковые волны, излученные источником, успели достаточное число раз отразиться от стенок и поглотиться практически полностью. Ударьте в реверберирующем помещении в ладоши, и вы сами услышите, как постепенно затухают звуковые волны, бегущие от одной стенки к другой. Время Т, в течение которого звук затухает на 60 дБ, называют временем реверберации данного помещения. В лабораторных условиях удается получить время реверберации, достигающее 15 с. Если посетителю баптистерия в Пизе (расположенного по соседству со знаменитой падающей башней ) удастся уговорить хранителя исполнить арпеджио, то, поскольку время реверберации в баптистерии равно 12 с, аккорд будет звучать около четверти минуты, и посетитель заметит удивительное изменение тембра звука прежде всего затихнут вы сокочастотные звуки, а низкие частоты будут про должать звучать. Это производит большое внечатле ние даже на человека, лишенного музыкального слуха [c.185]

Для полноты рассмотрения нельзя обойтись без того, чтобы не упомянуть о распределенной обратной связи, которая позволяет обойтись без зеркал резонатора. Для сужения спектра излучения инжекци-онных лазеров Когельник и Шанк [13] впервые предложили использовать брэгговское отражение двух волн, бегущих в противоположных направлениях через периодическую среду (см. рис. 3.27), что позволило совместить эти лазеры с интегрально-оптической технологией. [c.487]

На микроволновом жаргоне пластину вещества с отношением p/d 377 ом называют spa e loth ). Таким образом, бегущие волны электромагнитного излучения в плоскости L слева от z не знают , является ли плоскость R справа от z продолжением передающей линии из параллельных пластин к бесконечности или же эта плоскость соответствует слою эквивалента . [c.214]

Вся совокупность гребпей сосредоточена внутри клиновидной области, причем отчетливо наблюдаются волны двух типов с различным поведением. Во-первых, это короткие волны, прижатые к границам клина и распространяющиеся под большими углами к оси х. Во-вторых, более длинные волны, бегущие вслед за кормой, фронт их почти перпендикулярен вектору скорости судна. Для таких волн условие черепковского излучения V к, Уф = л/д/к, поэтому их длина волны А /д. Гребни, соответствующие двум тинам волн касаются друг друга в точках, лежащих на границе клина, в них распространение происходит под углом 9т = aг sin(l/ /3) = 35.3°, фазовая скорость в этой точке = л/2/ЗУ, а длина волн А = / >д. [c.106]

Если Гг << 1, то волны, для которых I, лежат вне пределов черепковского резонанса и интенсивность излучения в целом мала. В другом пределе Гг >> 1 следует ожидать интенсивного возбуждения волн и резкого повышения сопротивления движению судна. Если число Фруда порядка единицы, то меняя эту величину, можно наблюдать относительное изменение иптепсивпости воли с разными А. При небольших числах Гг более сильно возбуждаются длинные волны, бегущие вслед за кормой (эта картина характерна для крупных судов), при больших Гг (быстроходный катер) — короткие волны, прижатые к границам клина. [c.107]

При отсутствии потока максимум излучения должен быть направлен под углом 00 = При М ФО (полагаем Л/ 1) максимум излучения лежит под углом os0o osi/ +M. Рассчитаем для примера звуковое давление, изл)Д1аемое порщнем в направлении 0=180° для (/5=180° [ Wy (х) представляет собой волну, бегущую вдоль поршня в отрицательном направлении оси х]. Тогда к М — os 0i — 1)/2. Максимум излучения при отсутствии потока будет направлен под углом 0 = 180° и sin и/и = 1. При наличии потока в этом направлении будет наблюдаться уменьшение звукового давления. Так, при kl = 200 и М = 0,01 получим sin uju = 0,45. Таким образом, при больших kl влияние потока на излучаемое звуковое давление может быть весьма существенным даже при сравнительно малых скоростях движения. [c.50]

В тесной связи с этим находится и упоминавшаяся выше проблема вычисления переноса излученного тепла между близко расположенными высокоотражающими поверхностями при очень низких температурах. При этих условиях длины волн, посредством которых передается основная часть тепловой энергии, становятся сравнимыми с расстояниями между поверхностями. Экспериментально было найдено [34], что если средняя длина волны превышает половину расстояния между отдельными поверхностями, го наблюдаемый перенос тепла превышает перенос, вычисленный по закону Стефана — Больцмана. Величина этого аномального переноса была точно предсказана в недавней теоретической работе [17]. Расчет основан на предположении, что поле низкотемпературного излучения вблизи металлической поверхности обусловлено тепловыми колебаниями электронов в двумерном слое у поверхности металла. Эти колебания вызывают как бегущие, так и квазистационарные волны. Первые формируют классическое поле излучения, наблюдаемое на больших расстояниях от поверхности, тогда как вторые ограничены областью вблизи поверхности. При сближении двух таких поверхностей квазистационарные волны становятся преобладающим [c.317]

Линейные ускорители (рис. 6.14. а) имеют цилиндрическую вакуумную камеру-волновод 2 с фокусируюи щми электромагнитами. Источником питания волновода является мощные генераторы сверхвысокочастотных (СВЧ) колебаний. которые обеспечивают в волноводе бегущую электромагнитную волну. Электронная пушка I испускает электроны, ускоряемые полем электромагнитной волны. Ускоренные электроны попадают на мишень 3 из тяжелого металла, вызывая жесткое тормозное рентгеновское излучение с мощностью экспозиционной дозы излучения 2,.. 60 мА/кг на расстоянии 1 м при энергии излучения до 3...30 МэВ. В дефектоскопии примен5пот линейные ускорители элект- [c.159]

Модулированные по амплитуде электромагнитные колебания СВЧ, возбуждаемые генератором 1, через ферритовый вентиль 2, обеспечивающий в передающем тракте наиболее благоприятный для измерений режим бегущей волны, попадают в или Н плечо волноводного моста 6. Соответственно Н или Е плечо нагружается согласованной волноводной нагрузкой 21. Боковые же плечи волноводного моста 6 подсоединяются к передающим рупорным антеннам 3, разнесенным по высоте на расстояние, в пределах которого требуется поддерживать уровень загрузки вакуум-пресса. Излучаемые антеннами 3 электромагнитные волны СВЧ попадают в вакуумную камеру 4, наполненную глиномассой 5. Далее СВЧ-излучение в зависимости от положения уровня глины принимается идентичными антеннами 7, которые располагаются соосно с передающими антеннами 3 и образуют волноводные тракты / и // сигнализации верхнего и нижнего уровней соответственно. Тракты lull заканчиваются детекторными секциями S и 9, низкочастотные сигналы с которых через узкополосные усилители 10 и 11 поступают на вход триггеров Шмитта 12 и 13, [c.145]

Методика и измерительная техника микрорадиоволновых испытаний. Диапазон микрорадиоволн относится к участку электромагнитного спектра 3X 10 3х т. е. диапазону миллиметровых волн. В качестве источников микрорадиоволн используются различные типы генераторов отражательные клистроны, магнетроны, лампы обратной и бегущей волн, полупроводниковые генераторы (диоды Гана, лавинопролетные диоды). Выбор того или иного типа генератора обуславливается требуемой генерируемой мощностью и их габаритами. Исследования, проведенные ранее [34], показали, что для контроля изделий с малыми потерями, т. е. для сравнительно хорощих диэлектриков, не требуется большой мощности излучения. Поэтому отражательные клистроны, имеющие мощность излучения порядка 22 мВт, получили [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...